磁电效应及磁致伸缩铁电复合磁电材料
《2024年两种铁磁-铁电复合薄膜磁电耦合效应》范文
《两种铁磁-铁电复合薄膜磁电耦合效应》篇一两种铁磁-铁电复合薄膜磁电耦合效应一、引言随着科技的发展，铁磁/铁电复合薄膜在微电子学、光电子学、传感器技术等领域的应用越来越广泛。
这些复合薄膜的磁电耦合效应，特别是其性能的优化和调控，成为了众多科研人员的研究焦点。
本文将主要探讨两种不同类型的铁磁/铁电复合薄膜的磁电耦合效应，分析其特性、性能及潜在应用。
二、铁磁/铁电复合薄膜概述铁磁/铁电复合薄膜是由铁磁材料和铁电材料组成的复合结构。
其中，铁磁材料具有磁性，而铁电材料则具有电性。
这两种材料的复合可以产生独特的磁电耦合效应，为新型电子器件的研发提供了新的可能性。
三、两种铁磁/铁电复合薄膜的磁电耦合效应（一）第一种复合薄膜第一种铁磁/铁电复合薄膜通常由多晶铁磁材料和单晶铁电材料组成。
这种结构使得其在磁场和电场的作用下，产生显著的磁电耦合效应。
当施加磁场时，铁磁材料的磁化状态发生变化，进而影响铁电材料的极化状态，反之亦然。
这种相互影响使得该复合薄膜在传感器、存储器等领域具有潜在的应用价值。
（二）第二种复合薄膜第二种铁磁/铁电复合薄膜则采用了特殊的纳米结构，使得其在磁电耦合效应上具有更高的性能。
这种结构通过优化材料的微观结构，提高了磁场和电场之间的相互作用，从而增强了磁电耦合效应。
此外，该结构还具有较高的稳定性和耐久性，使其在高频、高功率的应用中表现出色。
四、实验结果与讨论通过对两种铁磁/铁电复合薄膜的制备、性能测试及分析，我们得到了以下结果：1. 第一种复合薄膜在磁场和电场的交互作用下，表现出显著的磁电耦合效应。
其响应速度快，但在某些极端条件下可能出现性能不稳定的问题。
2. 第二种复合薄膜的磁电耦合效应更为显著，且具有较高的稳定性和耐久性。
其纳米结构使得磁场和电场之间的相互作用更为强烈，从而提高了器件的性能。
3. 通过优化材料的微观结构和制备工艺，可以进一步提高这两种复合薄膜的磁电耦合效应。
例如，调整材料的成分比例、优化制备过程中的温度和时间等参数，都可以使得薄膜的性能得到提升。
《2024年两种铁磁-铁电复合薄膜磁电耦合效应》范文
《两种铁磁-铁电复合薄膜磁电耦合效应》篇一两种铁磁-铁电复合薄膜磁电耦合效应一、引言随着科技的发展，铁磁/铁电复合薄膜在微电子学、光电子学、传感器等领域的应用越来越广泛。
这类复合材料因其独特的磁电耦合效应，使其在多功能器件的制造中具有极大的潜力。
本文将针对两种不同的铁磁/铁电复合薄膜，深入探讨其磁电耦合效应的特性和应用。
二、铁磁/铁电复合薄膜概述铁磁/铁电复合薄膜是一种由铁磁材料和铁电材料组成的复合材料。
其中，铁磁材料具有显著的磁性，而铁电材料则具有自发的极化特性。
当这两种材料在纳米尺度上复合时，由于它们之间的相互作用，会形成一种新的物理现象——磁电耦合效应。
三、两种铁磁/铁电复合薄膜的介绍（一）复合薄膜A复合薄膜A由铁磁材料和铅基铁电材料组成。
这种材料具有高饱和磁化强度和高介电常数等特性，因此被广泛应用于微波器件、传感器等。
其磁电耦合效应的产生机制主要是由铁磁和铁电材料的相互作用所驱动的。
（二）复合薄膜B复合薄膜B则由其他类型的铁磁材料和锆基铁电材料组成。
该类薄膜在温度和电场作用下，可以表现出良好的稳定性。
同时，由于它具有更高的热稳定性和较低的漏电流，使得其在高温、高功率的应用场合具有更强的竞争力。
四、两种复合薄膜的磁电耦合效应两种复合薄膜的磁电耦合效应主要体现在它们对外部磁场和电场的响应上。
在施加磁场时，由于铁磁材料的磁化作用，使得薄膜的电阻率、介电常数等物理性质发生变化；同时，由于铁电材料的极化作用，也会对磁场产生响应。
这种相互作用使得两种材料之间形成了一种新的耦合机制，从而产生了磁电耦合效应。
五、实验结果与讨论我们通过实验研究了两种复合薄膜的磁电耦合效应。
实验结果表明，这两种复合薄膜都具有良好的磁电耦合性能，可以有效地将磁场和电场相互转换。
其中，复合薄膜A在高频下表现出更好的性能，而复合薄膜B在高温环境下则表现更为稳定。
这些结果表明，两种薄膜各自在特定场合下的应用优势。
六、应用前景这两种铁磁/铁电复合薄膜的磁电耦合效应具有广泛的应用前景。
磁致伸缩材料及铁磁体性质
磁致伸缩材料及铁磁体性质磁致伸缩材料（magnetostrictive materials）是一类具有特殊磁性和力学性能的材料。
当外加磁场改变时，这些材料会发生体积和形状的变化。
这种通过磁场来控制机械变形的特性使得磁致伸缩材料具有广泛的应用前景。
磁致伸缩材料的磁性是其具有磁性的基础。
在外加磁场的作用下，磁致伸缩材料中的磁矩会发生定向排列，从而导致材料的体积发生变化。
这种反应是由于磁矩的定向排列导致了晶格的畸变，进而引起材料的形变和伸缩。
磁致伸缩材料的形变和伸缩能力取决于材料自身的磁性和力学性能。
磁致伸缩材料通常分为铁磁体和软磁体两类。
铁磁体是一类具有强磁性的材料，常见的铁磁体有镍铁合金、镍钴合金等。
这些材料在外加磁场作用下，磁矩定向排列，导致材料的体积发生变化。
铁磁体具有很高的磁致伸缩效应，因此在磁致伸缩技术中得到了广泛应用。
例如，铁磁体可以用于制造磁电传感器、磁致伸缩执行器等。
除了铁磁体，软磁体也是一类常用于制造磁致伸缩材料的材料。
软磁体是一类具有低磁滞和低剩磁性能的材料，具有很强的磁导率和低损耗。
软磁体的磁性能使得它们在应用中具有更高的控制灵活性和效率。
软磁体主要用于制造磁致伸缩变形传感器、磁振动器件等。
磁致伸缩材料除了具有磁性能外，还具有一些其他的重要性质。
首先，磁致伸缩材料具有良好的稳定性和可重复性。
在外加磁场变化时，这些材料的体积变化是可逆的，即当磁场变化恢复到初始状态时，材料也能恢复到初始状态。
其次，磁致伸缩材料具有快速的响应速度和高灵敏度。
当外加磁场变化时，这些材料的形变能够快速响应，且具有较高的灵敏度。
最后，磁致伸缩材料还具有大的形变量和伸缩比。
这使得它们在应用领域中具有更广泛的应用前景。
总之，磁致伸缩材料是一类具有特殊磁性和力学性能的材料，通过外加磁场可以实现材料体积和形状的控制。
铁磁体和软磁体是常见的磁致伸缩材料，具有很高的磁致伸缩效应。
磁致伸缩材料具有稳定性、可重复性、快速响应速度和高灵敏度等特性，具有广泛的应用前景。
电致、磁致伸缩材料功能及应用
二谈电致、磁致伸缩材料功能及应用一、电致伸缩材料在外电场作用下电介质所产生的与场强二次方成正比的应变，称为电致伸缩。
这种效应是由电场中电介质的极化所引起，并可以发生在所有的电介质中。
其特征是应变的正负与外电场方向无关。
在压电体中（见压电性），外电场还可以引起另一种类型的应变；其大小与场强成比例，当外场反向时应变正负亦反号。
后者是压电效应的逆效应，不是电致伸缩。
外电场所引起的压电体的总应变为逆压电效应与电致伸缩效应之和。
对于非压电体，外电场只引起电致伸缩应变。
电介质在电场作用下发生弹性形变的现象。
是压电效应的逆效应。
因电介质分子在电场中发生极化，沿电场方向排列的分子相互吸引而引起。
当场强大小发生周期性变化时，能引起材料沿电场方向发生振动。
若在电介质材料(如钛酸钡等)两端所加交变电压的频率与材料的固有频率相同时，材料将发生共振。
（1）电致伸缩效应与压电效应电致伸缩效应也是一种基本的机—电耦合效应，但是对它的实研究开展得较迟，因为电致伸缩是个二次效应，通常由其产生的形变非常小，给实验带来了困难，因此人们对它不太熟悉。
众所周知，电介质晶体在外电场作用下应变与电场的一般关系式=⋅+⋅⋅式中，第一项表示逆压电效应;d为压电系为: S d E M E E数，第二项表示电致伸缩效应;M为电极伸缩系数，它是由电场诱导极化而引起的形变与电场平方成正比。
逆压电效应仅在无对称中心晶体中才有;而电致伸缩效应则为所有电介质晶体都有，不过一般说来它是很微弱的。
压电单晶如石英、罗息盐等它们的压电系数比电致伸缩系数大几个数量级，结果在低于IMV/m的电场作用下只看到第一项的作用，即表现为压电效应。
在一般铁电陶瓷中，电致伸缩系数比压电系数大，在没有极化前虽然单个晶粒具有自发极化但它们总体不表现净的压电性。
在极化过程中净的极化强度被冻结(即剩余极化)并产生一个很强的内电场，如BaTIO。
陶瓷净的剩余极化产生一个27MV/m的内电场，这样高的内电场起了电致伸缩效应的偏压作用，因此极化后陶瓷在弱外电场作用下产生宏观线性压电效应。
(2023版)磁电复合材料的磁电效应及其工作原理(新版)
材料与信息，能源并列称为当代文明的“三大支柱' 社会综合实力的増强和人们物质文化水平的提高都与高性能的新型材料相关•功能材料主要包括了一大类电介质和铁性材料，主要涉及电、磁、声、光，热等物理效应，是众多电子元器件的基础「基于这些材料，产生了许多电子元器件，如片式电容、片式电感、磁通门等等。
随着社会的进步及科学的发展,传统材料将会逐渐.难以满足现代技术的要求，寻觅更高性能的新材料或者开辟多功能材料将是未来功能材料的主要发展方向。
參铁性材料是一种新型功能材料"多铁性材料是指具有两种或者两种以上铁性的材料q其中铁性是指铁龟性（ferroelectricity铁磁性（足rrom篇gnetim）以及铁弾性（ferroelasticity）»多铁性材料除了具备本身的铁性外，还具有两种铁性的交叉耦合性能，如磁电、磁介电等性能，是一种具有新性能也具有多功能性的新材料。
这些特殊性能在新型传感器、换能器以及能量采集器等器件上具有潜在的应用［,^L 2022年，多铁性材料被评为（Science^杂志预测的2022年世界最值得关注的7大热点研究领域，近年来，多铁性材料的研究【2』山句已经逐渐成为当前国际材料科学领域的热点之一。
其中，具有铁电性和铁磁性的磁电复合材料受到人们越来越多的关注"」气它多样化的成份与结构以及很显著的磁电耦合性能促进了新型电子器件的开辟卩吼在自然界中惟独少数单相化合物具有多铁效应，且化合物的Curie温度和N6el温度通常远低于室温.早期科研人员花费巨大的精力去合成単相多铁材料，但结果都不够理想，因这人们开始倾向于采用复合的方法来获取磁电材料。
磁电复合材料是将铁电材料与铁磁材料经各种方法复合形成的一种新型多铁性材料点与大多数单相磁电材料相比，磁电复合材料在室温下就具有磁电構合效应且磁租转换系数较大。
因此.采用复合方式获得磁电效应受到众多研究者的重视“七基于磁电复合材料的室温磁电性能，它在微波信号传输、换能器、宽频段磁探測、磁传感器、存储器等领域具有潜在的应用卩皿％随者磁电复合材料的逐渐发展，人们的研究重点从前期的理论预測、简单体系的制备和磁电性能研究［以及刀方面逐渐延伸到复杂体系的制备以及器件开辟区応咫（比如能量采集器、换能器）等方面，各个尺度下的磁电复合材料及其器件正在得到充分的发展°磁电效应是指材料在外加破场作用下产生电极化或者占材料在外加电场作用下产生破化的现象〔列.对于磴电复合14料来讲，磁电效应可认为是压电效应和磁致伸墙效应“乘税”的体现，可義示为，观峥制讐成心峥烏譬 ------------------------------------------------ X1-1)将压电相和压磁相以一定的方式复合就可以得到较理想的磁电效应卩5■询.1.11压电效应圧电效应(piezoelectric eflect) M J. Curie 和P. Curic 兄弟于1880 年在a 石英晶体上首先发现的。
电致和磁致伸缩材料的功能
电致和磁致伸缩材料的功能1 电致材料1.1 电致伸缩效应电致伸缩效应是一种机电祸合效应它是指当外电场作用于电介质上时, 所产生的应变正比于电场强度或极化强度的平方的现象由于电致伸缩效应引起的应变与外加电场的方向无关, 所以一般固体电介质都能产生电致伸缩效应。
1.2 电致伸缩材料电致伸缩效应在一切固体电介质中都有, 但其大小不同因为应变正比于介电常数的平方, 所以铁电体在其相变温度附近应该有较大的应变从应用上看, 要求加一个不太强的电场, 能够产生足够大的应变, 而且应变与电场的关系没有滞后, 重复性好, 同时还要求温度效应小为此, 应该选择介电常数大并属于扩散相变的材料此外还要求平均居里温度在室温以下, 接近室温, 扩散区较长目前, 大部分铁电体及一些非铁电体如石英、碱卤晶体等材料的电致伸缩系数都已经测量到了，已经发现电致伸缩效应显著的材料有：铌镁酸铅一钦酸铅固溶体（PMN-PT）,铌镁酸铅一钦酸铅一铌锌酸钡固溶体（PMN-PT-BNZ）,掺钡的错钦酸铅(Ba2PZT),掺翻的锆酸铅（La2PZT）。
1.3 电致伸缩材料的发展方向一、多元化压电陶瓷按其所组成的固溶体的化合物成分构成可分为一元系压电陶瓷, 如钛酸钡(BaTiO3)、钛酸铅(PbTiO3)和偏铌酸铅(Pb(NbO3)2)等;二元系压电陶瓷, 如目前使用最多的锆钛酸铅(xPbZrO3-(1- x )PbTiO3或Pb(Zr x Ti1-x O3)),这是目前使用最为广泛的PZT 系列压电陶瓷;三元系及多元系压电陶瓷,通常是在具有钙钛矿型结构的PZT二元系中再加入第三种或第四种化学通式为ABO3型化合物而形成三元系或多元系固溶体,以获得所需要的宽性能调节范围, 得到不同性能参数的压电陶瓷,以满足不同的市场需求。
与PZT 压电陶瓷相比,三元系或多元系压电陶瓷的烧结性能良好,不但烧成温度范围宽,而且PbO 挥发也少,陶瓷的工艺重现性好,易获得气孔率少的致密陶瓷体,可获得具有高机械强度和电气性能, 及在某些方面有显著特点的压电陶瓷。
铁磁合金／压电材料复合磁电效应研究
Ａｂｓ ｒ ｔ Ａ Ｎｉｂ ｓ ｄ ｓ ｉｇ ａｌｙ ｉｚ ｅｅ ｔｉ ｇ ｅｏ—ｌ ｃｒｃ ｌｃ ｍｐｏ ｉｅ ｍａ ｅｉ ｌｈ ｓ ｂ ｅ ｅ ｅｏ ｄ ｂｙ ｔａｃ ： Ｆｅ — ａ ｅ ｐｒｎ ｌ ／ｐ ｅ ｏ ｌ ｃｒｃ ｍａ ｎ ｔ ｅｅ ｔｉａ ｏ ｏ ｓｔ ｔ ｒａ ａ ｅ ｎ ｄ ｖ ｌｐｅ ｔ ｅ ｈ ｇ ｃ ａ ｉａ ｑｕ ｌｔ ｆｃ ｏ ｏ ｈ Ｆｅ — ａ ｅ ｓ ｉｇ ｌｏ ｈ ｉ ｈ ｍｅ ｈ ｎ ｃ ｌ ａｉｙ ａ ｔ ｒ ｆ ｔ ｅ Ｎｉｂ ｓ ｄ ｐｒｎ ａｌｙ．Ｂａ ｅ ｏ ｈ ｑｕｖ ｌ ｎ ｃｒ ｕｔ ｓ ｄ ｎ ｔ ｅ ｅ ｉａ ｅ ｔ ｉｃ ｉ ｍｅ ｈ ｄ，ｈｅ ｔｏ ｔ
磁致伸缩材料及应用要点
超精密机床微进给机构
• 位移精确度高((可达纳米级))、响应速度快、输 入功率小、设计相对简单，适用于精密和超精密 加工。
薄膜型磁致伸缩驱动器
• 当在超磁致伸缩薄膜的 长度方向外加磁场时， 产生正磁致伸缩的 TbFe 薄膜伸长，而产生 负磁致伸缩的 Sm-Fe 薄膜缩短，横梁便向下 弯曲；而当在其横向加 磁场时，产生正磁致伸 缩的 Tb-Fe 薄膜缩短 ，而产生负磁致伸缩的 Sm-Fe 薄膜伸长，横梁 则向上弯曲。
超磁致伸缩材料优点
•
•
• • • • •
（1）磁致伸缩系数大。 （2）能量转换效率高。超磁致伸缩材料在49%~56%之 间，而压电陶瓷在23%~52%之间，传统的磁致伸缩材料仅 为9%左右。 （3）居里温度在300℃以上。远比传统的磁致伸缩材料 高，可适用于较高的温度环境。 （4）能量密度大。是Ni的400~500倍，是压电陶瓷的 12~30倍。 （5）机械响应速度快。仅10-6s级且可电控。 （6）承载能力大。可在强压力环境下工作。 （7）工作频带宽。既适用于几十赫兹的低频又适用于 超高频。
磁致伸缩阀门燃料喷射系统
• 瑞典设计的对燃料喷射阀 门进行控制的装置。它由 一根具有负磁致伸缩系数 的棒去打开阀针。驱动线 圈中的电流为零时，阀针 将燃料流关闭；驱动线圈 中通有电流时，阀针打开 允许燃料流通过。可实现 对燃料的精密、瞬时控制 ，使燃料充分燃烧，减少 污染。可应用于汽车和飞 机等内燃机。
磁致伸缩马达
•
1988年德国柏林大学的 L.Kiesewetter教授研制出 世界上第一台超磁致伸缩 马达。当移动线圈通入电 流且位置发生变化时, 超 磁致伸缩棒运动部分分别 在纵向和径向方向上产生 磁致伸缩应变, 使超磁致 伸缩棒交替伸缩, 像虫子 一样蠕动前进。它的最大 速度可达 20mm/s 并具有 驱动重载无反冲的优点。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
1.磁电效应（Mgnetoelectricity）的概念 ？
磁电效应又称磁场感生电矩效应，或电场感 生磁矩效应．是指在一些铁磁体中，外电场可 以通过改变电子自旋而使系统的磁性性质发生 变化，而外磁场也可以改变系统的电性质．
潜在应用 measurements
1959
1960 1961
PierreCurie Debye Compton Uhlenbeck
Wigner Landau Landau Lifshitz
Landau Lifshitz
Astrov
Folen， Rado,Stalder
预言了材料中磁电效应 提出了“磁电效应”的概念 提出电子量子自旋运动的观点 提出电子既有自旋又有磁动量的观点 引入反对称操作R 发展了他的磁相变理论 理论上证明对某些晶体，压磁和线性磁电效 应应该存在 理论上证明反铁磁体Cr2O3存在线性ME效应
2.磁点阵（magnetic lattice)
它是晶体中由属性相同，磁矩相同的质点组成的点阵，一般说来，
它分为7个晶系，36种Bravais点阵，90种点群，1421种空间群
3.尼尔温度TN（ Neel temperature)
它为反铁磁相变点，在尼尔温度TN以下,反铁磁物质呈现畴结构，在每个
畴内磁矩为反铁磁序排列，无自发磁化，在TN以上为顺磁态。磁化率同
P = P0+ χeE+α΄H M=M0 + χm H+α E P0和M0分别是自发极化强度和自发磁化强度 5.磁致伸缩效应(magnetostrictive effect)
磁性材料在磁化时，所引起的弹性形变，叫做磁致伸缩。线伸缩一般为10-6 到10-5的数量级，体伸缩一般为10-10的量级，所以常忽略。
磁电效应及磁致伸缩/铁电 复合磁电材料
主要内容
一.什么是磁电效应？
1. 磁电效应的概念
2.磁电效应的历史 3.一些基本的概念
二. 磁电材料
1.单相材料 2.复合材料 3.磁致伸缩/铁电复合材料的设计方法
三.磁致伸缩效应及超磁致伸缩材料Terfenol-D
1.磁致伸缩效应 2. Terfenol-D
1978年，Philips实验室的Boomgaard等通过BaTiO3；粉末与 N也i(获Co得M了n)铁Fe电2O—4粉铁末磁外复加合过材量料T，iO报2，道进的行磁简电单转的换固系相数烧dE结／，dH 最大值为80mV／cm·Oe，虽然上面共熔原位复合材料低了 约40％，但却开创了一种很有发展前景的制备方法.
在Cr2O3中测量到 MEE效应 在Cr2O3中测量到MEH效应
磁电效应的历史
1972年荷兰Philips实验室的Van Suchtelen首先把铁磁相如
CoFe 2O4与铁电相如BaTiO3；混在一起共熔原位复合制得了第 一个铁电—铁磁复合材料(磁电转换系数dE／dH值达163mV／ cm·Oe )。
样品的磁致伸缩不但与材料的本征性能有关，还与样品中的磁畴结构有关， 因此材料的磁致伸缩特性是用饱和磁致伸缩，即单晶材料饱和磁化时所表现出 的磁致伸缩来表征的。
发生磁致伸缩的原因是磁性离子之间的相互作用能随磁性离子的间距及磁 矩的取向而变化。
常用的磁致伸缩材料可分为金属材料和铁氧体材料两大类。金属材料主要有 镍基合金，铁基合金及稀土铁合金，铁氧体材料主要是镍钴铜尖晶石铁氧体。
具有磁电效应的材料
1. 单相材料 对于几乎所有的已经发现的磁电材料，, ME 系数都很低（aE约20
mV/cm Oe）而且在要求温度很低的条件下。随着使用温度升到居里 温度以上时，磁电系数降到零， 这使得他们很难在实际中得到应用。
磁电系数
E 感生的电场强度 H 为外加的磁场强度, 2. 复合材料
• Transducers for magnetoelectric conversion
微波领域， 高压输电线路的电流测量， 宽波段磁探测， 磁场感应器等领域
The publications on magnetoelectric
磁电效应的历史
1894 1926 1921 1926 1932 1937 1957
后来Van den Boomgaard等提出采用磁致伸缩/压电材料复合的方 法来实现磁电转换 H材a料rs提he高测了量许了多C（FO尽/P管ZT比复理合论材预料测a的E=结75果m小V许/cm多O）e, 比以前单相ME Srinivasan 测量了NFO/PZT 多层复合材料 ( using the tape casting technique.) aE 值达到了 1500 mV/cm Oe
铁磁性一样，大体遵守Curie—Weiss定律
χ＝
C/(T-θ)
所不同的是顺磁Curie温度θ为负值
4.铁电－铁磁体（ferroelectric-ferromagnetics)
是指具有铁电性又有铁磁性的物质。由于这类物质一方面呈现铁电性（反 铁电性），同时又有铁磁性（或反铁磁性）因而可用电场控制磁参量，或者 用磁场控制电参量（如光开关，光全息存储及显示体系，微波区域的相变换， 磁电换能器）。在外场E,H的作用下，单畴铁电，铁磁的极化强度P和磁化 强度，只取E,H的一次项表示为
2001年, Ryu et al. 测量的Terfenol-D and PZT 三明治结构.
(Tb0.27-0.30Dy0.73-0.70Fe1.90-1.95)
symmetry) 磁性晶体中磁点阵的对称性。
描写磁对称性的理论称为Heesch—Shubnikov群。其基本概念是 空间一点除用普通的三个坐标x,y,z表示以外，还给每点以第四个 坐标s,s具有两种取值。它可以是离子的自旋，两种取值分别对应 于自旋向上和向下。
Magnetoelectric single phase Materials
Require Very Low Temperature
H
Low Magnetoelectric Effect
The Product property of the Piezoelectric and Magnetostrictive Materials