流体力学公式总结
流体力学公式 (2)
流体力学公式流体力学是研究流体运动及其力学性质的学科。
它涉及了流体的运动、压强、温度、密度等物理性质，以及液压、气动、船舶、飞行器等领域的应用。
在流体力学中，有许多重要的公式，用于描述和计算流体的性质和行为。
本文将介绍几个流体力学公式，并探讨其应用。
1. 流体静力学公式流体静力学研究的是稳定的静止流体的力学性质。
以下是常见的流体静力学公式：压强公式在静止的流体中，压强（P）定义为单位面积上施加的力（F）与该面积（A）的比值。
压强公式如下：P = F / A其中，P为压强，单位为帕斯卡（Pa），1Pa = 1N / m²；F 为力，单位为牛顿（N）；A为压力作用面积，单位为平方米（m²）。
压力的液柱公式当液体静止时，在柱状液体中，液体的压力与液柱的高度和液体密度有关。
液柱公式如下：P = ρgh其中，P为液体的压力，单位为帕斯卡（Pa）；ρ为液体的密度，单位为千克/立方米（kg/m³）；g为重力加速度，单位为米/秒²（m/s²）；h为液柱的高度，单位为米（m）。
2. 流体动力学公式流体动力学研究的是流体在运动过程中的力学性质。
以下是常见的流体动力学公式：连续方程流体在不可压缩条件下的连续方程描述了质量守恒的原理，其表达式为：∇·v = 0其中，∇·v表示速度场的散度，v表示速度矢量。
动量方程流体运动的动量方程描述了流体在外力作用下的运动规律。
对于不可压缩流体，动量方程可表示为：∂v/∂t + (v·∇)v = -1/ρ ∇P + ν∇²v其中，∂v/∂t表示速度场对时间的偏导数；(v·∇)v表示速度场的对流项；-1/ρ∇P表示压力梯度的力学作用；ν∇²v表示速度场的粘性耗散。
能量方程流体运动的能量方程描述了流体在热力学条件下的能量转换规律。
对于不可压缩流体，能量方程可表示为：∂e/∂t + (v·∇)e = -P(∇·v) + κ∇²T其中，∂e/∂t表示能量场对时间的偏导数；(v·∇)e表示能量场的输送项；-P(∇·v)表示压强梯度的功率项；κ∇²T表示温度场的传导项。
压力与流速相关公式整理攻略
压力与流速相关公式整理攻略在流体力学中，压力与流速之间存在一定的关系，并且可以通过相关公式来描述。
对于工程师、物理学家和其他研究流体力学的人来说，掌握这些公式对于解决实际问题和进行流体力学分析至关重要。
本文将整理一些与压力和流速相关的常用公式，并提供一些在实际应用中的注意事项。
一、无压缩流体的流速与压力关系1.伯努利方程伯努利方程是描述无压缩流体在沿流线上的流速与压力之间的关系的重要公式。
它可以用来分析管道、涡轮机械以及空气动力学等领域的问题。
伯努利方程的形式如下：P + 0.5 * ρ * v^2 = constant其中，P表示流体的压力，ρ表示流体的密度，v表示流体的流速。
这个公式表明，当流速增大时，压力将下降，反之亦然。
注意，这个公式是在忽略摩擦力、湍流等因素的基础上推导得出的，所以只适用于理想情况。
2.托利密斯定理托利密斯定理是另一个描述无压缩流体流速与压力关系的重要公式。
它可以用来计算流体通过管道或孔隙的流量。
托利密斯定理的形式如下：Q = A * v其中，Q表示流体通过的流量，A表示流体流动的横截面积，v表示流体的流速。
这个公式表明，流体通过的流量与流速成正比，且与流动的横截面积有关。
在实际应用中，可以利用这个公式来计算液体、气体等的流量。
二、压缩流体的流速与压力关系在处理压缩流体的问题时，需要考虑流体的可压缩性。
以下是一些描述压缩流体流速与压力关系的公式。
1.伊辛方程伊辛方程是描述压缩流体流动的恒定流动公式。
它可以用来分析压缩流体通过收缩管道或喷嘴时的流速与压力分布。
伊辛方程的形式如下：P + 0.5 * ρ * v^2 + ρ * g * h = constant其中，P表示流体的压力，ρ表示流体的密度，v表示流体的流速，g表示重力加速度，h表示流体流动的高度。
这个公式表明，流体流动时，压力、速度以及流动高度综合作用下的总能量保持不变。
2.马赫数马赫数是描述压缩流体流速与声速之比的无量纲数值。
流体力学归纳总结
流体⼒学归纳总结流体⼒学⼀、流体的主要物性与流体静⼒学1、静⽌状态下的流体不能承受剪应⼒，不能抵抗剪切变形。
2、粘性：内摩擦⼒的特性就是粘性，也是运动流体抵抗剪切变形的能⼒，是运动流体产⽣机械能损失的根源；主要与流体的种类和温度有关，温度上升粘性减⼩，与压强没关系。
3、⽜顿内摩擦定律：du F Ady µ= F d u A d yτµ== 相关因素：粘性系数、⾯积、速度、距离；与接触⾯的压⼒没有关系。
例1：如图6-1所⽰，平板与固体壁⾯间间距为1mm,流体的动⼒黏滞系数为0.1Pa.S, 以50N 的⼒拖动，速度为1m/s,平板的⾯积是（）m 2。
解：F F A du dyδµνµ===0.5 例2：如图6-2所⽰，已知活塞直径d=100mm,长l=100mm ⽓缸直径D=100.4mm,其间充满黏滞系数为0.1Pa·s 的油，活塞以2m/s 的速度运动时，需要的拉⼒F 为（）N 。
解：3320.1[(10010)0.1]31.40.210du F AN dy µπ--===? 4、记忆个参数，常温下空⽓的密度31.205/m kg ρ=。
5、表⾯⼒作⽤在流体隔离体表⾯上，起⼤⼩和作⽤⾯积成正⽐，如正压⼒、剪切⼒；质量⼒作⽤在流体隔离体内每个流体微团上，其⼤⼩与流体质量成正⽐，如重⼒、惯性⼒，单位质量⼒的单位与加速度相同，是2/m s 。
6、流体静压强的特征： A 、垂直指向作⽤⾯，即静压强的⽅向与作⽤⾯的内法线⽅向相同； B 、任⼀点的静压强与作⽤⾯的⽅位⽆关，与该点为位置、流体的种类、当地重⼒加速度等因素有关。
7、流体静⼒学基本⽅程 0p p gh ρ=+2198/98at kN m kPa ==⼀个⼯程⼤⽓压相当于735mm 汞柱或者10m ⽔柱对柱底产⽣的压强。
8、绝对压强、相对压强、真空压强、真空值公式1：a p p p =-相对绝对公式2：=a p p p -真空绝对p 真空叫做真空压强，也叫真空值。
流体力学公式总结
工程流体力学公式总结第二章流体得主要物理性质❖流体得可压缩性计算、牛顿内摩擦定律得计算、粘度得三种表示方法。
１.密度ρ= m／V2.重度γ= G /V3．流体得密度与重度有以下得关系:γ= ρg或ρ= γ/ g４.密度得倒数称为比体积,以υ表示υ= １/ ρ= V/m5.流体得相对密度:d = γ流/γ水= ρ流/ρ水6．热膨胀性７.压缩性、体积压缩率κ8．体积模量９.流体层接触面上得内摩擦力10．单位面积上得内摩擦力(切应力)(牛顿内摩擦定律)1１.、动力粘度μ：12.运动粘度ν:ν=μ/ρ1３．恩氏粘度°E:°E = t 1 /t 2第三章流体静力学❖重点：流体静压强特性、欧拉平衡微分方程式、等压面方程及其、流体静力学基本方程意义及其计算、压强关系换算、相对静止状态流体得压强计算、流体静压力得计算（压力体)。
1.常见得质量力:重力ΔW = Δmg、直线运动惯性力ΔFI ＝Δm·ａ离心惯性力ΔＦR ＝Δm·rω２、２.质量力为F。
:F= ｍ·aｍ= m(ｆｘi+f yj＋ｆzk)am ＝F/m = f xi＋f yj＋fｚk为单位质量力,在数值上就等于加速度实例:重力场中得流体只受到地球引力得作用，取z轴铅垂向上,xoy为水平面，则单位质量力在x、y、z轴上得分量为fｘ= ０,ｆy＝0 , fz=-mg/ｍ= －ｇ式中负号表示重力加速度g与坐标轴z方向相反３流体静压强不就是矢量,而就是标量,仅就是坐标得连续函数。
即:p=p(x,y,z),由此得静压强得全微分为：4.欧拉平衡微分方程式单位质量流体得力平衡方程为:５.压强差公式(欧拉平衡微分方程式综合形式)6．质量力得势函数7.重力场中平衡流体得质量力势函数积分得：U ＝-gz + c*注：旋势判断:有旋无势流函数就是否满足拉普拉斯方程：8.等压面微分方程式、fx dｘ＋fy d y + fz d z ＝09.流体静力学基本方程对于不可压缩流体,ρ=常数。
流体力学中的流体流量与流速计算
流体力学中的流体流量与流速计算流体力学是研究流体在运动过程中的性质和行为的学科。
其中，流体流量和流速是流体力学中的重要概念，用于描述流体运动的特征和量度。
本文将介绍流体流量与流速的概念及计算方法。
一、流体流量的概念及计算方法流体流量是指单位时间内通过某一截面的流体体积。
按照定义，流体流量的计算公式为：Q = A * v其中，Q表示流体流量，A表示截面面积，v表示流速。
二、流速的概念及计算方法流速是指单位时间内流体通过一个截面的体积。
流速的计算公式可以根据具体情况而定，以下是常见的几种计算方法：1. 定常流的流速计算在定常流动情况下，流体的质量流率和体积流率保持不变。
流速的计算公式为：v = Q / A其中，v表示流速，Q表示流体流量，A表示截面面积。
2. 非定常流的流速计算在非定常流动情况下，流体的流速可能随时间和空间的变化而变化。
针对不同的情况，可以采用不同的方法计算流速，如通过流速图、针对特定位置的流速计算等。
三、流体流量与流速的应用流体流量和流速是流体力学中的基本概念，广泛应用于各个领域，包括但不限于以下几个方面：1. 水泵和液压系统的设计在水泵和液压系统的设计中，流体流量和流速是重要的设计参数。
通过合理计算流体流量和流速，可以确定水泵和液压系统的工作参数，确保其正常运行。
2. 水流和气流的测量与控制在环境监测、水利工程、能源利用等领域，对水流和气流的测量与控制是常见需求。
通过准确计算流体流量和流速，可以帮助实现对水流和气流的精确测量和控制。
3. 管道流量的计算与优化对于管道流动问题，合理计算流体流量和流速有助于分析和优化管道系统的性能。
通过调整管道直径、流速等参数，可以实现管道系统的节能、减压等目标。
四、总结流体流量和流速是流体力学中的重要概念，用于描述流体运动的特征和量度。
在实际应用中，合理计算流体流量和流速，可以帮助我们设计、控制和优化各类流体系统。
因此，对于流体力学中的流体流量与流速的计算方法和应用有深入的了解，对于工程实践具有重要意义。
流体力学公式总结.
流体微团运动分析加速度 : 欧拉法的加速度三个分量 z u u yu u xu u tu DtDu a y zy y y x y yy ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂==zu u yu u xu u tu DtDu a z zz yz xz z z ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂==zu u yu u xu u tu DtDu a x zx yx xx x x ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂= =uu tu Dtu D a(∇∙+∂∂==哈密顿算子tk t j t i ∂∂+∂∂+∂∂=∇ 1. 线变形(1线应变率(线变形速度 :(2面积扩张率 : 流体面元的面积在平面内的局部瞬时相对扩张速率(3体积膨胀率 :流体体元的体积在空间的局部瞬时相对膨胀速率xu x xx ∂∂=εyu y yy∂∂=εzu z zz∂∂=εyu x u u y x ∂∂+∂∂=∙∇ zu y u x u u zy x ∂∂+∂∂+∂∂=∙∇⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂=yu x u x yxy21ε⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂=y u z u z y yz 21ε⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂=z u x u x z zx21ε2. 角变形速度:单位时间直角边的偏转角度之半为流体微团的的角变形速度。
3 流体的旋转(旋转运动• 旋转角速度 : 两正交线元在 xy 面内绕一点的旋转角速度平均值⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-∂∂=y u xu x yz 21ω(规定逆时针方向为正• 涡量 (三维流场zyxu u u z y x ∂∂∂∂∂∂=⨯∇==Ωk j i uω2⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-∂∂=zu y u y z x 21ω⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-∂∂=x u z u z x y 21ω• 流体微团运动一般由平动、转动和变形运动(线变形和角变形三部分组成。
4. 无旋运动和有旋运动zyxu u u z y x ∂∂∂∂∂∂=⨯∇==Ωk j i uω2kj i (2z y x ωωω++=Ω21k j i ω=++=z y x ωωω00; 0; 0Ω21k j i ω===⇒⇒==++=z y x z y x ωωωωωω凡是流体微团不存在旋转运动的流动称为无旋运动或有势运动;否则称为有旋运动。
流体力学公式总结
流体力学公式总结(共9页)--本页仅作为文档封面，使用时请直接删除即可----内页可以根据需求调整合适字体及大小--工程流体力学公式总结第二章 流体的主要物理性质流体的可压缩性计算、牛顿内摩擦定律的计算、粘度的三种表示方法。
1．密度 ρ = m /V2．重度 γ = G /V3．流体的密度和重度有以下的关系：γ = ρ g 或 ρ = γ/ g4．密度的倒数称为比体积，以υ表示υ = 1/ ρ = V/m5．流体的相对密度：d = γ流 /γ水 = ρ流 /ρ水6．热膨胀性7．压缩性. 体积压缩率κ8．体积模量9．流体层接触面上的内摩擦力10．单位面积上的内摩擦力（切应力）（牛顿内摩擦定律）11．.动力粘度μ：12．运动粘度ν ：ν = μ/ρ13．恩氏粘度°E ：°E = t 1 / t 2第三章 流体静力学T VV ∆∆=1αpV V ∆∆-=1κVP V K ∆∆-=κ1nA F d d υμ=dnd vμτ±=nv d /d τμ=❖ 重点：流体静压强特性、欧拉平衡微分方程式、等压面方程及其、流体静力学基本方程意义及其计算、压强关系换算、相对静止状态流体的压强计算、流体静压力的计算（压力体）。
1．常见的质量力：重力ΔW = Δmg 、直线运动惯性力ΔFI = Δm·a离心惯性力ΔFR = Δm·r ω2 .2．质量力为F 。
：F = m ·am = m (f xi+f yj+f zk)am = F /m = f xi+f yj+f zk 为单位质量力，在数值上就等于加速度实例：重力场中的流体只受到地球引力的作用，取z 轴铅垂向上，xoy 为水平面，则单位质量力在x 、y 、 z 轴上的分量为fx = 0 , fy = 0 , fz = -mg /m = -g式中负号表示重力加速度g 与坐标轴z 方向相反3流体静压强不是矢量，而是标量，仅是坐标的连续函数。
流体力学公式总结.
流体微团运动分析加速度 : 欧拉法的加速度三个分量 z u u yu u xu u tu DtDu a y zy y y x y yy ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂==zu u yu u xu u tu DtDu a z zz yz xz z z ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂==zu u yu u xu u tu DtDu a x zx yx xx x x ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂= =uu tu Dtu D a(∇∙+∂∂==哈密顿算子tk t j t i ∂∂+∂∂+∂∂=∇ 1. 线变形(1线应变率(线变形速度 :(2面积扩张率 : 流体面元的面积在平面内的局部瞬时相对扩张速率(3体积膨胀率 :流体体元的体积在空间的局部瞬时相对膨胀速率xu x xx ∂∂=εyu y yy∂∂=εzu z zz∂∂=εyu x u u y x ∂∂+∂∂=∙∇ zu y u x u u zy x ∂∂+∂∂+∂∂=∙∇⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂=yu x u x yxy21ε⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂=y u z u z y yz 21ε⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂=z u x u x z zx21ε2. 角变形速度:单位时间直角边的偏转角度之半为流体微团的的角变形速度。
3 流体的旋转(旋转运动• 旋转角速度 : 两正交线元在 xy 面内绕一点的旋转角速度平均值⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-∂∂=y u xu x yz 21ω(规定逆时针方向为正• 涡量 (三维流场zyxu u u z y x ∂∂∂∂∂∂=⨯∇==Ωk j i uω2⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-∂∂=zu y u y z x 21ω⎪⎭⎫⎝⎛∂∂-∂∂=x u z u z x y 21ω• 流体微团运动一般由平动、转动和变形运动(线变形和角变形三部分组成。
4. 无旋运动和有旋运动zyxu u u z y x ∂∂∂∂∂∂=⨯∇==Ωk j i uω2kj i (2z y x ωωω++=Ω21k j i ω=++=z y x ωωω00; 0; 0Ω21k j i ω===⇒⇒==++=z y x z y x ωωωωωω凡是流体微团不存在旋转运动的流动称为无旋运动或有势运动;否则称为有旋运动。
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工程流体力学公式总结第二章 流体的主要物理性质 流体的可压缩性计算、牛顿内摩擦定律的计算、粘度的三种表示方法。
1．密度 ρ = m /V2．重度 γ = G /V3．流体的密度和重度有以下的关系： γ = ρ g 或 ρ = γ/ g 4．密度的倒数称为比体积，以 υ表示 υ = 1/ ρ = V/m 5．流体的相对密度： d = γ流 /γ水 = ρ流 /ρ 水6．热膨胀性1V VT7．压缩性 . 体积压缩率 κ1V Vp8．体积模量9．流体层接触面上的内摩擦力10．单位面积上的内摩擦力（切应力） （牛顿内摩擦定律）dv dn11． .动力粘度μ：dv/dn12．运动粘度 ν ：ν = μ /ρ 13．恩氏粘度° E ：°E = t 1 / t 2第三章 流体静力学 重点：流体静压强特性、欧拉平衡微分方程式、等压面方程及其、流体静力学 基本方程意义及其计算、 压强关系换算、 相对静止状态流体的压强计算、流体 静压力的计算（压力体） 。
1．常见的质量力：重力 ΔW = Δ mg 、 直线运动惯性力 ΔFI = Δm ·a 离心惯性力 ΔFR = Δm ·r ω2 .FAd dn2．质量力为 F 。
：F = m ·am = m(fxi+fyj+fzk) am = F/m = fxi+fyj+ fzk 为单位质量力，在数值上就等于加速度 实例：重力场中的流体只受到地球引力的作用， 取 z 轴铅垂向上， xoy 为水平面， 则单位质量力在 x 、y 、 z 轴上的分量为fx= 0 , fy= 0 , fz= -mg/m = -g 式中负号表示重力加速度 g 与坐标轴 z 方向相反 3流体静压强不是矢量，而是标量，仅是坐标的连续函数 得静压强的全微分为 : p pd p p dxpdyxy4．欧拉平衡微分方程式pf y ρdxd ydz dxd ydz 0y pf z ρdxd ydz dxd ydz 0z单位质量流体的力平衡方程为：1p1pyρy1p0 ρz5．压强差公式(欧拉平衡微分方程式综合形式)ρ(f x dx f y dy f z dz) pdx pdy pdz xyz d p ρ( f x dx f y d y f z dz)6．质量力的势函数dp ρ( f x dx f y dy f z dz)dU7．重力场中平衡流体的质量力势函数UUUdU dx d y dz= f x dx f y dy f z dz xyz gdz。
即：p= p(x,y,z)，由此 dz zf x ρdxd ydzpd xdydz 0 x压强场： p=p(x,y,z,t)a a(x,y,z,t) a x i a y j a z k dudu(x,y,z,t) u u uuu υ w dt dttxyzd d (x,y,z,t)uwdt dt t x y z dw dw(x, y,z,t) w u w w w w dt dt t x y z加速度场a yaz积分得： U = -gz + c*注：旋势判断：有旋无势 流函数是否满足拉普拉斯方程：8．等压面微分方程式 .fxdx + fydy + fzdz = 0 9．流体静力学基本方程 对于不可压缩流体， ρ = 常数。
积分得： 形式一 p + gz = c10．压强基本公式 p = p 0+ g h11． .静压强的计量单位 应力单位： Pa 、N/m2、 bar 液柱高单位：mH2O 、mmHg 标准大气压： 1 atm = 760 mmHg =10.33 mH2O = 101325 Pa ≈ 1bar第四章 流体运动学基础1 拉格朗日法：流体质点的运动速度的拉格朗日描述为u u(a,b,c,t) (a,b,c,t) w w(a,b,c,t)压强 p 的拉格朗日描述是： p=p(a,b,c,t) 2．欧拉法流速场u u(x,y,z,t) (x,y,z,t) ww(x,y,z,t)形式二p1gz1 p2 gz2 c ρρ形式三z 1p1 z 2p2ρgv ui vj wk2x 2位变加速度 ( )3．流线微分方程 ：.在流线任意一点处取微小线段 d l = dx i + dy j + dz k ， 该点速度为： v = u i + v j + w k ，由于 v 与 dl 方向一致，所以有： d l × v = 0dx dy dzu(x, y, z,t) v(x, y, z,t) w(x,y,z,t)4．流量计算 ： 单位时间内通过 dA 的微小流量为 dqv=udA通过整个过流断面流量 q v dq v A udA5．平均流速q udAq v A AA q v vA6．连续性方程的基本形式ρA 2u 2d A A 1u 1d A V dVA2A 1Vt定常流动( u) ( ) ( w) 0 xyz简写为()时变加速度：相应的质量流量为 q q ρ AudA对于定常流动 ρt有1 A 1u 1dA2 A 2u 2 dA即 1A1 1= 2A2 2对于不可压缩流体， 1 = 2 =c ，A 有u 1 d A A u 2 d AA1A2qv即 A1 1=A2 2=7．三元流动连续性方程式( u) ( ) ( w) 0 t x y z不可压缩流体定常或非定常流： = c对于圆管内的流动：Re<2000 时，流动总是层流型态，称为层流区； Re>4000时，一般出现湍流型态，称为湍流区；2000<Re<4000 时，有时层流，有时湍流，处于不稳定状态，称为过渡区；取决 于外界干扰条件。
9．牛顿黏性定律Ay10．剪切应力，或称内摩擦力，duxN/m2 dy12．运动黏度 , m2/s第五章 流体动力学基础1.欧拉运动微分方程式1 p du x dt 1 p dv y dt1 p dw f xf yz dt8．雷诺数 Re udxyw11．动力黏性系数13．.临界雷诺数14．进口段长度l ed2.欧拉平衡微分方程式1p0yf z1p0z3.理想流体的运动微分方程式*N—S 方程du p F udt写成分量形式1p uw yz 1p u u u uf x u wxx t x y z1 p w w w wf z u wz t x y z4. 理想不可压缩流体重力作用下沿流线的伯努利方程式：22 p v z p v c gz c z c22z1p1 v1 z2p21g 2g 2gy uy t x三个式子，四个条件pg 2gc2g5．理想流体总流的伯努利方程式22 p1 1v1 p2 2v2z1z21g 2g 2g6．总流的伯努利方程zp1 V12z1g 1 2g2gp2 g V222g27．实际流体总流的伯努利方程式 2 z1 p 1 1v 1 z2p 2 1 g 2g 2g 2g 2 p2 2v2hf 8．粘性流体的伯努利方程 22 p 1 v1 p2 v 2z 22g 22g9．总流的动量方程 2 Q 2V 2 1 Q 1V 1Fz1 h L 10．总流的动量矩方程2 Q 2r 2 V 2 1 Q 1r 1 V 1 r FM Q (V 2r 2 cos 2 V 1r 1cos 1 )11．叶轮机械的欧拉方程 功功率 W Md MdWdP= M Mdtdt第七章1．临界雷诺数 流体在管路中的流动V d Vd Re 临界雷诺数 =2000，小于 2000，流动为层流 大于 2000，流动为湍流 2．沿程水头损失 h f p 1 p2 当流动为层流时沿程水头损失 当流动为湍流时沿程水头损失 3．水力半径 Ahf 为， hf 为， V(1.0) V(1.75～2.0) 相当直径 d h 4rh 4．圆管断面上的流量 Q πGR 4 8 12πR v maxV Q 2 2maxA πR 2 G 218 R2v max8．沿程水头损失的计算p Glhff第九章1．.薄壁孔口特征： L/d ≤2 厚壁孔口特征： 2< L/d ≤4 .3。
流量系数 Cd = CcCv课堂小测1，已知流体流动和一下一些常用量有关：F, , g,u,l,试用 定理推出： f (Eu,Re, Fr ) 02注： 5°C 时粘度系数为 17.4 106kg / (m.s) ， 25°C 粘度系数为 18.35 10 6kg / (m.s)5．平均流速 6．局部阻力因数为 7．管道沿程摩阻因数cf1V2264Re2．流速系数 C v 1 1c8 l2 VR 264 l V 2 l V 2Vd d 2g d 2g显然，必须保证雷诺数Re 相等才能满足模型与原型的相似，因此有 —汁g 乡 即这卜透皮非常大（大約为IOOm ⅛）∙ 股的KΛΛi⅛Λ⅛卜朋以虫彳J ・IblL 这样的殆i∕⅛卜，空5的不町ZK 炯似攻口・能不Bk 成 ⅛（M8≡503）e对该问点可以采耽以下几秤解决力法，（1）采用犬的城洞（汽车fM 造询一乐在非衣犬昱的风河中讪试・对轩车采用38尺寸 樓型，和货车M 公共汽專采用1,8尺寸W®）； （2）采用其它流休进行实験•眼IH 郴畝第二定1?・Wl 使采用不冋的濟体进行 实◎只矣相尺的和似准娥也鸽・虑坐勺慢竖UU 保打的匕HHU N 比汽P 飞h &«f 以住水河中滋行相似实£•而泡 梃可UuIa3中进彳J 创姒实•对冋样尺寸的模整水洞浙需速哽N 远低J κ>rι⅛度（对本何δs,水汨斯镒速皮约为n∏v⅛: （3）对风淀加用和/或iR^iΠ⅛（⅜果有阪）：（4）4捲近悽大速岌的几个連r⅜下IttffR-F 实验，怡后根為f ；樓化外推到全尺寸 甜蔚址情况（见43节）•80krτ√h× 17.4XlO e k^(m s) ∖J 1.185kg^m 3>18.35×1(Γ6k^(m∙s))[ 1.27k^m 3 > ×5=354knVh。