动量守恒定律的应用3
动量守恒定律
动量守恒定律动量守恒定律是经典力学中的重要定律之一，用于描述一个系统在没有外力作用时，动量守恒的规律。
本文将从动量的定义、动量守恒定律的表述、实例分析等方面介绍动量守恒定律的相关内容。
一、动量的定义动量是描述物体运动状态的物理量，用字母p表示。
对于质量为m的物体，其动量的定义为物体的质量与速度的乘积，即p = mv。
其中，p表示动量，m表示物体的质量，v表示物体的速度。
二、动量守恒定律的表述动量守恒定律指出，在没有外力作用的情况下，一个系统的总动量始终保持不变。
即对于一个封闭系统来说，如果没有外力作用于该系统，系统内各个物体的动量之和保持不变。
数学表达方式为Σp初= Σp末，即系统的初动量之和等于末动量之和。
这个定律适用于任何粒子或系统。
不管系统内部发生了多少次碰撞或相互作用，系统总的动量不会改变。
三、动量守恒定律的应用实例1. 碰撞实例：两个质量分别为m1和m2的物体，在没有外力作用下，向相反方向运动。
当它们发生碰撞后，假设不发生能量损失，通过动量守恒定律可以推导出碰撞后的物体速度。
考虑碰撞前后两个物体的动量之和相等，即m1v1 + m2v2 = m1v1' + m2v2'。
其中，v1和v2表示碰撞前两个物体的速度，v1'和v2'表示碰撞后两个物体的速度。
通过这个动量守恒方程，可以推导出碰撞后物体的速度。
2. 火箭推进：在火箭的工作原理中，燃烧推进剂产生的高速气体向后喷射，火箭本身会受到一个反向的动量变化。
根据动量守恒定律，喷出气体的动量变化与火箭本身的动量变化大小相等，方向相反。
由于喷射气体的动量变化很大，相对于火箭的质量来说，可以产生巨大的推力，从而使火箭达到加速的效果。
这就是火箭推进的基本原理，它依赖于动量守恒定律。
3. 斜面上滑动：考虑一个物体在无摩擦的斜面上自由滑动的情况。
在这个过程中，物体受到重力作用而加速，但由于无摩擦的斜面，没有外力作用于系统。
根据动量守恒定律，此时物体的动量保持恒定。
动量守恒定律的典型应用ppt课件
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解：将炮弹和炮
身看成一个系统， 在水平方向不受外 力的作用，水平方 向动量守恒。所以：
0=mv-MV1 ∴V1=mv/M
0=mvcosθ-MV2 ∴V2=mvcosθ/M
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解析：在水平方 向上，由于整个 系统在运动过程
m2
m3 v0
m1
中不受外力作用，
故m1、m2、m3所组成的系统动量守 恒，最终三者的速度相同（设为v）
则 m 1 v 0 (m 1 m 2 m 3)v
v1.5(m/移，需知m1与m2 作用后m2的速度，当m1与m2作用时， m3通过摩擦力与m2作用，只有m2获得 速度后m3才与m2作用，因此在m1与 m2作用时，可以不考虑m3的作用，故 m1和m2组成的系统动量也守恒。
l=v2/(2g)=(1/2)x0.
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【解题回顾】本题的过程较为复杂， 第一次是m下落的过程.第二次是2m 下落的过程.而每次下落过程又分为 多个小过程.要求大家能正确分析和 认识每个小过程.
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7、动量能量相结合问题
（1）动能转化为内能（子弹木块模型……）； （2）动能与势能间的转化； （3）化学能转化为机械能（动能）（爆炸模型……）
（3）当某一方向合外力为零时， 这一方向的动量守恒。
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动量守恒定律的三性：
矢量性: 参考系的同一性： 整体性:
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4
动量守恒定律的典型应用
1.子弹打木块类的问题：
2013届高考物理核心要点突破系列课件：第8章第四节《动量守恒定律的应用》(人教版选修3-5)
即时应用
1．如图8－4－1所示，光滑水平面上有大小相同
的A、B两球在同一直线上运动．两球质量关系
为mB＝2mA，规定向右为正方向，A、B两球的
动量大小均为6 kg· m/s，运动中两球发生碰撞，
碰撞后A球的动量增量为
－4kg· m/s，则( )
图8－4－1
A．左方是A球，碰撞后A、B两球速度大小之比 为2∶5 B．左方是A球，碰撞后A、B两球速度大小之比 为1∶10 C．右方是A球，碰撞后A、B两球速度大小之比 为2∶5 D．右方是A球，碰撞后A、B两球速度大小之比 为1∶10
即时应用 2.在光滑水平面上，动能为E0，动量的大小为p0 的小钢球1与静止小钢球2发生碰撞，碰撞前后 球1的运动方向相反，将碰撞后球1的动能和动 量的大小分别记为E1、p1，球2的动能和动量的 大小分别记为E2、p2，则必有( ) A．E1<E0 B．p1<p0 C．E2>E0 D．p2>p0
解析： ABD.两个钢球组成的系统在碰撞过程中 选 动量守恒，设钢球 1 初动量的方向为正方向，由 动量守恒定律得：p0＝－p1＋p2，碰后球 2 的动量 p2＝p0＋p1，可见 p2>p0，D 正确．单从动量方面 分析，p1 可以大于 p0，若如此必有碰后系统的机 械能增加，但对于这一具体问题来说碰撞过程没 有其他形式的能向机械能转化，只可能机械能向 其他形式的能转化，因此，E1 ＋E2≤E0 ，必有 E1<E0，E2<E0，显然 A 正确，C 不正确． 由 p＝ 2mEk结合 E1<E0 得 p1<p0，B 正确．
思考
2.为什么碰撞、爆炸过程都可以用动量守恒定律 求解？是否都能用机械能守恒定律求解？ 【思考· 提示】 2.内力远大于外力；不能用机械 能守恒定律求解．
高考物理动量守恒定律的应用及其解题技巧及练习题(含答案)
高考物理动量守恒定律的应用及其解题技巧及练习题 (含答案)一、高考物理精讲专题动量守恒定律的应用1.竖直平面内存在着如图甲所示管道，虚线左侧管道水平，虚线右侧管道是半径R=1m 的半圆形，管道截面是不闭合的圆，管道半圆形部分处在竖直向上的匀强电场中，电场强度 E=4X 10/m .小球a 、b 、c 的半径略小于管道内径， b 、c 球用长L 2m 的绝缘细轻杆连接，开始时c 静止于管道水平部分右端P 点处，在M 点处的a 球在水平推力F 的作用下由静止向右运动，当 F 减到零时恰好与b 发生了弹性碰撞，F-t 的变化图像如图乙所示，且满足F 2 t 2 —.已知三个小球均可看做质点且 m a =0.25kg , m b =0.2kg , m c =0.05kg ，小球 (1) 小球a 与b 发生碰撞时的速度 v o ; (2) 小球c 运动到Q 点时的速度v ;(3) 从小球c 开始运动到速度减为零的过程中，小球 c 电势能的增加量.【答案】(1) V 4m/s (2) v=2m/s (3) E p 3.2J 【解析】【分析】对小球 a ,由动量定理可得小球 a 与b 发生碰撞时的速度；小球a 与小球b 、c 组 成的系统发生弹性碰撞由动量守恒和机械能守恒可列式，小球c 运动到Q 点时，小球b 恰好运动到P 点，由动能定理可得小球 c 运动到Q 点时的速度；由于b 、c 两球转动的角速 度和半径都相同，故两球的线速度大小始终相等，从c 球运动到Q 点到减速到零的过程列能量守恒可得； 解：⑴对小球a ,由动量定理可得I m a V 。
0 由题意可知，F-图像所围的图形为四分之一圆弧 ，面积为拉力F 的冲量，由圆方程可知S 1m 2 代入数据可得：v 0 4m/s(2)小球a 与小球b 、c 组成的系统发生弹性碰撞 ， 由动量守恒可得 m a V 0 m a V | (m b m c )v 21 2 1 2 12由机械能守恒可得 m a v 0m a v 1 (m b m c )v 222 2解得 V 1 0, V 2 4m/ sA E阳1r c 带q=5 x 1'0)C 的正电荷，其他小球不带电，不计一切摩擦， g=10m/s 2，求小球c运动到Q点时，小球b恰好运动到P点，由动能定理1 2 1 2 m c gR qER ㊁血 mjv ㊁血 mjv ?代入数据可得v 2m/ s⑶由于b 、c 两球转动的角速度和半径都相同，故两球的线速度大小始终相等，假设当两球速度减到零时，设b 球与O 点连线与竖直方向的夹角为 从c 球运动到Q 点到减速到零的过程列能量守恒可得：1 2(m b m c )v qERsin 22.如图所示，小明参加户外竞技活动，站在平台边缘抓住轻绳一端，轻绳另一端固定在 '点，绳子刚好被拉直且偏离竖直方向的角度0 =60.小明从A 点由静止往下摆，达到 O 点正下方B 点突然松手，顺利落到静止在水平平台的平板车上，然后随平板车一起向右运 动•到达C 点，小明跳离平板车(近似认为水平跳离)，安全落到漂浮在水池中的圆形浮漂 上•绳长L=1.6m ,浮漂圆心与 C 点的水平距离x=2.7m 、竖直高度y=1.8m ，浮漂半径 R=0.3m 、不计厚度，小明的质量m=60kg ，平板车的质量 m=20kg ，人与平板车均可视为质点，不计平板车与平台之间的摩擦.重力加速度g=10m/s 2，求：_*』吩(1) 轻绳能承受最大拉力不得小于多少？ (2) 小明跳离平板车时的速度在什么范围？(3) 若小明跳离平板车后恰好落到浮漂最右端，他在跳离过程中做了多少功 ？【答案】(1) 1200N (2) 4m/s Wv< 5m/s( 3) 480J 【解析】 【分析】(1)首先根据机械能守恒可以计算到达B 点的速度，再根据圆周运动知识计算拉力大小.(2)由平抛运动规律,按照位移大小可以计算速度范围( 3)由动量守恒和能量守恒规律计算即可. 【详解】解(I)从A 到B .由功能关系可得1 2 mgL(1 cos ) mv ①2代人数据求得v=4 m/s ②m b gR(1cos ) m c gRsin 解得sin0637因此小球c 电势能的增加量： E p qER(1 sin ) 3.2J2在最低点B处，T mg mv③联立①②解得，轻绳能承受最大拉力不得小于T=1200N(2) 小明离开滑板后可认为做平抛运动1 2竖直位移y gt1 2 3④2离C点水平位移最小位移x R v min t⑤离C点水平位移最大为X R V min t⑥联立④⑤⑥解得小明跳离滑板时的速度 4 m/s Wvw 5 m/s(3) 小明落上滑板时，动量守恒mv (m m0)V| ⑦代人数据求得V i=3 m/s⑧离开滑板时，动量守恒(m m0)v| mv C m o V2⑨将⑧代人⑨得V2=-3 m/s由功能关系可得1 2 1 2 1 2 W ( — mv C m0v2) m m0 v1⑩.2 2 2解得W=480 J3. 某种弹射装置的示意图如图所示，光滑的水平导轨MN右端N处于倾斜传送带理想连接，传送带长度L=15.0m,皮带以恒定速率v=5m/s顺时针转动，三个质量均为m=1.0kg的滑块A、B C置于水平导轨上， B C之间有一段轻弹簧刚好处于原长，滑块B与轻弹簧连接，C未连接弹簧，B C处于静止状态且离N点足够远，现让滑块A以初速度V0=6m/s 沿B、C 连线方向向B运动，A与B碰撞后粘合在一起•碰撞时间极短，滑块C脱离弹簧后滑上倾角0 =37的传送带，并从顶端沿传送带方向滑出斜抛落至地面上，已知滑块C与传送带之间的动摩擦因数卩=0.8重力加速度g=10m/s2, sin37=0.6, cos37°0.8.1滑块A、B碰撞时损失的机械能；2滑块C在传送带上因摩擦产生的热量Q;3若每次实验开始时滑块A的初速度V。
动量守恒定律 课件
例3：如图所示，A、B、C三木块的质量分别为mA=0.5kg， mB=0.3kg、mC=0.2kg，A和B紧靠着放在光滑的水平面上， C以v0=25m/s的水平初速度沿A的上表面滑行到B的上表面， 由于摩擦最终与B木块的共同速度为8m/s，求 （1）C刚刚脱离A时，A的速度和C的速度。 （2）最终A、B、C的速度。
合动量守恒条件； （3）规定正方向，确定初、末状态动量大小和方
向（正、负）； （4）根据动量守恒定律列方程，同一单位求解；
例2：如图，甲、乙两辆小车上各放一个磁铁，在光 滑水平面上沿同一直线运动。已知甲车和磁铁的总质量为 0.5 kg，乙车和磁铁的总质量为1.0 kg,两磁铁的N极相对。 推动甲、乙两车使其相向运动,某时刻甲的速率为2 m/s， 乙的速率为3 m/s，两车运动过程中始终未相碰.则： (1)甲车开始反向时，乙的速度为多大? (2)两车最近时，乙的速度为多大?
（1）木板获得的速度。 （2）物体与木板间的动摩擦因数。
m
v0
M
动量守恒定律的应用
主题
动量守恒定律
内容 公式
系统不受外力或所受外力的合力为 零，这个系统的动量就保持不变。
应用对象 动量守恒
条件
特点
系统（两个或两个以上物体组成）
（1）系统不受外力或合外力为零；（2） 系统内力远大于所受外力；（3）某方向上 外力之和为零，在这个方向上成立。
（1）动量是矢量，须规定正方向。 （2）速度一般取地球为参照物。
例1：质量为3kg的小球A，在光滑水平面上以6m/s 的速度向右运动，质量为5kg的小球B，以4m/s的速度 向左运动，两球在同一直线上运动，发生碰撞后B球恰 好静止，求碰后A球的速度。
用动量守恒定律解题的一般步骤： （1）确定研究对象（系统）和研究过程； （2）分析研究对象所受的外力，判断系统是否符
动量守恒定律
动量守恒定律动量守恒定律是物体力学中一条重要的基本定律。
它描述了在一个封闭系统中，物体间的相互作用过程中总动量的守恒。
本文将对动量守恒定律进行详细阐述，并探讨其应用于实际问题中的重要性。
一、动量守恒定律的表述动量守恒定律可以用如下方式表述：在一个封闭系统中，若没有外力作用于系统，系统内各物体间的相互作用过程中，总动量保持不变。
这意味着系统中的物体在相互作用前后的总动量相等。
二、动量的定义和计算动量（momentum）是物体运动过程中的一种物理量，其定义为物体的质量与速度的乘积。
符号上，动量用p表示，可以表示为p = m * v，其中m为物体的质量，v为物体的速度。
三、动量守恒定律的应用动量守恒定律在物理学和工程学中有广泛的应用。
下面将介绍几个重要的应用领域。
1. 碰撞问题：碰撞过程中的动量守恒是最常见的应用场景之一。
在完全弹性碰撞中，物体之间的动量守恒可以帮助我们计算物体的速度和碰撞后的运动方向。
2. 火箭推进原理：火箭推进原理是基于动量守恒定律的。
当火箭喷出高速气体时，喷出的气体速度很大，质量相对较小，从而使火箭产生相反方向的推力，实现运动。
3. 交通事故分析：动量守恒定律可以帮助我们分析交通事故过程中车辆之间的相对速度和碰撞力，进而判断事故的责任和严重程度。
四、动量守恒定律的实例分析为了更好地理解动量守恒定律的应用，下面通过一个实例进行分析。
假设有两个质量分别为m1和m2的物体，在无外力作用下以速度v1和v2相向而行。
当两物体发生完全弹性碰撞后，求碰撞后两物体的速度。
根据动量守恒定律，碰撞前的总动量等于碰撞后的总动量，即m1 * v1 + m2 * v2 = m1 * v1' + m2 * v2'。
其中v1'和v2'为碰撞后两物体的速度。
另外，由于完全弹性碰撞，动能守恒定律也成立，即碰撞前的总动能等于碰撞后的总动能，即0.5m1v1^2 + 0.5m2v2^2 = 0.5m1v1'^2 +0.5m2v2'^2。
高中物理动量守恒定律的应用技巧(很有用)及练习题含解析
高中物理动量守恒定律的应用技巧(很有用)及练习题含解析一、高考物理精讲专题动量守恒定律的应用1．如图所示质量为m的物块A在光滑的水平面上以一定的速度向右滑行，质量为2m的圆弧体静止在光滑水平面上，光滑圆弧面最低点与水平面相切，圆弧的半径为R，圆弧所对的圆心角θ=53°，物块滑上圆弧体后，刚好能滑到圆弧体的最高点，重力加速度为g。
求(1)物块在水平面上滑行的速度大小；(2)若将圆弧体锁定，物块仍以原来的速度向右滑行并滑上圆弧体，则物块从圆弧面上滑出后上升到最高点的速度大小及最高点离地面的高度。
【答案】（1）06 5v gR=（2）232 55v gR =66125 h R =【解析】【分析】（1）A、B组成的系统在水平方向动量守恒，应用动量守恒定律与机械能守恒定律可以求出物块A的速度。
（2）圆弧体固定，物块上滑过程机械能守恒，应用机械能守恒定律可以求出到达圆弧体上端时的速度，离开圆弧体后物块做斜上抛运动，应用运动的合成与分解可以求出到达最高点的速度，应用机械能守恒定律可以求出上升的最大高度。
【详解】（1）物块与圆弧体组成的系统在水平方向动量守恒，物块到达最高点时两者速度相等，以向右为正方向，由动量守恒定律得：mv0=（m+2m）v，由机械能守恒定律得：12m v02＝12(m+2m)v2+mgR(1−cosθ)，解得：06 5v gR =（2）对物块，由机械能守恒定律得：12m v02＝12m v12+mgR(1−cosθ)，解得：12 5v gR=物块从圆弧最高点抛出后，在水平方向做匀速直线运动，竖直方向做竖直上抛运动，物块到达最高点时，物块的速度：v2=v1cosθ=3255gR，由机械能守恒定律得：12m v02=mgh+12m v22，解得：h=66125R ； 【点睛】本题考查了动量守恒定律与机械能守恒定律的应用，分析清楚物体运动过程是解题的前提，应用动量守恒定律、机械能守恒定律即可解题。
动量守恒定律在板块模型中的应用例析
动量守恒定律在板块模型中的应用例析在物理学中，动量守恒定律是一个非常重要的概念。
它告诉我们，在一个封闭系统内，如果没有外部的作用力，物体的总动量将保持不变。
这个定律不仅在微观世界中成立，也在宏观世界中有着广泛的应用。
而在地球科学中，板块模型是一个非常重要的理论，它描述了地球表面的构造和演变，而动量守恒定律在这个模型中也有着重要的应用。
本文将探讨动量守恒定律在板块模型中的具体应用，并从不同角度来解析这一问题。
1. 动量守恒定律概述让我们来回顾一下动量守恒定律的基本概念。
动量是描述物体运动状态的物理量，它等于物体的质量乘以速度。
动量守恒定律指出，如果一个系统内部没有外部作用力的情况下，系统的总动量将保持不变。
这意味着，即使在碰撞过程中，物体之间发生了相互作用，它们的总动量也不会发生改变。
这一定律在物理学中有着广泛的应用，例如在弹道学、碰撞理论等领域都有着重要的地位。
而在地球科学中，板块模型是一个非常重要的理论，它描述了地球表面的构造和演变，而动量守恒定律在这个模型中也有着重要的应用。
2. 板块模型概述接下来，我们将来介绍板块模型的基本概念。
板块模型是地球科学中描述地壳运动的一个重要理论，它认为地球的外部由许多大小不等、形状各异的板块构成，它们在地球表面上移动，相互之间发生相互作用，从而导致地壳的构造和地震、火山等地质灾害的发生。
在板块模型中，地球表面被划分为若干板块，这些板块之间存在相对运动，导致地壳表面上出现了不同的地质现象。
板块模型的提出是为了解释地球上存在的地震、火山和山脉等现象，它为地球科学领域的研究提供了重要的理论基础。
3. 动量守恒定律在板块模型中的应用现在，让我们来具体讨论一下动量守恒定律在板块模型中的应用。
在地球科学领域中，板块边界的相互作用是地球上地质活动的重要原因之一。
在这些板块相互作用的过程中，动量守恒定律起着重要的作用。
以地震为例，在地球板块相互作用的过程中，如果没有外部作用力的情况下，地震发生前后地球的总动量是不会发生改变的。
【知识点归纳】动量守恒定律及应用
动量守恒定律及应用1．动量守恒定律的不同表达形式(1)p＝p′，系统相互作用前的总动量p等于相互作用后的总动量p′.(2)m1v1＋m2v2＝m1v′1＋m2v′2，相互作用的两个物体组成的系统，作用前的动量和等于作用后的动量和．(3)Δp1＝－Δp2，相互作用的两个物体动量的增量等大反向．(4)Δp＝0，系统总动量的增量为零．2．碰撞遵守的规律(1)动量守恒，即p1＋p2＝p′1＋p′2.(2)动能不增加，即E k1＋E k2≥E′k1＋E′k2或p212m1＋p222m2≥p′212m1＋p′222m2.(3)速度要合理①碰前两物体同向，则v后>v前；碰后，原来在前的物体速度一定增大，且v′前≥v′后．②两物体相向运动，碰后两物体的运动方向不可能都不改变．3．对反冲现象的三点说明(1)系统内的不同部分在强大内力作用下向相反方向运动，通常用动量守恒来处理．(2)反冲运动中，由于有其他形式的能转化为机械能，所以系统的总机械能增加．(3)反冲运动中平均动量守恒．4．爆炸现象的三个规律(1)动量守恒：由于爆炸是在极短的时间内完成的，爆炸物体间的相互作用力远远大于受到的外力，所以在爆炸过程中，系统的总动量守恒．(2)动能增加：在爆炸过程中，由于有其他形式的能量(如化学能)转化为动能，所以爆炸前后系统的总动能增加．(3)位置不变：爆炸的时间极短，因而作用过程中，物体产生的位移很小，一般可忽略不计，可以认为爆炸后仍然从爆炸前的位置以新的动量开始运动．方法技巧——动量守恒中的临界问题1．滑块与小车的临界问题：滑块与小车是一种常见的相互作用模型．如图所示，滑块冲上小车后，在滑块与小车之间的摩擦力作用下，滑块做减速运动，小车做加速运动．滑块刚好不滑出小车的临界条件是滑块到达小车末端时，滑块与小车的速度相同．2．两物体不相碰的临界问题：两个在光滑水平面上做匀速运动的物体，甲物体追上乙物体的条件是甲物体的速度v 甲大于乙物体的速度v 乙，即v 甲>v 乙，而甲物体与乙物体不相碰的临界条件是v 甲＝v 乙．3．涉及弹簧的临界问题：对于由弹簧组成的系统，在物体间发生相互作用的过程中，当弹簧被压缩到最短时，弹簧两端的两个物体的速度相等．4．涉及最大高度的临界问题：在物体滑上斜面(斜面放在光滑水平面上)的过程中，由于弹力的作用，斜面在水平方向将做加速运动．物体滑到斜面上最高点的临界条件是物体与斜面沿水平方向具有共同的速度，物体在竖直方向的分速度等于零．。
动量守恒定律在角动量中的应用
动量守恒定律在角动量中的应用动量守恒定律是物理学中的重要定律之一，它描述了一个孤立系统中物体的动量在时间上的不变性。
在物理学中，动量守恒定律可以应用于多个方面，包括角动量。
本文将介绍动量守恒定律在角动量中的应用。
一、角动量的定义和性质角动量是描述物体旋转运动状态的物理量，它与物体的质量、转动轴和旋转速度有关。
角动量的定义为L=r×p，其中r为物体离转动轴的距离，p为物体的线性动量。
角动量的大小与物体距转动轴的距离和线性动量的乘积成正比，与转动轴的位置有关。
角动量的方向由右手定则确定。
二、角动量守恒定律的表达形式在一个孤立系统中，如果没有外力作用，那么系统的总角动量保持不变。
这就是角动量守恒定律的表达形式。
简单来说，如果一个物体在旋转过程中不受外界力矩的影响，那么它的角动量将保持不变。
三、角动量守恒定律在自转中的应用自转是物体围绕自身中心轴进行的旋转运动。
当一个物体进行自转时，其角速度保持不变，根据角动量守恒定律，物体的角动量也将保持恒定。
这一应用可以解释例如冰漂移等现象。
四、角动量守恒定律在公转中的应用公转是物体围绕某个轨道进行的旋转运动。
当物体沿着椭圆轨道绕星体公转时，由于转动轴方向的变化，物体的角动量在不同位置上有所变化。
然而，根据角动量守恒定律，系统的总角动量保持不变。
这一应用可以解释行星运动等天体现象。
五、角动量守恒定律在刚体旋转中的应用刚体旋转是物理学中研究刚体绕固定轴旋转的运动。
根据角动量守恒定律，当一个刚体绕固定轴旋转时，其角动量将保持恒定。
这一应用可以解释陀螺等刚体旋转器械的运动原理。
六、角动量守恒定律在碰撞过程中的应用碰撞是物体之间发生的相互作用，根据动量守恒定律，碰撞前后物体的总动量保持恒定。
在角动量的应用中，如果发生碰撞的物体有自转运动，根据角动量守恒定律，碰撞前后物体的总角动量也将保持恒定。
这一应用可以解释例如滚动球碰撞等现象。
总结：动量守恒定律在角动量中的应用十分广泛。
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高二（下）物理选修3-5天天清 编制：吴良 审核：陈纯良 傅业信 使用：
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1.3动量守恒定律的应用3
1．如图所示，A、B两物体放在光滑水平面上并相向运动，已知m
A
＝0.5 kg，vA＝4 m/s，mB＝0.3 kg，vB＝10 m/s，两物体相碰后粘在一
起，则A、B共同运动的速度为( )
A．1.25 m/s，向右 B．1.25 m/s，向左
C．0 D．6.25 m/s，向右
2．在光滑的水平面上有a、b两球，其质量分别为ma、mb，两球在t0时
刻发生正碰，两球在碰撞前后的速度图象如图所示，下列关系正确的是
( )
A．ma>mb B．ma
3．如图所示，体积相等的两球A、B静止时相切，悬线正好竖直平行，将A
拉开一定距离后释放，与B发生碰撞，碰后A、B两球分别向两边上升同样
的高度，设A、B两球的质量分别为mA、mB，则mA、mB的质量关系不可能
为( )
A．mA＝12mB B．mA＝13mB C．mA＝14mB D．mA＝15mB
4．A、B两球沿一直线运动并发生正碰，如图所示为两球碰撞前后的位
移—时间图象，a、b分别为A、B两球碰前的位移—时间图象，c为碰
撞后两球粘合共同运动的位移—时间图象，若A球质量m＝2 kg，则由
图可知下列结论错误的是( )
A．A、B碰撞前的总动量为3 kg·m/s
B．碰撞时A对B所施冲量为－4 N·s
C．碰撞前后A的动量变化为4 kg·m/s
D．碰撞中A、B两球组成的系统损失的动能为10 J
5.如图所示，固定有光滑圆弧轨道的小车A静止在光滑的水平面上，轨道足够长，其下
端部分水平，有一小滑块B以某一水平初速度滑上小车，滑块不会从圆弧上端滑出，则
滑块B在小车上运动的过程中( )
A.当滑块上升到最大高度时，滑块的速度为零
B.滑块运动过程中机械能守恒
C.滑块离开小车时的速度与滑上小车时的速度大小相等
D.滑块B在小车上运动的过程中，滑块与小车组成的系统动量守恒
6．如图所示，质量为m的小球A以水平速度v与静止在光滑水平面上质量为3m的小球
B正碰后，小球A的速率变为v2，则碰后B球的速度为(以v为正方向)( )
A.v6 B．－v
C．－v3 D.v2
7．如图所示，质量为3m的木块静止放置在光滑的水平面上．质量为m的子弹(可视为
高二（下）物理选修3-5天天清 编制：吴良 审核：陈纯良 傅业信 使用：
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质点)以初速度v0水平向右射入木块，穿出木块时速度变为25v0，试求：
(1)、子弹穿出木块后，木块的速度大小
（2）、系统动能的损失
8．如图所示，在光滑水平面上停放着质量为m、装有光滑弧形槽的小车，一质量也为m
的小球以水平初速度v0沿槽口向小车滑去，到达某一高度后，小球又返回右端，求：
（1）、小球上升到最高时的速度
（2）、小球再次回到槽口时的速度
（3）、如果弧形槽是粗糙的，假设小球在槽上到一定高度后不再滑下，求损失的机械能。
9．如图图所示，小球A系在细线的一端，线的另一端固定在O点，O点到水平面的距离
为h.物块B质量是小球的5倍，置于粗糙的水平面上且位于O点正下方，物块与水平面
间的动摩擦因数为μ.现拉动小球使线水平伸直，小球由静止开始释放，运动到最低点时
与物块发生正碰(碰撞时间极短)，反弹后上升至最高点时到水平面的距离为h16.小球与物
块均视为质点，不计空气阻力，重力加速度为g，求物块在水平面上滑行的距离s和时间
t.