PASCO实验平台下光的双缝干涉实验研究及误差分析
物理实验迈克尔逊干涉仪实验误差分析及结果讨论
物理实验迈克尔逊干涉仪实验误差分析及结果讨论在迈克尔逊干涉仪实验中，我们常常会遇到各种误差。
这些误差像是潜伏在黑暗中的鬼魂，时不时就冒出来捣乱。
干涉仪的工作原理其实很简单，光通过分束器后分成两束，经过不同的路径后再重合，形成干涉条纹。
看似简单，实则复杂，误差也不容小觑。
1.1 实验装置的选择是第一步。
不同的光源会影响实验结果。
比如，激光光源比普通灯泡要稳定得多。
稳定的光源能减少波动，提升干涉效果。
可若选择了不适合的光源，结果就可能大打折扣。
光波的波长、相干性，都是我们必须考虑的因素。
1.2 再说说环境因素。
实验室的温度、湿度、空气流动，甚至是地面的震动，都可能对干涉条纹产生影响。
想象一下，如果环境不稳定，干涉条纹会变得模糊不清，结果自然不靠谱。
想要得到准确的结果，就必须让实验室达到理想状态。
有人说，细节决定成败，真是一点没错。
2.1 量测误差也是个大问题。
使用尺子量距离时，人的误差、设备的精度，都会导致结果偏差。
每一次测量，都会带来一些“误差”。
这些误差如果不加以控制，最后的结果就会像一团乱麻，让人无从下手。
2.2 此外，光的干涉效果本身也受限于实验设置。
比如，分束器的角度和位置，如果微微偏差，就可能导致干涉条纹出现不均匀的现象。
精确调节这些参数，是确保实验成功的关键。
万事开头难，但只要抓住了要点，就能事半功倍。
2.3 不要忽视数据记录的重要性。
实验过程中，每一个数据都可能是宝贵的线索。
及时记录，认真分析，这样才能找到问题的根源。
光是观察条纹变化，不够深入。
我们要深入挖掘，找到影响结果的每一个细节。
3.1 在讨论实验结果时，数据分析至关重要。
通过图表，我们能直观地看到误差的趋势，明确哪些因素影响最大。
这种方法不仅简洁明了，还能让我们更清楚地理解实验的最终结果。
数据不撒谎，但我们需要理解它的语言。
3.2 当然，不同实验之间的对比也是很有意义的。
通过对比，我们可以发现各自的优缺点，提升未来实验的设计。
大学实验报告光学
一、实验名称：光的干涉与衍射现象的研究二、实验目的1. 熟悉光学 PASCO 数字实验教学系统的使用；2. 掌握夫琅禾费单缝衍射，双缝及多缝干涉的原理；3. 利用 PASCO 数字实验教学系统，采集单缝（缝宽 0.04mm）衍射图象；4. 利用 PASCO 数字实验教学系统，采集双缝（缝间距为 0.25mm，狭缝宽度为0.04mm）干涉图象；5. 分析比较衍射和干涉图象，并由测得的图像计算狭缝宽度及缝间的距离。
三、实验原理1. 夫琅禾费单缝衍射：当光通过一个狭缝时，会发生衍射现象，形成一系列明暗相间的衍射条纹。
衍射条纹的分布规律与狭缝的宽度、光的波长和屏幕到狭缝的距离有关。
2. 双缝干涉：当两束相干光通过两个狭缝时，它们会在屏幕上形成干涉条纹。
干涉条纹的分布规律与狭缝间距、光的波长和屏幕到狭缝的距离有关。
3. 多缝干涉：当多束相干光通过多个狭缝时，它们会在屏幕上形成干涉条纹。
干涉条纹的分布规律与狭缝间距、光的波长和屏幕到狭缝的距离有关。
四、实验仪器1. PASCO 仪器系统2. 二极管激光器3. 单缝（缝宽 0.04mm）4. 双缝（缝间距为 0.25mm，狭缝宽度为 0.04mm）5. 旋转运动传感器6. 计算机7. 光学导轨五、实验步骤1. 将 PASCO 仪器系统连接到计算机，打开 PASCO 软件。
2. 将二极管激光器、单缝、双缝和光学导轨按照实验要求放置好。
3. 使用 PASCO 软件调整激光器的输出功率，使其适中。
4. 在屏幕上调整单缝和双缝的位置，使它们与激光器、光学导轨和屏幕保持适当的距离。
5. 使用 PASCO 软件采集单缝衍射图象和双缝干涉图象。
6. 分析比较衍射和干涉图象，并由测得的图像计算狭缝宽度及缝间的距离。
六、实验结果与分析1. 单缝衍射：通过 PASCO 软件采集的单缝衍射图象可以看出，衍射条纹呈现出明暗相间的分布规律。
根据衍射条纹的分布规律，可以计算出狭缝的宽度。
PASCO实验报告
p a s c o物理实验报告（基础实验六）学号：姓名：实验名称：一、实验目的：二、实验仪器：三、实验原理及过程简述：四、实验数据（含原始数据截图）及误差计算：五：实验结果表达及误差讨论：篇二：pasco物理实验报告(基础实验一)pasco物理实验报告（基础实验一）学号：姓名：实验名称：一、实验目的：二、实验仪器：三、实验原理及过程简述：四、实验数据（含原始数据截图）及误差计算：五：实验结果表达及误差讨论：篇三：pasco物理实验报告(基础实验一rc电路)pasco物理实验报告（基础实验一）实验名称：一、实验目的研究充电过程中电容器上电压的变化和测量rc电路时间常数二、实验仪器：计算机100欧母电阻接口，330uf电容功率放大器香蕉插头连线电子学实验线路板三、实验原理在充电过程中，电容器电量随时间变化为：q=q0(1-e-t/a)其中划时间常数（a=rc，r是电阻，c电容）。
电量到q0/2的时间称半衰周期，它和时间常数关系为：t1/2=aln 2四、实验内容1、计算机设置（1）连接计算机和接口，接通电源（2）分别连接电压传感器和模拟通道a，功率放大器和模拟通道b，接通电源（3）设置采样频率为1000hz，停止条件为4秒（4）设置信号发生器，使它能输出0.4hz，4.00v放波信号，输出为自动。
（5）设定图形显示窗口垂直轴显示范围为0-5v水平轴显示范围为0-4秒2、仪器设置在电子学实验线路板上选择合适部件按图2连接，接通电源3、记录数据t=1.1820-1.158264、数据分析（1）点击自动改变比例按扭，使图形显示匹配数据。
（2）点击放大镜按扭，利用鼠标拖出电压上升区域。
（3）利用t1/2=aln 2计算电容器电容。
c=t/(100*lg(2.0))=3.42*10e-4f=342uf5、实验误差计算=（1-342-330330）100%96.4%五、误差分析1、仪器本身精度有限给实验带来误差2、操作仪器不规范可能给实验带来误差3、存在约等取值给实验带来误差篇四：基于pasco系统的分光计实验报告基于pasco系统的分光计实验报告本实验主要目的是将复色光分解成光谱并对各谱线对应的光波波长进行计算分析。
光的等厚干涉实验报告误差分析
光的等厚干涉实验报告误差分析Abstract:光的等厚干涉实验是光学实验中常用的一种方法，通过测量干涉条纹的变化来分析光的性质与光程差。
本文将对光的等厚干涉实验中可能存在的误差进行详细分析，包括测量误差、环境误差以及系统误差，并提出相应的解决方法，以提高实验准确性和可靠性。
Introduction:光的等厚干涉实验是一种常用的光学实验方法，它通过利用光的干涉现象，在两个光学元件之间形成干涉条纹，通过观察和测量干涉条纹的变化，可以推断出光的波长、光程差等物理量。
然而，在实际操作过程中，往往会存在一定的误差，这些误差会对实验结果产生一定影响。
测量误差：测量误差是由于测量仪器的精度和操作人员的技术水平等因素引起的。
在光的等厚干涉实验中，主要的测量误差来自于干涉条纹的观测和测量工具的使用。
首先，观测干涉条纹时，人眼对于条纹的分辨能力是有限的。
当干涉条纹的间距非常小，或者光的强度非常弱时，很容易出现观测的主观误差。
为了减小这种误差，可以增加光的强度，或者使用放大观测装置。
其次，测量工具的使用也会引入误差。
例如，使用千分尺或显微镜进行长度测量时，读数的精确度受到测量工具本身刻度的限制。
为了减小读数误差，可以使用更加精确的测量工具，例如数显千分尺或激光测量仪。
环境误差：环境误差是由实验环境中的温度、气压等因素引起的。
这些因素会导致实验装置的尺寸发生变化，从而产生光程差的变化，影响干涉条纹的观测结果。
光的等厚干涉实验通常在实验室中进行，室内环境的温度变化是很常见的。
温度的变化会导致实验装置的材料发生热胀冷缩，从而改变光程差。
为了减小温度变化引起的误差，可以选择温度变化较小的实验室地点，并且在实验过程中尽量控制环境温度的稳定性。
此外，气压的变化也会引起干涉条纹的变化。
当气压变化较大时，会导致实验装置中光的传播速度发生变化，从而改变光程差。
为了减小气压变化引起的误差，可以在实验装置中设置稳定的气压环境，或者进行气压的校正。
PASCO基础光学实验
（2）改变另一双缝宽度为 0.04mm、间距为 0.50mm，并列表记录数据。
【实Байду номын сангаас原理】
通常，当如图 28-2 所示的双缝间距远小于双缝到用于观察干涉分布的接收屏的距离时， 从缝的边缘发出的光线基本平行。这时候，当光线通过一双缝相互作用产生干涉条纹时，干 涉条纹极大值对应的角度θ有下列关系： d sinθ = mλ (m = 1,2,3L)
D
m=2
m=1 y d
θ
m=0
双 缝 图28-2 双缝干涉光强分布
由干涉方程可得到双缝间m1m2尽管干涉条纹是由两个狭缝射出的光束相互作用产生的但也存在单缝衍射的影响关于单缝衍射光强分布的分析见本实验第一部分故产生如图283所示的包络
PASCO 基 础 光 学 实 验
第一部分 光的单缝衍射 第二部分 光的双缝干涉
第一部分 光的单缝衍射
【实验目的】 实验目的】 对激光经过单缝形成的衍射图案的研究， （1）对激光经过单缝形成的衍射图案的研究， 了解光的波动性。 了解光的波动性。 检测激光通过单缝形成的衍射图案， （2）检测激光通过单缝形成的衍射图案，表征 衍射条纹的极小位置与理论预见的一致。 衍射条纹的极小位置与理论预见的一致。 （3）对在物理量的测量中如何使用计算机控制 实时测量系统有初步的掌握。 实时测量系统有初步的掌握。
【实验原理】
当光线通过一狭缝出现衍射条纹时，衍射条纹极小值对应的角度θ 有下列关系： (28-1) d sinθ = ±mλ (m = 1,2,3LL) 其中，d 是狭缝宽度，θ 是条纹中心到第m 级极小值的张角，λ 为光波波长，m 为条纹 级次（1 为从中心数出来的第一极小，2 为第二极小，……） 。 由于张角通常很小， sinθ ≈ tgθ ，又有三角关系得， tgθ = y/ D ，其中，y 为条纹中心 到第 m 级暗纹的距离，D 是狭缝到屏的距离，如图 16-5 所示。由衍射方程可得到狭缝的宽 度： D m=2 mλD d= (m = 1,2,3,L) y m=1 y
PASCO物理实验报告(基础实验二干涉)
PASCO 物理实验报告（基础实验六）学号： 姓名：实验名称： 干涉 一、实验目的研究激光通过双缝形成的干涉图样的光强分布规律。
二、实验原理当光通过双缝时，从两缝出来的两束光线互相干涉产生干涉条纹。
在干涉条纹中的极大（亮条纹）对应的角度由下式给出：sin (1,2,3,...)d m m θλ==这里d 表示缝间距，θ表示从图样中心到第m 级极大间的夹角，λ表示光的波长，m 表示级次（从中心向外计数，0对应中央极大，1对应第一级极大，2对应第二级极大，…），见图2.1。
通常因为角度较小，可以假设θθtan sin ≈根据三角关系，Dy=θtan这里y 表示在屏上从图样中心到第m 级极大间的距离，D 表示从狭缝到屏的距离，如图2.1所示。
所以可由干涉方程解出缝间距：,...)3,2,1(==m yD m d λ三、实验仪器图2.2 单缝衍射包络图2.1 干涉花样科学工作站接口、光传感器、旋转运动传感器及一维运动附件、光具座及屏、二极管激光器、双缝圆盘、白纸（贴屏用）、米尺四、实验内容1.系统的组装与调试如图1.2所示安装仪器（详见单缝隙衍射）2.观测双缝干涉的光强分布1、测量狭缝到屏的距离（注意：狭缝实际上是偏离狭缝支架中心的）。
记录屏位置、狭缝位置及其差值（狭缝到屏的距离）于表2.1中。
2、选择缝宽0.04mm，缝间距0.25 mm的双缝，旋转狭缝圆盘，使双缝位于其支架中心。
上下左右调整激光束位置，使光位于狭缝中心。
3、单击“Start”开始采集数据。
4、缓慢、平稳地移动一维运动附件，使衍射斑光强的极大值依次通过光传感器的末端。
5、整个干涉图测完后，单击“Stop”停止采集数据，光强随位置变化的曲线图。
6、缝宽不变，改用缝间距为0.50mm的双缝实验，重做以上内容。
7、用另一个缝宽为0.08mm，缝间距为0.25mm的双缝实验，重做以上内容。
a=0.04mm d=0.25mm :a=0.04mm d=0.5mm :a=0.08mm d=0.25mm :五、数据分析1、用同级次条纹间的距离除以2，求得从图样中心到第一级和第二级极小的距离，记录于表2.1中。
物理实验迈克尔逊干涉仪实验误差分析及结果讨论
物理实验迈克尔逊干涉仪实验误差分析及结果讨论嘿，伙计们！今天咱们来聊聊那个让无数物理学家头疼的问题——迈克尔逊干涉仪实验。
这个实验可是物理学里的“经典”大戏，但你知道吗？它可不仅仅是个展示光的神奇魔法的地方，还是我们探索宇宙奥秘的一把钥匙呢！得说说这个迈克尔逊干涉仪到底是啥玩意儿。
简单来说，它就是一个利用光的波动性来进行测量的小神器。
想象一下，你手里有个小镜子，对着阳光一照，就能看到漂亮的干涉条纹。
但是啊，这玩意儿可不是随便玩玩的，你得精确控制光源、镜子的位置和角度，还得小心翼翼地调整观察的角度，才能看到那些神奇的干涉图案。
说到误差分析，那可是实验的灵魂啊！就像咱们做数学题，错了一步就得从头再来。
在迈克尔逊干涉仪实验里，误差可能来自好多地方，比如光源不稳定、镜子脏了或者没调好位置。
这些小问题都可能让结果变得模糊不清，甚至完全跑题。
所以啊，做实验的时候，一定要细心检查每一个细节，确保一切都按计划进行。
结果讨论嘛，那就是对实验数据进行分析和解读的时刻啦。
你得学会从一堆数字中找出规律，看看是不是跟理论相符。
有时候，数据会告诉你很多意想不到的事情，比如光的速度比我们想象的要快，或者光在不同介质中传播的速度是不一样的。
这些发现让我们对光的理解更加深入，也让我们能更好地利用光来造福人类。
当然了，说到实验的乐趣，那还得提提那些有趣的发现。
比如，科学家们发现了一种叫做“双缝实验”的现象，它告诉我们光是如何像雨点一样洒向四面八方的。
还有啊，迈克尔逊干涉仪实验让我们看到了光的波粒二象性，就像是光有双重性格似的。
这些发现不仅让我们对物理世界有了更深的理解，还让我们对科学充满了好奇和热情。
我想说的是，虽然迈克尔逊干涉仪实验听起来有点复杂，但它其实挺好玩的。
只要我们用心去做，就会发现其中的乐趣无穷无尽。
而且啊，每次实验都能带给我们新的惊喜和发现，这种感觉简直太棒了！所以啊，下次再做实验的时候，记得多观察、多思考、多记录。
光学实验中的误差分析和校正方法
光学实验中的误差分析和校正方法在物理学的研究中，光学实验是一个重要的领域。
然而，在进行光学实验时，误差的存在往往是不可避免的。
这些误差可能会影响实验结果的准确性和可靠性，因此，对误差进行分析和校正就显得尤为重要。
一、误差的来源1、仪器误差光学实验中使用的仪器本身可能存在误差。
例如，测量长度的尺子刻度不准确，测量角度的仪器精度有限等。
2、环境误差实验环境的变化也会导致误差。
温度、湿度、气压的波动可能会影响光学元件的性能和光线的传播，从而产生误差。
3、人为误差实验操作人员的操作不规范、读数不准确、观察判断失误等都可能引入人为误差。
4、理论误差实验所基于的理论模型可能存在局限性，与实际情况存在偏差，从而导致误差。
二、误差的分类1、系统误差系统误差是指在相同条件下，多次测量同一物理量时，误差的大小和方向保持不变或按一定规律变化的误差。
例如，仪器的零点漂移、刻度不均匀等引起的误差。
2、随机误差随机误差是指在相同条件下，多次测量同一物理量时，误差的大小和方向随机变化的误差。
它是由不可预测的因素引起的，例如测量时的环境微小变化、人员操作的细微差异等。
三、误差分析方法1、数据分析法通过对实验数据的整理、分析和统计，可以发现数据的分布规律，从而判断误差的类型和大小。
例如，可以计算平均值、标准差等来评估数据的离散程度。
2、对比分析法将实验结果与已知的标准值或其他可靠的实验结果进行对比，分析差异，找出可能存在的误差。
3、误差传递分析法对于复杂的实验，需要分析各个测量量的误差如何传递到最终结果中，从而找出对结果影响较大的因素。
四、误差校正方法1、仪器校准对于存在系统误差的仪器，进行定期校准是非常必要的。
通过与标准仪器对比，调整仪器的参数，减小仪器误差。
2、环境控制尽量保持实验环境的稳定，例如控制温度、湿度和气压在一定范围内，以减少环境因素对实验的影响。
3、多次测量取平均值对于随机误差，可以通过多次测量同一物理量，然后取平均值的方法来减小误差。
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PASCO实验平台下光的双缝干涉实验研究及误差分析
作者：程琳陈辉
来源：《物理教学探讨》2019年第11期
摘 ; 要：PASCO实验平台下光的双缝干涉实验根据光的双缝干涉原理，通过计算机进行数据采集，测量实验参数后计算双缝间距并进行误差分析。
通过大量实验结果与理论值进行比较，发现第一级实验误差较大，因此从公式推导、测量误差、仪器精度等方面进行了较为全面的实验误差分析研究。
关键词：PASCO实验平台;双缝干涉;误差分析
中图分类号：G633.7 文献标识码：A ; ;文章编号：1003-6148（2019）11-0053-3
杨氏双缝干涉是由英国物理学家托马斯·杨于19世纪初提出，该实验第一次把光的波动学说建立在坚实的实验基础上，让人们对光有了进一步的了解[1]。
PASCO实验平台是运用现代电子技术，采用传感器进行数据采集，使用电脑进行过程控制和数据分析，并将结果应用于物理实验的创新性系统。
在进行PASCO平台下光的双缝干涉实验过程中存在一些误差，本文将对实验中存在的误差及其原因进行分析。
1 ; ;实验原理
双缝干涉实验是通过分波阵面法获得相干光源（即光波的振动频率相同、振动方向相同、相位差恒定），该相干光源会形成一系列稳定的明暗相间的条纹，明暗条纹由光程差决定，当光程差是波长的整数倍时为明条纹，是半波长的奇数倍时为暗条纹。
如图1所示，光程差是r2与r1的差值，采用近似计算和三角形相似可得公式：
δ= r2 - r1 ≈ dsinθ≈ dtanθ =
δ是光程差，d是双缝间距，θ是张角，y为零级明条纹中心到第m级明条纹中心的距离，D是狭缝到屏的距离[2]。
根据公式Δφ= ，出现明条纹的时候δ=
±mλ（m=0，1，2…），出现暗条纹的时候δ=± （m=0，1，2…）。
明条纹：y=±（m=0，1，2…）
暗条纹：y = ± ;（m=0，1，2…）
Δφ为相位差，λ为光波波长，m是条纹级次。
双缝间距表达式为：d= （m=0，1，2…）
2 ; ;实验设计和测量结果
2.1 ; ;实验设计
实验利用PASCO平台的光传感器测量干涉图样的光强极大值的强度，由线性运动附件的转动传感器测量干涉图样光强极大值的相对位置，科学工作站可以根据数据描绘出其强度随位置变化的曲线。
极大值间距y可在图像中直接读数，双缝到屏的距离D用卷尺测量，激光器波長为650 nm，根据公式d= （m=0，1，2…）计算双缝间距d的实验值和对应误差。
2.2 ; ;实验测量结果（如表1所示）
对比分析表1中的实验结果，可以发现第一级极大值间距y仪器显示通常只有0.002 m和0.003 m两个数据，第二级极大值间距y仪器全部显示为0.005 m，并且第一级的数据误差普遍高于10%，第二级的误差在允许范围之内。
3 ; ;实验与误差分析
实验中出现第一级得到的双缝间距d的误差普遍高于10%，分析其误差存在的原因有利于减小误差，更深刻地理解干涉的原理。
从公式推导入手，不难发现对公式d= （m=0，1，2…）的推导可能出现误差。
另一方面，在此公式的前提下存在λ、D、y三个量，λ是光源的波长，为固定值，所以误差可能存在于D和y这两个实验测量值。
3.1 ; ;公式推导出现误差
公式推导重点在光程差，光程差的计算误差在两点，第一是双缝间距d与缝宽a的数量级一样时，缝宽对双缝间距的影响变大，第二是公式推导用了多次相似使误差增大[3-4]。
根据相关文献，李新[4]在研究杨氏双缝干涉光程差及干涉条纹表达式推导方法中，当a与d的数量级相近时，如图2所示，由光程差的公式可得：δ=r2-r1≈（a+d）sinθ≈（a+d）tanθ=
此时，公式需修订为d= -a（m=0，1，2…）。
刘桂香[3]等人分析研究表明多次近似计算不影响双缝间距d的误差。
3.2 ; ;实验测量参数D和y引起的误差
3.2.1 ; ;光屏距离D引起的误差
按照公式d= （m=0，1，2…），通常会将实验中D的测量值代入公式进行计算，可能存在误差，因此现将光屏距离D通过多次测量求平均值，其他条件保持不变。
以第一组数据为例，经6次测量取平均值得到的实验数据如表2所示。
分析表2中的数据，取6次测量的D的平均值作为光屏距离，得到的实验结果与原数据的相近，因而D的测量误差并不是主要原因，但多次测量取平均在一定程度上会减小误差[5-6]。
3.2.2 ; ;y的测量精度引起的误差
根据公式d= （m=0，1，2…），可以得出代表了极大值间距。
在双缝干涉实验中明暗条纹间距应该是等距的，而实验结果计算机读取第一级极大值间距存在两种情况， ;= 0.003 m
和 ;= 0.002 m，因而考虑可能是计算机读取数据的精度的影响。
现更改计算机上的数据精度，数据有更高的精确度后由小数点后三位增加到小数点后四位，对比提高精度前后数据的误差如表3所示。
分析表3，提高计算机数据精度后，发现第一级误差明显减小，仪器提供的极大值间距y 的数值精确度对结果影响极大。
当仪器的精度只能达到毫米级别时，第一级极大值间距只有两个数值0.002 m 和0.003 m。
当提高计算机精度后，得到不同的第一级极大值间距，且数据较原数据误差有明显减小，因此，计算机数据精度不够是产生第一级数据误差大的主要原因。
对比提高计算机精度前后，第二级误差基本保持不变且合理，因此本实验原理本身是正确的，可以采取误差较小的第二级数据结果测量双缝间距d。
4 ; ;结 ;论
基于PASCO实验平台下光的双缝干涉实验结果中第一级存在较大的实验误差的现象，逐步分析公式、双缝间距和缝宽的关系（当两者数量级相同十分接近的情况下，需考虑缝宽的影响）和光屏距离D需要采用多次测量求平均值等方面后，最后得出该实验中明条纹间距的数值精度对结果会产生很大的影响，误差大是因为精度不够，可以通过提高计算机数据读取的精度来减小误差。
PASCO实验平台下光的双缝干涉实验可以采取误差较小的第二级数据结果来测量双缝间距d。
参考文献：
[1]马书炳，张辉，单会会，等.双缝干涉和衍射计算机数值模拟与演示[J].物理实验，2017（12）：9-13.
[2]倪苏敏，赵敏.杨氏双缝干涉实验的误差研究[J].北京联合大学学报，2010（3）：73-76.
[3]刘桂香，熊建文.杨氏双缝干涉中的两个近似计算及其误差分析[J].海南师范学院学报，2004（12）：333-336.
[4]李新.杨氏双缝干涉光程差及干涉条纹表达式推导方法讨论[J].四川省卫生管理干部学院学报，1995（6）：30-31.
[5]苏婉娥.杨氏双缝干涉实验的影响因素研究[J].赤峰学院学报，2017（2）：6-8.
[6]何坤娜，韩萍，朱世秋，等.杨氏双缝干涉图样的理论模拟[J].物理通报，2016（3）：25-28.
（栏目编辑 ; ;王柏庐）。