Pr5-xGdxSi3合金的磁热效应
热处理对金属磁学性能的影响
磁畴结构
不同金属的磁畴结构有所不同，但通 常由若干个磁畴组成，它们之间存在 竞争关系。
03
热处理对金属磁学性能的影响
温度对金属磁学性能的影响
磁化强度
随着温度的升高，金属的磁化强 度通常会降低，这是因为热能会 干扰电子的自旋排列，导致磁性 减弱。
热处理在磁性材料性能优化中的应用
在磁性材料的应用过程中，为了获得 更好的磁学性能，通常需要进行热处 理。通过热处理可以消除材料内部的 应力、调整相组成和改善微观结构， 从而提高其磁导率、矫顽力和剩磁等 性能指标。
VS
例如，在软磁材料的应用中，通过热 处理可以优化其磁滞回线和磁导率， 使其在变压器、电机和发电机等电气 设备中具有更好的性能表现。
热处理是一种重要的金属加工工艺，广泛应用于航空、航天、能源、交通、机械 、电子等各个领域。
热处理的目的
提高金属材料的强度 、韧性、耐腐蚀性等 机械性能。
使金属材料获得特定 的物理性能，如超导 性、热电性、光电性 等。
改善金属材料的磁学 性能，如磁导率、矫 顽力、磁畴结构等。
热处理的分类
01
根据加热温度和冷却方式的不同 ，热处理可以分为多种类型，如 退火、正火、淬火、回火等。
02
在快速冷却过程中，金属可能会表现出更强的磁滞现象，即磁
化强度的变化滞后于磁场的变化。
磁畴结构
03
长时间的热处理还可能影响金属的磁畴结构，从而改变其磁学
性能。
冷却速度对金属磁学性能的影响
淬火效应
快速冷却可以固定金属在高温下的磁状态，使其 在室温下保持较高的磁性。
马氏体相变
某些金属在快速冷却时会发生马氏体相变，这种 相变可以显著改变其磁学性能。
HoCoSi快淬带的磁性和各向异性磁热效应
HoCoSi快淬带的磁性和各向异性磁热效应张艳;宗朔通;孙志刚;刘虹霞;陈峰华;张克维;胡季帆;赵同云;沈保根【期刊名称】《物理学报》【年(卷),期】2022(71)16【摘要】磁制冷技术的发展取决于磁热效应材料的研究进展.其中,具有各向异性磁热效应的材料可以用于旋转磁制冷技术,有利于制冷装置的大幅度简化.本文研究了快淬带Ho Co Si化合物的磁性、磁热效应及磁各向异性.在Tt=5.7 K以下的低温,Ho Co Si快淬带铁磁和螺旋磁性共存,随着温度的升高,在TC=13.7 K处发生了铁磁(FM)到顺磁(PM)的二级相变.XRD和SEM都显示出Ho Co Si具有择优取向.为了获得大的磁热效应并确定择优取向对磁性和磁热效应的影响,对10 m/s下Ho Co Si快淬带在磁场平行和垂直织构方向时居里温度附近的等温磁化曲线进行分析,并计算了对应的磁熵变和磁制冷能力.在外磁场μ0H=0—5 T的磁场变化时,磁场平行和垂直织构方向的最大磁熵变值–ΔSM分别为22 J/(kg·K)和12 J/(kg·K);制冷能力RC(RCP)分别为360(393.8)J/kg和160(254.4)J/kg,表明10 m/s的Ho Co Si 快淬带具有大的磁热效应和明显的磁各向异性,有望实现旋转样品磁制冷技术.【总页数】7页(P344-350)【作者】张艳;宗朔通;孙志刚;刘虹霞;陈峰华;张克维;胡季帆;赵同云;沈保根【作者单位】太原科技大学材料科学与工程学院;太原科技大学;中国科学院物理研究所【正文语种】中文【中图分类】TB6【相关文献】1.熔体快淬Gd96V4合金的磁性能和磁热效应2.Sm(CoFeCuZr)12快淬薄带的晶体织构与磁性能各向异性3.硼和铟掺杂对Fe81Ga19快淬薄带的微结构、磁致伸缩性能及磁性的影响4.快淬磁各向异性SmCo_5的结构和磁性5.添加B对LaFe_(11.5)Si_(1.5)快淬带残余α-Fe相以及磁热效应的影响因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
磁阻挫金属
磁阻挫金属磁阻挫金属是一种新型材料，它具有磁性和导电性，可以用于制造电子元器件、传感器、电动机等。
本文将从以下几个方面详细介绍磁阻挫金属。
一、磁阻挫金属的概念磁阻挫金属是一种由铁、镍、铜和铬等元素组成的合金材料。
它的特点是在外加磁场下具有明显的电阻率变化，即当外加磁场强度增大时，其电阻率会随之增大，这种现象被称为“磁阻效应”。
因此，磁阻挫金属可以用于制造各种电子元器件和传感器。
二、磁阻挫金属的制备方法目前，制备磁阻挫金属主要有两种方法：一是溅射法；二是球形粉末冶金法。
1. 溅射法溅射法是将合金靶材放置在真空室中，在靶表面轰击高能粒子（如离子束或电子束），使得靶表面的原子获得足够的能量而飞出，并沉积在基板上形成薄膜。
该方法具有制备简单、控制精度高等优点。
2. 球形粉末冶金法球形粉末冶金法是将合金原料在惰性气体保护下加热到高温，使其熔化后喷向冷却器上，形成微米级的球形粉末。
该方法具有制备成本低、适用于大规模生产等优点。
三、磁阻挫金属的性能特点1. 磁阻效应磁阻挫金属的最大特点就是具有磁阻效应。
当外加磁场强度增大时，其电阻率会随之增大，这种现象被称为“磁阻效应”。
因此，磁阻挫金属可以用于制造各种电子元器件和传感器。
2. 导电性能除了具有磁性外，磁阻挫金属还具有良好的导电性能。
因此，它可以用于制造各种电子元器件和传感器。
3. 热稳定性由于铜是一种很好的导体，而铬则是一种抗氧化材料，因此在合金中添加适量的铜和铬可以提高其热稳定性。
4. 高温稳定性磁阻挫金属的高温稳定性也很好，可以在高温环境下长时间使用。
四、磁阻挫金属的应用领域1. 电子元器件磁阻挫金属可以用于制造各种电子元器件，如磁阻传感器、磁阻存储器等。
2. 传感器由于磁阻挫金属具有良好的导电性和磁阻效应，因此可以用于制造各种传感器，如压力传感器、角度传感器等。
3. 电动机由于磁阻挫金属具有良好的导电性和磁性能，因此可以用于制造各种电动机，如直流电动机、步进电机等。
制备工艺对(Mn,Fe)_(2)(P,X)(X=Ge,Si,B)化合物磁性和磁热效应的影响
第50卷第3期2021年5月内蒙古师范大学学报(自然科学版)Journal of Inner Mongolia Normal University(Natural Science Edition)Vol.50No.3May2021制备工艺对(Mn,Fe)2(P,X)(X=Ge,Si,B)化合物磁性和磁热效应的影响赵婧婷X伊博乐12,特古斯12(1.内蒙古师范大学物理与电子信息学院，内蒙古呼和浩特010022；2.内蒙古自治区功能材料物理与化学重点实验室，内蒙古呼和浩特010022)摘要：研究不同制备工艺对Fe：P-型(MnFe)(P,X)(X=Ge,Si,B)系列化合物的晶体结构、磁性和磁热效应的影响o利用传统固相烧结结合外磁场加热、不同的热处理温度和时间、淬火和缓慢冷却处理等方法制备了(Mn,Fe)(P,X)(X=Ge,Si,B)系列化合物。
粉末X射线衍射(XRD)实验结果表明，该系列化合物均形成了Fe2P型六角结构。
采用磁性测量表征居里温度和热滞，并计算等温磁熵变。
结果表明，磁场热处理(1000曟，1.1T真空)使Mm.Fe o.gP o.S O5和Mn〔1Fe o.9P0.75Geo.25化合物的铁磁-顺磁相变温区变宽，导致在其居里温度处的磁热效应减小。
另发现Mn1Fe o95P o587Si o3.B oo,3化合物的磁相变与烧结和淬火温度的敏感关系。
随着淬火温度的升高，相变宽度减小，导致磁熵变增大,但热滞先减小再增大。
由此获得磁热性能最佳的化合物：当淬火温度为1100曟时，其居里温度在室温附近，热滞小于3K,并且在0〜1T的外加磁场变化下的最大等温磁熵变高达11J/(kg•K),显示了该材料巨大的磁制冷潜力。
关键词：磁场加热；退火温度；磁熵变；磁热效应中图分类号：O482.52文献标志码：A文章编号：1001—8735(2021)03—0197—07doi：10.3969/j.issn.1001—8735.2021.03.002基于磁热效应的磁制冷技术因其环保、节能等优点，受到广泛的关注［2］。
磁效应
另外两侧会产生感应电动势，这种现象称霍尔效应。
图5 霍尔效应原理及霍尔元件电路
霍尔传感器就是基于霍尔效应，把一个导体或半导体薄片两端通以 控制电流I，在薄片垂直方向施加磁感强度B的磁场，在薄片的另外两侧 会产生一个与控制电流I和磁场强度B的乘积成比例的电势。 霍尔传感器可以测量位移、压力、转速、计数。
磁敏电阻的应用于可测磁性齿轮，磁性墨水，磁性条形码，磁带，识
别有机磁性（自动售货机）。
除了以上介绍的磁效应和相关传感器还有苏里效应、磁感生电效应、
趋肤效应、热磁效应、磁致伸缩效应与压磁效应、回磁效应、核磁共振
效应等效应，这里不做一一介绍。
长方形样品
扁条状长形
圆盘样品
霍尔压力传感器结构原理
2. 磁电阻效应 外加磁场使导体或半导体电阻随磁场增加而增大的现象称磁阻效
应。载流导体置于磁场中，除了产生霍尔效应外，导体中载流子因受洛 仑兹力作用要发生偏转，载流子运动方向偏转使电流路径变化，起到了 加大电阻的作用，磁场越强增大电阻的作用越强。磁阻元件的电阻与形 状有关如下图：
磁光调制器：磁光调制器是利用偏振光通过磁光介质发生偏振面旋 转来调制光束。磁光调制器有广泛的应用，可作为红外检测器的斩波 器，可制成红外辐射高温计、高灵敏度偏振计，还可用于显示电视信号 的传输、测距装置以及各种光学检测和传输系统。
磁光调制器的原理如图3所示。在没有调制信号时，磁光材料中无 外场，输出的光强随起偏器与检偏器光轴之间的夹角变化。在磁光材料 外的磁化线圈加上调制的交流信号时，由此而产生的交变磁场使光的振 动面发生交变旋转。由于法拉第效应，信号电流使光振动面的旋转转化 成光的强度调制，出射光以强度变化的形式携带调制信息。调制信号， 比如说是转变成电信号的声音信号，经磁光调制，声信息便载于光束 上。光束沿光导纤维传到远处，再经光电转换器,，把光强变化转变为 电信号，再经电声转换器又可以还原成声信号。
不锈钢的包辛格效应
不锈钢的包辛格效应
包辛格效应是指在强磁场作用下，不锈钢表面出现的一种磁效应。
这种磁效应是由于不锈钢中的铁元素在强磁场下发生磁导率变化而引起的。
不锈钢中的主要合金元素是铬和镍，而铁的含量相对较少。
一般情况下，不锈钢是非磁性的，即在没有外部磁场的情况下，不锈钢不会具有明显的磁性。
然而，在强磁场的作用下，不锈钢会表现出一定的磁性。
包辛格效应是由于不锈钢中的铁元素在强磁场下发生磁导率变化而引起的。
强磁场会使得不锈钢内的铁元素磁化，从而使整个不锈钢表面也具有一定的磁性。
不过需要注意的是，包辛格效应并不会永久改变不锈钢的磁性，一旦磁场消失，不锈钢将恢复其原有的非磁性状态。
包辛格效应的具体原理还不完全清楚，但研究表明，它与不锈钢中的微观结构有关。
通过调整不锈钢的合金配比和冷加工处理等方法，可以改变不锈钢的包辛格效应。
在实际应用中，包辛格效应有时会给装配及材料测试带来一定的困扰，但通过合理设计和处理，可以减小包辛格效应带来的影响。
赫斯勒合金
室温磁制冷是利用磁制冷工质的磁热效应在等温磁化时向外界排放热量绝热退磁时从外界吸收热量从而达到制冷目的一项制冷技术。
根据绝热磁化过程中材料温度的上升或降低，磁热效应可分为正磁热效应和反磁热效应，绝热磁化时材料的温度上升称为正磁热效应，反之称为反磁热效应。
在Gd-Si-Ge、La-Fe-Si、MnFe(P，As) 系列中，从顺磁到铁磁转变的磁热效应属于正磁热效应，在Ni-Mn-Sn中从反铁磁到铁磁转变的磁热效应属于反磁热效应近年来MnAsSb ，MnFe(P，As)，MnCoGe，Ni-Mn-Sn-Ga等巨磁热效应材料的发现，又引起人们对Mn-Ge系列合金研究的关注。
早在1984 年T.o.Hba等从晶体结构、晶格常数的温度依赖性，N.Yamada 等从Θ- Mn11Ge8的磁性转变，wangyong等从Mn11Ge8的薄膜结构等多方面分别进行过研究Mn11-x Ni x Ge8（x=0.0，1.0，2.0，3.0，4.0）本文研究。
实验方法将原材料纯度≥99.9% 的锰、镍、锗按Mn11-x Ni x Ge8（x=0.0，1.0，2.0，3.0，4.0）的比例进行配比利用真空电弧熔炼法制备Mn11-x Ni x Ge8（x=0.0，1.0，2.0，3.0，4.0）金属间化合物。
为了弥补Mn在熔炼过程中的挥发损失量实验中以5% 的过量加入，为了得到单相样品，在700°C下真空热处理3d，利用XRD和VSM测量该系列化合物的晶体结构和磁性，磁化强度Ｍ对温度Ｔ求导数的极值点对应的温度取为化合物的转变温度Ｔａ和Ｔｂ。
根据热力学Maxwell关系，从等温磁化数据计算得到样品的等温磁熵变，其中Ｍｉ是磁化强度的实验值Ｔ和Ｂｉ分别为测量时的温度和磁场间隔。
结果与讨论图1为Mn11-x Ni x Ge8（x=0.0，1.0，2.0，3.0，4.0）金属间化合物的XRD谱和热磁曲线。
从图1可以看出，Mn11-x Ni x Ge8（x=0.0，1.0，2.0，3.0，4.0）样品结晶为Pnam正交型结构。
钛合金磁热效应
合金的马氏体相变点相 对于0.5 %钛的 对于0.5 %钛的 Ni43Mn43Co7Sn7基Ti合 Ni43Mn43Co7Sn7基Ti合 金变为278℃ 251℃ 金变为278℃至251℃ 合金的奥氏体相变点变 相对于0.5 %钛的 相对于0.5 %钛的 Ni43Mn43Co7Sn7基Ti为 Ni43Mn43Co7Sn7基Ti为 232℃至261℃ 232℃ 261℃
结束语
Ni43Mn43Co7Sn7基Ti合金增加Ti的含量 Ni43Mn43Co7Sn7基Ti合金增加Ti的含量 后，马氏体和奥氏体相互转化相变温度点 降低，其抗压力学性能先是有所上升后略 有降低。由于样本数有限，无法知道Ti增加 有降低。由于样本数有限，无法知道Ti增加 过程中相变更细节信息和其他力学特性， 有待进一步研究。在升温后Ti参与生成的新 有待进一步研究。在升温后Ti参与生成的新 相也需进一步测定，本研究在为解决室温 附近较低磁场强度下具有大的磁热效应的 磁制冷材料提供了一种途径。
合金力学特性
Ni43Mn43Co7Sn7基Ti合金在添加 Ni43Mn43Co7Sn7基Ti合金在添加 不同百分比的Ti后，其力学特性 不同百分比的Ti后，其力学特性 发生了改变，随着Ti的含量的增 发生了改变，随着Ti的含量的增 加使其应变模量减小， 当Ni43Mn43Co7Sn7基合金不含Ti Ni43Mn43Co7Sn7基合金不含Ti 时，其抗压强度为1500MPa； 时，其抗压强度为1500MPa； 其在Ti含量大于1%时脆性增加； 其在Ti含量大于1%时脆性增加； Ti含量在1%时最大抗压强度降为 Ti含量在1%时最大抗压强度降为 1400MPa； 1400MPa； 当Ti进一步增加到2%时，其抗压 Ti进一步增加到2%时，其抗压 强度不到1000MPa，表现出明显 强度不到1000MPa，表现出明显 脆性材料特点； 可以看出在Ti的含量达到0.5%附 可以看出在Ti的含量达到0.5%附 近时，强度达最大，其最大抗压 强度达到1800MPa，合金在温室 强度达到1800MPa，合金在温室 下表现出较好的韧性，具有较大 伸长率。
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２１ ０ ｉ年 ７月
内 蒙 古 师 范 大 学 学报 （ 自然科 学 汉 文版 ）
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆＩ ｎ ｒＭ ｏ ｇ ｌ ｒ ｌＵｎｖ ｒｉｙ （ ｔ ｒ ｌ ｃｅ ｃ ｉｏ ） ｏ ｒ ａ ｎ ｅ ｎ ｏ ｉ Ｎｏ ｍａ ｉｅ ｓｔ Ｎａ ｕ ａ Ｓ ｉｎ ｅＥｄｔ ｎ ｏ ａ ｉ
和零场 冷却 （ Ｆ ） Ｚ Ｃ 曲线 ， 图 ２ ａ 所 示． 如 （） 由图 ２ ａ 可 以看 到 ， 条 曲线 几 乎 完全 重 叠 ， 明不 存 在 自旋 玻 璃 （） 两 说
现 象． 曲线应 属 于亚铁 磁性 的 Ｐ型 Ｍ 一 丁曲线 ， 由于 亚 铁磁 性 的 两个 次 晶格 内 的磁 化强 度 各 自对 温 度 该 是
第 ４期
吴 好 斯 白 乙 等 ：Ｐ 。 Ｇ Ｓ。 金 的磁 热 效 应 ｒ一 ｉ合
应 的温度 取为合 金 的居里 温度 （ ｃ． 丁 ） 结果 显示 ， ｒ一 Ｇｄ Ｓ。 ｚ ２ ０ ３ ０ 合 金 的居 里 温度 分 别 为 １ ５ 和 嚣 Ｐ 。 ｉ（ 一 ． ，． ） ３ Ｋ
图 ２ Ｐ５ ｒ Ｇ出 Ｓ。 金 的 Ｍ —Ｔ 曲 线 一 ｉ合
Ｆ ｇ ２ Ｍ 一 丁 ｃ ｒ ｅ ｆＰｒ… Ｇｄ Ｓ ３ａ ｌ ｙ ｉ． ｕ ｖ ｓｏ ５ ｉ ｌ ｓ ｏ
图 ３为 Ｏ ． ～１ ５ Ｔ磁 场变 化下 部分合 金 的等 温磁化 （ Ｍ一 Ｈ） 曲线 ． 等温 磁熵 变 由测 得 的 Ｍ 一 Ｈ 曲线 。
用“ 号标 出该 相 ． ＋”
图 ２为合金 在 ０ ０ ．５ Ｔ外 磁场 中磁 化强 度 （ 随温度 （ 的变 化 曲线 ， 化 强度 对 温 度导 数 的 极 值点 对 — 丁） 磁
收 稿 日期 ：２ １—２０ ０ ０１—２ ．
基金项 目：国家 自然 科学 基 金 资助 项 目 （０ ６０ ０ ｝内 蒙古 自治 区 自然 科学 重 点项 目（ ０ ８ ４ ４ Ｄ １ ；内蒙古 自治 区科 技 规 划 ５ ９１１） ２０００Ｚ ０ ）
Ｖｏ ． ０ Ｎｏ ４ １４ ．
Ｊ ｌ ０ １ ｕｙ ２ １
Ｐ ５ｘ ｚ ｉ合 金 的磁 热 效 应 ｒ－ Ｇｄ Ｓ３
吴好斯 白乙， 小龙，伊 日勒 图，毕力格 ， 富泉 ， 何 包 特古斯 ．
（ 蒙古 师 范 大 学物 理 与 电 子信 息 学 院 内蒙 古 自治 区功 能 材 料 物 理 与 化 学 重 点 实 验 室 ， 蒙古 呼 和 浩 特 ０ ０ ２ ） 内 内 １ ０ ２ 摘 要 ：研 究 了 Ｐ ５ Ｓ ｒ Ｇ ｉ 金 的 晶 体 结 构 、 性 和 磁 热 效 应 ． 射 线 衍 射 结 果 表 明 ：Ｐ ＧｄＳｓ 一 合 磁 Ｘ ｒ … ｉ （ 一 １０ ２Ｏ 合 金 结 晶 为 四 方 Ｃ 。 晶 体 结 构 ； ≥ ３时 ， 金 由 四方 Ｃ 晶体 结 构 转 变 成 六 角 Ｇ ｓｉ ｚ ． ，． ） ｒＢ 型 ｚ 合 ｒＢ 型 ｄＳｓ型 晶 体 结 构 ；ｚ ＿ ＝１ ０时 ． 金 的 Ｍ — Ｔ 曲线 上 出现 由亚 铁磁 性 的 两 个 次 晶 格 内的 磁 化 强度 各 自对 温 度 的 变 化 率 不 合
流不宜 过 大 ， 炼后 化合 物 的质量 损失 率小 于 １ ． 熔 然后 将 样 品密 封 在 ２ Ｐ ０ ａ高 纯 氩气 保 护 下 的石 英 管 内 ， ｋ
在 １ ２ 高温下 均 匀化 处理 １ ８ ３ ３ Ｋ ６ 自然 冷却 至 室温 ． Ｐ ｉｐ ｗ ８ ０型 Ｘ射 线 衍 射仪 收 集 样 品 的粉 ｈ后 用 ｈｌ ｓＰ １ ３ ｉ
１ ５ 由图 ２可 以看 出， ４ Ｋ． 随着 Ｇｄ含量 的增 加 Ｐ ５ｘ ｉ（ ｒ－ ＧｄＳ。 一１ ０ ２ ０ ３ Ｏ 合 金 的 ． ，． ，． ） 逐 渐增加 ， 是 由于 这 用交换 作用 较强 的稀 土元 素 Ｇ ｄ的适 当替 代增 强 了稀 土与 稀 土之 间 的交 换作 用 所致 ． ｚ一１ ０时 ， Ｏ １ ０Ｋ ． ８ ～ ０ 的 Ｍ —Ｔ曲线上 出现 了一 个 峰 ， 了验证 这是 不是 由于 自旋玻 璃 现 象 的存 在 所 致 ， 为 测量 了场冷 却 （ Ｃ） Ｆ 曲线
１ 实 验 方 法
将 纯 度为 ９ ． 的 Ｐ 和 Ｇｄ及 纯度 为 ９ ． ９ ９９ ｒ ９ ９ ％的 Ｓ 按 比例配制 Ｐ ５ｘ ｉ（ ＝ １０ ２ ０ ３ ０ ４ ０ 样 ｉ ｒ Ｇｄ Ｓ。ｚ ． ，． ，． ，． ） －
品． 流动氩 气保 护 下 ， 用真 空 电弧 炉将每 个样 品反 复 翻转熔 炼 ３次． 在 利 由于 化合 物熔 点相 对较低 ， 炼 时电 熔
・
３ ２・ ８
内蒙古师范大学学报 （ 自然 科 学 汉 ． ，． ） 金 的等 ｒ Ｇｄ Ｓ３ ＝２ ０ ３ ０ 合 － （ 温磁 熵 变随 磁 场 和 温 度 变 化 曲线 ． ０ １ ５Ｔ 在 ～ ． 的外 磁 场 变 化下 ， ｒ一 ＧｄＳ。 ＝ ２ ０ ３ ０ 合 Ｐ 。 ｉ（ ． ，． ） 金 的磁熵 变分 别 为 １ ０ ／ ｋ ． （ ｇ・Ｋ）（ Ｊ ｚ＝２ ０ 和 ．）
末 衍射 数 据 ， 性测 量使 用美 国 Ｌ ｋ ｓ ｏ ｅ ４ ７型振 动样 品磁 强计 ， 大磁 场强度 为 １ ５ 磁 ａ ｅｈ ｒ ０ ７ 最 ． Ｔ．
２ 结 果 与讨 论
图 １给 出样 品的室 温 Ｘ射 线 衍 射谱 ． 据 分 析表 明 ， ｒ一 Ｇｄ Ｓ。 一 １ ０ ２ ０ 样 品结 晶 为 四方 Ｃ ｓ 数 Ｐ ｉ（ ． ，． ） ｒ 型 晶体 结 构 （ 间群 为 Ｉ／ ｍ） 并 且 含有六 角 ＧｄＳ。 空 ４ ｍｃ ， ｉ 杂相 （ ＤＦ卡 号 ：４ １ ８ ） 由图 ｌ 以看 出 ， 着 Ｇｄ Ｐ ２—２８． 可 随 含量 的增 加 Ｇ ｉ 相逐 渐增 多 ， ｚ ｄ Ｓ。 当 ≥３时 ， 金 由四方 Ｃ 。 晶体结 构转 变成 六 角 ＧｄＳｓ 结 构 ， 中 合 ｒＢ 型 ｓｉ型 图
项 目（ ０ ７ ４ ２ ２０００）
作者简介 ； 吴好斯 白乙（ ９ ４ ） 男（ １ ８ － ， 蒙古族） 内蒙古通辽市人 ， ， 内蒙古师范大学硕 士研究生
通 信 作者 ：特 古斯 （９０ ）男（ １６一 ， 蒙古 族 ）内蒙 古赤 峰 市人 ， ， 内蒙 古师 范 大学教 授 ， 士 ， 要从 事磁 性 材料 研 究 ，－ ｉｔ ｕｐ ＠ｉ ｎ．ｄ． 博 主 Ｅｍａ：ｅ ｓｈ ｒ ｕｅｕｍ ｌ ｇ ｎ
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２ ／。 ０（ ） 图 １ Ｐ ５ Ｇ ｉ合 金 的 Ｘ 射 线 衍 射 图 ｒ… ｄ Ｓ３
Ｆ ｇ １ Ｘ— ａ ｉ ｒ ｃ ｉｎ ｐ ｔｅ ｎ ｆＰ ５ Ｇｄ Ｓ ３ａ ｌ ｙ ｉ ． ｒ ｙ ｄ ｆ ａ ｔ ａ ｔ ｒ ｓｏ ｒ … ｆ ｏ ｉ ｌ ｓ ｏ
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其 特征 、 磁化 强 度对 压力 的依 赖 ， 以及 Ｐ 。 ｉ 氮 化 物 Ｐ ｉ 的 晶体 结构 等 方面 进行 了研 究 ． Ｐ —Ｓ 二 元 ｒＳ。 ｒＳＮ。 在 ｒ ｉ 合 金 中 ， 温下 Ｐ ｉ 低 ｒＳ。有较 高 的磁化 强度并 且 在其 居 里温 度 附近 变 化迅 速 ［ 这 意 味 着 Ｐ 。 ｉ 相 变温 度 １ ， ｒＳ。在
和 Ｍａ ｗｅｌ 系式 ］ ｘ ｌ关
ＡＭＴＡ ） Ｓ（ ， ＝∑ ——— — ＿— — — Ａ Ｂ Ｂ
ｉ “ ‘
Ｍ（＋ ，） Ｍ（— － Ｂ 一 ｉ ｑ，） 丁 Ｔ Ｂ
来计 算． 里 Ｍｉ 这 是磁 化 强度 的实验值 ， △Ｔ和 Ａ Ｂ 分别 为测 量时 的温 度和磁 场 间隔．
关 键 词 ： 土 合 金 ；晶体 结 构 ；磁 熵 变 ； 热 效应 稀 磁 中图 分 类 号 ：Ｏ ４ ２ ５ ８ ． ２ 文献标志码 ： Ａ 文 章 编 号 ： ０ １ ８ ３ （０ １Ｏ 一 ３ Ｏ Ｏ １ ０－ ７ ５ ２ １ ） ４ Ｏ ８— ３
由于磁 有序 结构 的复 杂行 为等 多种 磁性 质 以及 在 微 电子产 品和 集 成 电路 方 面 的诸 多 应 用 ， 使得 Ｒ—Ｓ ｉ 系合金 受 到广泛 的关 注［ ， 中 Ｐ —Ｓ 二 元 合 金 被 视 为研 究磁 性 行 为 的 最佳 候 选 者 之 一． 于 Ｐ —Ｓ 二 １ 其 ＿ ｒ ｉ 关 ｒ ｉ 元 合金 的研 究 主要集 中在 制备 、 构化 学和 基本 磁性 等方 面 ， 结 例如 ， 文献 Ｅ —ｏ 分 别从 Ｐ ｉ ８１ ｉ ｒＳ。的单 晶 生长 及
同所 致 的峰 ． ｒ… Ｇ ｉ（ Ｐ ｄ Ｓ。 ｚ＝２ ０ ３ Ｏ 合 金 的 居 里 温 度 分 别 为 １５Ｋ 和 １ ５ 在 ０ １ ５ 的外 磁 场 变 化 下 ． ． ．． ） ３ ４ Ｋ． ～ ． Ｔ
Ｐ ￥ｚ ｄ Ｓ。ｚ＝２ ０ ３ Ｏ 合 金 的 最 大 磁 熵 变 分 别 为 １０ ／ ｋ Ｋ） ０ ３ ／ ｋ Ｋ） ｒ Ｇ ｉ（ － ． ，． ） ． （ ｇ・ 和 ． （ｇ・ ． Ｊ Ｊ
的变化 率不 同所致 ． 需要 指 出的是 ， 当 ≥ ３时 ， 金 主 相 由 Ｐ ｉ 变 为 Ｇｄ Ｓ。相． 于 Ｇ ｉ 合 ｒＳ。 。ｉ 由 ｄ Ｓ。相是 反 铁 磁
相 （ ８ ２ ［ 因此 Ｇ Ｔ 一７ ． Ｋ）１ ， ｄ含 量继 续增 加使 合金 的 相变 温 度 降低 ． 当 ＝４ ０时 ， 量 结果 显示 合 金 的 相 ． 测 变温 度 已在 ８ 以下 ， 图 ２ ｂ 所 示． ０ Ｋ 如 （）