光电倍增管中子直照响应实验研究
光电倍增管在粒子物理实验仪器中的使用价值
光电倍增管在粒子物理实验仪器中的使用价值光电倍增管（Photomultiplier Tube，PMT）是一种能够将光信号转换为电子信号的高增益光电转换器。
由于其高增益和高灵敏度，光电倍增管在粒子物理实验仪器中广泛使用。
本文将探讨光电倍增管在粒子物理实验仪器中的使用价值，以及其在实验装置中的具体应用。
光电倍增管作为一种高增益光电转换器，具有非常高的灵敏度。
在粒子物理实验中，粒子发生的相互作用通常会产生微弱的光信号。
光电倍增管的高增益可以将这些微弱的光信号放大到可以被测量的水平，提高实验的探测灵敏度。
光电倍增管还具有宽波长响应范围和快速响应的特点，可以在可见光到紫外光的波长范围内有效工作，并能够实现快速的信号响应，满足粒子物理实验对于高时间分辨率的要求。
在粒子物理实验中，粒子探测器是实验装置的核心部分，用于探测和测量粒子的运动和性质。
光电倍增管在粒子探测器中的应用非常广泛。
一种常见的应用是作为探测器的光学读出器件。
光电倍增管可以将探测器所探测到的光信号转换为电子增益可以将微弱的光信号放大到足够的水平，确保粒子探测器能够准确、高效地捕捉到粒子发生的相互作用事件。
另一种光电倍增管在粒子物理实验中的应用是作为时间测量器件。
在粒子物理实验中，粒子的时间信息对于研究粒子的动力学行为非常重要。
光电倍增管具有快速的信号响应特性，可以实现高时间分辨率的测量。
通过将光电倍增管与高速定时电路相结合，可以实现精确的时间测量。
这种组合的应用可以用于测量粒子的飞行时间、闪烁体中的光子到达时间等，为研究粒子的动力学行为提供重要的时间信息。
除了在探测器中的应用，光电倍增管还常用于粒子物理实验中的光源研究。
实验中常使用闪烁体来探测粒子的相互作用事件，而光电倍增管则用于读出闪烁体中产生的光信号。
通过研究光电倍增管的性能，可以评估光源的光产出效率、时间特性等重要参数。
这些参数对于粒子物理实验中对于粒子能量、动量等重要参数的测量具有重要影响。
光电倍增管技术在核物理实验中的应用研究
光电倍增管技术在核物理实验中的应用研究光电倍增管是一种光电转换器件，是由一系列玻璃或金属基板上的光电倍增管单元组成的。
它们通过顶端的光阴极向下引入光子，然后在精心设计的电子成像球体内，从阴极释放出大量的电子电荷。
这种技术在现代科学研究中得到广泛应用，尤其是在核物理实验中。
光电倍增管技术具有许多优点，如高精度、高效率、低底噪、灵敏度高等等，这使得它成为了核物理实验中不可或缺的重要元件之一。
在核物理实验中，光电倍增管是测量光子、荧光粒子和编码多元粒子等候的必备材料之一。
光电倍增管具有精密度高，时间分辨率高，辐射防护性能强等优点，可以拓展现有的探测器不足之处，比如长时间的观测，高能粒子的探测，辐射防护及空间限制。
首先，在粒子探测环境中，光电倍增管可以广泛地适用于荧光、辐射和能量探测。
在粒子观测过程中，探测器会遇到很多问题，比如优化性能、询问可靠性、控制精度和能量分辨率等。
而光电倍增管的能力就在于能够在高辐射、高能量等环境下工作，同时减少了噪声信号的干扰，保护了较低能量信号的完整性。
将光电倍增管与其他先进技术结合起来，可以构建出高性能的、用于实验室、空间探测和辐射防护等多种应用的探测器。
其次，光电倍增管技术也有助于建立更好的探测器结构和探源方法。
通过反复优化样品制作、测试和研究过程中的数据交互，可以拓宽光电倍增管的应用场景。
在这方面，应注重探索光电转换反应、电子成像和荧光激发等参数变化。
而对于时域粒子试验，则需要更加强化多通道同时测量、统计数据采集和事件重建方面的技术。
最后，还需要将所有得到的数据集合起来，为探测器和样品设计提供更加精确、可靠和多样化的信息支持。
综上所述，光电倍增管技术在核物理实验中具有非常广泛的应用价值。
通过深入研究、优化技术和加强实验设计，可以进一步提升光电倍增管的性能和效率，以实现更多领域的应用。
在探测粒子、分析信号、诊断病症等方面，光电倍增管技术不断地拓展着自己的应用边界，有着非常重要的价值。
光电倍增管特性实验
光电倍增管特性实验【实验目的】1、熟悉光电倍增管的基本构成和工作原理，掌握光电倍增管参数的测量方法；2、掌握光电倍增管高压电源模块的使用方法；3、学习光电倍增管输出信号的检测和变换处理方法。
【基本原理】1．光电倍增管结构及工作原理光电倍增管是一种真空管，它由光窗、光电阴极、电子光学系统、电子倍增系统和阳极五个主要部分组成。
电子倍增系统为使光电倍增管正常工作，光电倍增管中阴极（K）和阳极（A）之间分布有多个电子倍增极Dn。
如图2所示，在管外的阴极（K）和各个倍增极及阳极（A）引脚之间串联多个电阻Rn,由Rn形成的分压电阻使各个倍增极相对阴极而言加上了逐步升高的正电压，要在阴极（K）和阳极（A）之间加上500～3000V左右的高电压，目的是吸引并加速从阴极飞出的光电子，并使他们飞向阳极。
图1是流过分压器回路的电流，被叫做分压器电流，它和后面图1中回路电流Ib叙述的输出线性有很大的关系。
I可近似用工作电压V除以分压电阻之和的值来b表示。
光电倍增管的输出电流主要是来自于最后几级，为了在探测脉冲光时，不使阳极脉动电流引起极间电压发生大的变化，常在最后几级的分压电阻上并联电容。
图中和电阻并联的电容Cn-3、Cn-2、Cn-1、Cn就是因此而设计的。
本实验系统使用的电子倍增系统为环形聚焦型。
由光阴极发射出来的光电子被第一倍增极电压加速撞击到第一倍增极，以致发生二次电子发射，产生多于入射光电子数目的电子流。
这些二次电子发射的电子流又被下一个倍增极电压加速撞击到下一个倍增极，结果产生又一次的二次电子发射，连续地重复这一过程，直到最末倍增极的二次电子发射被阳极收集，光电子经过从第1极到最多19极的倍增电极系统，可获得10倍到108倍的电流倍增之后到达阳极。
这时可以观测到，光电倍增管的阴极产生的很小的光电子电流，已经被放大成较大的阳极输出电流。
通常在阳极回路要接入测量阳极电流的仪表，为了安全起见，一般使阳极通过RL接地，阴极接负高压。
光电倍增管特性实验
光电倍增管特性实验【实验目的】1、熟悉光电倍增管的基本构成和工作原理，掌握光电倍增管参数的测量方法；2、掌握光电倍增管高压电源模块的使用方法；3、学习光电倍增管输出信号的检测和变换处理方法。
【基本原理】1．光电倍增管结构及工作原理光电倍增管是一种真空管，它由光窗、光电阴极、电子光学系统、电子倍增系统和阳极五个主要部分组成。
电子倍增系统为使光电倍增管正常工作，光电倍增管中阴极（K）和阳极（A）之间分布有多个电子倍增极Dn。
如图2所示，在管外的阴极（K）和各个倍增极及阳极（A）引脚之间串联多个电阻Rn,由Rn形成的分压电阻使各个倍增极相对阴极而言加上了逐步升高的正电压，要在阴极（K）和阳极（A）之间加上500～3000V左右的高电压，目的是吸引并加速从阴极飞出的光电子，并使他们飞向阳极。
图1是流过分压器回路的电流，被叫做分压器电流，它和后面图1中回路电流Ib叙述的输出线性有很大的关系。
I可近似用工作电压V除以分压电阻之和的值来b表示。
光电倍增管的输出电流主要是来自于最后几级，为了在探测脉冲光时，不使阳极脉动电流引起极间电压发生大的变化，常在最后几级的分压电阻上并联电容。
图中和电阻并联的电容Cn-3、Cn-2、Cn-1、Cn就是因此而设计的。
本实验系统使用的电子倍增系统为环形聚焦型。
由光阴极发射出来的光电子被第一倍增极电压加速撞击到第一倍增极，以致发生二次电子发射，产生多于入射光电子数目的电子流。
这些二次电子发射的电子流又被下一个倍增极电压加速撞击到下一个倍增极，结果产生又一次的二次电子发射，连续地重复这一过程，直到最末倍增极的二次电子发射被阳极收集，光电子经过从第1极到最多19极的倍增电极系统，可获得10倍到108倍的电流倍增之后到达阳极。
这时可以观测到，光电倍增管的阴极产生的很小的光电子电流，已经被放大成较大的阳极输出电流。
通常在阳极回路要接入测量阳极电流的仪表，为了安全起见，一般使阳极通过RL接地，阴极接负高压。
光电倍增管对14MeV脉冲中子的直照响应
中 图分 类 号 ： Ｏ５７１．５３； ＴＮ１５２
文 献 标 识 码 ： Ａ
光 电倍 增 管 （ＰＭＴ）作 为较 理 想 的低 噪 声 光 电探 测 元 件 ，在 脉 冲 中子 和 ７射 线 参 数 测 量 中有 着 广 泛 应 用Ｌ１］。 以“闪烁 体 ＋光 电倍增 管”为基础 研制 了两 种 具有 中子 ／７射线 分辨 能 力 的 闪烁 中子 探测 器 ：闪烁 薄 膜 中 子探 测器 ［２］、闪烁 纤维 阵列 中子探 测器 ［３］。此 类 探 测器 闪烁 体受 脉 冲 中子 ／７射 线辐 照而 发 射荧 光 ，荧 光 被 光 电倍 增 管收集 并 在 阳极形 成脉 冲电 流信号 输 出 （直 照 响应 输 出），实 现对 束 流 的探 测 。 同时 光 电倍 增 管受 周 围 散 射 中子／７射 线照射 也会 形成 电流输 出 ，对待 测 信 号 形 成干 扰 ，即直 照干 扰 。闪烁 中子 探 测器 采 用 有机 闪烁 薄 膜或 闪烁 光纤 作 为信号 转换 体 ，探 测效 率 极低 ；此外 光 电器 件 与 闪烁体 之 间没 有直 接 耦 合 ，并 且 两 者 之 间有 一 定 的距离 ，导 致 光收集 效率 较低 。这两 个 因 素致使 探 测器信 号灵 敏度 很低 ，而光 电器件 直 照干扰变 得较 为突 出 ，尤 其对 于 闪烁 体特别 薄 的低 灵 敏度 闪烁 薄 膜 探 测器 （闪烁 薄 膜 越 薄其 中子／７射线 分 辨 能力 越 高［２ ），光 电 器件 的直 照干 扰 已直 接影 响到低灵 敏 度 闪烁 薄膜探 测器 的标定 。因此 ，研究 光 电倍 增 管 的 中子／７射 线直 照 响 应对 低灵 敏 度 闪烁探 测器 设计 、降低 干扰 、提 高信 噪 比具 有重 要价 值 。文 献 Ｅ４］研究 了光 电倍 增 管 对 直流 中子 束 的辐 照 响应 ，主要 针对光 电倍 增管 受 中子辐 照产生 信号 的机理 及过 程 。本文 采 用英 国 ＥＭＩ公 司的 ９８１５Ｂ和 ９８５０ＢＥ５］两 种型 号 的光 电倍 增管 在 ＩＮＧ－１０３型 ＤＰＦ脉 冲 中子 源 上 进 行 了直 照 响应 实验 ，利 用 中 子输 运 程 序 ＭＣＮＰ［７ 计 算 了光 电倍增 管对 ０．５～１６．０ ＭｅＶ 中子 的能谱 响应 ，并对 １４．１ ＭｅＶ 中子 的直 照 灵敏 度 的实 验及 理论计 算 结果 进行 了 比较分 析 。
光电倍增管实验
实验目的
1.了解光电倍增管的基本特性 2.学习光电倍增管基本参数的测法 3.学会正确使用光电倍增管
实验仪器
1.光电倍增管 实验所用光电倍增管为931A型，直径 1-1/8英寸.九级倍增.侧窗型光电倍增管， 硼硅玻壳.锑铯光阴极.300～650nm（S-4） 光谱响应，采用特殊设计的抗滞后结 构，具有极好的输出稳定性。
2.阳极灵ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ度测量
1）将 “阴极/阳极”开关打到“阳极电流”档； 2）将 “HV/LV”开关打到“HV”档，将“静态/ 时间”开关打到“静态特性测试”档； 3）缓慢调节光照度调节旋钮，将照度值调节到 0.1lx； 4）缓慢调节高压调节旋钮，分别记下电压为 100V,200V,300V,400V,500V,600V,700V,800V, 900V和1000V时的阳极电流值； 5）绘出在该光照度下的－V关系曲线。
2.倍增管的主要特性参数
包括灵敏度.
光谱响应度.
电流增益. 伏安特性. 暗电流. 线性和时间特性等。
1）灵敏度
阴极灵敏度SK 定义：光电阴极的饱和光电流Ik除以入射到阴极的 光通量Φ所得的商
IK Sk ( A / Lm)
阴极光照灵敏度只与光电阴极的材料和光电倍增管 的结构有关。
实验内容
1.暗电流的测量 2.阴极灵敏度的测量 3.阳极灵敏度的测量 4.光电倍增管放大倍数的测量 5.光电倍增管光电特性 6.光电倍增管时间特性
实验原理
1．光电倍增管工作原理
K是光电阴极、 D为聚焦极 D1～D10为倍增极，每一级电压约80～150V、 A为收集电子的阳极
K是光电阴极，受光照射时发射电子，D为聚 焦极，它与阴极共同形成电子光学聚焦系 统，将光电阴极发射的电子会聚成束并通 过膜孔射向第一倍增极D1，D1～D10为倍 增极，所加电压逐级增加。每一级约80～ 150V，A为收集电子的阳极。 这些电极封装在真空管内，光电阴极附近制 作光入射窗口。在高速初电子的激发下， 第一倍增极被激发出若干二次电子，这些 电子在电场的作用下，又射向第二倍增极， 又引起第二倍增极更多的二次电子发 射……，此过程一直继续D10。最后经倍增 的电子被阳极A收集而输出电流，在负载RL 上产生信号电压。
电子束光电器件：光电倍增管的脉冲成像特性研究与优化
电子束光电器件：光电倍增管的脉冲成像特性研究与优化引言：光电倍增管（photomultiplier tube, PMT）是一种高灵敏度、高增益的光电转换器件，广泛应用于光学成像、粒子物理实验、医学成像等领域。
本文将探讨光电倍增管在脉冲成像方面的特性研究与优化方法，以期提高光电倍增管的工作性能和应用效果。
I. 光电倍增管工作原理与结构光电倍增管由光电阴极、一系列倍增二极管（dynodes）和收集极（anode）组成。
当光子入射到光电阴极上时，光电效应激发并释放出光电子，光电子再通过倍增二极管的倍增效应，最终形成电子脉冲信号输出。
光电倍增管结构复杂，每个倍增二极管的增益系数和工作电压都对其性能产生影响。
II. 光电倍增管的脉冲成像特性研究光电倍增管在脉冲成像方面具有一定的特性，重点研究以下几个方面：1. 增益特性：光电倍增管的增益是其核心性能参数之一。
研究光电倍增管在不同工作电压下的增益变化规律，可以确定最佳工作电压范围，以实现最佳成像效果。
2. 时间分辨能力：光电倍增管对于短脉冲光的时间分辨能力决定了其应用范围。
通过测量光电倍增管对不同脉冲宽度的响应速度，可以评估其时间分辨能力，并进一步优化其结构设计。
3. 线性度：光电倍增管的输出信号应具有较高的线性度，即输入光信号与输出电信号之间的关系应尽量呈线性。
研究光电倍增管的线性度特性，找到其非线性源，并采取相应优化措施，可以提高其成像的准确性和稳定性。
III. 光电倍增管脉冲成像特性优化方法针对光电倍增管的脉冲成像特性，可采取以下方法进行优化：1. 选择合适的倍增二极管：倍增二极管的增益特性不同，选择性能较好的倍增二极管可以提高光电倍增管的整体增益性能。
2. 优化工作电压：在不同工作电压的范围内，通过实验和模拟计算确定最佳工作电压，以获得最优的增益和最小的噪声。
3. 优化光电信号质量：光电倍增管的输出信号受到噪声和干扰的影响。
采取合适的信号滤波器、屏蔽措施和接地设计，可有效改善信号质量。
《光电倍增管特性参数及其测量》实验报告
《光电倍增管特性参数及其测量》实验报告《光电倍增管特性参数及其测量》实验报告实验名称：光电倍增管特性参数及其测量姓名：学号：专业：班级：实验时间：2022 年月日厦门理工学院光电工程实验教学中心实验日期： 5.13室温：气压：同组实验者：实验目的与要求通过本实验，了解掌握光电倍增管的暗电流、信噪比、灵敏度和增益等特性及其测量方法，为应用光电倍增管对微辐弱射的探测奠定基础。
实验器材① MXY8101 光电倍增管综合实验仪 1 台② 耐高压连接线10只实验内容（包括实验原理、光路图、操作方法与步骤、数据记录及处理、实验结果分析与讨论等）实验原理、光路图：（1）光电倍增管工作原理光电倍增管属于真空光电传感器件，它主要由光入射窗、光电阴极、电子聚焦系统、倍增电极和阳极5 部分构成，光电倍增管有多种结构类型，典型光电倍增管如图 1.40-1 所示，为侧窗圆形鼠笼式光电倍增管。
其工作原理分下面 5 部分：① 光子透过入射窗口玻璃入射到玻璃内层光电阴极上，窗口玻璃的透过率满足光电倍增管的光谱响应特性；② 进入到光电阴极上的光子使光电阴极材料产生外光电效应，激发出电子，并飞离表面到真空中，称其为光电子；③ 光电子通过电场加速，并在电子聚焦系统的作用下射入到第一倍增极D1 上，D1 发射出的光电子数目是入射光电子数目的δ倍，这些二次光电子又在电场作用下射入到下一倍增极；④ 入射光电子经 N 级倍增后，电子数就被放大δN 倍，图1.40‐1 所示的倍增管共有 8 级，即N=8；⑤ 经过倍增后的电子由阳极收集起来，形成阳极电流，在负载上产生压降，输出电压信号Uo。
（2）光电倍增管的基本特性参数光电倍增管的特性参数如下。
①光电灵敏度光电灵敏度是光电倍增管探测光信号能力的一个重要标志，通常分为阴极灵敏度Sk 与阳极灵敏度 Sa。
它们又可分为光谱灵敏度与积分灵敏度。
光电倍增管的阳极光谱灵敏度常用Sa，λ表示，阳极积分灵敏度常用Sa表示，其量纲为 A/lm。
光电倍增管实验
6.光电倍增管的时间特性
1） “静态/时间”开关打到“时间特性测试” 档，将“HV/LV”开关打到“HV”档； 2） “阴极/阳极”开关打到“阳极电流”档； 3）将光源与实验箱上的LED1相连； 4）用示波器探头分别连接到 “PMT输出”和 “光脉冲” 上，从零开始缓慢增加电压， 观察两路信号在示波器中的显示； 5）记录实验现象，并对实验现象进行解释。
2. 光电倍增管实验仪
照度表------测量连续光源强度，有调零 和换档功能。 光照度调节—调节连续光源的电源电压， 从LED2输出接到光源。 脉冲宽度调节----调节脉冲光源的脉冲宽 度，从LED1输出脉冲电压，接到光源。 高压调节----调节光电倍增管直流电压， 由“高压输出”输出，接入光电倍增管 “高压输入”，开关拨向HV输出0～ 1000V电压，开关拨向LV输出0～40V电 压。 电压表------测量光电倍增管直流电压。
2.阳极灵敏度测量
1）将 “阴极/阳极”开关打到“阳极电流”档； 2）将 “HV/LV”开关打到“HV”档，将“静态/ 时间”开关打到“静态特性测试”档； 3）缓慢调节光照度调节旋钮，将照度值调节到 0.1lx； 4）缓慢调节高压调节旋钮，分别记下电压为 100V,200V,300V,400V,500V,600V,700V,800V, 900V和1000V时的阳极电流值； 5）绘出在该光照度下的－V关系曲线。
阳极光照灵敏度除与光电阴极的材料和光电倍增管 的结构有关外，还与工作电压有关。而且公式中的 要保证光电倍增管处于正常的线性工作状态，若在 饱和状态，光通量变化时电流并不改变，测得的灵 敏度就没有意义。因此测量时所用光通量比测阴极 灵敏度时要小很多。
Ia S a ( A / Lm)
光电倍增管实验报告
梧州学院学生实验报告专业班级： 学号： 姓名： 成绩：实验课程：光电信息实验 实验名称：光电倍增管特性参数实验 实验组号：第二大组 同组成员： 实验地点：应用物理实验室 实验时间：实验目的：掌握光电倍增管结构以及工作原理,掌握光电倍增管基本参数的测量方法. 实验仪器：光电倍增管综合实验仪、光通路组件、光照度计 实验原理：光电倍增管（PMT ）是一种具有极高灵敏度和超快时间响应的光探测器件。
典型的光电倍增管如图2-1和图2-2所示，在真空管中，包括光电发射阴极（光阴极）和聚焦电极、电子倍增极和电子收集极（阳极）的器件。
当光照射光电倍增管的阴极k 时，阴极向真空中激发出光电子（一次激发），这些光电子按聚焦极电场进入倍增系统，由倍增电极激发的电子（二次激发）被下一倍增极的电场加速，飞向该极并撞击在该极上再次激发出更多的电子，这样通过逐级的二次电子发射得到倍增放大，放大后的电子被阳极收集作为信号输出。
因为采用了二次发射倍增系统，光电倍增管在可以探测到紫外、可见和近红外区的辐射能量的光电探测器件中具有极高的灵敏度和极低的噪声。
光电倍增管还有快速响应、低本底、大面积阴极等特点。
本实验仪采用的端窗型光电倍增管来设计结构。
端窗型（也称作顶窗型）光电倍增管在其入射窗的内表面上沉积了半透明光阴极（透过式光阴极）。
图2-1 端窗型光电倍增管剖面图A 图2-2 端窗型光电倍增管剖面图B阴极光照灵敏度S K 是指光电阴极本身的积分灵敏度。
测量时光电阴极为一极，其它各电极连在一起为另一极，在其间加上100～300V 电压，如图2-3所示。
照在阴极上的光通量通常选在10-9-10-2lm 的数量级，因为光能量过小会由于漏电流的影响而使光电流的测量准确度下降，而光能量过大也会引起测量误差。
光电倍增管的特性参数包括灵敏度、电流增益、光电特性、阳极特性、暗电流、时间响应特性、光谱特性等等。
下面介绍本实验涉及到的特性和参数。
（1）灵敏度灵敏度是衡量光电倍增管探测光信号能力的一个重要参数，一般是指积分灵敏度，即白光灵敏度，其单位为uA/Lm 。
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之 间 的 出射 中子 直 照 灵 敏 度 。 根 据 光 电倍 增 管 的工 作 原 理 ， 用 ＭＣ 采 ＮＰ程 序 模 拟 计 算 了光 电 倍 增 管 的 中子 直 照 灵 敏 度 。分 析 表 明 ， 算 结 果 与 实 验 结 果 基 本 一 致 。 计
关 键 词 ： 电倍 增 管 ； 敏 度 ；Ｂ （ ， ） 光 灵 。 ｅ ｄ ｎ Ｂ反应 ； 电荷 模 数 转 换 ； 飞行 时 间法
薄 膜 塑 料 闪 烁 探 测 器 是 一 种 基 于 薄 膜 塑 料
增 管放 置 在薄 膜 塑料 闪烁 体 的两 侧 ， 免受 到 避
ｍｕｌｉ ｌｅ ｔ ｂｅ， ｔ ｔ ｏ ｅ ｉ ａ ｓ ｎｓｔｖ ｔ ｔ ｎｅ ｒ ｎ ｒ ａ ａ ｉ ｎ ｔｐ ｉ ｒ ｕ ｈｅ ｈｅ ｒ ｔｃ ｌ ｅ ｉｉ ｉｙ ｏ ｕｔ ｏ ｉｒ ｄｉｔｏ ｗａ ｃ ｌ ｕ ａ ｅ ｂｙ ｓ ａｃ ｌｔｄ
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张建福 ， 锡超 ， 霞 ， 杰 ， 阮 李 。鲍 张国光 ， 龙 侯
（ ．西 北 核 技 术研 究所 ， 西 西 安 １ 陕 ７ ０ ２ ； ．中 国原 子 能 科 学 研 究 院 核 物 理 研 究 所 ， 京 １０ ４ ２ 北 １２１） ０４ ３
摘 要 ： 用 脉 冲束 中子 飞 行 时 问 法 和 脉 冲 电荷 计 数 法 相 结 合 的 多 参 数 测 量 方 法 ， 中 国原 子 能 科 学 研 究 采 在 院 ＨＩ ３串列 加 速 器 上 ， 用 。 ｅ ｄ ｎ Ｂ反 应 白光 中 子 源 ， 验 研 究 了 光 电倍 增 管 对 ０ ７ ～ １ Ｖ １ 利 Ｂ （，） 实 ． ５ ５ Ｍｅ
Ｋｅ ｒ ｓ： ｐ ｔ ｍｕｌｉ ｉｒｔ ｙ ｗｏ ｄ ｈｏ ｏ ｔｐｌｅ ｕｂｅ ｅ ｉｉ ｉｙ；。 （ ；ｓ ｎｓｔｖ ｔ Ｂｅ ｄ，ｎ） Ｂ ｅ ｃ ｉ ｎ；ｃ ｒ ｎ ｌ ｉ — ｒ ａ ｔｏ ｈａ ｇｅａ ａ ｏｇ ｄ ｇ ｉａ ｏ ｅ ｓｏ ｔ １ｃ ｎｖ ｒ ｉ ｎ：ｔｍｅ ｏ — ｌｇ ｔ ｏｄ ｉ — ｆｆｉ ｈｔｍｅ ｈ
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中 图分 类 号 ： １ ＴＩ ８ 文献标志码 ： Ａ 文 章 编 号 ： ０ ０６ ３ （ ０ ０ ０ — ２ ４０ １ ０ ９ １ ２ １ ） ２０ ２ ４
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第４ 卷第２ ４ 期
２１ 年２ ０ ０ 月
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