05-CFD实践—喷管流场计算
研究工具 CFD的作用
数值实验研究
设计工具
提供设计所需数据
计算流体力学的作用
研究工具 观察流动现象
膛口流场 （含运动弹丸）
温度
马赫数
计算流体力学的作用
设计工具 提供设计所需数据
弧形翼导弹表面压强云图
不同攻角弹底截面处压强分布
Fluent介绍
目前常用的CFD软件有：Fluent、CFX、Phoenics、 Star-CD。 Fluent是目前国际上比较流行的商用CFD软件包， 凡跟流体，热传递及化学反应等有关的工业均可 使用。在航空航天、汽车设计、石油天然气、涡 轮机设计等方面都有着广泛的应用。
P入=2e5
P入=1e6
P入=1.5e6
不同压强入口条件下的喷管内部速度云图
CFD方法的优势及不足
优势
• 比物理实验自由灵活 • 可以进行物理实验不能做的实验 • 经济效益高 • 数值方法需要发展 • 理论要求较高 • 最终需要实验验证
不足
小结
CFD 的 作 用 研究工具 数值实验研究
设计工具
CFD实践—喷管流场计算
今天不可能的事明天将变为可能。
---康·埃·齐奥尔可夫斯基
CFD实践-喷管流场计算
• 了解计算流体力学的作用
教学目标 • 掌握计算流体力学软件的使用流程
• 解决流动问题的方法及计算流体的作用
教学内容 • 演示喷管流场计算
教学时间
• 20分钟
解决流动问题的方法
理论 分析
材料特性 边界条件 初始条件
1.构建几何模型
Gambit构建喷管几何模型
2.划分网格
划分网格
3.定义边界及模型
定义边界及模型
4.迭代计算
5.后处理（压强云图 Pa）
Hale Waihona Puke P入=1e5P入=2e5
P入=1e6 P入=1.5e6 不同压强入口条件下的喷管内部压强云图
5.后处理（速度云图 m/s）
P入=1e5
提供设计所需数据
CFD计算流程
构建
几何
模型
划分
网格
定义
边界
模型
迭代
计算
后 处 理
课后作业
按照演示算例流程，计算喷管尾流在 外界的流动过程。
计算流体力学计算流程
Gambit
前处理
几何 模型
Fluent
解算器
求解的方程
输运方程 – 质量 组分质量分数 相体积分数 – 动量 – 能量 状态方程 物理模型 物理模型 – 湍流模型 – 燃烧模型 – 辐射模型 – 多项流模型 – 相变模型 – 移动区域 – 移动网格
网格 生成
解算器 设置
后处理
流体力学 研究方法
实验 研究
计算 流体 力学
（CFD）
计算流体力学
计算流体力学：Computational of Fluid Dynamic（CFD）
计算流体力学是一门通过在计算机上数值求解流体与 气体动力学基本方程的学科。 基本思想：用一系列有限的离散点上的值的集合，来代 替原来在空间和时间坐标中连续的物理量的场。
喷管流量公式
喷管流量公式喷管流量公式，这可是个有点复杂但超级重要的东西呢！咱先来说说啥是喷管。
想象一下，喷管就像是一个神奇的通道，气体或者液体从这头进去，然后以特定的速度和流量从那头冲出来。
而喷管流量公式，就是用来计算这个冲出来的流量到底有多少的“魔法公式”。
这公式里包含了好多因素，比如说入口和出口的压力、温度，还有喷管的形状和尺寸等等。
就拿常见的渐缩渐扩喷管来说吧，它的设计就是为了让流体能更高效地流动。
我记得有一次在实验室里，我们做一个关于喷管流量的实验。
那时候，大家都紧张又兴奋，因为都想亲眼看看这个公式到底准不准。
我们小心翼翼地调整着各种参数，眼睛紧紧盯着测量仪器上的数据。
当最终得出的流量结果和用喷管流量公式计算出来的数值相差不大时，那种成就感简直爆棚！要说这喷管流量公式在实际生活中的应用，那可多了去了。
比如说火箭发动机里，要让燃料以合适的速度和流量喷射出去，就得靠这个公式来精确计算，不然火箭可没法顺利升空。
还有汽车发动机的进气和排气系统，也得用它来优化设计，让发动机性能更好，更省油。
在工业生产中，比如化工厂里的各种管道输送，也得依靠喷管流量公式来确保物料的准确输送，既不能多也不能少。
不过，要真正掌握这个公式可不容易。
它涉及到很多物理知识和数学运算，有时候一个小细节没注意，计算结果就可能差之千里。
但这也正是它的魅力所在，就像一个神秘的谜题，等着我们去解开。
对于学习这个公式的同学们来说，可能一开始会觉得头疼，觉得怎么这么复杂。
但只要多做几道题，多观察一些实际的例子，慢慢地就能理解其中的奥妙了。
总之，喷管流量公式虽然看起来有点难，但只要用心去学，去感受它在实际中的应用，就会发现它其实是个很有趣、很有用的工具。
就像一把钥匙，能打开很多神奇的大门，让我们更好地理解和掌控这个充满流动和变化的世界。
喷管流量计算公式
喷管流量计算公式喷管流量计算公式，这可是个挺有意思的话题！在我们的物理世界里，喷管流量的计算可不是一件能随便糊弄的事儿。
想象一下，假如你正在设计一个火箭发动机的喷管，或者在研究某种工业设备中的气体喷射过程，要是搞不清楚喷管流量的计算，那可就要出大乱子啦！先来说说喷管流量计算公式到底是啥。
简单来讲，它就是用来确定在特定条件下，通过喷管的流体（比如气体或者液体）的流量大小的数学表达式。
这当中涉及到好些个物理量，像是喷管入口和出口的压力、温度，还有流体的性质等等。
咱们拿常见的理想气体为例。
理想气体通过喷管的流量计算公式可以表示为：$Q = A \times \sqrt{\frac{2k}{k - 1} \times P_1 \times V_1\times \left[ 1 - \left( \frac{P_2}{P_1} \right)^{\frac{k - 1}{k}} \right]}$ 这里面，$Q$ 就是流量，$A$ 是喷管的喉部截面积，$k$ 是气体的比热比，$P_1$ 和 $P_2$ 分别是喷管入口和出口的压力，$V_1$ 是喷管入口处的气体比容。
你看，这一堆符号和公式，乍一看是不是有点让人头疼？别担心，我给您举个实际的例子，您就明白它的用处啦。
就说咱们家里用的燃气热水器吧。
燃气燃烧产生的热气要通过一个小小的喷管喷出来，加热冷水。
假如我们知道了燃气的性质（比如比热比），喷管入口和出口的压力、温度，还有喷管喉部的截面积，就能用这个公式算出热气的流量，从而判断热水器的加热效率是不是够高。
再比如，在航空航天领域，火箭发动机的喷管设计那可是至关重要。
工程师们得精确计算燃料和氧化剂通过喷管的流量，才能保证火箭有足够的推力，把卫星或者载人飞船送上太空。
要是流量算错了一点点，那后果简直不堪设想！说到这，我想起之前有一次参加一个科技展览。
展览上有一个关于喷管技术的展示台，展示了不同形状和尺寸的喷管，以及它们在不同压力和温度条件下的流量实验数据。
fluent喷管算例 -回复
fluent喷管算例-回复Fluent喷管算例Fluent喷管算例是流体力学中常见的一种计算流体力学问题，涉及到流体在喷管中的流动和喷射过程。
喷管是工程中常用的设备，广泛应用于冶金、石油化工、机械等行业。
通过进行Fluent喷管算例，可以通过计算流体力学的方法来分析和优化喷管的设计和性能，提高其工作效率。
一、介绍Fluent是一种流体动力学（CFD）软件，提供了一套全面的计算流体力学解决方案，可以模拟流体在任何几何形状中的流动行为。
Fluent喷管算例是其中的一个经典案例之一。
通过Fluent软件进行模拟，可以得到喷管内的流速、压力、温度等重要参数，从而得到流动特性和喷射性能。
二、喷管的流动模拟1. 几何建模：在Fluent中，首先需要进行喷管的几何建模。
可以通过CAD 软件或者Fluent提供的几何模型工具创建合适的几何形状，包括喷管的入口、出口以及管壁的几何特征。
2. 网格划分：接下来，需要对喷管进行网格划分。
网格划分是将几何模型离散化，划分为许多小的网格单元，以便进行流体流动方程的数值计算。
网格划分的精细程度会直接影响到计算结果的精确性和计算速度。
3. 流动边界条件设定：设定边界条件是模拟中的一个重要步骤。
在Fluent 中，需要设定入口边界和出口边界的条件，如入口流速、入口温度以及出口的压力。
此外，还需要设定管壁的摩擦条件和热传导条件。
4. 流场计算：在设定好流动边界条件后，使用Fluent进行流场计算。
Fluent软件采用有限体积法进行流体流动的数值计算，根据流体流动方程和边界条件，求解得到喷管内的流速、压力和温度分布。
5. 结果分析：流场计算完成后，可以进行结果的分析和后处理。
通过Fluent 提供的后处理功能，可以得到流场的可视化结果，如流线图、压力分布图和温度分布图。
同时，还可以通过Fluent提供的相关工具进行流量、速度和压力的统计分析。
三、喷射过程模拟与优化1. 喷射模拟：在得到流场的分布后，可以通过Fluent模拟喷射过程。
喷管实验报告
喷管实验报告一、实验目的1、巩固和验证气流在喷管中流动的基本理论。
2、了解气流在喷管流动中的压力、流量的变化规律及测试方法。
3、加深对临界状态基本概念的理解。
二、实验原理1、喷管中气体流动的基本规律气体在喷管流动，气流速度c、密度ρ、压力p的变化与截面A的变化及马赫数Ma(速度c与音速a之比)的大小有关。
它们的变化规律如下表。
Ma Madc dx ddxρdpdxdcdxddxρdpdx＜1 ＞0 ＜0 ＜1＜0 ＞0＞1 ＜0 ＞0 ＞1＞0 ＜0Ma=1，即达到临界状态时，便要改用渐扩管，以使气流继续加速到超音速。
2、喷管中的流量m计算气流在喷管中流量m的表达式为：kg/s （1）式中：A 2-出口截面积m 2（本实验台为12.56×10-6）；c 2-出口速度m/s ；p 0-滞止压力Pa ；v 2-出口比容kg/m 3；v 0-滞止比容kg/m 3；p 2-出口压力Pa ；k-绝热指数。
2/(1)0max 222()11k p k m A k k v -=++（4） 3、喷管中的实际流量根据孔板流量计上所显示的压差Δp (在U 型管压差计上读出)。
求得流量m 与压差Δp 的关系表达式为：1.37310m p εβγ-=⋅∆⋅⋅ （5）式中：2()1 2.87310a pp ε-∆=-⋅流速膨胀系数；()0.538273a a p t β=+气态修正系数 ；γ—几何修正系数(标定值0.15)；Δp —U 形管压差计读数2(mm H 0)；p a —大气压pa ；t a —室温℃在实际测试中，由于喷管前装有孔板流量计，将有压力损失。
对本实验台，采用测压探针在0位置时的压力为p 1。
为了消除进口压力改变的影响，在绘制各种曲线时，采用压力比作座标：压力曲线用p/p 1-x ；流量曲线用 b 1m /p p — 三、数据记录与整理压力p x 变化读数（MPa ）（渐缩喷管）室温ta= 大气压力pa=0.1MPa 实验时间 x p v MPa 051015202530350.01测流量的压差计读数（渐缩喷管）室温ta= 大气压力p a=0.1MPa 实验时间mMPa2)mmH omp b=p a-p v压力曲线p/p1-x图（画3条）流量曲线 b 1m /p p —图六、讨论1、分析实验结果2、实验的收获，体会及存在问题3、对实验的改进意见。
二维等熵喷管流场计算
二维等熵喷管流场计算本文探讨了二维等熵喷管流场的计算方法。
计算采用多种数学方法，包括等熵方程、拉普拉斯方程和非线性方程组。
具体而言，本文使用标准的热力学理论，将无量纲状态参数放在一个局部的有界框架中，用局部的非线性解决方案来近似解决等熵方程。
拉普拉斯方程被用来求解非定常的基本解，以及对应的非线性方程组的解析和数值解的极限约束，使得结果能够更好地与实验结果相符合。
此外，本文还研究了一系列关于温度和流速的潜在特征，以及自定义流场表面和边界温度，旨在阐明流场中物理量之间的联系。
摘要：本文探讨了二维等熵喷管流场的计算方法，并使用标准的热力学理论，等熵方程，拉普拉斯方程，以及非线性方程组来求解流场的有界框架和非线性解决方案。
另外，研究了温度和流速的潜在特征，以及自定义流场表面和边界温度，以便更好地与实验结果相符合。
关键词：等熵喷管流场、等熵方程、拉普拉斯方程、非线性方程组、温度、流速、流场表面边界温度应用二维等熵喷管流场计算方法可以更加快速、准确地分析复杂的流场。
例如，它可以用来预测火花和烟雾的行为，从而改善烟囱的效率。
它还可以用来进行风机的有效运行分析，从而帮助工厂提高生产效率。
此外，它还可以用于测量燃烧室中气体的流场。
除了上述应用以外，它还可以用于空间航行器的模拟，从而考虑宇宙尘埃对航行器的影响，它也可以用于重力下的流体流动模拟，从而考虑太阳大气层的机制。
由于二维等熵喷管流场计算方法可以帮助改善工业生产的效率、优化烟囱设计和提高航空性能，因此，在空间航行、军事航空、火花机械制造和电力工业等复杂的流程中，二维等熵喷管流场计算方法都可以得到广泛的应用。
在模拟火花机械制造和电力工业的过程中，二维等熵喷管流场计算方法可以帮助优化各种机械效率，这样可以减少能耗，同时提高产量。
二维等熵喷管流场计算方法也可以帮助优化风扇的设计，从而更有效地将电力转换成机械能，从而使能耗最低。
此外，二维等熵喷管流场计算也可以帮助实施空间航行技术。
喷管设计计算
第九章 气体和蒸汽的流动工程上许多热力设备中，常常要处理气体在管道内的流动情况，热能↔机械能的转化也常常发生在工质在管道中进行流动的过程中实现。
喷管：汽轮机：利用高速气流推动叶片输出机械功如扩压管：压气机：消耗外界功使气体增压减速但这种能量转化是很复杂的，因此要专门研究气体或蒸汽在管道中的流动问题。
本章主要讨论：（用前面以学过的知识） 质量守恒方程式 1、气体流动的基本方程 能量守恒方程式 过程方程式状态参数的变化规律 2、气体流动的基本特性 他们与管道截面而变化的关系3、喷管设计算——管道截面参数设计9—1 稳定流动的基本方程式本章的研究任务是从以学过的热力学基本知识来探讨工质在管道中的流动问题，前面所学过的基本方程式归纳起来不外乎质量守恒方程、能量守恒方程以及仅反映工质状态变化的过程方程。
由于工程上常见的工质流动都是稳定的，所以本章主要讨论气体及蒸汽的稳流情况——符合热疑虑。
另外，由于工质流速都很高，时间很短，忽略0q δ=，看成是绝热，所以在以后的讨论中都是稳流绝热的情况。
先介绍两个新概念 1、 稳定流动：只在喷管各个截面上的一切参数P V C 均不随时间变化。
2、 一元流动：指流动的一切参数仅在一个方向上（流动方向）有变化，而 在其他方向上没有变化。
实际上，第八章是前面学过知识的一个概括性总结复习，应用在复习和应用的基础上了解工质在管道内的流动规律。
一、连续性方程根据质量守恒原理，在稳定流动中，工质在单位时间内流经喷管任何截面的质量流量均相等。
12m m m ===即 112212i iiAC A C A C AC V V V V ==== 微分 ()0AC dm d V == ()20dc dA AC AC d A C dv V V V V ⇒=+-=0dc dA dv c A v⇒+-=---连续性方程说明： 1、(),,0f C A V = 三者之间的关系2、使用于速流、可逆、不可逆任何工质3、对不可压缩流体0dv =，则C ,A 成反比，A C ↑→↓4、对可压缩性流体（空气，蒸汽）喷管的变化规律与A, C ,V 豆油关系，而(),v f P T = (),A f C V =二、能量方程式 工质在管道中流动，必然遵守开口系统稳定流动能量方程式 ()()()2221212112q h h c c g z z wi =-+-+-+∵ 0q = ()210g z z -= 0wi =∴ ()22212112h h c c -=- —— 能量方程式微分： 212dh dc -=又 ∵ q dh vdp δ=-⎰212dh vdpvdp dc cdc ⇒=⇒-==→能量方程式，适用稳流、绝热、可逆、不可逆任何工质。
喷管内流场计算程序
喷管内流场计算程序!本程序采用三种格式对Buckley-Leverett方程进行求解!计算过程中采用人工粘性进行处理!name,name1是用于进行变文件名输出数据的字符串参数!n,m分别表示空间网格节点和选择哪种计算方法!uN,SN分别表示前一时刻的速度、人工粘性值!u,FN分别表示这一时刻的速度,前一时刻对流项的函数值!dx,dt,time分别表示空间尺度、时间尺度和总计算时间!Cx分别表示人工粘性系数program mainimplicit nonecharacter(len=15) :: name,name1integer :: i,n=201,mreal(kind=8) :: uN(201),SN(201),FN(201)real(kind=8) :: u(201),AN(201)real(kind=8) :: dx,dt,time,t,Cx!给定输入参数，对于不同的边界条件需要修改dx=2.0/(n-1)t=0.0time=0.4dt=0.0001Cx=0.006m=2!给定初始时刻给定的速度值，不同边界条件时需要修改do i=1,nif(-1.0+(i-1)*dx<=0.0.and.-1.0+(i-1)*dx>=-0.5)then uN(i)=1.0elseuN(i)=0.0end ifend do!选择方法进行计算if(m==1) thenname1="Lax_Friedrichs"do while(t<=time)t=t+dtdo i=1,nFN(i)=4.0*uN(i)**2/(4*uN(i)**2+(1-uN(i))**2) end dodo i=2,n-1SN(i)=Cx*(uN(i+1)-2*uN(i)+uN(i-1))u(i)=(uN(i+1)+uN(i-1))/2.0-dt*(FN(i+1)-FN(i-1))/(2.0*dx)+SN(i) end dou(1)=uN(1)u(n)=uN(n)do i=1,nuN(i)=u(i)end doend doelse if(m==2) thenname1="Lax_Wendroff"do while(t<=time)t=t+dtdo i=1,nFN(i)=4.0*uN(i)**2/(4*uN(i)**2+(1-uN(i))**2)end dodo i=1,n-1if(uN(i)==uN(i+1)) thenAN(i)=1.0elseAN(i)=(FN(i+1)-FN(i))/(uN(i+1)-uN(i))end ifend dodo i=2,n-1SN(i)=Cx*(uN(i+1)-2*uN(i)+uN(i-1))u(i)=uN(i)-dt*(FN(i+1)-FN(i-1))/(dx*2.0)+(AN(i)*dt/dx)**2*(uN(i+1)-& uN(i))/2.0-(AN(i-1)*dt/dx)**2*(uN(i)-uN(i-1))/2.0+SN(i)end dou(1)=uN(1)u(n)=uN(n)do i=1,nuN(i)=u(i)end doend doelsename1="upwind"do while(t<=time)t=t+dtdo i=1,nFN(i)=4.0*uN(i)**2/(4*uN(i)**2+(1-uN(i))**2)end dodo i=1,n-1if(uN(i)==uN(i+1)) thenAN(i)=1.0elseAN(i)=(FN(i+1)-FN(i))/(uN(i+1)-uN(i))end ifend dodo i=2,n-1SN(i)=Cx*(uN(i+1)-2*uN(i)+uN(i-1))u(i)=uN(i)-dt*(FN(i+1)-FN(i-1))/(dx*2.0)+abs(AN(i)*dt/dx)*(uN(i+1)-& uN(i))/2.0-abs(AN(i-1)*dt/dx)*(uN(i)-uN(i-1))/2.0+SN(i)end dou(1)=uN(1)u(n)=uN(n)do i=1,nuN(i)=u(i)end doend doend ifwrite(name,"(A15)") name1open(10,file=''//trim(adjustl(name))//'.dat')do i=1,n!输出速度值，对于不同边界条件需要修改write(10,"(f9.5,2x,f9.5)") -1.0+(i-1)*dx,u(i)end dostopend。
喷管设计计算流程
喷管设计计算流程1.需求分析：首先需要明确喷管所需要达到的目标，例如喷射流体的流量、压力、速度要求以及应用环境等。
根据目标设定具体的设计要求。
2.材料选择：根据喷管的工作条件和喷射流体的特性，选择合适的材料。
常见的喷管材料包括金属（如铜、不锈钢）、塑料和陶瓷等。
材料的选择需要考虑其耐腐蚀性、耐磨损性、耐高温性以及可加工性等。
3.流体力学计算：根据喷射流体的物理特性和设计要求，进行流体力学计算。
这包括流体传递方程的建立和数值计算方法的选择。
通过对流场的模拟和分析，确定喷管的内部流动状态，以及流体的流速、压力等参数。
4.结构力学计算：根据喷管的结构形式和工作状态，进行结构力学计算。
这包括应力分析、刚度分析和振动分析等。
通过计算得到喷管在工作条件下的应力分布，以及是否超过材料的极限强度。
5.几何参数确定：根据流体力学和结构力学计算的结果，确定喷管的几何参数。
这包括喷口形状、管道直径、长度以及其他尺寸参数的确定。
几何参数的选择会直接影响到流体力学和结构力学的计算结果。
6.性能评估：根据设计要求和计算结果，对喷管的性能进行评估。
这包括对流场特性的评价、流体的流速、耗压等参数的分析、结构强度的评估等。
通过性能评估可以判断设计方案是否满足使用要求。
7.优化设计：根据性能评估的结果，对喷管的设计进行优化。
可以采取改变几何参数、材料选择、流道优化等方式，使喷管的性能更加稳定和优化。
同时，还可以根据实际使用情况，经验调整的因素对喷管进行修正。
总结：喷管的设计计算流程主要包括需求分析、材料选择、流体力学计算、结构力学计算、几何参数确定、性能评估和优化。
通过这一流程的设计计算，可以得到满足实际需求的喷管设计方案，确保喷管在实际工作中具备满足流体特性和结构要求的性能。
同时，还可以运用优化设计的方法，进一步提升喷管的性能和效率。
喷管 喷管内燃气流动的参数计算
一、喷管理论 二、喷管内燃气流动的参数计算
• 喷管是火箭发动机的一个重要部件，它的主要功能有三个： • • • • • 通过喷管喉部面积的大小控制燃气的流量，使燃烧室内的燃气保 持预定的压强，确保装药正常燃烧； 使推进剂燃烧产物通过喷管膨胀加速，将其热能充分转换为燃气 的动能，从而使发动机获得推进动力—推力； 在导弹发动机中通过喷管实施推力大小和方向的调节与控制。 目前火箭发动机中最常用的是几何喷管，它是依靠喷管本身特殊 的几何形状来实现以上功能的。 本章主要讨论燃气在几何喷管中流动的基本规律，它是研究火箭 发动机性能参数的主要理论基础。
由图可知 是 的双值函数， 对于给定的值，在亚声速区和超 声速区均有一个值与之对应。
• 4. 排气速度
由能量方程 ：
2k T 2k V 2 H 0 H 2c p T0 T RT0 1 RT0 1 ( ) k 1 T0 k 1
由气动力函数关系，可得：
V 2k RT0 1 k 1
k 1
k 1 k
k 2k 令 FV 1 ，称为流速函数，则 k 1
V RT0 FV ( , )
当 e ， 称为排气速度，即 Ve RT0 FV ( e , k )
k k 1
1 k 1
2k V a* RT0 k 1
气体动力学函数
因此，参数计算的一般步骤为：
2
2
T T0 p p0
•
注意：一定的ζ或ε由q(λ)表可得到两个速度系数， 其它参数也均有两个相应的解，分别是亚声速解及超 声速解。
0 V
ห้องสมุดไป่ตู้ 3. 压强比
喷管设计计算流程
2 m
A2 2 v2 m V2
拉法尔管 渐缩或拉法尔管 ？ 渐缩管 喷管几何尺寸确定
2 Amin m vc (喉部最小截面) Vc
结
束
A2
37、喷管设计计算流程：
开
始
给定初始参数 p0 , T0 和背压 pb
或出口截面 A2 给定流量 m
2 k 1 计算流体的 c ( ) k 1
k
>
流动特性：1、出口为亚音速 状态；2、 p 2 pb p c 3、出口流速小于当地音速 4、流量小于最大流量
pb c ？ p0
<
流动特性：1、出口为超临界状态； 2、 p 2 pb p c 、 pc p0 c 3、出口流速大于当地音速 4、由喉部临界状态决定最大流量
=
流动特性：1、出口为临界状态； 2、 p 2 pb p c 、 pc p0 c 3、出口流速等于当地音速 4、流量为最大流量
喷管选择：渐缩喷管
1 pb kk ) (
V2 2(h0 h2 ) 2c p (T0 T2 )
p0 k ) pb
1
vc v0 (
p0 1 )k pc
V2 2c p (T0 T2 )
Vc
2kRT0 k 1
2？ A2 或 m
A2
2 m A2V2 v2
喷管选择：渐缩喷管 出
喷管选择：拉伐尔喷管 口 ： 喉 部：
T2 T0 (
pb ) p0
k 1 k
T2 Tc
2 T0 k 1
p0 ) pc
1 k
v2 v0 (
p0 ) pb
1 k
T2 T0 (