2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件:p0102
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2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件第十五章电磁感应 (5)

t
B dS 0
全电流定律
S
H dl
L
I
dΦe dt
D
( j ) dS
S
t
16
q, 分别为高斯面内包围的自由电
荷及其电荷密度。 I , j 分别为穿过环路L所围曲面S的
传导电流及其电流密度。
应用这些方程组,加上边界条件和 初始条件,就可以解电磁场问题。
3.麦克斯韦方程组的微分形式
解为 q q0 cos( t)
固有频率: 1 LC
固有周期: T 2 LC
2.电磁波的产生和传播
理论证明:振荡电偶极子在单位时间
内辐射的能量正比于 4.
为了有效地辐射电磁能量,振荡电路应
具备以下条件:
C S
•电路必须开放;
d
•辐射频率必须够高。 L n V2 23
从LC振荡电路过渡到
L
恒定磁场的高斯定理:
B1
----保守场
dS 0
S ----无源场
恒定磁场的安培环路定理:Βιβλιοθήκη H1dlI
L
----非保守场 13
对各向同 性介质:
D(1) E (1) ,
B1
H
1
麦克斯韦提出两个假设: (1)有旋电场 : E (2)
(2)位移电流: I d
在一般情况下 :
E E (1) E (2)
r 当 足够大时, 球面波==>平面波:
E
E0
cos
(t
r u
)
结论适用于任 何做加速运动
H
H0
cos (t
r) u
的电荷所辐射 的电磁波。 29
3.电磁波的性质 (离场源足够远的 区域) (1)电磁波是横波。 EK,HK.
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件第十三章稳恒磁场 (3)

13.4 安培环路定理
一、安培环路定理
B dl 0
Ii
非保守场(有旋 场,涡旋场)
L
(L内)
I的正负规定:L的绕行方向与I的方
向成右手螺旋关系时,I为正,反之为负.
I
I
I I
L
L
用长直电流的磁场来验证此定理:
1.环路L包围电流I,环路平面垂直于I
L
P
I
r
d
B
(3)用安培环路定理
注意:灵活运用叠加原理
思考:如果 B dl 0是否一定有 B 0 ?
答案: L(1)L上处处B=0; (2)L上 处处有 dl B ; (3) B dl 有正有负,但代数
和等于0.
二、安培环路定理的应用举例----求 B
关键:分析场的对称性,选择合适的环路.
1.无限长载流圆柱导体内外的磁场
//
P平面
dl
B
B
dl
0
B dl B dl//
L
L
结论同前.
4.环路包围多根载流导线
L内n根,L外m根
B B1 Bn Bn1 Bnm
B dl 0 Ii
L
L内
说明:安培环路定理对任意形状的闭合 电流,任意形状的环路都成立.
4.均匀导体球壳内部由C到A沿球的直
径通过一导线,电流又从A沿球面流
回到C点.球半径为R,电流为I,求球
内外的磁感应强度.
A Lr
B内
0I 2r
I
B外 0
C 内部磁感强度方向与I成
右手螺旋关系.
一、安培环路定理
B dl 0
Ii
非保守场(有旋 场,涡旋场)
L
(L内)
I的正负规定:L的绕行方向与I的方
向成右手螺旋关系时,I为正,反之为负.
I
I
I I
L
L
用长直电流的磁场来验证此定理:
1.环路L包围电流I,环路平面垂直于I
L
P
I
r
d
B
(3)用安培环路定理
注意:灵活运用叠加原理
思考:如果 B dl 0是否一定有 B 0 ?
答案: L(1)L上处处B=0; (2)L上 处处有 dl B ; (3) B dl 有正有负,但代数
和等于0.
二、安培环路定理的应用举例----求 B
关键:分析场的对称性,选择合适的环路.
1.无限长载流圆柱导体内外的磁场
//
P平面
dl
B
B
dl
0
B dl B dl//
L
L
结论同前.
4.环路包围多根载流导线
L内n根,L外m根
B B1 Bn Bn1 Bnm
B dl 0 Ii
L
L内
说明:安培环路定理对任意形状的闭合 电流,任意形状的环路都成立.
4.均匀导体球壳内部由C到A沿球的直
径通过一导线,电流又从A沿球面流
回到C点.球半径为R,电流为I,求球
内外的磁感应强度.
A Lr
B内
0I 2r
I
B外 0
C 内部磁感强度方向与I成
右手螺旋关系.
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件第十三章稳恒磁场 (4)

I1
I2
I3
I 3 10 A d 10 cm
dd
dF1 0
dl
dF2 dF3 1.5 106 N / cm
dl dl
2.电流单位“安培”的定义
真空中,a 1m, I1 I2 I
调节I 的大小,使 dF 2 107 N dl
这时I 就规定为 1 A 并由此得出
dFy dF
形通电导线 ACD,(I2 ,R),长 直电流I1 恰过
A I 2dl
本圆的直径, 两导线互相绝
I1
R
dFx
I2
d
X
缘.
求:半圆电 D
C
流受长直电流
的磁力.
dF '
由对称性分析可知
Fy dFy 0
F
dFx
0
I2 Rd 0I1 2 R sin
结论:任意形状不变的平面载流线圈在均
匀磁场中, 合力为0, 但是合力矩不为0,这
个力矩总是力图使线圈的磁矩转向磁感应
强度的方向.
3.非均匀磁场对载流线圈的作用
一般合力不为0,合力矩不为0, ====>有平动,有转动.
五、磁力的功
1.载流导线在磁场中运动时磁力的功.
d a a'
R
c
sin
0 I2 I1 2
d
0
1 2
0
I1I
2
F 的方向为垂直于I1向右.
例3. I1 与 I2 共面,求相互作用力. (非均匀磁场)
I1
a
b
I2 (等边三角形)
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件:p0302

•等价定义:若对任意的闭合路径 l , 有:
F dr F dr F dr
l
l1
l2
F dr F dr
l1
l2
F d r 0 a l1
l
则称力F 为保守力
b l2
同理 F d r 0 称力F 为非保守力
三、势能
因为功是能量变化的量度, 而在保
Aab
b a
G
Mm r3
r
d
r
raF
r
dr rb
b a
G
Mm r2 dr
(G
Mm rb
)
(G
Mm ra
)
4.摩擦力-----做功与路径有关
f
a
b
b
b
Aab
a F ds
fds
a
f s
二、保守力与非保守力 定义:
若质点由点 a 沿任意路径运动 到点 b 时, 力 F 对质点所做的功 都相同, 即“做功与路径无关”, 则称力F 为保守力.对应力场为保守 力场.否则则称力F(r)为非保守力, 对应力场为非保守力场
Ep mgy
Ep
1 2
kx2
GMm
Ep
必须注意:
r
1.势能大小是相对的,与零势面选取有关
2.零势面选取是任意的。
3.势能是系统共有。
守力场中, 质点位置的改变(ab), 对应一
定的能量的变化,则 定义: 保守力场中与系统位置相关的能量
称为系统的势能 EP (r).
b
Aab a F 保 d r EPa EPb
F dr F dr F dr
l
l1
l2
F dr F dr
l1
l2
F d r 0 a l1
l
则称力F 为保守力
b l2
同理 F d r 0 称力F 为非保守力
三、势能
因为功是能量变化的量度, 而在保
Aab
b a
G
Mm r3
r
d
r
raF
r
dr rb
b a
G
Mm r2 dr
(G
Mm rb
)
(G
Mm ra
)
4.摩擦力-----做功与路径有关
f
a
b
b
b
Aab
a F ds
fds
a
f s
二、保守力与非保守力 定义:
若质点由点 a 沿任意路径运动 到点 b 时, 力 F 对质点所做的功 都相同, 即“做功与路径无关”, 则称力F 为保守力.对应力场为保守 力场.否则则称力F(r)为非保守力, 对应力场为非保守力场
Ep mgy
Ep
1 2
kx2
GMm
Ep
必须注意:
r
1.势能大小是相对的,与零势面选取有关
2.零势面选取是任意的。
3.势能是系统共有。
守力场中, 质点位置的改变(ab), 对应一
定的能量的变化,则 定义: 保守力场中与系统位置相关的能量
称为系统的势能 EP (r).
b
Aab a F 保 d r EPa EPb
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件:p0101

2. 时刻与时间
时刻: 时间轴上的一个点
t 1 , t 2 , …….
时间: 两个时刻的间隔
t = t 2 - t 1
常见类型: 平动参考系(匀速、加速) 转动参考系
ห้องสมุดไป่ตู้
坐标系
特点: 1. 定量描述质点运动的数学工具; 2. 固定在参照系上(坐标系有时就是
参照系的代名词) 3.不同坐标系中同一运动的数学规律
不同,所以选择适当的坐标系可以简化 问题的处理 常见类型:
直角坐标 自然坐标 球坐标 柱坐标 极坐标
(1). 直角坐标系 (x,y,z)
?
自然界中发生的事件往往存在因果
联系, 事件的发展变化存在方向性. 时 间 ( t ) 是人们用来描述事件发展的方向 性的物理量.
牛顿力学赋予时间以下性质: A. 单向性 ----------------- Y B. 均匀性 ------------------ ? C. 与物质无关--------------- ? D. 与参照系无关----------- ?
(2). 球坐标系 (r, , )
(3). 极坐标系 ( r, )-----平面运动
(4). 自然坐标系 (s) ------已知运动轨迹
二、质点与刚体(理想模型)
质点:忽略物体形状和大小, 当成具有质量的
几何点。. “质点”是物理模型. 条件:物体平动;线度<<运动范围
刚体:忽略物体形状和大小的改变, 当成刚性不
1.1 参考系 坐标系 质点
一、参考系与坐标系 1.运动具有普遍性和绝对性,描述
运动具有相对性;
2.为了描述运动,必须选定参考系。
3.为了定量描述运动,必须在参照系 上建立坐标系。
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件:p0502

动量 : Δm11, m22 ,... mii ,...
动能 :
1 2
Δm112
,...
1 2
mii2
,
...
fi i
Δmi i
Fi
图3-3 • mi的运动方程
F i f i mi ai
法向? 切向?
定轴转动
法向: (Fi cosi fi cosi ) miain miri2
12
0 质心轴
J
Jc
1 ml 2 12
(2)
d
l 2 端点轴 J
1 ml 2 3
结论:J 与转轴位置有关。
例2.求质量为m, 内半径为R1,外半径为R2 厚度为h 的空心圆盘绕过其圆心的垂直轴的转动惯量J.
答案:
ds 2rdr
J
m 2
(R12
R22 )
讨 实心 (2) R1 R2 R 细圆环
(2)竖直位置的角速度
解:(1)M z
1 2
mgl
J
1 3
ml
2
mg mg
Mz 3g J 2l
(2)
Mz J
3g 2l
cos
3g
l
例6.(p103-例5)如图,已知 m1、m2、m3、R,且m2>m1。 求:物体的加速度和各段绳子
的张力。
OR
m3
m2
m1
例7.(p121-题12)如图,
m
m0
m'
3 4
m0
m0
4 3
m
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件第十五章电磁感应 (2)
单位与自感系数L同。 (2)互感电动势
21
d 21 dt
M
dI1 dt
M不 变时
12
d12 dt
M
dI 2 dt
成立
说明:N 匝时,将 换成 。
求M
(2)M
的方法: (1)
M dI
M 21 I (3)M k
1
L1L2
dt
例4. 一矩形线圈 (l,b, N )放在长直导线
旁,与之共面。线圈中 i
求:长直导线中的 M。
I0
cost
,
r
dr 解:设长直导线中
通有电流I,则
l
在矩形线圈中:
N B dS
d
b
N db 0 I ldr
d 2r
0 NlI ln d b
r
2
d
MI
l
M 0Nl ln d b 2 d
(B2 )
解:设长直导线与矩
形线圈相距 r1
由上例:
I
l
v M 0l ln r1 b
2 r1
r1
b
b
得: r1 e 1
i B1l B2l
这是动生电动势
0l / 2
0Il(e 1)2 2 eb
应用:
1.自感
利:用于稳流,制作高频扼流圈; 用于滤波;与电容器组成振 荡电路等.
K断开,A、B并 不立即熄灭,而 是逐渐变暗。
2.自感和自感电动势
(1)自感系数(自感) 设回路的电流为I ,据毕 - 萨定律,
B I, I 写成: LI
21
d 21 dt
M
dI1 dt
M不 变时
12
d12 dt
M
dI 2 dt
成立
说明:N 匝时,将 换成 。
求M
(2)M
的方法: (1)
M dI
M 21 I (3)M k
1
L1L2
dt
例4. 一矩形线圈 (l,b, N )放在长直导线
旁,与之共面。线圈中 i
求:长直导线中的 M。
I0
cost
,
r
dr 解:设长直导线中
通有电流I,则
l
在矩形线圈中:
N B dS
d
b
N db 0 I ldr
d 2r
0 NlI ln d b
r
2
d
MI
l
M 0Nl ln d b 2 d
(B2 )
解:设长直导线与矩
形线圈相距 r1
由上例:
I
l
v M 0l ln r1 b
2 r1
r1
b
b
得: r1 e 1
i B1l B2l
这是动生电动势
0l / 2
0Il(e 1)2 2 eb
应用:
1.自感
利:用于稳流,制作高频扼流圈; 用于滤波;与电容器组成振 荡电路等.
K断开,A、B并 不立即熄灭,而 是逐渐变暗。
2.自感和自感电动势
(1)自感系数(自感) 设回路的电流为I ,据毕 - 萨定律,
B I, I 写成: LI
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件:p0402
C 轨道上升.升到C点与轨道脱离,O'C
与竖直方向成=60°角,求弹簧被压缩的 距离x.
O’
AB
解:(1)设滑块A离开弹簧时速度为v,在
弹簧恢复原形的过程中,机械能守恒,因而有
kx mv 1 2 1
2
①
(2)A脱2离弹簧后速度2 不变,0 与B作完全弹
性碰撞后,交换速度,A静止,B以初速度v沿
滑.当滑下 L 距离时,从炮内沿水平方
向射出一发质量为m的炮弹.欲使炮车在 发射炮弹后的瞬时停止滑动,炮弹的初速 V应是多少?(设斜面倾角为 ).
L
V
解:设炮车自斜
L
面顶部滑 L处时
其速率为V0。由
V
机械能守恒定律
有 Mgl sin
1 2
MV02
以炮车、炮弹为系统,在 L处发射炮弹的
过程中,忽略重力,系统沿斜面方向动量
圆环轨道上升. (3)B在圆环轨道上运动时,它与地球系统的
机械能守恒. 以v‘表示B脱离轨道时的速度,
则m有v02 /2=mgR(1+cos)+mv2/2 ②
mgcos=mv2/R
③
x ( ) 由①、②、③式解出
7mgR 1/ 2 2k
例8.从地平面上以初速度v0,仰角α发射一炮
弹击中距地面高度为H的山坡上的目标A, 忽略炮弹飞行中的阻力,求击中目标时炮 弹速度的大小和方向。
A Vo B
A Vo B
解:(1)子弹入A未入B之前,共同作加速运动。
F (mA mB )a a 600m/s2
B受到A的作用力 N mBa 1.8 103 N
(2) A受力作加速运动 v at 6m/s
A、B、子弹为系统,动量守恒
与竖直方向成=60°角,求弹簧被压缩的 距离x.
O’
AB
解:(1)设滑块A离开弹簧时速度为v,在
弹簧恢复原形的过程中,机械能守恒,因而有
kx mv 1 2 1
2
①
(2)A脱2离弹簧后速度2 不变,0 与B作完全弹
性碰撞后,交换速度,A静止,B以初速度v沿
滑.当滑下 L 距离时,从炮内沿水平方
向射出一发质量为m的炮弹.欲使炮车在 发射炮弹后的瞬时停止滑动,炮弹的初速 V应是多少?(设斜面倾角为 ).
L
V
解:设炮车自斜
L
面顶部滑 L处时
其速率为V0。由
V
机械能守恒定律
有 Mgl sin
1 2
MV02
以炮车、炮弹为系统,在 L处发射炮弹的
过程中,忽略重力,系统沿斜面方向动量
圆环轨道上升. (3)B在圆环轨道上运动时,它与地球系统的
机械能守恒. 以v‘表示B脱离轨道时的速度,
则m有v02 /2=mgR(1+cos)+mv2/2 ②
mgcos=mv2/R
③
x ( ) 由①、②、③式解出
7mgR 1/ 2 2k
例8.从地平面上以初速度v0,仰角α发射一炮
弹击中距地面高度为H的山坡上的目标A, 忽略炮弹飞行中的阻力,求击中目标时炮 弹速度的大小和方向。
A Vo B
A Vo B
解:(1)子弹入A未入B之前,共同作加速运动。
F (mA mB )a a 600m/s2
B受到A的作用力 N mBa 1.8 103 N
(2) A受力作加速运动 v at 6m/s
A、B、子弹为系统,动量守恒
2019年高中物理奥林匹克竞赛 热学高级班(179张ppt)语文
用V0,P0,T0 表示该气体在标准状态下的 相应的状态参量值,则有:
PV P0V0
2019/7/9
T T0
12
理想气体状态方程
其中 V0= .v0 ( 为气体摩尔数,v0为标准状态下
气体的摩尔体积 )
PV P0V0 T T0
规定气体状态 P0 1.013*105 pa; (1atm) v0 22.4*103 m3; (mol体积) T0=273.150 C (摄氏零度)
1 2
。kT
推广到转动等其它运动形式,由于分子碰撞频繁,平 均地说,能量分配没有任何自由度占优势。
2019/7/9
28
能量均分定理
在温度为T的平衡态下,气体分子每个自
由度的平均动能都相等,都等于
1 2
kT。
•是统计规律,只适用于大量分子组成的系统。 •是气体分子无规则碰撞的结果。 •经典统计物理可给出严格证明。 •能量均分定理同样也适用于液体和固体。
2019/7/9
2
全国中学生物理竞赛内容提要
热学
2.气体的性质
温标 热力学温标
气体实验定律 理想气体状态方程
道尔顿分压定律 混合理想气体状态方程 理想气体状态方程的微观解释(定性)
2019/7/9
3
全国中学生物理竞赛内容提要
热学
3.热力学第一定律 热力学第一定律 理想气体的内能 热力学第一定律在理想气体等容、等压、等温、 绝热过程中的应用
※多方过程及应用 ※定容热容量和定压热容量 ※绝热过程方程 ※等温、绝热过程中的功 ※热机及其效率 ※卡诺定理
2019/7/9
4
全国中学生物理竞赛内容提要
热学
4.热力学第二定律
2019年新版高中物理竞赛教学指导全套课件:p0104
加速度的大小和方向;(3)何时加速度
的方向与半径夹带450角;(4)t=? 时
a解=:b;a(t 5)d当dta=b时质b a点t =运- 动b 的a 圈n 数0。
0
d
t
0
bdt
a
0 bt a t = - b 0
a 2
(0 bt)2
nR
R
t
a an 2 R
加速度的方向: 指向圆心
an
t 0时
2
0
2
•变速率圆周运动或曲线运动
1
a lim lim lim //
t 0
ta
t
4.an≠0,a≠0` 一般曲线运动
a
d
dt
0
加速运动
a
d
a
dt
0
减速运动
a
d
dt
0
匀速(率)运动
d d
an
d
对比 dt dt dt
g 例1.分析斜抛运动中的
法向、切向加速度,并 计算曲率半径。
解:O点
y
o
o g
cos0
an
an g cos0 a g sin 0
a
o
an
g
d
dt
x
an
2
2
2
an g cos0
上升过程
an g cos a g sin
例2.质点在半径为R 的圆周上运动,出
发点速度的大小为0 , 切向加速度a t
的方向与半径夹带450角;(4)t=? 时
a解=:b;a(t 5)d当dta=b时质b a点t =运- 动b 的a 圈n 数0。
0
d
t
0
bdt
a
0 bt a t = - b 0
a 2
(0 bt)2
nR
R
t
a an 2 R
加速度的方向: 指向圆心
an
t 0时
2
0
2
•变速率圆周运动或曲线运动
1
a lim lim lim //
t 0
ta
t
4.an≠0,a≠0` 一般曲线运动
a
d
dt
0
加速运动
a
d
a
dt
0
减速运动
a
d
dt
0
匀速(率)运动
d d
an
d
对比 dt dt dt
g 例1.分析斜抛运动中的
法向、切向加速度,并 计算曲率半径。
解:O点
y
o
o g
cos0
an
an g cos0 a g sin 0
a
o
an
g
d
dt
x
an
2
2
2
an g cos0
上升过程
an g cos a g sin
例2.质点在半径为R 的圆周上运动,出
发点速度的大小为0 , 切向加速度a t
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az
dz (t)
dt
d 2 z(t) dt 2
(2)加速度的大小及方向余弦
大小: a a ax2 ay2 az2
方向: cos ax / a
cos ay / a
a cos az / a
(3) 与 之间的关系
理解概念的实质,突出“变化率”的含义, 既包括大小的变化也包括方向的改变。
r
2
r1
(x)2 (y)2 (z)2
•方向?一维、二维、三维
2.位移与路程的比较 z
•路程定义: 实际路径的长度 A s AB弧线长 r1
•区别:
(1)定义;
o
(2)矢量、标量。
•联系:
xz
s B
r2
y
(1)直线、不倒退, t 0; r dr ;
dt
(大小?方向?)
a d
d 2r
dt
dt 2
a dx
d2x
x
dt
dt 2
•第二类问题
已知: 质点运动的a(t),或v(t), 及 初始条件 v(t=0), r(t=0).
求: 质点的运动方程r(t) 、v(t),
方法: 积分 a(t)v(t)r(t)
•由定义:
a
(初始条件?)
在处理两类问题的方法上,我们 可以从以下三个方面来考虑: 1.问题类型:第一类还是第二类问题。
2.运动形式:直线(1D)曲线(2D、3D)
3.运动性质:a 恒矢量; a 非恒矢量
r(t) •求导数 v(t), a •求积分
s(t)
(t)
•求导数 •求积分 •求导数 •求积分
大小相等;
(2)从极限情况看 s ds; dr ds
例A
s
A
r 0
O
r B R
3.注意 r
s 2R
s ((12))矢区量别的:运算r法r则;r s
rr
rr22
rr11
例2(p25-5)一质点作斜抛运动,用t1代表落 地时间. (1)说明下面三个积分的意义:
t1 0
x
dt
t1 0
y
dt
t1 0
z
dt
(2)用A和B代表抛出点和落地点,说明下面 三个积分的意义:
B dr
B
dr
A
A
B
A dr
三、速度矢量
y
反映位置变化快慢的物理量 A
r 1.速度与速率
1
s r
B
t A B
r (1)平均速率定义:
s
o
2
x
(2) 瞬时速率定义:t z
d
dt
;
dr dt
•得: d adt; dr dt
t
d adt
0
0
t
0
a(t)dt;
0
r
t
dr dt
r0
0
t
r r0
dt
0
x
dx(t dt
)
;
y
dy(t dt
)
;
z
பைடு நூலகம்
dz (t ) dt
y
A r1
o
z
B2 B1
r
B
r2
x
(2)速度的大小和方向
dr dr ds
dt dt dt
大小:
x2
2 y
z2
方向: cos x / cos y / 1维、2维、3维?
lim s ds
t0 t dt
(3)平均速度矢量 定义为:
y
r
方向?
t
(4)瞬时速度矢量 定义为:
A s
r 1 r B
lim r dr
t0 t dt
方 向o
r2
2.关于速度与速率的讨论 ?
x
(1)速度的坐标分量式
z
(t) x (t)i y (t) j z (t)k
cos z / (3)注意速度的“三性”:
矢量性、相对性、瞬时性
(4)速度与速率的比较
•例: A
s
O
r B
A r 0
R
s 2R
r
r 0
t
t
s
t
s 2R
t
t
四、加速度矢量
反映速度变化快慢的物理量 1. 平均加速度
(t), a , an
(t), v,
a , an
•第一类问题 已知: 质点的运动方程 r(t), 求: v(t), a(t)等, 方法: 微分 r(t) v(t) a(t)
dr dt
dx dt
i
dy dt
j
dz dt
k
或x
; dx
dt y
; dy
dt z
; dz
y r r(t)
1 A r B
o
2
x
则: 在 t = t2 - t1 内, z
质点的 位移矢量:
r AB
r
2
r1
即r
r
2
r1
xi
yj
zk
(x2 x1)i ( y2 y1) j (z2 z1)k
•大小
r
a 加速度
d
d 2r
dt
dt 2
运动状态: 状态改变: 运动过程:
r
r
a
a
例3 如图所示,一质点从O y
点出发,以匀速率沿半径
C
为R的两个半圆弧组成的 路径经A、B、C点运动 到D点,若用表示轴和轴
O
B
x D
的单位矢量,试写出(1)
O,A,B,C,D各点
A
的位置矢量和瞬时速度矢
1
a
t
2. 瞬时加速度
1
a
lim
t 0
t
2
d d 2r
dt
dt 2
2
3.讨论:(1)加速度的坐标分量式
a(t) ax (t)i ay (t) j az (t)k
ax
dx (t)
dt
d 2 x(t) dt 2
ay
dy (t)
dt
d 2 y(t) dt 2
g g g g g
0
222
竖直下抛 斜下抛 平抛 斜上抛 竖直上抛
小结
位矢
r xi yj zk
位移 r r 2 r1
速度 lim r dr
t0 t dt
量;(2)O点运动到D 点过程中的路程、位移、
【分析】由题意可以看
平均速度和平均加速度; 出,本题是概念题,应
从O点到A点过程的平均 当明确有关概念的物理
速度和平均加速度;(3) 实质,从概念的定义式
C点的瞬时加速度。
出发处理。
五、运动学的两类问题
质点运 求导数
运动质点的
动方程 求积分 速度、加速度
1.2 位置 位移 速度 加速度
(描述质点运动的物理量)
r 一、位置矢量
P
质点位于P,
参考系坐标原点为O, 则; O
r
op
大小: r OP
O 方向: P
二、位移矢量
r 1.位移矢量定义
r 若 t1 时刻: 位矢 r1
r r
t2 时刻: 2 r1
位矢 r2 r