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石油工程第8章——东北石油大学
2koh( P R pwf ) q 定压边界 re 1 oBo(l n s ) 代入产量公式得： rw 2 2koh( P R pwf ) q 封闭边界 re 3 oBo(l n s ) rw 4
第八章
（4）采油指数Jo
定义：单相液体渗流条件下，单位生产压差 下 的油井产量。m3/(d MPa) 意义：表示油井产能大小的指标，该指标反 映了油层性质、流体性质、完井条件 及泄油面积与油井产量之间的关系 用途：评价油井生产能力，Jo越大，油井生 产能力越强
与液体相比，气体具有更大的压缩性:
气体的产量均指标准状态下的产量 气井的压力均采用绝对压力而非表压力
第八章
第二节 油气两相渗流时的流入动态
条件:
pR pb
流体、岩石物性变化 溶解气驱油藏
一、基本公式
二、沃格尔型流入动态
三、组合型流入动态 四、费特科维奇流入动态方程
第八章
一、基本公式
根据达西定律，平面径向渗流的油井产量 公式为：
井稳定生产时，距井轴r处的流量为：
2πrhkg dp qr g dr
第八章
将半径r处的流量折算为标准状态下的气井产量qg。
qg
K g hTsc Z sc
r pscT ln rw
2
p pwf
p dp g Z
第八章
（1）拟压力法（Pseudo pressure method) 拟压力 :
因油相渗透率
Ko K ro K
K ro ~ f ( p) o Bo
生产油气比 相对渗透率
第八章
一、基本公式
代入上式求积得：
，
理论基础可靠，但需数值求解，计算繁 杂，工程中常用简便的近似方法。
最新精美东北石油大学毕业论文毕业设计答辩动态ppt模板
实践难点
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论文描述科研成果的文章， 简称之为论文。它既是探 讨问题进行科学研究的一 种手段，
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论文描述科研成果的文章，简称之为论 文。它既是探讨问题进行科学研究的一 种手段，
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论文描述科研成果的文章，简称之为论
论文就有不同的分类方法。
目 录
1 2 与思路
关键技术与实践难点 研究成果与应用 论文总结
研究方法与思路
Research Mothed
Train Of Thought
总体思路
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论文描述科研成果的文章，简称之为论文。它既是探讨问题进 行科学研究的一种手段，
理论基础
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论文描述科研成果的文章，简称之为论文。它既是探讨问题进行科学研究的一种手段， 论文描述科研成果的文章，简称之为论文。它既是探讨问题进行科学研究的一种手段，
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论文描述科研成果的文章，简称之为论 文。它既是探讨问题进行科学研究的一 种手段，
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论文描述科研成果的文章，简称之为论 文。它既是探讨问题进行科学研究的一 种手段，
称为论文。为了探讨和掌握论文的写作
规律和特点，需要对论文进行分类。由 于论文本身的内容和性质不同，研究领 域、对象、方法、表现方式不同，因此，
称为论文。为了探讨和掌握论文的写作
规律和特点，需要对论文进行分类。由 于论文本身的内容和性质不同，研究领 域、对象、方法、表现方式不同，因此，
东北石油大学过程设备设计常规设计的幻灯片
2 6
2 2 2
1.795 10 1926 (32.4 19.8) 6528 1224 19.8 2.59 10 mm
6
I 可以采用经验公式： s
因为
(1.3 ~ 1.7)J x1
6 4
取： I s 1.4J x1 2.51310 mm
IS I
,所以所选加强圈符合要求。
19
2、筒体加强圈设计 （材料Q235-A，设计温度150℃） 1.加强圈个数n及间距 LS
加强圈最大间距按下式计算：
Lmax
2.59ED0 / e mPc / D0
5
2.5
2.59 2 10 302.5 3 0.1/ 2420
2.5
2625.5mm
（3）加强圈与筒体有效段的实际组合惯性矩 LS
b
b
24
查材料表得： 加强圈角钢截面积 As
形心轴
1926mm
2
As 对其形心轴 x1 的惯性矩 J x1为J x1 1.795106 mm4
x1 与壳体表面距离 e 28.4mm
25
I s I x1 As c a I x 2 Ae a
因 [ P] P 0.1MPa 所以不设加强圈时塔体厚为：
2 B AE 3
e 2 [ P] D AE 0.13MPa ( O e ) 3 Do
B
n 24mm
27
讨论：
对满足稳定性条件下设加强圈和不设加强圈情况 进行计算，设加强圈时塔体（ n 10mm ）和
270 按半球封头设计时： e 0.125 0.125 A 0.00046 Ri / e 270
2 2 2
1.795 10 1926 (32.4 19.8) 6528 1224 19.8 2.59 10 mm
6
I 可以采用经验公式： s
因为
(1.3 ~ 1.7)J x1
6 4
取： I s 1.4J x1 2.51310 mm
IS I
,所以所选加强圈符合要求。
19
2、筒体加强圈设计 （材料Q235-A，设计温度150℃） 1.加强圈个数n及间距 LS
加强圈最大间距按下式计算：
Lmax
2.59ED0 / e mPc / D0
5
2.5
2.59 2 10 302.5 3 0.1/ 2420
2.5
2625.5mm
（3）加强圈与筒体有效段的实际组合惯性矩 LS
b
b
24
查材料表得： 加强圈角钢截面积 As
形心轴
1926mm
2
As 对其形心轴 x1 的惯性矩 J x1为J x1 1.795106 mm4
x1 与壳体表面距离 e 28.4mm
25
I s I x1 As c a I x 2 Ae a
因 [ P] P 0.1MPa 所以不设加强圈时塔体厚为：
2 B AE 3
e 2 [ P] D AE 0.13MPa ( O e ) 3 Do
B
n 24mm
27
讨论：
对满足稳定性条件下设加强圈和不设加强圈情况 进行计算，设加强圈时塔体（ n 10mm ）和
270 按半球封头设计时： e 0.125 0.125 A 0.00046 Ri / e 270
流管法讲课-张继成-东北石油大学
（3）对所有流管加和得到平均渗透率下的全油 田产量公式。
（4）将非均质油层渗透率分布规律数学表达式 代入平均渗透率下的油田产量公式，得到非均质油 田的产量公式。
三、流管法相关公式的推导方法
1、压差与产量的关系式
行列注水油层渗流区示意图
微分方程：
d2 p dx2 0
边界条件：
px
kf (k)dk
kav
0
0 f (k)dk
因为
0 f (k)dk 1
所以有
kav
kf (k)dk
0
代入式（52）得
Q(T ) 0 qi (t )kf (k)dk kav
（53）
此式即为全油田量纲一的产量公式。
推导 T 和 t 之间的关系式
对整个油田来说
LA
1
（29）
q0
wi (t)E
LA
1
dwi (t) dt
q0t
wi 2 (t )E
2LA
wi (t)
wi2 (t )
2LA
E
wi (t)
2LA
E
q0t
（31）
引入无因次量
q0t t
Vp
wi (t
)
wi (t) Vp
q(t ) q(t ) q0
)
（40）
推导见水后无因次时间和无因次见水时间关系式
由方程（37）
得到
1
wi (t ) (Swe )
q(t
)
dwi dt
'( 2
东北石油大学工程流体力学课件 第9讲变截面、摩擦及换热气流
由上式可以看出，出口截面上的气流速度主要取决于气流 总温和压强比pe/p*e具体地说，总温越高，压强比越小，喷管出 口截面上气流的速度越大。但pe/p*e这个比值是否可以无限制地 小呢?答案是否定的，其值不会小于临界压比 pcr/p*e。这是因为 亚声速气流在收敛形管道中，速度增加是有限的，最小截面上 的（出口上的）气流速度最大只能达到声速，此时出口截面上 的Mae=1，其压强比pe/p*e=pcr/p*e称为临界压比，用βcr来表示，
dJ kMa 2 dx 4 f J 2(1 kMa 2 ) D
沿着流动方向为x的正方向dx>0，根据理论可知熵不可能减 小。因此，由第二式可见，摩擦系数f必定总是正数。综合 分析后可见，不论是亚声速气流还是超声速气流，当有摩 擦时，在流动过程中，气流总压和冲量函数必定是减小的， 所以壁面摩擦降低了气流的机械能量。在喷气发动机上， 摩擦使发动机各部件效率降低，最后减小了可能获得的推 力。
1
x
dx L δq
pA (p+dp)A
h ρ pP ρ v
dx x
h+dh ρ+dρ p+dp ρ+dρ v+dv
三、等截面换热管流
能量方程
δq c p dT *
动量方程
dp dv kMa 2 0 p v
状态方程
dp dρ dT p ρ T
连续性方程
dρ dv 0 ρ v
三、等截面换热管流
一、变截面管流
（二）收缩喷管
2.临界流动状态 当反压降到pb/p*=βcr时，喷管出口气流是声速流，Mae=1.0， 出口气流压强仍等于反压，pe=pb，气体喷管中仍得到完全膨 胀，相对流量 =1。这时Mae=1.0，pb/p*= pe/p*=βcr的临界流动 状态。 3.超临界流动状态 当pb/p*<βcr时，由于出口截面上已是声速流，反压引起的扰 动不能越过声速面，所以扰动不能影响喷管内的流动。出口 截面上的气流压强不随反压降低而降低，而是维持pe=βcr p*， 出口截面上气流仍是声速流，Mae=1，相对流量也维持不变， 这种流动状态叫超临界流动状态。这时在喷管出口处的气流 压强没有完全膨胀到外界反压，pe>pb，所以这种流动状态又 叫做未完全膨胀状态，气流在出口截面之后，将继续膨胀。 。
dJ kMa 2 dx 4 f J 2(1 kMa 2 ) D
沿着流动方向为x的正方向dx>0，根据理论可知熵不可能减 小。因此，由第二式可见，摩擦系数f必定总是正数。综合 分析后可见，不论是亚声速气流还是超声速气流，当有摩 擦时，在流动过程中，气流总压和冲量函数必定是减小的， 所以壁面摩擦降低了气流的机械能量。在喷气发动机上， 摩擦使发动机各部件效率降低，最后减小了可能获得的推 力。
1
x
dx L δq
pA (p+dp)A
h ρ pP ρ v
dx x
h+dh ρ+dρ p+dp ρ+dρ v+dv
三、等截面换热管流
能量方程
δq c p dT *
动量方程
dp dv kMa 2 0 p v
状态方程
dp dρ dT p ρ T
连续性方程
dρ dv 0 ρ v
三、等截面换热管流
一、变截面管流
（二）收缩喷管
2.临界流动状态 当反压降到pb/p*=βcr时，喷管出口气流是声速流，Mae=1.0， 出口气流压强仍等于反压，pe=pb，气体喷管中仍得到完全膨 胀，相对流量 =1。这时Mae=1.0，pb/p*= pe/p*=βcr的临界流动 状态。 3.超临界流动状态 当pb/p*<βcr时，由于出口截面上已是声速流，反压引起的扰 动不能越过声速面，所以扰动不能影响喷管内的流动。出口 截面上的气流压强不随反压降低而降低，而是维持pe=βcr p*， 出口截面上气流仍是声速流，Mae=1，相对流量也维持不变， 这种流动状态叫超临界流动状态。这时在喷管出口处的气流 压强没有完全膨胀到外界反压，pe>pb，所以这种流动状态又 叫做未完全膨胀状态，气流在出口截面之后，将继续膨胀。 。
石油工程第6章——东北石油大学PPT学习教案
第六章
第二节 地层压力破裂及第其1预9页测/共50页
是 水 平 的 且 大多 数大概 在上覆 岩层有 效压力 的1/2~1/3之 间 。
马 修 斯 —凯 顿 法引入 了变数 基岩应 力系数 Ki（可 变的水 平与垂 直应力 比）。
第六章
第二节 地层压力破裂及第其2预0页测/共50页
伊 顿 法 :1 96 9年，伊 顿假设 地层是 弹性体 ，并用 泊松比 ν把水 平应力 σH和 垂向应 力σz联 系起来 ，给出 了地层 破裂压 力梯度 公式
石油工程第6章——东北石油大学
会计学
1
静液压力梯度受液体密度的影响和含盐浓度、气 体的浓度以及温度梯度的影响。
油气井钻井中遇到的有代表性的平均静液压力梯 度有两类：
淡 水 和 淡 盐 水盆地 ，GDh为 0.0098 MPa／ m
盐 水 盆 地 ， GDh为 0.0105 MPa／ m
2 . 上 覆 岩 层 压力 某 处 地 层 上覆 岩层压 力是指 覆盖在 该地层 以上的 地层基 质(岩石 )和孔 隙中流 体(油气 水)的 总重量 造成的 压力。 如果用 pob表示 上覆岩 层压力 ，且沿 垂直高 度h内 各参数 取平均 值，则
二、 地层压力的预测原理与方法
多 年 来 发 展了 数种预 测异常 高压的 技术， 其中有 在钻井 施工前 进行的 地球物 理预测 方法， 也有钻 井过程 中应用 的钻井 参数方 法和其 他方法 。目前 在国内 使用最 多的方 法是声 波测井 法和dc指 数法 。
1 . 地 球 物 理 方法 地球物理方法
第六章
第一节 地层压力及其预测第16页/共50页
(2) 标 准 化 钻 速 法 它 是 利 用 钻速 方程把 影响钻 速的诸 因素修 正成标 准值， 唯一将 压差(当 量循环 密度与 地层压 力之差 )孤立 出来。 当井内 的当量 循环密 度为一 常数时 ，标准 化钻速 值的变 化，可 以直接 反映出 所钻地 层孔隙 压力的 变化。 据有关 资料介 绍，该 方法能 监测到 地层压 力很小 的变化 ，但因 其分析 计算较 繁琐， 从而限 制了它 的广泛 应用。
流管法讲课-张继成-东北石油大学讲义.
Sw q( t ) f w t Sw ASw x
令
f w ( Sw ) Sw
一维两相流动的微分方程
Sw Sw q( t ) ( Sw ) A 0 x t
（17）
Sw q( t ) ( Sw ) t Sw A x
（18）
（ 2）
单相区：
pwf pwP
两相区：
qo ( L Lf ) BHko
（4）
oq Lf dx pwi pwf Ak 0 kro ow krw
（ 6）
从注水坑道到产液坑道 压力降与产量关系式：
pwi pwP
o q Lf o q L Lf dx Ak 0 kro ow krw Ak kro ( Swc )
将水驱油前缘推进方程代入上式，得到
μo q Swf wi (t) dSw Δp [ '(S w ) Ak Swm A kro μow krw wi ( t ) 1 L ( Swf ) ] A kro ( Swc ) kro ( Swc )
所以
Swf '(S )dS μo q wi ( t ) w w Δp ( Swf ) L kro ( Swc )Swm Akkro ( Swc ) kro ow krw A
第二章 油田开发指标理论计算方法
第一节
一维两相流渗流条件下 行列注水油田开发指标的计算方法
一、流管法的含义
流管法：
一维两相行列注水流管法理论模型
二、流管法基本思路
（1）将非均质油层简化成无数根不同流管组成
一维两相行列注水流管法理论模型
（2）运用均质油田中一维两相流动理论来研究
单片机原理与应用授课PPT(东北石油大学教学课件,李玉爽) 第二章 单片机结构
• 2、P3口（B0H）
• 特点： • （1）准双向口：条件为第二功能输出端常“1”，与门开锁； • （2）第二功能口：作为第二功能口使用时，（P3）=FFH； 某 • 位作为第二功能输入时，第二功能输出也必须置“1”。
• • • • • • • • • • • • • •
第二功能输出： P3.0—RXD，串行输出口； P3.6— ，外部数据存储器写选通信号 WR P3.7— ，外部数据存储器读选通信号 RD 第二功能输入： P3.1—TXD，串行输入口； P3.2— ，外部中断输入0 ； INT 0 P3.3— ，外部中断输入1； INT1 P3.4—T0，外部计数输入0 P3.5—T1，外部计数输入1； 3、P2口（A0H） 特点： （1）控制端高电平时，作为高8位地址输出口。 （2）控制端低电平时，最小系统（8051、8751）作准双向 口。
• 时钟周期：振荡器输出的时钟脉冲频率的倒数。为 单 • 片机中最小、最基本的时间单位。 • 状态周期：振荡信号经2分频后获得的信号周期，称 S，显然，S为时钟周期的2倍。 • 机器周期：12个时钟周期为一个机器周期，对应计 算 机执行一个基本操作所需的时间。 • 指令周期：执行一条指令所需的时间，至少包含一 个 机器周期。 • 指令字节：指令占用存储空间的字节数，有单字节、 双字节、三字节三类。 • 当时钟频率为12MHz和6MHz时，时钟周期分别 为
• （1）振荡源（oscillation） • 内部方式 在XTAL1、XTAL2跨接定时元件和两个 电 • 容就构成了自激振荡器。如图2-3.1所 示。 • C1、C2取5~30PF，起微调和稳定 作用。 • 晶振频率：fosc=1.2~12MHZ • 常用频率为6、12、11.0592 MHz。 • 外部方式 • 此时 所示。
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东北石油大学
2016年研究生创新实践培养基地单列计划招生简章
按照《关于印发黑龙江省产学研联合培养研究生工作暂行办法的通知》黑教联[2013]68号文件要求，由黑龙江省教育厅、科技厅、工业和信息化委员会批准，我校作为黑龙江省产学研联合培养招生单位，实行研究生创新实践培养基地（以下简称培养基地）招生计划单列。
学生为我校全日制学生，以基地模式培养。
实行“双导师”制，配备校内、外导师，以校外导师为主。
课程培养在学校进行，论文研究在基地进行。
2016年培养基地招生计划共14人。
培养基地重在培养拔尖创新人才，造就科技创新和工程技术领域领军人才。
我校自2004年始建培养基地，已为社会输送了大批人才，形成了相应的培养体系。
并以深化研究生教育改革为契机，拓展基地功能，优化基地学习环境，营造学术氛围，努力打造与社会结合紧密的产学研联合培养工作平台。
其培养优势主要表现在：
1、校企资源共享，强化专业知识的应用，尤其强化实践能力培养；
2、以企业实际工作为培养内容，解决企业实际问题，实现人才培养与企业需求的有
效衔接；
3、在学习中积累工作经验，适应社会环境，提高就业竞争力，优秀生基地优先选拨
留用；
4、以企业准员工身份进入基地，食宿与企业职工同等待遇，并给予一定的科研生活
补贴。
5、学校在学生创新立项、学业奖学金、入党等方面优先考虑基地学生,并为每个基地
配备一台笔记本电脑，为学生往返校企间发放交通补助。
凡达到2016年硕士研究生国家初试分数线且符合基地单列计划招生专业的考生均可报名。
竭诚欢迎广大考生报名，希望越来越多的研究生在培养基地里成长、成才、成功!
附件1：《研究生培养创新基地单列计划生申请表》
东北石油大学
2016年研究生创新实践培养基地单列计划招生专业目录（复试科目、同等学力加试科目与校研究生招生专业目录相同）
精选
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精选。