材料科学基础ppt (上海交通大学)

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上海交大-材料科学基础-第二章-2

上海交大-材料科学基础-第二章-2

体心立方八面体间隙
体心立方四面体间隙
八面体间隙: 由一个面上四个角和相邻两个晶胞体心共6个原子围成, 位置: 位于晶胞每个面中心和每个棱边的中点;
➢数目:12/4 + 6/2 = 6 ➢大小rB:
4R 3a a 4 R
3
rB 2a/2 - R 0.633R 110
a / 2 - R 0.154R 001
n个。
4)空隙大小 四面体间隙大小:r=0.225R 八面体间隙大小:r=0.414R
n个球作体心立方堆积时,存在3n个八 面体空隙、6n个四面体空隙,空隙较多。
2.2.2 多晶型性
多晶型性指某些金属在不同温度和压力下具有 不同的晶体结构。
多晶型性转变指金属在外部条件 (如 T 和 P) 改变时,其内部从一种晶体结构向另一种晶体结构 的转变,又称同素异构(同素异性)转变,转变的 产物称为同素异构体 例如纯铁:
2R a
rB
3 4
a2 ( 2 a(sin60o ))2 -R 0.225R 3
密排六方晶格八面体间隙
密排六方晶格四面体间隙
空隙分布
每个球周围有8个 四面体空隙;
每个球周围有6个 八面体空隙
空隙数量
n个等径球最紧密堆积时,整个系统四面体空
隙数为
8n 4
2n个,八面体空隙数为
6n 6
✓ 晶粒:组成晶体的结晶颗粒。 ✓ 多晶体:凡由两颗以上晶粒组成的晶体一般金属都
是多晶体。。
晶粒
多相合金
本节的基本要求
需掌握如下的概念和术语: ▪ 各向异性、多晶型性,配位数、致密度 ▪ 三种典型晶体结构的特征(包括:原子的排
列方式、点阵参数、晶胞原子数、原子半径、 配位数、致密度、各类间隙尺寸与个数,最 密排面(滑移面)和最密排方向的指数,堆 垛)。 ▪ 多晶体与单晶体、晶粒、晶界;

上海交通大学 材料科学基础pptch5-1

上海交通大学   材料科学基础pptch5-1

3、弹性滞后 由于应变落后于应力,在应力-应变 曲线上使得加载线与卸载线不重合而形 成一封闭回线,称为弹性滞后。
5.1.4粘弹性 5.1.4粘弹性
粘性流动: 粘性流动:是指非晶态固体和液体在很小的外 力作用下,就会发生没有确定形状的流变, 力作用下,就会发生没有确定形状的流变,而 且在外力去除后,形变不能回复。 且在外力去除后,形变不能回复。 牛顿粘性流动定律: σ=η·dε/dt 牛顿粘性流动定律: σ=η dε/dt 粘弹性具有弹性和粘性变形两方面的特征, 粘弹性具有弹性和粘性变形两方面的特征,它 是高分子材料的重要力学性能之一。 是高分子材料的重要力学性能之一。其特点是 应变落后于应力。 应变落后于应力。其σ—ε曲线为一回线,回 ε曲线为一回线, 线所包含面积即为内耗。 线所包含面积即为内耗。 粘弹性模型: 粘弹性模型: Maxwell模型 应力松弛( 模型—应力松弛 relaxation) Maxwell模型 应力松弛(stress relaxation) Voigt模型 蠕变回复、弹性后效、 模型—蠕变回复 Voigt模型 蠕变回复、弹性后效、弹性记忆
5.1 弹性和黏弹性
5.1.1弹性变形的本质 5.1.1弹性变形的本质
弹性变形: 弹性变形:是指外力去除后能够完全回复 的那部分变形, 的那部分变形,可以从原子间结合力的角 度来了解它的物理本质。如下图所示。 度来了解它的物理本质。如下图所示。
5.1.2弹性变形的特征和弹性模量 弹性变形的特征 (1) 理想的弹性变形是可逆变形 在弹性变形范围内, (2) 在弹性变形范围内,应力和应变间服从虎 克定律。 克定律。 σ= Eε τ= Gγ /[2 G = E /[2(1-ν)] /[3 K = E /[3(1-2ν)] 式中τ 分别为切应力、 式中 τ 、 γ—分别为切应力 、 切应变 , K—体弹 分别为切应力 切应变, 体弹 性模量、 性模量、v—泊松比 泊松比

材料科学基础Powerpoint(上交大)第6章 扩散

材料科学基础Powerpoint(上交大)第6章 扩散
μi=G/ni

扩散的驱动力为化学位梯度,即

F=-μi /x

负号表示扩散驱动力指向化学位降低的方向。
16
第 六
第三节 扩散的微观机理与现象
章 3 扩散的驱动力与上坡扩散 扩
散 (2)扩散的热力学因子
组元i的扩散系数可表示为

Di=KTBi(1+ lni/ lnxi)
三 其中,(1+ lni/ lnxi)称为热力学因子。
节 扩
当(1+ lni/ lnxi)<0时,DI<0,发生上坡扩散。



17
第 六
第三节 扩散的微观机理与现象


散 3 扩散的驱动力与上坡扩散
第 (3)上坡扩散
三 概念:原子由低浓度处向高浓度处迁移的扩散。
节 驱动力:化学位梯度。
扩 散
其它引起上坡扩散的因素:

弹性应力的作用-大直径原子跑向点阵的受拉部分,小直

三相区。




19
第 六
第四节 影响扩散的主要因素



自学 第 四 节 影 响 因 素
20
定 [C(λ/2,t)- Cp]/( Cmax- Cp)=exp(-π2Dt/λ2)=1/100。
律 c
1h
x
9
第 第三节 扩散的微观机理与现象

章 扩
1 扩散机制

间隙-间隙;
(1)间隙机制 平衡位置-间隙-间隙:较困难;

间隙-篡位-结点位置。
三 节
(间隙固溶体中间隙原子的扩散机制。)

上海交通大学 材料科学基础第三章 晶体缺陷ppt课件

上海交通大学 材料科学基础第三章 晶体缺陷ppt课件
ppt课件 23
混合位错
混合位错:滑移矢量既不平行业不垂直于位错线, 而是与位 错线相交成任意角度。 一般混合位错为曲线形式, 故每一点的滑移矢量 式相同的, 但其与位错线的交角却不同。 ppt课件
24
各种位错的柏氏矢量
ppt课件
25
柏氏矢量的物理意义
1。反映位错周围点阵畸变的总积累(包括强度 和取向) 2。 该矢量的方向表示位错运动导致晶体滑移 的方向, 而该矢量的模表示畸变的程度称为位 错的强度。 (strength of dislocation)
ppt课件
G tm 0.1G 2
13
t m 0.01 0.1G
计算中的假设
• 1。完整晶体,没有缺陷 • 2。整体滑动 • 3。正弦曲线(0.01-0.1G)
问题出在假设1和2上!应是局部滑移!
日常生活和大自然的启示=〉
ppt课件 14
有缺陷晶体的局部滑动
小宝移大毯!
毛毛虫的蠕动
面缺陷 (plane defect) 在一个方向上尺寸很小
ppt课件 二维缺陷 (two-dimensional defect) 3
课程安排
点缺陷 课 程 安 排 (第1周)
位错几何 (第1、2周)
位错力学
(第2周)
位错运动、实际晶体中的位错(第3、4周) 表面与界面 (第4、5周) 课堂讨论 (第5周)
Ee e W
Ees
m e
R
r
x z dr t dx
0 r r
b
R
b
0
Gx Gb 2 R zdr x dx ln 2 1 4 1 r0
Gb R ln 4 r0
e e s e

上海交通大学_材料科学基础第六章_ppt课件

上海交通大学_材料科学基础第六章_ppt课件

• 从一种相转变为另一种相的过程称为相变(phase transformation)。若转变前后均为固相,则成为固态相变 (solid-solid phase transformation )。 • 从液相转变为固相的过程称为凝固(solidification)。若凝固 后的产物为晶体称为结晶(crystallization)。
• 合金系(alloy system):由给定的组元可以以不同比例 配制成一系列成分不同的合金,这一系列合金就构成一 个合金系统。二( 三、多)元系。 • 相(phase):合金中结构相同、成分和性能均一并以界 面分开的组成部分。单(双、多)相合金。
Page 4
6.1单元系相变热力学及相平衡
Page 5
所示:
Page 15
Page 16
Page 17
位移型相变(Displasive transformation)和 重建型相变(Reconstructive transformation)
– 只适用于热力学平衡状态,各相温度相等(热量平衡)、各相压 力相等(机械平衡)、各相化学势相等(化学平衡)。 – 只表示体系中组元和相的数目,不能指明组元和相的类型和含量 。 – 不能预告反应动力学(即反应速度问题)。 – f ≥0
Page 9
6.1.2 单元系相图
单元系相图是通过几何图形描述由单一组元构成的体系在不同温度和压 力条件下所可能存在的相及多相的平衡。 现以水为例说明单元系相固的表示和测定方法:
同素(分)异构转变时的体积变化很小,故固相线几乎是垂直的。
Page 14
有些物质稳定相形成需要很长的时间,在稳定相形成前,先
形成自由能较稳定相高的亚稳相,这称为Ostwald阶段,即 在冷却过程中相变顺序为

上海交大材料科学基础3固体中的扩散PPT课件

上海交大材料科学基础3固体中的扩散PPT课件
理化学过程与其有关,因此,扩散成为材料科学的主 要内容之一。
扩散的分类
(1)根据有无浓度变化 自扩散:原子经由自己元素的晶体点阵而迁移的扩散。 (如纯金属或固溶体的晶粒长大。无浓度变化。) 互扩散:原子通过进入对方元素晶体点阵而导致的扩散。 (有浓度变化)
(2)根据扩散方向 下坡扩散:原子由高浓度处向低浓度处进行的扩散。 造成浓度均匀化 上坡扩散:原子由低浓度处向高浓度处进行的扩散。 造成浓度差异
t3 t2 t1 C2
限 长
不同时刻

边 界 条 件 : t≥0 时 ,
扩散元素

浓度分布曲线

x=∞,C=C1,
t1< t2< t3
其 解
C1
x=-∞, C=C2
0
x
令 则
,x 代入
Dt c dc
c D 2 c
t
x 2
x dc
t dt 2 Dt3/2 d
c x
ddcxddc
1 Dt
2c ;;;;;;x2
(3) Fick第二定律的解
非稳态扩散方程是偏微分方程,解的形 式与边界条件、初始条件等有关。 一般需要数值求解; 但是,在边界条件、初始条件较简单时, 可以求出解析解。
误差函数解
设扩散系数D是常数;
初始条件:t=0时,
C 2>C 1的 扩 散 偶
A
C2
C1
B
x>0,C=C1,
扩散方向


C

x<0, C=C2
均匀化退火
C
若要将浓度起伏降低 C max
到原来的1/100,
C m ean

材料科学基础Powerpoint(上交大)第一章 原子排列03

材料科学基础Powerpoint(上交大)第一章 原子排列03

5
二、线缺陷
6/10/2021
西北工业大学 材料科学基础CAI课件 王永欣主编
6
原子面整体滑移——塑变
发现问题
理论强度远大于实测值
促使
探求新理论——位错理论
核心
位错逐排依次运动——塑变
结果
计算强度值 实测值
6/10/2021
西北工业大学 材料科学基础CAI课件 王永欣主编
7
1. 位错基本类型
1 1 cos2

为混合位错的位错线与b 夹角
6/10/2021
西北工业大学 材料科学基础CAI课件 王永欣主编
45
(a)比较
wE
wS
(1 )
wE
1.5wS
其中: 0.3 ~ 0.4
wE > wS
(b)一般公式
w Gb2
其中:α为几何因素系数,约0.5~1.0
6/10/2021
西北工业大学 材料科学基础CAI课件 王永欣主编
部分原子获得足够高的能量
克服约束,迁移到新的位置
形成
空位、间隙原子
引起
局部点阵畸变
6/10/2021
西北工业大学 材料科学基础CAI课件 王永欣主编
2
2. 分类
➢肖脱基缺陷——原子迁移到表面——仅形成空位 ➢弗兰克缺陷——原子迁移到间隙中——形成空位-间隙对 ➢杂质或溶质原子——间隙式(小原子)或置换式(大原子)
6/10/2021
西北工业大学 材料科学基础CAI课件 王永欣主编
44
(3)位错应变能
单位长度螺位错应变能:
wS
(W L
)S
Gb2
4
ln
R r0

上海交大-材料科学基础-第四章

上海交大-材料科学基础-第四章

在材料科学中多种过程与扩散有关
形成固溶体
半导体掺杂
如相变、固相反应、烧结工艺
渗碳和渗氮工艺
氧化过程
高温蠕变等
4.1 扩散的基本规律
▪ 微观角度,固体扩散由于彼此结构差异存在不同 ▪ 宏观角度,
大量扩散质点看作作无规布朗运动; 介质中质点的扩散均遵循相同的统计规律——著 名的菲克定律:描述浓度场下物质扩散的动力学方程 扩散过程与热传导过程的相似
4.2 扩散的微观理论 (一)扩散的布朗运动理论
菲克第一定律和菲克第二定律定量地描述了质点扩散 的宏观行为,然而菲克定律仅仅是一种现象的描述, 它将除浓度以外的所有影响扩散的因素都包括在扩散 系数当中,而又未能赋予其明确的物理意义。
宏观的扩散流是大量原子无数次微观过程的总和
1905年,爱因斯坦在研究大量质点作无规则布朗运 动的过程中,首先用统计学的方法得到扩散方程, 并使宏观扩散系数与扩散质点的微观运动得到联系。
(2)固体中原子或离子依一定方式所堆积成的结构有一定的对称性 和周期性,这也限制着质点每一步迁移的方向和自由行程迁移的自 由程则只相当于晶格常数大小,且质点扩散往往具有各向异性。
三、扩散的应用
原子或离子的扩散是众多工程材料如金属 材料、无机非金属材料、有机高分子等材料的制备、 使用中很多重要的物理、化学以及物理化学过程得 以实现的基础。因此,理解和掌握固体中扩散的基 本规律对认识材料的性质、制备和生产具有一定性 能的固体材料均有十分重大的意义。
2、恒定量扩散
扩散方程:
C t
D
2C x 2
边界条件为:
t 0, x 0, C 0
t 0, x 0, C M
t 0, C(x)dx M
把总质量M的扩散元素沉淀成非 常薄的薄层,夹在两个厚度为无 限的全同式样之间进行扩散
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间隙固溶体示意图1
间隙固溶体示意图2
间隙固溶体中的点阵畸变
4.固溶体的微观不均匀性
固溶体中溶质原子的分布并不是完全无序的。一 般认为热力学上平衡状态的无序固溶体溶质原子分 布在宏观上是均匀的,在微观上是不均匀的。 在一定条件下,溶质原子和溶剂原子在整个晶体中按 一定的顺序排列起来,形成有序固溶体。有序固溶体 中溶质原子和溶剂原子之比是固定的,可以用化学分 子式来表示,因此把有序固溶体结构称为超点阵。例 如:在Cu-Al合金中,Cu:Al原子比是1:1或3: 1时从液态缓冷条件下可形成有序的超点阵结构,用 CuAl或Cu3Al来表示。
(1) 间隙相和间隙化合物 间隙相和间隙化合物是由过 渡族金属与原子半径很小的非金属元素(C、H、 N、B等)组成的。 rx/rm<0.59时形成简单结构的间隙相 rx/rm>0.59时形成复杂结构的间隙化合物
a、间隙相 间隙相的晶格类型比较简单且与组元的结 构不同。在间隙相晶格中金属原子占据正常位置, 非金属原子占据间隙位置,有如下规律: rx/rm<0.414时进入四面体间隙
2.3 合金相结构
本节的基本要求
重点掌握: 1.相、组织、固溶体、中间相(金属间化合
物)的概念 2.固溶体、中间相的分类、特点和用途 一般了解 1. 离子、共价和聚合物的晶态结构及相对
应的性能特点
重点和难点
(1)固溶体的分类及其结构特点。 (2)影响固溶体固溶度的因素。 (3)超结构的类型和影响有序化的因素。 (4)中间相的分类及其结构特点。
(3)原子价因素(电子浓度因素): C电子=[A(100-x) +Bx]/100 C越大,越易形成化合物;
C越小,越易形成固溶体
合金与相
相的分类
固溶体:以某一组元为溶剂,在其晶体点阵中溶入其他组元原子所形成的均 匀混合的固态溶体,它的晶体结,其结构与组成组元均不相同 的相,且这种相成分处于AB互溶的溶解度之间,即落在相图的中间部位。
注:计算时过渡族元素时价电子数视为0。
电子浓度、相、结构对应关系如下:
C电子==7/4(即21/12) ε 密排六方结构
C电子==21/13
γ 复杂立方结构
C电子==3/2(即21/14) β 体心立方结构
β-Mn 复杂立方或密排六方结构
电子价化合物具有金属特性,具有高熔点、高硬度但塑性低,与固溶 体适当搭配使合金得到强化,作为非Fe合金中重要组成相。
4.超结构—有序固溶体
超结构(super structure/lattice) 对于某些成分接近于一定原子比的无序固溶体,当它 从高温缓慢冷却到某一临界温度以下时,溶质原子会 从从统计随机分布状态过渡到占有一定位置的规则排 列状态,即发生有序化,形成有序固溶体。
类型:见表2-13和图2-50。 有序化条件:异类原子之间的相互吸引大于同类原子间 有序化影响因素:温度、冷却速度和合金成分等。
成; ②呈层状结构。 类型:①Lavs相
②σ相
Lavs相
形成的条件: (1)原子尺寸因素。A原子半径略大于B原子,其
理论值为rA/rB=1.255,而实际比值约在 1.05~1.68之间; (2)电子浓度。一定的结构类型对应着一定的电 子浓度。 Lavs相形晶体结构有三种类型。典型 代表为MgCu2、MgZn2、MgNi2,与电子浓 度对应关系见表2.12(P52)
2.电子价化合物
电子价化合物(electron compound)是由ⅠB族(Cu、Au、Ag) 或过 渡族金属(Fe、Co、Ni)与ⅡB、ⅢA、ⅣA族元素形成的
金属化合物。电子价化合物的特点是不遵循原子价规律、电子浓
度是决定其晶体结构的主要因素。电子浓度相同,相的晶体结构类 型相同。
电子浓度 = (化合物元素价电子总数 / 化合物原子数)
rx/rm>0.414时进入八面体间隙
化学式:M4X M2X MX MX2。间隙相的化 学式与晶格类型有一定的对应关系。表2.11(P49)
间隙相具有金属特性如有金属光泽、良好的导电 性、极高的硬度和熔点,是合金工具钢、硬质合金 和高温金属陶瓷材料的重要组成相。
b.间隙化合物 间隙化合物的晶体结构比较复杂。其表 达式有如下类型:M3C、M7C3、M23C6、M6C。 间隙化合物中金属元素M常被其它金属元素所代替 形成化合物为基的固溶体(二次固溶体)。
电子浓度化合物晶体结构与电子浓度的关系
电子浓度
AB原子半径关系 晶体结构
相近 3/2(21/14)
相差较大
密排六方 体心立方
21/13
-黄铜型结构
7/4(21/12)
密排六方
3.原子尺寸因素有关的化合物-A
尺寸因素有关的化合物(size-factor compound) 类型与组成元素的原子尺寸有关。比较复杂。
固溶体--微观不均匀性
固溶体中溶质原子的分布方式取决于固溶体中同类原子EAA、EBB和异 类原子间结合能EAB的相对大小。
EAB=1/2(EAA+EBB)---完全无序 EAB>1/2(EAA+EBB)---偏聚 EAB<1/2(EAA+EBB)---短程有序、长程有序。
溶质原子呈长程或完全有序分布的固溶体,称为有序固溶体
有序固溶体-长程
有序固溶体-偏聚
2. 置换固溶体
置换固溶体一般在金属元素之间形成,但要有一定条件。 (1)晶体结构相同是形成无限固溶体的必要条件。否则只能形成有 限固溶体。 (2)原子尺寸在其它条件相近时,△r<15% 或r质/r剂>0.85固溶体 中溶解度较大,否则较小。 如:铁基合金中,△r<8%才能形成无限固溶体。 铜基合金中,△r<10%才能形成无限固溶体。 (3)电负差越大,两者间亲和力大,易形成中间相。否则易形成固溶 体。 (4)电子浓度值大易形成化合物;电子浓度小易形成固溶体。
2.3.2 中间相
➢ 中间相是合金组元间发生相互作用而形成的一 种新相,它可以是化合物,也可以是以化合物为基 的固溶体(二次固溶体),一般可以用化学分子式 来表示,但不一定符合化合价规律。
➢ 中间相中原子的结合方式为金属键与其它结合 键相混合的方式。它们都具有金属特性。
➢ 中间相如:钢中Fe3C、铝铜合金中CuAl、黄 铜中CuZn、半导体中GaAs、形状记忆合金中 NiTi和CuZn、核反应堆材料中Zr3Al、储氢能 源材料中LaNi5等。
置换固溶体示意图
置换固溶体大小溶质原子引起的点阵畸变
3. 间隙固溶体
➢ 间隙固溶体的的溶质原子是一些原子半径小于 0.1nm的非金属元素(如C、N、O、、H、B)。
➢ 其形成条件是 △r>41% 或 r质/r剂<0.59 ➢ 间隙固溶体只能是有限固溶体,一般溶解度较小。
如:碳原子在α-Fe(最大Wt=0.0218%)和γ-Fe (最大Wt=2.11%)中形成的间隙固溶体为有限固溶 体。
(3)按溶质原子在溶剂中的分布特点分类
无序固溶体:溶质原子在溶剂中任意分布,无 规律性。 有序固溶体:溶质原子按一定比例和有规律 分布在溶剂晶格的点阵或间隙里。 (4)按基体类型分类: 一次固溶体:以纯金属为基形成的固溶体。 二次固溶体:以化合物为基形成的固溶体。
固溶体的两种类型(置换和间隙)
有序固溶体-短程
在H、N、C、B等非金属元素中,由于H和N的原 子半径很小,与所有过渡族金属都满足rx/rm<0.59, 所以过渡族金属的氢化物、氮化物都为间隙相;而 硼原子半径rB/rm>0.59较大, rB/rm>0.59,硼化 物均为间隙化合物;而碳原子半径处于中间,某些碳 化物为间隙相,某些为间隙化合物。
间隙化合物的熔点、硬度较高,也是强化相。
1. 固溶体分类
(1)按溶质原子在点阵中所占位置分为: 置换固溶体(substitutional solid solution):溶质原子置换了 溶剂点阵中部分溶剂原子。 间隙固溶体(interstitial solid solution) :溶质原子分布于溶剂 晶格间隙中。
(2)按溶质原子在溶剂原子中溶解度分类: 有限固溶体:在一定条件下,溶质原子在溶剂中的溶解量有一个上 限,超过这个限度就形成新相。 无限固溶体:溶质原子可以任意比例溶入溶剂晶格中形成的。如: Cu—Ni Au—Ag Ti—Zr····,结构相同。
A ssessed A g-M g p h ase d i a g r a m . T h e t w o-p h ase r egion betw een (A g ) an d A g M g (o r d er ed ) i s n ot
sh o w n .
3
2.3.1 固溶体
固溶体(solid solution) : 固溶体的最大特点是保持溶剂的晶体结构。
AB2型 镁合金、不锈钢中出现
σ相
σ相通常存在于过度族金属元素组成的合金中,其分 子式可以写作AB或AxBy,如FeCr、FeV等。尽管σ 相可用化学式表示,但其成分是在一定范围内变化, 也是以化合物为基的固溶体。 σ相具有复杂的四方结构,其轴比c/a=0.52,每个晶胞 中有30个原子,如图2.49所示。(P54) σ相在常温下硬而脆,它的存在通常对合金有害,如引 起不锈钢中的晶间腐蚀和脆性等。
➢ 中间相分类:正常价化合物、电子化合物、原 子尺寸有关化的化合物(间隙相、间隙化合物、 TCP相)、超结构。
1.正常价化合物
正常价化合物(valence compound)是一些金属与电负性较 强的ⅥA、ⅤA、ⅣA族的一些元素按照化学上的原子价规律所 形成的化合物。其特点是符合化合物规律。具有严格的化合比、 成分固定不变,成分可用化学式表示,一般为AB型、AB2型或 A2B型、A3B2型。 正常价化合物的晶体结构通常对应于同类分子式的离子化合物 结构。例如:A2B型 Mg2Pb Mg2Sn Mg2Ge Mg2Si AB型 MgS MnS FeS 正常价化合物在常温时有很高的硬度和脆性。在工业合金中,能 起到提高材料强度和硬度的作用,称为强化相。如Al-Mg-Si 合金中Mg2Si;但有时也是有害相,如钢中FeS会引起钢的脆性。
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