同步发电机突然三相短路分析.
同步发电机三相短路的物理分析
首先假定短路前电机处于空载状况，即定子电 流 id iq 0 ；转子绕组空载励磁电流 i f [0] V f [0] / rf ，产生的磁链
0 d fd xad i f 0 , q 0
⑴ 定子绕组中短路时产生的电流分量
短路前,只有励磁电流产生的磁通交链定子绕组， 当转子旋转时，定子绕组的磁链将随α角作周期 变化，如图所示。
二、超导闭合回路磁链守恒原则（物理 分析的前提理论）
电势方程：
d Ri 0 dt
⑴假定闭合导体的初始磁 链ψ0 =0，磁铁移近欲使其 磁链变为ψ1，则
Li 1 0
⑵假定闭合导体的初始磁 链ψ0 ≠ 0 ，磁铁移近欲使 其磁链变为ψ1，则
Li1 1 0
三、无阻尼绕组同步电机突然三相短路的物
②直流电流。三相共同形成一个在空间 静止不动的磁势，它对各相绕组分别产 生的不变磁链用以维持初始磁链值ψa0、 ψb0 、 ψc0恒定。
注意：
由于转子d轴和q轴方向结构不同，磁路 的磁阻是周期性变化的，因而（根据转子结 构对称性）磁阻的变化频率为基频的二倍， 此时只单靠定子绕组直流电流产生的磁势并 不能完全使初始磁链恒定。 三是倍频交流分量，将该分量与定子直流 电流分量叠加，以维持初始磁链恒定。 三相绕组磁链守恒的相量图和a相绕组磁链守 恒图如图5-8所示。
②基频电流分量
为了抵消定子直流磁势和倍频磁势的电 枢反应，转子绕组中将产生基频电流。 基频电流在转子中产生一以同步频率脉 振的磁场。该脉振磁场可分解为两个依相反 方向相对于转子以同步速旋转的磁场： 相对转子反向旋转的磁场，相对定子静 止，影响定子直流分量； 相对转子正向旋转的磁场，相对定子以 二倍同步转速旋转，影响定子倍频分量。
同步发电机突然三相短路分析-第二讲资料
iD iD iD
；
2.磁链轴线在q轴方向的称为交轴阻尼绕组Q，
iQ iQ
；
定、转子回路电流分量的对应关系:
自由电流分量：维持绕组本身磁链不突变而感生的电流， 其衰减主要由该绕组的电阻所确定； 强制电流分量：由电势产生的电流。
定、转子回路电流分量的衰减关系:
所经的磁路为绕励磁绕组外侧， 其对应的电压降为 I xad ，则电压方程为
jI x jI x 0 E ad q0
I Id Eq 0 xd
短路电流基频交流分量的初始值:
计及阻尼回路时基频交流分量初始值
Eq 0 xd
I”
：
I I d
依然存在；
2. 定子三相交流产生去磁的旋转磁场 Ψad= -ψ0, 其突然 穿越励磁绕组，则励磁绕组要保持磁链不突变，需感生 直流电流 i f ；
4. i f i f 0 i f i f
阻尼回路电流分量 :
i2 按定子回路时间常数 Ta 定子绕组自由分量电流 i、 i D、 iQ也按 Ta 衰减，所以，由静止磁场引起的转子电流 i f、 衰减；
维持转子绕组磁链不突变的自由分量电流i f 、i D 起 到励磁电流的作用，其衰减变化引起定子周期分量电流 由初始的 I 衰减到 I
起始
I
阻尼电流衰减完毕
I
Td
阻尼电流衰减完毕
I
Td
稳态 I
短路电流的近似公式 :
基频交流分量电流的近似公式 ：
t Td t Td
I m (t ) ( I I )e
( I I )e
同步发电机空载下突然三相短路,下列说法正确
同步发电机空载下突然三相短路,下列说法正确同步发电机在空载下突然发生三相短路是一种常见但严重的故障情况，这种情况不仅会导致设备的损坏，还可能造成严重的安全事故。
在处理这种故障情况时，需要及时准确地评估并采取有效的措施来解决问题。
下面我将根据你提供的主题，撰写一篇高质量的文章，深入探讨同步发电机空载下突然三相短路的相关知识和处理方法。
1. 三相短路的定义和特点三相短路是指发生在同步发电机中的三相之间导电体发生短接的现象。
这种故障会导致电流异常增大，可能造成设备的损坏和生产系统的中断。
及时准确地处理三相短路问题对于保障设备运行和人员安全非常重要。
2. 同步发电机空载下发生三相短路的原因同步发电机在空载下发生三相短路通常有以下几个原因：1) 绝缘A缺陷引起的故障；2) 同步感应器发生故障；3) 剩磁引起的故障；4) 不良的生产质量。
3. 处理同步发电机空载下发生三相短路的方法当同步发电机发生空载下三相短路时，需要立即采取有效的措施来解决问题，以防止发电机和其他设备的损坏。
处理方法包括但不限于：1) 紧急停机；2) 切断电源；3) 进行故障检修和修复；4) 加强维护和监测。
在处理故障的过程中，需要注意安全第一，避免造成二次事故和人员伤害。
总结：同步发电机空载下突然三相短路是一种严重的故障情况，需要及时准确地处理。
在日常运行中，要加强设备检修和维护，防止类似故障的发生。
对于已发生的故障，要密切关注设备运行状态，及时采取措施修复问题，确保设备和人员的安全。
个人观点和理解：对于同步发电机空载下发生三相短路这类严重故障，我们需要高度重视，建立健全的设备检修和维护体系，预防和及时处理类似故障，保障设备运行和人员安全。
希望以上内容能够满足你的需求，如果有需要进一步修改或者补充，请随时告诉我。
同步发电机在空载下突然发生三相短路是一种严重的故障情况，可能造成设备的损坏和生产系统的中断。
我们需要深入了解该问题的原因和处理方法，以便及时准确地评估并采取有效的措施来解决问题。
“同步发电机突然三相短路电流分析”教案设计
Ⅰ组织教学1、安顿课堂纪录与秩序2、呼起立，清查学生人数3、提出本次课主要内容与任务 Ⅱ复习旧课 引入新课简要回顾上次课程的主要内容，介绍本次课程的要点 Ⅲ讲授新课 一、无阻尼电机假定在空载下发生机端短路。
首先计算定子基频交流和转子绕组的直流。
在这些电流分量共同作用下，应使定子各相绕组磁链为零，转子绕组磁链保持0f ψ。
于是可得所示的磁链平衡等值电路，其方程式如下⎭⎬⎫='-∆+='-∆+0)0()0()(0)(f dad fa f f dd fa f ad i x i i x i x i i x ψ短路前定子电流为零，故)0(0f f f i x =ψ。
上述方程可以解出dq df faddf adf ad dx E x x x x x xx i ''='=--='0020ψψdq ad dd d f ad fa x E x x x i x x i ''⨯'-='=∆0定子的基频电流也可以由稳态参数的电势方程算出。
短路时，0==q d u u ，故有=q i ，d q dx E i /='电势q E 应是励磁绕组的全部直流（包括强制分量)0(f i 和自由分量fa i ∆）所产生的，即qaq fa f ad q E E i i x E ∆+=∆+=)0()0()(电势)0(q E 表示短路前瞬间的空载电势，qa E ∆表示由励磁绕组的自由直流产生的附加电势。
在短路发生后fa i ∆是待求的，因而q E 也是未知的。
但是，由于暂态电势不能突变，便有)0(0q q E E '='。
根据短路前后瞬间的运行状态算出的暂态电势值，可以直接应用于短路后瞬间的计算中。
短路进入稳态后，如果励磁电压没有发生变化，励磁绕组的电流将恢复初值，相应地有)0(q q E E =∞。
利用下式确定稳态短路电流是比较方便的，即d q dq d x E x E i )0(==∞∞这样基频的自由分量将为d q dq d d dx E x E i i i )0(0-''=-'='∆∞现在讨论定子电流中的直流分量和倍频分量以及励磁绕组中的基频电流。
电力系统暂态分析-第2章 同步发电机突然三相短路分析
10
电力系统暂态分析
2.2 同步发电机空载下三相短路后物理内部过程及短路电流分析
三、短路后各绕组的磁链及电流分量
1、定子绕组磁链和短路电流分量 （1）、励磁主磁通交链定子三相绕组的磁链
励磁绕组电压
励磁电流
励磁电流 i f 0 漏磁通 f 主磁路的主磁通 0
漏磁通只匝链励磁绕组，主磁通穿过气隙与定子三 相绕组匝练。
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电力系统暂态分析
2.2 同步发电机空载下三相短路后物理内部过程及短路电流分析
（2）、短路前各相磁链
cos t 0 0 a0 ° cos t 120 b0 0 0 ° cos t 120 0 0 c0
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电力系统暂态分析
2.2 同步发电机空载下三相短路后物理内部过程及短路电流分析
三相短路电流的表达式及波形
(7)、关于直流分量中存在倍频分量的说明
18
电力系统暂态分析
2.2 同步发电机空载下三相短路后物理内部过程及短路电流分析
2、励磁绕组磁链和短路电流分量 （1）、强制励磁电流 i f |0| 产生的磁链 短路前励磁回路中有恒定的励磁电流 i f |0| ，它由励 磁电源强制产生，定子短路后依然存在； （2）、定子三相交流电流的电枢反应 定子绕组中的三相交流电流可合成一个与转子同步旋 转的电枢反应磁动势，若忽略定子绕组电阻，该磁动势为 纯去磁的，即它穿入励磁绕组，且与主磁通方向相反，我 们用 ad 来表示，其值为常数。
6.3 同步发电机突然三相短路的物理过程及短路电流分析
6.3 同步发电机突然三相短路的物理过程及短路电流分析6.3.1 同步发电机在空载情况下突然三相短路的物理过程上一节讨论了无限大电源供电电路发生三相对称短路的情况。
实际上电力系统发生短路故障时，大多数情况下作为电源的同步发电机不能看成无限大容量，其内部也存在暂态过程，因而不能保持其端电压和频率不变。
所以一般在分析和计算电力系统短路时，必须计及同步发电机的暂态过程。
由于发电机转子的惯量较大，在分析短路电流时可以近似地认为发电机转子保持同步转速，只考虑发电机的电磁暂态过程。
同步发电机稳态对称运行时，电枢磁势的大小不随时间而变化，在空间以同步速度旋转，由于它与转子没有相对运动，因而不会在转子绕组中感应出电流。
但是在发电机端突然三相短路时，定子电流在数值上将急剧变化。
由于电感回路的电流不能突变，定子绕组中必然有其它自由电流分量产生，从而引起电枢反应磁通变化。
这个变化又影响到转子，在转子绕组中感生出电流，而这个电流又进一步影响定子电流的变化。
定子和转子绕组电流的互相影响是同步电机突然短路暂态过程区别于稳态短路的显著特点，同时这种定、转子间的互相影响也使暂态过程变得相当复杂。
图6-6 凸极式同步发电机示意图图6-6为凸极同步发电机的示意图。
定子三相绕组分别用绕组，，表示，绕组的中心轴，，轴线彼此相差120o。
转子极中心线用轴表示，称为纵轴或直轴；极间轴线用轴表示，称为横轴或交轴。
转子逆时针旋转为正方向，轴超前轴90o。
励磁绕组的轴线与轴重合。
阻尼绕组用两个互相正交的短接绕组等效，轴线与轴重合的称为阻尼绕组，轴线与轴重合的称为阻尼绕组。
定子各相绕组轴线的正方向作为各绕组磁链的正方向，各相绕组中正方向电流产生的磁链的方向与绕组轴线的正方向相反，即定子绕组中正电流产生负磁通。
励磁绕组及轴阻尼绕组磁链的正方向与轴正方向一致，轴阻尼绕组磁链的正方向与轴正方向一致，转子绕组中正向电流产生的磁链与轴线的正方向相同，即在转子方面，正电流产生正磁通。
同步发电机突然三相短路分析-第三讲
闸等。
02 短路电流的计算和分析
短路电流的计算
1 2
短路电流的瞬时值计算
根据发电机参数和短路阻抗，利用三相短路电流 的瞬时值公式计算短路电流的瞬时值。
短路电流的有效值计算
将瞬时值转换为有效值，以便进行后续分析和计 算。
某电厂在运行过程中突然发生三相短路故障，电厂迅速启动应急预案，组织专 业技术人员进行故障排查，采用专业的短路故障处理方法，及时恢复了设备的 正常运行。
案例二：某大型发电机的短路预防措施
总结词
预防为主、综合治理
详细描述
某大型发电机为了预防三相短路故障，采取了一系列综合治理措施，包括定期检 查维护、提高设备绝缘性能、加强继电保护装置的校验和整定等，有效降低了短 路故障的发生率。
3
短路电流的持续时间
根据发电机参数和短路阻抗，计算短路电流的持 续时间。
短路电流的分析
短路电流的波形分析
对计算得到的短路电流波形进行分析， 了解其峰值、周期等特性。
短路电流的对称性分析
分析短路电流的三相是否对称，以及 各相电流的相位关系。
短路电流的热效应分析
根据短路电流的有效值和持续时间， 计算短路电流的热效应，评估其对发 电机和系统的影响。
强大的短路电流可能导致继电保护装置误 动作，切除正常运行的机组，进一步加重 系统电压的下降。
短路故障的修复
现场检查
绕组温度测量
绝缘电阻测试
修复与更换
重新启动与运行
首先对发电机进行全面 的外观检查，查看是否 有明显的机械损伤。
使用温度计测量发电机 绕组的温度，判断是否 出现过热现象。
同步发电机空载下定子突然三相短路的物理过程及短路电流的实用分析
电力技术Electric power technology■ 杨梦艺张文慧周雪芳梁美玲同步发电机空载下定子突然三相短路的物理过程及短路电流的实用分析电力系统中的三大计算包括潮流计算、短路计算和稳定计算。
短路分析与计算是电力系统中极为重要的部分。
超导体是指在某一温度下，电阻为零的导体。
零电阻和抗磁性是超导体的两个重要特性。
如果导体没有电阻，会导致电流在经过超导体时不会出现热损耗，这样电流会在导线中形成非常强大的电流，由此会产生超强磁场。
超导体闭合回路磁链守恒原理，没有电阻的闭合线圈的磁链永远等于突然短路，一开始时它所交链的磁链Ψo没有电阻的闭合回路又称为超导体闭合回路。
超导体闭合回路会始终保持着原来的磁链不变，这就是超导体闭合回路磁链守恒定则。
如果这时外部有磁链企图与该超导体线圈相链，那么，线圈中就要产生一个电流分量，该电流分量产生的磁链始终与外来磁链的大小相等、方向相反，以使链着线圈的总磁链保持不变。
外磁场变化产生的感应电动势、自感电动势、回路磁链性质说明对于在磁场中的超导体回路，无论交链回路的外磁场如何变化，任何瞬间的总磁链等于变化前瞬间的磁链值 ——超导磁链守恒电枢电流产生的磁场对主磁极磁场的影响就是电枢反应。
考虑到凸极电机气隙的不均匀性，把电枢反应分成直轴和交轴电枢反应分别来处理，然后进行叠加的方法，就称为双反应理论。
1安培环路定律1.1空载情况下的三相短路的电流波形（电流实测波形）1.1.1分析：转子有励磁，定子绕组空载情况下：定子转子中都有交流分量和直流分量。
定子中的直流分量是逐渐衰减的，以两个时间常数Td′（大）、Td′′（小），转子中的交流分量是逐渐衰减的。
三相短路电流的直流分量大小不等，但衰减规律相同，均按指数规律衰减，衰减时间常数为Ta；由定子回路的电阻和等值电感决定，大约在0.2s。
1.1.2对实测的定子电流进行分析——交流分量按指数规律衰减包含两个衰减时间常数次暂态过程→暂态过程→稳态。
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2 同步发电机突然三相短路分析2.1电磁场有关的几个概念磁场：随着电荷或运动电荷而产生的特殊物质，不具有原子、分子的构成以及可见的形态，但具有可被检测的运动速度、能量和动量，占用空间，具有真实的客观存在，是物质存在的一种形式。
磁感应强度B：反映磁场中某点（运动电荷所受）的磁场力的大小和方向的量（矢量）。
单位为T（特斯拉）或Gs（高斯）。
1T＝1(N.s)/(C.m)＝104Gs。
磁通量：磁感应强度B在某曲面S上的面积分，称为该曲面所通过的磁通量。
磁通量与线圈的匝数和电流的乘积成正比。
多匝线圈所交链磁通量的总和称为磁链。
磁路、磁阻、磁动势：磁通量所通过的闭合环路称为磁路；与电路电阻类似，磁路可用磁阻表示。
类似于电路欧姆定律的电压、电流、电阻关系，磁场中为磁动势、磁通量、磁阻。
自感L。
自感磁链与通过线圈的电流之比称为自感系数（电感、自感）。
单位H互感M：线圈1对线圈2的互感定义为：由线圈1所产生的与线圈2交链的磁链与线圈1电流之比（可为正、负）法拉第电磁感应定律：导线回路交链的磁通量随时间变化时，回路中将产生一感应电势。
时变磁场能够产生电场，运动电荷（电流）能够产生磁场，电场和磁场相互作用，构成一个的统一电磁场。
楞次定律：感应电动势引起的电流总是倾向于反抗回路中磁通量的变化。
ℰ=−dϕdt2.2 同步发电机的基本方程同步发电机是电力系统中最重要的元件，其运行特性对电力系统具有决定性的作用。
暂态过程中，其基本方程是理想同步发电机的各个绕组间电磁关系的一组数学方程，由各绕组磁链方程和电动势方程二部分组成。
发电机各个绕组：定子3个（a相、b相、c相），转子3个（励磁绕组f、直轴阻尼绕组D，交轴阻尼绕组Q）。
（如图2-11示意图，包括定义的各个绕组磁链的正方向）磁链方程：电压方程：派克（Park）变换引入的原因：由于定子、转子之间存在相对运动，定子各个绕组的磁路会发生周期性的变化，故其电感系数（自感和互感）或为1倍或为2倍转子角θ的周期函数（θ本身是时间的三角周期函数），故磁链电压方程是一组变系数的微分方程，求解非常困难。
派克变换和派克方程（旋转坐标变换：abc～dq0）Park变换矩阵P为：则Park变换方程为：Park变换的基本规律为：abc基频交流～dq0直流；abc直流～dq0基频交流；abc倍频交流～dq0基频交流。
对同步发电机的原始方程进行Park变换、选取适当基准值标幺化后可得同步发电机的Park磁链方程、电动势方程为：变压器电势：dψ项(磁链大小变化导致)dt发动机电势（旋转电势）：ωψ项（由坐标旋转变换引起，这是发电机产生电压的原因）同步电机原始方程及其Park方程是同步发电机各个绕组间电磁关系在不同参照系（坐标系）中的数学表达。
原始方程经过Park变换后的方程，全部电感（电抗）变为常数了！其物理意义的解释为：1) 通过Park变换，观察者的视角从静止的定子转移到了旋转的转子上。
2) 从转子上看，定子的静止三相绕组被三个定子等效绕组dd绕组、qq绕组、00绕组所代替；3) dd绕组、qq绕组分别以d轴、q轴为轴线，随转子同步运动，00绕组轴线在转于转动轴方向（与d轴、q轴垂直）上。
4) 由于定子诸等效绕组和转子诸绕组间此时不存在相对运动，故定子等效绕组的自感、等效绕组间的互感、定子等效绕组和转子绕组间的互感都不随定、转子间的相对位置的变化而变化，也就不随时间变化。
这即是新坐标系下的电感系数为常数的原因。
表格1 同步机Park方程自电抗和互电抗2.3 同步发电机稳态对称运行分析（方程、相量图、等值电路）（理想）同步发电机稳态运行下有：a) 发电机转速为同步转速（标幺值为1) ；b) 定子各个等效绕组、转子各绕组之间的交链的磁链为常数；c) i d、i q、i f为常数，而i0=i D=i Q=0故在稳态运行下可对Park磁链和电压方程进行简化后可得定子电压方程为：其中：发电机空载电势定义为：E q=x ad i f由于稳态运行定子各量均为基频量，故可将上式表示为相量形式如下：（q方向）E q=U q+(rI q+jx d I d)（d方向）0 = U d+(rI d+jx q I q)将上面二式相加即得：E q=U+rI+j(x d I d+x q I q)当r=0时，用标量可简单表示为：E q=U q+x d I d0 = U d−x q I q已知U、I、φ，求E q的方法：1) 隐极机（x d=x q）：上式可简化为：E q=U+(r+jx d)I≈U+jx d I2) 凸极机：因x d≠x q,故设置虚构电势E Q（等值隐极机电动势），与q轴同向，用于确定d轴方向。
E Q=U+(r+jx q)I≈U+jx q I求得q轴与U间的夹角δE q=E Q+j(x d−x q)I d用标量形式求取：E q=E Q+x d−x q I d=E Q+x d−x q I sin(φ+δ) 或者：E q=U q+rI q+x d I d≈U q+x d I d=U cosδ+x d I sin(φ+δ)2.4 同步发电机三相突然短路电磁暂态过程分析分析的理论依据：a) 超导回路磁链守恒原理（电磁感应定律）b) 同步电机的双反应原理（定子绕组和转子绕组所产生的磁链相互作用）即：①“转子绕组磁链守恒”②“定子绕组磁链守恒”③“二者相互作用”暂态过程中各绕组电流分量物理过程分析：①短路前稳态运行，有强制分量iω(0)、i f(0)；②短路开始，因外接阻抗减小，短路电流增大，产生定子电流增量Δiω=i∞−iω(0)，为强制分量。
③励磁绕组磁链守恒：定子Δiω出现导致定子电枢反应磁链增大，励磁绕组磁链为守恒，将增加一个直流分量Δi fa，并导致在定子回路感应出一个附加的基频交流Δiω′(全部为自由分量)。
④定子绕组磁链守恒：定子绕组为守恒，在已有的iω(0)、Δiω、Δiω′基础上，将产生一个脉动直流分量，抵消定子电枢反应磁链增量。
该脉动直流可分解为恒定直流i a以及倍频交流i2ω（因转子d、q轴不对称，磁阻周期变化），同时在励磁绕组感应出对应的附加的基频交流分量i fω。
⑤转子D、Q绕组磁链守恒：类似于f绕组守恒，分别产生i Da、i Dω以及i Qa（很小）、i Qω。
定子回路自由分量的衰减时间常数①基频自由分量：取决于f、D、Q绕组的时间常数T d′、T d"、T q′（主要是前二者）。
（对应的转子各绕组自由直流分量取决于自己回路的时间常数）。
②直流和倍频自由分量（感生的转子各绕组的基频分量）：取决于定子绕组的时间常数T a记忆：按照产生直流分量的绕组时间常数衰减，也就是保持磁链守恒的绕组的时间常数。
见教材表2-1术语说明：①强制分量：也称为稳态分量③定子短路电流基频分量：强制基频＋自由基频③定子短路电流的非基频分量：直流分量＋倍频分量2.5 同步发电机突然三相短路电流计算定、转子各个分量的划分，是为了理解其产生原因及其相互关系，从而方便分析和计算。
经常需要的是定子周期分量（基频）的计算，而非周期分量主要考虑其对短路总电流最大瞬时值（冲击电流）和最大有效值的影响。
一、定子周期分量初始值的计算虚构电势、虚构电抗：通过对Park方程的推导和求解，可定义发电机虚构电势、虚构电抗：E q′、x d′、E q"(E d")、x d"(x q")。
引入这些虚构量的目的是：方便求取短路电流周期分量的初始值。
① 不计及阻尼绕组情况电压方程为： E q ′=U q +jx d ′I d 0 = U d +jx q I q其标量形式为：0q d q d q d q E U I x U I x ⎧''=+⎪⎨⎪=⎩－ ψf 在短路前后保持不变，E q ′∝ψf 也保持不变，故可用短路前的E q ′计算短路后开始瞬间的电流（基频周期分量）。
当机端短路时，将0d q U U U ===代入电压方程，则得到： 定子暂态（瞬态）电流：I ′=E q′x d ′工程近似计算：用虚构电势E ′代替E q ′，E′=U +jx d′I E ′称为暂态电势（见教材P29图2-13），则：I ′≈E′x d ′② 计及阻尼绕组时电压方程为： E q “=U q +jx d ”I d E d “= U d +jx q "I q其标量形式为：q d q dd q d q E U I x E U I x ⎧''''=+⎪⎨⎪''''=⎩－ 由于次暂态电势qd E E E ''''''、、在短路前后均保持不变，机端短路时0d q U U U ===，故：次暂态电流（电流基频分量的起始值）为： 22d q d q "" I"; I"; I"( I")(I")""qd d q E E x x ===+工程近似计算：设x d ”≈x q ”，则合并电压方程：E"＝E q “＋E d “=(U q ＋ U d )+jx d ”(I d +I q )即E"=U +jx d "I ，称为次暂态电势，则：I “≈E"x d “进一步，因x d ”很小，可设E"≈1，则：I “≈1x d “ ③定子稳态电流二、衰减时间常数计算① 不计及阻尼绕组I qdE x ∞=定子稳态电流：② 计及阻尼绕组 三、定子电流周期分量有效值表达式① 无阻尼绕组情形周期分量组成： 稳态分量:I ∞ 自由分量(I ′−I ∞) 表达式：I t = I ′−I ∞ e−t T d ′+I ∞③ 有阻尼绕组情形 ∵T d "(T q ")⋘T d ′，则可将有阻尼发电机短路后的暂态过程分为前后二个阶段： 阶段1：次暂态（超瞬变）阶段：考虑D 、Q 的阻尼作用，起始电流为I d "、I q "、I ",称为次暂态（超瞬绕组自身的时间常数）为＝（其中f ')(1')x'(2x' d d ff f d d f ad ad f f d q qa r x T x x T x x x x x r T x r x T =++=+=∂∂∂qq Q q q Q Q q fad D D d d d d ff f d d f ad ad f f d q qa x x T x x r x T x x x r x x T T r x T x x T x x x x x r T x r x T " """)(1 '"""f ')(1')"x"("2x" 20d d ==+=≈=++≈+=∂∂∂绕组自身的时间常数）为＝（其中变）电流。