电磁场与电磁波小论文
条件不变。可认为整个空间充满磁导率为μ1 的磁介质，在下半空间
有一镜像电流 I′，与 I 关于分界面对称(如图所示)。上半空间任一
I
I
点的磁场为：H1 2πr a 2πr a ，下半空间任一点的磁场为：
I I H2 2πr a
5. 点电荷对半无限大接地导体角域的镜像
由两个半无限大接地导体平面形成角形边界，当其夹角
静态场分析
电磁场与电磁波小论文
2014.12.26
五、分离变量法 分离变量法的主要步骤: a.根据给定的边界形状，选择适当的坐标系，正确写出该坐标系下拉 普拉斯的表达式，及给定的边界条件。 b.经变量分离将偏微分方程化简为常微分方程，并给出常微分方程的 通解，其中含有待定常数。 c.利用给定的边界条件，确定通解中的待定常数，获得满足边界条件 的特解。 六、复变函数法 a.利用复变函数中的一些解析函数性质可以直接表示某些具有导体 边界的二维场。 b.利用复变函数中解析函数的保角变换性质，可以将复杂的场域边界 变换成比较简单的边界，这给具有复杂场域边界的二维电磁场的求解 提供了一种比较简便的方法。 c.利用复变函数求解电磁场边值问题的方法，称为复变函数法。 复变函数的几个重要性质: 1.复变函数中解析函数的实部和虚部都满足二维拉普拉斯方程。 2.在坐标变量为 x 及 y 的复平面 z 上，解析函数 W(z)的实部 u(x,y) 等于常数的曲线与虚部 v(x,y)等于常数的曲线处处正交。 3.解析函数 W(z)可将复平面 z 上的两条相交曲线保角变换到坐标变 量为 u+jv 的复平面 W 上。
共同作用，满足界面上的边界条件。当待求区域为介质 1 所在区域时，
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静态场分析
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在边界之外设一镜像电荷 q′
介质 1 中任一点的电位和电位移矢量分别为:ຫໍສະໝຸດ 1q4π1R
q
4π1R
q
D1
q 4πR2
aˆR
q 4πR2
aˆR
1 2
当待求区域为介质 2 所在区域时，
p
于导体表面的线电荷,其电荷密度为 l
y
l
h
0
0 x 0
y
r1 l
P(x, y, z)
h
r2
o
x
h
l
待求场域（y>0)中的电位: l ln r2
上半空间的电场: E
l 2π 0r1
2 ar1
π 0
2
rl1 π 0r2
ar 2
3. 点电荷对无限大介质平面的镜像
设想用镜像电荷代替界面上极化电荷的作用，并使镜像电荷和点电荷
复(电)位函数 : W (z) u(x, y) jv(x, y)
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静态场分析
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若已知某一解析函数 W(z)的实部（或虚部）等于常数的曲线和 待求场中的电位等于常数的边界重合，则此解析函数的实部（或虚部） 就是待求位函数的解，并且此解析函数的虚部（或实部）必为待求场 的通量函数，该方法称为复位函数法。
dS
E dl 0
l
D dS S
V V dV
D dS
S
V V dV
S B dS 0
S
JC
dS
V
V
t
dV
S B dS 0 S Jc dS 0
H Jc E 0
D V
B 0 Jc 0
二、泊松方程和拉普拉斯方程
1.静电场的泊松方程和拉普拉斯方程
l E dl 0
像法原理， q 和 q′在球面上的电位为零。
7. 线电荷对导体圆柱面的镜像
设想镜像线电荷 l 位于对称面上，且与圆柱轴线距离为 b，则导
体柱面上任一点的电位表示为
面
l 2π 0
ln
r1
l 2π
0
ln
r2
其中：
r1 a2 d 2 2ad cos
r2 a2 b2 2ab cos
8. 带有等量异号电荷的平行长直导体圆柱间的镜像
设想将两导体圆柱面上的电荷用两根平行的线电荷等效，线电荷密度
分别为 l 和 l ，其位置如图所示。其等位面是许多圆柱面，若
让其中两个等位面分别与两圆柱面重合，即满足两导体柱面为等位面
的边界条件。根据惟一性定理，待求区域中的场就由这两个等效线电
荷产生。
l b
l
a d
y
r2
r1
l c
l
c
x
x2
x1
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保角变换法 : 保角变换法就是选择合适的解析函数将 z 平面上较为复杂的边
界变换为 W 平面上的简单边界，求出简单边界问题的待求函数，再用 反变换，获得原有问题的解。
第五章.场论和路论的关系
在场论中,电场强度 E.电位移矢量 D、磁感应强度 B 和磁场强度 H 是四个重要的场量,而有关媒质的参数为电导率 ,磁导率 ,及介 电常数 。应用麦克斯韦方程组可以对所有宏观电磁现象做出解释, 例如小尺寸元件中的场具有准静态性质,尽管电场和磁场是时变场, 但其空间分布仍具有静态场的特性。因而场论和路论是统一、不可分 割的,场论强调普遍性，在电路尺寸远小于工作波长时即准静态情况 下，路论是可以由麦克斯韦方程组导出的近似理论。
D E E 0
D dS S
V V dV
D V ——静电场是有散(有源)无旋场，是保守场。
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2 V
——泊松方程
2.恒定电场的拉普拉斯方程
2 0 ——拉普拉斯方程
恒定电场基本方程:
l E dl 0 S Jc dS 0
Jc E
入标量磁位来表示磁场强度。
注意：标量磁位只有在无源区才能应用，而矢量磁位则无此限制。
三、静态场的重要原理和定理
1. 对偶原理
(1)概念：如果描述两种物理现象的方程具有相同的数学形式，并具
有对应的边界条件，那么它们解的数学形式也将是相同的，这就是对
偶原理，亦称为二重性原理。具有同样数学形式的两个方程称为对偶
一、欧姆定律
1. 概念：它反映电阻两端电压和流经电阻的电流的关系，即 U IR
2. 条件：欧姆定律只是在线性、各向同性媒质的假设下才成立。对 于均匀直导线的电阻
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E 0 J 0
——导电媒质中的恒定电场具有无散、无旋场的特征，是保守场
2 0 ——拉普拉斯方程
3. 恒定磁场基本方程
H dl l
S Jc dS
S B dS 0
B H H Jc
B 0
——恒定磁场是无散有旋场
2 A J c ——矢量泊松方程
在没有电流分布的区域内，磁场也成了无旋场，具有位场的性质，引
qS S dxdy
导体平面
qd
2π(x2 y2 d 2 )3/ 2 dxdy q
c.导体表面上感应电荷对点电荷的作用力
do
d q
r2 x
F
q2
16π0d 2
az
2. 线电荷对无限大接地导体平面的镜像
将无限长的线电荷看作无数个点电荷的集合。根据点电荷对无限
大接地导体平面的镜像原理，可得到线电荷对应的镜像电荷仍为平行
R R
q
q
dd
1 2
设一镜像电荷 q″位于区域 1 中，且位置与 q 重合，同时将整个空
间视为均匀介质 2。于是区域 2 中任一点的电位和电位移矢量分别为：
2
q q
4π 2 R
D2
q q 4πR2
aˆR
q q
1
p R
2
4. 线电流对无限大磁介质平面的镜像
设想用镜像电流代替磁化电流的作用，并在界面上保持原有边界
方程，在对偶方程中，处于同等地位的量称为对偶量。
2. 叠加定理
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若1和2 分别满足拉普拉斯方程，则1和2 的线性组合 a1 b2
必然满足拉普拉斯方程。 利用叠加定理，可以把比较复杂的场问题分解为较简单问题的组合， 便于求解。 3. 惟一性定理 在给定边界条件下，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的。惟一性 定理为某些复杂电磁问题求解方法的建立提供了理论根据。镜像法就 是惟一性定理的直接应用。 四、镜像法
为整数时，该角域中的点电荷将有个镜像电荷，该角域中的场可以用
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静态场分析
镜像法求解。
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a q
q
6. 点电荷对导体球面的镜像
d
设一点电荷 q 位于半径 a 为的接地导体球附近，与球心的距离为
d，如图所示。待求场域为 r >a 区域，边界条件为导体球面上电位为
零。设想在待求场域之外有一镜像电荷 q′，位置如图所示。根据镜
c.恒定电场是指导电媒质中，由恒定电流产生的电场。
d.恒定磁场是指由恒定电流或永久磁体产生的磁场，亦称为静磁场。
2. 静态场的麦克斯韦方程组
静态场与时变场的最本质区别： 静态场中的电场和磁场是彼此独
立存在的。
H dl l
S
(JC
D t
)
dS
H dl
l
S Jc dS
l E dl
S
B t
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第四章.静态场分析
一、静态场特性
1.静态场是指电磁场中的源量和场量都不随时间发生变化的场
D 0, B 0, V 0
t
t
t
a.静态场包括静电场、恒定电场及恒定磁场，它们是时变电磁场的特
例。
电磁场与电磁波论文
电磁场与电磁波在实际中的应用对电磁场现象的研究是从十六世纪下半叶英国伊莉莎白女王的试医官吉尔伯特开始，然而他的研究方法很原始，基本上是定性地对现象的总结。
对电磁场的近代研究是从十八世纪的卡文迪许、库伦开始，他们开创了用测量仪器对电磁场现象做定量的规律，引起了电磁场从定性到定量的飞跃。
电磁场理论的发展经历了很长时间，从发现到证实，从现象到理论，这一过程需要几代物理学家的努力付出。
电磁场理论在现代科技中有着广泛的应用。
现代电子技术如通讯、广播、导航、雷达、遥感、测控、嗲面子对抗、电子仪器和测量系统，都离不开电磁场的发射，控制、传播和接收；从假期，工业自动化到地质勘测，从电力、交通等工业、农业到医疗卫生等国民经济领域，几乎全都涉及到电磁场理论的应用。
不仅如此，电磁学一直是，将来仍是新兴科学的孕育点。
从科学的角度来说，电磁波是能量的一种，凡是能够释出能量的物体，都会释出电磁波。
正像人们一直生活在空气中而眼睛却看不见空气一样，人们也看不见无处不在的电磁波。
电磁波谱是无线电波,微波,红外线,可见光,紫外线,伦琴射线(X射线),伽玛射线.应用：（1）无线电波用于通信等（2）微波用于微波炉（3）红外线用于遥控、热成像仪、红外制导导弹等（4）可见光是所有生物用来观察事物的基础（5）紫外线用于医用消毒,验证假钞,测量距离,工程上的探伤等（6）X射线用于CT照相（7）伽玛射线用于治疗,使原子发生跃迁从而产生新的射线等.（8）无线电波。
无线电广播与电视都是利用电磁波来进行的。
恒定电场在电磁场课程中所占比例较小，但其应用却很广泛。
直流电路的应用实质上就是恒定电流场的应用，只是把场限制在特定的线路中。
现代大型铝电解槽，其工作电流达100kA。
由于巨大电流所带来的电磁力作用于铝液问题，已成为国内外研究的重要课题。
使电流场的应用理论又进一步丰富。
实际电工设备如电缆头、高压套管、绝缘子、电机和变压器等的似稳电场与一些非电工程中的物理量的模拟都运用了恒定电场的理论。
哈工大 电磁场与电磁波 大作业 小论文
关于孕妇防辐射服作用的探究班级：学号：姓名：易近年来，随着人们对于健康关注度的不断提高，孕妇防辐射服的市场蓬勃发展，款式价格层次不齐的孕妇防辐射服玲琅满目，已然成为了准妈妈们的标配之一。
然而对于孕妇防辐射服的效果很多人也提出了质疑，引起了人们的关注。
通过查阅各类相关的资料，我将在本文就孕妇防辐射服功效以及是否有必要穿着等方面谈谈自己的认识，并给出自己的一些建议。
首先，我将结合学到的相关知识以及查阅到的相关资料介绍一些关于孕妇防辐射服的背景知识，然后再进行接下来的探究。
辐射相关背景知识辐射辐射指的是能量以波或是次原子粒子移动的型态传送。
辐射之能量从辐射源向外所有方向直线放射。
一般可依其能量的高低及电离物质的能力分类为电离辐射或非电离辐射。
一般普遍将这个名词用在电离辐射。
电离辐射具有足够的能量可以将原子或分子电离化，非电离辐射则否。
辐射活性物质是指可放射出电离辐射之物质。
电离辐射主要有三种：α、β及γ辐射（或称射线）。
电离辐射或非电离辐射皆对生物有害，而且可影响自然环境。
电离辐射拥有足够高能量的辐射可以把原子电离。
一般而言，电离是指电子被电离辐射从电子壳层中击出，使原子带正电。
由于细胞由原子组成，电离作用可以引致癌症。
一个细胞大约由数万亿个原子组成。
电离辐射引致癌症的机率取决于辐射剂量率及接受辐射生物之感应性。
α、β、γ辐射及中子辐射均可以加速至足够高能量电离原子。
通过查阅资料知道，生活中所能接触到的一些电离辐射主要有医院里用的X光、CT，实验用的放射性同位素，居家中用的某些石材或者地面有氡气泄漏等。
显然，我们在日常生活中能够接触到的电离辐射的种类和机会是非常少的。
电磁辐射电磁辐射是非电离辐射的一种。
非电磁辐射主要有中子辐射，电磁辐射和黑体辐射等。
其中，我们日常生活中接触最多的同时也是我们主要担心的就是电磁辐射。
因此重点讨论电磁辐射。
电磁辐射对人体有所危害，主要表现为热效应和非热效应两大方面。
其中热效应是由于人体70%以上是水，水分子受到电磁波辐射后相互摩擦，引起机体升温，从而影响到体内器官的正常工作。
电磁场与电磁波结课论文---无线电在实际中的应用
电磁场与电磁波结课论文----无线电在实际中的应用一、概述无线电波是电磁波的一种,是指在自由空间（包括空气和真空）传播的射频频段的电磁波（波长大于1mm，频率小于300GHz的电磁波）。
无线电技术是通过无线电波传播声音或其他信号的技术。
无线电技术的原理在于，导体中电流强弱的改变会产生无线电波。
利用这一现象，通过调制可将信息加载于无线电波之上。
当电波通过空间传播到达收信端，电波引起的电磁波变化又会在导体中产生电流。
通过解调将信息从电流变化中提取出来，就达到了信息传递的目的。
利用无线电的手段，将由电厂制造出来的电力转换成为无线电波发送出去，在通过特定的接收装置将无线电波收集起来并转换为电力，供人们使用，这就是无线电力传输。
二、应用无线电的最早应用于航海中，使用摩尔斯电报在船与陆地间传递信息。
现在，无线电有着多种应用形式，包括无线数据网，各种移动通信以及无线电广播等。
而利用共振实现的无线电力传输的这些应用能让我们眼前一亮。
共振是一种非常高效的传输能量方式。
两个振动频率相同的物体之间可以高效传输能量，而对不同振动频率的物体几乎没有影响。
将发送端和接收端的线圈调校成了一个磁共振系统，当发送端产生的振荡磁场频率和接收端的固有频率相同时，接收端就产生共振，从而实现了能量的传输。
根据共振的特性，能量传输都是在这样一个共振系统内部进行，对这个共振系统之外的物体不会产生什么影响。
最妙的就是这一点了。
当发射端通电时，它并不会向外发射电磁波，而只是在周围形成一个非辐射的磁场。
这个磁场用来和接收端联络，激发接收端的共振，从而以很小的消耗为代价来传输能量。
对于在空间实现无线电力传输或供电的形式，总起来看大致有三类：第一类是通过电磁感应“磁耦合”进行短程传输；第二类是将电能第三类是将电能以微波或激光形式远程传输——发射到远端的接收天线，然后通过整流、调制等处理后使用。
以电磁波“射频”或非辐射性谐振“磁耦合”等形式中程传输。
查阅资料可知，2007年3月“Business 2.0”等媒体报道，美国宾夕法尼亚州的Powercast公司开发无线充电技术，可为各种耗电量相对较低的电子产品充电或供电，诸如手机、MP3、随身听、温度传感器、助听器、汽车零部件，甚至体内植入式医疗装置等。
电磁场与电磁波的历史发展与典型应用论文
电磁场与电磁波理论的发展与应用论文电磁理论如今已经拥有十分完备的体系，并且广泛应用于我们的生活中，大大提高了我们的生活质量。
这并不是某一位科学家的功劳，而是靠着一代代科学家前赴后继，后人站在前人的肩膀上不断探索发现，不断发展的结果。
公元前6,7世纪，人们发现了磁石吸铁，磁石指南以及摩擦生电现象，从此人们对“磁"有了概念,但是也仅仅停留于经验阶段，并没有理论研究。
并且，19世纪以前，人们还是认为，“电"与“磁"是两个不相关的概念。
18实际末期，德国科学家谢林认为，宇宙是由活力的，而不是僵死的。
他认为电就是宇宙的活力，是宇宙的灵魂，磁、光、热是相互联系的。
1777年，法国物理学家库仑发明了能够以非常高的精度测出非常小的力的扭秤，利用扭秤可以算出磁力或者静电力的大小。
1785年,库仑利用自己的扭秤建立了库仑定理，即两个电荷之间的力与两电荷的乘积成正比，与他们之间的距离平方成反比。
库伦定理是电学史上第一个定量规律，他使电学研究从定性阶段进入到了定量阶段，在电学史上是一块重要的里程碑。
1789年，生物学家迦伐尼发现了动物电。
1800年,迦伐尼的好朋友伏打用锌片与铜片夹以盐水浸湿的纸片叠成电堆产生了电流，这个装置后来称为伏打电堆，他还把锌片和铜片放在盛有盐水或稀酸的杯中，放多这样的小杯子中联起来,组成电池。
他指出这种电池"具有取之不尽，用之不完的电”,“不预先充电也能给出电击"。
伏打电堆（电池)的发明，提供了产生恒定电流的电源――化学电源，使人们有可能从各个方面研究电流的各种效应。
从此，电学进入了一个飞速发展的时期――电流和电磁效应的新时期。
直到现在，我们用的干电池就是经过改时后的伏打电池。
干电池中用氯化铵的糊状物代替了盐水，用石墨棒代替了铜板作为电池的正极,而外壳仍然用锌皮作为电池的负极。
人们为了纪念他们的功绩，就把这种电池称为伽伐尼电池或伏打电池，并把电压的单位用"伏特"来命名。
电磁场电磁波论文
电磁场与电磁波论文电磁波已经结课将近一个月了。
现在整体总结一下我在课堂上学的知识，以及谈谈我对电磁场的认识。
提到电磁场，麦克斯韦方程组首先涌入我的脑筋。
麦克斯韦方程组可以说是电磁场理论的基础。
本书结构从简到易，首先讲解了一些电磁场的基本规律。
真空中电荷周围电场的规律，以及电流周围磁场的基本规律。
接着是静态电场的边界条件，即在两种介质的分界面上，电场强度的切向分量是连续的；当两种媒质的分界面上存在自由面电荷，电位移矢量的法向分量是不连续的。
在不同磁介质的分界面上一般都存在磁化面电流，在分界面磁感应强度的法向分量是连续的，当分界面上不存在自由面电流时，磁场期间昂度的切向分量是连续的。
之后教材带我们正式带进电磁场的世界，为我们讲述了电磁波在无界空间中的传播，以及均匀平面波的反射与投射等相关问题。
以下谈谈我对电磁场、电磁波的认识：电磁场由相互依存的电磁和磁场的总和构成的一种物理场。
电场随时间变化时产生磁场，磁场随时间变化时又产生电场，两者互为因果。
在电磁现象的某些量子特征可以被忽略的范围内，由电场强度E、电通密度D、磁场强度H和磁感应强度B四个相互有关的矢量确定的，与电流密度和体电荷密度一起表征介质或真空中的电和磁状态的场。
在电磁学里，电磁场是一种由带电物体产生的一种物理场。
处于电磁场的带电物体会感受到电磁场的作用力。
电磁场与带电物体（电荷或电流）之间的相互作用可以用麦克斯韦方程和洛伦兹力定律来描述电磁场是有内在联系、相互依存的电场和磁场的统一体和总称随时间变化的电场产生磁场，随时间变化的磁场产生电场，两者互为因果，形成电磁场。
电磁场可由变速运动的带电粒子引起。
也可由强弱变化的电流引起，不论原因如何，电磁场总是以光速向四周传播，形成电磁波。
电磁场是电磁作用的媒递物，具有能量和动量，是物质存在的一种形式。
电磁场的性质、特征及其运动变化规律由麦克斯韦方程组确定。
时变电磁场与静态的电场和磁场有显著的差别，出现一些由于时变而产生的效应。
电磁场与电磁波揭示电磁场与电磁波的本质与关系
电磁场与电磁波揭示电磁场与电磁波的本质与关系电磁场和电磁波是描述电磁现象的两个重要概念。
电磁场是由电荷所构成的空间区域周围存在的物理场，它的存在和变化可以对其他电荷产生力的作用。
而电磁波则是电磁场在空间中的传播，具有波动性质，可以传递能量和信息。
本文将探讨电磁场与电磁波的本质以及它们之间的密切关系。
一、电磁场的本质电磁场是由电荷所激发产生的一种物理场。
根据库伦定律，电荷间的相互作用是通过电磁场传递的，这种传递是瞬时的，即时的。
电磁场存在于电荷周围的空间中，不仅与电荷的性质相关，也与电荷的运动状态有关。
电磁场的本质是一种信息媒介，它可以将电荷的信息传递给其他电荷，从而实现信息的传递和相互作用。
电磁场的强弱和方向是通过电场和磁场来描述的。
电场是由电荷产生的一种力场，它的本质是描述电荷对其他电荷产生力的作用。
磁场是由电流或者称为移动电荷的磁矩产生的一种力场，它的本质是描述电流对其他电荷产生力的作用。
电场和磁场相互垂直，并且彼此相互依赖、相互影响，共同构成了电磁场。
二、电磁波的本质电磁波是电磁场在空间中的传播。
当电荷发生变化时，电磁场会随之变化，产生扰动。
这种扰动以波的形式传播出去，形成电磁波。
电磁波是一种横波，具有电场和磁场相互垂直的振动分量。
电磁波的传播速度是光速，也是任何物质能传播的最大速度。
电磁波具有电磁场的性质，它们都是由电荷产生和激发的，并且都遵循麦克斯韦方程组来描述。
电磁波有三个基本特征：振幅、波长和频率。
振幅表示电场和磁场的最大值，波长表示波的周期性特征，频率表示波的振动次数。
这些特征决定了电磁波在空间中的传播性质，如波速、传播方向等。
三、电磁场与电磁波的关系电磁场和电磁波之间存在着密切的关系。
首先，电磁波是电磁场的传播形式，它是电磁场的集体运动状态，承载着电磁场的能量和信息。
电磁波的产生需要电场和磁场相互作用，并满足一定条件才能形成稳定的电磁波。
其次，电磁波可以通过电磁场的相互作用和传递来影响其他物体和介质。
电磁场与电磁波论文
电磁场与电磁波—电能的无线传输姓名：***班级：电科1101班学号：********引言电能的传输长期以来主要是由导线直接接触进行传输，随着用电设备对供电品质、可靠性、方便性等要求的不断提高，还有特殊场合、殊地理环境的供电，使得接触式电能传输方式，越来越不能满足实际需要；便携式电子设备和家电对快捷方便地获取电能的需求越来越强烈。
因此，无线电能传输越来越受到人们的关注，并被美国《技术评论》杂志评选为未来十大科研方向之一。
无线电能传输技术最早由著名电气工程师（物理学家）尼古拉·特斯拉提出，就是借助于电磁场或电磁波进行能量传递的一种技术。
按照电能传输原理的不同，无线电能传输分为：电磁感应式、电磁共振式和电磁辐射式。
通过该项技术可以实现以探讨将远程无线功率传输系统做成电子式互感器，研究其在高压测量方面的应用，还可以探讨更远的距离使将来室内电器实现无线化，所有室内电器设备都装有无接触功率传输系统，电气设备通过无接触功率接收装置远距离高效率的接收电能工作，而电能发射装置是可以装在墙壁内或者地板下的，使电气设备摆脱电线插座的束缚。
此外，无线输电技术在特殊的场合也具有广阔的应用前景。
例如可以给一些难以架设线路或危险的地区供电；可以解决地面太阳能电站、风力电站、原子能电站的电能输送问题。
深入了解其无线传输电能的意义和方向，具有十分积极的意义。
一、电能无线传输技术的简介1.1电能无线传输的现状1.1.1电能无线传输的研究现状一、国外研究现状国外对无线电能传输技术的研究较早，早在20 世纪70 年代中期就出现了无线电动牙刷，随后发布了几项有关这类设备的美国专利。
20世纪90 年代初期，新西兰奥克兰大学对感应耦合功率传输技术（ICPT）进行研究，经过十多年的努力，该技术在理论和实践上已经获得重大突破。
研究主要集中在给移动设备，特别是在恶劣环境下工作的设备的供电问题，如电动汽车、起重机、手提充电器、电梯、传送带、运货行车，以及水下、井下设备。
电磁波期末小论文 -
3.2成像技术
太赫兹辐射对于电介质材料具有较强的穿透效果，除了可测量由材料吸收而反映的空间密度分布外，还可通过位相测量得到折射率的空间分布，获得材料的更多信息。
4展望
太赫兹光谱和成像技术仍然处于研究和发展之中，尽管目前已有一些方面得到了应用，但是就整体水平来看，太赫兹技术还刚刚起步，基础研究和技术应用都还在不断地完善和不断地发展着。现有的太赫兹时域光谱系统及成像系统的设备不仅价格昂贵，信息处理过程也很复杂，有待于进一步实用化。为了在现场应用太赫兹技术，还要使太赫兹系统向微型化发展。特别是在国内，关于太赫兹技术的研究处于起步阶段，有大量的工作需要进一步地开展。
太赫兹成像所依据的基本原理是：透过成像样品(或从样品反射)的太赫兹电磁波的强度和相位包含了样品复介电函数的空间分布。将透射太赫兹电磁波的强度和相位的二维信息记录下来，并经过适当的处理和分析，就能得到样品的太赫兹图像。THz 辐射频率介于红外与微波之间，能量较低，1THz 频率光子的能量只有4meV，不会对人体组织产生伤害。而且THz 辐射可以轻易穿透织物、纸张、卡片等物体，对于塑料、陶瓷又可以很清晰地成像。
2微波技术发展简史
从19世纪末德国物理学家赫兹发现并用实验证明了电磁波的存在后，对电磁波的研究便迅速展开。对微波直到20世纪初期对微波技术的研究又有了一定的进展。到了20世纪30 年代，高频率的超外差接受器和半导体混频器的出现为微波技术的进一步发展提供了条件，使得微波技术的发展取得的一定的进步。
我国开始研究和利用微波技术是在20世纪70年代初期，首先是在连续微波磁控管的研制方面取得重大进展，特别是大功率磁控管的研制成功，为微波技术的应用提供了先决条件。20世纪80年代，我国开始生产微波炉，到目前为止，已经发展有家用微波炉、工业微波炉等系列产品，产品质量接近或达到世界先进水平。随着科学技术的迅猛发展，微波技术的研究向着更高频段──毫米波段和亚毫米波段发展。
电磁场与电磁波小论文
理论依据：惟一性定理是镜像法的理论依据。 应注意的问题： a.镜像电荷位于待求场域边界之外 b.将有边界的不均匀空间处理为无限大均匀空间，该均匀空间中媒质 特性与待求场域中一致。 c.实际电荷(或电流)和镜像电荷(或电流)共同作用保持原边界处的 边界条件不变。 1.点电荷对无限大接地导体平面的镜像
于导体表面的线电荷,其电荷密度为 l
y
l
h
0
0 x 0
y
r1 l
P(x, y, z)
h
r2
o
x
h
l
待求场域（y>0)中的电位: l ln r2
上半空间的电场: E
l 2π 0r1
2 ar1
π 0
2
rl1 π 0r2
ar 2
3. 点电荷对无限大介质平面的镜像
设想用镜像电荷代替界面上极化电荷的作用，并使镜像电荷和点电荷
方程，在对偶方程中，处于同等地位的量称为对偶量。
2. 叠加定理
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静态场分析
电磁场与电磁波小论文
2014.12.26
若1和2 分别满足拉普拉斯方程，则1和2 的线性组合 a1 b2
必然满足拉普拉斯方程。 利用叠加定理，可以把比较复杂的场问题分解为较简单问题的组合， 便于求解。 3. 惟一性定理 在给定边界条件下，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的。惟一性 定理为某些复杂电磁问题求解方法的建立提供了理论根据。镜像法就 是惟一性定理的直接应用。 四、镜像法
大学论文-电磁场与电磁波
.引言电与磁的对偶性是指电场与磁场之间的一种对称关系，它们之间虽然用来描述这两种场的有关物理量概念不同，但是在一定条件下，可以用相同的数学模型来描述。
我们在研究电磁场的过程中会发现，电与磁经常是成对出现的，电场与磁场的分析方法也有相当的一致性例如，在静电场中，为了简化电场的计算而引入标量电位，在恒定磁场中，也仿照静电场，可以在无源区引入标量磁位，并将静电场标量电位的解的形式直接套出来，因为它们均满足拉普拉斯方程，因此解的形式也必完全相同这样做的理论依据是二重性原理，所谓二重性原理就是如果描述两种不同物理现象的方程具有相同的数学形式它们的解答也必取相同的数学形式。
在求解电磁场问题时，如果能将电场与磁场的方程完全对应起来，即电场和磁场所满足的方程在形式上完全一样，则在相同的条件下，解的数学形式也必然相同这时若电场或磁场的解式已知，则很方便地得到另一场量的解式在早期的研究中，人们认识电与磁都是从单方面进行研究的，既是分立的。
然而，随着电流磁效应的发现后，认识到电流与磁场之间存在着相互联系，再接着法拉第的电磁感应定律又揭示了变化的磁通与感应电动势之间的联系。
综合上两种现象，存在着“磁生电，电生磁”这种初步的对称。
直到后来在麦克斯韦综合前人的理论的自己的假设，对整个电磁现象做了系统的研究，建立了更为具有普适性的理论：借助于数学这个工具，推广了随时间变化的磁场产生涡旋电场（t B E ∂∂-=⨯∇）及提出位移电流假说，完善了随时间变化的电场产生的磁场（t D B J e ∂∂+=⨯∇v ）从而达到了电学与磁学、光学的统一。
从麦氏方程组我们可以看到电与磁之间的明确对称统一（但是对于静电磁场的描述除外）。
本文将对电与磁从统一的角度出发，揭示其彼此对偶的一面。
一方面，对偶性是电磁场内在规律的反映，能建立在比静态更一般的基础上；另一方面，对偶性原理对于我们解决某些复杂的问题可以起到简化的作用，给予极大的帮助，由电的有关物理量知道磁的，反之亦然。