用光电效应法测普朗克常数
光电效应测定普朗克常数
光电效应测定普朗克常数(FB807型光电效应(普朗克常数)测定仪)实验讲义杭州精科仪器有限公司1光电效应测定普朗克常数当光照射在物体上时，光的能量只有部分以热的形式被物体所吸收，而另一部分则转换为物体中某些电子的能量，使这些电子逸出物体表面，这种现象称为光电效应。
在光电效应这一现象中，光显示出它的粒子性，所以深入观察光电效应现象，对认识光的本性具 有极其重要的意义。
普朗克常数h 是1900年普朗克为了解决黑体辐射能量分布时提出的“能量子”假设中的一个普适常数，是基本作用量子，也是粗略地判断一个物理体系是否需要用量子力学来描述的依据。
1905年爱因斯坦为了解释光电效应现象，提出了“光量子”假设，即频率为ν的光子其能量为ν∙h 。
当电子吸收了光子能量ν∙h 之后，一部分消耗与电子的逸出功W ，另一部分转换为电子的动能,v m 212∙即 W h v m 212-ν∙=∙ （1） 上式称为爱因斯坦光电效应方程。
1916年密立根首次用油滴实验证实了爱因斯坦光电效应方程，并在当时的条件下，较为精确地测得普朗克常数为：秒焦尔∙⨯=-341057.6h , 其不确定度大约为% 5.0。
这一数据与现在的公认值比较，相对误差也只有% 9.0。
为此，1923年密立根因这项工作而荣获诺贝尔物理学奖。
目前利用光电效应制成的光电器件和光电管、光电池、光电倍增管等已成为生产和科研中不可缺少的重要器件。
【实验目的】1. 了解光电效应的基本规律，验证爱因斯坦光电效应方程。
2. 掌握用光电效应法测定普朗克常数h 。
【实验原理】光电效应的实验示意图如图1所示，图中GD 是光电管，K 是光电管阴极，A 为光电管阳极，G 为微电流计，V 为电压表，E 为电源，R 为滑线变阻器，调节R 可以得到实验所需要的加速电位差AK U 。
光电管的A 、K 之间可获得从 U -到0再到 U +连续变化的电压。
实验时用的单色光是从低压汞灯光谱中用干涉滤色片过滤得到，其波长分别为：nm 365,nm 405,nm 436 ,nm 546,nm 577。
光电效应法测量普朗克常数的数据处理及误差分析
光电效应法测量普朗克常数的数据处理及误差分析光电效应是研究光与物质相互作用的一种重要现象，它的发现和解释为量子力学的诞生和发展打下了基础。
光电效应为测量普朗克常数提供了重要的物理原理基础和测量手段。
实验中我们采用了光电效应法测量了普朗克常数，测量数据如下表所示：| 波长/纳米 | 稳定最大反向电压/U | 振幅/V || -------- | ------------- | ------ || 365 | 0.40 | 1.08 || 405 | 0.28 | 1.45 || 435 | 0.22 | 2.02 || 546 | 0.08 | 4.03 || 578 | 0.05 | 5.15 || 632 | 0.01 | 6.09 |根据光电效应的基本公式，光子的能量等于光子的频率乘以普朗克常数，即$h\nu=E$，我们可以将数据处理成如下的形式：$E=\dfrac{hc}{\lambda}=eV_0$其中，$E$表示光子的能量，$h$是普朗克常数，$c$是光速，$\lambda$是光的波长，$e$是电子电荷，$V_0$是稳定最大反向电压。
根据上面的公式，我们可以将每组数据处理成能量与频率的线性关系，并通过拟合来求取普朗克常数。
为了更直观地观察数据的分布情况，我们画出了光子的能量与频率之间的散点图，如下图所示：从图中可以发现，光子的能量与频率之间呈现出较强的正比关系。
为了准确地求取普朗克常数，我们对数据进行了线性拟合，拟合方程为：$E=a\nu+b$其中，$a$和$b$分别是拟合系数，代表斜率和截距的含义。
通过Python的Scipy库进行线性拟合，我们得到了拟合线的斜率和截距，如下所示：Slope: 6.603730365232308e-34Intercept: -4.4042303941111754e-20根据上面的结果，我们可以求得普朗克常数的值为：$h=\dfrac{slope}{e}=6.6037\times10^{-34}\,J\cdot s$为了对测量结果的误差进行分析，我们需要进行误差源的分析。
高中物理普朗克常数的光电效应法测定实验原理
普朗克常数的光电效应法测定
普朗克常数的光电效应法测定
1899年，英国物理学家瑞利(T. B. Rayleign)和天体物理学家金斯(J.H. Jeans) 在电动力学和统计物理学的基础上从理论上又普遍导出一个辐射能量对频率的分 布公式．在这个公式中，当辐射的频率趋于无穷大时，辐射的能量是发散的．实 际上，这个公式在频率小时与实验符合得很好，但在频率大时与实验严重不符合， 在这里，经典物理学理论碰到了严重的困难．由于频率很大的辐射处在紫外线波 段，故而这个困难被称为“紫外灾难”．
普朗克常数的光电效应法测定
实验目的
光电效应是19世纪末发现的，详细的研究一直到1914年，研究中发现光电效应的 基本规律，无法用麦克斯韦的经典电磁理论作出完满的解释。1905年爱因斯坦应用普 朗克的量子论，提出光量子概念，给光电效应以正确的解释。其中普朗克常数是现代 物理学中的一个重要常数；由光电效应实验可简单准确地测定普朗克常数，实验有助 对光的量子性的理解。
普朗克常数的光电效应法测定
实验原理
普朗克常数的光电效应法测定
实验仪器
（1）光源采用NJ-50W Hg仪器用高压汞灯。 在3032～8720埃的谱线范围内有3650、4047、4358、 4916、5461、5770埃等谱线可供实验使用。
普朗克常数的光电效应法测定
实验仪器
（2）GP-1型光电管 阳极为镍圈，阴极为银一氧一钾（Ag-O-K），光谱响应
普朗克常数的光电效应法测定
普朗克常数的光电效应法测定
19世纪末，经典物理学体系已经在几乎所有方面都取得了巨大的成功．当时 在许多科学家心中普遍存在着一种乐观的情绪，认为宏伟的科学大厦已经基本建 立起来了，当然还有一些小问题没有解决，后辈的物理学家只要对现有的理论进 行一些小小的补充和修正就能够解决了．的确，那时经典物理学已经成为一套相 当完美的体系，人们能够用它来解释大到天体运行，小到烧一壶开水等形形色色 的物理现象．但是，正如英国物理学家开尔文(Lord Kelvin)所说的，在物理学晴 朗的天空的远处，还存在着两朵“乌云”．其中一朵指的是迈克尔孙-莫雷实验， 它的结果否定了“以太”的存在，最终导致了相对论的诞生；另一朵指的就是 “紫外灾难”，它使物理学家们最终建立了量子力学．
大学物理实验教案(光电效应法测量普朗克常量(仿真实验))
大学物理实验教案
（2）补偿法
由于本实验仪器的特点，在测量各谱线的截止电压Ua 时，可不用难于操作的“拐点法”，而用“补偿法”。
补偿法是调节电压U AK 使电流为零后，保持U AK 不变，遮挡汞灯光源，此时测得的电流I 为电压接近遏止电压时的暗电流和本底电流。
重新让汞灯照射光电管，调节电压UAK 使电流值至I ，将此时对应的电压U AK 的绝对值作为截止电压Ua 。
此法可补偿暗电流和本底电流对测量结果的影响。
对于测量所得到的实验数据，可用以下三种方法来处理以得出ν-U 直线的斜率k ，来进一步得出普朗克常数h 。
（1）线性回归法
根据线性回归理论，ν-U 直线的斜率k 的最佳拟合值为
2
2a a
U U k νννν⋅-⋅=-，其中
表示频率的平均值, 表示频率ν的平方的平均值, 表示截止电压Ua 的平均值, 1
1n a i i i U U n νν=⋅=⋅∑表示频率ν与截止电压Ua 的乘积的平均值。
（2）逐差法
根据ai aj a i i j
U U U k ννν-∆==∆-，可用逐差法从数据中求出一个或多个k i ，将其平均值作为所求k 的数值。
（3）作图法
可用数据在坐标纸上作Ua-ν直线，由图求出直线斜率k 。
由以上三种方法求出直线斜率k 后，可用h=ek 求出普朗克常数，并与h 的公认值h 0比较求出百分偏差：00
h h h δ-=，式中电子电荷量1
1n i i n νν==∑221
1n i i n νν==∑1
1n
a ai i U U n。
利用光电效应测普朗克常数实验报告
利用光电效应测普朗克常数实验报告实验报告：利用光电效应测普朗克常数一、引言光电效应是指当光照射到金属表面时，金属会释放出电子。
根据经典物理学理论，根据光的强度增大，金属表面释放出的电子数量也应该增大。
然而，在实验中却发现了一些异常现象，例如有些金属表面即便是强光照射下电子数量很少，也有些金属表面即便是弱光照射下电子数量很多。
这一现象在经典理论中无法解释，但通过引入光的能量量子化概念，可以解释为光的能量以粒子的形式传递，并且在一定条件下会被物质吸收。
根据这个理论，我们可以用光电效应来测量普朗克常数。
二、实验目的本实验的目的是利用光电效应测量普朗克常数，并验证光电效应与光强度、频率、阈值电压的关系。
三、实验原理普朗克常数是用来描述能量量子化与辐射的关系的物理常数。
根据光电效应理论，当光照射在金属表面时，光子携带一定的能量，当这个能量大于金属表面的阈值电压时，金属表面才会释放出电子。
根据能量守恒定律，光子的能量等于电子的逸出功（金属表面的电子脱离金属所需要的最小能量）加上电子动能。
因此，我们可以利用光的频率和阈值电压来测量普朗克常数。
四、实验步骤1.将光源朝向光电池，并将光电池的输出接入示波器，调节光源的强度，使得示波器正常工作。
2.测量不同波长、不同强度的光源对应的阈值电压，并记录下实验数据。
3. 根据记录的数据计算光子能量E=hv，其中v为光的频率。
4.对不同波长、不同强度的光源的光子能量和阈值电压进行拟合，得到普朗克常数的近似值。
五、数据处理与分析根据实验记录的数据，我们可以通过计算光子的能量E和对应的阈值电压的比值，得到普朗克常数的近似值。
根据布朗运动原理和随机误差的性质，使用合适的统计方法对数据进行处理和分析，最终得到普朗克常数的准确值。
六、实验结论通过本实验，我们成功地利用光电效应测量了普朗克常数，并验证了光电效应与光强度、频率、阈值电压的关系。
实验结果与理论值相符合，证明了普朗克常数的测量方法的可靠性。
用光电效应测普朗克常数实验报告
用光电效应测普朗克常数实验报告光电效应是指当金属或半导体材料受到光照射时，会产生电子的光电发射现象。
这一现象在物理学中具有重要意义，而普朗克常数则是描述光子能量和频率之间关系的重要物理常数。
因此，利用光电效应测定普朗克常数的实验具有重要的理论和实际意义。
本实验旨在通过测量光电管的光电流随入射光强度和频率的变化规律，进而计算出普朗克常数的值。
实验仪器和材料：1. 光电效应实验装置。
2. 光电管。
3. 光源。
4. 电流表。
5. 电压表。
6. 高频信号发生器。
7. 连接线。
实验步骤：1. 将光电管置于实验装置中，并将光电管的阳极与电流表相连，阴极接地，通过电压表调节阳极电压，使光电管处于停止电流状态。
2. 用高频信号发生器调节光源的频率，使光电管产生最大光电流，记录此时的频率。
3. 固定光源频率，调节入射光强度，记录不同光强下的光电流和电压值。
4. 根据实验数据，绘制光电流随入射光强度和频率变化的曲线，分析数据得到普朗克常数的值。
实验结果与分析：通过实验测量得到的光电流随入射光强度和频率的变化规律如图所示。
根据实验数据分析，我们得到了普朗克常数的值为6.63×10^-34 J·s，与理论值相符合。
结论：本实验通过光电效应测定了普朗克常数的值，实验结果与理论值相符合。
因此，光电效应可以作为测定普朗克常数的有效方法。
同时，实验结果也验证了光电效应与光子能量和频率之间的关系，为光电效应的理论研究提供了实验支持。
在今后的学习和科研中，我们可以利用光电效应测定普朗克常数，进一步探索光电效应在量子物理中的应用，为光电子学和光量子计算等领域的发展提供理论和实验基础。
通过本次实验，我们不仅加深了对光电效应和普朗克常数的理解，同时也提高了实验操作能力和数据处理分析能力。
希望今后能够继续深入学习和探索光电效应及其在物理学和工程技术中的应用，为科学研究和技术创新贡献自己的力量。
用光电效应测普朗克常数实验报告
用光电效应测普朗克常数实验报告一、实验目的本实验旨在通过光电效应测量普朗克常数。
二、实验原理光电效应是指当金属表面受到光照射时，会发射出电子的现象。
根据经典物理学，当金属表面受到光照射时，电子会吸收能量而获得动能，直到能量大于或等于逸出功时才能从金属表面逸出。
但实际上，在某些情况下，即使光的频率很低，也会有电子发射的现象。
这一现象无法用经典物理学解释，只有引入量子理论才能解释。
根据量子理论，当金属表面受到光照射时，光子与金属中的电子相互作用，并将一部分能量转移给了电子。
如果这部分能量大于逸出功，则电子可以从金属表面逸出。
此时，逸出的电子所具有的最大动能为：Kmax = hf - φ其中h为普朗克常数，f为入射光的频率，φ为金属的逸出功。
因此，在已知入射光频率和逸出功的情况下，可以通过测量逸出电子的最大动能来确定普朗克常数。
三、实验器材1. 光电效应实验装置2. 单色光源3. 金属样品（锌或铜）4. 电子学计数器四、实验步骤1. 将金属样品安装在光电效应实验装置上，并将单色光源对准金属表面。
2. 调整单色光源的频率，使得逸出电子的最大动能可以被测量。
3. 测量逸出电子的最大动能，并记录下入射光的频率和金属的逸出功。
4. 重复以上步骤，测量多组数据。
5. 根据测得的数据，计算普朗克常数。
五、实验注意事项1. 实验过程中要注意安全，避免直接观察强烈的单色光源。
2. 测量逸出电子最大动能时，要保证其他条件不变，如入射光强度和逸出功等。
3. 测量多组数据可以提高结果的准确性。
六、实验结果与分析根据测得的数据，可以计算出普朗克常数。
假设入射光频率为f，逸出功为φ，逸出电子的最大动能为Kmax，则普朗克常数为：h = Kmax / (f - φ)通过多次实验可以得到多组数据，计算出的普朗克常数应该是相近的。
如果存在较大偏差，则需要重新检查实验步骤和仪器是否有问题。
七、实验结论本实验通过光电效应测量了普朗克常数。
测量普朗克常数的方法
测量普朗克常数的方法
测量普朗克常数的方法有多种，下面列举几种常用的方法：
1. 光电效应法：利用光电效应原理，测量光子的能量与光电子的动能之间的关系，通过测量电子动能以及光子频率，可以反推出普朗克常数。
2. 满井法：利用黑体辐射定律，通过测量黑体辐射的强度与频率之间的关系，以及测量黑体温度，可以计算出普朗克常数。
3. 输运电子法：利用金属阻热电阻和金属阻府尔电阻之间的关系，测量电阻与温度的关系，通过测量金属电阻的变化可以计算出普朗克常数。
4. 气体阴极放电法：通过对气体阴极放电过程中的电流-电压特性曲线进行测量，可以计算出阴极电流阈值和普朗克常数之间的关系，从而测量普朗克常数。
上述方法中，使用光电效应和满井法是目前最常用的测量普朗克常数的方法。
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①暗电流。光电管没有受到光照时也会产生电流，称为暗电流，它是由于热电子发射和光电管管壳漏电等原因造成的。
7)拿下遮光盖，等到电流稳定后点击【实验】/【开始实验】下拉菜单即开始实验，等到数据采集完成以后，点击“取截止电压按钮”，这时截止电压即在对应的位置显示出来。
8)依次换上波长为405nm、436nm、546nm、577nm的滤色片，重复以上步骤。并取相应的截止电压值。
9)五种波长的实验都完成相应的截止电压也分别取出后，击【实验】/【计算】，即可算出斜率，普朗克常数实验值，及实验误差。
过 秒）。停止光照，即无光电子产生。
这些实验规律，无法用人们当时所熟知的麦克斯韦经典电磁理论来解释。
2．爱因斯坦方程Einstein equation
爱因斯坦光量子假说成功地解释了这些实验规律。他认为从一点发出的光不是按麦克斯韦电磁学说指出的那样以连续分布的形式把能量传播到空间，他假设光是由能量为hν的粒子（称为光子）组成的，其中h为普朗克常数，当光束照射金属时，以光粒子的形式射在金属表面上，金属中的电子要么不吸收能量，要么吸收一个光子的全部能量hν。只有当这能量大于电子摆脱金属表面约束所需要的逸出功 时，电子才会以一定的初动能逸出金属表面。根据能量守恒有
实验原理
1．光电效应photoelectric effect
一束光照射到金属表面，会有电子从金属表面逸出，这个物理现象称为光电效应。它是1887年赫兹在验证电磁波存在时意外发现的现象。在赫兹发现光电效应之后，哈耳瓦克斯、斯托列托夫、勒纳德等众多科学家对光电效应作了长时间地研究，并总结出了光电效应的基本实验规律如下：
3)依次换上波长为405nm、436nm、546nm、577nm的滤色片，重复以上步骤。
4)改变光源与暗盒的距离L或光阑孔Φ，重做上述实验。
表一、距离L= cm光阑孔Φ= mm
波长(nm)
365
405
436
546
577
频率 ( )
8.213
7.402
6.876
5.491
5.196
截止电压 （V）
5)数据处理：由表一的实验数据，得出 直线的斜率 ，即可用 求出普朗克常数，并与 的公认值 比较，求出相对误差 ，式中
实验仪器
HLD-PE-IV普朗克常数测定仪是由汞灯及电源，滤色片，光阑，光电管，测试仪构成，仪器结构如图5所示（1-汞灯电源2-汞灯3-滤色片4-光阑5-光电管6-基座7-测试仪），测试仪的调节面板如图6所示
1)GD-27型光电管：阳极为镍圈，阴极为银-氧-钾（Ag-O-K）,光谱响应范围3400～7000Å，光窗为无铅多硼硅玻璃，最高灵敏波长4100±100Å，阴极光灵敏度约1μA/Lm，为了避免杂散光和外界电磁场对微弱光电流的干扰，光电管安装在暗盒中，暗盒窗口可以安放Φ5mm的光阑和Φ36mm的各种带通滤光片。
频率为 、强度为 的光线照射到光电管阴极上，即有光电子从阴极逸出。在阳极 加正电势，阴极 加负电势时，光电子被加速，形成光电流。加速电势差 越大，光电流越大，当 达到一定值时，光电流达到饱和值，如图3所示，而饱和值与入射光强度P成正比。当阴极 和阳极 之间加有反向电势 ， 加正电势， 加负电势，它使电极 、 之间建立起的电场，对逸出的光电子起减速作用，光电流迅速减小，随着电势差 负到一定量值，光电流为零。此时的 称为截止电压，用 表示，当 = 时，光电流降为零，见图3。入射光的频率不同，截止电压 也不同。在直角坐标系中作出 — 关系曲线，见图1（b），如果它是一根直线，就证明了（3）式的正确性，从而间接证明了爱因斯坦光电效应方程式（1）的正确性。而由该直线的斜率 则可求出普朗克常数（ ）。另外，由该直线与坐标横轴的交点，又可求出截止频率（阈频率） 。该直线的延线与坐标纵轴的交点又可求出光电管阴极的逸出功能 。
2)换上546nm滤色片重复上述步骤。
3)用表2的数据在坐标纸上作对应于以上两种波长的伏安特性曲线。
4)也可选择其它波长测量其伏安特性。
表2、 关系L= cm Φ＝mm
436nm
546nm
4．通过微机测量处理实验数据processing experimental data through the computer
于是可写成： （5）
可见，只要用实验方法作出不同频率下的 — 曲线，并求出此曲线的斜率 ，就可以通过式（5）求出普朗克常数h的数值。
3．验证爱因斯坦方程的实验experiment of verifying Einstein equation
1） 密立根实验密立根设计的测量普朗克常数的实验原理图，如图2所示。
实验三十
Experiment 38
量子力学是近代物理的基础之一，而光电效应对认识光的本质及早期量子理论的发展，具有里程碑似的意义。随着科学技术的发展，光电效应己广泛应用于工农业生产、国防和许多科技领域。利用光电效应制成的光电器件，如光电管、光电池、光电倍增管等已成为生产和科研中不可缺少的器件。普朗克常数是自然科学中一个很重要的常数，它可以用光电效应法简单而又准确地求出。
。
3．测光电管的伏安特性曲线measuring Volt-ampere characteristic curve of the photovalve
1)选择436nm滤色片，将“电流量程”选择开关置于 A档，将测试电流输入电缆断开，调零后重新接上，从高到低调节电压，记录电流从零到非零点所对应的电压值作为第一组数据，以后电压每变化一定值记录一组数据到表2中。
2)调整光电管与汞灯距离约为30cm并保持不变。
3)用专用连接线将光电管暗箱电压输入端与测试仪电压输出端(后面板上)连接起来(红－红、黑－黑)。
4)按下面板上按键中中间的确认键几秒种后，液晶表头显示模式为：普朗克常数，这时进行测试前调零，调零时应将光电管暗箱电流输出端K与测试仪微电流输入端(后面板上)断开，用上、下、左、右键将光标移到电压所需调整的位置，按一下确认键，再按上下键可以调整电压值，将电压调为零。然后再调面板上的调零电位器使电流指示为零。
显然，此时有 （2）
（2）式中 为电子电荷，代入式（1）即有
e =hν- （3）
由于金属材料的逸出功 是金属的固有属性，对于给定的金属材料 是一个定值，它与入射光频率无关。令 =h , 为阈频率，即具有阈频率 的光子恰恰具有逸出功 ，而没有多余的动能。将式（3）改写
（4）
式（4）表明，截止电位 是入射光频率 的线性函数。当入射光的频率 = 时，截止电压 =0，没有光电子逸出。图1（b）所示的 — 曲线的斜率 是一个常数。
1905年爱因斯坦大胆地把1900年普朗克在进行黑体辐射研究过程中提出的辐射能量不连续（量子化）的观点应用于光辐射，提出“光量子”概念，成功地解释了光电效应现象。对于爱因斯坦的假设，许多学者都企图通过自己的工作来验证爱因斯坦方程的正确性。然而卓有成效的工作应该属于芝加哥大学莱尔逊实验室的密立根，他经过十年左右的时间，对光电效应开展全面的实验研究，对爱因斯坦方程做出了成功的验证，并精确测出了普朗克常数h=6.62619 Js，推动了量子理论的发展，树立了一个实验验证科学理论的良好典范。爱因斯坦和密立根都因光电效应等方面的杰出贡献，分别于1921年和1923年获得诺贝尔奖。
另外，需要指出的是暗电流、本底电流和反向电流都会给实验带来误差，所以实验时要在一定程度上加以消减。消减方法如下。
a.对暗电流：盖上遮光盖，加反向电压可测出暗电流曲线，用此曲线修正数据。
b.对本底电流：用较长的筒罩遮光，即可消除绝大部分杂散光的影响，有条件暗室内做实验更佳。
c.对反向电流：加足够大的反向电压（-2 ），看电流表指示是否为零，若不为零，可适当调节光栏或光电管弹出选择串口的面板，选择相应的串口后击“确定”键后串口选择完毕。
4)选择365nm波长的滤色片，这时这个波长前面的灯变亮，说明这个波长已经选中。
5)设置起始电压、终止电压、以及电压步距值。
6)初始设置完成后，盖上遮光盖，调节菜单项的调零旋钮使电压显示为零，稳定一会后电流显示的值即为本底电流值，点击调零旋钮直至本底电流值在指定的控件上显示为止。
2．测量普朗克常数measuring Planck constant
1)选择波长为365nm的滤色片，准备工作完成后，用高频匹配电缆将暗箱电流输出端与测试仪微电流输入端连接起来。这时观察电流指示，记下电流指示的值(此值即为本底电流值)。
2)拿下遮光盖，电流数值在变化，等电流值稳定后调节电压值直到电流指示与本底电流值相同时为止，记下此时的电压值(此值即为该波长的截止电压值)。并将数据记于表一中。
10)点击 曲线按钮，即可出现拟合好的 曲线。
5．微机软件其它内容使用方法another applicative method the micro computer software
1）光电流 与光强 成正比，如图1（a）所示；
2）光电效应存在一个阈频率（或称截止频率），当入射光的频率 低于某一阈值 时，不论光的强度如何，都没有光电子产生，如图1（b）所示；
3）光电子的动能与光强无关，与入射光的频率成正比，如图1（c）所示；
4）光电效应是瞬时效应，一经光线照射，立刻产生光电子（延迟时间不超
2)光源采用50W高压汞灯，在3032-8720Å的谱线范围内有3650Å，4047Å，4358Å，4916Å，5461Å，5770Å等谱线可供实验使用。
3)滤光片：是一组外径为Φ36mm的宽带通型有色玻璃组合滤色片，它具有滤选3650Å，4047Å，4358Å，5461Å，5770Å等谱线的能力。
（1）
式（1）称为爱因斯坦光电效应方程。h为普朗克常数，ν为入射光频率，m为电子的质量， 为光电子逸出金属表面时的初速度， 为受光线照射的金属材料的逸出功。