理想气体状态方程
理想气体状态方程

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一、一定质量气体三个状态参量间的关系
有气体实验定律可知,一定质量的某种气体压强与体积 和热力学温度的关系分别为:
p 1 p T
V
可以写成: p T 或 p c T
V
V
或写成: pV C (恒量) T
2பைடு நூலகம்
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上式表明,一定质量的理想气体,尽管p、V、T 着三个参量都可以改变,但是 pV/T 是不变的,总 等于一个常量 C.
1.理想气体:为研究气体性质的方便,可以设想
一种气体,能严格遵守pV/T =C(恒量)
(1)理想气体的宏观描述:能够严格遵守气体三个实验 定律(或严格遵守)的气体叫做理想气体. (2)理想气体的微规模型:我们把分子间不存在相互作 用力(除碰撞外),并且分子是没有大小的质点的气体 叫做理想气体. (3)理想气体是从实际气体抽象出来的物理模型. 理想气体是不存在的,但在温度不太低,压强不太大的 情况下,可将实际气体看做是理想气体.
• 设气体从状态1( p1V1T1) 变到状态2(p2V2T2)则有
p1V1 p2V2
T1
T2
(1)上式从气体实验定律推导而得. (2)成立条件:气体质量一定. (3)在温度不太低,压强不太大时,各种气体质量一定时, 状态变化能较好地符合上述关系,但不满足此条件时上式与 实际偏差较大.
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二、理想气体的状态方程
T 0
273K
或 p 0 V 0 1 .0 1 15 3 P 0 2 a 2 1.-3m 0 43 /m 8 .o 3J l/1 m K ol
T 0
273K
设 R p0V0 为一摩尔理想气体在标准状态下的常量, T0
理想气体的状态方程

3)认过程——过程表示两个状态之间的一种变化方式,除题中
条件已直接指明外,在许多情况下,往往需要通过对研究对象跟 周围环境的相互关系的分析中才能确定.认清变化过程这是正确 选用物理规律的前提.
4)列方程——根据研究对象状态变化的具体方式,选用气态方
程或某一实验定律.代入具体数值时,T必须用热力学温度,p、V 两个量只需方程两边对应一致.
理想气体状态方程的综合应用
气体问题中,结合力学知识有两类典型的综合 题,一是力平衡,二是加速运动.研究时,常 需分别选取研究对象,沿着不同的线索考 虑.对力学对象(如气缸、活塞、容器、水银 滴等)需通过受力分析,列出平衡方程或牛顿 运动方程;对气体对象,根据状态参量,列出 气态方程(或用气体实验定律).
• 如图所示,在竖直加速上升的密闭人造卫星内有 一水银气压计,卫星开始上升前,卫星内气温为 0℃,气压计水银柱高76 cm;在上升至离地面不 太高的高度时,卫星内气温为27.3℃,此时水银 气压计水银柱高41.8cm,试问,这时卫星的加速 度为多少?
• 充满氢气的橡皮球,球壳的质量是球内所充 氢气质量的3倍,在标准状态下空气密度与氢 气密度之比是29∶2。现在球内氢气的压强是 球外空气压强的1.5倍,球内外温度都是0℃。 问氢气开始上升时的加速度是多少?
理想气体状态方程的应用要点
1)选对象——根据题意,选出所研究的某一部分气体.这部分
气体在状态变化过程中,其质量必须保持一定.
2)找参量——找出作为研究对象的这部分气体发生状态变化前
后的一组T、p、V数值或表达式.其中压强的确定往往是个关键, 需注意它的一些常见情况(参见第一节),并结合力学知识(如力平 衡条件或牛顿运动定律)才能写出表达式.
练习:粗细均匀的,一端开口、一端封闭的细玻璃管中, 有质量为10mg的某种理想气体,被长为h=16cm的水银柱 封闭在管中,当玻璃管开口向上,竖直插在冰水中时, 管内气柱的长度L=30cm.如图所示.若将玻璃管从冰水 中取出后,颠倒使其竖直开口向下,温度升高到27℃ (已知大气压强为75cmHg).试求:(1)若玻璃管太 短,颠倒时溢出一些水银,水银与管口齐平,但气体没 有泄漏,气柱长度变为50cm,则管长为多少?(2)若 玻璃管足够长,水银未溢出,但溢出一些气体,气柱长 变为30cm,则逸出气体的质量是多少? (1)玻璃管长度l=50+15=65cm (2)逸出的气体的质量△m=m1-m2=4.1mg
理想气体状态方程及应用

理想气体状态方程及应用理想气体状态方程是描述理想气体行为的基本方程,它在物理、化学、工程等领域中得到广泛的应用。
本文将介绍理想气体状态方程的定义、推导以及常见的应用。
一、理想气体状态方程的定义理想气体状态方程又称为理想气体定律,用来描述理想气体的体积、压力和温度之间的关系。
它可以表示为以下形式:P V = n R T其中,P是气体的压力,V是气体的体积,n是气体的物质的量,R是气体常数,T是气体的温度。
二、理想气体状态方程的推导理想气体状态方程的推导基于理想气体的特性和分子动理论。
根据分子动理论,气体分子之间几乎没有相互作用力,可以看作是质点自由运动,与容器壁碰撞的过程可以看作是碰撞弹性的。
在此基础上,可以通过以下推导得到理想气体状态方程。
首先,根据牛顿第二定律可以得到气体的压力公式:P = F/A其中,F是气体分子对容器壁的作用力,A是容器壁的面积。
其次,根据分子动理论,气体分子碰撞容器壁的次数与气体的分子数成正比:F = Δp/Δt其中,Δp是气体分子对容器壁的动量变化,Δt是碰撞的时间。
再次,根据动理论的平均定理,气体分子碰撞容器壁的平均动量变化可以表示为:Δp = 2mΔv其中,m是气体分子的质量,Δv是气体分子碰撞前后速度的差值。
将以上三个式子联立可得到:P = 2mΔv/ΔtA根据体积的定义V = A Δx其中,Δx为单位时间内气体分子与容器壁碰撞的平均距离。
进一步推导可得到:P V = 2mΔv/Δt Δx A由于Δv/Δt 为气体分子碰撞容器壁的平均速度v,Δx 为气体分子碰撞容器壁的平均自由程λ,上述方程可以进一步简化为:P V = 2m v λ根据动理论的假设可以得到,气体分子的平均动能与温度成正比,即2m v^2 = 3 k T其中,k是玻尔兹曼常数。
将上两个式子联立得到:P V = N k T其中,N为气体分子的数目。
进一步推导可得到理想气体状态方程的标准形式:P V = n R T其中,n = N/N0为气体的物质的量,N0为阿伏伽德罗常数。
气体状态方程

气体状态方程气体是一种具有一定体积的物质,其分子之间的距离相对较大,分子之间存在较弱的相互作用力。
为了研究气体的性质和行为,科学家们提出了气体状态方程,用来描述气体的状态和性质。
本文将介绍三种常见的气体状态方程:理想气体状态方程、范德瓦尔斯气体状态方程和普朗克气体状态方程。
一、理想理想气体状态方程是最简单也是最常用的气体状态方程。
根据理想气体状态方程,气体的体积、温度和压强之间有简单的数学关系,表达式为:PV = nRT其中,P表示气体的压强,V表示气体的体积,n表示气体的物质的量,R表示气体常数,T表示气体的温度。
理想气体状态方程的推导基于以下两个假设:气体分子之间无相互作用力,气体分子的体积可以忽略不计。
在满足这两个假设的情况下,理想气体状态方程适用于大多数实际气体,在低压和高温下更加可靠。
二、范德瓦尔斯范德瓦尔斯气体状态方程是对理想气体状态方程的修正和拓展。
范德瓦尔斯方程考虑了气体分子之间的相互作用力和气体分子的体积,表达式为:(P + a * (n / V)^2) * (V - nb) = nRT,其中,P表示气体的压强,V表示气体的体积,n表示气体的物质的量,R表示气体常数,T表示气体的温度,a和b分别为范德瓦尔斯常数。
范德瓦尔斯方程中的a项代表吸引力,b项代表体积校正。
范德瓦尔斯方程更适用于高压和低温下的气体,可以更准确地预测实际气体的行为。
三、普朗克普朗克气体状态方程是对高度离子化的气体(如等离子体)状态的描述。
普朗克方程使用以下表达式:PV = aT^(3/2) * exp(b / T),其中,P表示气体的压强,V表示气体的体积,T表示气体的温度,a和b为普朗克常数。
普朗克方程适用于高温下离子化气体的状态描述,可以更好地解释等离子体的性质和行为。
小结气体状态方程是描述气体状态和性质的数学表达式。
理想气体状态方程是最常用的气体状态方程,适用于大多数实际气体。
范德瓦尔斯方程修正了理想气体状态方程的不足,并适用于高压和低温下的气体。
理想气体的状态方程及图像分析

理想气体的状态方程及图像分析理想气体是一个重要的物理模型,用于描述气体的宏观行为。
在许多情况下,理想气体的假设能够提供足够的准确度,并且简化了解题过程。
理想气体的状态方程是描述其状态的最基本的方程之一,同时,通过对状态方程的图像分析,我们可以更直观地理解理想气体的行为。
理想气体的状态方程理想气体的状态方程可以表示为:[ PV = nRT ]•( P ) 表示气体的压强,单位是帕斯卡(Pa);•( V ) 表示气体的体积,单位是立方米(m³);•( n ) 表示气体的物质的量,单位是摩尔(mol);•( R ) 表示理想气体常数,其值约为 ( 8.314 10^{-3} ) kPa·L/(mol·K);•( T ) 表示气体的绝对温度,单位是开尔文(K)。
这个方程表明,在恒定物质的量下,气体的压强和体积成反比,而与温度成正比。
状态方程的推导理想气体的状态方程可以从微观角度进行推导。
假设气体由大量微小的粒子组成,这些粒子之间没有相互作用力,体积可以忽略不计。
在这种情况下,气体的宏观量(如压强、体积和温度)可以看作是大量粒子微观行为的宏观表现。
根据动理论,气体的压强是由气体粒子与容器壁的碰撞产生的。
在宏观上,压强与单位面积上粒子碰撞的次数以及每次碰撞的力有关。
而气体的体积与气体粒子所能占据的空间有关。
在宏观上,气体的温度可以看作是气体粒子平均动能的度量。
综合以上因素,我们可以得到理想气体的状态方程:( PV = nRT )。
状态方程的图像分析通过对理想气体的状态方程进行图像分析,我们可以更直观地理解理想气体的行为。
等温过程在等温过程中,气体的温度保持不变。
根据状态方程,我们可以得到:[ P ]这是一个双曲线,表明在等温过程中,压强和体积成反比。
等压过程在等压过程中,气体的压强保持不变。
根据状态方程,我们可以得到:[ V T ]这是一个正比例关系,表明在等压过程中,体积和温度成正比。
理想气态方程

理想气态方程
理想气态方程是:pV=nRT。
p是指理想气体的压强;V为理想气体的体积;n表示气体物质的量;T表示理想气体的热力学温度;R 为理想气体常数。
理想气体状态方程,又称理想气体定律、普适气体定律,是描述理想气体在处于平衡态时,压强、体积、物质的量、温度间关系的状态方程。
它建立在玻义耳-马略特定律、查理定律、盖-吕萨克定律等经验定律上。
其方程为pV=nRT。
这个方程有4个变量:p是指理想气体的压强,V为理想气体的体积,n表示气体物质的量,而T则表示理想气体的热力学温度;还有一个常量:R为理想气体常数。
可以看出,此方程的变量很多。
因此此方程以其变量多、适用范围广而著称,对常温常压下的空气也近似地适用。
气体状态方程

气体状态方程气体的状态可以通过气体状态方程来描述和计算。
气体状态方程是研究气体性质和行为的基础,它描述了气体的压力、体积和温度之间的关系。
在本文中,我将详细介绍三种常见的气体状态方程:理想气体状态方程、范德瓦尔斯气体状态方程和实际气体状态方程。
一、理想理想气体状态方程是最简单的气体状态方程,适用于低密度、高温、常压条件下的气体。
根据理想气体状态方程,气体的压力与体积成反比,与温度成正比。
其数学表达式为:PV = nRT其中,P代表气体的压力,V代表气体的体积,n代表气体的物质量,R代表气体常数,T代表气体的温度(绝对温度)。
理想气体状态方程揭示了气体状态之间的定量关系,可以用于计算气体的各项性质。
然而,理想气体状态方程只适用于理想气体,不考虑气体分子之间的相互作用和体积以及温度的变化对气体行为的影响。
二、范德瓦尔斯范德瓦尔斯气体状态方程是对理想气体状态方程的修正和拓展。
范德瓦尔斯气体状态方程考虑了气体分子之间的相互作用和气体分子的体积,并引入了修正因子。
其数学表达式为:(P + a/V^2)(V - b) = nRT其中,a和b为修正常数,与气体的性质有关。
范德瓦尔斯气体状态方程能够更准确地描述气体的行为,特别适用于高密度、低温、高压条件下的气体。
三、实际实际气体状态方程是更加精确地描述气体性质和行为的数学模型。
实际气体状态方程基于统计力学和热力学原理,考虑了气体分子之间的相互作用、体积的可压缩性以及温度对气体性质的影响。
常见的实际气体状态方程包括范德瓦尔斯方程的修正版本(如范德瓦尔斯-柯克伍德方程)和其他复杂的方程模型(如德拜-亥伯和魏兰德方程)。
这些方程模型在不同条件下对气体性质的计算更加准确,但由于其复杂性,通常只在科学研究和工程应用中使用。
总结气体状态方程是描述气体性质和行为的重要工具。
理想气体状态方程适用于低密度、高温、常压条件下的气体;范德瓦尔斯气体状态方程对气体分子相互作用和体积进行修正;而实际气体状态方程更加精确地描述了气体性质和行为。
理想气体状态方程

得
m1 P1V RT 1 M2 P2V RT 2
………………
上页 下页
PV
m
RT
PiV
Mi
i
RT
…………
PnV
各式相加,得
Mn
n
RT
M2 Mn
( p1 p2 pn)V (
即
M1
1
2
n
) RT
PV (
i 1
n
Mi
i
) RT
(1)代入(2)得
Vn V1 V2 1 2 n V V V
上页 下页
PV M
根据理想气体的状态方程,
RT
求得容器的体积V为
MRT 0.10 8.31 (273 47) 3 3 V 8 . 31 10 ( m ) 5 p 0.032 10 10
上页 下页
(2)设漏气若干时间后,压强减少到 p′,温度降 到T′。如果用M′表示容器中剩余的氧气质 量 ,由理想气体状态方程得
上页 下页
其中P为混合气体的压强。
M i
n i 1
i
为混合气体的总摩尔数,用 表示。
混合气体的状态方程 PV RT 可见,混合气体的状态方程与单一成分的相似, 只是摩尔数等于各组分的摩尔数之和。 所以,从形式上看,混合气体好像也具有一定 的摩尔质量,称为平均摩尔质量:
M
M2 Mn M 1 M1
下面我们使一定质量的气体由初态I( p1V 1T 1 )变 化到末态II( p2V 2T 2 ) 先使系统由I经等容过程变化到中间态( P'V1T 2 ) 再经中间态等温变化到II
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第一章 物质及其变化 气体分压定律 分压力(pi) 在混合气体中,每一种组分气体总是均匀地充满整个容 器,对容器内壁产生压力,并且不受其他组分气体的影响, 如同它单独存在于容器中那样。各组分气体占有与混合气体 相同体积和相同温度时所产生的压力叫做分压力(pi) 。 道尔顿分压定律: 混合气体的总压等于各组分气体的分压之和。 P总=pa+pb+pc
理想气体状态方程式:
pV=nRT
p—气体压力,单位为Pa(帕);
V—气体体积,单位为m3(立方米);
n—气体物质的量,单位为mol(摩); T—气体的热力学温度,单位为K(开); R—摩尔气体常数,又称气体常数。
第一章 物质及其变化
标准状态(T= 273.15K,p=101.325 kPa)下,测 得1.000mol气体所占的体积为22.414×10-3m3, 则: R=pVnT=101.325×103Pa×22.414×10-3 m3/1.000mol×273.15K=8.314N· m· mol-1· K-1 (或8.314牛· 米· 摩-1· 开-1) =8.314 J· mol-1· K-1(或8.314焦· 摩-1· 开-1)
第一章 物质及其变化
热化学方程式
热化学方程式: 表示化学反应及其热效应的化学方程式称为热化 学方程 例:H2(g)+1/2O2(g)→H2O(g) △rHm㊀(298K)=-241.8kJ.mol1。 书写热化学方程式,需注意以下几点:
(1)需注明反应的温度和压力条件,如果反应是在298 K下 进行的,习惯上也可不予注明。 (2)反应的焓变(ΔH)值与反应式中的化学计量数有关 (3) 需在反应式中注明物质的聚集状态。常用“s” 表示固态,“l”表示液态,“g”表示气态。 (4) 逆反应的热效应与正反应的热效应数值相同 而符号相反
第一章 物质及其变化
例1:已知 Sn(s)+Cl2(g)→SnCl2(s); △rHm㊀ =-349.8kJ.mol-1 SnCl2(s)+ Cl2(g) → SnCl4(l); △rHm㊀ =-195.4kJ.mol-1 计算 Sn(s)+ Cl2(g) → SnCl4(l) 的△rHm㊀ =?
第一章 物质及其变化
蒸发 饱和蒸气
凝聚
在恒定温度下,与液体平衡的蒸气称为饱和蒸气。 饱和蒸气压 饱和蒸气的在该温度下所具有蒸气压称为饱和蒸气 压,简称蒸气压。
第一章 物质及其变化
液体的沸点
沸点 液体的蒸气压等于外界压力时的温度即为液体 的沸点。 正常沸点 如果外界压力为101.325 kPa时的沸点就叫正 常沸点。
第一章 物质及其变化 蒸汽压与温度的关系 液体的沸点随外界压力而变化。若降低液面上的 压力,液体的沸点就会降低。在海拔高的地方大气 压力低,水的沸点不到100℃,食品难煮熟。
不同的物质具有不同沸点
第一章 物质及其变化
固体
有一定的几何外形
有固定的熔点
第一章 物质及其变化
各向异性
晶体的某些性质具有方向性,像导性、传热性、 光学性质、力学性质等,在晶体的不同方向表现出明 显的差别。例如,石墨晶体是层状结构,在平行各层 的方向上其导电、传热性好,易滑动。又如,云母沿 着某一平面的方向很容易裂成薄片。
第一章 物质及其变化
例1:在0.0100m3的容器中含有2.50×10-3molH2,1.00×10-3molHe和 3.00×10-4molNe,在35°C时总压力为多少? 解:1、根据理想气体状态方程可知: pi=(niRT )/ v 则: p(H2)= n(H2)RT / v 2.50× 10-3×8.314×(273+35)
解 Sn(s) +Cl2(g)
△rHm㊀ =?
途径Ⅰ
Cl2(g)
SnCl4(l)
△rHm㊀ =-195.4kJ.mol1
△rHm㊀ =-349.8kJ.mol-1
SnCl2(s)
途径Ⅱ
第一章 物质及其变化 例2、已知 C(石墨)+O2(g) →CO2(g) ;△rHm㊀ =-393.5kJ.mol-1 CO(g)+1/2 O2(g) → CO2(g) ; △rHm㊀ =-282.99kJ.mol-1 求反应: C(石墨)+ 1/2 O2(g) → CO(g)的△rHm㊀ =? 解 C(石墨)+O2(g) △rHm㊀ =? △rHm㊀ =-393.5kJ.mol-1
第一章 物质及其变化
当N2由2dm3增加到3dm3时:
p( N2)
P2v2
V
0.06MPa×2dm3 3dm3
=0.04MPa
(3)混合气体总压力:(思考:总压力为什么不是0.36MPa) P总=p(O2)+P(N2)=0.1MPa+0.04MPa=0.14MPa (4)O2、N2的分体积(思考:VO2能否用P(o2)v(o2)=n(O2)RT计 算?) P(O2) 0.1MPa 3 3dm × =2.14dm3 V( O2 ) V总× 0.14MPa P总 V( N2 ) V总× P(N2 ) P总 3dm3× 0.04MPa 0.14MPa =0.86dm3 返回
铅笔写字
第一章 物质及其变化
等离子体
等离子体 是物质的另一种存在形式。当气态物质接受足够高的 能量(如强热、辐射、放电等)时,气体分子将分解成原子, 原子进一步电离成自由电子和正离子,它们的电荷相反而 数量相等,当气体中有足够数量的原子电离时,将转化为 新的物态—等离子体,有人称它为物质的第四态。 等离子体实际上是高度电离的气体。
第一章 物质及其变化
第一节 物质的聚集状态
物质总是以一定的聚集状态存在。常温、常压下,通 常物质有气态、液态和固态三种存在形式,在一定条件下 这三种状态可以相互转变。此外,现已发现物质还有第四 种存在形式—等离子体状态。
第一章 物质及其变化
气体
基本特征:具有扩散性和可压缩性;存在状状态几乎与它们的化学组成无关
△rHm㊀(298K) △H:焓变;
第一章 物质及其变化
r:反应焓变; (紧跟在反应式后时可省略) m:反应进度为1mol时的反应焓变;表示按指定 的化学反应计量方程式进行反应的焓变。(未指 明反应进行的量,即不作定量 计算时可省略) ㊀:标准状态;也称热力学标准状态。 气体:除指其表现出理想气体性质外,其压 力(或在混合气体中的分压)值为标准压力p ㊀ 即 101.325kPa 液体或固体:是指处在p ㊀下的 纯液体或纯固体 溶液:溶液表现为理想溶液时,溶质溶度为 标准摩尔质量浓度bB㊀,即1mol-1kg-1。当浓度不是很 大时,可用物质的量浓度代替,即 1mol-1L-1 298K:反应温度;当反应温为298K 时可省略.
途径Ⅰ
CO2(g)
△rHm㊀ =-282.99kJ.mol-1
CO(g)+1/2 O2(g)
途径Ⅱ
第一章 物质及其变化 课堂练习 已知 ① Fe2O3(s)+3CO(g)=2Fe(s)+3CO2(g) △rHm㊀ (1)=- 24.7kJ.mol-1 ② 3 Fe2O3(s) + CO(g) =2 Fe3O4(s)+ CO2(g) △rHm㊀ (2)=- 46.4kJ.mol-1 ③ Fe3O4+ CO(g) =3FeO(s)+ CO2(g) △rHm㊀ (3)=36.1kJ.mol-1 求 ④ FeO(s) + CO(g) = Fe(s) + CO2(g) △rHm㊀ (4)=?
恒容热效应 QV=U2-U1=ΔU 恒压热效应 Qp=H生成物-H反应物=ΔH
第一章 物质及其变化 放热反应 ΔH<0 若生成物的焓小于反应物的焓,则反应过程中多余的 焓将以热量形式放出,该反应为放热反应。 吸热反应 ΔH>0 若生成物的焓大于反应物的焓,则反应过程中要吸收热 量,该反应为吸热反应。
第一章 物质及其变化 气体分压定律 理想气体定律适用于气体混合物 ,则分压定律 可以表示为:
pi=p总×ni/n 总 = p 总 × xi
( ni/n 总 =xi)
混合气体中组分气体的分压等于总压乘以组分气 体的摩尔分数。
例1
Байду номын сангаас
第一章 物质及其变化 气体分体积定律 分体积 各组分气体具有与混合气体相同压力和 相同温度时所占有的体积叫做分体积(Vi) 。 分体积定律:混合气体的总体积等于各组分气体的分体 积之和: V总 =VA +VB +VC +…
=0.12mol
0.06×103kPa×2dm3 =0.048mol
8.314×(25+273) RT (2) O2、N2的分压是它们各自单独占有3dm3时所产生的压力。当O2由1dm3 增加到3dm3时: P1v1 0.3×103kPa×1dm3 p( O2) =0.1MPa 3 3dm V
n( N2)
第一章 物质及其变化
反应进度: 比利时化学家唐德提出的概念
对任一反应 0=ΣBBB ξ= nB (ξ) – nB(0)
B
=
△ nB
B
说明: 1、反应进度与物质的量具有同样的量纲 mol 2、由于反应进度是将反应中某物质的变化量除以其计 量数,这样可消除因计算系数不同而引起的差异。 例:合成氨反应 3、对于指定的化学计量方程式,当△nB= B时, 则ξ=1mol。它表示各物质按化学计量方程式进行 了完全反应。由于ξ的定义与化学计量数有关,所 返回 以在使用此量时必须表明具体化学计量方程式。 例:合成氨反应
第一章 物质及其变化
学习指南 第一节 物质的聚集状态
第二节 化学反应中的质量关系和能量关系
习题 习题参考答案
第一章 物质及其变化 本章重点 1.气体的性质; 2.理想气体状态方程; 3.分压定律; 4.质量守恒定律与能量守恒和转化定律。 本章难点 1.分压定律; 2.焓变; 3.热化学方程式。