激光等离子体相互作用模拟LPIC++代码
3.3.2 &spacetime . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18
3.3.3 &phasespace . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 20
CONTENTS
i
Contents
1 Introduction
1
2 Receiving and Installing
3
2.1 Plain version . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3
2.2 Parallel version . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
3.1.7 Parallel LPIC++ version (¶llel) . . . . . . . . . . . . . . . . 12
3.2 Output . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13
3 User's Guide
5
3.1 Input for LPIC++ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5
3.1.1 Laser pulses (&pulse front, &pulse rear) . . . . . . . . . . . . . 5
3.4 Running LPIC++ under PVM . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21
4 Examples
22
4.1 Diagnostics . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
3.1.2 Simulation time (&propagate) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
3.1.3 Simulation box, plasma shape and density (&box) . . . . . . . . 10
3.1.4 Particle species (&electrons, &ions) . . . . . . . . . . . . . . . . 10
6.3 Program Flow . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41
A Moving frame for oblique incidence
50
B Units
53
1
1 Introduction
Particle-In-Cell (PIC) codes are well established tools for kinetic simulations in plasma physics and astro physics. In recent years, the progress in producing intense (I > 1018Wcm;2) ultra-short (< 100fs) laser pulses 1] demanded more and more for kinetic descriptions of the interaction of such laser pulses with plasmas, since high intensities, short time scales and large density gradients occuring lead to the failure of conventional hydrodynamic approaches assuming nonrelativistic dynamics, local thermodynamic equilibrium, etc. New insight has meanwhile been obtained with the guidance of numerical kinetic treatments, mainly PIC simulations, in the eld of absorption of short laser pulses 2, 3, 4], the propagation of short pulses in underdense plasma, wake eld generation, fast electron production 5, 6, 13], magnetic eld generation 6], harmonic generation at overdense plasma surfaces 7, 8, 9, 10], and even in a new discipline of inertial con nement fusion (ICF), the fast ignitor concept 11, 12, 13]. The code LPIC++ presented here, is based on a one-dimensional, electromagnetic, relativistic PIC code that has originally been developed by one of the authors 14] during a PhD thesis at the Max-Planck-Institut fur Quantenoptik for kinetic simulations of high harmonic generation from overdense plasma surfaces 10]. The code uses essentially the algorithm of Birdsall and Langdon 15] and Villasenor and Bunemann 16]. It is written in C++ in order to be easily extendable and has been parallelized to be able to grow in power linearly with the size of accessable hardware, e.g. massively parallel machines like Cray T3E. The parallel LPIC++ version uses PVM for communication between processors. PVM is public domain software, can be downloaded from the world wide web 17]. The power of LPIC++ is mainly based on its clear program and data structure, which uses chained lists for the organization of grid cells and enables dynamic adjustment of spatial domain sizes in a very convenient way, and therefore easy balancing of processor loads. Also particles belonging to one cell are linked in a chained list and are immediately accessable from this cell. In addition to this convenient type of data organization in a PIC code, the code shows excellent performance in both its single processor and parallel version. It is planned to extend the code to three spatial dimensions.
4.6 More Examples . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27
5 Algorithm
29
5.1 Maxwell Equations . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29
Max-Planck-Institut fur Quantenoptik Hans-Kopfermann-Stra e 1 D-85748 Garching, Germany fax: +49-89-32905200
email: meyer-ter-vehn@mpq.mpg.de pfund@mpq.mpg.de
4.2 Performance . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
4.3 Re ection from Overdense Plasma . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22
浅析激光等离子体相互作用原理
浅析激光等离子体相互作用原理浅析激光等离子体相互作用原理一、摘要超强激光脉冲与等离子体相互作用是近几年新兴的前沿学科,它在激光蒸发沉积、激光推进、新型的粒子加速器、超快高能X射线光源和“快点火”惯性约束聚变等方面，都有着广泛的应用前景。
因此，激光等离子体相互作用的研究是十分必要的。
论文中我们阐述了激光等离子体的性质相互作用。
通过建立简化的物理模型，即将部分电离的等离子体简化为类氢离子讨论了激光等离子体相互作用物理和超短超强激光等离子体相互作用。
最后，我们根据得到的一些相关结论简单的描述了激光等离子体的一些应用。
关键词：激光等离子体二、介绍人类对等离子体的研究从气体放电开始。
1879年,英国的Crookes首先发现气体放电管中的电离气体区别于固、液、气三态，将之称为“物质第四态”。
1928年,美国的Tonks和Langmuir采用等离子体(Plasma)来描述这种新的物质形态。
随后，Vlasov和Landau等人建立了等离子体的动力学描述,这也标志了等离子体物理学的正式建立。
到了二十世纪五十年代，在受控热核聚变和空间技术发展的推动下，等离子体物理逐渐发展成熟，成为一个新的、独立的物理学分支。
等离子体是一种由大量电子、离子等带电粒子和中性粒子(原子，分子，微粒等)组成的,并具有一定集体行为的、准中性的、非束缚态的宏观体系。
与通常的固、液、气三态相比，等离子体的基本特征主要是“准电中性”和“集体行为”。
自1960年Maiman研制成功第一台红宝石激光器以来，激光技术的每一次发展都极大的拓展了物理学的研究领域。
图1给出了激光强度随年代的增长及相关的物理学进展。
图1激光等离子体物理,是随着超短超强激光脉冲技术发展而形成的一个新的分支学科。
激光技术的每一次革命,都为激光与等离子体作用的研究开辟新的领域。
随着激光强度的不断增强,激光等离子体物理经历了从线性响应到非线性光学,再到相对论的非线性作用的研究历程。
在现有激光技术的推动下(强度S1023VI//cm2,脉宽/S量级),超短超强激光脉冲同等离子体的作用更是成为了当今物理学研究前沿的一个重要分支。
100 TW激光与等离子体相互作用中质子背向发射的能谱测量
! " $ =! 7 * 2 )+ , 3 2 4 ) / , + ’ 5 42 0 O. / + , " 3 ) # # 图 =! 激光焦斑和曲线
’ (( @( ?( A( * 质 子 成 像’ * + 快 点 火, 和 治 疗 癌 症’ 等 方 面 有 很 广 泛 的 应 用 前 景 % 最 近 +& 量高等特点 ! 在粒子 加 速 ’ ’ B( 这使得超短超强激光与等 5 M F N $ J O J O 等人用 ( )! CP( )! C 的双层微型靶首次得 到 了 : J # 的 准 单 能 质 子! ’( 离子体作用得到的质子作为离子源变得可行 $ 能量为十几 : Q& 3& 8 F J =* 等人用空心金锥靶得到发散角小 * J # ’ E( 的高能质子 $ 此 时 质 子 截 止 能 量 最 大# 成 线 性 关 系$ :& R < % D S 等人的实验得出 预 脉 冲 与 最 佳 靶 厚 " 7& 1 G T O I J > ’( 它的电子面密度 " 等于靶 $ U" 等人假设激光没有预脉冲时用多维的 . , 8 模拟得出产生的最大能量质子的靶 ! L 的厚度乘上靶的密度 # 与激光的功率密度的开方成正比 % 他们改变靶和激光参数得到不同能量质子和角分布 ! ! )( 的实验基础上 ! 采用更高能量的激光与薄靶进行相互作 对产生的质子束进行不断优化 % 我们在周伟民等人 ’
激光等离子体相互作用仿真软件VORPAL
激光等离⼦体相互作⽤仿真软件VORPALModeling LaserWakefield ParticleAccelerators withVORPAL What is LPA?An intense,short laser pulsepropagating through a plasma canlead to the separation of electronsand ions capable of producingaccelerating electric fields ofhundreds of GV/m.This fieldstrength is thousands of times greaterthan those produced by radiofrequency accelerators, which makesthem attractive as compact next-generation sources of energeticelectrons and radiation. VORPAL iscapable of simulating laser plasmaaccelerators(LPA)using severaldifferent models; fluid, envelope and full particle-in-cell (PIC).Full PIC models take advantageof VORPAL scalingThe full PIC model of laser-plasma interactionincludes the most physics of any of the modelsavailable in VORPAL. Because these models arethe highest fidelity,they are also the mostcomputationally intensive.By exploiting theability of VORPAL to scale to tens of thousandsof processors, one can still perform even the mostchallenging LPA simulations.Full PIC modeling resolves the laser wavelength. Due to the fine resolution, the acceleration of the particles can be followed until full laser energy depletion. Any waves that can result from the interaction of the laser with the plasma are also resolved which is vital to see if their effect is important.The envelope model of LPA is a reduced model that allows particle trapping and acceleration, but does not require resolving the laser wavelength.laser oscillations, needing only to resolve the longerfor simulations can be several orders of magnitude with higher gain at low density where the plasma wavelength is much longer than the typical laserthe particle-in-cell method to follow particle motion,self-particle trapping and self-consistent acceleration by theTech-X Corporation/doc/b1faf204bed5b9f3f90f1ce1.html。
粒子模拟程序的发展及其在激光等离子体相互作用研究中的应用
［ 文章 编 号 】 １０ — ６ （０ ８０ — ４ —８ ０ １２ Ｘ ２０ ） １ ０ ３０ ４ ０
粒 子模 拟 程序 的 发展 及 其在 激 光等 离 子体 相 互 作 用 研 究 中 的 应 用
陈 民 ， 盛政 明， 郑 君 ， 马 燕 云 ， 张 杰
（ ｝ 科 学 院 物 理 研 究 所 北 京凝 聚 态 物 删 家 实 验 窜 ，北 京 １ ０ ０ ｒ圈 １ ０ ８） ０
【 摘 要】 介绍针 对超 短超 强激 光 脉冲 与等离 子 体相 互作 用研 究 的多维 粒 子模拟 程序 Ｋ Ａ ．在 其 一维程 序 ＬＰ
ＫＡ Ｉ Ｌ Ｐ Ｄ中 ，考 虑 场 电离 、碰 撞 离 化 及 两 体 碰 撞 效 应 后 ，程 序 可 以 用 于研 究 短 脉 冲 激 光 与 中性 物 质 的 相 互 作 用 ． 在 其 三 维 程 序 Ｋ Ａ ３ 中 ， 为 了研 究加 速 能 量 达 Ｇ Ｖ的 长距 离 激 光 尾 波 场 加 速 问 题 ，程 序 采 用 移 动 窗 口技 术 ，使 Ｌ ＰＤ ｅ 得 模 拟 尺 度 可 以 达 到 厘 米 量 级 ．同 时 介 绍 了利 用 Ｋ Ａ Ｌ Ｐ程 序 得 到 的 有 关 Ｔ ｚ 射 、激 光 与中性 气 体 相 互 作 用 中的 Ｈ辐 脉 冲 及 离 化 波 前 演化 、激 光 固 体 靶 作 用 中表 面 电子 加 速 及激 光 尾波 场加 速 的 研 究 实 例 ，
少数粒 子 的动力 学行 为更 为感兴 趣 时 ， 所谓 的粒子 模拟 （ ａ ｉ ｅｉ—ｅ ） Ｐｒｃ — Ｃ ｌ 便更 为适 合 ． ｔｌ ｎ １ 目前粒 子模 拟 已经成 为 激光 等离 子体相 互作用 领 域 中另一 动力学 模 拟方 法” ． ’ 由于 采用有 限大 小 的粒子 云模 型 ， 规 的粒 子模拟 方法 也忽 略粒 子之 间的近程 碰撞 作用 ， 常 这使 得它有 点 类似 于 Ｖａｏ 模拟 ． Ｖａｏ ｌ ｖ ｓ 但 ｌｓ ｖ模拟 在处 理激 光 等离 子体 相互 作 用 方 面有 天 然 的缺 陷 ： 先 ， 首 由于其 方 程数 值 解法 的复杂 性 ， 使得处 理二 维 或三维 空 间问题 时 ， 计算 时 间远 远超 过 ＰＣ模 拟 ； 次 ， Ｉ 其 当粒 子在 相空 间 的分 布 具有 锐的边 界 时（ 激光 与 固体 靶 相互作 用 ， 如 存在 锐 的等离 子体 真空边 界 ） 会造 成 分布 函数 的这种 锐特征 的 ，
eclip实验的原理和应用
eclip实验的原理和应用ECLIP实验的原理和应用引言：ECLIP实验（Electronically Controllable Laser-Induced Plasma）是一种基于激光诱导等离子体技术的实验方法，能够产生高能电子束和离子束，具有广泛的应用前景。
本文将详细介绍ECLIP实验的原理和应用。
一、原理：ECLIP实验利用激光的高能量和高强度，通过激光与物质相互作用产生等离子体并控制其行为。
具体而言，ECLIP实验分为以下几个步骤：1. 激光诱导：首先，利用高能量激光照射样品表面，激发样品中的原子或分子，使其电离或激发到高能态。
2. 等离子体形成：激光的高能量使得样品表面产生等离子体，即由电离的电子和离子组成的高温高密度气体。
3. 等离子体控制：通过调节激光的参数，如激光能量、脉冲宽度和重复频率等，可以控制等离子体中的电子和离子的行为，如能量分布、速度分布和空间分布等。
4. 等离子体聚束：利用磁场或电场等外加场对等离子体进行聚束，使电子和离子束具有一定的定向性和聚焦度。
5. 高能束流产生：通过适当的调节和控制，使电子束和离子束具有较高的能量，可用于研究材料的性质、辐照治疗、离子注入等应用。
二、应用：ECLIP实验具有广泛的应用前景，以下是该实验在不同领域的应用示例：1. 材料科学：ECLIP实验可以用于研究材料的性质和相变过程。
通过调节等离子体中的电子和离子束的能量和密度，可以模拟材料在极端条件下的行为，如高温、高压等。
这有助于深入理解材料行为，并指导材料设计和制备。
2. 生命科学：ECLIP实验可以用于生物医学研究，如肿瘤治疗和基因传递等。
利用高能电子束和离子束对肿瘤进行辐照治疗，可以精确破坏肿瘤细胞，减少对周围正常组织的伤害。
此外，电子束还可以用于基因传递，将外源基因导入细胞内，实现基因治疗。
3. 环境科学：ECLIP实验可以用于环境污染监测和治理。
通过激光诱导等离子体技术，可以将污染物转化为更稳定的形式或破坏其分子结构，从而降低其毒性和环境影响。
激光诱导等离子体光谱法(LIPS)及其影响因素
基于LIPS检测铬铁碳含量时影响因素的分析摘要利用聚焦的强激光束入射物体表面产生激光等离子体，对等离子体中原子和离子发射谱进行元素分析叫做激光诱导等离子体光谱法(Laser-induced plasma spectroscopy)，简称LIPS。
由于LIPS测量方法具有许多优点，如不需对样品进行预处理，快速、无损检测，高灵敏度，可以对固体、液体、气体中的悬浮颗粒等进行实时的现场检测，所以这种方法逐渐成为化学分析的一种重要方法。
影响分析检测的主要因素有激光的能量密度，激光的波长，激光脉冲宽度，样品的物理化学性质，以及周围环境气体的性质和压力等的影响。
关键字激光诱导等离子体光谱法(LIPS) 碳元素含量光谱仪影响因素1引言激光诱导等离子体光谱法（LIPS）是基于高强度的脉冲激光与材料相互作用，产生等离子体，对等离子体辐射的光谱分析，获得被测物质的成分和含量，适用于固体、液体和气体样品。
脉冲激光束（脉宽纳秒量级，单脉冲能量几十毫焦）经透镜聚焦后作用于样品表面，能量密度达到GW/2cm以上，辐照处物质蒸发、气化后形成稠密的等离子体，等离子体一般能持续几十微秒后衰减消失。
激光诱导等离子体光谱法装置简便，样品无需预处理，发射一次脉冲能同时测量多种元素，可以实现快速的在线分析，大大提高生产效率，以及实现有毒、强辐射等恶劣环境下远距离、非接触性探测分析。
LIPS 的应用领域非常广泛，在环境保护，地质矿藏勘探，核燃料分析处理钢铁冶金，考古,海洋等领域都有广泛的应用。
2 LIPS的装置与实验结果2.1 LIPS的典型装置典型的LIP S光谱探测系统主要由激光光源、光束传输系统、分光系统、信号接收系统、时序控制系统和计算机等组成。
系统架构示意图如图1所示。
该系统的工作原理为:脉冲激光器输出的脉冲光束经聚焦透镜聚焦到样品表面，样品被烧蚀、蒸发、激发和离化后在样品表面形成高温、高压、高电子密度的等离子体的火花，辐射出包含原子和离子特征谱线的光谱;将等离子体光谱通过光纤导入到分光系统，分光系统后面的信号接收系统采集信号，将光信号转化成电信号输出;经数据处理电路进行滤波、放大、A/D转换、存储等处理过程，然后送入计算机进一步处理。
第三章 激光产生的等离子体的解析模型
此时临界密度面的速度为声速
为了维持等离子体的等温膨胀，需要不断地有能量流入冕区。将能量方程从 临界面到 x = +∞ 积分，再利用上述自相似解的结果，有
3 q2 = ρ c c0
这里 c0 是临界密度面的声速。能流 q2 只能来自被吸收的激光功率密度。 等温近似在电子温度梯度标长 LT = T / (dT / dx) 大于等离子体特征尺度时成 立。等离子体特征尺度为 L ∼ cτ L 那么等温条件近似为 LT > cτ L 假定被吸收的激光能量的一部分是以电子热传导的形式流入冕区， 为了维持等温 膨胀所需要的能流为 T 7/2 q1 = ρc c3 = κ LT 这里 κ 是个与电子温度无关的常数。综合上述条件，冕区等离子体能够发生等温 膨胀的条件为 T > (τ L ρ c κ ) 2 3 ⎡ ⎣( Z + 1) ( Am p ) ⎤ ⎦
3.3 冕区等离子体的自相似膨胀 3.3.1 等温近似 物质在激光辐照的作用下向真空膨胀，形成冕区。在等温近似下，流体力学 方程在冕区有自相似解， x u ( x, t ) = c + , t ρ ( x, t ) = ρ 0 exp [ − x ct ] . 以临界密度面作为坐标起点，那么有
u ( x, t ) = c + x − xx , t ρ ( x, t ) = ρ c exp [ −( x − xc ) ct ] .
γ
p
γ −1 ρ
=
γ γ −1
c2
这里 γ = 5 3 是单原子理想气体的比热比。激光光压 I / c 来自入射激光所携带的 动量，计及激光在临界面的吸收，有 I = 2I0 − I a 这里 I 0 是激光在临界面处的功率密度。
激光与金属铜相互作用产生的等离子体的实验测量
激光与金属铜相互作用产生的等离子体的实验测量过去的几十年中，关于飞秒激光和等离子体的相互作用的研究非常的热门。
特别是使用飞秒激光诱导的击穿光谱(LIBS)和等离子体的相互作用关系的问题大家讨论地最多。
本论文的工作就是在标准的大气压中，使用激光诱导的击穿光谱对纳秒激光诱导的金属铜等离子体发射光谱进行测量研究，探索了不同能量的激光对金属铜等离子体发射的光谱强度和金属铜等离子体的温度以及电子的密度随时间的变化关系。
通过实验，我们得出了随着时间地增大，相同的激光能量下，金属铜等离子体发射的谱线强度会逐渐地下降，特别是在0.8ms到1.8ms时，谱线强度下降地比较快，然后下降的速度会变缓并慢慢地降到零；电子密度的变化情况和谱线强度的变化相一致；等离子体温度却是随着时间增加，慢慢地下降。
关键词：纳秒激光；等离子体；光谱；温度和电子密度；时间演化第一章绪论1.1 激光诱导击穿光谱简介最近20年来，有关激光诱导等离子体(Laser-induced plasma)的研究工作特别的热，而激光诱导等离子体发射光谱（激光诱导击穿光谱）是一种探究激光与材料相互作用非常有效的方法，所以在最近的十几年中里该方法倍受大家的关注。
使用激光诱导击穿光谱能够很快的得到激光诱导的等离子体的很多特性，比如说等离子体温度、等离子体中电子数密度、等离子体中原子和离子个数。
另外，激光诱导的击穿光谱在元素的分析过程中更是有其着其独一无二的优势。
第一，这种方法是通过分析元素的特征光谱来分析此样品，这种方法可以对任何一种的元素进行分析研究，被研究的物质能够是固体、液体或者说气体，用另一句话说就是说这种分析技术对待分析样品的物理状态是没有要求的。
第二，这个分析研究是一个光学分析的物理过程，只要让激光和被待检测的样品相互接触，这样使得远距离的分析和很快安全的对那些不知危险的样品的分析研究变得更加简单。
第三，纳米激光诱导的击穿光谱分析技术只要将纳米激光聚焦在特别小的面积上之后，最小的聚焦面积可以达到平方微米的量级，这样的话，只要有特少的待测样品就能够进行分，也就是说分析的精度特别高。
浅析激光等离子体相互作用原理
浅析激光等离子体相互作用原理一、摘要超强激光脉冲与等离子体相互作用是近几年新兴的前沿学科,它在激光蒸发沉积、激光推进、新型的粒子加速器、超快高能X射线光源和“快点火”惯性约束聚变等方面，都有着广泛的应用前景。
因此，激光等离子体相互作用的研究是十分必要的。
论文中我们阐述了激光等离子体的性质相互作用。
通过建立简化的物理模型，即将部分电离的等离子体简化为类氢离子讨论了激光等离子体相互作用物理和超短超强激光等离子体相互作用。
最后，我们根据得到的一些相关结论简单的描述了激光等离子体的一些应用。
关键词：激光等离子体二、介绍人类对等离子体的研究从气体放电开始。
1879年,英国的Crookes首先发现气体放电管中的电离气体区别于固、液、气三态，将之称为“物质第四态”。
1928年,美国的Tonks和Langmuir采用等离子体(Plasma)来描述这种新的物质形态。
随后，Vlasov和Landau等人建立了等离子体的动力学描述,这也标志了等离子体物理学的正式建立。
到了二十世纪五十年代，在受控热核聚变和空间技术发展的推动下，等离子体物理逐渐发展成熟，成为一个新的、独立的物理学分支。
等离子体是一种由大量电子、离子等带电粒子和中性粒子(原子，分子，微粒等)组成的,并具有一定集体行为的、准中性的、非束缚态的宏观体系。
与通常的固、液、气三态相比，等离子体的基本特征主要是“准电中性”和“集体行为”。
自1960年Maiman研制成功第一台红宝石激光器以来，激光技术的每一次发展都极大的拓展了物理学的研究领域。
图1给出了激光强度随年代的增长及相关的物理学进展。
图1激光等离子体物理,是随着超短超强激光脉冲技术发展而形成的一个新的分支学科。
激光技术的每一次革命,都为激光与等离子体作用的研究开辟新的领域。
随着激光强度的不断增强,激光等离子体物理经历了从线性响应到非线性光学,再到相对论的非线性作用的研究历程。
在现有激光技术的推动下(强度S 1023VI//cm2,脉宽/S 量级),超短超强激光脉冲同等离子体的作用更是成为了当今物理学研究前沿的一个重要分支。
强激光等离子体耦合效应的数值模拟
第9卷第3期强激光与粒子束V o l.9,N o.31997年8月H IGH POW ER LA SER AND PA R T I CL E BEAM S A ug.,1997强激光等离子体耦合效应的数值模拟屠琴芬俞汉清陈志华Ξ(西北核技术研究所,西安69信箱15分箱,710024摘要研究了高强度(1012~1014W c m2,纳秒脉冲(高斯型激光与A l、CH等离子体的耦合效应。
采用一维双温、单流体力学方程组,数值模拟研究激光强度和波长对靶表面能量沉积和对等离子体特征参数的影响。
激光等离子体耦合的主要机制有:轫致辐射、逆轫致辐射吸收、热扩散和电子、离子之间碰撞能量交换。
给出了电子最高温度与光强的近似定量关系。
关键词强激光等离子体耦合效应数值模拟ABSTRACT T he coup ling effect of h igh2in ten sity nano second laser pu lse w ith A l o r CHp las m as are studied u sing the hydrodynam ical equati on s w h ich are one2di m esi onal,doub le2tem2peratu re,single2flu id.T he effects of laser in ten sity and w avelength on energy depo siti on in thetarget su rface and p las m a param etes are num erically investigated.T he m ain m echan is m oflaser p las m a coup ling includes the free2free b rem sstrah lung em issi on,inverse b rem sstrob lungab so rp ti on,the heat diffu ssi on and energy exchange betw een electron s and i on s.T he ap rox i2m ate scales of m ax i m um electron temperatu re give ou t w ith respect to the laser in ten sity.KEY WOR D S h igh in ten sity laser,p las m a,coup ling effect,num erical si m u lati on对垂直入射靶表面的高强度激光的能量沉积过程,以及激光与等离子体的耦合效应进行了数值模拟。