CFD计算流体动力学入门教程选择
fluent教程

fluent教程Fluent是一款由Ansys开发的计算流体动力学(CFD)软件,广泛应用于工程领域,特别是在流体力学仿真方面。
本教程将介绍一些Fluent的基本操作,帮助初学者快速上手。
1. 启动Fluent首先,双击打开Fluent的图形用户界面(GUI)。
在启动页面上,选择“模拟”(Simulate)选项。
2. 创建几何模型在Fluent中,可以通过导入 CAD 几何模型或使用自带的几何建模工具来创建模型。
选择合适的方法,创建一个几何模型。
3. 定义网格在进入Fluent之前,必须生成一个网格。
选择合适的网格工具,如Ansys Meshing,并生成网格。
确保网格足够精细,以便准确地模拟流体力学现象。
4. 导入网格在Fluent的启动页面上,选择“导入”(Import)选项,并将所生成的网格文件导入到Fluent中。
5. 定义物理模型在Fluent中,需要定义所模拟流体的物理属性以及边界条件。
选择“物理模型”(Physics Models)选项,并根据实际情况设置不同的物理参数。
6. 设置边界条件在模型中,根据实际情况设置边界条件,如入口速度、出口压力等。
选择“边界条件”(Boundary Conditions)选项,并给出相应的数值或设置。
7. 定义求解器选项在Fluent中,可以选择不同的求解器来解决流体力学问题。
根据实际情况,在“求解器控制”(Solver Control)选项中选择一个合适的求解器,并设置相应的参数。
8. 运行仿真设置完所有的模型参数后,点击“计算”(Compute)选项,开始运行仿真。
等待仿真过程完成。
9. 后处理结果完成仿真后,可以进行结果的后处理,如流线图、压力分布图等。
选择“后处理”(Post-processing)选项,并根据需要选择相应的结果显示方式。
10. 分析结果在后处理过程中,可以进行结果的分析。
比较不同参数的变化,探索流体流动的特点等。
以上是使用Fluent进行流体力学仿真的基本流程。
CFD入门

显示稳态温度分布
图13. 温度分布图
显示稳态温度X-Y曲线图
图14. 温度X-Y曲线图
总结及报告
1. 讨论和总结 a. 指出本次模拟所使用的边界条件 b. 模拟中使用了什么输运方程,涉及什么物理模型? c. 记录求解的收敛历史 d. 用FLUENT绘制棒1和棒2的稳态温度分布图和温度X-Y曲线图。 e. 这两个模拟之间有什么不同?从物理学的角度解释这些不同。
2 网格生成及模型设置(GAMBIT) 在 GAMBIT 中生成网格,并定义必要的边界条件。 (1)创建圆柱
Height: 915 Radius1: 12.5
提示:适应窗口显示
Click For Fit View
(2)设置边界类型
热端——壁面边界(定温)
Face 1
冷端——壁面边界(对流)
Face 3
2. 在实验报告中总结 CFD 模拟的一般步骤(参照本实验的计算结果和步骤)
(2)建立求解模型
图1. 长度单位设置
a. 保持Solver(求解器)默认设置不变 Define→Mode热模型
Define→Models→Energy
图3. 启用能量方程
(3)设置材料属性
a. 从固体材料中选择材料 aluminum(铝)。如果你想要的材料没有列出,可从材料库 中复制。
两根圆棒与一个独立热源相连。圆棒尺寸和材料如下表所示:
编号
直径
长度
棒1
25 mm
915 mm
棒2
25 mm
915 mm
材料 铝 钢
实验步骤
以棒 1 为例,在 CFD 模拟中应遵循以下步骤:
CFD 基 础(流体力学)甄选.

CFD 基 础(流体力学)#.第1章 CFD 基 础计算流体动力学(computational fluid dynamics ,CFD)是流体力学的一个分支,它通过计算机模拟获得某种流体在特定条件下的有关信息,实现了用计算机代替试验装置完成“计算试验”,为工程技术人员提供了实际工况模拟仿真的操作平台,已广泛应用于航空航天、热能动力、土木水利、汽车工程、铁道、船舶工业、化学工程、流体机械、环境工程等 领域。
本章介绍CFD 一些重要的基础知识,帮助读者熟悉CFD 的基本理论和基本概念,为计算时设置边界条件、对计算结果进行分析与整理提供参考。
1.1 流体力学的基本概念1.1.1 流体的连续介质模型流体质点(fluid particle):几何尺寸同流动空间相比是极小量,又含有大量分子的微 元体。
连续介质(continuum/continuous medium):质点连续地充满所占空间的流体或固体。
连续介质模型(continuum/continuous medium model):把流体视为没有间隙地充满它所占据的整个空间的一种连续介质,且其所有的物理量都是空间坐标和时间的连续函数的一种假设模型:u =u (t ,x ,y ,z )。
1.1.2 流体的性质1. 惯性惯性(fluid inertia)指流体不受外力作用时,保持其原有运动状态的属性。
惯性与质量有关,质量越大,惯性就越大。
单位体积流体的质量称为密度(density),以r 表示,单位为kg/m 3。
对于均质流体,设其体积为V ,质量为m ,则其密度为mVρ= (1-1)对于非均质流体,密度随点而异。
若取包含某点在内的体积V ∆,其中质量m ∆,则该点密度需要用极限方式表示,即0limV mVρ∆→∆=∆ (1-2) 2. 压缩性作用在流体上的压力变化可引起流体的体积变化或密度变化,这一现象称为流体的可压缩性。
压缩性(compressibility)可用体积压缩率k 来量度d /d /d d V V k p p ρρ=-= (1-3)式中:p 为外部压强。
计算流体力学CFD课件

随流体运动的有限控制体模型
连续性方程
质量守恒定律
有限控制体的总质量为:
m dV V
随流体运动的有限控制 体模型
随流体运动的有限控制体模型
连续性方程:
D Dt
V
dV
0
随流体运动的有限控制 体模型
空间位置固定的无穷小微团模型
空间位置固定的无穷小微团模型
连续性方程
质量守恒定律
流出微团的质量流量 =微团内质量的减少
动量方程
表面力的两个 来源: 1)压力 2)粘性力
动量方程
粘性力的两个 来源:
1)正应力 2)切应力
动量方程
切应力:与流体剪切变形的时间变化率有关, 如下图中的xy
动量方程
正应力:与流体微团体积的时间变化率有关, 如下图中的xx
动量方程
作用在单位质量流体微团 上的体积力记做 f ,其X
方向的分量为 f x
随流体运动的有限控制 体,同一批流体质点始 终位于同一控制体内
速度散度及其物理意义
速度散度的物理意义:
是每单位体积运动着
的流体微团,体积相对变化的时间变化率。
连续性方程
空间位置固定的有限控制体模型
空间位置固定的有限控制体模型
连续性方程
质量守恒定律
通过控制面S流出控制体的净质量流量 =控制体内质量减少的时间变化率
流体微团在流场中的 运动-物质导数的示 意图
物质导数(运动流体微团的时间变化率)
物质导数D/Dt与偏导数/t不同 ,/t是在固定点1时观 察密度变化的时间变化率,该变化由流场瞬间的起伏所引起。
流体微团在流场中的 运动-物质导数的示 意图
物质导数(运动流体微团的时间变化率)
流体动力学(CFD)分析

三、几何尺寸及流体性质
四、分析过程
第1步:进入ANSYS
第2步:设置分析选择
第3步:定义单元类型
第4步:生成分析区域的几何面 第5步:定义单元形状
第6步:划分有限元网格
第7步:生成并应用新的工具栏按钮
第8步:施加边界条件
第9步:求解层流
Page 7
Intro-7
目录
第五章 FLOTRAN层流和湍流分析算例(续)
十二、设置有助于FLOPTagRe A4 N求解稳定的参数
Intro-4
目录
第三章 FLOTRAN设置命令(续)
Guidelines
十三、设定FLOTRAN自由度松弛系数 十四、设定FLOTRAN流体性质松弛因子
十五、设置FLOTRAN分析的自由度限值
十六、选择FLOTRAN各自由度相应的求解器
十七、对FLOTRAN各求解器的控制
Page 12
Intro-12
层流分析
T-2. FLOTRAN 分析的种类
Objective
层流中的速度场都是平滑而有序的,高粘性流体(如石油等)的低 速流动就通常是层流。
Page 13
Intro-13
紊流分析
T-2. FLOTRAN 分析的种类
Objective
紊流分析用于处理那些由于流速足够高和粘性足够低从而引起紊流 波动的流体流动情况,ANSYS中的二方程紊流模型可计及在平均 流动下的紊流速度波动的影响。 如果流体的密度在流动过程中保 持不变或者当流体压缩时只消耗很少的能量,该流体 就可认为是 不可压缩的,不可压缩流的温度方程将忽略流体动能的变化和粘 性耗散。
六、 FLOTRAN分析过程中应处理的问题
七、对一个FLOTRAN分析进行评价
一篇文章入门计算流体动力学CFD--(下)

一篇文章入门计算流体动力学CFD--(下)推荐一本书《我所理解的流体力学》,这本书包含了流体力学的公式理论推导,基本原理以及很多流体的有趣现象,图文并茂,兼顾专业和科普,是介绍流体力学不可多得的好书。
就在今年2020年4月26号,武汉多位车主反映,武汉鹦鹉洲长江大桥桥体出现可感知的上下晃动现象,该桥管养单位武汉市城投集团公司回应称,此次桥梁异常振动系特定风况引起,振幅在设计允许范围内;桥梁结构运行正常,安全有保障。
在“一篇文章入门多物理场有限元”一文中介绍过美国塔科马大桥早年被风吹垮塌的事故,之后的悬索桥都考虑到了强风对桥梁的影响,进行了CFD相关仿真,所以桥的质量本身是没有问题的,但是因为牺牲了刚度,导致振动位移过大带来的行车安全隐患也不容忽视,想想坐车上下颠簸达一米的时候,真是在坐过山车的感觉。
计算流体力学CFD属于流体力学的一部分,是用数值计算方法求解流体力学问题。
在“一篇文章入门计算流体动力学CFD上”中介绍了计算流体的一些基本概念,本文再进行一些扩展。
按照流体不同的特点,可以进行分类:1. 理想流体和粘性流体粘性(Viscocity)是流体内部发成相对运动而引起的内部相互作用2. 牛顿流体与非牛顿流体按照内摩擦剪应力与速度变化率的关系不同,粘性流体又分为牛顿流体和非牛顿流体;3. 可压缩流体和不可压缩流体例如空气可压缩,水不可压缩4. 定常和非定常流动许多流体机械在启动或者关机时候可以看做非定常流动,而正常运转时可以看做定常流动5. 层流和湍流可以通过雷诺系数来确定----------------------------有限体积法的离散格式:在使用有限体积法建立离散方程时,很重要的一步是将控制体积界面上的物理量以及导数通过节点物理量插值求出,引入插值方式的目的即使为了建立离散方程,常用的离散方式有:中心差分格式,一阶迎风格式,混合格式,指数格式,乘风格式,二阶迎风格式,QUICK格式,压力修正法SIMPLE不simpleSIMPLE算法是流体中经常使用的离散算法,全名为压力耦合方程组的半隐式方法(Semi-ImplicitMethod forPressureLinkedEquations),是CFD中一种被广泛使用的求解流场的数值方法,于1972年由苏哈斯·帕坦卡与布莱恩·斯波尔丁提出。
第13章 计算流体力学CFD(3)PPT课件

误差与稳定性分析
根据von Neumann(冯诺伊曼)稳定性分析方法,设 误差随空间和时间符合如下Fourier级数分布: 则
97
误差与稳定性分析
稳定性要求
故放大因子
G eat 1
98
误差与稳定性分析
下面采用von Neumann(冯诺伊曼)稳定性分析方法 分析如下差分方程的稳定性:
由于误差也满足差分方程,故有
90
误差与稳定性分析
A=偏微分方程的精确解(解析解)
D=差分方程的精确解 离散误差=A-D
91
误差与稳定性分析
D=差分方程的精确解 N=在某个有限精度的计算机上实际计算出来的解
(数值解) 舍入误差==N-D
N=D+
92
误差与稳定性分析
数值解N=精确解D+误差 数值解N满足差分方程,于是有
93
误差与稳定性分析
在网格点3: 在网格点4: 在网格点5:
A,B,Ki 均为已知量
78
隐式方法
在网格点6:
A,B,Ki 均为已知量
T7 为边界条件,已知量
79
隐式方法
于是有关于T2,T3,T4,T5, T6这五个未知数的五个方程
A,B,Ki 均为已知量
80
隐式方法
写成矩阵形式:
81
隐式方法
系数矩阵是一个三对角矩阵,仅在三条对角线上有非 零元素。 求解线性代数方程组的标准方法是高斯消去法。应用 于三对角方程组,通常采用托马斯算法(国内称为追 赶法)求解。
113
22
有限差分基础
对Y方向的二阶导数有:
二阶中心差分(关于Y方向二阶导数)
23
有限差分基础
工程流体力学的计算方法CFD基础

E
水击波:
C2
1
ED
E因
D:管道直径
E:流体体积弹性系数
E固:管壁材料的弹性模量 ρ :流体密度
δ :管壁厚度
水击波的传播速度C=1200~1400m/s
退出
P 1 P
t P t C 2 t
P 1 P
x P x C 2 x
这样连续性方程可改写成: C u 1 (P u P ) 0
上面4方程可用矩阵表示:
-10 4 4 -10 10 01
10 01 -10 4 4 -10
2,2 15
2,3 3,2 3,3
17
0.5
11
退出
利用高斯法解此线性方程组得:
2,2
7 6
,
2,
3
7 3
6721d 5 7d 1.5 0 令 x 10d 则上式化为:f (x) 0.06721x5 0.7x 1.5 0 选 x0 2 作为初值 x1 x0 f (x0 ) f (x0 )
经3次迭代后得 x3 2.31707误差小于 106
因此取 d 0.214m
yi)x
1 4
yi x3
o(x4 )
可见:
yi
yi1
1 2
(
yi1
yi)x
具有三阶精度。
退出
在平面势流中,流函数和速度势 函数均满足拉普拉斯方程:
2 2 0
x2 y 2
现将计算区域分成若干网格,每个
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适用类型
方法
Quad
Tri
Quad/Tri
Map
Submap
Pave
Tri Primitive
Wedge Primitive
表2
下面仍然以二维轴对称自由射流的网格划分为例,来介绍各种网格的生成。
1.单击命令面板中的 按钮(Mesh Face),进入面的网格创建命令面板(见图25)。
图25
2.选择视图中的面,系统中默认的网格点的类型为四边形结构网格。单击Apply按钮,观察网格的生成(见图26)。
首先要确定问题的计算域。
计算域的确立
图1是一个二维轴对称单孔喷嘴射流问题的计算区域。由于Fulent的边界提法比较粗糙,多为一类边界条件,因此建议在确定计算域时,可以适当加大计算范围。从图中我们可以看出,计算区域为4D*12D,其中在喷嘴的左边取了2D的计算区域,就是为了减小边界条件对计算的影响。
图1计算域的确定
1.在菜单栏中选择Fluent/Fluent5。这个步骤是不可缺少的,它相当于给Gambit定义了一个环境变量,设置完之后,定义的边界条件类型和Fluent5中的边界类型相对应。
2.在命令面板中单击 按钮,进入区域类型(Zone Type)定义面板。
图15
在面的创建中,有一个布尔运算的操作,可以使我们创建不规则形状的面(见图16)。布尔运算包括三种方式:加、减、交。
图16
2.网格的划分
在命令面板中单击Mesh按钮,就可以进入网格划分命令面板。在Gambit中,我们可以分别针对边界层、边、面、体和组划分网格。图17所示的五个按钮分别对应着这五个命令。
图5命令解释窗
1.2二维建模
划分网格的第一步就是要建立模型。在命令面板中单击Geometry按钮,进入几何体面板。
图6显示了几何体面板中的命令按钮。
图6
图6中从左往右依次是创建点、线、面、体和组的命令。
对于二维网格的建立,一般要遵循从点到线,再从线到面的原则。
以二维轴对称单孔喷嘴的网格划分为例介绍二维网格的生成。]
命令显示窗和命令输入栏
命令显示窗和命令输入栏位于Gambit的左下方(如图4所示)。
图4命令显示窗和命令输入栏
命令显示窗中记录了每一步操作的命令和结果,而命令输入栏则可以直接输入命令,其效果和单击命令按钮一样。
命令解释窗
图5显示的是位于命令显示窗左方的命令解释窗,当我们将鼠标放在命令面板中任意一个按钮的上面,Description窗口中将出现对该命令的解释。
1.1Gambit介绍
网格的划分使用Gambit软件,首先要启动Gambit,在Dos下输入Gambit<filemane>,文件名如果已经存在,要加上参数-old。
一.Gambit的操作界面
图1Gambit操作界面
如图1所示,Gambit用户界面可分为7个部分,分别为:菜单栏、视图、命令面板、命令显示窗、命令解释窗、命令输入窗和视图控制面板。
文件栏
文件栏位于操作界面的上方,其最常用的功能就是File命令下的New、Open、Save、Save as和Export等命令。这些命令的使用和一般的软件一样。Gambit可识别的文件后缀为.dbs,而要将Gambit中建立的网格模型调入Fluent使用,则需要将其输出为.msh文件(file/export)。
当我们要复制或移动一个点时,首先要选择需要作用的点。在命令面板中单击Vertices右边的输入栏,输入栏以高亮黄色显示,表明可以选择需要的点。
在Gambit中选择一个对象的方法有两种:
1.按住Shift键,用鼠标左键单击选择的对象,该对象被选中,以红色显示。
2.单击输入栏右方的向上箭头,就会出现一个对话框,从对话框中可以选择需要的点的名称(见图11)。因此为了便于记忆,建议在创建对象的时候要起一个便于记住的名字。
Boundary Layer
(边界层)
Edge
(边)
Face
(面)
Volume
(体)
Gro创建
在命令面板中单击 按钮,即可进入边界层网格创建(见图18)。
图18
边界层网格的创建需要输入四组参数,分别是第一个网格点距边界的距离(First Row),网格的比例因子(Growth Factor),边界层网格点数(Rows,垂直边界方向)以及边界层厚度(Depth)。这四个参数中只要任意输入三组参数值即可创建边界层网格。
2.按住Shift按钮,用鼠标左键单击图形中的线段1,选择其为创建对象。
3.输入参数值为:First Row:0.05,Growth Factor:1.01,Rows:10,选择创建形式为1:1,单击Apply按钮完成创建工作(见图20)。
图
2.2.2创建边上的网格点数
当我们划分的网格需要在局部加密或者划分不均匀网格时,我们首先要定义边上的网格点的数目和分布情况。
非流体、热动专业CFD新手入门
首先掌握流体力学基本原理,丁祖荣主编的流体力学这本教材,仔细看两天,这样就会知道gambit中为什么会有边界层设置,边界层厚度如何设置;雷诺系数如何确定来判断层流与湍流;马赫数如何确定来判断流体是可压还是不可压,这样就能解决Fluent,是基于压力还是基于密度求解。能够对实际中一些看似简单的流体现象有深刻的认识,能够准确判断是定常流还是非定常流。
视图控制面板中常用的命令有:
全图显示、 选择显示视图、 选择视图坐标、 选择显示项目、 渲染方式。
同时,我们还可以使用鼠标来控制视图中的模型显示。其中按住左键拖曳鼠标可以旋转视图,按住中键拖动鼠标则可以在视图中移动物体,按住右键上下拖动鼠标可以缩放视图中的物体。
命令面板
命令面板是Gambit的核心部分,通过命令面板上的命令图标,我们可以完成绝大部分网格划分的工作。
8.依次选择视图中的线段4、5、6、1,设置合理的网格点分布。
注意:在设置网格点分布的时候,一个封闭面的最后一条线段的网格点的分布可以通过系统自动计算得到。
2.2.3划分面的网格
Gambit对于二维面的网格的划分提供了三种网格类型:四边形、三角形和四边形/三角形混合,同时还提供了五种网格划分的方法。表1、2分别列举了五种网格划分的方法以及它们的适用类型。
图26
3.在命令面板的Type中选择网格类型为Pave,单击Apply按钮,观察网格的生成(见图27)。
图27
4.选择Element类型为Tri,单击Apply按钮,观察网格的生成(见图28)。
图28
(三)边界的定义
在Gambit中,我们可以先定义好各个边界条件的类型,具体的边界条件取值在Fluent中确定。
图12
图13
除了创建直线外,Gambit还可以创建其他的一些线段,如圆弧、圆、倒角、椭圆等(见图14)
图14
Edge命令中常用的还有合并 、分离 等命令,即可以把两条线段合成一条,也可以将一条线段分成两条,这些可以为面的创建和网格划分提供方便。因为面的创建需要一个封闭的曲面。
面(Face)的创建
面的创建工作十分简单,只须选择组成该面的线,单击Apply按钮即可(见图15)。需要注意的是这些线必须是封闭的,同时我们要创建一个二维的网格模型,就必须创建一个面,只有线是不行的。同样的道理,在创建三维的网格模型的时候,就必须创建体。
图11
同时,Gambit还为我们提供了三种不同的坐标系,即直角坐标系、柱坐标和球坐标。在命令面板的坐标类型中,可以选择不同的坐标系。
Undo
Undo命令可以消除上一步操作的内容,但需要注意的是,在Gambit中只有Undo命令而没有Redo命令。
Del
Del命令用来删除一些误操作或不需要的对象。单击Del按钮,在视图中选择需要删除的对象,再单击Apply按钮即可。
对于上述的计算域,我们在建立计算模型时按照点、线、面的顺序来进行。
创建点(vertex)
单击命令面板中的Vertex按钮,进入Vertex面板(见图7)
图7Vertex命令面板
单击Vertex Create按钮,在Create Real Vertex对话框中输入点的坐标,再单击Apply按钮,就可以创建点。计算出计算域的各个顶点的坐标,依次创建这些顶点(见图8)。
CFD网格划分
网格划分对于初学者所接触案例,其实非常简单。但实际工程中,大项目,特别涉及到整套工程,如环保,飞机,网格质量与数量都要求非常高,往往服务器类的PC才能解决问题,所谓的内存128G,CPU四核主频3.0以上。初学者,简单的管道,一般的机器还是没问题。有机械三维软件基础的,对于gambit建模就非常容易了。往往大项目,复杂的结构gambit建模显得力不从心,所以对于流体工作者来说,学习三维软件对于建模有莫大的帮助,如Proe。
视图和视图控制面板
Gambit中可显示四个视图,以便于建立三维模型。同时我们也可以只显示一个视图。视图的坐标轴由视图控制面板来决定。图2显示的是视图控制面板。
图2视图控制面板
视图控制面板中的命令可分为两个部分,上面的一排四个图标表示的是四个视图,当激活视图图标时,视图控制面板中下方十个命令才会作用于该视图。
图3显示的就是Gambit的命令面板。
图3Gambit的命令面板
从命令面板中我们就可以看出,网格划分的工作可分为三个步骤:一是建立模型,二是划分网格,三是定义边界。这三个部分分别对应着Operation区域中的前三个命令按钮Geometry(几何体)、mesh(网格)和Zones(区域)。Operation中的第四个命令按钮Tools则是用来定义视图中的坐标系统,一般取默认值。命令面板中的各个按钮的含义和使用方法将在以后的具体例子中介绍。
方法
描述
Map
创建四边形的结构性网格
Submap
将一个不规则的区域划分为几个规则区域并分别划分结构性网格。
Pave