叠加原理教案PPT课件
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叠加法作内力图ppt课件
轴力图、剪力图画在哪一侧均可，但需标出正 负号； (4) 注意结点处的平衡关系。
刚架内力图例
F
B
a
C
F
l
F
A
MA=Fa FA=F
FN
FS
Fa Fa
M
结点处的平衡关系例
FN
FS
FS
M M
FN FS
M FN
FS
M
FN
例题
作图示刚架的内力图
a
B
C
q A qa
qa
2 a qa
2
qa
FN
2
例题
a
B
C
qa
2.方法
分解——每种情况都是简单模型； 分别作图 叠加纵坐标，作总图。
叠加法作弯矩图
ql 2
M 8
q
A
ql 2 M
8
BA
l
ql 2 16
M
ql 2
ql 2
l
8
8
2
l
ql 2
ql 2
16
8
BA
q
B
l
ql 2 8
§5.5 平面刚架的内力图
刚架的组成 —横梁、立柱 与刚结点。
刚结点 横梁 F1
F2
立柱
FNFsin （0<φ≤2π）
Ft 0
FSFcos （0<φ≤2π）
MC 0
M =－FRsinφ （0≤φ≤2π）
作业
5-13(c) 5-14(c) 5-15 5-16
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F
面内载荷作用下，刚架各杆横截面
特点 上的内力---轴力、剪力和弯矩。
刚架内力图例
F
B
a
C
F
l
F
A
MA=Fa FA=F
FN
FS
Fa Fa
M
结点处的平衡关系例
FN
FS
FS
M M
FN FS
M FN
FS
M
FN
例题
作图示刚架的内力图
a
B
C
q A qa
qa
2 a qa
2
qa
FN
2
例题
a
B
C
qa
2.方法
分解——每种情况都是简单模型； 分别作图 叠加纵坐标，作总图。
叠加法作弯矩图
ql 2
M 8
q
A
ql 2 M
8
BA
l
ql 2 16
M
ql 2
ql 2
l
8
8
2
l
ql 2
ql 2
16
8
BA
q
B
l
ql 2 8
§5.5 平面刚架的内力图
刚架的组成 —横梁、立柱 与刚结点。
刚结点 横梁 F1
F2
立柱
FNFsin （0<φ≤2π）
Ft 0
FSFcos （0<φ≤2π）
MC 0
M =－FRsinφ （0≤φ≤2π）
作业
5-13(c) 5-14(c) 5-15 5-16
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F
面内载荷作用下，刚架各杆横截面
特点 上的内力---轴力、剪力和弯矩。
电路原理-叠加定理ppt课件.ppt
– 8
12V + 2
6
+
+
3 U
-
8 3A
6
+
2
3 U
-
(2)对各分电路进行求解 U 12 3 4V 9
U 6 3 3 6V 36
例2 求电压U，电流I
2
1
2
1
I ＋
＋
＋
I＋
10V
－
3A
＋＋
U 2I －－
10V －
2
U
－
＋ 1
2I
－
解: (1)画出分电路图
I
＋
＋
(2)对各分电路进行求解
3. 叠加定理适用范围及要点说明
叠加定理只适用于线性电路， 不适用于非线性电路。
一个独立电源单独作用，其余 独立电源置零。
电压源置零—短路 电流源置零—开路
1
i2
i3
G1
G2
+
is1
us2
–
G3
+= us3
–
1
i2 (1)
i3 (1)
G1
G2
G3
is1
三个电源共同作用
is1单独作用
1
i2 (2)
1
+
u1 R1
i2
–
i3
iS
i2
un1 R2
uS R1 R2
R1iS R1 R2
+ us –
R2
R1
1
R2
uS
R1 R1 R2
iS
i(1)
2
i(2)
2
i (1)
2
R1
叠加定理PPT课件
用叠加定理求电流I;
求电阻R 4 上消耗的功率。10-2（a）所示:R 34 =R 3 ∥R 4 =10∥10=5Ω，I′= 3 + 4 ·
1
2 + 34 + 1
1
5
· =2×5+5+5×3=0.5A。
当 单独作用时，如图2-10-2（b）所示:R 12 =R 1 +R 2 =10Ω，R=R 12 ∥R 4 =10∥10=5Ω，
在使用叠加定理分析计算电路应注意以下几点：
叠加定理只能用于计算线性电路（即电路中的元件均为线性元件）的支路电流或电压（不能
直接进行功率的叠加计算）；
电压源不作用时应视为短路，电流源不作用时应视为开路；
叠加时要注意电流或电压的参考方向，正确选取各分量的正负号。
知识点精讲
如图2-10-1所示电路， =30V， =3A，R 1 =R 2 =5Ω，R 3 =R 4 =10Ω。
直流电路
考纲解读
一、最新考纲要求
1.理解叠加定理的内容；
2.掌握叠加定理的应用。
二、考点解读
必考点：叠加定理的内容及应用。
重难点：叠加定理的内容、应用与计算。
知识清单
叠加定理表述为：
当线性电路中有几个电源共同作用时，各支路的电流（或电压）等于各个电源分别单独作用
时在该支路产生的电流（或电压）的代数和（叠加）。
如图2-10-5所示电路， 1 =10V， 2 =15V，当开关S置于位置1时，毫安表的读数I 1 =40mA;当
开关S置于位置2时，毫安表的读数I 2 =-60mA。若把开关S置于位置3，则毫安表的读数为多少?
【答案】应用叠加定理。
开关置于位置1时，相当于 单独作用，I 1 =40mA，如图2-10-6所示。
求电阻R 4 上消耗的功率。10-2（a）所示:R 34 =R 3 ∥R 4 =10∥10=5Ω，I′= 3 + 4 ·
1
2 + 34 + 1
1
5
· =2×5+5+5×3=0.5A。
当 单独作用时，如图2-10-2（b）所示:R 12 =R 1 +R 2 =10Ω，R=R 12 ∥R 4 =10∥10=5Ω，
在使用叠加定理分析计算电路应注意以下几点：
叠加定理只能用于计算线性电路（即电路中的元件均为线性元件）的支路电流或电压（不能
直接进行功率的叠加计算）；
电压源不作用时应视为短路，电流源不作用时应视为开路；
叠加时要注意电流或电压的参考方向，正确选取各分量的正负号。
知识点精讲
如图2-10-1所示电路， =30V， =3A，R 1 =R 2 =5Ω，R 3 =R 4 =10Ω。
直流电路
考纲解读
一、最新考纲要求
1.理解叠加定理的内容；
2.掌握叠加定理的应用。
二、考点解读
必考点：叠加定理的内容及应用。
重难点：叠加定理的内容、应用与计算。
知识清单
叠加定理表述为：
当线性电路中有几个电源共同作用时，各支路的电流（或电压）等于各个电源分别单独作用
时在该支路产生的电流（或电压）的代数和（叠加）。
如图2-10-5所示电路， 1 =10V， 2 =15V，当开关S置于位置1时，毫安表的读数I 1 =40mA;当
开关S置于位置2时，毫安表的读数I 2 =-60mA。若把开关S置于位置3，则毫安表的读数为多少?
【答案】应用叠加定理。
开关置于位置1时，相当于 单独作用，I 1 =40mA，如图2-10-6所示。
叠加原理.ppt
+
++
I2'
U–S
E –
R1
R3 US'
–
R2
I2
+
R1
R3 IS U–S
(a)
(b) E单独作用
(c) IS单独作用
解：由图(c)
I
2
U
S
R3
RI22
R3
R2
5 IS 5 5
0.5 5
1 0.5A
2.5V
I2
I
2
I
2
1
0.5
0.5A
US
U
S
U
S
5
2.5
7.5V
B
根据叠加原理，I2 = I2´ + I2
解： I2´= I2"=
？1A ？–1A
I2 = I2´ + I2 =
0A
【例题讲解】 I= ? 用叠加原理求：
10 4A
10
10
-
I
20V
+
“恒流源失效” 即令其开路。
解：
10
原电路=
10 10
I´
+
10 10
I"
4A
I'=2A
I"= -1A
I = I'+ I"= 1A
【 重点与难点 】
叠加定理中对不工作电源的处理： 电流源不工作，相当于开路 电压源不工作，相当于短路
例1：电路如图，已知 E =10V、IS=1A ，R1=10 R2= R3= 5 ，试用叠加原理求流过 R2的电流 I2 和理想电流源 IS 两端的电压 US。
电子课件高分子物理叠加原理
• 对于蠕变过程，每个负荷对高聚物的变形的贡献是独立的， 总的蠕变是各个负荷起的蠕变的线性加和。
• 对于应力松驰过程，每个应变对高聚物的应力松驰的贡献也 是独立的，高聚物的总应力等于历史上诸应变引起的应力松 驰过程的线性加和。
电子课件高分子物理叠加原理
D(t) (t) 柔量 D
(t) 1 2 ... n
n
i D(t ui ) i 1
连续化
i – 应力的增量
ui – 施加力的时间
(t)
t
(u)
u
D(t
u)du
电子课件高分子物理叠加原理
(t) D(0) (t)
0
(t
a
)
D(a) a
da
--- 蠕变，后边项代表聚合物对过去历史的记忆效应
(t) E(0) (t)
0
(t
a)
E(a a
)
da
--- 应力松弛，后边项代表聚合物应力松弛行为的历史 效应
电子课件高分子物理叠加原理
Boltzmann 叠加原理
基本内容：
（1）先前载荷历史对聚合物材料形变性能有影响；即试样 的形变是负荷历史的函数； （2）多个载荷共同作用于聚合物时，其最终形变性能与个 别载荷作用有关系；即每一项负荷步骤是独立的，彼此可以 叠加。
电子课件高分子物理叠加原理
Ｂoltzmann叠加原理的描述
• 高聚物的力学松驰行为是其整个历史上诸松驰过程的线性加 和的结果。
• 对于应力松驰过程，每个应变对高聚物的应力松驰的贡献也 是独立的，高聚物的总应力等于历史上诸应变引起的应力松 驰过程的线性加和。
电子课件高分子物理叠加原理
D(t) (t) 柔量 D
(t) 1 2 ... n
n
i D(t ui ) i 1
连续化
i – 应力的增量
ui – 施加力的时间
(t)
t
(u)
u
D(t
u)du
电子课件高分子物理叠加原理
(t) D(0) (t)
0
(t
a
)
D(a) a
da
--- 蠕变，后边项代表聚合物对过去历史的记忆效应
(t) E(0) (t)
0
(t
a)
E(a a
)
da
--- 应力松弛，后边项代表聚合物应力松弛行为的历史 效应
电子课件高分子物理叠加原理
Boltzmann 叠加原理
基本内容：
（1）先前载荷历史对聚合物材料形变性能有影响；即试样 的形变是负荷历史的函数； （2）多个载荷共同作用于聚合物时，其最终形变性能与个 别载荷作用有关系；即每一项负荷步骤是独立的，彼此可以 叠加。
电子课件高分子物理叠加原理
Ｂoltzmann叠加原理的描述
• 高聚物的力学松驰行为是其整个历史上诸松驰过程的线性加 和的结果。
结构化学1.2.4态叠加原理ppt课件
0li*jdx0l*jidx
0 i≠j 1 i=j
一维势相中的波函数构成正交归一的完
全集合。 转至77页
34
〔6〕可根据 ψn(x) 求得一系列力学量 a: 能量En
H ˆE ,En2h2,n1,2,3 8m l2
b: 粒x 垐 子x 在,x 箱 n 中(x 的) 位a 置n(x),x ?
x
假设认为电子具有不依赖于轨道运动的自旋运动具有固定的自旋角动量m和相应的自旋磁矩u描述电子运动的完全波函数除了包括空间坐标xyz外还包括自旋坐标对于一个具有n个电子的体系其完全波函数应为
(结构化学)1.2.4态叠加原理
假设 Â =a 那么物理量A对于 所描述的状态有确定 的值a 。
假设 Â a 那么物理量A对于 描述的状态没有确定 的值，只能求得它的平均值〈 a 〉。
( 0 ) 0 A c o s 0 B s i n 0 0 A 0
B 0
(l) 0 B sinkl 0 sinkl 0
I II III
24
sinkl 0
kn,(n0,1,2, )
l
n≠0，n也不能为负值。
Bsin n x
l
I II III
25
sinkl 0
kn,(n0,1,2, )
Bsin n x
l B 2
l
2 lsinnlx,E8 nm 2h l2 2,n1,2,3
28
3、解的讨论
〔1〕一维势箱中粒子的波函数，能级和 概率密度分布图
29
〔2〕能量量子化是微观体系的特征
E E n 1 E n (n 8 m 1 ) l2 2 h 2 8 n m 2 h l2 2 (2 n 8 m l1 2 )h 2
叠加定理PPT课件
I I1 R1 ＋ Us － Is － I3 R3 I4 ＋ R4 I2 R2 R1 I′ 1 I′ I ′2 R2 I″ 1 － － I ′3 R3 I′ 4 R4 U′ ＋ I″ I2 ″ R1 Is － I″ 3 R3 I″ 4 U″ R4 ＋ R2
＝
＋ Us
＋
U
(a )
(b )
(c)
电子发 烧友
' 2 ' 4 ' I ' I1' I 2 (0.9 3) 3.9 A
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
THANK
YOU
SUCCESS
2019/5/3
第2章 直流电阻电路的分析计算
THANK
YOU
SUCCESS
2019/5/3
图2.27 例2.12图
第2章 直流电阻电路的分析计算
例 2.12（二）
解 (1) 当电压源单独作用时, 电流源开路, 如图2.27（b）所示, 各支路电流分别为
Us 4.5 I I 0.9 A R1 R3 2 3
' 1 ' 3
Us 4.5 I I 3A R2 R4 1 0.5
例 2.12（三）
电流源支路的端电压U′为
U R I R I (0.5 3 3 0.9) 1.2V
' ' 4 4 ' 3 3
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
例 2.12（四）
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
教学方法
讲授法
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
＝
＋ Us
＋
U
(a )
(b )
(c)
电子发 烧友
' 2 ' 4 ' I ' I1' I 2 (0.9 3) 3.9 A
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
THANK
YOU
SUCCESS
2019/5/3
第2章 直流电阻电路的分析计算
THANK
YOU
SUCCESS
2019/5/3
图2.27 例2.12图
第2章 直流电阻电路的分析计算
例 2.12（二）
解 (1) 当电压源单独作用时, 电流源开路, 如图2.27（b）所示, 各支路电流分别为
Us 4.5 I I 0.9 A R1 R3 2 3
' 1 ' 3
Us 4.5 I I 3A R2 R4 1 0.5
例 2.12（三）
电流源支路的端电压U′为
U R I R I (0.5 3 3 0.9) 1.2V
' ' 4 4 ' 3 3
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
例 2.12（四）
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
教学方法
讲授法
电子发 烧友
第2章 直流电阻电路的分析计算
电场叠加原理.ppt
p r3
方向如图。
40
(r
ql 2
l2 4
)3
2
思考： 任意点的场 强如何求？
p 40r
3
方向如图。
例7、无限大均匀带电平面中间有一圆孔，求轴上 E =？
R
E
x
两种方法
圆环 R
相减法
例8、均匀带电球面，求轴上 E =？
dl
d R
r
E
dq
dE
dq 40 R 2
Rd 40 R 2
d
R
dE y
y
dEx
dE
Ex
dE x
dE cos
0
2
40
R
cos
d
x
40
E
R
E y
dEy
2
dE sin
sind
0 4 0 R
4 0 R
2、电场有能的性质： 电场力可以移动电场中的带电体。 （电场力对带电体做功）
3、电场
对导体产生静电感应现象。 对绝缘体（介质） 产生极化现象。
二定1、、义电电：场E场强强度度FE
q0
：
电场
(N c
“力的性质”
, V m)
用E
Q
大小:等于单位正电荷受到的力。
描述。
q0
E
F
方向:沿正电荷受力方向。
方向相反。
四 电场强度叠加原理 试验电荷 q0 在点电荷系q1、
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10
考方向是否一致。
• 5.叠加时只对独立电源的响应叠加，受控源在每个独立电 源单独作用时都应在相应的电路中保留，即应用叠加定理 时，受控源要与负载一样看待。
2020/1/15
7
习题： 在图所示电路中，设E1=140V，E2=90V，R1=20Ω，R2=5Ω，R3=6Ω， 试求个支路电流。
解：由叠加定理可将电路图分解为；
+
当E1单独作用时，
பைடு நூலகம்
2020/1/15
8
• 当E2单独作用时，
• 所以 • I1=I’1-I’’1=(6.16-2.16)A=4.0A • I2=I’’2-I’2=(9.36-3.36)A=6.0A • I3=I’3+I’’3=(2.80+7.20)A=10.0A
2020/1/15
9
2020/1/15
叠加定理
2020/1/15
1
用基尔霍夫定理求：I1
• 解：
• I1+I2=I3
•
E1=R1I1+R3I3
•
E2=R2I2+R3I3
2020/1/15
2
什么是叠加定理？
• 对于线性电路，任何一条支路中的电流， 都可以看成是由电路中各个电源（电压源 或电流源）分别作用时，在此支路中所产 生的电流的代数和。
• 用叠加定理计算复杂电路就是把一个多电源的复杂电路化为几个单电源 电路来计算。
• 功率可以叠加吗？
• 显然
• 这是因为电流与功率不成正比，它们之间不是线性关系。
•
2020/1/15
6
• 使用叠加原理应该注意下面几条
• 1.叠加定理只能用于线性电路。 • 2.电路功率不可叠加。 • 3不作用电源的处理方法： • 电压源短路（Us=0）；电流源开路（Is=0）。 • 4.叠加时，应注意电源单独作用时电路各处电压,电流的参
2020/1/15
3
用叠加原理求：I1
=
+
解：
当E1单独作用时，
。
当E2单独作用时，
。
因为I’’1的方向与I1的参考方向相反，故：
I1=I’1-I’’1
所以叠加原理是可行的
2020/1/15
4
2020/1/15
5
• 什么是只有一个电源单独作用？
假设将其余电源均除去（将各个理想电压源短接，即将电动势为零； • 将各个理想电流源开路，即其电流为零），但它们的内阻（如果给出） • 仍应计算。