核磁共振成像MRI
磁共振成像原理
磁共振成像原理磁共振成像（Magnetic Resonance Imaging，MRI）是一种非侵入性的医学影像技术，能够提供人体内部高分辨率的图像，并利用不同组织对磁场的响应来获取详细的解剖和功能信息。
本文将介绍磁共振成像的原理和应用。
一、基本原理磁共振成像技术基于核磁共振现象，通过对人体内核自旋的激发和检测，构建出图像。
核磁共振现象是指在外加静磁场和射频场的作用下，原子核自旋状态发生变化。
1.1 磁矩预cession原子核具有一个磁矩，当置于外加静磁场中时，磁矩会进入磁场方向的低能态，即平行于外加磁场。
在平时状态下，磁矩呈现随机分布；然而，当外加射频场作用于系统时，磁矩会被扰动，进入一个高能态。
1.2 回到基态外加射频场撤去后，磁矩会重新回到基态，并释放出能量。
基于这个原理，MRI可以测量出放松时间，进而揭示组织的特性。
二、基本步骤2.1 建立静磁场在MRI扫描过程中，首先需要建立一个强大且稳定的静磁场，通常使用超导磁体产生静磁场。
静磁场方向对应MRI图像的头脚方向。
2.2 射频脉冲激发通过放置射频线圈产生的射频脉冲，对患者体内原子核进行激发。
射频线圈能够产生一个变化的射频场，使核磁矩从基态激发到高能态。
2.3 信号接收当射频场停止后，核磁矩会回到基态，并释放出能量。
这种能量的释放会产生一个弱的电磁信号，由接收线圈感应并转化为电信号。
2.4 信号处理与图像重建经过放大和滤波等处理，电信号被转化为数字信号并进行处理。
最后，通过数学算法重建出高分辨率的MRI图像。
三、优点和应用3.1 优点3.1.1 非侵入性与传统的X射线成像相比，MRI无需使用任何放射线，对人体无害。
3.1.2 高对比度MRI图像能够提供不同组织之间的高分辨率对比度，对于疾病的早期诊断和定量评估有很大帮助。
3.1.3 多参数测量除了提供解剖结构信息外，MRI还可以提供多种参数的测量，如T1和T2弛豫时间、扩散张量成像等，这些参数可用于脑功能活动的研究和疾病的定量评估。
核磁共振成像原理浅析
核磁共振成像原理浅析一、引言核磁共振成像（Magnetic Resonance Imaging，简称MRI）是一种利用核磁共振原理进行医学影像学检查的技术。
它通过高强度的磁场和射频脉冲激发体内的氢原子等核磁共振活性原子，分析其在不同环境中的响应，进而获取解剖结构和生理功能信息。
MRI因其无创、无辐射、成像清晰等优点，在现代医学中得到了广泛应用。
二、核磁共振基础核磁共振的基础在于原子核的自旋特性和外部磁场的相互作用。
以下是核磁共振的一些基本概念：1. 自旋和磁矩许多原子核自身具有自旋（spin），这是一种量子力学性质，可以想象为原子核围绕其轴自转。
自旋引起了原子核产生一个内在的磁矩（magnetic moment），使得原子核如同一个小磁铁。
当放置于外部磁场中时，这些自旋会发生排列，并且可以通过特定的能量来改变其取向。
2. 外部磁场当一个物体被放置在强大的外部静磁场中时，物体内的自旋将会受到影响。
这个现象可以用洛伦兹力（Lorentz force）来描述。
在静磁场作用下，自旋会倾向于沿着外部磁场方向排列，同时形成一定的能量状态差异。
3. 射频脉冲激发一旦处于稳态，自旋处于低能态，此时如果施加一个频率匹配、但能量高于环境能级的射频脉冲，部分自旋会吸收能量，从低能态跃迁至高能态。
这种能级跃迁会产生超声波信号，即为后续成像提供了信息基础。
4. 磁共振信号获取当射频脉冲停止后，自旋将逐渐返回到低能态，这个过程被称作弛豫（relaxation）。
在弛豫过程中，自旋释放的能量被探测器接收，形成了可供分析的信号。
三、MRI成像过程MRI成像主要经过以下几个步骤：1. 磁场均匀化在成像中，需要生成均匀的静磁场，这通常由超导磁体提供。
静磁场的强度一般在1.5特斯拉到3.0特斯拉之间。
2. 射频脉冲的施加使用射频线圈发射特定频率的脉冲，以激发体内氢核进行跃迁。
这个脉冲一般持续几百微秒至几毫秒，获得一定的信息数据。
3. 信号采集与转换当生成的信号经由接收线圈捕获后，会以数字形式输入计算机进行处理。
医疗核磁共振成像参数(3篇)
第1篇一、基本原理医疗核磁共振成像的基本原理是利用人体内氢原子核在强磁场中的磁共振现象。
当人体被置于强磁场中时，人体内的氢原子核会被激发，产生共振信号。
通过检测这些共振信号，可以获取人体内部器官和组织的图像。
二、主要参数1. 磁场强度磁场强度是核磁共振成像系统最重要的参数之一，它决定了图像的分辨率和信噪比。
目前，医疗核磁共振成像系统的磁场强度主要有以下几种：（1）1.5T：适用于全身各部位成像，图像质量较好。
（2）3.0T：具有较高的分辨率和信噪比，特别适用于头部、脊髓、心脏等部位的成像。
（3）7.0T及以上：具有更高的分辨率和信噪比，适用于神经学、肿瘤学等领域的深入研究。
2. 扫描时间扫描时间是核磁共振成像过程中，系统对被检部位进行数据采集的时间。
扫描时间受多种因素影响，如磁场强度、线圈类型、成像序列等。
缩短扫描时间可以提高患者舒适度和医生工作效率。
3. 成像序列成像序列是核磁共振成像过程中，对被检部位进行数据采集的方法。
常见的成像序列有：（1）T1加权成像：显示组织间的对比度，适用于观察解剖结构和肿瘤。
（2）T2加权成像：显示组织间的水分含量，适用于观察炎症、水肿等病变。
（3）DWI（弥散加权成像）：显示组织间的水分扩散情况，适用于观察肿瘤、出血等病变。
（4）MRA（磁共振血管成像）：显示血管的形态和血流情况，适用于诊断血管性疾病。
4. 层厚与层间距层厚是指核磁共振成像过程中，被检部位每一层图像的厚度。
层间距是指相邻两层图像之间的距离。
层厚和层间距的选择取决于被检部位和解剖结构。
5. 翻转角翻转角是核磁共振成像过程中，激发氢原子核所需的能量角度。
翻转角的选择会影响图像的对比度和信噪比。
6. 激发次数激发次数是指在一次成像过程中，对被检部位进行激发的次数。
增加激发次数可以提高图像的信噪比，但会增加扫描时间。
7. 线圈线圈是核磁共振成像系统中，用于接收和发射信号的装置。
线圈的类型和性能会影响图像的质量和扫描时间。
核磁共振成像技术原理
核磁共振成像（MRI，磁共振影像）是一种利用原子核在外磁场中的行为来生成高分辨率影像的医学成像技术。
以下是核磁共振成像技术的基本原理：
1. 核磁共振基础：
-原子核中的带电粒子，例如氢原子核（质子），具有自旋。
当这些原子核置于外部磁场中时，它们会产生磁矩，即一个磁场。
在医学成像中，常用的是质子的核磁共振。
2. 激发：
-当磁共振体（通常是人体组织中的水分子）置于强大的外部磁场中时，核磁矩会在外部磁场的作用下产生预cession运动，这是一种旋转运动。
通过应用额外的无线电频率（射频脉冲）来激发这些核磁共振体，使其离开平衡态。
3. 驰豫：
-一旦停止射频激发，核磁矩将重新恢复到平衡态。
这个过程称为核磁共振驰豫。
在这个过程中，核磁矩会释放出能量，产生一个旋转磁场。
4. 信号检测：
-放射出的能量产生的旋转磁场可以被检测。
在MRI中，探测器
会测量这个信号并传递给计算机。
5. 空间编码：
-为了获得空间信息，外加一组梯度磁场。
这些梯度场使得不同位置的核磁体经历不同的共振频率。
通过测量这些频率差异，可以获取关于空间位置的信息。
6. 图像重建：
-计算机将从探测器接收到的信号转换为二维或三维图像。
这涉及到使用数学算法对信号进行处理和图像重建。
总体而言，核磁共振成像技术利用核磁共振现象，通过对核磁体的激发、驰豫和信号检测，结合梯度磁场和计算机处理，实现对人体组织的高分辨率成像。
MRI对软组织有很好的分辨率，而且不涉及使用放射线。
什么是核磁共振成像(MRI)
什么是核磁共振成像（MRI）人们对核磁共振成像（MRI）在各种检查工作中发挥着重要作用了解甚少，但了解MRI技术能够帮助医生以更准确的方式诊断、评估、治疗疾病及监测进程却变得尤为重要。
下面就介绍MRI技术给公众带来的好处：一、MRI技术的基本原理MRI需要在剧烈的磁场中将磁极位置改变，以及一系列超声信号，来把像素从水分子中拆封出来，最后变成图像。
MRI与x光技术的区别在于，MRI的原理不是根据不同组织对x射线的吸收量，而是根据组织中水分子的信号再经过复杂的计算，找出不同组织的差异，产生图像的。
二、MRI的操作和检查流程在MRI检查之前，医疗工作者会要求患者穿上水洗棉袄，款款拔下饰品，以免被磁场影响。
之后，患者需要躺在治疗床上，经过磁场和超声30431组合操作，医护人员可以让患者舒适的躺着，然后拍下符合特定部位的拍照，几分钟的时间之后，整个操作就有了结果，原本是空白的画面，会显示出更加准确的结果。
三、MRI应用于医学MRI是一种无创性、安全的检查方式，可以更准确地诊断疾病，相对x 光技术，可以更精确地获取脑部组织状况，用于神经学诊断最大的优势在于能够清晰细腻的观察脑功能，可以跟踪患者在进行医学治疗后脑部功能是否有改善，从而指导患者做出合适的治疗。
此外，MRI也可以检测患者肿瘤的具体位置及大小，从而针对性的帮助患者进行治疗。
四、MRI的业务和安全性首先，在进行MRI检查之前，患者必须先进行完整的安全检查，包括检查胸片、心电图等。
假如患者的检查结果中出现异常，那么需要暂停检查程序，以免发生安全事故。
此外，在检查期间，电磁场发出的辐射是有可能对人体造成伤害，所以在检查过程中需要严格控制电磁辐射量。
五、MRI发展前景随着科技水平的尖端发展，以及计算机技术的不断强大，MRI未来将会朝着安全性更高、准确性更好以及精确性更强的方向发展，未来不久，它会成为影像检查的最佳选择。
对于重症患者，我们的医生拥有了一个可靠的工具，帮助他们明确诊断出更加准确的结果。
核磁共振 成像原理
核磁共振成像原理
核磁共振成像（MRI）是一种医学影像技术，它利用人体组织中的原子核在外加磁场和射频场的作用下产生共振现象并进行成像。
核磁共振成像的原理主要涉及到以下几个方面：
1. 磁共振现象，在外加静磁场作用下，人体组织中的原子核会产生磁偶极矩，当施加射频脉冲时，原子核会吸收能量并进入激发态，随后释放能量回到基态。
这个过程中，原子核会发出特定频率的信号，即共振信号。
2. 空间编码，核磁共振成像利用梯度磁场对不同位置的原子核产生不同的共振频率，从而实现对空间位置的编码。
通过在不同方向施加梯度磁场，可以确定原子核共振信号的空间位置。
3. 信号检测，利用接收线圈来接收原子核产生的共振信号，并将信号转换成图像。
综合以上几点，核磁共振成像的原理可以简单概括为，利用外加静磁场和射频场使人体组织中的原子核产生共振现象，通过空间编码和信号检测实现对人体组织的成像。
这种成像技术能够提供高
对比度、高分辨率的解剖结构图像，对于诊断疾病和观察人体内部结构具有重要意义。
核磁共振成像原理浅析
核磁共振成像原理浅析核磁共振成像（Magnetic Resonance Imaging, MRI）是一种无创的医学成像技术，通过利用核磁共振原理，能够在不损害组织结构的前提下，得到高分辨率的内部组织图像。
它在各类医学影像学检查中发挥着关键作用，包括脑部、脊柱、关节以及内脏器官的成像。
本文将对核磁共振成像的基本原理、设备构成、成像过程等进行详细分析。
核磁共振的基本原理核磁共振的物理基础是原子核内的自旋特性和外部磁场的相互作用。
多种具有自旋的原子核（如氢-1、碳-13等）在外部静态磁场中会产生不同程度的能级分裂。
氢原子核由于其丰度高（人体内约有70%是水分，水分中的氢原子数量极多），成为了MRI成像中的主要靶标。
自旋与能级分裂在外部磁场B0的作用下，自旋具有的能量状态可被描述为基态与激发态。
处于较低能级的氢原子核在加入射频脉冲（RF）的能量后，会跃迁到较高的能级。
当外部射频信号停止后，氢原子核会返回到基态，并在此过程中释放出能量，这一现象就是所谓的弛豫过程。
弛豫时间弛豫过程包括T1（纵向弛豫时间）和T2（横向弛豫时间）两个方面。
T1代表吸收能量后氢原子核回到基态所需要的时间，它反映了组织中氢质子的恢复速度，与组织的性质密切相关。
而T2则代表氢质子之间相互作用导致信号衰减所需的时间。
不同类型组织对这两种弛豫时间具有不同特征，使得MRI成像能够有效区分不同组织。
MRI设备构成MRI设备主要由以下几个部分组成：主机、梯度线圈、射频线圈和计算机工作站。
主机主机是MRI设备心脏部分，通常由高性能超导磁体构成，提供稳定且强大的静态磁场（B0）。
磁场强度单位是特斯拉（T），目前商业设备主要以1.5T和3.0T为主，更高强度的磁场用于某些特定医学研究。
梯度线圈梯度线圈位于主机内部，责任为在主静态磁场上叠加变化的梯度磁场。
这一组合使得不同位置上的氢质子能够响应不同频率的射频脉冲，从而实现空间编码。
通过精确控制梯度线圈，在投影过程中可以获得不同层面及截面的图像信息。
核磁共振成像原理及图像重建方法
核磁共振成像原理及图像重建方法核磁共振成像（Magnetic Resonance Imaging，MRI）是一种利用磁场和无害的无线电波产生高分辨率、高对比度、三维解剖图像的医学影像技术。
它通过探测人体内的核磁共振信号，生成具有空间分辨能力的图像，为医生提供可视化的解剖结构和生理功能信息。
本篇文章将介绍MRI的原理及图像重建方法，以帮助读者深入了解MRI技术的基本原理和应用。
MRI的原理基于原子核的磁共振现象。
原子核具有自旋运动和相应的磁矩，在外加静磁场的作用下，原子核的磁矩会沿着静磁场方向取向。
当施加一弱的高斯磁场同时加上垂直于静磁场的无线电频率脉冲，原子核的磁矩会被扰动，其取向会发生变化。
一旦取消无线电频率脉冲，原子核的磁矩将重新恢复到原来的取向。
这种恢复会产生电磁感应信号，被称为自发发射信号。
这个信号随时间演化，可以记录下来并用于重建图像。
MRI图像的重建是通过对磁共振信号的采集、处理和分析来实现的。
首先，需要提供一个均匀的静态磁场，通常使用超导磁体来产生高强度的匀强磁场。
其次，在静磁场中放置患者，使其体内的原子核磁矩取向与静磁场一致。
然后，通过使用线圈发射脉冲磁场，使原子核的磁矩发生扰动，并记录自发发射信号。
图像重建的第一步是对采集的原始数据进行采样。
MRI使用一组线圈阵列来接收磁共振信号，这些信号代表了人体各个位置的原子核磁矩的状态。
采样过程中需要考虑空间分辨率和信噪比的平衡。
较高的空间分辨率可以提供详细的解剖信息，但信噪比可能较低；而较高的信噪比可以提高图像质量，但空间分辨率可能降低。
在数据采样后，需要对采集到的信号进行图像重建。
图像重建的关键是解决逆问题，即从有限的采样点恢复出连续的图像。
常见的图像重建方法包括快速傅里叶变换、滤波和插值技术。
其中，快速傅里叶变换是一种将信号从时域转换到频域的方法，可以在频域上对信号进行分析和处理。
滤波技术可以通过去除高频噪声和增强图像细节来提高图像质量。
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核磁共振成像MRI一、引言1942年，Pauli 为了说明原子光谱的超精细结构，提出了核自旋和磁矩的概念。
Stern-Gerlach 实验初步证实其存在，且为空间量子化。
又经过许多科学工作者探索和改进，1946年哈佛大学的Purcell 和斯坦福大学的Bloch 等各自设计出一套用电磁波场观察核磁能级间跃迁的实验方法——核磁共振法。
核磁共振可针对较弱的耦合能进行测量。
核磁共振由于其设备简单、方法容易、测量精度高、频率范围宽等优点，在科研、生产方面的应用日趋广泛。
二、实验原理1共振跃迁原子核系统在外磁场中发生能级分裂。
由磁偶极跃迁的选择定则1m ±=Δ可知，只有相邻能级之间的共振跃迁才是允许的，磁共振条件为0B γω=，可知能引起共振跃迁的辐射场角频率ω，刚好与磁矩在0B 中的进动角频率0ω相等。
根据爱因斯坦的辐射理论，两能级之间的量子跃迁有感应吸收、感应发射和自发发射三种情况。
由于在射频和微波频段的自发发射概率小到可以忽略不计，而感应吸收和感应发射两种情况的跃迁概率是相等的，概率21B p ∝。
设相邻两能级为1E 和2E ，低能级1E 的粒子数1N ，高能级2E 的粒子数2N ，在热平衡状态下个能级的粒子数遵从玻尔兹曼分布kTE -1kT /E -ex p N N 12Δ≈Δ=）（ 通常E Δ远小于kT ，故1N 稍大于2N ，因而在辐射场作用下，感应吸收稍占优势，总的效果是共振吸收。
2弛豫过程与弛豫时间在共振吸收过程中，使高低能级的粒子数分布趋于均等，使系统达到饱和。
但物质内部机制存在着回复平衡状态的逆过程，下面用宏观理论来讨论这种回复平衡的过程。
在恒定的磁场作用下，微观粒子系统的磁化可用宏观磁化强度M 来描述。
M 等于单位体积内所有微观磁矩的矢量和，即∑=ii M μ，在恒定磁场0B 中，M 在xoy 平面上的投影等于0，在z 轴上的投影等于恒定值0M ，即0z y x M M 0M 0M ===，，当辐射场1B 作用而引起共振吸收时，有0z y x M M 0M 0M ＜，，≠≠但共振吸收停止后，M 将会恢复原来的取向，这一过程为弛豫过程。
这些分量对时间的导数可以写为10z z T /M -M -dt /dM ）（= 2x x T /-M dt /dM = 2y y T /-M dt /dM =式中1T 是描述M 的纵向分量z M 恢复过程的时间常量，称为纵向弛豫时间；2T 是描述M 的横向分量x M 和y M 消失过程的时间常量，称横向弛豫时间。
3自由感应衰减信号垂直于恒定磁场0B 的方向施加一持续时间相对于弛豫可以忽略不计的射频脉冲1B ，M 绕转动坐标系’x 轴转过一个角度θ，如图1所示为脉宽p t 恰好使°=90θ和°=180θ的情况。
图1 90°射频脉冲和180°射频脉冲的作用以90°脉冲为例，射频场1B 消失后，核磁矩经过弛豫过程。
在旋转坐标系看来，M 没有旋进，如图2（a ）所示；在实验室坐标系看来，M 绕z 轴按螺旋形式回到平衡位置，如图2（b ）所示。
在弛豫过程中，若在垂直于z 轴方向上置一接收线圈，便可感应出一个射频信号，称为自由感应衰减（FID ）信号。
经过检波并滤去射频后，观察到的FID 信号是指数衰减1的包络线，如图2（c ）所示。
图2 90°脉冲作用后的弛豫过程以及自由感应衰减信号4自旋回波现在讨论核磁矩系统对两个或多个射频脉冲的响应。
在实际应用中，常用两个或多个射频脉冲组成脉冲序列，周期性地作用于核磁矩系统。
例如，在90°射频脉冲作用之后，经过τ时间再施加一个180°射频脉冲作用，便组成一个90°-τ-180°脉冲序列，在90°射频脉冲后即观察到FID 信号；在180°射频脉冲之后对应于初始时刻的2τ处还观察到一个“回波”信号。
这种回波信号是在脉冲序列作用下核自旋系统的运动引起的，故称自旋回波。
如果实验装置中的脉冲程序器能够提供Carr-Purcell 脉冲序列，即在90°-τ-180°脉冲序列之后，每隔2τ时间施加一个180°射频脉冲，这时可以在2τ，4τ，6τ...处观察到自旋回波，每个回波峰值2T /τn 2-0y e M |t M |=）（，可以利用这个峰值衰减规律来测得样品的T2值。
图3回波序列法测T2三、实验仪器图4 NMI20台式核磁共振分析仪图中右面为磁体单元，提供实验所需磁场，大小为0.5T 左右；磁场均匀度在15ppm 以下，直径为10mm 样品试管放在射频线圈中间；图中中间上、中、下分别为射频控制单元、梯度放大器和计算机主机，射频单元产生射频信号和脉冲序列，梯度放大器提供梯度场和电子匀场。
四、实验结果与分析1.测量大豆油的拉莫尔频率采用旋转坐标系来描述宏观磁化矢量的弛豫过程，因此当旋转坐标系的旋转频率与拉莫尔频率完全相同时，FID 信号呈现出来的是一条呈指数规律递减的曲线。
实验时，将O1设为820KHz ，不断修改射频脉冲的频率，直到FID 信号的振荡频率减小到基本不振荡时，测得拉莫尔频率为22.828223MHz ，如图5（a ）。
（a ）（b ）（c ）（d ）图5 拉莫尔频率、90°180°脉冲的测量2.硬脉冲的90°、180°脉冲的调节初始时刻幅值的大小即为该时刻宏观磁化强度在xoy 平面上的分量，故90°脉冲为极大值，而180°脉冲从理论上讲为0。
选择硬脉冲Fid （H SP1D ）序列，设P1（us ）初始值为20，采用“GS ”采集信号，观察FID 信号模值。
在P1为55.5us 时，幅值最小为10左右，积分面积6941.8，此时P1的值为180°脉冲，如图5（b ）。
注意到在20-30的区间内，幅值先增大再减小，故减小步长，逐步锁定幅值的极大值在P1=27与P1=28之间，相应的积分面积分别为75089.2与65096.8，如图5（c ）（d ）此时的P1大致为90°脉冲。
另外在实验的过程中，隔一段时间再重复进行该实验内容，发现极值点变化不大，但相应的积分面积与原来相差较大。
可能的解释为在脉冲产生的过程中90°脉冲与180°脉冲的宽度很难保证，同时，由于温度微小的波动，拉莫尔频率也在不断漂移。
3.硬脉冲回波实验①回波时间D1对信号的影响（a）D1=1000us （b）D1=3000us （c）D1=5000us（d）D1=8000us （e）D1=10000us图6 回波时间D1对信号的影响观察到当仅改变D1的大小时，随着D1的增大，信号形状基本不变而向右移。
由于D1为90°射频与180°射频之间的时间间隔，回波出现的时间随D1增大而延后。
②接收带宽SW对信号的影响（a）SW=10kHz （b）SW=30kHz（c）SW=50kHz（d）SW=80kHz （e）SW=100kHz图7接收带宽SW 对信号的影响采样点数和采样频率共同决定采样时间，而SW 为采样频率的倒数。
因此，仅增大SW 时，会使FW 减小，导致采样时间减少。
③采样点数TD 对信号的影响（a ）TD=128 （b ）TD=256 （c ）TD=512（d ）TD=1024 （e ）TD=2048图8 采样点数TD 对信号的影响仅改变TD ，随着TD 增大，测量时间变长，回波信号更具整体性地呈现。
由于采样时间SWTD t =，SW 不变，采样时间与TD 成正比。
4.横向弛豫时间T2的测定利用3中的规律，调节TD 和SW 的值，使得窗口中完全显示出10个回波链，如图9所示图9 10个回波链 图10 9个回波峰点拟合T2 当恰好出现十个完整回波链时，软件只能找到9个回波峰点，此时拟合得出s 09.60T 2=。
调整TD 和SW 能使窗口中的第十个回波更宽，可以使软件找到第十个回波峰点，但此时的第十个峰的形状已发生明显的变化，与指数递减的包络线有一定的偏差，其数值再计入拟合会增大误差。
因此只采用9个回波峰点进行拟合，s 09.60T 2=。
5.芝麻、大豆油等自旋回波成像图11 大豆油Y 轴截面图12大豆油X 轴截面 图13芝麻Y 轴截面结合核磁共振成像的实验原理以及试验网站 上同学们分享的图片可知GzAmp （%）：频率编码 前后定位，增大GzAmp 绝对值，图像由窄变宽，由亮变暗 GyAmp （%）：相位编码 左右定位，增大GyAmp 绝对值，图像由短变长，由亮变暗 NE1：决定选层矩阵数目，增大NE1，图像由长变短，分辨率提高采样频率SW ：增大SW ，图像由宽变窄采样点数TD ：增大TD ，图像分辨率提高采样次数NS ：增大NS ，信噪比增大SLICE ：选层截面，0为X 轴截面，1为Y 轴截面，2为Z 轴截面当然合适的合适的90°与180°软脉冲的幅值是合适成像的基础，本实验的数值详见记录本由此，结合我们测得的图像可知，在测量大豆油时，可以增大GzAmp 或减小SW 使图像变宽；在测量芝麻时，可以考虑改变NE1与GxAmp （%）提高信噪比与分辨率。
五、实验结论1.在本实验条件下，大豆油的拉莫尔频率为22.828223MHz2.在本实验条件下，大豆油90°硬脉冲P1=27us ，180°脉冲P1=55.5us3.观察并确定回波时间D1，采样点数TD ，接收带宽SW 对回波信号的定性影响4.在本实验条件下，大豆油横向弛豫时间s 09.60T 2=5.观测了大豆油、芝麻的自旋回波成像六、参考文献[1]/[2]吴先球. 近代物理实验教程(第2版)[M]. 科学出版社, 2009.[3]高立模. 近代物理实验[M]. 南开大学出版社, 2006.[4]蒋树刚, 黄艳宾. 磁共振成像技术及其应用[J]. 保定学院学报, 2009, 22(4):44-47.[5]蒋莹莹, 张洁天, 吕斯骅. 核磁共振成像系列实验教学探讨[J]. 物理实验, 2007, 27(1):20-23.。