激光散斑测量技术与应用研究
激光散斑测量讲解
引言散斑现象普遍存在于光学成像的过程中，很早以前牛顿就解释过恒星闪烁而行星不闪烁的现象。
由于激光的高度相干性，激光散斑的现象就更加明显。
最初人们主要研究如何减弱散斑的影响。
在研究的过程中发现散斑携带了光束和光束所通过的物体的许多信息，于是产生了许多的应用。
例如用散斑的对比度测量反射表面的粗糙度，利用散斑的动态情况测量物体运动的速度，利用散斑进行光学信息处理、甚至利用散斑验光等等。
激光散斑可以用曝光的办法进行测量，但最新的测量方法是利用CCD和计算机技术，因为用此技术避免了显影和定影的过程，可以实现实时测量的目的，在科研和生产过程中得到日益广泛的应用，因此是值得在教学实验中推广的一个实验。
本实验的目的是让学生初步了解激光散斑的特性，学习有关散斑光强分布和散射体表面位移的实时测量方法：相关函数法，通过本实验还可以了解激光光束的基本特点以及CCD光电数据采集系统。
这些都是当代科研和教育技术中很有用的基本技术和知识。
实验原理激光散斑的基本概念：激光自散射体的表面漫反射或通过一个透明散射体（例如毛玻璃）时，在散射表面或附近的光场中可以观察到一种无规分布的亮暗斑点，称为激光散斑（Laser Speckles）或斑纹。
如果散射体足够粗糙，这种分布所形成的图样是非常特殊和美丽的（对比度为1）。
激光散斑是由无规散射体被相干光照射产生的，因此是一种随机过程。
要研究它必须使用概率统计的方法。
通过统计方法的研究，可以得到对散斑的强度分布、对比度和散斑运动规律等特点的认识。
图1 光散斑的产生(图中为透射式，也可以是反射式的情形)图1说明激光散斑具体的产生过程。
当激光照射在粗糙表面上时，表面上的每一点都要散射光。
因此在空间各点都要接受到来自物体上各个点散射的光，这些光虽然是相干的，但它们的振幅和位相都不相同，而且是无规分布的。
来自粗糙表面上各个小面积元射来的基元光波的复振幅互相迭加，形成一定的统计分布。
由于毛玻璃足够粗糙，所以激光散斑的亮暗对比强烈，而散斑的大小要根据光路情况来决定。
激光散斑的测量1
激光散斑测量实验目的:本实验介绍单光束散斑技术的基本概念,并应用此技术测量激光散斑的大小和毛玻璃的面内位移.实验原理1.激光散斑的基本概念照射产生的，因此是一种随机过程。
要研究它必须使用概率统计的方法。
通过统计方法的研究，可以得到对散斑的强度分布、对比度和散斑运动规律等特点的认识。
图2说明激光散斑具体的产生过程。
当激光照射在粗糙表面上时，表面上的每一点都要散射光。
因此在空间各点都要接受到来自物体上各个点散射的光，这些光虽然是相干的，但它们的振幅和位相都不相同，而且是无规分布的。
来自粗糙表面上各个小面积元射来的基元光波的复振幅互相迭加，形成一定的统计分布。
由于毛玻璃足够粗糙，所以激光散斑的亮暗对比强烈，而散斑的大小要根据光路情况来决定。
散斑场按光路分为两种，一种散斑场是在自由空间中传播而形成的（也称客观散斑），另一种是由透镜成象形成的（也称主观散斑）。
2. 激光散斑光强分布的相关函数的概念如图3所示激光高斯光束（参见附录1）投射在毛玻璃上(ξ,η),在一定距离处放置的观察屏(x,y)上的形成的散斑的光强分布为Ｉ(x,y)。
（1）自相关函数假设观察面任意两点上的散斑光强分布为Ｉ(x 1,y 1)，Ｉ(x 2,y 2)，我们定义光强分布的自相关函数为：G （x 1,y 1；x 2,y 2）=〈Ｉ(x 1,y 1) Ｉ(x 2,y 2) 〉 (1) 其中Ｉ(x 1,y 1)表示观察面上任一点Q 1的光强，Ｉ(x2,y2)表示观察面上另一点Q 2上的光强，〈〉表示求统计平均值。
根据光学知识我们知道：I （x ，y ）=U （x ，y ）U *（x ，y ） (2) 式中U(x,y)表示光场的复振幅。
当玻璃板表面足够粗糙（毛玻璃）时,根据散斑统计学的理论我们可以得到如下的公式：G （x 1,y 1；x 2,y 2）=〈Ｉ(x 1,y 1)〉〈Ｉ(x 2,y 2)〉+|〈U(x 1,y 1)U *(x 2,y 2)〉|2 (3) =〈Ｉ〉2[ 1+μ( x 1,y 1；x 2,y 2）]式中μ(x 1,y 1；x 2, y 2）=|〈U(x 1, y 1) U *(x 2, y 2) 〉|2/〈Ｉ〉2称做复相干系数。
激光散斑的测量
W ( Z ) W0 (1 Z 2 / a 2 )1/2 0.01726 1
S P2 / W
632.8 106 555.0 0.07545mm 1.4816
2. x 和y 的计算
P2 555 x d 1 0.1611mm 1 P 0.03 126.96 1 P2 y d 1 P 0 1
答：由于激光光强起伏周期远大于 CCD 采样的周期，激光器光强时整体下降或 者提升的，最终图像上整体光强大小可能会有变化 6、在本实验中若有一均匀的背景光迭加在散斑信号上，对 S 值的测量有影响 吗？试分析原因。 答：观察面上的光强整体上升了，统计平均值显然会上升，但是不会影响统计分 布。即对拟合没有影响，因此对 S 无影响。
W012
f ' d1
2 01 2 '
50mm
(50 650) 53.55mm 650 2 0.22442 2 (1 ) ( ) 50 632.8nm 50mm
W02 (1
d1 2 W012 2 ) ( ) f' f'
0.22442 0.01726mm 650 2 0.22442 2 (1 ) ( ) 50 632.8nm 50
五．思考题
1、激光散斑测量的光路参数（P1,P2）选择是根据什麽？ 答： 为了得到较好的图像， 一方面需要考虑图像中散斑个数要多已得到的统计数 据比较可信， 另一方面要使散斑图像尽可能地大以获得精确测量。所以实验中需 要调节（P1,P2）兼顾这两个方面，以获得最佳图像 2、为什麽在本实验中散斑的大小用 CCD 象元，而毛玻璃与 CCD 表面的距离可 以用卷尺（最小刻度为 1 毫米）？ 答：CCD 象元由计算机处理，精确度高。有公式 d x
激光散斑测量
激光散斑测量实验报告实验题目：激光散斑测量实验目的：了解激光散斑的原理及应用，掌握散斑的测量方法以及相关的一些函数关系，性质。
实验原理：激光自散射体的表面漫反射或通过一个透明散射体（例如毛玻璃）时，在散射表面或附近的光场中可以观察到一种无规分布的亮暗斑点，称为激光散斑（laser Speckles ）或斑纹。
当激光照射在粗糙表面上时，表面上的每一点都要散射光。
因此在空间各点都要接受到来自物体上各个点散射的光，这些光虽然是相干的，但它们的振幅和位相都不相同，而且是无规分布的。
来自粗糙表面上各个小面积元射来的基元光波的复振幅互相迭加，形成一定的统计分布。
由于毛玻璃足够粗糙，所以激光散斑的亮暗对比强烈。
当单色激光穿过具有粗糙表面的玻璃板，在某一距离处的观察平面上可以看到大大小小的亮斑分布在几乎全暗的背景上，当沿光路方向移动观察面时这些亮斑会发生大小的变化，如果设法改变激光照在玻璃面上的面积，散斑的大小也会发生变化。
由于这些散斑的大小是不一致的，因此这里所谓的大小是指其统计平均值。
它的变化规律可以用相关函数来描述。
可以知道S 与激光高斯光斑半径W （在毛玻璃上的光斑）的关系式为2/S P W l p =。
S 的意义即代表散斑的平均半径。
这是一个以1为底的高斯分布函数。
以下为两个散斑场的互相关函数：实验器材：1.氦氖激光器 2.双偏振片 3.全反射镜 4.透镜 5.毛玻璃 D 7.计算机已知数据： 光路参数：d1=650mm d2=59mm r 1()P =92mm P2=537mm P1=92mm激光波长 = 0.0006328mm =632.8nm21212222(1/())(1/())(,)1exp{[]}exp{[]}C y d P P x d P P g x y SSh x r r D ++D ++D D =+--常数π = 3.14159265CCD 像素大小=0.014mm激光器内氦氖激光管的长度d=250mm 会聚透镜的焦距f ’=50mm毛玻璃垂直光路位移量d ξ 和d η， d ξ=5小格=0.05mm ，d η=0理论值:(a) 照在毛玻璃上激光光斑的平均半径01W 0.224403mm =''12222011''d (1)()f d f W d f f p l -=--+02W =由于20/a W p l =221/20()(1/)W Z W Z a =+ 这里Z=P 1,W 0=W 02 所以W(P 1)= 0.990179mm2/S P W l p == 0.109239mmb) 毛玻璃的平均实际位移量0.05d mm x =∆x = d ξ (1 + p2 / ρ(P 1))=0.342mm0d h =∆y= d η (1 + p2 / ρ(P 1))=0实验数据及数据处理实验值：S=112121in s=å=7.30477像素= 0.102267 mm2P W Sl p == 1.05768 mm 误差分析：W 误差为1.05768-0.9901796.8%0.990179=S 误差为0.102267-0.1092396.4%0.109239= b) 毛玻璃的平均实际位移量实验值：x D =1661in x =åD =25.83333像素= 0.362mmy D =1661in y =D å=0误差分析：∆x 误差为0.3620.3425.8%0.342-=∆y 误差为 0。
脑科学研究中激光散斑成像技术的运用-医学技术论文-基础医学论文-医学论文
脑科学研究中激光散斑成像技术的运用-医学技术论文-基础医学论文-医学论文——文章均为WORD文档，下载后可直接编辑使用亦可打印——摘要：激光散斑衬比成像（Laser Speckle Contrast Imaging, LSCI）是一种非扫描式实时血流动力学成像技术，具有高分辨率、快速实时成像、非接触、仪器结构较简单等优势。
尽管由于深度分辨率的限制，LSCI主要用于浅表组织测量，但其在神经疾病、皮肤病等领域的基础研究及临床应用中展现出良好的应用潜力。
本文简要地介绍了激光散斑衬比成像技术的基本原理与技术进展，综述了其在脑卒中、吸毒成瘾、阿尔兹海默症等脑疾病以及其他脑科学应用中的研究进展，并展望了其发展前景。
关键词：激光散斑衬比成像; 血流动力学; 脑科学研究;Abstract：Laser speckle contrast imaging (LSCI) is a powerful and simple non-scanning real-time hemodynamic imaging method, with the advantages of high spatial and temporal resolution, wide imaging field, high-speed imaging, low damage, relatively simple instrumentstructure. After decades of development, it already has had the ability to quantify flow changes with higher resolution. Although LSCI is limited to superficial tissue imaging due to the limitation of depth resolution, it has been playing an important role in the studies and clinical applications of biomedical fields such as dermatology and neurological disease research. This paper briefly introduces the basic principle, typical device and technical progress of LSCI, and reviews the recent progress in brain diseases such as stroke, drug addiction, Alzheimers disease and other applications of brain science. Finally, we discuss the prospects for development of LSCI in the study of brain science.Keyword：laser speckle contrast imaging; hemodynamic imaging; study of brain science;引言大脑的正常生理功能依赖于神经活动与血流动力学之间的紧密配合，这种机制称为神经血管耦合（neurovascular coupling, NVC）。
激光散斑测量(中国科大实验讲义)
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一维自相关函数图
实验曲线
拟合曲线
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一维互相关函数图
实验曲线
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激光散斑实验
什麽是激光散斑现象? 激光散斑现象的特点
激光散斑的应用 散斑测量实验的内容 数据处理的方法和结论
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1
什麽是激光散斑现象?
• 当一束激光照射到具有漫射特性的粗糙表面 上时，在反射光的空间中用一个白色的屏去 接收光总可以看到一些斑点。这就是激光散 斑现象。
• 经透镜成象形成的散斑是主观散斑 。在自由 空间传播形成的 散斑叫做客观散斑。
xdx(1P 2/(P 1))
gc
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x
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实验相关函数的计算
• 利用CCD和采集卡（10moons）得到的是BMP格式的图 象文件，调用程序可以将BMP图象文件转化为两维的 数据文件，也就是得到了CCD面阵所在的这一面积上 的光强的值I（i, j）(i,j=1,2…,N0) 。利用这些值就可以 计算散斑场的归一化样本自相关函数和互相关函数。 这些由计算机完成。
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由激光器出射的高斯光束
d
2W0
d=250mm ，=0.0006328mm ，w0=0.2244mm
d 1 w0 ( ) 2
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7
高斯光束的复振幅表达式：
I I0
W0 0.135I0
u ( x , y , z ) A exp[ ik ( x y ) ] q(z)
S P W
【精品】激光散斑检测技术
【关键字】精品《无损检测导论》课程论文激光散斑检测技术在航空领域的应用一、应用背景复合材料在航空、航天、兵器、船舶、汽车、建筑、医疗、制药、压力容器、橡胶工业等行业中占的比例越来越大，然而复合材料在生产和使用过程易产生开胶、分层、冲击损伤、渗水、蜂窝变形等缺陷，缺陷的扩展给装备带来安全隐患。
目前国内复合材料的检测普遍采用落后的敲击法、超声波、声阻检测方法，这些方法普遍存在灵敏度低、对操作者要求高、缺陷难以定量和定位、检测速度慢等问题。
国外普遍采用先进的激光错位散斑成像无损检测技术，不仅检测灵敏度高，缺陷可以直观数码成像，还可以精确测量缺陷的尺寸、位置，操作简捷方便、速度快，成为复合材料生产或现场无损检测专门解决方案。
成立于1977年的美国激光技术有限公司(LTI)是世界激光散斑成像无损检测技术的领导者，其激光散斑成像技术克服了其它检测手段和早期激光干涉检测技术的许多瓶颈和局限，广泛应用于飞机、火箭、卫星、导弹、舰船、飞船、装甲等生产或在役检测，在实践中证实了巨大的成本效益和超强的无损检测能力。
二、发展激光散斑检测技术于八十年代初期开始应用于无损检测领域，纵观激光检测技术的发展历史,经历了几个发展阶段。
20世纪80年代,出现了激光全息技术,虽具有灵敏度高的优点,也存在着干版化学处理繁琐、必须在隔振台和一定暗室条件下才能工作的缺点。
通过CCD摄像机取代干版、隔振性能改善等一系列改进,出现了电子散斑干涉技术(ESPI),但其还不能适应现场检测的需要,目前已进入到激光错位散斑技术 (shearography)时代。
激光错位散斑干涉技术该技术具有全场性、非接触、无污染、高精度和高灵敏度、快速实时检测等优点适用于蜂窝夹层结构、橡胶轮胎、复合材料粘结质量的检测，并已在航空、航天、汽车和建筑等领域得到了广泛的应用三、基本原理激光错位散斑干涉也称剪切散斑，是在单光束散斑干涉的基础上，利用有一定角度的玻璃光楔使得成像平面上造成特定的错位，在照相干板得到双曝光错位散斑图，再以适当的光路布置显现出条纹进行分析通过被检物体在加载前后的激光散斑图的叠加，从而在有缺陷部位形成干涉条纹。
使用激光散斑仪检测物体表面粗糙度的技术介绍
使用激光散斑仪检测物体表面粗糙度的技术介绍随着科学技术的不断发展，精确测量物体表面粗糙度的需求也日益增加。
在工业生产和科研领域中，我们经常需要对材料表面进行粗糙度的测量和分析，以确保产品的质量或研究物体表面的特性。
而使用激光散斑仪来进行粗糙度测量则是一种常见而有效的方法。
激光散斑仪是一种利用激光光源和散斑原理进行测量的仪器。
它通过对物体表面反射的激光光束进行观测，获得散斑图像，并通过对图像的分析来得到物体表面的粗糙度信息。
激光散斑仪的原理相对简单，但其在粗糙度测量中的应用却非常广泛。
在进行粗糙度测量时，首先需要将待测物体放置在激光光束的照射下。
激光光源发出的光束照射到物体表面上，并在表面上产生散斑图像。
这些散斑图像包含了物体表面的微小结构和细节信息。
然后，激光散斑仪通过摄像机或光电二极管等感光元件，将散斑图像转化为电信号。
接下来，电信号被传送到计算机等数据处理设备进行图像处理和分析。
在图像处理和分析过程中，可以利用散斑图像的尺度变化和灰度分布等特征来计算物体表面的粗糙度。
通常，粗糙度的评价参数有均方根值（Ra）、最大峰值高度（Rz）、平均峰值高度（Rp）等。
这些参数可以通过对散斑图像的灰度分布进行统计和计算来得到。
与传统的粗糙度测量方法相比，使用激光散斑仪进行测量具有许多优势。
首先，激光散斑仪可以对各种不同材料的表面进行测量，包括金属、陶瓷、塑料等。
其次，激光散斑仪能够实现非接触测量，无需对物体进行接触或破坏。
这对于某些对表面质量要求严格的物体来说尤为重要。
此外，激光散斑仪的测量速度快，可以实时获取粗糙度信息，并且可以进行自动化控制和数据分析。
激光散斑仪不仅在工业生产中有着广泛的应用价值，还在科学研究领域发挥着重要的作用。
在材料科学、光学、表面物理学等领域中，对物体表面粗糙度的测量和分析是不可或缺的一部分。
激光散斑仪提供了一种快速、准确的非接触式测量方法，为研究人员提供了便利。
总之，使用激光散斑仪进行物体表面粗糙度测量是一种简便、准确、快速的方法。
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激光散斑计量技术是在多学科基础上发展起来的现代光学测量方法，选题较为合理。
请尽快确定课题完成方式，完善相关技术路线，开展课题调研论证工作。
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激光散斑测量技术与应用研究
1 前言
近些年来，激光散斑计量技术发展迅速，已在许多领域得到了广泛应用。
迄今为止，散斑测量技术经历了两个发展阶段：第一阶段1965-1978年，这一发展阶段以纯光学的相干计量技术为主，形成了一系列纯光学的全息散斑计量方法。
对计量机理的解释，主要是用传统的干涉计量理论。
第二阶段70年代末开始，这一发展阶段是以光电结合的精密计量技术为主的，全息散斑计量技术向着高精度、高速度及自动化方向发展，同时，发展出了用统计学方法解释的新理论，该理论更适合描述空间随机分布光场。
激光散斑计量技术是在多学科基础上发展起来的现代光学测量方法，主要有：直接照相法，双曝光法，电子散斑干涉法，错位散斑干涉法和散斑相关测量技术等。
它具有全场，非接触，高精度，高灵敏度和实时快速等优点。
现已广泛应用于振动，位移，形变，断裂及粗糙度的测量等方面，成为无损计量领域的有效工具，是当前国际上的热门研究课题之一。
图1.1 激光散斑的技术和应用发展时间路线图
2 激光散斑测量基本理论
1）散斑的形成
一般地说，电磁波以至粒子束经受介质的无规散射后，其散射场常会呈现确定分布的斑纹结构，这就是所谓的散斑。
散斑的形成必须具备两个基本条件: 1）必须有可能发生散射光的粗糙表面。
为了使散射光较均匀,则粗糙表面的深度必须大于波长;
2）入射光线的相干度要足够高,例如使用激光
从可见光波长这个尺度看，粗糙的物体表面可以看作是由无规分布的大量面元构成。
当相干光照明这样的表面时，每个面元就相当于一个衍射单元，而整个表面则相当于大量衍射单元构成的“位相光栅”。
相干光照射时，不同的面元对
入射相干光的反射或散射会引起不同的光程差，反射或散射的光波动在空间相遇时会发生干涉现象。
当数目很多的面元不规则分布时，可以观察到形成具有无规分布的颗粒状结构的衍射图样。
这就是光自由空间传播时形成的散斑（颗粒状结构斑点称为散斑）。
但应强调的是，在其它的电磁波谱区会出现此类现象。
比如典型的例子有：人体器官超声影像时的散射现象，综合孔径雷达在微波谱区的散射现象以及 X 射线在液体中的散射等等。
如果物体表面通过光学系统成像，只要成像系统的点扩散函数具有足够的“宽度”，折算到物平面后能在物体表面覆盖足够多的面元，则来自这些面元的光线将在同一像点处相干叠加，从而形成散斑，图像中任意点的光强等于所有到达该点光波的波幅代数和。
如果所有到达该点的光波都是同相的，就会观察到一个最大亮度的散斑图案，而来自照明区域内不同点的光会对像面上的所有像点的散斑强度都有贡献。
相反，则为暗的散斑。
图2.1 散斑的成因
图2.2 典型的激光散斑图像
由散斑的成因可知，物体表面的性质与照明光场的相干性对散斑观象有着决定性的影响。
物体表面的性质不同，或照明光场的相干性不同，都会使散斑具有不同的特点。
因此，根据两个因素可以区分散斑的不同类型。
此外，人们还常常按照光场的传播方式，把散斑分成远场散斑、近场散斑和象面散斑三种类型。
2）散斑图像的统计特性
激光光源具有良好的相干性，而一般认为工作环境是不变的，随机场的分布
在时域上是稳定的，只是空间坐标的函数。
这样，散斑现象可以按照光场衍射的标量理论来描述，即：
其中，各符号代表的物理含义为：A(x。
，y。
)可以是相干光照明的粗糙表面在其极邻近平面 x0，y0上形成的光场； h(x,y;x0，y0)表征的传播过程，当h(x,y;x",y")表示球面波或平面波时,A(x,y)相应地表示近场或远场散斑的复振幅分布;当h(x,y;x",y")表示成像系统的点扩散函数时,A(x,y)表示像面散斑的复振幅分布。
但是，这种描写只能是形式上的，由于物体表面结构无法控制，在同样的照明条件下,它们将产生毫不相关的散斑。
为了能够描述散斑现象，可以选择概率统计与随机过程的理论和方法。
描述光场最本质的量是复振幅，而最有实际意义的量是可以记录和探测的光强。
对于物面散射的光场经过一个线性系统传播后的光场，经过相关推导，可以得到光场复振幅实部与虚部的联合统计特性如下：
与具有圆对称性的复随机变量均值相同,方差相同,且不相关。
其联合概率密度函数为：
类似的导出光强的统计特性，散射光场的强度为其复振幅的模平方，而复振幅则可由强度和相位表示为：
导出强度和相位的联合概率密度函数为：
并得到一下结论：1线偏振散射光场光强的均值与方差相等2线偏振光形成的散射光场、光强和相位是统计独立的。
为了描述散斑场的空间结构的粗糙程度，需要讨论其光强的自相关函数，通过空间自相关函数来对散斑的表观颗粒粗细程度做出估计。
3 激光散斑计量技术与应用
基于上述激光散斑发展出很多计量技术，主要散斑计量术包括很多种方法,散斑干涉法，散斑照相法，部分相干光散斑干涉法和白光散斑法。
这里选择几种典型的计量技术简要介绍其原理和应用。
1）电子散斑干涉法
散斑干涉法是利用散斑波面的相位分布进行信息探测的计量技术。
在电子散斑干涉计量(ESPI)中，原始的散斑干涉场由光电器件转换成电信号记录下来。
用模拟电子技术或数字电子技术方法实现信息的提取，形成的散斑干涉场可直接显示在图像监示器上，也可以存入电子计算机。
ESPI 操作简单、实用性强、自动化程度高，可以进行静态和动态测试，具有许多优点。
典型应用：无损测量
2）数字散斑照相法
散斑照相法是利用散斑波面的振幅分布信息进行信息探测的计量技术。
以光电探测器直接记录记录不同状况下物体表面的散射光场的强度分布,然后以某种方法将记录下的光场之间的强度变化提取出来,就得到了物体的变化信息，再数字信息处理技术来实现信息的表征及识别。
数字散斑照相方法是非接触的光测方法,图像数据采集的方式简单(普通照相方式),计量环境要求低,能在恶劣的条件下进行各种要求的计量。
典型应用：微位移测量
3）错位散斑干涉法
错位散斑干涉法或称剪切散斑干涉法，用激光扩束后照明的物体, 经错位棱镜形成的被摄物体相互错位的散斑图, 经摄像机输人到计算机图象系统或更简单的图象相减器中处理, 得到表示物体位移导数的干涉图案。
这种方法测的不是位移而是位移梯度，可用来测量物体的形变振动和恒值线等。
它的优点是没有参考光路受环境扰动和机械噪音的影响很小，但它受剪切范围剪切方向和引入的荷载等多个有效因子的影响。
典型应用：无损检测，尤其是在线质量控制与跟踪
4）数字散斑相关测量法
数字散斑相关测量法是对变形前后采集的物体表面的两幅图像( 散斑场) 进行处理, 通过计算来实现对物体变形场( 位移场) 的测量。
可以实现全场测量，实时测量，数据准确度高,操作简单便利。
作为一种非接触式位移测量方法，它有光路简单，对测量环境要求低等优点，近年来获得了长足的进展。
典型应用：移动或变形物体的运动或变形信息的测量
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