黑体辐射定律
黑体辐射的基本定律
C0
T 100
4
W/m2
式中，C0为黑体辐射系数，5.67W/m2·K4
2020/3/11
7
设想有一个温度均匀的包壳
包壳由一个带有活塞的汽缸所构成，假设活塞表面 为理想镜面，汽缸内空间完全真空，各表面保持温 度为T，汽缸各表面将辐射出能量，缸内充满着辐射 密度ub= f(T)的射线，对活塞壁面的压应力Pr=ub／3 【设想利用汽缸完成下列可逆循环】
0
(1
kT ) 1
kT
4
ub
8 4
kT
E
ekT 1
hv hc0
ub
8 4
kT
8 4
E
8 4
ekT 1
8 4
hc0
hc0
ekT 1
8hc0
5
e
hc0 kT
1
Eb
c0 4
ub
2hc02
T
ln ub 4 ln T ln C ub CT 4
2020/3/11
Eb
c0 4
ub
T 4
推导四次方定律的可逆热力循环
【证毕】
9
Planck认为黑体以ε=hv为基本能量单位，不断发射和吸收频率 为v的辐射， hv称为能量子，h为普朗克常数
h 6.62561034 J s k 1.38054 10 23 J K
在此基础上，振子所具有的平均能量用E来说明
2020/3/11
E ekT 1
第2节郎伯余弦定律 黑体辐射定律
光电效应 光电探测器的噪声和特性
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第 一 章
光电检测应用基础
1.2 郎伯余弦定律 黑体辐射定律
1.郎伯余弦定律
(1) 点源 从强度为I的点源辐射到立体角Ω的通量:
(1) 若点源向各个方向的辐射是均匀的,则总的通量为: (2) 若照射一个小面元dA, dA的法线与dA到点源的连 线r的夹角θ,则照到dA上的通量为:
第 一 章
光电检测应用基础
② 郎伯源的辐出度 与辐亮度的关系
根据朗伯定律可以推算出朗伯面的单位面积向半球空间内辐 射出去的总功率（即辐射出射度 Me）与该面元的法向辐射亮 度 LN之关系
（6）
第 一 章
光电检测应用基础
③ 漫反射面 辐射亮度与辐射方向无关的辐射源称为漫辐射源。 若投射到表面的漫反射面dS上的照度E，则该面接受的 光通量为： （7） 若漫反射面的反射系数为K, 则该面散射的光通量为： （8） 由于漫反射面可近似的看作伯朗反射面,则 （9） 其中Ls为表面的视亮度,由(7)-（9）得： （10）
第 一 章
光电检测应用基础
朗伯源的亮度不随方向变化而改变（ LN ），即其上单 位投影面积辐射到立体角内的功率不随立体角在空间的 取向而改变，因而从任何角度观测朗伯源的亮度是一样 的，这是因为辐射源的表观面积随表面法线与观测方向 夹角的余弦而变化。符合此规律的辐射面称为朗伯面。 对于绝对黑体，朗伯余弦定律极为正确。但在实际工作 和生活中，人们遇到的各种漫辐射源只是近似地遵从朗 伯余弦定律，所以朗伯辐射源是个理想化的概念。
第 一 章
光电检测应用基础
（4）维恩位移定律 从普朗克公式及图1－13可以看出:
当黑体温度升高时，辐射谱峰向短波方向移动，维恩
8-2 黑体辐射基本定律
3. Eb 与I 的关系
黑体:
Eb I cosd
2
I cosd
2
I
2 0
2 cos sindd
0
θ
dθ
rsinθ
dA2
r
dA1
β dβ
I
漫射表面: E I cosd I 2
即当物体遵守兰贝特定律时，辐射力是任何方向上定向
辐射强度的倍。
THANKS
2
1
b
2
0
Eb d
1
0
E b
d
能量份额:
黑体辐射函数，可查表
Fb ( 0 T )
Eb(0 ) E b(0 )
0
Eb d f (T )
Eb
E b ( 1 2 ) E b ( Fb ( 0 2T ) F ) b ( 0 1T )
例： 一盏100W的白炽灯，发光时钨丝的温度可达2800K。如将灯 丝按黑体看待。试确定它发出的辐射能中可见光所占的百分数
增大, Eb 先增后减； Eb,max 对应的波长为 3)Tm升；高, m减小；
4) T升高, 可见光成分增加。
Planck定律的示图
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二、维恩位移定律
求Eb,max 时的m.
mT 2897 .6 m K
三、斯蒂芬-玻尔兹曼定律(四次方定律)
解： 利用黑体辐射函数表：1T 0.38 2800 1064m K 2T 0.76 2800 2128m K
查表，得 Fb(01T ) 0.0007 0.07%
Fb (02T ) 0.088 8.8%
可见光占的总能量百分数：8.8-0.07=8.73% 即白炽灯发出的90%多的能量仅起到红外加热作用， 不起照明作用。
黑体辐射定律
基尔霍夫热辐射定律基尔霍夫热辐射定律（Kirchhoff热辐射定律），德国物理学家于提出的定律，它用于描述物体的与之间的关系。
简介一般研究辐射时采用的模型由于其吸收比等于1（α=1），而实际物体的吸收比则小于1（1>α>0）。
基尔霍夫热辐射定律则给出了实际物体的与之间的关系。
M为实际物体的辐射出射度，M b为相同温度下黑体的辐射出射度。
而发射率ε的定义即为所以有ε=α。
所以，在热平衡条件下，物体对热辐射的吸收比恒等于同温度下的发射率。
而对于漫灰体，无论是否处在热平衡下，物体对热辐射的吸收比都恒等于同温度下的发射率。
不同层次的表达式对于定向的，其基尔霍夫热辐射定律表达式为对于半球空间的光谱，其基尔霍夫热辐射定律表达式为对于全波段的半球空间，其基尔霍夫热辐射定律表达式为θ为纬度角，φ为经度角，λ为光谱的波长，T为温度。
参考文献杨世铭，陶文铨。
《传热学》。
北京：高等教育出版社，2006年：356-379。
王以铭。
《量和单位规范用法辞典》。
上海：上海辞书出版社普朗克黑体辐射定律普朗克定律描述的黑体辐射在不同温度下的频谱中，普朗克黑体辐射定律（也简称作普朗克定律或黑体辐射定律）（英文：Planck's law, Blackbody radiation law）是用于描述在任意T下，从一个中发射的的与电磁辐射的的关系公式。
这里辐射率是频率的函数：这个函数在hv=时达到峰值。
如果写成的函数，在单位内的辐射率为注意这两个函数具有不同的单位：第一个函数是描述单位频率间隔内的辐射率，而第二个则是单位波长间隔内的辐射率。
因而和并不等价。
它们之间存在有如下关系：通过单位频率间隔和单位波长间隔之间的关系，这两个函数可以相互转换：电磁波和的关系为普朗克定律有时写做频谱的形式：这是指单位频率在单位内的能量，单位是焦耳／（立方米·赫兹）。
对全频域积分可得到与频率无关的能量密度。
一个黑体的辐射场可以被看作是，此时的能量密度可由气体的参数决定。
1.3 黑体辐射实验规律
大学物理——量子物理
黑体辐射实验规律
一. 绝对黑体
若一个物体在任何温度下，对于任何频率（波长）电磁
波的单色吸收比都等于 1, α(λ,T ) 1
则称它为绝对黑体,简称黑体。
根据基尔霍夫定侓
M1 M2
1( ) 2( )
I(,T )
黑体是完全的吸收体，也是理想的辐射体
绝对黑体的单色辐出度
M0 λ (T
)
M0 λ (T ) α0 ( λ,T )
I(λ,T )
谢谢
--- 研究热辐射的中心问题
如何寻找黑体呢？
研究热辐射时，太阳被看成黑体。
人造绝对黑体模型 — 带有小孔就可以得到不同温度下黑体的
单色幅出度随波长（频率）变化的关
吸收
系曲线。
发射 给空腔体加热
二. 黑体辐射的基本规律
1. 斯特藩—玻耳兹曼定律
M0
0
M0 d
T4
斯特藩常数 5.67051108 W（ / m2 K4）
2. 维恩位移定律
黑体辐射出的光谱中辐射最强
的波长 m与黑体温度T之间满足：
mT b
维恩常数
b 2.897756103m K
黑体辐射应用：高温遥感和红外追踪 高温比色测温仪 估算表面温度
1964年，彭齐亚斯和威尔逊接 收到一种在空间均匀分部的微波 信号噪声，称为宇宙背景辐射。 这一结论与宇宙大爆炸理论预言 的结果一致。
黑体辐射波长与温度的关系
黑体辐射波长与温度的关系
根据黑体辐射定律，黑体辐射的波长分布与其温度有关系，即温度越高，辐射的波长越短。
具体来说，黑体辐射的波长分布可以由普朗克公式描述，公式为：
B(λ, T) = (2hc²/λ^5) * 1/(e^(hc/λkT) - 1)
其中，B(λ, T)表示波长为λ时温度为T的黑体辐射的辐射能率，h为普朗克常数，c为光速，k为玻尔兹曼常数。
该公式表明，随着温度的升高，波长越短的辐射能率增加得越快，而波长越长的辐射能率增加得越慢。
因此，高温黑体辐射的光谱主要集中在紫外和可见光区域，低温黑体辐射的光谱则主要集中在红外区域。
工程热力学与传热学：11-2 黑体辐射的基本定律
E 0 E d
对黑体辐射： Eb Eb
2. 普朗特定律 1900年，普朗特确定黑体辐射的光谱分布规律。
Eb
C15
C2
e T 1
Eb f (,T )
不同温度下黑体的光谱辐射力随波长的变化：
T一定时， : 0 ~ m ~
11-2-2 维恩位移定律
光谱辐射力为 Ebλ,max时，λｍ和 T 之间的关系。
推导
可得: 并且:
当温度不变时:
dEb 0
d
mT 2.8976 103 2.9103 m K
Eb,max 1.106105T 5 W / m3
举例 计算温度分别为2000K 和5800K的黑体 与Ebλ,max对应的λｍ。
E d 2
1
b
F F b(02 )
b(01 )
其中： Fb(0) 为黑体辐射函数（表11-1）
则波段内黑体辐射力：
Eb(1 2 ) [Fb(02 ) Fb(01 ) ]Eb
11-2-4 兰贝特定律
1. 立体角
A r2
sr 球面度
对整个半球：
A 2r 2 2 sr
对微元立体角：
d
dA r2
s in dd
sr
n θ
dΩ r dA1
立体角定义
dθ dA2
φ dφ
r sind
rd
dA2
2. 定向辐射强度（辐射强度） 物体单位时间单位可见辐射面积单位立体角
内发出的辐射能量。
L( ,) d
n
W /(m2 sr)
dф
dAcosd
黑体辐射三大定律
黑体辐射三大定律
黑体辐射三大定律分别为：
1. 威恩位移定律（Wien's displacement law）：它指出，黑体辐射的最大辐射强度对应的波长与黑体的温度呈反比关系。
数学表达式为λ_maxT = b，其中λ_max是最大辐射强度对应的波长，T是黑体的温度，b是一个常数。
2. 斯特藩-玻尔兹曼定律（Stefan-Boltzmann law）：它规定了黑体辐射出的总功率与黑体的绝对温度的关系。
根据定律，黑体单位面积单位时间内辐射的总功率与黑体的温度的四次方成正比。
数学表达式为P = σT^4，其中P是黑体单位面积单位时间内辐射的总功率，T是黑体的温度，σ是斯特藩-玻尔兹曼常数。
3. 基尔霍夫定律（Kirchhoff's law）：它描述了黑体辐射和黑体吸收的关系。
根据定律，任何物体在一定温度下的吸收比例与其辐射比例相等。
这意味着凡是对于某一波长来说是良好吸收体的物体，也是同样波长下的良好发射体。
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基尔霍夫热辐射定律基尔霍夫热辐射定律(Kirchhoff热辐射定律),德国物理学家古斯塔夫·基尔霍夫于1859年提出的传热学定律,它用于描述物体的发射率与吸收比之间的关系。
简介一般研究辐射时采用的黑体模型由于其吸收比等于1(α=1),而实际物体的吸收比则小于1(1>α>0)。
基尔霍夫热辐射定律则给出了实际物体的辐射出射度与吸收比之间的关系。
•M为实际物体的辐射出射度,M b为相同温度下黑体的辐射出射度。
而发射率ε的定义即为所以有ε=α。
所以,在热平衡条件下,物体对热辐射的吸收比恒等于同温度下的发射率。
而对于漫灰体,无论就是否处在热平衡下,物体对热辐射的吸收比都恒等于同温度下的发射率。
不同层次的表达式对于定向的光谱,其基尔霍夫热辐射定律表达式为对于半球空间的光谱,其基尔霍夫热辐射定律表达式为对于全波段的半球空间,其基尔霍夫热辐射定律表达式为•θ为纬度角,φ为经度角,λ为光谱的波长,T为温度。
参考文献•杨世铭,陶文铨。
《传热学》。
北京:高等教育出版社,2006年:356-379。
•王以铭。
《量与单位规范用法辞典》。
上海:上海辞书出版社普朗克黑体辐射定律普朗克定律描述的黑体辐射在不同温度下的频谱物理学中,普朗克黑体辐射定律(也简称作普朗克定律或黑体辐射定律)(英文:Planck's law, Blackbody radiation law)就是用于描述在任意温度T下,从一个黑体中发射的电磁辐射的辐射率与电磁辐射的频率的关系公式。
这里辐射率就是频率的函数[1]:这个函数在hv=2、82kT时达到峰值[2]。
如果写成波长的函数,在单位立体角内的辐射率为[3]注意这两个函数具有不同的单位:第一个函数就是描述单位频率间隔内的辐射率,而第二个则就是单位波长间隔内的辐射率。
因而与并不等价。
它们之间存在有如下关系:通过单位频率间隔与单位波长间隔之间的关系,这两个函数可以相互转换:电磁波波长与频率的关系为[4]普朗克定律有时写做能量密度频谱的形式[5]:这就是指单位频率在单位体积内的能量,单位就是焦耳／(立方米·赫兹)。
对全频域积分可得到与频率无关的能量密度。
一个黑体的辐射场可以被瞧作就是光子气体,此时的能量密度可由气体的热力学参数决定。
能量密度频谱也可写成波长的函数普朗克定律(绿)、维恩近似(蓝)与瑞利-金斯定律(红)在频域下的比较,可见维恩近似在高频区域与普朗克定律相符,瑞利-金斯定律在低频区域与普朗克定律相符。
马克斯·普朗克于1900年建立了黑体辐射定律的公式,并于1901年发表[6]。
其目的就是改进由威廉·维恩提出的维恩近似(至于描述黑体辐射的另一公式:由瑞利勋爵与金斯爵士提出的瑞利-金斯定律,其建立时间要稍晚于普朗克定律。
由此可见瑞利-金斯公式所导致的“紫外灾难”并不就是普朗克建立黑体辐射定律的动机,参见后文叙述)。
维恩近似在短波范围内与实验数据相当符合,但在长波范围内偏差较大;而瑞利-金斯公式则正好相反。
普朗克得到的公式则在全波段范围内都与实验结果符合得相当好。
在推导过程中,普朗克考虑将电磁场的能量按照物质中带电振子的不同振动模式分布。
得到普朗克公式的前提假设就是这些振子的能量只能取某些基本能量单位的整数倍,这些基本能量单位只与电磁波的频率有关,并且与频率成正比。
这即就是普朗克的能量量子化假说,这一假说的提出比爱因斯坦为解释光电效应而提出的光子概念还要至少早五年。
然而普朗克并没有像爱因斯坦那样假设电磁波本身即就是具有分立能量的量子化的波束,她认为这种量子化只不过就是对于处在封闭区域所形成的腔(也就就是构成物质的原子)内的微小振子而言的,用半经典的语言来说就就是束缚态必然导出量子化。
普朗克没能为这一量子化假设给出更多的物理解释,她只就是相信这就是一种数学上的推导手段,从而能够使理论与经验上的实验数据在全波段范围内符合。
不过最终普朗克的量子化假说与爱因斯坦的光子假说都成为了量子力学的基石。
推导下面的推导并非普朗克的原始推导(来源[5]),需要用到电动力学、量子力学与统计力学的有关概念。
考虑一个充满了电磁辐射的边长为L的立方体:根据经典电动力学,在立方体壁表面的边界条件为电场的平行分量与磁场的垂直分量都为零。
类似于处于束缚态的粒子的波函数,立方体内部的电磁场也就是满足边界条件的周期性本征函数的线性叠加,在垂直于立方体壁表面的三个方向上各个本征函数的波长分别为λ1,λ2与λ3这里就是非负整数。
对于每一组值都有两个线性无关的解(两种不同的模)。
根据量子力学中的谐振子理论,任意模式下的系统能级为这里量子数可瞧作就是立方体中的光子数,而两种不同模式对应的就是光子的两种偏振态。
注意到当光子数为零时能级不为零,这种电磁场的真空能量就是一种量子效应,就是产生卡西米尔效应的原因。
下面我们计算在温度下光子数为零时系统处于真空状态下的内能。
根据统计力学,在特定模式下不同能级的概率分布由下式给出这里分母就是系统在特定模式下的配分函数,它能够使概率分布归一化。
对正则系综有这里我们定义单个光子的能量为系统的平均能量与配分函数的关系为这个公式就是玻色-爱因斯坦统计的一个特例。
由于光子就是玻色子,任一能级对光子的数量没有限制,系统的化学势为零。
系统的总能量就是平均能量对所有可能的单光子态求与。
考虑在热力学极限下,立方体边长L趋于无穷大,这时单光子能量近似成为连续值,我们将平均能量对单光子的连续能量积分就可以得到系统的总能量,这就需要我们首先确定在任意给定的能量范围内具有多少个光子态。
假设处于能级与的单光子态总数为(这里就是所谓光子的能态密度,其具体表达式还需另行计算),则系统的总能量为为计算光子能态密度的表达式,我们将(1)式重写成这里就是矢量的模每一个矢量都对应有两个光子态,换句话说,在给定的一个由矢量构成的希尔伯特空间中的光子态总数就是这个空间体积的2倍。
一个微小的能量区间对应着这个希尔伯特空间中一个薄球壳的厚度。
由于矢量的分量不能为负值,能量区间实际上只能对应整个薄球壳总体积的1/8(这就是因为矢量有三个分量,每一个分量都为正数时的概率为1/8)。
因而在能量区间上光子态总数为将这个表达式代入(2)式,得到注意到的三次方就是立方体体积,因此可直接得到能量密度的表达式,将它写成频率的频谱函数其中这里即就是黑体辐射的能量频谱密度,其意义为单位频率在单位体积内的能量。
如果写成波长的函数,其中这就是黑体辐射的能量密度频谱的另一种形式,其意义为单位波长在单位体积内的能量。
在玻色或费米气体情形下对这一函数积分需要用到多对数函数展开。
但这里可以用初等函数的办法得到一个近似形式,数学上做代换积分变量从而可写成如下形式其中的表达式为这一积分结果将后文附录中做说明。
因而得到立方体中电磁场的总能量为其中就是立方体体积(注意:这个表达式不就是斯特藩-玻尔兹曼定律,它的含义并不就是理想黑体在单位时间内从单位表面积辐射出的总能量,参见斯特藩-玻尔兹曼定律条目)。
由于辐射各向同性,并且以光速传播,能量的辐射率(单位时间单位表面积单位立体角单位频率下辐射的能量)为从而得到普朗克黑体辐射定律历史参见:光子、能量均分定理及紫外灾难很多有关量子理论的大众科普读物,甚至某些物理学课本,在讨论普朗克黑体辐射定律的历史时都犯了严重的错误。
尽管这些错误概念在四十多年前就已经被物理学史的研究者们指出,事实证明它们依然难以被消除。
部分原因可能在于,普朗克最初量子化能量的动机并不就是能用三言两语就能够道清的,这里面的原因在现代人瞧来相当复杂,因而不易被外人所理解[7]。
丹麦物理学家Helge Kragh曾发表过一篇文章清晰地阐述了这种错误就是如何发生的[8]。
“紫外灾难”:在经典统计理论中,能量均分定理预言黑体辐射的强度在紫外区域会发散至无穷大,这与事实严重违背首先就是尽管普朗克给出了量子化的电磁波能量表达式,普朗克并没有将电磁波量子化,这在她1901年的论文以及这篇论文对她早先文献的引用中就可以瞧到[6]。
她还在她的著作《热辐射理论》(Theory of Heat Radiation)中平淡无奇地解释说量子化公式中的普朗克常数(现代量子力学中的基本常数)只就是一个适用于赫兹振荡器的普通常数。
真正从理论上提出光量子的第一人就是于1905年成功解释光电效应的爱因斯坦,她假设电磁波本身就带有量子化的能量,携带这些量子化的能量的最小单位叫光量子。
1924年萨特延德拉·纳特·玻色发展了光子的统计力学,从而在理论上推导了普朗克定律的表达式。
另一错误概念就是,普朗克发展这一定律的动机并不就是试图解决“紫外灾难”。
“紫外灾难”这一名称就是保罗·埃伦费斯特于1911年提出的,从时间上瞧这比普朗克定律的提出要晚十年之久。
紫外灾难就是指将经典统计力学的能量均分定理应用于一个空腔中的黑体辐射(又叫做空室辐射或具空腔辐射)时,系统的总能量在紫外区域将变得发散并趋于无穷大,这显然与实际不符。
普朗克本人从未认为能量均分定理永远成立,从而她根本没有觉察到在黑体辐射中有任何“灾难”存在——不过仅仅过了五年之后,这一问题随着爱因斯坦、瑞利勋爵与金斯爵士的发现而就变得尖锐起来。
附录参见:黎曼ζ函数及Γ函数有一个简便方法计算下面的积分我们可以首先用替换式中的,计算一般形式下的积分由于分母总就是小于1,我们可以将它按展开写成收敛的几何级数这就就是几何级数的求与公式。
等号左边的表达式正就是右边的求与结果,右边的几何级数公比为、从而得到表达式乘以后相当于将变成,因而我们将求与符号中的序号加1,并消去原先的:通过变量替换,我们得到以及,积分式进一步写成即形如上式的积分就是收敛的,我们将求与的部分移到积分之外:前面的求与系数正就是黎曼ζ函数,而后面的积分正就是Γ函数。
从而我们得到一个一般的关系式:或等价为对于我们所需要的积分,积分式的分子为,因此代入上面等式中得到这里我们用到了与。
(参见黎曼ζ函数与Γ函数的有关性质)。
斯特藩-玻尔兹曼定律斯特藩-玻尔兹曼定律(Stefan-Boltzmann law),又称斯特藩定律,就是热力学中的一个著名定律,其内容为:一个黑体表面单位面积在单位时间内辐射出的总能量(称为物体的辐射度或能量通量密度)j* 与黑体本身的热力学温度T (又称绝对温度)的四次方成正比,即:其中辐射度j*具有功率密度的量纲(能量/(时间·距离2)),国际单位制标准单位为焦耳/(秒·平方米),即瓦特/平方米。
绝对温度T的标准单位就是开尔文,为黑体的辐射系数;若为绝对黑体,则、比例系数σ 称为斯特藩-玻尔兹曼常数或斯特藩常量。
它可由自然界其她已知的基本物理常数算得,因此它不就是一个基本物理常数。