超短激光脉冲压缩与展宽的关键技术研究

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光脉冲压缩技术

光脉冲压缩技术

光脉冲压缩技术光脉冲压缩技术是一种利用非线性光学效应实现光脉冲时间压缩的技术。

它在激光、超快光学、光通信、光存储、生物医学等领域得到了广泛应用。

本文将对光脉冲压缩技术的原理、方法、应用和发展进行详细介绍。

一、原理光脉冲压缩技术的原理是通过非线性光学效应使光脉冲在介质中传播时发生波形变化,从而实现时间压缩。

其中,最常用的非线性效应是自相位调制(SPM)和光学色散补偿(ODC)。

在介质中传播的光脉冲会因为色散效应而发生频率分散和时间展宽。

ODC技术可以通过在光路中加入折射率变化的元件(如光纤光栅、色散补偿棱镜等)来补偿色散效应,实现光脉冲时间压缩。

而SPM 技术则是通过在介质中加入非线性介质,使光脉冲在传播过程中发生自相位调制,从而使光脉冲波形发生变化,实现时间压缩。

二、方法光脉冲压缩技术的方法主要有两种:基于非线性光学晶体的方法和基于光纤的方法。

基于非线性光学晶体的方法是通过在晶体中引入非线性效应,使光脉冲在晶体内部发生自相位调制和色散补偿,从而实现时间压缩。

其中,最常用的非线性晶体是β-磷酸铁锂(PPLN)和β-硼氧化锂(BBO)晶体。

基于光纤的方法则是通过在光纤中加入光纤光栅、光学波导或非线性光学晶体等元件,实现光脉冲的时间压缩。

光纤中的非线性效应包括自相位调制、拉曼效应、非线性色散等。

三、应用光脉冲压缩技术在激光、超快光学、光通信、光存储、生物医学等领域得到了广泛应用。

在激光领域,光脉冲压缩技术可以用于实现高功率激光器的压缩,提高激光器的重复频率和能量密度。

在超快光学领域,光脉冲压缩技术可以用于实现超快光学脉冲的压缩和调制,实现超快光学测量和成像。

在光通信领域,光脉冲压缩技术可以用于实现高速光通信,提高光通信的传输速率和距离。

在光存储领域,光脉冲压缩技术可以用于实现高密度数据存储和读取。

在生物医学领域,光脉冲压缩技术可以用于实现超快光学成像和光学诊断,提高生物医学的检测和治疗效率。

四、发展随着科技的不断进步,光脉冲压缩技术也在不断发展。

飞秒光脉冲的产生、放大和压缩

飞秒光脉冲的产生、放大和压缩

飞秒光脉冲的产生、放大和压缩
孟绍贤
【期刊名称】《物理》
【年(卷),期】1989(18)6
【摘要】评述了飞秒光脉冲研究的现状,其包括同步泵浦连续染料激光器、对碰锁模环形染料激光器、飞秒光脉冲的多级放大和超短光脉冲的压缩.
【总页数】5页(P333-337)
【关键词】飞秒光脉冲;产生;放大;压缩;激光器
【作者】孟绍贤
【作者单位】中国科学院上海光学精密机械研究所
【正文语种】中文
【中图分类】TN241
【相关文献】
1.测量飞秒光参量产生器输出光脉冲脉宽的自相关仪的设计 [J], 李旭;朱振和
2.变换极限脉冲泵浦的飞秒脉冲光参量产生的理论研究 [J], 朱振和;李旭;顾涛;孙雨南
3.飞秒脉冲正交位相压缩光的产生* [J], 刘洪雨;陈立;刘灵;明莹;刘奎;张俊香;郜江瑞
4.飞秒光脉冲基于交叉相位调制的压缩脉冲对的产生 [J], 董琳琳;杨性愉
5.亚飞秒脉冲产生及亚飞秒脉冲序列间距控制技术 [J], 吴健;曾和平
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超短脉冲激光及其相关应用的一些基本知识

超短脉冲激光及其相关应用的一些基本知识

超短脉冲激光及其相关应用的一些基本知识一、本文概述超短脉冲激光,作为现代光学领域的璀璨明珠,以其独特的性质和应用价值,正逐渐引起人们的广泛关注和深入研究。

本文旨在全面介绍超短脉冲激光的基本概念、产生机制、特性以及其在各个领域中的应用,帮助读者更好地理解和应用这一前沿技术。

我们将首先概述超短脉冲激光的定义和特点,包括其脉冲宽度、峰值功率、光谱特性等基本属性。

接着,我们将探讨超短脉冲激光的产生方法,包括调Q技术、锁模技术、光参量放大等,并简要介绍各种方法的原理和应用场景。

在了解了超短脉冲激光的基本特性后,我们将重点介绍其在各个领域中的应用。

这些应用包括但不限于:光学精密测量、超快现象研究、材料加工、生物医学等。

我们将结合具体案例,详细阐述超短脉冲激光在这些领域中的独特优势和实际应用效果。

我们将对超短脉冲激光的发展前景进行展望,分析其在未来科学研究和技术应用中的潜在价值和挑战。

通过本文的阅读,读者将能够全面而深入地了解超短脉冲激光及其相关应用的基本知识,为其在未来的科研和工作中提供有益的参考和启示。

二、超短脉冲激光的基本原理超短脉冲激光,也被称为超快激光,其脉冲宽度通常在纳秒(ns)甚至更短的皮秒(ps)、飞秒(fs)量级。

这种激光技术的基本原理主要涉及到激光产生和控制的物理过程。

我们需要理解激光是如何产生的。

激光产生的关键在于实现粒子数反转,即高能级粒子数大于低能级粒子数。

当高能级粒子数足够多时,受激辐射将占据主导地位,从而产生激光。

超短脉冲激光的产生则需要在此基础上,进一步控制激光的振荡过程,以实现脉冲宽度的缩短。

超短脉冲激光的产生通常利用调Q技术或锁模技术。

调Q技术通过改变谐振腔的Q值(品质因数),使得激光能量在短时间内迅速积累并释放,从而得到高能量的超短脉冲。

而锁模技术则是通过特定的光学元件和控制系统,使得谐振腔内的多个振荡模式同步,形成单一的高强度超短脉冲。

超短脉冲激光的特性使其在许多领域具有广泛的应用。

《超短脉冲技术》课件

《超短脉冲技术》课件

超短脉冲的波形控制
脉冲整形技术
通过改变脉冲的波形,实现脉冲能量的优化分配 ,提高脉冲的稳定性和可靠性。
脉冲压缩技术
通过光学元件的色散效应,将长脉冲压缩成短脉 冲,提高脉冲的峰值功率。
脉冲多路复用技术
将多个超短脉冲组合在一起,实现更高的输出功 率和更广泛的调谐范围。
超短脉冲的稳定性问题
1 2
模式跳变
激光雷达与测距
• 激光雷达与测距:超短脉冲激光雷达是一种高精度、高分辨率 的测距和定位技术。它利用超短脉冲的宽光谱和高重复频率特 性,能够实现高精度的距离和速度测量,被广泛应用于地形测 绘、无人驾驶、气象观测等领域。
原子分子光谱学研究
• 原子分子光谱学研究:超短脉冲 技术为原子分子光谱学研究提供 了新的手段。由于超短脉冲的宽 光谱特性和高峰值功率,它能够 产生瞬时的强光场,从而实现对 原子分子高分辨率和高灵敏度的 光谱测量。这种技术被广泛应用 于物理、化学和天文学等领域。
光纤损耗
光纤中的折射率不均匀、光纤弯曲和 杂质等都会引起光波散射,导致脉冲 能量损失。
空气损耗
超短脉冲在空气中传输时,会被空气 中的分子和气溶胶粒子吸收和散射, 造成能量损失。
04
超短脉冲的应用实例
超快光学成像
• 超快光学成像:超短脉冲技术被广泛应用于超快光学成像领 域。由于超短脉冲的极短持续时间和高峰值功率,它能够产 生瞬时的光场,从而在极短的时间内对物质进行高分辨率和 高灵敏度的成像。这种技术被广泛应用于生物医学、材料科 学和物理学等领域。
光纤放大
利用掺杂光纤作为增益介质,通过泵浦光激发电子-空穴对,实现 信号光的放大。
固态晶体放大
利用固态晶体中的非线性效应,实现信号光的放大。

基于平衡光学互相关方法的超短脉冲激光相干合成技术

基于平衡光学互相关方法的超短脉冲激光相干合成技术

基于平衡光学互相关方法的超短脉冲激光相干合成技术黄沛;方少波;黄杭东;侯洵;魏志义【摘要】相干合成技术是超快光学领域的重要研究方向之一.当单路脉冲激光的连续谱超过一个倍频程时,精确控制其光谱相位(色散管理)是获得亚周期超短脉冲激光的关键.由于常见的脉冲压缩系统存在光谱带宽限制,因此多通道相干合成技术受到了广泛的关注.本文将充气空心光纤展宽后的超倍频程连续光谱分波段独立压缩,并利用平衡光学互相关方法锁定子脉冲之间的相位延迟,获得了4.1fs的合成脉冲.实验结果表明相干合成技术在高能量亚周期超快光场调控中存在优势.【期刊名称】《物理学报》【年(卷),期】2018(067)024【总页数】7页(P146-152)【关键词】相干合成;平衡光学互相关;延时锁定;色散补偿【作者】黄沛;方少波;黄杭东;侯洵;魏志义【作者单位】中国科学院西安光学精密机械研究所,瞬态光学与光子技术国家重点实验室,西安 710119;中国科学院物理研究所,北京凝聚态物理国家研究中心,北京100190;中国科学院大学,北京100049;中国科学院物理研究所,北京凝聚态物理国家研究中心,北京 100190;中国科学院物理研究所,北京凝聚态物理国家研究中心,北京 100190;中国科学院西安光学精密机械研究所,瞬态光学与光子技术国家重点实验室,西安 710119;中国科学院物理研究所,北京凝聚态物理国家研究中心,北京100190;中国科学院大学,北京100049【正文语种】中文1 引言产生脉冲宽度更短、峰值功率更高的脉冲激光,一直是激光科学研究最重要的前沿发展方向之一.由于受到激光增益介质和脉冲压缩系统的带宽限制,单路激光难以直接输出单(亚)周期量级的超短脉冲.对于超倍频程光谱,利用多通道相干合成技术[1−3],分波段单独控制其光谱的振幅和相位,可较为灵活地实现单(亚)周期脉冲压缩[4].近年来,美国斯坦福大学利用双色合成光场驱动氘分子,利用其振动跃迁频率产生拉曼边带.由于两束激光脉冲的中心频率差与氘分子的第一级振动跃迁频率相近,实验结果得到十七条相干等距的斯托克斯边带和反斯托克斯边带.这些边带从约3µm 一直延伸到近200 nm,控制其中部分波长的相位进行相干合成,产生了脉冲宽度为1.6 fs、脉冲间距为11 fs的超短光脉冲串[5,6].随后,中国台湾学者基于此方案分别调控5路谐波的振幅,相对延迟和载波包络相位等参数,相干合成了具有多种波形特性的超短脉冲串[7,8].欧美等国的科学家们分别利用充气空心光纤和光学参量啁啾脉冲放大(optical parametric chirped pulse amplification,OPCPA)技术,先后实现了高能量亚周期相干合成超短脉冲[9−12].由于OPCPA方案的光路长达数十米,放大压缩系统相对复杂,特别需要精确控制各脉冲之间的相对延迟.在各种光路延迟锁定技术中,平衡光学互相关(balanced optical cross-correlator,BOC)方法可以在公里量级的光路中实现阿秒量级的延迟锁定,是实现高能量亚周期相干合成的关键技术之一[13,14].本实验首次将BOC技术与充气空心光纤技术相结合,在超过一个倍频程的光谱中,具体对比了直接压缩全段光谱得到的超短脉冲和分波段独立压缩子脉冲的超宽光谱后再同步合束得到的相干合成超短脉冲.实验结果表明相干合成的压缩脉冲宽度(4.1 fs)小于直接全波段光谱色散补偿后获得的超短脉冲(5.3 fs),并利用BOC技术精确锁定了两子脉冲的相对延时,为下一步实现高能量相干合成系统奠定预研基础.2 实验装置及原理超短脉冲既可以用时域E(t)来表达,也可以用频域(ω)来描述,频域(ω)可由时域E(t)傅里叶逆变换得到[15]这里|(ω)|为光谱强度,φ(ω)为光谱相位. 由于E(t)为实函数,所以时域E(t)也可由频域eE(ω)进行傅里叶逆变换得到由(1)和(2)式可知,在确定载波频率ω0后,频域上光谱带宽∆ω与时域上脉冲宽度τ不能相互独立的变化,根据量子力学中的不确定性原理,存在一个时间带宽积,其表达式为也就是说当光谱带宽∆ω确定之后,脉冲时域宽度τ不小于2πcB/∆ω,这就决定了此光谱所支持的最短脉冲宽度,也称作傅里叶变换极限脉宽.因此支持亚周期量级脉冲的超连续光谱通常超过一个倍频程,而要将脉宽压缩至傅里叶变换极限,则需要将脉冲的色散(特别是高阶色散)完全补偿.实验装置如图1所示,钛宝石激光放大器输出的飞秒脉冲(790 nm,0.8 mJ,30 fs,1 kHz)被聚焦入射到充气的空心光纤中,产生0.4 mJ的超倍频程连续光谱(图2中的黑色实线:450—950 nm).为了进行对比,实验中设计了两套脉冲压缩系统.在压缩器(1)中,空心光纤后的激光脉冲被双色镜分为两个通道输出(长波波段:650—950 nm,短波波段:450—750 nm).两个通道分别利用两组定制的啁啾镜并配合尖劈对进行色散补偿,再将独立压缩后的两个子脉冲相干合成为一束激光输出.利用BOC方法测量出两个子脉冲的相对延迟信号,并将其作为反馈型号实时控制长波通道中的压电陶瓷平移台(PZT).在压缩器(2)中,利用一组超宽带啁啾镜配合尖劈对进行全波段光谱的色散补偿.最后利用瞬态光栅频率分辨光学开关(transient-grating frequency-resolved optical gating,TG-FROG)装置分别测量了两类方案的压缩效果[16].图1 实验装置图(F,聚焦镜;D,分束片;PZT,压电陶瓷平移台;BOC,平衡光学互相关;TG-FROG,瞬态光栅频率分辨光学开关)Fig.1.Experimental setup(F,focused lens;D,dichroic mirror;PZT,piezo-transducer;BOC,balanced optical cross-correlator;TG-FROG,transient-grating frequency-resolved optical grating). 图2 空心光纤展宽光谱(实线,450—950 nm)以及分光后短波臂光谱(蓝色点线,450—750 nm)和长波臂光谱(红色虚线,650—950 nm)Fig.2. Broad spectrum after hollow fiber(solid line,450–950 nm),short-wavelength arm spectrum(blue dot line,450–750 nm)and long-wavelength arm spectrum(red dotted line,650–950 nm)after dichroic mirror.3 BOC技术由于相干合成脉冲的波形非常依赖于子脉冲之间的相对相位(延时),这里重点讨论利用BOC技术锁定脉冲之间相对延时.实验原理如图3所示,脉冲相干合成之后,引出小部分能量作为参考光.假设将此参考光镜像等分成两路.其中一路插入一片透明材料(如熔融石英、氟化钙等),使得两路参考光中红光部分和蓝光部分的延时有显著差别,主要体现在两路参考光通过同样参数的偏硼酸钡(BBO)晶体时会产生两个强度不同的和频信号.只要相干合成子脉冲的相对延迟有微小的改变,其对应的两路和频信号强度差就会发生相应的变化.而作为BOC装置中的核心元器件,平衡光电二极管探测器能将这些常规方法不易察觉的微小延迟抖动放大千万倍.20 min锁定结果如图4所示,可以看出,锁定时,子脉冲之前的相对延时抖动量优于80 as RMS,未锁定时,子脉冲之前的相对延时抖动量大于200 as RMS.图3 BOC装置原理示意图以及扫描得到的时间-电压曲线(BBO,偏硼酸钡晶体;PIDcontroller,比例积分微分控制器;Balance PD,平衡光电二极管)Fig.3.Schematic representation of BOC and BOC signal(S curve).BBO,β-BaB2O4;PID controller,proportional-integral-derivative controller;balance PD,balance photodiode detector.图4 BOC方案锁定两束脉冲相对延时Fig.4.Relative time delay drift measurements.4 脉冲宽度测量结果为了使对比实验更有说服力,选择测量特性与波长无关的TG-FROG.通过TG-FROG 的测量结果可知,相干合成脉冲的时域宽度小于直接全波段光谱色散补偿后获得的超短脉冲.实验中由于啁啾镜每次反射引入的负色散是固定值,所以需要用一对连续可调的尖劈对来配合补偿.图5 相干合成脉冲测量结果Fig.5.Pulse duration measurement of synthesized pulses.图6 空心光纤后直接压缩结果Fig.6.Pulse duration measurement after hollow fiber.图7 直接压缩方案结果对比相干合成方案结果pressed pulseswith/without coherent synthesis.在压缩器(1)中,最优化的压缩结果是长波通道需要在长波啁啾镜组(500—750 nm)中往返反射4次,获得7.9 fs的脉冲,短波通道则需要在短波啁啾镜组(750—1000 nm)中往返反射3次,产生6.1 fs的脉冲.最后通过长波通道中的PZT优化两束脉冲之间的相对延时,实现了4.1 fs的最短合成脉冲,如图5所示.在压缩器(2)中,直接利用超宽带啁啾镜(500—1000 nm)配合尖劈对进行色散补偿,当啁啾镜往返反射4次时,压缩脉宽最短为5.3 fs,如图6所示.对比以上两组脉冲压缩结果可知,由于超宽光谱不同波段之间的色散量差异较大,直接压缩方案难以在全光谱范围内获得接近傅里叶变换极限的脉冲.而将超宽带光谱分波段压缩后再相干合成,可以针对各个波段色散量实现更有效的精细调节,获得更短的脉冲.根据图7可知,两方案在半高全宽处的脉冲占比一致,均为总脉冲能量的43.7%.由于相干合成方案引入了包括分(合)束镜等透射元件,因此在整体色散补偿方案设计时需要统筹兼顾,否则会影响到脉冲对比度和整体压缩效率.本实验中使用的啁啾镜反射率大于99%,空心光纤系统后直接压缩方案的能量损失约为5%.考虑到相干合成系统中使用的分(合)束镜所产生的额外损失,当输入功率为400 mW时,相干合成系统最终输出为350 mW.通过优化分(合)束镜和啁啾镜反射率,压缩系统整体的能量损失有望进一步降低.5 结论本实验直接用啁啾镜对压缩超倍频程光谱时,压缩系统难以对所有光谱成分(特别是连续光谱两端的高阶色散部分)实现有效补偿,因此压缩后的脉冲宽度无法完全接近傅里叶变换极限.本文通过两个对比实验,初步验证了多通道相干合成技术可对充气空心光纤展宽后的不同光谱成分分别开展精细色散补偿,获得了4.1 fs的最短压缩脉宽,而直接压缩超倍频程光谱只得到了5.3 fs的超短脉冲.可见进一步将超宽光谱细分成多路后分别压缩效果更佳.同时,利用BOC技术实现了子脉冲之间的相对延时锁定,20 min的锁定精度小于80 as RMS,为将来利用高能量亚周期脉冲驱动高次谐波和阿秒光源等方向做好了预研[17−20].参考文献【相关文献】[1]Brocklesby W S,Nilsson J,Schreiber T,Limpert J,Brignon A,Bourderionnet J,Lombard L,Michau V,Hanna M,Zaouter Y,Tajima T,Mourou G 2014 Eur.Phys.J.Special Topics 2231189[2]Danson C,Hillier D,Hopps N,Neely D 2015 High Power Laser Sci.Eng.3 3[3]Kozlov V A,Hernandez-Cordero J,Morse T F 1999 Opt.Lett.24 1814[4]Manzoni C,Mucke O D,Cirmi G,Fang S,Moses J,Huang S W,Hong K H,Cerullo G,Kartner F X 2015 Laser Photon Rev.9 129[5]Sokolov A V,Walker D R,Yavuz D D,Yin G Y,Harris S E 2000 Phys.Rev.Lett.85 562[6]Shverdin M Y,Walker D R,Yavuz D D,Yin G Y,Harris S E 2005 Phys.Rev.Lett.94 033904[7]Chan H S,Hsieh Z M,Liang W H,Kung A H,Lee C K,Lai C J,Pan R P,Peng L H 2011 Science 331 1165[8]Hsieh Z M,Lai C J,Chan H S,Wu S Y,Lee C K,Chen W J,Pan C L,Yee F G,Kung A H 2009 Phys.Rev.Lett.102 213902[9]Hassan M T,Wirth A,Moulet A,Luu T T,Gagnon J,Pervak V,Goulielmakis E 2012Rev.Sci.Instrum.83 111301[10]Hassan M T,Luu T T,Moulet A,Raskazovskaya O,Zhokhov P,Garg M,KarpowiczN,Zheltikov A M,Pervak V,Krausz F,Goulielmakis E 2016 Nature 530 66[11]Huang S W,Cirmi G,Moses J,Hong K H,Bhardwaj S,Birge J R,Chen L J,Li E,Eggleton B J,Cerullo G,Kartner F X 2011 Nat.Photon.5 475[12]Manzoni C,Huang S W,Cirmi G,Farinello P,Moses J,Kartner F X,Cerullo G 2012Opt.Lett.37 1880[13]Mucke O D,Fang S,Cirmi G,Giulio,Rossi M,Chia S H,Ye H,Yang Y D,Mainz R,Manzoni C,Farinello P,Cerullo G,Kartner F X 2015 IEEE J.Sel.Top.Quantum Electron 21 8700712 [14]Xin M,Safak K,Peng M Y,Kalaydzhyan A,Wang W T,Mucke O D,Kartner F X 2017 Light Sci.Appl.6 16187[15]Diels J C,Rudolph W 2006 Ultrashort Laser PulsePhenomena(Vol.1)(Burlington:Elsevier)pp2–10[16]Sweetser J N,Fittinghof fD N,Trebino R 1997 Opt.Lett.22 519[17]Chipperfield L E,Robinson J S,Tisch J W G,Marangos J P 2009 Phys.Rev.Lett.102 063003[18]Paul P M,Toma E S,Breger P,Mullot G,Auge F,Balcou P,Muller H G,Agostini P 2001 Science 292 1689[19]Henischel M,Kienberger R,Spielmann C,Reider G A,Milosevic N,Brabec T,CorkumP,Heinzmann U,Drescher M,Krausz F 2001 Nature 414 509[20]Gaumnitz T,Jain A,Pertot Y,Huppert M,Jordan I,Ardana-Lamas F,Worner H J 2017 Opt.Express 25 27506。

基于光学超晶格材料的超快激光脉冲整形和压缩研究

基于光学超晶格材料的超快激光脉冲整形和压缩研究

基于光学超晶格材料的超快激光脉冲整形和压缩研究摘要光脉冲整形可作为飞秒光脉冲产生的补充手段。

在过去几十年间,人们已经发展了一系列光波形合成(或脉冲整形)方法,可根据使用要求产生复杂的超短光学波形。

已经证明,脉冲整形系统为超快光谱学,非线性光纤光学和强场物理提供了前所未有的控制超短光脉冲波形的手段。

本文介绍了超短光脉冲整形的两种办法,第一种是即基于空间光调制器的光脉冲整形,其核心是利用模板(Mask)对在空间色散开来的各频率成分进行平行调制,从而获得所需的波形,它不改变脉冲的频谱成分,被称之为位相型整形技术,这种技术一般只改变光脉冲所包含的单色光的位相。

第二种是利用各种光学非线性手段展宽脉冲的频谱宽度,然后再利用位相型整形技术来产生各种脉冲波形,然而有些技术将这两步整合到一起,完成所需的功能。

这个技术就是利用光学超晶格材料中的倍频效应来进行脉冲整形与压缩。

近年来,各种微结构的准位相匹配材料广泛应用于频率转换领域,准位相匹配技术有很多优点:可以利用材料较大的非线性系数,不必再使用临界角匹配技术,不需要再利用材料的双折射,最重要的是,只需要相互作用的光在材料的透明范围内,利用单种材料就可以产生各种非线性过程,这对于倍频超短脉冲非常具有价值,准位相技术可以设计器件的振幅和位相响应,因此这种技术非常适合脉冲整形。

在本论文中,我们从波动方程出发,在慢变包络近似下,重新推导出了在准位相光栅中耦合波动方程的频域表达式,给出了一般色散条件下的谐波输出表达式,分析了在忽略GVD及以上的色散,谐波输出的简化表达式,详细解释了它对脉冲整形的意义。

Gennady Imeshev等人根据这些公式给出了设计各种整形功能光栅的一般步骤,并实现了fs脉冲的压缩与整形。

Gennady Imeshev等人给出的这些设计方法实现起来有一定的难度,并且对于必须考虑高阶色散条件下,设计比较繁琐,我们仔细分析了脉冲整形与压缩原理,并结合准位相匹配光栅的优点,提出了另一种方案。

超快激光精密制造技术的研究与应用

第50卷 第12期 激光与红外Vol.50,No.12 2020年12月 LASER & INFRAREDDecember,2020 文章编号:1001 5078(2020)12 1419 07·综述与评论·超快激光精密制造技术的研究与应用杜 洋,赵 凯,朱忠良,王 江,邓文敬,梁旭东(上海航天设备制造总厂有限公司,上海200245)摘 要:超快激光以其超短的激光脉冲、超高功率密度、较低的烧蚀阈值、加工超精细及可实现冷加工等特点,近年来受到国际学术界和工程界的广泛关注。

本文梳理了超快激光精密制造技术的发展历史,综述了超快激光精密制造技术在表面加工及三维加工领域的工艺研究及应用进展,并介绍了超快激光精密制造装备在国内外的研制情况,对今后超快激光精密制造技术研究的发展趋势进行了探讨和展望。

关键词:超快激光;精密制造;微纳结构;装备中图分类号:TN249 文献标识码:A DOI:10.3969/j.issn.1001 5078.2020.12.001ResearchandapplicationofultrafastlaserprecisionmanufacturingtechnologyDUYang,ZHAOKai,ZHUZhong liang,WANGJiang,DENGWen jing,LIANGXu dong(ShanghaiAerospaceEquipmentsManufacturingCo.,Ltd.,Shanghai200245,China)Abstract:Ultra fastlaserfeaturesultra shortlaserpulses,ultra highpowerdensity,lowablationthresholds,ultra fineprocessingandcoldprocessing Inrecentyears,ithasreceivedextensiveattentionfromtheinternationalacademicandengineeringcircles Thedevelopmenthistoryofultra fastlaserprecisionmanufacturingtechnologyissortedout,andtheprogressofultra fastlaserprecisionmanufacturingtechnologyinthefieldofsurfaceprocessingand3Dprocessingisreviewed Atthesametime,Thedevelopmentofultra fastlaserprecisionmanufacturingequipmentathomeanda broadisintroduced Finally,thedevelopmenttrendofultra fastlaserprecisionmanufacturingtechnologyresearchisdiscussedandprospected.Keywords:ultra fastlaser;precisionmanufacturing;micro nanostructure;equipment基金项目:国家自然科学基金青年基金项目(No 51705328);上海市青年科技英才扬帆项目(No 17YF1408500)资助。

超短及超强脉冲激光研究进展



ZHAO n-i g , ZHAN G W e ,ZHO U n-i , Ya y n i Bi b n ZHONG n ,TENG o , - u , Xi Ha LIDe h a NI Y u x n , E - i ZHA NG i Je
( aoaoy o t a P yis Istt fP yis C ieeAcdmyo c ne , e ig 10 8 ,hn ) L b rtr fOpi l h s , ntue o h s , hns ae fS i cs B in 0 0 0C ia c c i c e j
Pr g e s 0 lr s o t a d u t a n e s a e l s e hn l g o r s n u t a h r n lr i t n e l s r pu e t c o o y
WE  ̄ y , IZ i WANG a -u HAN ina DU a g, HU Ja g fn ZH Zh o h a, Ha-in, Qin Z in - g, AO a e Hu n,
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第3 6卷 第 6期
V o1 . NO. 36 6
红 外 与 激 光 工 程
I fa e n nr r da dL srE g ei g a e n i e rn
20 0 7年 l 月 2
De 20 c. 07

基于平凹多通腔的非线性脉冲压缩技术

基于平凹多通腔的非线性脉冲压缩技术
李聘滨;滕浩;田文龙;黄振文;朱江峰;钟诗阳;运晨霞;刘文军;魏志义
【期刊名称】《物理学报》
【年(卷),期】2024(73)12
【摘要】采用平凹多通腔和固体薄片组的非线性脉冲光谱展宽与压缩方案开展了100 W皮秒激光非线性脉冲压缩的研究.以多片熔融石英薄片作为非线性介质,在平凹腔中皮秒激光通过自相位调制将光谱宽度由0.24 nm展宽4.8 nm,用光栅对进行色散补偿压缩,实现压缩后的脉冲宽度为483 fs,对应压缩比为22,最终输出飞秒激光的平均功率为44.2 W.相对于常规多通腔方案,该平凹腔结构紧凑,光路稳定性好,压缩比高,非常有利于非线性光谱展宽与压缩的实现.
【总页数】8页(P213-220)
【作者】李聘滨;滕浩;田文龙;黄振文;朱江峰;钟诗阳;运晨霞;刘文军;魏志义
【作者单位】西安电子科技大学光电工程学院;中国科学院物理研究所;中国科学院大学物理学院;北京邮电大学理学院
【正文语种】中文
【中图分类】TN2
【相关文献】
1.一种基于高斯光束的平凹激光腔对准方法
2.基于非线性频率调制的光脉冲压缩反射测量方案
3.基于圆柱谐振腔的脉冲压缩研究
4.基于脉冲非线性压缩技术的71.3 W飞秒激光产生
5.基于多层薄板的全固态高能量飞秒激光脉冲非线性压缩技术
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超短脉冲激光技术研究进展

超短脉冲激光技术研究进展超短脉冲激光技术是一种最近几十年来取得重大突破的前沿光学技术。

它以其极短的脉冲宽度和高功率密度而被广泛应用于科学研究、医学领域、工业制造等众多领域。

本文将对超短脉冲激光技术的研究进展进行探讨。

首先,我们来了解一下超短脉冲激光技术的原理和特点。

超短脉冲激光的核心就是其极短的脉冲宽度。

一般来说,脉冲宽度在飞秒(一秒的十亿分之一)甚至皮秒(一秒的万亿分之一)级别。

这种极短的脉冲宽度使得超短脉冲激光具有很高的峰值功率密度,可以在非常短的时间内释放出大量的能量。

与之相对应的是,超短脉冲激光的脉冲能量相对较小,这使其在材料加工和医学诊疗等领域应用更加安全可靠。

超短脉冲激光技术的研究进展主要体现在以下几个方面。

首先是超快激光脉冲的产生技术。

传统的激光器产生的激光脉冲往往在纳秒级别,而要实现飞秒级或者皮秒级的脉冲宽度,需要借助一些先进的技术手段。

例如,利用光纤拉伸和压缩技术可以实现飞秒激光的产生。

此外,还有一些改进的技术,如锁模激光和倍频技术等,也大大促进了超短脉冲激光的发展。

其次,超短脉冲激光技术在材料加工领域的应用研究也取得了显著进展。

传统的激光加工技术由于其较长的脉冲宽度和较低的功率密度往往无法处理高硬度和高熔点材料,而超短脉冲激光则改变了这一现状。

超短脉冲激光能够在很短的时间内将能量集中到一个非常小的区域,实现对材料的精细加工。

例如,在激光切割领域,超短脉冲激光能够实现非常精细的切割线,避免了因传统激光加工产生的热影响区,从而提高了切割质量。

此外,超短脉冲激光技术在医学诊疗领域也有广泛应用。

由于其高能量密度和极短的作用时间,在眼科激光手术、皮肤修复和癌症治疗等方面都取得了重要的突破。

例如,通过激光诱导击穿现象,超短脉冲激光可以用于瞬时使角膜组织通过局部脱水而形成的“孔洞”来改变角膜的形状,从而实现近视手术治疗。

此外,超短脉冲激光还可以用于皮肤镭射剥脱、红血丝治疗和色素沉着疾病等诊疗手段。

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在色散理论的基础上,结合我们的实际实验系统对色散补偿的要求,从理 论上分析了光纤色散补偿机理及高阶色散的产生以及补偿方法。重点研究了光栅
对色散补偿法,对压缩器的基本结构、工作原理、相关参数和现实可行性等分别 作了理论分析和研究,并进行了数值模拟与计算。
在实验上,进行了环形腔的外腔压缩和八字形腔的腔内色散补偿的实验研 究。对没有经过色散补偿的光纤激光器振荡器输出46ps的激光脉冲,采用,得到了最短307fs、 重复频率25.5MHz的锁模激光脉冲;在压缩器光栅对之间距离为3.icm时八字形 腔的腔内压缩最终输出最短180fs、重复频率24MHz的锁模激光脉冲。实验结果 和理论分析基本一致。
了明确的注释和致谢。与我一同:J:作的同志对本研究所做的任何贡献均已在论文
中作了明确的说明并表示了致谢。
申请学位论文与资料若有不实之处,本人承担一切相关责任。
论文作者签名
日期
知识产权声明
本人完全了解中科院西安光学精密机械研究所有关保护知识产权的规定
即:研究生在所攻读学位期间论文工作的知识产权单位系中科院西安光学精密机
关键词:
掺镱光纤激光器;啁啾:光学参量啁啾脉冲放大 利特洛角,脉冲展宽,欧浮纳展宽器


Abs tract
Fi ber as a transfer medlum has two characteri stiCS about itS transmiSSion:one iS the fiber 10SS,and the other i S fiber’S di spersion. The probl em of fiber’S 1 osses i S resol ved because of the appearance of Yb”一doped fiber amplifier in the Yb”一doped u]trashort pulse fiber laser system.At the same time,the effect of dj spersion accumulation and nonlinear optiCS afi’ection accumulate people’S study on technology of dispersion compensation and nonlinear optics affection.Di spersion became a key factor which lead if the ultrashort pulse can be output or not in fiher 1aser.So,it i S becomes a important question that how to compensate the di spersion accumulation in fiber laser.In this paper,the basic dispersiOn theory,the importance of di spersion compensation,the basiC conception about dispersion and the reason of dispersion generatjon in Yb。’~doped ultrashort pul se fiber 1aser i S studied experimentally and theoreticallY.At the same time,the mechanism of dispersion compensation and familiar ways about di spersion compensation i S introduced.
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{保密的论文在解密后应遵守此规定)
On the basiS of di spersion theory and our requirement to the dispersion compensation,the theory of di spersion compensation and generation of higher—order dispersion and it’S compensation are studied, Numerical simulation about gratings dispersion compensate is di scussed in our systems in detail.The basic structure and theory of compressor, re]ative parameter and etc.are mentioned in this paper.
Keywords Yh”-doped fiber laser,chirped—pulse Optical parametric chirped—pu]se amp]ification Littrow angle,Pulse—stretching,Offner—stretcher

第一章 绪论
第一章绪论
Experiments of compress working about fisure‘“of——loop with compressor is out of the cavity and figure’—of——eight with compressor is in the cavity i s studied.Finally,through the optimi zation of the distance which i s placed 28.6cm between the gratings in Yb”一doped fiber laser,we achi eved pulse duration 180is and repetition rate 24MHz,pulse duration 307is and repetition rate 25.5^_tHz mode—locked pulse sequence
1.1超短脉冲的发展和应用
激光自出现以来~直朝着提高功率、扩展波长范围、缩短脉冲宽度以及全固 态化、小型化的方向发展。目前,它已经深入到国民经济、国防建设和人们日常 生活的大多数领域,成为人们认识世界、改造世界、保卫国家、提高生活质量的 有力工具。超短超强光脉冲的产生,不仅提供了探索自然界奥秘的重要手段,同 时也把光与物质相互作用带到了前所未有的领域。
Then the stretcher with bigger stretched rat Jo i s designed in OPCPA system.The theory and optimized design of a kind of Offner stretcher i s presented.After stimulated numer Jcally and calculated with Matlab assi stanted program based on ray—tracing,the direct graph about parameter re]ated with stretched capabi lity of the stretcher is gained. Analysing and di SCUSSing that how these parameters affect the stretching capability,the optim J zed parameter in OPCPA stretcher is presented,the results show that the stretcher in this paper can stretch 30fs pulse to 900ps.
对大展宽比展宽器进行了理论分析和研究。在光线追迹法的基础上,数字模 拟了OPCPA系统中展宽器。并结合我们的OPCPA系统对展宽能力的要求,优化设 计了展宽因子上万倍的展宽器,给出了5ffner型展宽器的原理和设计,用Mat]ab 辅助程序进行了模拟计算,得到了影响展宽器性能的参数的直观图形,并对这些 参数如何影响展宽器的性能进行了分析讨论,最后给出了用于OPCPA展宽器的优 化设计参数。

output in figure—of—eight f Jber laser and j n figure—of—loop one when a signal pulse duration 46ps is introduced.The result of Experiments is COnSi stent with theory basica]lY.
利用理论分析和设计的展宽器的系统参数,从实验上进行了演示验证。在输 入功率430mw、脉冲宽度30fs、重复频率80MHz的锁模脉冲输入情况下,得到了
超短脉冲产生中色散基本问题的分析
输出42mw、脉冲宽度545ps的展宽脉冲,并对这一实验结果和理论的差异进行 了分析和讨论。结果表明,理论分析和系统设计方法基本正确,本文对展宽器的 实验研究和实际应用具有重要的实际意义。
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摘要
作为光信号传输介质的光纤,其传输特性主要有两点:一是光纤的损耗,另 一是光纤的色散。掺镱超短脉冲光纤激光器中,采取增加掺镱光纤放大器的办法, 基本上解决了光纤损耗的问题。与此同时,色散的积累、非线性光学效应的影响, 又促使人们加快对色散补偿技术和非线性光学效应的研究。色散成为制约光纤激 光器系统能否产生超短脉冲和得到理想带宽的重要因素。因此,如何解决光纤激 光系统中色散平衡问题就成了超短脉冲产生研究的一个焦点。本文论述了掺镱超 短脉冲光纤激光器产生中色散补偿理论和实验研究,超短脉冲产生中光纤色散补 偿的重要性及色散的基本概念、色散产生的原因和色散的表示方法,阐述了光纤 色散补偿机理和常见色散补偿方法。
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