《电动力学(第三版)》chapter1_4
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郭硕鸿《电动力学》第三版 课后解答详细解释
电动力学习题解答
电动力学答案
第一章 电磁现象的普遍规律
1. 根据算符 的微分性与向量性，推导下列公式： ( A B) B ( A) (B ) A A ( B) ( A )B
A (
A)
1 2
A2
(A )A
解：（1） ( A B) ( A Bc ) (B Ac )
Bc ( A) (Bc ) A Ac ( B) ( Ac )B
可见 r 'r
○2
1 r
d dr
1 r
r
1 r2
r
r r3
'
1 r
d dr
1 ' r r
1 r2
' r
r r3
可见 1/ r '1/ r
○3 (r / r 3 ) [(1/ r 3 )r] (1/ r 3 ) r (1/ r 3 ) r
d dr
1 r3
r r
第1页
电动力学习题解答
从源点指向场点。 （1）证明下列结果，并体会对源变量求微商与对场变量求微商的关系：
r ' r r / r ； (1/ r) '(1/ r) r / r 3 ； (r / r 3 ) 0 ； (r / r 3 ) '(r / r 3 ) 0 ， (r 0) 。 （2）求 r ， r ， (a )r ， (a r) ， [E0 sin(k r)] 及 [E0 sin(k r)] ，其中 a 、 k 及 E0 均为常向量。
M
1 2r1
M dl 0
在 r r2 处，磁化面电流密度为
M
0 1 2r2
M
dl
( 0
1) (r22 r12 ) 2r22
电动力学答案
第一章 电磁现象的普遍规律
1. 根据算符 的微分性与向量性，推导下列公式： ( A B) B ( A) (B ) A A ( B) ( A )B
A (
A)
1 2
A2
(A )A
解：（1） ( A B) ( A Bc ) (B Ac )
Bc ( A) (Bc ) A Ac ( B) ( Ac )B
可见 r 'r
○2
1 r
d dr
1 r
r
1 r2
r
r r3
'
1 r
d dr
1 ' r r
1 r2
' r
r r3
可见 1/ r '1/ r
○3 (r / r 3 ) [(1/ r 3 )r] (1/ r 3 ) r (1/ r 3 ) r
d dr
1 r3
r r
第1页
电动力学习题解答
从源点指向场点。 （1）证明下列结果，并体会对源变量求微商与对场变量求微商的关系：
r ' r r / r ； (1/ r) '(1/ r) r / r 3 ； (r / r 3 ) 0 ； (r / r 3 ) '(r / r 3 ) 0 ， (r 0) 。 （2）求 r ， r ， (a )r ， (a r) ， [E0 sin(k r)] 及 [E0 sin(k r)] ，其中 a 、 k 及 E0 均为常向量。
M
1 2r1
M dl 0
在 r r2 处，磁化面电流密度为
M
0 1 2r2
M
dl
( 0
1) (r22 r12 ) 2r22
电动力学第三版课后答案
ε
0
)∇
⋅
[
(r
3− 3εr
r13
3
)
ρf
rr] =
−ε
−ε0 3ε
ρ f ∇ ⋅ (rr
−
r13 r3
rr)
=
−ε
−ε0 3ε
ρ
f
(3 − 0)
=
−(ε
− ε
ε
0
)
ρ
f
σ P = P1n − P2n
考虑外球壳时 r r2 n 从介质 1 指向介质 2 介质指向真空 P2n = 0
-5-
电动力学习题解答
4π 3ε 0
(r23
−
r13 )ρ
f
, (r
>
r2 )
∴
Er
=
(r23 − r13 ) 3ε 0r 3
ρ
f
rr, (r
>
r2 )
r < r1时 Er 0
2) Pr
ε 0 χ e Er
= ε0
ε
−ε0 ε0
Er
=
(ε
− ε 0 )Er
∴ρP
=
−∇ ⋅ Pr
=
−(ε
− ε 0 )∇ ⋅ Er
=
−(ε
−
源点指向场点
1
证明下列结果
并体会对源变数求微商 (∇'
=
erx
∂ ∂x '
+ ery
∂ ∂y '
+ erz
∂ ∂z
'
)
与对场变数求
微商 (∇
=
erx
∂ ∂x
+
电动力学课件1-4
JP
=
∂P ∂t
(极化电流体密度 )
∇×B
=
µ0J总
=
µ0J + µ0JM
+ µ0JP
+ µ0ε0
∂E ∂t
H=
B
−M
µ0
∴∇×
H
=
J
+
∂D
∂t
各向同性介质 M = χ m H ⇒ B = µH
Maxwell equations (介质中)
∇×E =
∇ × H=
− ∂B
J
∂t + ∂D
第一章 总结
电磁现象的基本规律，从库仑定律及电荷守恒定律，毕奥—沙伐
尔定律出发，研究了静电场、静磁场的基本规律以及电磁场所满
足的基本方程—Maxwell equations.并研究了非连续介质分界面处
所满足的边值关系。
库仑定律：
F
=
Q1Q2
4πε 0r 3
r ，
r
场强：
E=
Q
r
4πε 0r 3
的方向由源点到场点
D = ε0E + P
qp = −∫∫ S P ⋅ dS =∫∫∫ V ρPdV
σP
=−(P2
−
P1
)
⋅
n
∇⋅D = ρf
各向同性介质 P = ε0χeE
D=ε E
2、磁性质
∑
mi
M= i ∆V
IM= ∫ L M ⋅ d=l ∫∫ S JM ⋅ dS
J M = ∇ × M (磁化电流体密度 )
能量密度 δ w = E ⋅δ D + H ⋅δ B
能量变化率
∂w
电动力学第三版答案
电动力学第三版答案第一章：静电学1.1 静电场静电场是由电荷所产生的场，它是一种无时间变化的电磁场。
静电场的性质可以通过电场强度、电势和电荷分布来描述。
电场强度表示单位正电荷所受到的力，并且是一个向量量。
在任意一点的电场强度可以通过库仑定律计算。
电势是单位正电荷所具有的势能，它是一个标量量。
电势可以通过电势差来定义，电势差是两点之间的电势差别。
1.2 电场的高斯定律电场的高斯定律是描述电场在闭合曲面上的通量与该闭合曲面内的电荷有关系的定律。
它可以通过以下公式表示：\[ \oint \mathbf{E} \cdot \mathbf{n} \, ds =\frac{Q_{\text{enc}}}{\varepsilon_0} \]其中，\(\mathbf{E}\) 是电场强度，\(\mathbf{n}\) 是曲面上的单位法向量，\(ds\) 是曲面上的微元面积，\(Q_{\text{enc}}\) 是闭合曲面内的总电荷，\(\varepsilon_0\) 是真空电容率。
1.3 电势电势是单位正电荷所具有的势能，它是一个标量量。
它可以通过电势差来定义，电势差是两点之间的电势差别。
电势可以通过以下公式计算：\[ V = - \int \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l} \]其中，\(V\) 是电势，\(\mathbf{E}\) 是电场强度，\(d\mathbf{l}\) 是路径上的微元长度。
1.4 静电场中的导体在静电场中，导体内部的电场强度为零。
当导体受到外部电场作用时，其表面会产生等效于外部电场的电荷分布，这种现象被称为静电感应。
静电感应可以通过以下公式来计算表面电荷密度：\[ \sigma = \mathbf{n} \cdot \mathbf{E} \]其中，\(\sigma\) 是表面电荷密度，\(\mathbf{n}\) 是表面法向量，\(\mathbf{E}\) 是外部电场强度。
《电动力学》(郭硕鸿第三版)答案
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郭硕鸿《电动力学》第三版 课后答案详细解释
证明： （1） f (u )
f (u ) f (u ) f (u ) df u df u df u ex ey ez ex ey ez x y z du x du y du z df u u u df ( ex ey ez ) u du x y z du Ax (u ) Ay (u ) Az (u ) dAx u dAy u dAz u （2） A(u ) x y z du x du y du z d Ay dA dA u u u dA ( x ex e y z ez ) ( ex ey e z ) u du du du x y z du
（2）在（1）中令 A B 得：
( A A) 2 A ( A) 2( A ) A ， 所以 A ( A) 1 2 ( A A) ( A ) A
即
2 A ( A ) 1 2 A ( A ) A 2. 设 u 是空间坐标 x, y, z 的函数，证明： df dA dA f (u ) u ， A(u ) u ， A(u ) u du du du
方向由原点指向场点。 证明： （ 1 / r ) r / r
3
方法（II）
mr 1 1 ) [m ( )] [( ) m ] 3 r r r 1 1 1 1 ( m ) (m ) [ ( )]m [( ) ]m r r r r 1 1 (m ) [ 2 ]m r r 2 其中 (1 / r ) 0 ， （r 0） 1 A (m ) ， （ r 0 ） r mr 1 又 ( 3 ) [ m ( )] r r 1 1 1 1 m [ ( )] ( ) ( m ) (m )( ) [( ) ]m r r r r 1 (m )( ) r 所以，当 r 0 时， A 7. 有一内外半径分别为 r1 和 r2 的空心介质球，介质的电容率为 ，使介质球内均匀带静 A (
电动力学郭硕鸿(第三版)第一章习题答案
U
U U (
3 H (
(
3
3 (
(
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U U
I U@
I
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I
I
3 3Q 3Q
U U Q
3Q
3 3Q
U
U U
I U U U
3
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-
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O I OQ E D
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GO GO
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GO
GO
GO GO
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O
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,,
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X G$ GX
H[
H\
$ X
[
\
H]
$]
]
\
$[ X $\ X $] X
《电动力学》第一章
4 0 r ( x, x ')
第一章 电磁现象的普遍规律
电动力学 郭硕鸿 第三版
2.高斯(Gauss)定理和电场的散度
设S表示包围着电荷Q的一个闭合曲面， dS 为S上的定向面元，以外法线方向为正 E 向。通过闭合曲面S的电场 的通量定 义为面积分 E dS ，由库仑定律可以 推出关于电场强度通量的高斯定理： Q (1.6) E dS S 0 如空间中有多个电荷 Q 1 i (1.7) E dS Qi
所以：
J v
第一章 电磁现象的普遍规律
§2 电流和磁场 1． 电荷守恒定律 (1)描述电流的物理量 A.电流强度 I 通过截面S 的电荷 随时间的变化率.
电动力学 郭硕鸿 第三版
S
+ + + + + +
I
dq I dt
I envd S
单位: A
dq envddtS
第一章 电磁现象的普遍规律
由库仑定律导出了关于静电场的方程！
第一章 电磁现象的普遍规律
E dl 0
电动力学 郭硕鸿 第三版
例 Q均匀分布于半径为a的球体内，求各 点的电场强度，并由此直接计算电场 的散度。（P7） 解： 作半径为r的球（与电荷 球体同心）。由对称性， 在球面上各点的电场强度 有相同的数值E，并沿径 向。
1 er dV 2 4π 0 r
点 P处电场强度
dq dV E
V
第一章 电磁现象的普遍规律
电动力学 郭硕鸿 第三版
dq 电荷面密度 ds 1 σ er E ds 2 4π 0 r S
ds
q
第一章 电磁现象的普遍规律
电动力学 郭硕鸿 第三版
2.高斯(Gauss)定理和电场的散度
设S表示包围着电荷Q的一个闭合曲面， dS 为S上的定向面元，以外法线方向为正 E 向。通过闭合曲面S的电场 的通量定 义为面积分 E dS ，由库仑定律可以 推出关于电场强度通量的高斯定理： Q (1.6) E dS S 0 如空间中有多个电荷 Q 1 i (1.7) E dS Qi
所以：
J v
第一章 电磁现象的普遍规律
§2 电流和磁场 1． 电荷守恒定律 (1)描述电流的物理量 A.电流强度 I 通过截面S 的电荷 随时间的变化率.
电动力学 郭硕鸿 第三版
S
+ + + + + +
I
dq I dt
I envd S
单位: A
dq envddtS
第一章 电磁现象的普遍规律
由库仑定律导出了关于静电场的方程！
第一章 电磁现象的普遍规律
E dl 0
电动力学 郭硕鸿 第三版
例 Q均匀分布于半径为a的球体内，求各 点的电场强度，并由此直接计算电场 的散度。（P7） 解： 作半径为r的球（与电荷 球体同心）。由对称性， 在球面上各点的电场强度 有相同的数值E，并沿径 向。
1 er dV 2 4π 0 r
点 P处电场强度
dq dV E
V
第一章 电磁现象的普遍规律
电动力学 郭硕鸿 第三版
dq 电荷面密度 ds 1 σ er E ds 2 4π 0 r S
ds
q
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M
D t
H
0
Jf
D t
对于各向同性非铁磁物质,磁化强度M和H之间
是线性关系
M MH
介质磁导率: r0
介质相对磁导率: r 1 M
介质磁化率
B H
电位移矢量与磁场强度
• 极化电荷、极化电流、磁化电流同样可以产生电磁 场，故介质中有
E
1
0
(f
B 0(Jf
P)
JM
JP
薄层内出现的净余电荷为
PdS P2 P1 dS
P en P2 P1
en
ds
介质2 介质1
束缚电荷面密度
PdS P2 P1 dS P en P2 P1
en 为分界面上由介质1指向2的法线
对于表面，介质2为真空
P en P1
H
J
t
D
描述变化的磁场激发电场，相关实验 规律是法拉第“电磁感应定律”；
描述电流和变化的电场激发磁场，相 关实验规律是毕奥-萨伐尔定律”；
t
D
描述电荷激发电场，相关实验规律是
自由! “库伦定律”；
描述磁场是无源场(磁单极子不存在)，
B 0
D 0E P
相关实验H规律B是“M毕 奥-萨伐尔定律”；
若单位体积分子数为n，被边界L
a
链环着的分子电流数目为
Lna dl
dl
穿过(穿出向外)曲面的总(净余)磁化电流
IM
nia dl
L
nm dl
L
M dl
L
磁化电流密度
IM S JM dS
JM M
磁化电流不会出现在均匀介质内部，只可能出现在介质 表面.
介质对磁场的影响 极化电流密度
定义磁化强度
M
mi
V
• 单位体积内的等效磁偶极矩 • 局域量
由图可知，通过S的总磁化电流IM等于边界线L所 链环着的分子数目乘上每个分子的电流i. 因为若分子 电流被边界线L链环着,该分子电流就对S的电流有贡献. 在其他情形下,或者分子电流根本不通过S, 或者从S背 面流出来后再从前面流进,所以对IM没贡献.
没有外场时，介质内部的宏观电磁场为零. 有外 场时，介质中的带电粒子受到场的作用，正负电荷发 生相对位移，有极分子的取向以及分子电流的取向呈 现一定的规则性，这就是介质的极化和磁化现象.
介质的电特性 介质的磁特性
极化 磁化
束缚电荷 磁化电流
束缚电荷和磁化电流反过来又激发起附加的宏 观电磁场，叠加外场后得到介质内的总电磁场.
V
l
en
P, E
(1) 介质的内部
dS
nql dS np dS P dS
由V内通过界面 S穿出去的正电荷为:
P dS S
V内净余的负电荷：
VPdV
P dS
S
P P
束缚电荷
束缚电荷不能自由移动，是电极化强度矢量之源.
束缚电荷讨论
•
对非均匀介质
P
P(x)
一般存在束缚电荷
有外场时
一致极化
pi 0
F- + -+
- - + -+
-
p
+
-
+ +
-
F+
+
- + - + - + - + E0
有无外极场分时子的取pi 向 0极化
取向无规则
pi 0
有外场时
取向趋同＋极化
pi
0
E E0 E
-
E
+
+ +
E0
F
-
+ E0
+
-p
F E0
电极化强度矢量：
P
pi
2. 介质的极化
两大类电介质分子结构： 有极分子：分子的正、负电荷中心在无外场时不 重合，分子存在固有电偶极矩.
O2
O2
=
H
H
H2O
H
无极分子：分子的正、负电荷中心在无外场时重 合，分子没有固有电偶极矩.
H+
H+
C4-
H+
=
±
H+
CH4
=
CH4
无极分子的位移极化
无外场时
pi 0
pi
0
±±±±± ±±±±± ±±±±±
D E
11 12 13 21 22 23
31 32 33
• 各向异性非线性电介质（强场下）：
Di
E (1) ij j
E E (2) ijk j k
j
j,k
• 铁磁介质，B 与 H 一般为
非线性关系，而且非单值，
两者之间的关系与过程相关，
B
O
H
具有记忆效应.
B
a
Br b -Hs Hc
怎样改写麦克斯韦方程组？
E
B
B
t
0 J e
0 0
E t
E
e
0
E Jm
H Je
D e
B
t D t
B 0
B m
( B) 0
Je
e
t
0
( E) 0 ?
Jm
m
t
0
E
Jm
B t
(3) 关于复杂介质
常用描述词：(非)均匀、各向同(异)性、(非)线性.
(x x) (x) C
• 各向同性: 物理 性质 与方向无关
I
• 线性: 物理量之间的关 系是线性函数
D E
• 非均匀、非线性、非各向同性的 “三非”介质
Di
(1) ij
(
x
)E
j
(2) ijk
(
x)E
j
Ek
j
j,k
非均匀 非线性
各向 异性
一般介质电磁性质方程
• 各向异性线性电介质，一般介电常量为张量：
度与传导电流密度的关系.
解：
B H 0 (H M )
M
(
1)H
0
H Jf
JM
(
0
1) J f
M JM
例2 求线性均匀导体内自由电荷密度随时间变化 的规律.
解：
D E
J E
D f
Jf
f
t
0
f
t
Jf
E
f
t
f (x,t) f (x,0)e
例3 若自由磁荷（磁单极）存在，试猜想应当
第一章
电磁现象的普 遍规律
§1.4 介质的电磁性质
内容概要
1. 关于介质的概念 2. 介质的极化 3. 介质的磁化 4. 介质中的麦克斯韦方程组
1. 关于介质的概念 介质由分子组成. 从电磁学观点看来，介质是一
个带电粒子系统，其内部存在着不规则而又迅速变化 的微观电磁场. 电介质的分类： ①介质分子的正、负电荷中心重合，没有电偶极矩. ②介质分子的正、负电荷中心不重合，有分子电偶极 矩，但因分子的无规则热运动，在物理小体积内的平 均电偶极矩为零，故没有宏观上的电偶极矩分布.
0
(2) 辅助方程
• 介质的电磁性质方程（本构方程）
P e0E
M MH
D H
B0EMP 0
对于各向同性介质 D E r0E B H r0H
• 欧姆定律（微分形式） J E 为电导率
• 洛伦兹力密度公式 • 电荷守恒定律
f E J B
ห้องสมุดไป่ตู้
J
0
t
例1 求稳恒条件下，线性均匀介质内磁化电流密
实验表明
P e0E
介质极化率
介质相对电容率: r 1 e 介质电容率: r0
D E
3. 介质的磁化
微观分子中 电子的运动，可以等效成载有电流i，面 积矢量为 a的电流环
每个电流环具有磁偶极矩
m ia
单个分子 微体积元
B 0
mi 0 mi 0
B 0
mi 0 mi 0 取向趋同
E 0 t )
0(Jf
1
0
(f
M
P
t
P)
0
E t
)
• 引入个两辅助场量：
电位移矢量 D 0E P
磁场强度
H
B
M
0
• 整理方程，有
0 E
B
0
P
M
f
Jf
t
0E P
D f
D
H Jf t
4. 介质中的麦克斯韦方程组
(1)
麦E克 斯韦方B程组
(3) 束缚电荷对电场的影响
介质内的电现象: (i)电场使介质极化产生束缚电荷;
(ii)束缚电荷反过来激发电场.
0 E f P 0E P f
定义电位移矢量 D 0E P
D f
• 自由电荷决定电位移矢量； • 宏观总电场决定于自由电荷和极化电荷.
对于线性介质（铁电材料就不是线性介质），
c O f Hs H
e d
作
业
7 8 10 11 12 14
• 对均匀介质
PE
P P E f
均匀介质内部没有束缚电荷，束缚电荷仅出现在 自由电荷附近以及介质界面处.
• 若电场变化束缚电荷密度会变化极化电流
P
t
JP
0
P P
P
JP t
极化电流密度
(2) 介质界面(表面)
介质2通过 薄层右侧进入薄层
的正电荷为 P2dS，由介质1通过薄 层左侧进入薄层的正电荷为 P1dS
J
P
P t
D t
H
0
Jf
D t
对于各向同性非铁磁物质,磁化强度M和H之间
是线性关系
M MH
介质磁导率: r0
介质相对磁导率: r 1 M
介质磁化率
B H
电位移矢量与磁场强度
• 极化电荷、极化电流、磁化电流同样可以产生电磁 场，故介质中有
E
1
0
(f
B 0(Jf
P)
JM
JP
薄层内出现的净余电荷为
PdS P2 P1 dS
P en P2 P1
en
ds
介质2 介质1
束缚电荷面密度
PdS P2 P1 dS P en P2 P1
en 为分界面上由介质1指向2的法线
对于表面，介质2为真空
P en P1
H
J
t
D
描述变化的磁场激发电场，相关实验 规律是法拉第“电磁感应定律”；
描述电流和变化的电场激发磁场，相 关实验规律是毕奥-萨伐尔定律”；
t
D
描述电荷激发电场，相关实验规律是
自由! “库伦定律”；
描述磁场是无源场(磁单极子不存在)，
B 0
D 0E P
相关实验H规律B是“M毕 奥-萨伐尔定律”；
若单位体积分子数为n，被边界L
a
链环着的分子电流数目为
Lna dl
dl
穿过(穿出向外)曲面的总(净余)磁化电流
IM
nia dl
L
nm dl
L
M dl
L
磁化电流密度
IM S JM dS
JM M
磁化电流不会出现在均匀介质内部，只可能出现在介质 表面.
介质对磁场的影响 极化电流密度
定义磁化强度
M
mi
V
• 单位体积内的等效磁偶极矩 • 局域量
由图可知，通过S的总磁化电流IM等于边界线L所 链环着的分子数目乘上每个分子的电流i. 因为若分子 电流被边界线L链环着,该分子电流就对S的电流有贡献. 在其他情形下,或者分子电流根本不通过S, 或者从S背 面流出来后再从前面流进,所以对IM没贡献.
没有外场时，介质内部的宏观电磁场为零. 有外 场时，介质中的带电粒子受到场的作用，正负电荷发 生相对位移，有极分子的取向以及分子电流的取向呈 现一定的规则性，这就是介质的极化和磁化现象.
介质的电特性 介质的磁特性
极化 磁化
束缚电荷 磁化电流
束缚电荷和磁化电流反过来又激发起附加的宏 观电磁场，叠加外场后得到介质内的总电磁场.
V
l
en
P, E
(1) 介质的内部
dS
nql dS np dS P dS
由V内通过界面 S穿出去的正电荷为:
P dS S
V内净余的负电荷：
VPdV
P dS
S
P P
束缚电荷
束缚电荷不能自由移动，是电极化强度矢量之源.
束缚电荷讨论
•
对非均匀介质
P
P(x)
一般存在束缚电荷
有外场时
一致极化
pi 0
F- + -+
- - + -+
-
p
+
-
+ +
-
F+
+
- + - + - + - + E0
有无外极场分时子的取pi 向 0极化
取向无规则
pi 0
有外场时
取向趋同＋极化
pi
0
E E0 E
-
E
+
+ +
E0
F
-
+ E0
+
-p
F E0
电极化强度矢量：
P
pi
2. 介质的极化
两大类电介质分子结构： 有极分子：分子的正、负电荷中心在无外场时不 重合，分子存在固有电偶极矩.
O2
O2
=
H
H
H2O
H
无极分子：分子的正、负电荷中心在无外场时重 合，分子没有固有电偶极矩.
H+
H+
C4-
H+
=
±
H+
CH4
=
CH4
无极分子的位移极化
无外场时
pi 0
pi
0
±±±±± ±±±±± ±±±±±
D E
11 12 13 21 22 23
31 32 33
• 各向异性非线性电介质（强场下）：
Di
E (1) ij j
E E (2) ijk j k
j
j,k
• 铁磁介质，B 与 H 一般为
非线性关系，而且非单值，
两者之间的关系与过程相关，
B
O
H
具有记忆效应.
B
a
Br b -Hs Hc
怎样改写麦克斯韦方程组？
E
B
B
t
0 J e
0 0
E t
E
e
0
E Jm
H Je
D e
B
t D t
B 0
B m
( B) 0
Je
e
t
0
( E) 0 ?
Jm
m
t
0
E
Jm
B t
(3) 关于复杂介质
常用描述词：(非)均匀、各向同(异)性、(非)线性.
(x x) (x) C
• 各向同性: 物理 性质 与方向无关
I
• 线性: 物理量之间的关 系是线性函数
D E
• 非均匀、非线性、非各向同性的 “三非”介质
Di
(1) ij
(
x
)E
j
(2) ijk
(
x)E
j
Ek
j
j,k
非均匀 非线性
各向 异性
一般介质电磁性质方程
• 各向异性线性电介质，一般介电常量为张量：
度与传导电流密度的关系.
解：
B H 0 (H M )
M
(
1)H
0
H Jf
JM
(
0
1) J f
M JM
例2 求线性均匀导体内自由电荷密度随时间变化 的规律.
解：
D E
J E
D f
Jf
f
t
0
f
t
Jf
E
f
t
f (x,t) f (x,0)e
例3 若自由磁荷（磁单极）存在，试猜想应当
第一章
电磁现象的普 遍规律
§1.4 介质的电磁性质
内容概要
1. 关于介质的概念 2. 介质的极化 3. 介质的磁化 4. 介质中的麦克斯韦方程组
1. 关于介质的概念 介质由分子组成. 从电磁学观点看来，介质是一
个带电粒子系统，其内部存在着不规则而又迅速变化 的微观电磁场. 电介质的分类： ①介质分子的正、负电荷中心重合，没有电偶极矩. ②介质分子的正、负电荷中心不重合，有分子电偶极 矩，但因分子的无规则热运动，在物理小体积内的平 均电偶极矩为零，故没有宏观上的电偶极矩分布.
0
(2) 辅助方程
• 介质的电磁性质方程（本构方程）
P e0E
M MH
D H
B0EMP 0
对于各向同性介质 D E r0E B H r0H
• 欧姆定律（微分形式） J E 为电导率
• 洛伦兹力密度公式 • 电荷守恒定律
f E J B
ห้องสมุดไป่ตู้
J
0
t
例1 求稳恒条件下，线性均匀介质内磁化电流密
实验表明
P e0E
介质极化率
介质相对电容率: r 1 e 介质电容率: r0
D E
3. 介质的磁化
微观分子中 电子的运动，可以等效成载有电流i，面 积矢量为 a的电流环
每个电流环具有磁偶极矩
m ia
单个分子 微体积元
B 0
mi 0 mi 0
B 0
mi 0 mi 0 取向趋同
E 0 t )
0(Jf
1
0
(f
M
P
t
P)
0
E t
)
• 引入个两辅助场量：
电位移矢量 D 0E P
磁场强度
H
B
M
0
• 整理方程，有
0 E
B
0
P
M
f
Jf
t
0E P
D f
D
H Jf t
4. 介质中的麦克斯韦方程组
(1)
麦E克 斯韦方B程组
(3) 束缚电荷对电场的影响
介质内的电现象: (i)电场使介质极化产生束缚电荷;
(ii)束缚电荷反过来激发电场.
0 E f P 0E P f
定义电位移矢量 D 0E P
D f
• 自由电荷决定电位移矢量； • 宏观总电场决定于自由电荷和极化电荷.
对于线性介质（铁电材料就不是线性介质），
c O f Hs H
e d
作
业
7 8 10 11 12 14
• 对均匀介质
PE
P P E f
均匀介质内部没有束缚电荷，束缚电荷仅出现在 自由电荷附近以及介质界面处.
• 若电场变化束缚电荷密度会变化极化电流
P
t
JP
0
P P
P
JP t
极化电流密度
(2) 介质界面(表面)
介质2通过 薄层右侧进入薄层
的正电荷为 P2dS，由介质1通过薄 层左侧进入薄层的正电荷为 P1dS
J
P
P t