弱测量原理及应用-北京大学物理学院
}
4
二, 弱测量原理[2,3]
弱测量由下面两条假设构成: 被测系统S, 测量仪器A， [假设1] 测量作用很弱，即假设相互作用强度弱而且时 间短暂，由 决定的 中 ； [假设2] 在测量作用后，对被测系统S态作如下的后选 择：ψ out S。测量前后S的初末态既不会彼此全同，也不能 彼此完全正交。但仪器可区分态应正常工作。 弱测量所得的测量值称为弱值。由于被测系统S的初末 态不完全相同，弱值一般是复数。可证它等于
USA ( t ) ∑ cn ωn
n
S
Φ( x)
− i λωn PA = = c ω e Φ( x) ∑ n n S A ˆ n
A
= ∑ cn ωn
n
S
Φ ( xn )
A
ˆ 和 ˆ 的测量值 x（和 ）就关联起来。 X 由此， ΩS A ω
按Born法则：观测A位置变量x将导致A的可区分态塌 缩，例如塌缩到 并得到 xk ，而S被测态向对应本征 态 关联塌缩，得到相应数值 。假定对x的观测精度足 以分辨全部本征值ω ，就实现了用A对S的 Ω S 作测量。
3
2, 典型例子——Stern-Gerlach装置对电子 自旋的测量 [1]
σz
Bz = λ z
Hi = −λμ zσ z
∂H i ˆ F =− = λμσ z ∂Z
ˆ =F ˆ t ；l ≈ P z
σ z = ±1
ˆ F m t2
⎧ ⎧i ˆ ⎫ ⎧i ˆ ⎫ ⎧ i ˆ⎫ ⎫ lP α β α β exp ⎨ zP 0 exp 0 exp + + − ⊗ = + ⊗ + − ⊗ } ⎨ ⎨ ⎨ − lPz ⎬ 0 ⎬ z ⎬{ z⎬ ⎩= ⎭ ⎩= ⎭ ⎩ = ⎭ ⎭ ⎩ = {α + ⊗ l + β − ⊗ − l
如果中间x方向磁场逐渐减弱最后消失，情况如何？
n
n！ S
ψf
( AS )
( iq )
n
ψ in ψf
exp ( − q 2 4Δ 2 )
=
S
ψ f ψ in
S
∑
n
n
( AS )
n
ψ in
S
S
n！ S
1n
max
S
ψ f ψ in
n
S
ψ f ψ in
exp ( − q 2 4Δ 2 )
S
⎡ψ ⎣ f
( AS )
ψ in
⎤ S⎦
Δ
S
⎛ ⎞ S ψ f AS ψ in S ⎟ exp ( − q 2 4Δ 2 ) ψ f U S ( t ) ψ in S ≅ S ψ f ψ in S ⎜ 1 + iq ⎜ ψ f ψ in S ⎟ S ⎝ ⎠ ⎛ S ψ f AS ψ in ⎞ S ψ f U S ( t ) ψ in S S ⎟ exp − q 2 4Δ 2 ≅ exp ⎜ iq ⎜ ψ f ψ in S ψ f ψ in S ⎟ S S ⎝ ⎠
ψ f U S ( t ) ψ in
S
= S ψ f exp − i ∫ dt H = ψ in = S ψ f exp {iq S AS } ψ in
= S ψ f exp {iqS AS } ψ in =∑
n
{
}
2 2 exp − q 4 Δ ( ) S
S
exp ( − q 2 4Δ 2 )
S
( iq )
弱测量原理及应用
张永德 中国科学技术大学, 近代物理系
1
一,引言━━von Neumann正交投影 测量
1, von Neumann正交投影测量模型[1]
用A观测量子系统S的可观测量 Ω S ，在S- A之间要有适 之间 当的“测量Hamiltonian” ,使S的可观测量和A的位置指示器 ˆ P ˆ 量之间产生耦合 H i = λΩ S A 。耦合作用导致的本征态和可区分 态之间产生量子纠缠。量子纠缠使我们能够通过测量指示器 变数x来制备力学量 Ω S 数值 ω i 的本征态 ωi S。 设初始时刻A的状态和S的叠加态合成大系统S-A，处于孤 立系能量本征态的可分离态，
ˆ 这个复数强烈地依赖于初末态预选择和后选择。其实，它甚至可能很大于 Ω S 的所有本征值，假如初态和末态接近于正交的话。这就是常说的弱测量的放大 作用。
5
证明:
S
(1
Δ ( 2π )
14
) exp ( −q
2
4Δ
2
)ψ
,
in S
H = −δ ( t ) qAS
2 2 exp − q 4 Δ ( ) S
(
)
6
▲ 三个Stern-Gerlach的peres相干叠加[4]
⎧ ⎫ ⎛ 1⎞ 1 ⎧ 1 ⎛ 1⎞ 1 ⎛ 1⎞ z z x x z x x + = ⇒ + + = = + + − = = − ， ； ， ⎪ ⎨ ⎬⇒ A ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ 0 1 1 − 2⎩ 2⎝ ⎠ 2⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎪ ⎭ ⇒⎨ ⎫ ⎛ 0⎞ 1 ⎧ 1 ⎛ 1⎞ −1 ⎛ 1 ⎞ ⎪ +x = − − z， −x = ⎜ ⎟ = +x ； ⎜ ⎟ = − −x ⎬⇒ B ⎪ − z = ⎜ 1 ⎟ ⇒ 2 ⎨ − z， 1 2 2 ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎝ −1 ⎠ ⎩ ⎭ ⎩ ⎧ ⎛ 1⎞ ⎛ 1⎞ ⎫ z x z z x z + ， + =⎜ ⎟ + ， − ， + =⎜ ⎟ ⎪ ⎪+ ， 0 1⎪ ⎝ ⎠ ⎝ 0⎠ ⎪ A⇒ ⎨ ⎬ 2⎪ ⎛ 0⎞ ⎛ 0 ⎞⎪ + x， − z = ⎜ ⎟ + z， − x， − z = ⎜ ⎟⎪ ⎪ + z， ⎝ 1⎠ ⎝ −1 ⎠ ⎭ ⎩ ⎧ ⎛ 1⎞ ⎛ 1⎞ ⎫ z x z z x z − + + = − − − + = − ， ， ， ， ⎪ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎪ 1⎪ ⎝ 0⎠ ⎝ 0⎠ ⎪ B⇒ ⎨ ⎬ 2⎪ ⎛ 0⎞ ⎛ 0 ⎞⎪ + x， − z = ⎜ ⎟ − − z， − x， − z = − ⎜ ⎟⎪ ⎪ − z， 1 ⎝ ⎠ ⎝ −1 ⎠ ⎭ ⎩
ϕ
S
⊗ Φ ( x)
A
= ∑ ci ω i
i
S
⊗ Φ ( x)
A
2
ˆ 相互耦合。这时，相互作 ˆ 和对A的动量 P H i中被测量 Ω A S 用图象的时间演化算符简化为 USA ( t ) ∝ exp{−iHi t =} 。演化中， ˆ → ω 后转化为对A态 U SA ( t ) 先作用到态 ωn S，代以本征值 Ω S n 的空间平移算符，再向 Φ ( x ) A作用将x平移。于是，原先可分 离态就演化成为纠缠态。即（xn ≡ x − λω n）
微弱信号检测放大的原理及应用
《微弱信号检测与放大》摘要：微弱信号常常被混杂在大量的噪音中,改善信噪比就是对其检测的目的，从而恢复信号的幅度。
因为信号具备周期性、相关性,而噪声具有随机性，所以采用相关检测技术时可以把信号中的噪声给排除掉。
在微弱信号检测程中，一般是通过一定的传感器将许多非电量的微小变化变换成电信号来进行放大再显示和记录的。
由于这些微小变化通过传感器转变成的电信号也十分微弱，可能是VV甚至V或更少。
对于这些弱信号的检测时，噪声是其主要干扰，它无处不在。
微弱信号检测的目的是利用电子学的、信息论的和物理学的方法分析噪声的原因及其统计规律研究被检测量信号的特点及其相干性利用现代电子技术实现理论方法过程，从而将混杂在背景噪音中的信号检测出来。
关键词：微弱信号；检测；放大；噪声1前言测量技术中的一个综合性的技术分支就是微弱信号检测放大，它利用电子学、信息论和物理学的方法，分析噪声产生的原因和规律，研究被测信号的特征和相关性，检出并恢复被背景噪声掩盖的微弱信号。
这门技术研究的重点是如何从强噪声中提取有用信号，从而探索采用新技术和新方法来提高检测输出信号的信噪比。
微弱信号检测放大目前在理论方面重点研究的内容有：a.噪声理论和模型及噪声的克服途径；b.应用功率谱方法解决单次信号的捕获；c.少量积累平均，极大改善信噪比的方法；d.快速瞬变的处理；e.对低占空比信号的再现；f.测量时间减少及随机信号的平均；g.改善传感器的噪声特性；h.模拟锁相量化与数字平均技术结合。
2.微弱信号检测放大的原理微弱信号检测技术就是研究噪声与信号的不同特性，根据噪声与信号的这些特性来拟定检测方法，达到从噪声中检测信号的目的。
微弱信号检测放大的关键在于抑制噪声恢复、增强和提取有用信号即提高其信噪改善比SNIR。
根据下式信噪改善比（SNIR）定义即输出信噪比（S/N）0与输入信噪比（S/N）i之比。
（SNIR）越大即表示处理噪声的能力越强，检测的水平越高。
双模原子力显微术的纳米力学测量原理及其应用
辨率无损获得材料表面结构和多种性质信息ꎬ在物
理、化学、材料、生物及半导体领域中发挥了重要作
用 [１－４] ꎮ 早在 ＡＦＭ 发展初期ꎬ力 － 距离曲线就成为
在纳米尺度上研究材料之间相互作用的基本方法ꎬ
并用于测量材料的弹性性质、Ｈａｍａｋｅｒ 常数、表面电
∗通讯作者:商广义(１９５９－) ꎬ男( 汉族) ꎬ北京人ꎬ教授. Ｅ￣ｍａｉｌ: ｇｙｓｈａｎｇ＠ ｂｕａａ.ｅｄｕ.ｃｎ
１９１１０００００８１０１３
１５ 毕篆芳.ｆｂｄ
６９ ０
电子显微学报 Ｊ. Ｃｈｉｎ. Ｅｌｅｃｔｒ. Ｍｉｃｒｏｓｃ. Ｓｏｃ.
幅ꎬ角频率和相位等观测量ꎮ 根据对这些观测量的
要性质之一ꎮ 随着材料特征尺度的减小ꎬ纳米力学
性质( 如弹性模量等) 对材料和器件的性能起着重
要作用ꎮ 因此ꎬ在纳米尺度上定量测量材料的力学
性质已 成 为 纳 米 科 技 领 域 的 研 究 热 点 和 挑 战 性
课题ꎮ
原子力显微术( ＡＦＭ) 是扫描探针显微术家族
中的重要成员ꎮ 通过探测针尖—材料表面之间的
调制和解调进行不同组合ꎬ双模 ＡＦＭ 可划分为调
幅—调幅 ( ＡＭ￣ＡＭ ) ꎬ 调 幅—调 频 ( ＡＭ￣ＦＭ ) 和 调
第 ３８ 卷
频—调频( ＦＭ￣ＦＭ) 三种工作模式ꎬ并能获得材料各
种性质信息ꎬ包括:表面形貌、耗散、弹性模量以及
粘弹性等ꎬ如表 １ 所示ꎮ
表 １ 双模 ＡＦＭ 的各种模式组合
Ｔａｂｌｅ １ Ｂｉｍｏｄａｌ ＡＦＭ ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｓ
模式名称
双模 ＡＭ
双模 ＡＭ￣ＦＭ
双模 ＦＭ
量子弱测量
量子弱测量量子弱测量是一种量子力学中的测量技术，它通过非常小的干扰来获取关于量子系统的一些信息，而不会显著地改变系统的态。
在量子力学中，测量不仅包含经典测量中的测量偏差，还包含不可避免的测量后的系统状态塌缩。
然而，通过使用弱测量技术，我们可以减小测量的干扰，从而更好地了解量子系统。
在量子力学中，波函数描述了一个量子系统的态。
当我们进行测量时，波函数会塌缩到特定的本征态上，而这个本征态与对应的测量结果相关联。
这意味着测量后系统的态会被显著地改变，而且我们只能得到一个确定的结果。
然而，弱测量技术允许我们在测量过程中减小干扰，从而不改变系统的态。
具体来说，弱测量技术包括三个步骤：弱耦合、演化和后向演化。
首先是弱耦合。
在这一步骤中，我们通过将系统与一个外部系统进行相互作用来实现弱测量。
这个外部系统可以是一个额外的粒子，或者是引入一个测量设备。
通过将系统与外部系统耦合，我们可以使系统的信息以某种方式传递到外部系统中。
接下来是演化。
在这一步骤中，我们让系统与外部系统一起演化一段时间。
通过控制演化的时间，我们可以使系统的态与外部系统发生一定的干涉。
这种干涉会导致系统态的漂移，从而使我们能够测量到一些关于系统的信息。
最后是后向演化。
在这一步骤中，我们将外部系统与系统分离，并将外部系统进行反演。
通过反演外部系统，系统的态将退回到未测量前的状态。
这样，我们就减小了测量对系统态的影响，保持了系统的原始态。
弱测量技术在实际应用中有许多重要的应用。
首先，它可以用于测量微弱的态变化，例如湮灭和产生的振幅变化。
其次，它可以用于研究量子干涉现象，例如双缝干涉实验。
弱测量可以让我们观察到干涉效应，而不会破坏干涉引起的干涉条纹。
除了以上应用之外，弱测量技术在量子信息处理中也有重要的应用。
例如，在量子计算中，我们需要测量量子比特的态。
通过使用弱测量技术，我们可以减小测量对量子比特态的干扰，从而提高计算的准确性和可靠性。
总结起来，量子弱测量是一种通过非常小的干扰来获取关于量子系统的信息的测量技术。
光子自旋霍尔效应的弱测量理论及应用研究
摘要近年来，类似于电子系统中的自旋霍尔效应，一种新型的物理现象-光子自旋霍尔效应引起了人们的广泛兴趣。
光子自旋霍尔效应是指当一束空间受限的线偏振光在两种不同介质的界面处发生反射与折射时，自旋手性相反的光子沿垂直于折射率梯度的两个相反方向移动，从而导致入射光束分裂成两束左旋与右旋圆偏振光并分居入射面的两侧。
光子自旋霍尔效应与电子自旋霍尔效应具有类比的特性：其中自旋电子的角色由自旋光子扮演, 而外场的角色则由介质折射率梯度扮演。
自旋-轨道相互作用是产生光子自旋霍尔效应的根本原因，它表现为光的偏振与光束的传播轨迹之间的相互影响。
以往的研究大部分都局限于不同物理系统中光子自旋霍尔效应相关的理论计算与实验观测，而有关其应用方面的研究却鲜有报道。
值得关注的是，光自旋霍尔效应是一种灵敏的物理效应，它对于物理系统中结构参数的变化非常敏感。
因此，光子自旋霍尔效应在精密测量领域具有潜在的应用价值。
但是，光子自旋霍尔效应又是一种十分弱小的现象，它所产生的自旋位移值只有约几十纳米，一般的测量仪器都无法对它进行直接探测。
弱测量技术的出现为解决这一问题提供了可能。
弱测量是指在一般量子测量的过程中引入前选择与后选择的状态，当前选择态与后选择态接近正交时，测量结果可以得到显著放大。
因此，可以利用弱测量技术对不同物理系统中的光子自旋霍尔效应进行有效探测。
基于以上认识，本文对基于光子自旋霍尔效应弱测量理论进行了系统的研究，并在其应用研究方面开展了有特色的工作，取得了如下几项研究成果：（1）在光波波段，光子自旋霍尔效应非常的弱且相应的自旋位移值仅为几十纳米。
因此在以往的光子隧穿实验中，已有的实验仪器无法对其进行直接响应。
该工作通过构建一种势垒模型,利用弱测量技术首次观测到了光子隧穿中自旋霍尔效应。
实验证明光子隧穿效应不再是一个二维过程，而是一个三维的过程。
同时还发现，光子自旋霍尔效应所产生的自旋位移值甚至大于势垒的宽度。
研究结果不仅为光子隧穿效应的研究提供了新的思路，而且也为研制基于自旋的新型光电子器件提供了可能。
利用弱测量实现量子高精密测量
对当前测量的描述：
t2
PΦ = 1
Φ
t
A=?
Ψ
t1
PΨ = 1
Strong measurement: The AharonovBergmann-Lebowitz (ABL) formula:
2
∑ Prob( A = a) =
Φ PA=a Ψ
2
Φ PA=ai Ψ
i
Weak measurement: The AharonovAlbert-Vaidman effect:
从量子到经典从量子到经典一什么是量子弱测量二利用弱测量实现量子高精密测量1测量光子自旋霍尔效应2直接观测波函数3利用白光实现精密测量三小结contents一什么是量子弱测量二利用弱测量实现量子高精密测量1测量光子自旋霍尔效应2直接观测波函数3利用白光实现精密测量三小结contents量子弱测量収展简史一什么是量子弱测量11964年aharonov等人提出量子力学的双态矢量表述这是弱测量的理论基础
Postselection Φ
0
c1
ΨMD (Q)
c2 c3
Q
ΦCΨ Re Cw = Re Φ Ψ
一、什么是量子弱测量
How does it happen?
↓
↑
C= ↑ ↑ − ↓ ↓
= 19
19
0
一、什么是量子弱测量
Slightly more rigorous derivation
The meter’s final state is its initial state after it was operated on by the evolution operator: For example, a Gaussian meter:
北大物理专业知识点总结
北大物理专业知识点总结物理是自然科学中的一门基础科学,它研究能量、力和物质运动之间的相互关系。
北大的物理专业是我国著名的物理专业之一,培养了大批的优秀物理学家和科学家。
在本文中,我将结合北大物理专业的课程和知识点,对物理学的基础知识进行总结和梳理,从而帮助学生更好地理解和掌握物理学的基本概念和原理。
一、基础知识1.运动学运动学是物理学的一个重要分支,它研究物体在空间中的位置、速度和加速度随时间的变化关系。
在北大物理专业的课程中,学生将学习到运动学的基本概念和原理,包括位移、速度、加速度等概念,以及直线运动、曲线运动等内容。
2.动力学动力学是研究物体受力作用下的运动规律的学科,它包括牛顿运动定律、摩擦力、弹簧力、引力等内容。
北大物理专业的学生将学习到动力学的基本原理,并通过具体的例题和实验来深入理解这些原理。
3.静力学静力学是研究物体平衡状态下受力分布和力的平衡条件的学科,它包括受力分析、作用力和反作用力、力的合成等内容。
在北大物理专业的课程中,学生将学习到静力学的基本概念和原理,并通过不同的情况和问题来加深对这些知识的理解。
4.能量与动量能量与动量是物理学中的两个基本概念,它们对于描述物体的运动状态和相互作用具有重要意义。
在北大物理专业的课程中,学生将学习到能量与动量的基本原理,包括动能、势能、动量守恒定律、动能定律等内容。
5.热学热学是研究热与能量之间的相互转化和传递规律的学科,它包括热力学定律、热传导、热辐射等内容。
北大物理专业的学生将学习到热学的基本原理,并通过具体的实验和应用来深化对这些知识的理解。
6.电磁学电磁学是研究电荷和电磁场相互作用规律的学科,它包括静电场、静磁场、电路、电磁感应等内容。
在北大物理专业的课程中,学生将学习到电磁学的基本概念和原理,并通过具体的例题和实验来加深对这些知识的理解。
7.光学光学是研究光的传播、反射、折射和干涉现象的学科,它包括几何光学、物理光学、光波理论等内容。
量子弱磁检测原理
量子弱磁检测原理引言：量子弱磁检测是一种基于量子力学原理的磁场测量方法，它利用了量子叠加态和量子干涉的特性，能够实现对微弱磁场的高灵敏度检测。
本文将介绍量子弱磁检测的原理及其在科学研究和技术应用中的重要性。
一、量子叠加态的基本原理量子力学中的叠加态是指一个粒子同时处于多个可能的状态之间的状态。
例如，一个自旋为1/2的粒子可以处于自旋向上和自旋向下的叠加态中。
在量子叠加态中，粒子的性质不是确定的，而是以一定的概率分布存在于各个可能的状态中。
二、量子干涉的基本原理量子干涉是指两个或多个量子态之间相互作用形成的干涉现象。
当两个量子态发生干涉时，它们的振幅会相互叠加或相互抵消，从而影响到最终的测量结果。
量子干涉是量子力学的核心概念之一，广泛应用于各个领域的研究和技术中。
三、量子弱磁检测原理量子弱磁检测利用了量子叠加态和量子干涉的原理，通过对粒子的叠加态进行干涉测量，实现对微弱磁场的高灵敏度检测。
具体而言，量子弱磁检测可以分为以下几个步骤：1. 制备叠加态：首先，需要制备一个粒子的叠加态，使其同时处于多个可能的磁场状态中。
这可以通过一系列的操作和控制来实现，例如利用磁场梯度对粒子进行操控。
2. 干涉测量：将制备好的叠加态与待测磁场进行相互作用，使它们发生干涉。
在干涉过程中，叠加态的不同分量会相互叠加或相互抵消，从而影响到干涉结果。
3. 读出测量结果：通过测量干涉结果，可以得到待测磁场的信息。
这可以通过测量粒子的自旋或其他相关的物理量来实现。
四、量子弱磁检测的应用量子弱磁检测在科学研究和技术应用中具有广泛的应用前景，主要体现在以下几个方面：1. 生物医学研究：量子弱磁检测可以用于生物体内微弱磁场的测量，例如用于磁共振成像（MRI）中对脑部活动的观测，以及对生物体内磁场分布的研究。
2. 材料科学：量子弱磁检测可以用于材料的磁性测量和磁场分布的观测，对于研究材料的磁性和磁场调控具有重要意义。
3. 地球物理学：量子弱磁检测可以用于地球磁场的测量和地下矿产资源的勘探，对于地球物理学研究和资源开发具有重要意义。
量子弱测量
量子弱测量量子弱测量量子力学是描述微观世界的基本理论。
在量子力学中，测量是一种基本概念，它可以对一个系统进行观察并给出一个确定的结果。
然而，在某些情况下，我们希望对系统进行非常轻微的测量，以避免破坏其状态。
这就是所谓的“弱测量”。
本文将介绍什么是弱测量、为什么需要弱测量以及如何实现弱测量。
什么是弱测量？在传统的测量中，我们通过与系统相互作用来获得关于系统状态的信息，并且这个交互会改变系统状态。
但在弱测量中，我们只与系统进行非常轻微的相互作用，从而获得关于系统状态的一些信息，同时尽可能地减小对系统状态的扰动。
为什么需要弱测量？在很多情况下，我们希望了解一个系统的性质而不改变它的状态。
例如，在实验室中研究原子或分子时，我们需要了解它们的性质和行为，并试图探索它们之间相互作用背后的物理规律。
但如果我们通过传统方式进行观察和检查，则可能会破坏这些微观粒子的状态，从而无法获得有关它们的真实信息。
这就是为什么需要弱测量的原因。
如何实现弱测量？在实践中，弱测量可以通过一种称为“投影仪”的设备来实现。
投影仪是一种光学元件，可以将一个系统的状态映射到另一个系统上，并通过对映射后的系统进行测量来获得关于原始系统状态的信息。
具体而言，我们可以将一个微观粒子（例如电子或光子）与另一个系统（例如另一个粒子或光束）进行相互作用。
在此过程中，我们使用投影仪来将原始粒子的状态映射到另一个粒子或光束上。
随后，我们对映射后的粒子或光束进行测量，并根据结果推断出原始系统的状态。
总结在本文中，我们介绍了弱测量及其重要性。
弱测量是一种非常轻微的相互作用方式，可用于获得关于微观系统状态的信息而不改变其状态。
在实践中，我们可以使用投影仪等设备来实现弱测量，并探索微观世界背后更深层次的物理规律。
利用弱测量和量子测量翻转方法克服纠缠退相干
利用弱测量和量子测量翻转方法克服纠缠退相干
丁东;王粲;余明星
【期刊名称】《华北科技学院学报》
【年(卷),期】2022(19)2
【摘要】纠缠态是量子信息处理中的一种重要的物理资源,量子态在传输过程中会与环境产生不可避免的退相干。
本文我们通过弱测量和量子测量翻转方法,来保护纠缠态免受振幅阻尼退相干信道的影响。
以三体Wigner的朋友实验中的三量子比特态作为研究对象,计算不同退相干强度以及弱测量强度下,弱测量和量子测量翻转前后量子系统纠缠态的纠缠度与保真度。
结果表明,量子态的纠缠度和保真度随弱测量强度变化,弱测量强度越大,保真度与纠缠度越大,甚至当弱测量强度足够大时,纠缠度和保真度可恢复至原值。
可知弱测量和量子测量翻转方法确实有助于减轻或避免振幅阻尼量子信道中的退相干。
【总页数】6页(P114-119)
【作者】丁东;王粲;余明星
【作者单位】华北科技学院
【正文语种】中文
【中图分类】O436
【相关文献】
1.利用超导量子电路中的宏观量子相干性测量弱磁场
2.2种量子测量方案对非最大纠缠相干态隐形传态平均保真度的影响
3.量子弱测量中纠缠对参数估计精度的影
响4.量子测量理论的认识论发展及新趋向--从多心解释到退相干解释与量子统计的结盟5.科学家首次利用卫星开展量子纠缠退相干实验检验
因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
微弱信号检测技术的原理及应用(含卡尔曼滤波与维纳滤波)
微弱信号检测技术的原理及应用2018年1月一、微弱信号检测的基本原理、方法及技术在自然现象和规律的科学研究和工程实践中，经常会遇到需要检测诸如地震的波形和波速、材料分析时测定荧光光强、卫星信号的接收、红外探测以及生物电信号测量等。
这些测量量被强背景噪声或检测电路的噪声所淹没，无法用传统的测量方法检测出来。
微弱信号，为了检测被背景噪声淹没的微弱信号，人们进行了长期的研究工作，分析背景噪声产生的原因和规律，研究被测信号的特点、相关性以及噪声的统计特性，以寻找出从背景噪声中检测出目标信号的方法。
微弱信号检测技术的首要任务是提高信噪比，这就需要采用电子学、信息论和物理学的方法，以便从强噪声中检测出有用的微弱信号。
微弱信号检测技术不同于一般的检测技术，主要是考虑如何抑制噪声和提高信嗓比，因此可以说，微弱信号检测是一门专门抑制噪声的技术。
抑制噪声的现代信号处理手段的理论基础是概率论、数理统计和非线性科学。
1、经典检测与估计理论时期这一时期检测理论主要是建立在统计学家工作的基础上的。
美国科学家WienerN .将随机过程和数理统计的观点引入到通信和控制系统中，提出了信息传输和处理过程的统计本质，建立了最佳线性滤波理论，即维纳滤波理论。
NorthD.O.于1943年提出以输出最大信噪比为准则的匹配滤波器理论；1946年卡切尼科夫(BA.K)提出了错误判决概率为最小的理想接收机理论，证明了理想接收机应在其输出端重现出后验概率为最大的信号，即是将最大后验概率准则作为一个最佳准则。
1950年在仙农信息理论的基础上，WoodwardP.M.把信息量的概念用于雷达信号的检测中，提出了理想接收机应能从接收到的信号加噪声的混合波形中提取尽可能多的有用信息。
但要知道后验概率分布。
所以，理想接收机应该是一个计算后验概率分布的装里。
1953年以后，人们直接利用统计推断中的判决和统计理论来研究雷达信号检测和参盘估计。
密德尔顿(Middleton D)等用贝叶斯准则(最小风险准则)来处理最佳接收问题，并使各种最佳准则统一于风险理论。