加速器辐射防护_图文.
医用直线加速器放射安全与职业防护管理
医用直线加速器放射安全与职业防护管理1. 引言医用直线加速器是现代肿瘤治疗中广泛应用的一种放射治疗设备。
它具有高能量、高精度和高效性的特点，能够用于肿瘤的精确定位和照射，有效提高了治疗效果。
然而，由于直线加速器产生的射线对人体健康可能构成一定的潜在风险，因此对于直线加速器放射安全与职业防护管理的研究和实施非常重要。
2. 直线加速器的放射安全管理2.1 辐射防护原则直线加速器产生的射线具有辐射性，能够对人体细胞和组织造成伤害。
因此，在使用直线加速器时，必须遵循辐射防护原则，包括使用距离、隔离和屏蔽、时间控制以及个人防护。
2.2 设备安全措施直线加速器的设备安全措施包括机器的维护与保养、故障监测和纠正以及设备的安全防护等。
只有确保设备的正常运行和安全性，才能避免潜在的辐射事故。
2.3 辐射监测与剂量记录针对直线加速器辐射的监测和剂量记录非常重要。
通过监测和记录辐射水平，可以对工作人员的辐射暴露进行评估，并及时采取相应的防护措施。
3. 职业防护管理3.1 职业暴露评估针对直线加速器工作人员，应进行职业暴露评估。
这包括对每位工作人员的辐射暴露进行监测和评估，以确定辐射防护措施是否有效，并制定相应的管理措施和防护策略。
3.2 个人防护装备在直线加速器的操作和维护过程中，工作人员应正确佩戴个人防护装备，包括防护服、护目镜、手套等。
这些装备能够有效减少辐射对工作人员的影响，保护其身体健康。
3.3 培训与教育为了提高直线加速器工作人员的辐射安全意识和职业防护意识，应定期进行培训与教育。
这包括对辐射的基本知识、防护措施和事故应急处理等方面的培训，以保障工作人员的职业健康。
4. 监督与管理直线加速器的放射安全与职业防护需要进行监督与管理。
负责直线加速器的单位应建立完善的管理制度和安全监督机构，确保辐射防护措施的有效实施，并及时处理辐射事故。
5. 总结医用直线加速器的放射安全与职业防护管理是现代医疗领域的重要课题。
通过遵循辐射防护原则、采取设备安全措施、辐射监测与剂量记录、职业防护管理等措施，能够最大程度地保障工作人员的健康安全。
直线加速器机房放射防护安全制度正式版
Through the joint creation of clear rules, the establishment of common values, strengthen the code of conduct in individual learning, realize the value contribution to the organization.直线加速器机房放射防护安全制度正式版直线加速器机房放射防护安全制度正式版下载提示：此管理制度资料适用于通过共同创造，促进集体发展的明文规则，建立共同的价值观、培养团队精神、加强个人学习方面的行为准则，实现对自我，对组织的价值贡献。
文档可以直接使用，也可根据实际需要修订后使用。
1、按照国家《放射性同位素与射线装置放射防护条例》的要求加强放射卫生防护管理2、直线加速器的防护性能应符合《医用远距离治疗X线卫生防护规则》的标准要求3、参加放射治疗工作的技术人员必须经过严格的放射卫生防护知识培训并合格后，并取得“大型医用设备使用人员上岗证”才能进行上机操作4、直线加速器的操作人员必须严格遵守各项才做规程，并经常检测防护设施的性能，及时处理发现的问题，严禁在直线加速器异常的情况下进行放射治疗5、在对病人实施放射治疗之前，应认真选择和核对治疗方案，准确对位，并注意保护非照射部位6、在对患者进行放射治疗时，操作人员应坚守岗位，并密切监视机器运转情况和患者治疗情况，以便能及时发现并排除异常情况。
7、在放射治疗时，除接受治疗的病人外，其他人员一律不得进入治疗室，或在治疗室内逗留，有特殊病人确实需要其家属陪护的，应在其家属同意签字的前提下进行陪护8、在机房区域放置放射警告标志9、操作人员在进入治疗室之前，应关掉控制台上面的高压钥匙开关，并拔下钥匙随身携带进入治疗室10、在进入治疗室时，确保治疗室门不被关闭11、只有在需要出束时，才将高压钥匙开关旋转到“开”（ON）的位置，在出束停止后，应立即将高压钥匙开关旋转到“关”(OFF)的位置。
医用回旋加速器辐射防护
（ ｎ ｍｌ ｓ ｉ ｌ ｆ ｅ ｇ ｌａ ｙＡｒａ Ｃｏ Ｇｅ ｅ Ｈｏ ｐｔ ａ ｏ Ｃｈ ｎ ｄｕ Ｍｉ ｒ ｅ ｍｍａ ｄ Ｃｈ ｇ ｕ ６ ０ ８ Ｃｈｎ ｉ ｔ ｎ ， ｅｎ ｄ １ ０ ３， ｉａ）
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维普资讯
质 控 与 安 全 ～
医用 回旋加 速器辐射 防护
张虎 军 张超 群 杨 睛 向 艳 郭 正奎 孙伟 张 周 克
（ 都 军 区 总 医 院 成 都 市 成 ６０ ８ ） １０ ３
摘 要 介 绍 了 Ｐ ＴＣ 大型 诊 断 系统 中 医用 回旋 加 速 器 的 辐 射 来 源 （ 要 包括 瞬 时辐 射 源一 放 射 性 核 素 和 伴 随 产 生 的 Ｅ ／Ｔ 主 中子 、 粒 子 、 子 活化 产 物 ， 中 以及 中子 在慢 化 吸 收 过 程 中产 生 的 高 能 射 线 和 放 射 性 废 物 ） 防 护 （ 造 中采 用 良好 的 与 制
加速器辐射防护
加速器辐射防护OCPA2010王庆斌/IHEP2010年8月加速器辐射防护射线与物质的相作射线与物质的相互作用加速器的辐射源加速器的辐射屏蔽与防护 加速器的辐射监测加速器的非辐射危害和防护 加速器的安全一射线与物质的相互作用射线与物质的相互作用分为射线与物质的相互作用分为：Æ带电粒子与物质的相互作用；Æ不带电粒子与物质的相互作用；带电粒子可以引起物质的电离和激发Æ电离是高速带电粒子在某一壳层电子旁掠过时，由于库仑引力的作用，使电子获得能量而脱离原子核束缚成为自由电子的过程。
Æ激发是获得能量的电子，从较低能级跃迁到较高能级的过程。
不带电粒子可以引起物质的电离和激发Æ不带电粒子，中子和光子不能引起物质电离，但它们在与物质作用时会产生次级带电粒子，近而再引起物质的电离，X射线和γ射线都是光子。
一射线与物质的相互作用（续1）光子与物质的相互作用有三种机制光子与物质的相互作用有三种机制：Æ光电效应（photoelectric effect）：一个光子由于从原子中打出一个轨道电子而损耗掉其全部能量的过程；Æ康普顿散射（Compton scattering）：光子在自由电子上散射，并给与自由电子以一定的动能。
光电效应和康普顿散射二者之间本质上的不同，在由电子以定的动能光电效应和康普顿散射二者之间本质上的不同在于光电效应中光子完全消失了；而在康普顿散射中光子被保留下来，不过其能量要比入射光子的能量低。
Æ电子对效应（Pair production）：光子被核场吸收产生出一对正负电子对。
一射线与物质的相互作用（续2）中子与物质作用的对象是原子核而不是核外电子中子与物质作用的对象是原子核，而不是核外电子。
中子与原子核作用的形式有三种：散Æ弹性散射；Æ非弹性散射；Æ中子俘获。
快中子在轻介质中主要通过弹性散射损失能量；损失能量在重介质中通过非弹性散射损失能量；中子俘获是中子的能量被原子核吸收后放出一个或几个光子的过程。
医用电子直线加速器加速器技术和安全防护
第十九节加快器技术要乞降安全防备一、加快器技术要求依据《医用电子加快器卫生防备标准》（ GBZ126-2002）要求，加快器技术要求以下：1．加快器辐射安全、电气、机械安全技术要求加快器辐射安全、电气、机械安全技术要求及测试方法一定切合 GB9706.5 的有关规定。
2．为防备超剂量照耀的要求]（1）控制台一定显示辐射种类、标称能量、照耀时间、汲取剂量、汲取剂量率、治疗方式、楔形过滤器种类及规格等辐照参数预选值。
（2）辐照启动一定与控制台显示的辐照参数预选值联锁，控制台选择各种辐照参数以前，辐照不得启动。
（3）一定装备两道独立的剂量监测系统，每一道剂量监测系统一定能独自停止辐照，一道剂量监测系统发生故障不得影响另一道系统的功能。
（4）两道剂量监测系统显示的剂量读数在辐照中止或停止后一定保持不变，辐照中止或停止后一定把显示器复位到零，下次辐照才能启动 ;因为元件或电源无效造成辐照中止或停止，无效时辰读数显示一定储藏在一个系统内，以可读取方式起码保存 20min 以上。
（5）两道剂量监测系统采纳两重组合状况下，当汲取剂量达到预选值时，两道系统一定都停止辐照。
（6）两道剂量监测系统为初/ 次级组合状况下，当汲取剂量达到预选值时，初级剂量监测系统一定停止辐照，次级监测系统一定在超出汲取剂量预选值不大于 15%或不超出等效于正常治疗距离上 0.4Gy的汲取剂量时停止辐照。
（7）控制台一定配置带有时间显示的辐照控制计时器，并独立于其余任何控制辐照停止系统。
当辐照中止或停止后，一定保存计时器读数，一定将计时器复零后，才能启动下一次辐照。
（8）若设备处于某一种状态下，在正常治疗距离上能产生高于规定最大值二倍的汲取剂量率时，则一定供给一联锁装置，以便在汲取剂量率高出规定最大值不大于二倍时停止辐照。
在任何状况下，不得切断这一联锁装置。
（9）一定对非直束式加快器供给剂量散布监测装置，当汲取剂量散布相对误差超出±10%时停止辐照。
直线加速器机房放射防护安全制度
直线加速器机房放射防护安全制度一、背景介绍直线加速器是我们企业紧要的设备之一，用于医学放射治疗。
机房作为直线加速器的工作环境，其辐射防护安全是我们特别重视的问题。
为了保障员工和设备的安全，订立本规章制度，要求全体员工严格遵守，确保机房的辐射防护安全。
二、机房辐射防护措施1. 区域划分与标示1.1 机房内依据辐射级别划分为工作区、限制区和监控区。
工作区为直线加速器设备及其配套设备的操作区域，限制区为工作区之外的区域，监控区为限制区之外的区域。
1.2 在机房的入口处和各划定区域的入口出口处，设置明显的标识牌，标示该区域的辐射级别和禁止事项。
2. 人员防护2.1 进入机房工作区必需佩戴符合国家标准的防护设备，包含铅胸衣、铅手套、防护面罩、防护帽等。
2.2 估计停留时间超出30分钟的人员必需佩戴监测仪器，定期测试辐射剂量，保持辐射剂量在安全范围之内。
2.3 严禁携带食品、水杯、移动电话等非工作所需物品进入机房，以防污染。
3. 环境防护3.1 机房必需配备有效的通风系统，保证室内空气流通，减少辐射物质滞留。
3.2 环境辐射监测装置必需正常运行，定期检测室内辐射水平，确保环境辐射实现国家相关标准。
3.3 工作区域表面要定期清洁，防止辐射灰尘积累。
4. 废物处理4.1 废弃的药剂、辅佑襄助料子等应集中存放于指定的容器中，定期进行处理。
4.2 废弃的防护设备和辐射污染的物品要经过特殊的处理，禁止随便丢弃。
4.3 废物处理必需符合国家环境保护相关法规和企业内部的规定，严禁私自处理。
5. 应急处理5.1 机房必需配备应急处理设备、药品和器械等，以应对可能发生的辐射事故。
5.2 发生辐射事故时，机房工作人员应立刻采取措施，确保自身安全，并及时向紧急处理部门报告。
5.3 机房应急预案必需定期演练，工作人员必需熟识应急处理流程。
三、责任与监督1. 责任分工1.1 企业负责人负责机房辐射防护工作的决策和资源保障。
直线加速器工作场所辐射卫生防护分析及评价
直线加速器工作场所辐射卫生防护分析及评价（1.浙江省宁波市第二医院，浙江宁波315010；2.浙江省宁波市卫生监督所，浙江宁波315010；3.浙江省宁波市新民医院，浙江宁波315010）直线加速器输出的高能X射线和高能电子束，不仅用来治疗多种恶性肿瘤，还用来治疗一些良性肿瘤及多种良性疾病，但同时，这种人工辐射源对工作人员和公众也存在着潜在的危害。
为了在发挥医疗照射效益的同时，保障放射治疗工作人员和公众的身体健康，我们对西门子KD2型放射治疗直线加速器工作场所及周围环境[1]的辐射卫生防护状况进行了实际监测，同时对治疗室内感生放射性[2]辐射剂量率相对于X射线能量、处方剂量、冷却时间、离机头距离等的关系进行了测量研究，并对结果进行分析和评价, 提出相应的预防防护措施。
1对象与方法1.1 对象对象为1台西门子MEV ATRON KD2 放射治疗直线加速器。
该直线加速器具有2档高能X射线，能量分别为6 MV、15 MV，剂量率分别为2Gy/min、3Gy/min,可开放最大照射野40cm×40cm；6档高能电子束中最高能量为21 MeV，剂量率均为3Gy/min，最大限光筒25cm×25cm。
直线加速器机房位于医院内，由治疗室、迷路、防护门、控制室、电气辅助机房、水冷机房组成。
其中治疗室内部长×宽×高为7.6m×6.1m×4.5m，迷路为L 型，其长度为6 m，宽2.2 m。
加速器墙体的屏蔽材料为普通钢筋混凝土，密度不小于2.35T/m3，主屏蔽墙体厚2.78m，副屏蔽墙体厚1.27m，屋顶主、副屏蔽厚度分别为2.3 m、1.2 m。
防护门采用具有铅及硼化聚乙烯夹芯的木结构门，电动启闭，厚度230 mm。
治疗室通风约4次/h。
1.2仪器测量美国S.E公司产X、γ辐射巡检仪，经国家一级计量测试机构检定校准，每年刻度1次，其测量的基本误差＜15%,检定时对应于137Cs的校准因子和能量响应分别为1.11和1。
粒子加速器辐射防护规定.
粒子加速器辐射防护规定L 总则1.1 为加强对拉子加速器辐射防护工作的管理，保护环境，保障上作人员和邻近居民的健康与安全，根据GBJ8一74《放射防护规定》，参照国际辐射防护有关标准，并结合国内加速器的辐射防护状况，特制定本规定。
1.2 本规定适用于加速粒子的单核能量低于100MeV。
的粒子加速器（不包括医疗用加速器和象密封型中子管之类的可移动加速器）设施。
1.3 凡有粒子加速器的单位，必须根据本规定的要求，结合本单位加速器的特点，制定出实施细则。
1.4 在加速器辐射防护工作中，应当在降低剂量所获得的效益和为此而付出的代价之间进行权衡，使该设施运行中产生的集体剂量保持在可以合理做到的尽可能低的水平，并保证个人所接受的剂量当量不得超过剂量当量限值。
1.5 新建、扩建和改建加速器设施的单位，必须编写该设施对环境质显影响的评价报告，报请当地环境保护部门批准，否则不得设计和（或）施工。
与此同时，还必须向当地公安部门登记1.6 要关心在加速器上工作的人员的身体健康，加强健康管理。
这类人员应当事受劳动保护部门和其他部门规定的劳保待遇。
1.7 本规定由当地辐射防护主管部门监督执行。
2 剂量当量限值2.1 职业放射性工作人员全身受到均匀照射的剂量当量或全身受到不均匀照射的有效剂量当量，均不得超过每年50mSv（5rem）；公众中的个人，均不得超过每年5mSv（0＜5rem）。
2.2 职业放射性工作人员跟晶体的剂量当量不得超过每年50mSv（5ren），其他组织或器官的剂量当量均不得超过每年500mSv（50rem）公众中的个人任何器官或组织的剂量当量，均不得超过每年50mSv（5rem）。
2.3 在只受到外照射的情况下,深部剂量当量指数应低于每年50mSv（5rem）。
2.4 在只受到内照射的情况下，每年摄入的放射性物质数量应低于附录C（补充件）所列ALI。
2.5 在受到内外合并照射的情况下，为保证不超过年剂量当量限值，必须同时满足下列两个公式：式中：Hid --年深部剂量当量指数，Sv（rem）HL--年深部剂量当量限值，Sv（rem）；Ij第j种放射性核素的年摄入量，Bq(Ci)；(ALI)j--第j种放射性核素的年摄入量限值，Bq(Ci)His--年浅表剂量当量指数，Sv（rem）；HSKL――皮肤的年剂量当量限值，500mSv（50rem）。
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其能量要比入射光子的能量低。
Æ电子对效应(Pair production:光子被核场吸收产生出一对正负电子对。
一射线与物质的相互作用(续2
中子与物质作用的对象是原子核而不是核外电子
中子与物质作用的对象是原子核,而不是核外电子。
中子与原子核作用的形式有三种:
右图给出了单位束流功率下中子(续1
右图给出了单位束流功率下,伪氘核中子的产额与电子初始能量的关系。当光子能量大于30MeV时,发生伪氘核反应,产生伪氘核中子。它不考虑靶的自吸收自吸收。从图中可以看出,单位束流功
率的伪氘核中子产额基本上是
个常数,在能量更高的情况下,
进行外推,也不会产生多大的
误差
误差。中子的产额与电子能量的关系
高能电子与物质相互作用主要通过2.2电子和光子(高能电子加速器
高能电子与物质相互作用,主要通过碰撞和辐射这两种基本过程损失能量。
在低能情况下,碰撞损失是主要的;在高能情况下是主要的况下,轫致辐射是主要的。
轫致辐射是电子同原子核发生非弹性碰撞引起的。电子撞击原子核导致电子减速和能量损失,因而引起放射性的发射因而引起放射性的发射。随着穿入介质层深度的增加,粒子即次级正负
的目的
3.1屏蔽计算方法简介经验公式计算
出发点—点核模型方程:
3.1屏蔽计算方法简介
经验公式的计算特点
计算相对简单:不需要大型计算机来算,甚至手工也可以计算。
辐射实际应用对简单的屏蔽主体屏蔽非常有用计算准确特别是经过;对简单的屏蔽(主体屏蔽非常有用,计算准确。特别是经过蒙特卡罗模拟计算的经验公式,实际应用更为广范。
以及等多种因素
从核反应的阈能来看,能够直接产生感生放射性核素的被加速带电粒子能量多数需要在5-10MeV以上(氘的阈值2.23 Mev,铍的阈值为1.67子能量多数需要在510M V以上(氘的阈值223M铍的阈值为167
Mev,随着射线照相和辐射加工事业的发展,能量超过10 MeV的加速
器不断增加。
较大型的研究装置,常常需要进行加速器部件的维修和维护,以及设备的升级等因素,因此感生放射性是工作人员受射线照射的主要原因。
三加速器的辐射屏蔽和防护
3.1屏蔽计算方法简介
31
所有的屏蔽计算通过三种途径解决
实地测量
数值求解Boltzmann方程
蒙特卡罗模拟计算(Monte-Carlo
实地测量可以获得准确可靠的第一手数据,通过这些数据,总结出经验公式,发展为唯象学(phenomenon模型,即通过实验测量,确定粒子迁移
比较好
二加速器的辐射源
瞬时辐射在加速器运行时产生关机后即消失瞬时辐射在加速器运行时产生,关机后即消失。瞬时辐射又包括初级辐射和次级辐射。
Æ初级辐射指被加速的带电粒子;
Æ次级辐射指带电粒子与靶材料或加速器结构材料相互作用产生的X射线和中子等。
物作产材剩余辐射是辐射与周围物质相互作用产生的感生放射性材料放出的辐射(如β、γ等。
加速器辐射防护
OCPA2010
王庆斌/IHEP
2010年8月
加速器辐射防护
射线与物质的相作
射线与物质的相互作用
加速器的辐射源
加速器的辐射屏蔽与防护加速器的辐射监测
加速器的非辐射危害和ຫໍສະໝຸດ 护加速器的安全一射线与物质的相互作用
射线与物质的相互作用分为
射线与物质的相互作用分为:
Æ带电粒子与物质的相互作用;
Æ不带电粒子与物质的相互作用;
M t C l
收敛速度慢:单纯以增加抽样粒子个数来减小误差计算量很大,对维数少于三维的问题,用其他方法好;
误具有概率性不是般意义的误;
误差具有概率性:不是一般意义上的误差;
计算结果与系统大小有关:一般在十个自由程左右,蒙特卡罗方法计算较为满意,而对于大系统或小概率问题,计算结果往往比真值低。
3.2辐射屏蔽计算举例
都是光子。
一射线与物质的相互作用(续1
光子与物质的相互作用有三种机制
光子与物质的相互作用有三种机制:
Æ光电效应(photoelectric effect:一个光子由于从原子中打出一个轨道电子而损耗掉其全部能量的过程;
Æ康普顿散射(Compton scattering:光子在自由电子上散射,并给与自由电子以一定的动能。光电效应和康普顿散射二者之间本质上的不同,在由电子以定的动能光电效应和康普顿散射二者之间本质上的不同在
θ+=−(e Sv d z A d A d /]sin exp(94.4cos 75.01(
sin exp(43.4cos 72.01(sin exp(7.13[266.037.03265.01θ
λρθθλρθθλρ−+−−+−−×式中:E 0:入射电子的能量(GeV
θ:靶与屏蔽体外剂量点连线与束流之间夹角(度
大约在30MeV和100MeV能量之间,原子核内部的核子对(准氘核的光致蜕变是重要的中子来源重要的中子来源。
当光子能量大于产生π介子的阈能时,有高能中子产生。产生π介子的阈能大中子的产生截面和光子能量的关系约为150MeV。电子或轫致辐射与任何物质相互作用产
生中子的起始能量对于轻核大约为
生中子的起始能量,对于轻核大约为10~19MeV,对于重核为4~6MeV。
X射线:加速的电子或离子能使阻止物质的原子中的电子从轨道上逸出,这时可以产生特征X射线,但其能量一般低于几十KeV,强度也比轫致辐射小很多X射线是由原子核外层电子引起的辐射辐射小很多。X射线是由原子核外层电子引起的辐射。韧致辐射:带电粒子(尤其是电子通过物质时,在原子核的强电场附近突然减速或突然偏转而产生的电磁辐射轫致辐射能谱是一个连附近突然减速或突然偏转而产生的电磁辐射。轫致辐射能谱是个连续谱,分布范围从零到电子最大动能。
(electromagnetic shower or
electromagnetic cascade图
一个电子打靶引起的电磁簇射的简图
电子和光子(续
初级电子必须具有足够高的能量才能产生电磁簇射这一能量我们称之为
初级电子必须具有足够高的能量,才能产生电磁簇射。这能量我们称之为临界能量。在这一能量点上,由辐射引起的平均能量损失等于由于电离引起的平均能量损失。((2.1800+=Z MeV E c Æ临界能量:Z是靶材料的原子序数ÆZ是靶材料的原子序数。
蒙特卡罗模拟计算(Monte-Carlo的优点
直观性:可以直接给出剂量分布图和能谱及剂量谱曲线
准确性:物理模型正确,粒子数目足够多,可以得到想要的精度范围广模拟的粒子种类多能量大
范围广:模拟的粒子种类多,能量大
主要程序有:
EGS Electron Gamma Shower
MORSE Multi group Oak Ridge Stochastic Experiment Code
中子(续2
高能电子打厚铅靶时的中子谱高能电子打厚铜靶时中子的剂量贡献
当电子能量大于211M V时在靶核2.4 μ子
当电子能量大于211 MeV时,在靶核库仑场作用下,会产生μ+—μ-对,其过程类似于正负电子对的形成。右图表示单位束流功率电子束轰击
铁靶时,在束流方向,距靶1 m处产
生的μ子注量。μ子绝大部分集中
有定的限制条件如粒子种类入射角度能量范围等限制使用条件严格:有一定的限制条件。如粒子种类、入射角度、能量范围等限制。常用经验公式有:
电子加速器
Æ电子加速器:Jenkins,Sakano,shield11
Æ同步辐射:Photon,Stac8
质子加速器M T h
Æ质子加速器:Moyer,Tesch
3.1屏蔽计算方法简介(续2
a :靶到屏蔽体内表面的距离(cm
d :屏蔽体厚度(cm使用条件:用于θ在20°~160°之间
3.2辐射屏蔽计算举例(续2
在加速器屏蔽体外部采用在加速器屏蔽体外部,采用Jenkins公式计算由单个电子打靶产生的光子剂量当量H γ,用下式计算:
i (sin (102013d d
散
Æ弹性散射;
Æ非弹性散射;
Æ中子俘获。
快中子在轻介质中主要通过弹性散射损失能量;
损失能量
在重介质中通过非弹性散射损失能量;
中子俘获是中子的能量被原子核吸收后放出一个或几个光子的过程。中子能量损失的过程称为中子的慢化,在轻介质材料中(如聚乙烯和石蜡中子的慢化进程被加快,所以用聚乙烯和石蜡屏蔽中子的效果比较好。
在电磁簇射中产生的光子能量是一个连续谱,最高能量为初级粒子能量。对于一个薄靶,光子能量的谱分布为2,对于一个厚靶,光子能量的谱分布于个薄靶,光子能量的谱分布为1/E ,对于个厚靶,光子能量的谱分布为1/E (E是光子能量。对于给定的靶物质,粒子经过一定的厚度,由于产生轫致辐射,平均电子能对于给定的靶物质,粒子经过定的厚度,由于产生轫致辐射,平均电子能
Boltzmann方程系数。在特定条件下,变系数方程变为长系数方程,进行求解。
唯象学模型广泛应用于屏蔽设计中缺点是对几何结构和辐射源复杂屏蔽材唯象学模型广泛应用于屏蔽设计中。缺点是对几何结构和辐射源复杂、屏蔽材料多样的情况,唯象模型计算误差很大。随着计算机技术的发展,将蒙特卡罗方法编入计算机程序来模拟粒子输运过程的辐射剂量,从而达到优化设计屏蔽的目的。
带电粒子可以引起物质的电离和激发
Æ电离是高速带电粒子在某一壳层电子旁掠过时,由于库仑引力的作用,使电子获得能量而脱离原子核束缚成为自由电子的过程。
Æ激发是获得能量的电子,从较低能级跃迁到较高能级的过程。
不带电粒子可以引起物质的电离和激发
Æ不带电粒子,中子和光子不能引起物质电离,但它们在与物质作用时会产生次级带电粒子,近而再引起物质的电离,X射线和γ射线
PHOTON Photon Code