流体力学 第九章

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帕斯卡原理(Pascal's principle)
A change in the pressure applied to an enclosed incompressible fluid is transmitted
undiminished to every portion of the fluid and to the walls of its container.

0
76.1
酒精
0
24.0

10
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酒精
20
22.3

20
72.8
酒精
50
19.8

30
71.2
水銀
20
465

40
69.6
石油
20
26.0

60
66.2
甘油
20
63.4

80
62.6
乙醚
20
16.5
(3)液體的純度: 加入表面張力較小的物質,表面張力為降低。
加入表面張力較大的物質,表面張力為提高。
第七章 功與能 表層分子相隔較遠並處於繃緊狀態
液體內部分子
2、表面張力:存在於液體表面的線張力 T = F L
(1)表面張力的單位是 N/m,因此不是力(N),稱為線張力
(2)作力學分析時,必須將表面張力乘以其作用周長,才是力
(3)表面張力只作用在液體表面,內部則無
(4)表面張力使得液面有縮至最小的趨勢,故水滴成球狀
度,分子一定會運動。 3.力學分析三步驟:
(1)選擇適當的受力物 (2)分析受力﹐畫出力圖 (3)分析力造成何種結果﹐列方程式 4.本章會學到四個力或力的衍生物理量: (大氣)壓力; (液體)壓力; 浮力; 表面張力。

第九讲流体力学优秀课件

第九讲流体力学优秀课件
实际流体流速不大时,流速是分层有 规律变化的,流层之间仅有相对滑动,而 不混合,称为层流。
v
层流特点:只有切向速度,没有径向速度。
二、牛顿粘性定律
速度梯度 vx
y
y
v
f
v2
lim vx dvx
v1
x0 y dy
作用在面元S上的粘滞力f
z
x
f dυx S
dy
f S
f dvx dy
: 粘滞系数或内摩擦系数
f 6πrv
重力场中,流体中小球的沉降问题
小球在静止液体中自由下落
G 4 πr3g
f f
3
f 6πrv
G
f 4 πr3g
3
f f
小球做匀速运动时
浮力的方向竖直向上,且通过排开流体的重心。 F浮m液g
讨论:浸没在流体中的物体的稳定性以及悬浮在流体 中的物体的稳定性问题
五、表面张力
液体表面或两种不相容液体的交界面或液体与
气体的交界面上,存在表现为张力的相互作用,称
为表面张力。
l f
f
实验表明
f l
称为表面张力系数
Nm1
六、毛细现象
接触角
ds
vdt
S
ds
质量流量
单位时间内流过面元的流体体积
dQV
dV dt
ds
vdt dt
cos
v ds
对一封闭曲面S
体积流量
QV
dQV
v ds
S
流体中单位时间内流过某一横截面的流体质量
dQm v ds
Qm
dQm
v ds
S
二、流体的连续性原理
V dt 时间内流过闭合曲面的 流体 质量

第九章_非牛顿流体的运动

第九章_非牛顿流体的运动

三、流变性与时间有关的非牛顿流体
1、触变性流体和震凝性流体

流变性与时间有关的纯粘性非牛顿流体包括触变性流体 和震凝性流体。
触变性流体:恒定剪切速率下,表观粘度(或剪切应力) 随剪切时间而变小,经过一段时间t0后,形成平衡结构, 表观粘度趋近于常数。如图9-2所示。


震凝性流体:与触变性相反,恒定的剪切速率下表观粘 度随时间而增大,一般也在一定时间后达到结构上的动 平衡状态。如图9-3所示。
一、非牛顿流体的分类 1、材料的分类
因为非牛顿流体力学研究的流体,有的既具有固体
的性质(弹性),又有流体的性质(粘性), 所以我们先
从流变学观点对材料进行分类。
第九章 非牛顿流体的流动 第九章 非牛顿流体的流动
(1)超硬刚体 绝对刚体,也称欧几里得刚体。粘度无限大,在任何外 力下不发生形变。 (2)弹性体 在外力作用下发生形变,外力解除后,形变完全恢复。 (3)超流动体 帕斯卡液体,粘度无限小,任何微小的力都能引起大的 流动。例如:液态氦 (4)流体 任何微小的外力都能引起永久变形(不可逆流动)。

塑性流体也称为宾汉流体,其流变方程称为宾汉方程。 根据塑性流体的流变曲线,可以写出如下关系式:
0 p
式中: 0
du dy
—为极限动切应力,Pa;
p —称为结构粘度(或称塑性粘度),Pa.s。
第九章 非牛顿流体的流动 第九章 非牛顿流体的流动
1、塑性流体:宾汉(Bingham)方程
若管路为水平放置,即

=0°,sin 0 ,则

p1 p2 d
4L
p1 p2 R
2L
式中:R ——管子半径。
第九章 非牛顿流体的流动 第九章 非牛顿流体的流动

流体力学第九章流动阻力与管道计算

流体力学第九章流动阻力与管道计算

模拟实验 >
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第九章 流动阻力与管道计算
第一节 流动状态与阻力分类
流速较低时,红色流线在玻璃管中呈一直线,与周围流体互不相混, 如图9.2(a)所示。流体质点仅作轴向运动而无横向运动,这种流动状 态称为层流。
当水流速度增大到某个值时,红线开始呈波纹状,如图9.2(b)所示。 这表明层流状态开始被破坏,流体质点除了沿主流(轴线)方向运动外, 还有垂直于主流方向的横向运动。继续增大流速,红线运动波动剧烈,最 后发生断裂,混杂在很多小旋涡中,红液很快充满全管,如图9.2(c)所 示。
一、紊流中物理量的表示方法
如前所述,紊流是一种不稳定流动。在管内作紊流运动的流体质点不
但速度有脉动,而且其压力也是脉动的。虽在流动瞬间流体仍服从粘性
流体的运动规律,但由于脉动的存在使得运动微分方程无法求解。研究
紊流运动规律的一个可行的方法就是统计时均法,即用时均值(某一时
间间隔内的平均值)代替瞬时值。
是可能的,因而在 t1 至 t2 时间段内脉动速度的平均值为
w tt21 t1
t2w d t1
t1
t2t1
t2 t1
w w t d tt21 t1
t1 t2w d tt21 t1t1 t2w td tw t w t 0(9.9)
即脉动速度w 的时均值为0。
同样,紊流中各点的瞬时压力也可以表示为时均压力和脉动压力之和,即
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第九章 流动阻力与管道计算
第一节 流动状态与阻力分类
2. 局部阻力 流体在流动中遇到局部障碍而产生的阻力称局部阻力。所谓 局部障碍,包括流道发生弯曲,流通截面扩大或缩小,流体通道中设置 的各种各样的物件如阀门等等(图9.6)。至于局部阻力产生的原因,后 续章节中将作详细说明。

流体力学第九章 量纲分析和相似原理PPT

流体力学第九章 量纲分析和相似原理PPT

a=3/2 b=0 c=1/2
解题步骤
6. 代入指数乘积式,得
qkH 3/2 0g1/2kgH 3/2

q kg H 3 2 k 12 g H 3 2 m 02 g H 3 2
其中,k1为无量纲系数,即流量系数m0,由实验
来确定。
题目
求水泵输出功率的表达式。已知水泵的输出功
率N 与单位体积水的重量 g 、流量Q、扬程


D Q a1 b1 1
c1
2

D2
D Q a2 b2 c2 1
3

p
D Q a3 b3 c3 1
其中ai、bi、ci 为待定指数。
解题步骤
4. 根据量纲和谐性原理,确定各π 项的指数 对于π1,其量纲式为:
L 1 T 1 M L a 1(L 3 T 1 )b 1(L 3 M )c 1
2
l2
体积比尺:V
Vp Vm

l3p lm3


lp lm
3
3l
A : 面积比尺 V : 体积比尺
运动相似
定义:指两个流动(原型和模型)相应点速度方向相 同,大小成比例。
up1 um1
up2 um2
up um
u
u:速度比尺
v
vp vm
X 1 p x 2 u x u tx u x u x x u y u y x u z u z x
z1pg 12 v1 g 2 z2pg 22 v2 g 2 hw
9.2 量纲分析法
瑞利法(物理量不超过4个)
试用瑞利法分析溢
题目
文丘里流量计是用来测 量有压管路的流量,如右图 所示,已知1-1断面和2-2断 面之间的压强差△p随流量Q ,流体密度ρ,液体粘度η 以及大小直径D1,D2变化。 试用π定律求出的压强降落 △p表示的流量公式。

流体力学第九章 相似理论[精]

流体力学第九章   相似理论[精]

Re大:表示粘性作用小, Re小:表示粘性作用大。 对于理想流体ν →0,此时Re→∞
(2)佛劳德数 (Froude number) Fr v
gl
惯性力 质量力

v2 l
/g

v2 gl

Fr 2
反应重力(质量力)对流体的作用,Fr相等 表示现象的重力作用相似。
与重力有关的现象由Fr决定,例如波浪运动和舰 船的兴波阻力等,都和Fr密切相关。
实际问题中,先保证佛劳德数相似,进行试验, 然后进行修正。
§9-4 因次分析法与Π 定理 几个基本概念: • 因次(或量纲):物理量测量单位的种类 • 基本量纲:是所研究现象中最重要的而且是量
纲独立的量。 在不可压流体力学中,通常有:
长度[L], 质量[M], 时间[T], 其余可由这三个基本量纲导出(见p179.)
v tm 0
m
v tp 0
tm 0
m
v tp 0
tm 0
m
无因次的流体动力系数Cp由下式定义:
CP

P
1 2
v2S
(9-4)
其中P为流体作用力,ρ,v和S分别为选定 的作为特征量的流体密度、速度和面积 。
下面证明两动力相似系统的流体动力系数相等
CP

1 2
Pp
pvp2
一、物理现象相似
如果在相应的时刻,两个物理现象的相应特征 量的比值在所有对应点上保持常数(无量纲数 dimensionless number ),则这两个物理现象称为相 似的。
二、流动现象相似
相似性包括三方面:
1. 几何相似 2. 运动相似 3. 动力相似
1.几何相似: 对CF Pm

第一篇 流体力学第九章 水蒸气

第一篇 流体力学第九章 水蒸气

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图9-1 水蒸气的定压发生过程
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图9-2 水蒸气定压发生过程的p-v 图 和T-s 图
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图9-3 焓熵图
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第一节 水蒸气的产生
• 二、水蒸气的定压发生过程
• 工程中所用的水蒸气是由锅炉在定压下对水加热而得到的.为了便于 分析问题,可用一个简单的试验设备来观察水蒸气的定压发生过程.
• 将1kg0.01℃的水装在带有活塞的气缸中,活塞上承受一个不变的 压力p,使水在定压下被加热生成蒸汽.这一过程大致可以分为以下三 个阶段.
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第一节 水蒸气的产生
• 2.沸腾 • 在液体内部发生的汽化过程称为沸腾.液体受热后,由于其中空气的溶
解度降低,液体内部会产生气泡,液体会通过气泡表面向气泡空间蒸发, 最终达到饱和状态.随着温度的升高,气泡内的饱和压力逐渐增大.当气 泡内的饱和压力等于外界压力时,气泡会迅速增大,升到液面后破裂,蒸 汽进入汽相空间.此时,液体处于沸腾状态.由于饱和压力取决于温度,所 以,沸腾只能发生在给定压力所对应的饱和温度下,这一温度也就是该 压力下液体的沸点. • 沸腾可在压力不变的情况下通过加热来实现,也可在温度不变的情况 下通过降低压力来实现. • 液体中含有气体是沸腾过程开始的必要条件.液体受热后,所含气体分 离出来成为气泡,其为沸腾建立了必要的分界面,气泡成为汽化核心.若 没有它,沸腾过程就不能开始,液体可能超过沸点而不沸腾,这种现象称 为液体过热,或称为沸腾延缓.
• 1.水的预热过程 • 对0.01℃的水加热,初始时,水的温度低于p 压力下的饱和温度ts,此
时的水称为未饱和水,如图9-1(a)所示.随着温度的升高,水的比体积 稍有增加.当温度达到饱和温度ts时,水将开始沸腾,此时的水称为饱和 水,如图9-1(b)所示.由未饱和水变为饱和水的过程称为水的预热过 程.该过程中所吸收的热量称为液体热.

《工程流体力学》第九章非牛顿流体的流动

《工程流体力学》第九章非牛顿流体的流动


2 w

2

2
0
(
w

)
p 4L p
(R r0 )2 (r r0 )2
当 r r0时,流核区的流速:
v0

p
4L p
(R

r0 )2
流动规律
2、流量:流核的流量+梯度区的流量
Q Q0 Q1
Q0
r02v0
r02
p
4L p
(R
r0 )2
《工程流体力学》
第九章 非牛顿流体的流动
主讲人:肖东
石油工程学院
9-1 基本概念
一、非牛顿流体的定义 二、非牛顿流体的分类 三、流变方程
基本概念
一、非牛顿流体概论 1.定义: 凡是应力和应变速度之间的关系不满足牛顿内 摩擦定律的流体称之非牛顿流体。
2.流变学:研究材料流动和变形的科学 固体流变学
所以: 0

p0 R 2L
这样,宾汉流体在圆管内流动的条件是:压差 p p0
流动规律
比较以上各式可得: 0 p0 r0 w p R

du dy

f ( ) 1 p
(
0)
由此可得:
1、速度分布
u R w
w 1
p
(
0 )d

r
2 p w
d 2
4
G sin
dL

0
而 G d 2 L
4
( p1 p2 )d d sin
4L
4
研究方法
当管路水平放置
( p1 p2 )d ( p1 p2 )R
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堰上水面一 次跌落
堰顶厚度不影响水流特性 (2)实用堰 (3)宽顶堰
从堰坎进口至堰坎出口水面经 过二次跌落与下游水位衔接。 (4)
10 H
明渠流,需考虑沿程水头损失。
(5)根据下游水位的高低及影响
自由堰流和淹没堰流
(6)根据堰宽b与渠宽B是否相等
侧收缩堰和无侧收缩堰
(7)根据堰口的形状
矩形堰、三角堰和梯形堰
2 0v0
v 2
v2 H h1 2g 2g 2g
令:
2 0v0
v 2
H0 H
2 0v0
2g
2 g ( H 0 h1 ) 2 g ( H 0 h1 )
1 则宽顶堰堰 v 顶上的流速:
宽顶堰流量 Q bh 1 2 g ( H 0 h1 )
9.2.1 薄壁堰 堰流的基本公式
1、无侧收缩、自由式的矩形薄壁正堰
取过水断面0-0,1-1,N-N 面为基准面,列能量方程:
v12 H 2g 2g 2g p1
则:
1 v1 1 2g (H 0 p1
2 0v0
1v12
令: H 0 H
) 2g (H 0
2 0v0
2g
)

p1

矩形薄壁堰流量
A1 b kH0
3/ 2
p1
H 0
m k 1
3/ 2
Q v1 A1 k 1 b 2g H0
mb 2g H0
Q m0b 2g H 3/ 2

完全堰:
Q m0b 2g H 3/ 2
根据上式,测出水头H, 确定流量系数m0后, 就可以计算出流量Q。 (1)巴赞公式

侧收缩堰:堰的过流能力下降。
Q mcb 2g H
3/ 2
mc用修正的巴赞公式

淹没堰:堰的过流能力下降。
在相同水头H的作用下,淹没式堰流 的流量Q小于自由式堰流的流量。
淹没式堰流的流量
Q mb 2g H0
3/ 2

Q m0b 2g H 3/ 2
淹没系数
1
2 三角堰: 矩形薄壁堰适宜于测量较大的流量,当 H<0.15m时,矩形薄壁堰溢流水舌不稳定,出 现贴壁溢流的情况,稳定的水头流量关系已不 能保证,矩形薄壁堰的测量精度受到影响。 当流量小于0.1m3/s时,采用三角堰。
0.85 ~ 0.95
淹没系数 查表7-2 (p219)
Q mb 2g H0
3/ 2
Q mb 2g H0
3/ 2
8.3 宽顶堰
小桥桥孔的过水
8.3.1 自由式无侧收缩宽顶堰
取水平堰顶为基准面,过水断面0-0,1-1,列能量方程:
v2 H h1 2g 2g 2g
令:
h1 kH0
3/ 2
Байду номын сангаас
m k 1 k
Q k 1 k b 2g H0
3/ 2
mb 2g H0
m k 1 k
8.3.2 侧收缩宽顶堰
Q mb 2g H0
3/ 2
对于单孔宽顶堰,收缩系数的经验公式为:
a 1 3 0.2 p / H
4
b b (1 ) B B
当流量大于三角堰所测量的流量(50m3/s以下), 而又不能用无侧收缩矩形堰时,可采用梯形薄壁堰。
14 , mt 0.42
此时的梯形堰称为西 波利地堰。
Q 0.42b 2g H
3/ 2
1.86bH
3/ 2
9.2.2 实用堰
实用堰主要用作蓄水档水构筑物--坝, 也可用作净水构筑物的溢流设备。 分为两类:
堰流特征量:
堰宽b 堰上水头H
堰顶厚度
下游水深h 上游坎高p 下游坎高p’ 行进速度v0
下游水位和堰顶的高差

主要研究堰流流量Q 、堰宽b和堰上水头H之间的关系。
堰流分类
忽 略 沿 程 水 头 损 失
(1)薄壁堰
/ H 0.67
0.67 / H 2.5 2.5 / H 10
dQ m0 2g h3/ 2db
b ( H h) tan

2

2
db tan
dh
dQ m0 tan
三角堰的流量

2
2 g h 3 / 2 dh
4 Q 2m0 tan 2 g h dh m0 tan 2g H 5/ 2 H 2 5 2
0 3/ 2

3 梯形堰:
曲线形剖面堰 将堰面形状设 计成和经薄壁 堰自由溢流的 水舌下缘相吻 合。 折线形剖面堰
当材料不便加工 成曲线时,(堆 石、木材)
实用堰的基本公式: Q mb 2g H0
3/ 2
自由无侧收缩 自由侧收缩 淹没无侧收缩 淹没侧收缩
Q mb 2g H0
3/ 2
Q mb 2g H0
3/ 2
第九章 堰流
重点内容 授课内容 思考题 作业
重点内容


1、堰流的流动特点和堰流特征量。
2、掌握堰流的分类和计算公式,掌握实 用堰、宽顶堰的水力计算方法,会进行 流量系数、侧收缩系数、淹没条件和淹 没系数的确定方法,重点掌握宽顶堰流 的水力计算。
思考题



1、堰流的流量系数与哪些因素有关? 2、 堰分为哪三种类型?如何区分?在工 程中各有什么应用? 3、 设计和使用无侧收缩矩形薄壁堰需要 注意哪些问题?为什么? 4、 实用堰和宽顶堰的水流运动有什么区 别?对过流能力有何影响?
第九章 堰流
第一节 堰流及其特征 第二节 薄壁堰和实用堰溢流
第三节 宽顶堰溢流
作业
P259-9.7
9.1 堰流及其特性
堰流: 无压缓流经障壁溢流时,上游发生壅水,然后
水面降落,这一水力现象称为堰流。
障壁为堰。 障壁对水流的作用: 侧向收缩(桥墩、涵洞)、
底坎的约束(闸、坝)
研究堰流的目的:研究流量Q与堰流特征量间的关系。
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