基于有限元建模的水下薄壁圆柱壳体的结构设计仿真分析

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水下闸板防喷器有限元建模及关井仿真分析

水下闸板防喷器有限元建模及关井仿真分析

- 31 -第9期水下闸板防喷器有限元建模及关井仿真分析王鹏,张士超,葛伟凤(中海油安全技术服务有限公司, 天津 300450)[摘 要] 水下闸板防喷器在关井时井筒压力作用下闸板与壳体的相互作用应力复杂。

为分析闸板防喷器关井状态时闸板与壳体的受力状态,在建立整套闸板防喷器三维仿真模型的基础上,对其承压壳体及双闸板进行了有限元分析计算。

结果表明:防喷器闸板及壳体在额定载荷作用下均满足强度要求;防喷器高应力区域集中在壳体及闸板的接触部位,在防喷器检查及维保中应重点关注,确保钻井作业井控安全。

[关键词] 闸板;防喷器;有限元;井控作者简介:王鹏(1985—),男,湖北红安人,2008年毕业于长江大学石油工程专业,获学士学位,工程师,现从事海洋石油井控设备安全评估与检查工作。

水下防喷器是深水钻井作业不可或缺的井口承压设备[1]。

构造复杂的防喷器壳体作为防喷器最主要的承载部件,在瞬间关井载荷作用下的应力分布对分析其结构的安全性非常重要[2-3]。

唐洋等针对防喷器壳体进行了额定压力下应力试验及有限元分析确定了应力分布规律[4],付海龙、马卫国等研究了带压作业情况下闸板胶芯的受力情况[5-6],但目前少有针对关井后闸板与防喷器壳体相互作用应力研究。

闸板防喷器在关井动作时,由于受到井筒压力作用,闸板与壳体的相互作用载荷很大,因此有必要分析闸板防喷器工作时闸板与壳体的受力状态,为水下防喷器的安全评估提供参考依据。

1 几何模型的建立应力分析的关键及基础即是有限元模型建立。

为了使仿真分析结果更加贴近实际,在此依据图纸最大限度还原了水下闸板防喷器的三维实体模型。

1.1 结构组成闸板防喷器主要由闸板密封、侧门密封、液压锁紧等结构组成,可依据钻井作业需要配置高抗硫剪切全封闸板总成、管柱闸板总成或大范围变径闸板总成;防喷器采用液压开关侧门,实现快速更换闸板;采用液压自动锁紧闸板方式,可同步锁紧与关闭闸板,解锁与开启油路顺序操作;壳体、闸板体、侧门等承压件采用高强度、高韧性低合金材料,保证防喷器使用安全可靠;与井液接触的密封表面及钢圈槽堆焊耐蚀合金,其他密封沟槽及密封配合表面进行防腐处理,保护密封部位不被海水腐蚀;壳体的闸板腔体采用长圆形截面,腔室结构尺寸小,采用大圆弧光滑连接,减小结构不连续造成的应力集中;闸板体采用长圆形整体结构,前密封和顶密封可根据损坏情况单独更换,底部镶嵌耐磨板,减少闸板与壳体的磨损、拉伤等;侧门密封采用浮动密封结构,减少侧门螺栓的上紧力矩,提高密封可靠性。

基于ANSYS Workbench水下航行器壳体的有限元分析

基于ANSYS Workbench水下航行器壳体的有限元分析

水 下航行 器 作 为 国 防 工业 的重 要 产 品 , 其 生 产
好产 品 生产 的前期 工 作 , 以保 证 成 品 的结 构 合 理 和
加工 要求 相对 较 高 , 制造 成 本 高 昂 。在 对 其 进 行 设
数值 信 息 , 避 免 结构设 计 缺 陷导致 的应 力 集 中及 共振 问题 。缩 短 了研 发 时 间 , 减 少 了设 计人 员的 工作 量 ,
降低 了研 发 成本 ; 同时 , 给 壳体结 构 的改进 指 明 了方 向 , 为 实体 的顺利 生 产提 供 了可靠 的参考依 据 。
关键 词 : 有 限元 ; 结 构优化 ; 应 力; 模 态; 固有频 率
设计 计 算
试 验研 究
基于 AN S YS Wo r k b e n c h水下航行器壳体 的有 限元分析*
姜发 展 , 李世芸 , 师健 宏
( 昆明 理 工 大 学 机 电 学 院 , 云南 昆明 6 5 0 5 0 0 )
摘 要 : 通过 几何 制 图软 件 , 建 立 了某 水 下航 行 器 壳体 的有 限元 数 值 模 型 ; 在 有 限 元 分析 软 件 中, 对 该模 型进行 了应 力及 关键 部位 的模 态分析 ; 确 定 了该 水下航 行 器 壳体 结构 的最 大应 力 和 固有频 率等相 关
ห้องสมุดไป่ตู้
Fi ni t e El e me nt An al y s i s o f Und e r wa t e r Ve hi c l e S h e l l ba s e d o n A NS YS Wo r kb e nc h
i n f o r ma t i o n,d e s i g n i n g d e f e c t s c a u s e d b y s t r e s s c o n c e n t r a t i o n a n d a v o i d i n g s t r u c t u r e r e s o n a n c e p r o b l e ms ,l o wi n g s t a f f wo r k —

水下圆柱壳承压结构轻量化设计

水下圆柱壳承压结构轻量化设计

华中科技大学硕士学位论文摘要人类对资源的需求随着人类文明的发展以及人口增加而剧增,陆地资源的匮乏使得人们进一步扩展了对海洋资源的探索。

海洋占地球表面积的71.8%,同时蕴藏着丰富的海洋资源,是人类尚未充分挖掘和利用的资源宝库,也是人类赖以生存发展的资本。

由于海洋环境的特殊性,对海洋的探索和研究高度依赖于潜器,研制出先进的潜器于人类发展有重要科学意义,于国家具有重要战略意义。

本文对工作潜深为300米的潜器圆柱壳承压结构进行了轻量化设计。

在Abaqus 中(采用Python参数化建模)对圆柱壳承压结构的四种模型:铝合金模型、铝合金加筋模型、复合材料模型、复合材料加筋模型分别进行结构静力分析和屈曲分析。

基于有限元分析得到结构响应,采用改进的差分进化算法(adaptive elitist Differential Evolution, aeDE)对四种圆柱壳承压结构模型进行轻量化设计。

为了提高优化计算效率,对四种模型分别采用了并行计算法和代理模型法实施优化。

并行计算法以线程队列的形式进行并行计算,基于并行计算采用aeDE算法(Python编写)进行寻优;代理模型法采用基于主动学习函数U的Kriging模型,模拟结构有限元响应参与优化计算,其实现利用了Matlab中的Kriging代理模型工具包,基于代理模型应用aeDE 算法(Matlab编写)进行寻优计算。

最后对两种方法的计算效率和计算精度做了对比。

通过本文的研究,从水下圆柱壳承压结构四个模型的轻量化设计结果可以看出:由于复合材料高的比强度和比刚度,其优化结果相对于铝合金模型质量轻40%-50%;铝合金加筋模型相对于未加筋模型减重16.79%,复合材料加筋模型相对于未加筋模型减重4.59%。

并行计算法可有效提高优化计算效率,同时保证计算精度;相对于并行计算法,代理模型法采用了基于主动学习函数U构建的Kriging模型同时所需样本点较少,计算效率显著提高。

基于三维有限元法的层合圆柱壳应力分析

基于三维有限元法的层合圆柱壳应力分析

3 层 3 × 16 节 点相对 自由 度壳元 与 32 节点 相对 自由度 三层 壳元
3 layers of 3 × 16 nodes relative-freedom shell elements and 32 nodes and 3 layers relative-freedom shell element
上述483个节点自由度可分为两组为独立的自由度只有3234b经整理后2a2b163个位移协调条件可表示为矩阵形式j1引入48个拉格朗日乘子48个约束条件加入到单元势能泛函中去由最小势能原理可得到j11j12是一个176阶的线性代数方程组从中消去拉格朗j12813因此在计算图32节点相对自由度三层壳32节点的相对自由度分别为第一层壳元的节点位移差与中面平均位移第二层壳元与第三层壳元的中面平均位移14单元刚度阵改为10式所示的折算刚度阵点力矩阵改为11式的折算节点力其中1是加在第一三层中面的载荷即节点力可加在第131621242932节点上
上式 中 n 为层 号 , 其余 y i , zi , vi , wi 的 表达 式与 上式类似。 可以看出 : ( x i+ 4 , y i + 4 , zi + 4 ) 是原三维等参 实 体元 的中 面节点 坐 标 ; ( ui+ 4 , v i+ 4 , wi+ 4 ) 是 中面 节 点位 移 ; 而 ( x i , y i , zi ) 是原来节 点对于 中面节点 的距 离 ( 矢量 ) ; ( ui , vi , wi ) 是该两点的相对位移。 ( 2) 第Ⅰ层的下面节 点与第Ⅱ层的上 面节点满 足位移连续条件
( u 1 , u 2 , … , u 1 6 , u 21 , … , u 2 4 , u 37 , … ,

薄壁构件整体稳定性的有限元模拟_张磊

薄壁构件整体稳定性的有限元模拟_张磊

第45卷第3期2011年3月浙 江 大 学 学 报(工学版)Journal of Zhejiang University(Engineering Science)Vol.45No.3Mar.2011收稿日期:2009-10-16.浙江大学学报(工学版)网址:www.journals.zju.edu.cn/eng基金项目:国家自然科学基金资助项目(50908203);浙江大学优秀青年教师基金资助项目.作者简介:张磊(1978-),男,浙江舟山人,副教授,从事结构工程的教学科研工作.E-mail:celzhang@zju.edu.cnDOI:10.3785/j.issn.1008-973X.2011.03.022薄壁构件整体稳定性的有限元模拟张 磊,童根树(浙江大学土木工程学系,浙江杭州310058)摘 要:对薄壁构件整体稳定性分析中的薄壁梁单元和壳体单元两种有限元模型的特点进行了讨论,并提出一种新的适用于薄壁构件整体稳定分析的壳体单元模型,该模型可以有效消除各种局部屈曲模态的影响.采用通用有限元软件ANSYS,分别利用壳体单元模型和薄壁梁单元模型,分析了双轴对称截面梁、单轴对称截面梁、轴心受压构件、压弯构件和变截面梁的稳定性,通过与经典解或已有研究结果的比较对有限元模型的可靠性以及存在的问题进行了讨论.通过分析,发现ANSYS的薄壁梁单元模型不能用于分析单轴对称截面梁和压弯构件的弯扭屈曲,同时在分析变截面薄壁构件的稳定性时可能产生较大的误差;常用壳体单元模型可能由于截面的局部屈曲模态不能得到整体屈曲的临界荷载;提出的壳体单元模型可以精确模拟薄壁构件的整体稳定性.此外,提出的壳体单元模型不仅可以用于分析薄壁构件的整体稳定性,也可以作为检验薄壁构件整体稳定理论正确性的重要依据.关键词:有限元;梁单元;壳体单元;薄壁构件;整体稳定性中图分类号:TU 391 文献标志码:A 文章编号:1008-973X(2011)03-0531-08Finite element modelling of thin-walled membersin overall stability analysisZHANG Lei,TONG Gen-shu(Department of Civil Engineering,Zhejiang University,Hangzhou310058,China)Abstract:In the overall stability analysis of thin-walled members employing the general purpose finite ele-ment(FE)softwares,the members are generally modelled using the thin-walled beam elements or the thinshell elements.The modelling details of these two FE models were presented,and a new thin shell elementmodel,capable of prohibiting the local buckling modes in the overall buckling analysis,was proposed.Thetwo types of FE models were then adopted into the buckling analysis of thin-walled members,including thebeams and columns with doubly and singly symmetric sections,beam-columns,tapered beams.The com-parisons of the results from FE analyses,analytical solutions and literature show that the proposed thinshell element model is superior to the existing models of this type;the thin-walled beam element of AN-SYS is not applicable to the flexural-torsional buckling analysis of thin-walled beams and beam-columns ofmono-symmetric section,and significant error may arise in buckling analysis of tapered beams using thiselement.The results from the presented shell element model can also be used as the benchmark results inverifying the buckling theory of thin-walled members.The outcome of this study may be helpful for model-ling thin-walled members in overall stability analysis using general FE packages,not limited to ANSYS.Key words:FEA;beam element;shell element;overall stability;thin-walled member 许多通用有限元软件(如ANSYS和ABAQUS)具有友好的使用界面、强大的建模和分析功能,在土木工程领域的研究工作中被大量使用.在使用这些通用有限元软件时,分析人员应具备有限元方面的基本知识,特别是需要对有限元模型进行仔细地校验,以保证结果的合理性和正确性.但是,目前许多分析人员在使用这些通用软件时,并不能很好地做到这点,特别是对软件提供的单元和建立的有限元模型缺乏仔细地分析和研究,因而很难保证分析结果的可靠性.薄壁截面构件是钢结构建筑中最常用的基本构件,它们的稳定性也是钢结构学科研究的主要问题之一.薄壁截面构件通常由几块薄板通过一定的方式(如焊接)组合而成,常用的截面形式包括工字形、箱形、槽形、L形等.薄壁构件的稳定性研究主要包括整体稳定性和局部稳定性,前者关注构件整体稳定性(如整体弯曲屈曲、弯扭屈曲),而后者则主要针对组成构件板件的稳定问题(如局部屈曲、畸变屈曲).由于这两类稳定问题存在较大的差别,在进行薄壁构件的稳定研究时,往往将构件的整体稳定性(符合“刚周边”假定)与局部稳定性进行独立分析,避免相互之间的干扰.对于薄壁截面构件,特别是复杂边界条件和荷载条件下的整体稳定性分析,往往需要借助有限元分析.在薄壁构件的有限元分析中,最简单也是最直接的方法是采用空间梁单元建模.但是,由于薄壁构件的特殊性,它的性能往往受到翘曲变形的影响,在有限元分析中常用的空间梁单元(每个节点3个平动,3个转动,共6个自由度)并不能满足计算的要求,需要采用考虑翘曲变形的薄壁梁单元模型(每个节点3个平动,3个转动,1个翘曲,共7个自由度).利用通用有限元软件(如ANSYS[1]和ABAQUS)进行薄壁构件的整体稳定性分析时,主要有2种建模方法:1)直接利用软件提供的薄壁梁单元(比如ANSYS[1]中的BEAM188、BEAM189单元和ABAQUS中的B31OS、B32OS单元).这种方法建模简单,计算效率高.尽管常用空间梁单元的理论已经非常成熟,但是目前薄壁梁的稳定理论在某些方面还存在着一定的争议[2],因此,这一分析方法结果的正确性取决于软件采用的稳定理论,这对通用有限元软件中薄壁梁单元模型的校验显得尤为重要.对于某些特殊的构件,如变截面构件,软件采用的离散化方法可能对结果产生较大的影响.2)利用壳体单元进行建模.由于薄壁构件实际上由若干板件组合而成的,而板壳理论是一种比薄壁构件理论更为一般的理论,薄壁构件的有限元分析也可以利用壳体单元模型.与薄壁梁单元模型不同,壳体单元模型可以脱离薄壁梁稳定理论的限制,精确的壳体单元模型的结果甚至可以用于验证薄壁梁稳定理论的正确性.但是,常用壳体单元模型在分析薄壁构件的整体稳定性时,容易受到局部屈曲模态的影响,比如板件的局部屈曲(local buckling)和截面的畸变屈曲(distortional buckling),而不能得到整体屈曲的精确临界荷载值.这一特点,极大地限制了壳体有限元模型在薄壁构件整体稳定性分析中的应用.本文对利用通用有限元软件分析薄壁构件的整体稳定性时的一些主要模拟方法进行研究,对这些方法的可行性以及需要注意的问题进行仔细分析和讨论,同时在已有研究的基础上提出一种精确的壳体单元有限元模型.这一壳体有限元模型不仅可以直接用于分析各种薄壁构件的整体稳定性,而且可以作为判定各种薄壁构件稳定理论正确与否的重要依据.1 有限元模型1.1 薄壁梁单元模型目前,许多通用有限元程序(如ANSYS和ABAQUS)提供可以考虑翘曲变形的薄壁截面梁单元,对于这些类型的单元,软件通常提供多种现成的开口和闭口截面形式,其中ANSYS还支持截面形式的用户自定义,并可以非常方便地定义变截面构件.1.2 壳体单元模型1.2.1 现有的壳体单元模型 最简单的壳体单元模型是通过对组成薄壁构件的各板件分别建立板壳单元建模,各板件通过结合部位的共享节点实现相互之间的连接,比如常用的工字形截面构件就可以通过3块板件来模拟.Mohri等[3]曾利用这种壳体单元模型来验证他们提出的薄壁梁单元的正确性.但是,这种简单的壳体单元模型存在一个问题,就是在分析薄壁构件的稳定性时,容易受到局部屈曲模态的干扰,比如板件的局部屈曲和截面的畸变屈曲,而导致不能得到整体屈曲的精确临界荷载值.所以,这种壳体单元的有限元模型通常只能用于细长构件的模拟,否则会导致偏小的屈曲荷载.为防止在屈曲分析中出现局部屈曲模态,最简单的方法是沿梁的长度方向每隔一定距离布置一道横向加劲肋.如果直接采用壳体单元作为横向加劲肋可以保证加劲截面的平截面性质,但是由于加劲肋的平面外弯曲刚度对加劲截面的翘曲变形产生约束作用,使得薄壁截面构件翘曲刚度增大.为避免这235浙 江 大 学 学 报(工学版) 第45卷 种额外的约束作用,Andrade等[4]在使用壳体单元求解工字形截面梁的稳定荷载时,通过在其腹板上布置一定数量的刚性梁单元(ABAQUS的RB3D2单元)来防止腹部局部屈曲模态的影响.由于梁单元仅布置在腹板上,不会对截面翼缘的翘曲变形产生约束作用.通过计算[4]发现,这一壳体模型在多数情况下可以较好地用于薄壁截面梁的整体稳定分析,但是只对腹板进行了处理,并不能防止翼缘的局部屈曲,同时也不能对腹板与翼缘之间的相互转动起到有效的约束作用,所以在某些情况下分析的结果并不理想[4].张磊[4]提出了一个壳体有限元模型(如图1(b)),该模型中加劲肋采用壳体单元,建模时加劲图2 加劲肋间的局部屈曲模态(悬臂梁作用左端上翼缘集中荷载)Fig.2 Local buckling of shell element models(cantile-ver with point force on top flange of left end)另外,在使用壳体单元模型分析薄壁构件的稳定性时,边界条件的正确模拟也是分析的关键.悬臂梁可以通过约束固定端所有节点的全部自由度实现.而在简支梁的端部,可以通过约束两端部截面所有节点的平面内(x和y方向)的位移和构件任一节点的纵向位移来实现,这样既可以保证梁端部的铰接要求,又可以保证端截面的“刚周边”特性.2 计算分析与讨论本文将利用各种主要的有限元模型对一些典型构件的整体稳定性进行分析,通过与理论解或已有文献的结果进行比较来考察这些模型的合理性,分335第3期张磊,等:薄壁构件整体稳定性的有限元模拟析各种模型可能存在的问题及其原因.在分析中,通用有限元软件中的薄壁梁单元将以通用有限元分析软件ANSYS的BEAM188和BEAM189单元为代表.由于这2种单元本质上区别不大,下文主要以BEAM189单元模型为例进行讨论.2.1 双轴对称截面梁薄壁截面梁的整体失稳模式为弯扭屈曲.首先以端部作用集中荷载的悬臂梁为例(图3),利用各种计算模型对横向荷载作用下双轴对称截面梁稳定性进行分析.悬臂梁的截面为工字形,翼缘中心之间的距离h=600mm,翼缘宽度b=300mm,翼缘厚度tf=10mm,腹板厚度tw=6mm,材料性质为E=210GPa和ν=0.3.荷载作用在自由端的上翼缘(为建模方便取上翼缘的中心线位置).悬臂梁的跨度在2~10m变化,这是考虑到局部屈曲的影响与梁的长细比密切相关.kN2.0 163.06 257.00 253.30 253.894.0 41.93 43.69 43.78 43.676.0 18.06 18.47 18.56 18.468.0 10.59 10.75 10.82 10.7510.0 7.15 7.23 7.25 7.23的板壳单元有限元模型.同时,使用薄壁梁单元模型也可以正确求解双轴对称截面梁的稳定临界荷载.2.2 单轴对称截面梁与双轴对称截面梁相比,由于受截面不对称性的影响,单轴对称截面梁的弯扭屈曲荷载的计算更为复杂.本节以作用跨中集中荷载的单轴对称截面简支梁为例,对各种典型有限元模型的合理性进行分析.当跨中荷载作用时,单轴对称截面简支梁弯扭屈曲的总势能可以表示为[2,5-10]Π=12∫L0EIyu″2+GIk+2 Mxβ()xθ′[2+EIωθ″2+2 Mxu″]θdz-12Pyaθ2L/2.(1)式中:L为简支梁的跨度,E和G分别为材料的弹性模量和剪切模量,u和θ分别为梁的平面外位移和转角,Iy、Ik和Iω分别为截面绕弱轴的惯性矩、自由扭转常数和翘曲惯性矩,Mx和Py分别为截面上的弯矩和简支梁跨中的集中荷载,a为荷载作用点离剪心的高度,βx为截面的不对称系数,θL/2为简支梁跨中的转角.2-0.55a+0.41βx[+-0.55a+0.41β()x2+IωIy1+GIkL2π2 EI()槡]ω.(2)这一公式首先由文献[9]提出,并被大量文献和规范引用[11],被证明具有非常好的精度.本节将利用这一公式的结果作为各种结果比较的基准.图4对2个截面的单轴对称简支梁的屈曲荷载进行了比较,两简支梁的截面尺寸相同,仅放置方式不同.分析中,材料的弹性模量E=206GPa,泊松比ν=0.3,在简支梁的跨中截面的剪心位置作用一集中荷载.图4中,BEAM189为利用薄壁梁单元435浙 江 大 学 学 报(工学版) 第45卷 计算得到的结果,SHELL为利用本文提出的壳体有限元模型得到的结果.从图4可以发现,2种情况下式(2)与SHELL的结果非常吻合,但两者与BEAM189的结果存在显著的区别.对于长度相同的简支梁,式(2)和SHELL得到上翼缘加强截面梁的屈曲荷载均大于下翼缘加强的截面梁,根据薄壁构件理论可知[6-8,10]这是由于Wagner效应的影响,是合理的.但是,利用BEAM189分析得到的两者屈曲荷载值却相同,说明BEAM189单元模型的结果存在着问题.分析薄壁梁弯扭失稳的总势能(式(1)),可知Wagner效应在总势能中通过12∫L02βxMxθ′()2 dz这一项来体现,如果人为地把这项从式(1)中去掉,同时取荷载作用点高度等于零,利用Rayleigh-Ritz法可得梁的屈曲荷载表达式为Mcr=1.35π2 EIyL2IωIy1+GIkL2π2 EI()槡ω.(3)从图4的比较可知,式(3)的结果与BEAM189模型的分析结果非常吻合,这说明ANSYS中的薄壁梁单元BEAM189(BEAM188)不能考虑薄壁梁单元中弯矩的Wagner效应,因此,不能用于单轴对称截面梁的稳定性分析.需要指出的是,另一种广泛使用的通用有限元程序ABAQUS中的开口薄壁截面梁单元B31OS和B32OS也存在着类似的问题[2].2.3 轴心受压构件和压弯杆构件的屈曲ANSYS中的薄壁梁单元由于不能正确考虑薄壁梁单元中弯矩的Wagner效应,不能用于分析单轴对称截面梁的弯扭屈曲问题,而本文的壳体单元模型能够精确地求解薄壁截面梁的弯扭屈曲临界荷载.在本节中将各种模型用于分析轴心受压和压弯构件屈曲问题的适用性进行分析.在下面的分析中,如不特别说明,均针对两端铰接构件.2.3.1 截面参考点 在利用梁单元进行有限元建模时,单元节点对应于截面的参考点R(图5).许多软件(如ANSYS和ABAQUS)允许用户将截面平面上的任意点作为参考点,常可选择截面的形心C或剪心S(图5)作为截面的参考点.由于在梁单元模型中,荷载和位移对应于节点,也就是截面的参考点位置,荷载和位移应根据参考点的位置作出相应的调整.比如,对于轴心受压构件,如果选择截面的形心作为参考时,那么只要直接在端部节点上施加轴力和位移约束即可,但是如果选择的参考点与截面的形心不重合,那么就需要在端节点施加轴力的同时,施加一个弯矩来满足轴心受压的条件.12∫L0EIyu″2+EIωθ″2[+GIk-Fi()20θ′2-F u′2-2Fy0u′θ]′dz.(4)式中:F为端部作用的轴力,以压为正;y0为截面的剪心坐标;12∫L0-Fi20θ′()2 dz为轴力的Wagner效应项;i20=Ix+I()y/A+y20,其中A为截面积,该项推导利用了关系式:-Fi20=∫Aσzx2+y-y()2 0[]dA.(5)表2为上面2类截面的轴心受压构件稳定分析的结果进行比较情况,其中截面1为双轴对称截面H400×300×8×10,截面2为单轴对称截面H400×300×150×8×10×10,长度均为6m,采用的材料属性与图4算例相同.表2中偏心矩e表示截面参考点与形心的距离,Fcr,con为推测解.从表2可以看出,不管截面的对称性(单轴或双轴对称),由式(4)求解得到的理论值(Fcr,exo)与本文壳体单元模型的结果表2 轴心受压构件的屈曲Tab.2 Buckling load of columns截面e/mmBEAM189Fcr/kN屈曲模态Fcr,con/kNFcr,exo/kNFcr,she/kN1 0 2 526弯曲-2 542 2 513100 1 753弯扭1 758 2 542 2 5132 0 709弯扭-707 704112.8 1 314弯扭1 315 707 704535第3期张磊,等:薄壁构件整体稳定性的有限元模拟(Fcr,she)非常吻合,这说明本文壳体单元能够用于分析轴心受压构件的整体稳定性分析.同时,当截面薄壁梁单元模型的参考点与形心重合时(即e=0),得到的结果与利用轴心受压构件的屈曲荷载公式得到的Fcr,exo也非常吻合,表明在这种条件下BEAM189单元可以准确预测双轴对称截面压杆的弯曲屈曲荷载;BEAM189单元尽管不能考虑弯矩的Wagner效应,但是可以正确地考虑单轴对称截面压杆中轴力的Wagner效应.2.3.3 梁单元模型(截面参考点不位于截面形心)对于轴心受压构件来说,当截面的参考点与形心不重合时,在端部节点上除轴力外,同时应施加一个弯矩.对于轴心受压构件的薄壁梁单元模型来说,在分析单轴对称截面构件时,由于施加约束的要求,可采用这种加载方式.根据薄壁构件的稳定理论,对于截面参考点与形心不重合的情况,按照这种在参考点施加轴力和弯矩的加载方式加载得到的屈曲荷载应该与截面参考点与形心重合时直接在节点上施加轴压力得到的屈曲荷载相同.在表2中,利用BEAM189单元对截面参考点与形心不重合时(即e≠0)轴压构件的稳定性进行了分析.求解过程中,在构件端截面节点上同时施加轴压力F和弯矩Fe,在约束端也施加端弯矩Fe,使得构件在受力上与前一种加载方式相同.表2的结果表明,无论是双轴对称截面还是单轴对称截面构件,利用这种求解方法得到的屈曲荷载与e=0时以及理论解的屈曲荷载均不相同是错误的.经过仔细分析,作者发现在这种情况下BEAM189单元模型在求解轴力的Wagner效应时会以截面参考点为坐标原点来计算剪切中心的坐标,而不是采用截面形心来计算.这样,式(5)中的Wagner效应项变为-F珓i 20=∫Aσzx2+y-y0+()e[]2 dA.(6)式中:珓i20=Ix+I()y/A+y0-()e 2.取y0=0,可以得到BEAM189单元模型中e≠0时双轴对称截面压杆的Wagner效应积分式.本文按照这一思路,将对应的轴压构件弯扭屈曲公式中的i20用式(6)的珓i20代替得到新的临界荷载值,并以“推测解(Fcr,con)”列于表2.比较可以发现,这一推测解与利用BEAM189单元模型(e≠0)求得的结果非常接近,可以证实本文推测的正确性.观察表2中的屈曲模态可以发现一个有意思的现象,即对于双轴对称截面压杆来说,由薄壁构件理论可知一般发生弯曲屈曲的破坏模式,但是当利用BEAM189单元模型求解时,在参考点与截面形心不重合的情况下,破坏模式却变为弯扭屈曲.这是因为在计算双轴对称截面压杆的屈曲荷载时,考虑了式(6)中本不存在的Wagner效应,从而使得弯扭屈曲的临界荷载要小于弯曲屈曲的临界荷载.从上面的分析可知,在利用ANSYS的薄壁梁单元BEAM189模型分析双轴对称和单轴对称截面的轴心压杆的稳定性时,如果将截面的形心取为参考点,直接在构件端截面的节点施加轴压力,那么可以得到正确的屈曲荷载;但是,如果采用的参考点不是截面形心,而是采用在构件端截面的节点施加轴压力和弯矩的求解方式,对于上面2种截面类型的轴心压杆,均不能得到正确的解答.对于轴心受压构件和压弯构件,如果利用本文提出的壳体单元模型可以得到非常精确的屈曲荷载解,但在施加端部荷载时,应将荷载分散到多个节点,避免加载点处的应力集中.2.4 变截面梁在分析变截面构件时,如果利用壳体单元之间可以按照构件的形状进行建模,但是如果使用薄壁梁单元,通常需要将构件等效成若干等截面构件模型.但是,现有版本的ANSYS对变截面构件的梁单元建模进行了改进,可以很方便地利用BEAM189单元建立线性变化变截面梁的有限元模型.在建模过程中,只要定义变截面梁两端截面的尺寸,同时定义两截面的坐标,就可以对整个变截面构件进行定义.这里对采用本文的壳体单元模型以及BEAM189单元的有限元模型分析变截面梁弯扭屈曲的可行性进行研究.由于BEAM189单元模型不能用于分析单轴对称截面梁的稳定性,本节只研究双轴对称截面的变截面梁.以图6所示的楔形变截面悬臂梁为例,分析其弯扭屈曲的临界荷载.悬臂梁的材料性质为:E=210GPa,ν=0.3;梁的固定端截面的高度hL=600mm(翼缘中线之间的距离),自由端截面高度为hS=βhL(翼缘中线之间的距离);梁截面翼缘的尺寸沿长度方向不变,其宽度为180mm,厚度为10mm,腹板的厚度为8mm.在分析中,悬臂梁的斜率β在0.1~1.0变化,在悬臂梁自由端截面的剪心作用一集中竖向荷载Q.在对分析结果进行详细比较之前,首先对BEAM189在模拟变截面梁时的假定进行初步研究.文献[5]指出,BEAM189对变截面梁的模拟实际上是一种基于截面线性插值的近似方法,但是该文中未对这一论点进行验证,因此,本文将通过一个635浙 江 大 学 学 报(工学版) 第45卷 3 结 论(1)未布置加劲肋的板壳有限元模型易受到局部屈曲模态的影响,只能用于分析细长构件的整体屈曲;(2)采用本文提出的板壳有限元模型可以准确地模拟薄壁构件的整体稳定性,其适用性不受截面形式、荷载的影响;(3)由于ANSYS和ABAQUS中的薄壁梁单元无法考虑薄壁构件中弯矩的Wagner效应,不能用于分析单轴对称截面压弯构件和受弯构件的稳定性;(4)ANSYS的BEAM189单元考虑了薄壁构件中轴力的Wagner效应,可以用于分析双轴和单轴对称截面轴心受压构件的稳定性,但是在分析中必须将截面的形心作为参考点;(5)ANSYS的BEAM189单元可以用于分析双轴对称截面压弯构件的稳定性,但是应该采用形心轴力+弯矩的加载方式,不能直接施加偏心轴力;(6)由于ANSYS的BEAM189单元在处理变截面构件时,采用将变截面单元的尺寸插值,然后采用等截面单元的等效方法,在分析变截面构件的稳定性时有较大的误差,不能正确反映构件的稳定承载能力;(7)ANSYS的BEAM189单元不能正确处理构件间的翘曲位移传递,在用于空间结构的受力分析时可能导致不正确的结果.参考文献(References):[1]Documentation for ANSYS(Release 11.0)[R].Penn-sylvania:ANSYS,Inc,2007.[2]张磊.考虑横向正应力的薄壁构件稳定理论及其应用[D].杭州:浙江大学,2005.ZHANG Lei.A flexural torsional buckling theory con-sidering the transverse normal stress and its applications[D].Hangzhou:Zhejiang University,2005.[3]MOHRI F,BROUKI A,ROTH J C.Theoretical andnumerical stability analyses of unrestrained,mono-sym-metric thin-walled beams[J].Journal of ConstructionalSteel Research,2003,59:63-90.[4]ANDRADE A,CAMOTIN D,DINIS P B.Lateral-tor-sional buckling of singly symmetric web-tapered thin-walled I-beams:1Dmodel vs.shell FEA[J].Comput-ers and Structures,2007,85(17/18):1343-1359.[5]ZHANG L,TONG G S.Lateral buckling of web-taper-ed I-beams:a new theory[J].Journal of ConstructionalSteel Research,2008,64(12):1379-1393.[6]TRAHAIR N S.Flexural-torsional buckling of structures[M].London:E &FN SPON,1993.[7]TONG G S,ZHANG L.A general theory for the flex-ural-torsional buckling of thin-walled members I:energymethod[J].Advances in Structural Engineering,2003,6(4):293-298.[8]ZHANG L,TONG G S.Flexural-torsional buckling ofthin-walled beam members based on shell buckling theory[J].Thin-Walled Structures,2004,42(12):1665-1687.[9]CLARK J W,HILL H N.Lateral buckling of beams[J].Journal of Structural Division,ASCE,1960,127:180-201.[10]陈骥.钢结构稳定理论与设计[M].2版.北京:科学出版社,2003:271-333.[11]GB50017-2003钢结构设计规范[S].北京:中国计划出版社,2003:184-194.[12]RONAGH H R,BRADFORD M A,ATTARD M M.Nonlinear analysis of thin-walled members of variablecross-section.Part II:Application[J].Computers andStructures,2000,77:301-313.[13]TONG G S,YAN X X,ZHANG L.Warping and bi-moment transmission through diagonally stiffenedbeam-to-column joints[J].Journal of ConstructionalSteel Research,2005,61(6):749-763.[14]KWAK H G,KIM D Y,LEE H W.Effect of warpingin geometric nonlinear analysis of spatial beams[J].Journal of Constructional Steel Research,2001,57:729-751.[15]KRENK S.Constrained lateral buckling of I-beam ga-ble frames[J].Journal of the Structural Engineering,ASCE,1990,116(12):3268-3284.[16]BASAGLIA G,CAMOTIM D,SILVESTRE N.Glob-al buckling analysis of plane and space thin-walledframes in the context of GBT[J].Thin-walled Struc-tures,2008,46:79-101.[17]KRENK S,DAMKILDE L.Warping of joints inI-beam assemblages[J].Journal of Engineering Me-chanics,1991,117(11):2457-2474.[18]BAIGENT A H,HANCOCK G J.Structural analysisof assemblages of thin-walled members[J].Engineer-ing Structures,1982,4:207-216.[19]颜潇潇,童根树,张磊.梁柱节点翘曲位移传递的分析[J].钢结构,2005(3):25-29.YAN Xiao-xiao,TONG Gen-shu,ZHANG Lei.Anal-ysis on the warping transmission at beam-to-columnjoints[J].Steel Structures,2005(3):25-29.[20]颜潇潇.梁柱节点翘曲位移传递的分析[D].杭州:浙江大学,2005.YAN Xiao-xiao.Analysis on the warping transmissionat beam-to-column joints[D].Hangzhou:ZhejiangUniversity,2005.835浙 江 大 学 学 报(工学版) 第45卷 。

静水压力下变厚度圆柱(锥)壳结构强度分析

静水压力下变厚度圆柱(锥)壳结构强度分析

静水压力下变厚度圆柱(锥)壳结构强度分析王永军;万正权;沈永春【摘要】A new method called Analytic Element Method (AEM) is proposed to analyze the strength of cylinder and cone shell with varible thickness under static pressure.Based on cylindrical shell theory, stiffness matrix and loading matrix of this structure are constructed.The results obtained by AEM are in good agreement with FEM' results to a model having cylinder and cone shells. AEM could be extended to the strength analysis of cylinder and cone shells structure under axial-symmetry pressure.%文章将变厚度圆柱(锥)壳简化为轴对称的二节点单元,根据平衡方法推导了该结构的单元刚度阵与载荷阵,建立了求解静水压力下变厚度圆柱(锥)壳结构强度的解析单元法(AEM).利用该方法对一个简单的变厚度锥柱接合壳算例进行了计算并与有限元方法的计算结果进行了比较.研究表明,文中提出的AEM法可以对静水压力下变厚度锥壳结构强度进行准确分析.该方法可以推广到各种轴对称压力作用下的变厚度圆柱(锥)壳结构强度分析.【期刊名称】《船舶力学》【年(卷),期】2011(015)010【总页数】10页(P1151-1160)【关键词】圆柱壳;圆锥壳;强度;解析单元法;有限单元法【作者】王永军;万正权;沈永春【作者单位】中国船舶科学研究中心,江苏无锡214082;中国船舶科学研究中心,江苏无锡214082;中国船舶科学研究中心,江苏无锡214082【正文语种】中文【中图分类】U6621 引言现代潜艇均包括多个不同功能的舱段,彼此间通过连接结点进行连接。

薄壁球壳压缩非对称屈曲特性的实验及有限元分析

薄壁球壳压缩非对称屈曲特性的实验及有限元分析

薄壁球壳压缩非对称屈曲特性的实验及有限元分析周刚毅;董新龙;郝伟伟【摘要】The deformation behaviors of thin-walled spherical shells subject to quasi-state and dynamic com-pression are studied experimentally. The process of deformation, the non-axisymmetric buckling characteristic and its influence factors are analyzed in detail using ABAQUS finite element code. The results show that the deformation modes are dependent on the impact velocity. It is found that, if impact loading speed increases, the collapse modes shift from pentagons to hexagons. The dynamic loading-deformation curve on which the impact velocity is not very high is in good consistence with its quasi-static one. Meanwhile, the load-deformation curves of FEM simulation conform well to the experimental results at the stage of axi-symmetric inward dimple, but it is not so at the non-axisymmetric buckling stage. Furthermore, the process of deformation of spherical shells and its effect factors are discussed, suggesting that the contact constraints of surface between spherical shell and rigid plate play a significant role in the process of non-asymmetric deformation.%采用实验方法研究了球壳在刚性板准静态和冲击压缩下变形特性及非对称屈曲模态,结合ABAQUS有限元分析了球壳冲击压缩下的屈曲变形过程、非对称屈曲特性,探讨了其影响因素。

流体经典教学案例之圆柱绕流仿真分析

流体经典教学案例之圆柱绕流仿真分析

流体经典教学案例之圆柱绕流仿真分析1. 摘要圆柱低速定常绕流的流型只与Re数有关。

在Re≤1时,流场中的惯性力与粘性力相比居次要地位,圆柱上下游的流线前后对称,阻力系数近似与Re成反比(阻力系数为10~60),此Re数范围的绕流称为斯托克斯区;随着Re的增大,圆柱上下游的流线逐渐失去对称性。

当Re>4时,沿圆柱表面流动的流体在到达圆柱顶点(90度)附近就离开了壁面,分离后的流体在圆柱下游形成一对固定不动的对称漩涡(附着涡),涡内流体自成封闭回路而成为“死水区”(阻力系数2~4);随着Re的增大,死水区逐渐拉长圆柱前后流场的非对称性逐渐明显,此Re数范围称为对称尾流区。

Re>40以后,附着涡瓦解,圆柱下游流场不再是定常的,圆柱后缘上下两侧有涡周期性地轮流脱落,形成规则排列的涡阵,这种涡阵称为卡门涡街;此Re数范围称为卡门涡街区(阻力系数1~2)。

Re>300以后,圆柱后的“涡街”逐渐失去规则性和周期性,但分离点(约82度)前圆柱壁面附近仍为层流边界层,分离点后为层流尾流。

当Re*>200000~400000时,层流边界层随时有可能转涙为湍流,分离点后移至100度以后,湍流时绕流尾迹宽度减小,阻力系数骤减(从1减到0.2)。

2. 物理模型介绍在一定条件下的来流绕过一些物体是,物体两侧会周期性地脱落处旋转方向相反,并排列成有规则的双列涡旋。

为研究这一具有明显流动特征的流动,现以ANSYS18.0作为计算平台,并将圆柱作为绕流流动结构研究的物理模型进行研究。

本案例所模拟的是低雷诺数圆柱绕流。

图1是模型示意图,模型中圆柱直径10mm,计算域X*Y*Z为100mm*200mm*1mm。

图1 模型示意图3. 前处理采用ICEM对圆柱绕流计算域进行结构化网格划分,距离圆柱面第一层网格尺寸为0.1D(为充分捕捉近壁区流动结构,近壁区网格尺寸为特征长度的0.1倍),如图2所示。

图2 计算域网格将模型边界分别命名为进口inlet、出口outlet、圆柱面Cylinder、上下壁面wall以及对称面Sym,如图2所示。

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基于有限元建模的水下薄壁圆柱壳体的结构设计仿真分析
摘要水下薄壁圆柱壳体结构因具有刚性好、质量轻、容装空间大、工艺性能好等优点,被
广泛应用在水下设备中。

薄壁壳体的设计需综合考虑结构的密封特性、强度性能、振动特性
以及稳定性等因素,针对上述设计问题,本文利用有限元软件ANSYS Workbench进行了水下
薄壁圆柱壳体设计的仿真分析,并对设计制造的结构进行耐压试验。

本文的设计分析方法对
类似水下结构件的设计分析与校核具有一定参考价值。

关键词薄壁圆柱壳体;结构强度设计;模态分析;稳定性分析
1 引言
薄壁圆柱壳体作为基本结构,广泛应用于飞行器舱段、火箭壳体、航空发动机机匣、水下航
行器壳体、石油管道、水下电子设备壳体等航空、航天、航海相关领域[1,2]。

薄壁圆柱壳体
比刚度高(刚度与质量之比),具有良好的加工工艺性能以及较大的设备容装空间,声纳、
声靶、诱饵、鱼雷等水下电子设备也大量采用了此类壳体结构。

薄壁圆柱壳体作为诸多水下
电子设备的关键结构,其密封特性、强度性能、振动特性以及结构稳定性直接影响到设备使
用的安全性与可靠性。

目前,采用有限元分析方法进行仿真,对结构评估与优化,可降低多
次产品试验的时间、人力和财力的成本,有效提高结构的可靠性。

在可查阅的论文中尚未看到有针对水下薄壁壳体的上述结构设计问题进行全面研究及阐述。

本文针对薄壁圆柱壳体设计问题,以多功能搜救声纳壳体为研究对象,基于有限元软件ANSYS Workbench,建立薄壁圆柱壳体的有限元模型,进行1km水深条件下结构强度分析以
及壁厚优化设计,开展振动模态分析,采用特征值屈曲分析方法进行了结构稳定性分析,并
对所设计结构进行耐压试验。

2 有限元建模
2.1 几何模型
有限元建模是有限元分析的前处理环节,主要包括几何建模、几何清理与简化、网格划分、
单元选型、材料选型、接触建立、载荷与边界条件设定等。

针对几何特征相对简单的结构,
直接在ANSYS Workbench进行建模,可有效避免第三方软件建模存在的数据交换数据丢失与
兼容性问题。

多功能搜救声纳壳体的初步设计方案如图1所示,要求满足长度L=650mm,内径d=102mm,对壳体壁厚(外径D的大小)进行优化设计。

图1 壳体结构的初步设计方案
壳体结构形式相对简单,进行相关小孔、台阶的几何清理与简化,拟初步取D=112mm,在ANSYS Workbench中建立薄壁圆柱壳体几何模型如图2所示。

图2 有限元几何模型
2.2 网格模型
网格质量影响到分析结果的准确性,为保证网格形状规则,避免矩阵奇异或计算误差过大,
采用扫掠(Sweep)方式生成薄壁圆柱壳体网格模型如图3,共有7120个单元,38896个节点[3]。

壳体材料选择结构强度相对较高和经济性较好的奥氏体不锈钢06Cr19Ni10,
图3 薄壁圆柱壳体网格模型
3 静力强度分析及结构优化
3.1 静力强度分析
多功能搜救声纳在使用过程中,薄壁圆柱壳体主要受到深水压力作用,为避免结构受到破坏,需要计算在极端条件下所受载荷的大小P:
式中:k为安全系数,取k=1.2;ρ为水的密度,近似取ρ=1000kg/m3;g为重力加速度,取
g=10N/kg;hmax为最大工作水深,hmax=1000m。

根据式(1),对壳体外壁施加12MPa的压力载荷,求解得到壳体的Von Mises应力云图如图
4(a)所示,位移云图如4(b)所示。

查阅《GB/T1220-2007 不锈钢棒》可得奥氏体不锈钢
06Cr19Ni10的屈服强度,根据图4(a)仿真结果,此时Von Mises应力最大值为168.23MPa(<),满足许用应力要求。

(
图4 静力强度分析结果
3.2 结构优化
壳体的壁厚越小,则质量越轻,刚度略有降低,其比刚度可有所提高。

根据3.1静力强度仿
真结果,当D=112mm时(即壳体壁厚为5mm),结构满足许用应力设计要求,而此时,
Von Mises最大值与材料的屈服强度之间还有一定差值。

采用ANSYS Workbench提供的Design Exploration工具进行结构优化,以外径d为参变量,Von Mises应力最大值为输出变量,创建响应曲面(Response Surface)项目如图5所示。

图5 仿真优化Response Surface项目
外径D的取103~113(mm),经求解得到薄壁圆柱壳体外径与Von Mises应力最大值的关系如
图6所示。

可见,随着外径减小,壁厚变薄,Von Mises应力最大值随之增大,当外径D由113mm减小到108mm时,Von Mises应力最大值缓慢增大;当外径D从108mm开始减小时,Von Mises应力最大值迅速增大。

D=109mm时,Von Mises最大应力为197MPa(<),鉴于施加
外压载荷已考虑安全系数,取D=109mm作为优化设计获得的设计尺寸。

图6 Von Mises应力最大值随外径变化曲线 4 模态分析
薄壁圆柱壳体的固有频率和模态振型是结构设计的重要参数,在多功能搜救声纳运输过程和
使用过程中,要避免工作频率与结构本身的固有频率接近而引起共振。

通过模态分析可以获
得结构的固有频率和振型数据,这些数据关系到设备使用的安全性和可靠性,也会影响到结
构的振动噪声特性。

结构的固有频率与模态振型由本身的质量与刚度分布决定,与外部载荷无关。

多功能搜救声
纳目前采用吊放方式,相当于在轴向施加柔性约束,分析时,可认为筒体处于自由状态,即
不添加自由度约束。

采用Block Lanczos法求取前20阶振动模态,固有频率结果如表1所示。

从表1可以看出,前三阶固有频率均为零,4~6阶接近于零,前六阶模态称为零模态,力学
分析中认为这不是真实模态,这是由于ANSYS处理过程中,把结构的整体平移或旋转认定为
一个模态,这与刚体本身具有6个自由度一致。

另外,由于结构周期性对称,出现如7,8
阶次频率相同的模态,两者振型在互成90°的平面是一致的,分析中将其视作一个模态。


于以上原因,提取结构的前7阶特征模态如图7所示。

图7 前7阶特征模态
从前7阶特征模态可看出壳体的固有频率较为分散,一阶固有频率为817Hz,从图7(a)振型云图得知结构发生径向振动。

通常情况下,外部载荷频率较低,要避免壳体的使用过程中发生共振,另外由于低阶模态在结构振动中,能量占比大,发生低阶共振时,对结构的损伤和破坏最大。

另外,分析前7阶振型,主要发生轴向弯曲振动、径向弯曲振动以及扭转振动,各阶振动均为整体振动,反映出该薄壁圆柱壳体刚度均匀,整体性较好,不易发生局部振动。

5 稳定性分析
稳定性分析通常是指结构的屈曲分析,多功能搜救声纳薄壁圆柱壳体为各向同性金属材料,通过采用特征值屈曲分析方法进行计算,可以预测其理论屈曲强度。

当开始发生屈曲时,本质上没有受到变化载荷的作用,而此时一个很小的动荡会使位移产生很大变化[4]。

在薄壁圆柱壳体承受外压载荷下,进行屈曲分析的仿真计算,外压载荷会使刚度矩阵奇异,当外压载荷低于屈曲临界载荷时,模型刚度较高;当外压载荷超过临界载荷时,模型刚度降低。

对于薄壁圆柱壳体,当其承受外压载荷超过临界值时,结构形状发生突变,结构模型的临界载荷以及发生屈曲后的几何形状由模型的材料属性、几何特征决定。

结构的屈曲不等同于静强度不足,通过屈曲分析可以确定失稳的临界载荷以及变形模态,由此可进行性稳定性校验和结构优化。

采用ANSYS Workbench的线性屈曲(Linear Bucking)分析工具,对薄壁圆柱壳体进行计算可获得结构的屈曲安全因子和屈曲模态云图。

其中,临界屈曲载荷Pc:
式中,m为屈曲安全因子;P为外压载荷。

6 结束语
本文针对薄壁圆柱壳体设计问题,以多功能搜救声纳的壳体为研究对象,采用有限元软件ANSYS Workbench,建立薄壁圆柱壳体的有限元模型,并进行结构分析与优化,经过耐压试验验证结构设计满足使用要求。

其中:
(1)对壳体结构进行静力强度分析,得到Von Mises应力最大值,并进行壁厚优化设计,获得满足强度条件下的最小壁厚尺寸,为减轻结构质量提供了有效依据。

(2)对壳体结构进行模态分析,获得固有频率和模态振型云图,振型云图上可看出结构的整体刚度较好,从理论上证明了设计方案的可行性,另外,低阶固有频率值也为壳体的工作频率范围的设计提供了依据。

(3)对壳体进行稳定性分析,获得临界失稳载荷,外压载荷小于失稳载荷,说明结构设计满足稳定性要求。

本文采用ANSYS Worbench有限元软件进行结构设计仿真分析的方法,不仅可降低对设计人员的经验要求,还能节省多次试验验证的人力与物力成本。

本文提供的分析方法与思路对类似的水下结构件的设计分析与校核具有一定参考价值。

参考文献
[1]杨岳, 何雪浤, 谷海涛. 水下机器人耐压壳体结构优化[J]. 机械科学与技术, 2016,35(04):614-619.
[2]潘光, 鲁江锋, 沈克纯. 复合材料圆柱壳体水下非线性屈曲数值分析[J]. 哈尔滨工程大学学报, 2015,36(09):1159-1164.
[3]赵亚凡. 可靠性方法在压力容器设计中的应用及探讨[J]. 机械设计与制造, 2002,12(4):5-6.
[4]许京荆. ANSYS 13.0 Workbench数值模拟技术[M]. 北京:中国水利水电出版社, 2012.。

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