量子力学典型例题分析解答
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量子力学例题
第二章
一.求解一位定态薛定谔方程
1.试求在不对称势井中的粒子能级与波函数
[解] 薛定谔方程:
当, 故有
利用波函数在处的连续条件由处连续条件:
由处连续条件:
给定一个n 值,可解一个, 为分离能级、2.粒子在一维势井中的运动
求粒子的束缚定态能级与相应的归一化定态波函数[解]体系的定态薛定谔方程为
当时
对束缚态
解为
在处连续性要求
将代入得
又
相应归一化波函数为:
归一化波函数为:
3分子间的范得瓦耳斯力所产生的势能可近似地表示为
求束缚态的能级所满足的方程
[解]束缚态下粒子能量的取值范围为
当时
当时
薛定谔方程为
令
解为
当时
令
解为
当时
薛定谔方程为
令
薛定谔方程为
解为
由
波函数满足的连续性要求,有
要使有非零解不能同时为零
则其系数组成的行列式必须为零
计算行列式,得方程
例题
主要类型: 1、算符运算; 2、力学量的平均值; 3、力学量几率分布、
一、有关算符的运算
1、证明如下对易关系
(1)
(2)
(3)
(4)
(5)
[证]
(1)
(2)
(3)
一般地,若算符就是任一标量算符,有(4)
一般地,若算符就是任一矢量算符,可证明有
(5)
=0
同理:。
2、证明哈密顿算符为厄密算符
[解]考虑一维情况
为厄密算符, 为厄密算符,为实数
为厄密算符为厄密算符
3已知轨道角动量的两个算符与共同的正交归一化本征函数完备集为,
取: 试证明: 也就是与共同本征函数, 对应本征值
分别为: 。
[证]
。
就是的对应本征值为的本征函数
就是的对应本征值为的本征函数又:
可求出:
二、有关力学量平均值与几率分布方面
1、(1)证明就是的一个本征函数并求出相应的本征值;(2)求x在态中的平均值
[解]
即
就是的本征函数。本征值
2、设粒子在宽度为a的一维无限深势阱中运动,如粒子的状态由波函数
描写。求粒子能量的可能值相应的概率及平均值
【解】
宽度为a的一维无限深势井的能量本征函数
注意:就是否归一化波函数
能量本征值
出现的几率 , 出现的几率能量平均值
另一做法
3 、一维谐振子在时的归一化波函数为
所描写的态中式中,式中就是谐振子的能量本征函数,求(1)的数值;2)在态中能量的可能值,相应的概率及平均值;(3)时系统的波函数 ;(4)时能量的可能值相应的概率及平均值
[解](1) , 归一化,,
,
(2),
, ; , ;
, ;
(3)时,
所以:
时,能量的可能值、相应的概率、平均值同(2)。
4.设氢原子处于状态
求氢原子的能量,角动量平方以及角动量z分量的可能值,这些可能值出现的几率与这些力学量的平均值。
[解] 能量本征值
能量本征
态
当n=2
时
本征值为的
,出现的几率为100%
可能值为出现的几率分别为:。
5 、在轨道角动量与共同的本征态下,试求下列期望值
(1)、; (2)、
[解]:
三测不准关系
1、粒子处于状态式中为常数,求粒子的动量的平均值,并计算测不准关系
[解]先归一化
(1)动量平均值
(2)
(3)
附:
常用积分式:
(1)
(2)
(3)
第四章例题1.力学量的矩阵表示
由坐标算符的归一化本征矢及动量算符构造成算符与
试分别:1)、求与在态下的期望值;2)、给出与的物理意义【解】(1)、设态矢已归一化
(粒子位置几率密度)
(2)
(利用化到坐标表象)
又:,
上式
2、试证明:由任意一对以归一化的共轭右矢与左矢构成的投影算符
(1)、就是厄密算符,(2)、有,(3)、的本征值为0与1
【证】(1)、厄密算符的定义
为厄密算符
(2) 已归一化
(3)、由的本征值方程
,
又:
即:
(本题主要考查厄密算符概念,本征值方程,狄拉克符号的应用)
3、分别在坐标表象,动量表象,能量表象中写出一维无限深势井中(宽度)基态粒子的波函数。(本题主要考查波函数在具体表象中的表示)
【解】所描述的状态,基态波函数
(1)、在x表象:
(2)、动量表象:
(3)、能量表象
同样一个态在不同表象中的表示就是不同的,不同的表象就是从不同侧面来进行描述的、
4、取与的共同表象,在角动量空间中写出,,的矩阵(本题主要考查算符矩阵的求法)
【解】,的共同本征函数为
在空间
(1)、,