中国石油大学物理2-2第五章课件.pdf
中国石油大学油层物理第二章教程
ν
=
式中： μ ——运动粘度，m2/s;v ——动力粘度， Pa.S;ρ——流体密度，kg/m3
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16
μ ρ
第一章
油气藏流体的化学组成与性质
第二节 石油的物理性质
表1 —3为我国一部分油田原油的性质。由表中可以看出，这些油 田原油的相对密度都在0.86以上。美国《油气杂志》1976至1978年刊 登的世界原油指南中102个原油相对密度数据，其中有44个原油相对密 度＞0.86。因此单从相对密度看，这些原油属较重原油。
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油层物理学
第一章
油气藏流体的化学组成与性质
第一节 石油的化学组成
从化学组成来看: 石油可分为两大类，即烃类和非烃类。 化学组成 烃类和非烃类的相对含量，因石油的产地不同，差别也很大。 有的石油(轻质石油)，烃类含量可达90％以上，但有的石油 (重质石油)烃类含量甚至低到50％左右。
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油层物理学
中国石油大学（北京）Fra bibliotek11第一章
油气藏流体的化学组成与性质
第一节 石油的化学组成
3、含氮化合物：吡咯、吡啶、喹琳、吲哚和咔唑等杂环 化合物。 4、胶质和沥青质：石油中的胶质-沥青质亦属于非烃化 合物，它们多是高分子杂环的氧、硫、氮化合物，具有较高 的或中等的界面活性，它们对石油的许多性质，诸如颜色、 比重、粘度和界面张力等都有较大的影响，了解这类化合物 的性质对提高原油采收率尤为重要。
油层物理杨胜来油层物理学5.ppt
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第五章五 张第五章层储层多孔介质的几何特性多孔介质的几何特性
实验室用岩芯
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第五章五 张第五章层储层多孔介质的几何特性多孔介质的几何特性
岩心铸体薄片X100摄像
火成岩
变质岩
分类 疏松砂岩 粉砂岩 致密砂岩 裂缝性砂岩
砾岩 砂砾岩 裂缝性砂砾岩 孔隙缝洞泥灰岩 裂缝孔洞白云岩 裂缝孔隙泥质白云岩 裂缝孔洞灰岩 生物灰岩 孔隙裂缝藻灰岩 裂缝孔隙安山岩 裂缝性凝灰岩 火山岩 玄武岩、安山岩 裂缝性变质岩 裂缝性花岗岩
典型油田举例 萨尔图油田、胜坨油田
文东油田 枣园油田 延长油田 克拉玛依油田 曙光油田 蒙古林油田 南翼山油田 任丘油田 风成城油田 苏桥油田 桩西油田 义东油田 风化店油田 哈达图油田 车排子油田 克拉玛依油田 417 断块 鸭儿峡油田 静安堡油田
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第五章五 张第五章层储层多孔介质的几何特性多孔介质的几何特性
第一节 砂岩的构成
粒级 泥
粉砂
砂
砾
划分 (粘 细粉砂 粗粉砂 细砂
中砂 粗砂 细砾 中砾 粗砾 巨砾
土)
颗粒 <0.01 0.01~0.05 0.05~0.1 0.1~0.25 0.25~0.5 0.5~1 1~10 10~100 100~1000 >1000
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第五章五 张第五章层储层多孔介质的几何特性多孔介质的几何特性
一、岩石的粒度组成
第五章 极限定理 (3)
二项分布B(n, p ) : 设Y ~ B(n, p ), Y X i , 且
i 1Βιβλιοθήκη nX i ~ B(1, p )相互独立, 则 X i (t ) pe q
it
所以Y ~ B(n, p)的其特征函数为
Y (t ) [ pe q]
it
n
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(t )
eitx f ( x )dx
这是 f(x) 的傅里叶变换
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第五章 特征函数与极限定理
第7页
计算公式(2)： (t ) E (cos(tX )) iE (sin(tX )) cos(txk ) pk i sin(txk ) pk ; k k cos(tx ) f ( x )dx i sin(tx ) f ( x )dx t .
第五章 特征函数与极限定理
第1页
第五章 特征函数与极限定理 (The law of large number and the central limit theorem)
§5.1 特征函数 §5.2 * 多维正态分布及其性质 §5.3 随机变量序列的收敛性 §5.4 大数定律 §5.5 中心极限定理
e
itx
dF ( x )
e
itx
dF ( x ) (t ).
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第五章 特征函数与极限定理
第20页
性质5.1.4
若 X 与 Y 独立，则
X Y (t) X (t)Y ( t)
Pr oof : E (e
中国石油大学物理ppt课件
要在“交警”的引导下，学会自己走路（学习）！
成绩考核与作业要求 1、成绩考核 期中考试 ： 10%
作 业： 20% 期 末考试： 70%
总成绩：满分100分
2、作业要求 1）独立完成全部作业，及时上交作业。全学期作业次数 不满三分之二，不准参加期末考试。 作业纸上写上班级、姓 名、点名册序号。 2）要求说明已知条件并画图，注明解决问题的思路和所 采用的基本物理规律。 3）每周第一次课前交作业，每个班均按班级学号排序。 4）答疑地点为****，每周一次，时间*****
E-15 E-12 E-09 E-06 E-03
哈勃半径 超星系团
E+27 E+24
星系团
E+21
E+18 E+15
银河系 最近恒 星的距离 太阳系
E+12
DNA长度
人
1m
E+03
E+09 E+06
太阳 山
蛇吞尾图，形象地表示了物质空间尺寸的层次
二、物理学的五大基本理论 ● 牛顿力学： 研究物体机械运动的基本规律及关于时空相对性的规律。 ● 热力学： 研究物质热运动的统计规律及其宏观表现。 ●电磁学 ： 研究电磁现象、物质的电磁运动规律及电磁辐射等规律。 ● 相对论： 研究物体的高速运动效应以及相关的动力学规律。 ● 量子力学： 研究微观物质运动现象以及基本运动规律。
类比法 演绎法 归纳法 反证法 模型化法等
4
物理方法
尽快完成由中学向大学的三个过渡 过渡一：应试考试 →重视学习过程 积累知识 大学生 培养能力 努力培养自我获取知识的能力！ 提高素质 过渡二：特殊（对象、状态、过程）→一般（对象、状态、过程） 中学物理讨论特殊情况的结论；大学物理讲一般规律。 概念、思路、方法等均要发生变化！ 过渡三：抱着走→扶着走→指着走 大学教师扮演的角色 —— 交通警察 （选拔性→合格性）
大学物理下(2-2)中国石油大学(华东)第12章(1)
大学物理（2-2）贾翠萍2019.2.25插班： CL730学习要求听课作业出勤答疑预习石大云课堂微助教活页作业总成绩：平时成绩+考试成绩电磁学基本原理为核心第 4 篇 电磁学电磁西周青铜铭文就记载有“电”和“雷”字。
1660年，盖里克发明摩擦起电机。
1720年，格雷（研究了电的传导现象，静电感应现象。
1733年杜菲经过实验区分出正负两种电荷，同性相斥，异性相吸。
1745年，荷兰人马森布洛克发现了莱顿瓶。
公元前3世纪，古书《韩非子》就记载司南.《吕氏春秋》记有慈石召铁。
1600年,英国吉尔伯特发表了《论磁、磁体和地球作为一个巨大的磁体》1785年，库仑定律电流的磁效应1820年 奥斯特电磁感应现象1831年 法拉第研究内容电场磁场电磁感应现象及规律麦克斯韦电磁理论（电磁场的统一性）静电场的性质及规律稳恒磁场的性质及规律第12章真空中的静电场静电场 —静止电荷在空间所产生的电场本章着重研究真空中的静电场相关性质及规律。
本章内容：描述静电场的两个基本物理量：电场强度和电势。
两条基本实验定律：库仑定律和场叠加原理。
两条基本定理：高斯定理和环路定理。
一、电荷及其量子化摩檫起电感应起电 §12 .1 电荷 库仑定律电荷正负性量子性守恒性（孤立系统）运动不变性正电荷和负电荷；同性相斥，异性相吸neq =C1060217733.119-⨯=e1）当q＞＞ e 时， 电量可以认为是连续变化的。
2）夸克模型：“夸克”的电量为： 未从实验中直接发现单独存在的夸克或反夸克说明ee 3231±±或二、库仑定律1.点电荷（Point charge)带电体的几何线度比起它到其它带电体的距离小得多，这时带电体的形状和电荷在其中的分布已无关紧要，可以抽象成一个几何点，称为点电荷。
① 点电荷具有相对意义；DD②任何带电体都可看成点电荷的组合。
l理想模型2、库仑定律Fre 1q 2q rer q q kF221=在 SI 单位制中，k = 9×10 9 N · m 2 / C 222120m /N C 1085.841⋅⨯==-k πε称为真空电容率0ε041πε=k F '真空中两个静止点电荷之间的相互作用力大小，与两个点电荷的电量的乘积成正比，与它们之间距离的平方成反比。
物理化学中国石油大学课后习题答案第5章
第五章 相平衡1．Ag 2O 分解的计量方程为)g (O 21)s (Ag 2)s (O Ag 22+= 当Ag 2O(s)进行分解时，体系的组分数，自由度和可能平衡共存的最大相数各为多少？ 解：独立组分数 'C S R R =−−物种数S =3，独立化学平衡数R =1，无浓度限制关系，'0R =则 3102C =−−=.Ag 2O(s)一开始分解，就至少有三个相存在，根据相律有22321f C =−Φ+=−+=。
自由度为0时，相数最多，22024C f Φ=−+=−+=。
2．指出下列各体系的独立组分数，相数和自由度数各为若干？（1） NH 2Cl(s)部分分解为NH 3(g)和HCl(g)（2） 若在上述体系中额外再加入少量NH 3(g)（3） NHHS(s)和任意量的NH 3(g),H 2S(g)混合达到平衡。
（4） C(s)与CO(g),O 2(g)在937K 时达到平衡解：（1）NH 4Cl(s)=NH 3(g)+HCl(g)'3111C S R R =−−=−−=2Φ=(一个固相，一个气相)21221f C =−Φ+=−+=（2）若在上述体系中额外加入少量NH 3(s)，则浓度限度条件就没有了，故'3102C S R R =−−=−−=2Φ=22222f C =−Φ+=−+=（3）NH 4HS(s)=NH 3(g)+H 2S(g)'3102C S R R =−−=−−=2Φ=22222f C =−Φ+=−+=（4） 系统存在4种物质，有4个化学平衡)g (CO )g (O 21)s (C 2=+ (a))g (CO )g (O 21)g (CO 22=+ (b))g (CO )g (O )s (C 22=+ (c))g (CO 2)g (CO )s (C 2=+ (d)但（a ）+(b)=(c),(a)—(b)=(d)，所以系统中只有2个独立的化学平衡关系。
中国石油大学大物实验2-2参考
0.75
0.933
1
0
92.11 343.75 687.5 1031.25 1282.89 1375
2. 玻片数据记录与处理
a
0 30 60 90 120 150 180 210 240 270 300 330 360
I（0 度） 5 271 728 896 620 185 5 272 722 892 608 175 5
X’
15
0.07
16
0.09
17
0.07
18
0.03
19
0.02
20
0.03
21
0.04
22
0.09
23
0.13
24
0.09
25
0.03
26
0.06
27
0.12
28
0.11
29
0.06
30
0.03
31
0.03
32
0.05
33
0.2
34
0.4
35
0.41
36
0.19
37
0.04
38
0.15
39
0.22
4.07
4
57
2.81
5
58
0.67
6
59
0.13
7
60
0.16
8
61
0.49
9
62
0.73
10
63
0.74
11
64
0.56
12
65
0.31
13
66
0.13
14
67
0.08
15
68
油层物理学2
注：偏心因子ω的意义及应用见第三章
2—4 名 称 分子式 分子量
一些非烃类气体的物性常数 临界压力 Pc，MPa 3.7714 7.3787 0.2289 1.3031 9.0080 3.3936 5.0807 22.1286 临界温度 Tc，K 132.78 304.17 5.278 33.22 373.56 126.11 154.78 647.33 液体密度 （标准 条件下）g/cm3 0.856 0.827 / 0.07 0.79 0.808 1.14 1.0 -0. 2234 0. 0949 0. 0355 0. 0196 0.3210 0. 2250 偏心因子 ω
第二节 天然气的状态方程和对比状态原理 2.2、 真实气体状态方程(State equation of real gases ) 对真实气体引入一个压缩因子Z，从而得到真实气体的状态 方程，即：
PV = ZnRT
（2—11）
式中Z 通常称为压缩因子，或偏差因子、偏差系数(gas deviation factor )。其物理意义为：给定压力和温度下，一 定量真实气体所占的体积与相同温度、压力下等量理想气体所 占有的体积之比。即： V实际气体
第一节
天然气的视分子量和密度
2、天然气的组成的表示法 （1）摩尔组成
yi =
ni
∑n
i =1
N
N
（2—1）
i
（2）体积组成
φi =
Vi
∑V
i =1
（2－2）
i
（3）质量组成
Gi =
wi
∑w
i =1
N
（2－3）
i
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油层物理学
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2大学物理课后习题详解(第二章)中国石油大学
2-1 质量为m 的子弹以速率0v 水平射入沙土中，设子弹所受阻力与速度反向，大小与速度成正比，比例系数为k ，忽略子弹的重力，求：(1)子弹射入沙土后，速度大小随时间的变化关系； (2)子弹射入沙土的最大深度。
[解] 设任意时刻子弹的速度为v ，子弹进入沙土的最大深度为s ，由题意知，子弹所受的阻力 f = - kv(1) 由牛顿第二定律 tv m ma f d d ==即 tv m kv d d ==-所以t mk vv d d -= 对等式两边积分⎰⎰-=tvvt mkvv 0d d 0得 t mk v v -=0ln因此 tmk ev v -=0(2) 由牛顿第二定律 xv mvtx x v mt vm ma f d d d d d d d d ====即 xv mv kv d d =-所以 v x mk d d =-对上式两边积分 ⎰⎰=-0d d v sv x m k得到 0v s m k -=-即 kmv s 0=2-2 质量为m 的小球，在水中受到的浮力为F ，当它从静止开始沉降时，受到水的粘滞阻力为f ＝kv (k 为常数)。
若从沉降开始计时，试证明小球在水中竖直沉降的速率v 与时间的关系为⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--=-m kt e kF mg v 1 [证明] 任意时刻t 小球的受力如图所示，取向下为y 轴的正方向，开始沉降处为坐标原点。
由牛顿第二定律得tv mma f F mg d d ==--即 tv mma kv F mg d d ==-- 习题2－2图整理得mt kvF mg v d d =--对上式两边积分⎰⎰=--tvm tkvF mg v 00d d得 mkt Fmg kv F mg -=---ln即 ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--=-m kt e kF mg v 12-3 跳伞运动员与装备的质量共为m ，从伞塔上跳出后立即张伞，受空气的阻力与速率的平方成正比，即2kv F =。
求跳伞员的运动速率v 随时间t 变化的规律和极限速率T v 。
名师讲义【中国石油大学】工程流体力学第五章压力管路的水利计算
即：β＝ 0.0802A，m＝0.123
– 紊流流态——水力粗糙区：
hf
L
d
v2 2g
8 L g 2d
5
Q2
0.0826
Q2L d5
即：β＝ 0.0826λ，m＝0
第五章 压力管路的水力计算
• 长输水管道沿程阻力的计算公式为：
hf
Q2m m L
d 5m
对于不同的流态，β 和 m 的取值见下表：
流态 层流 水力光滑 混合摩擦 水力粗糙
• 管路特性曲线是管路能量平衡（能量供给=能量消耗）的直观反映。 • 对于给定管路，其特性曲线一定。 • 如：对于长管无泵和有泵两种情况，管路特性曲线如下图：
hf
H
H0
H0
hf
z2-z1
Q
Q
• 管路特性曲线对于确定泵的工况以及自由泄流工况有重要应用价值。
第五章 压力管路的水力计算
§5.2 长管的水力计算
第五章 压力管路的水力计算
5、串、并联管路的管路特性曲线
• 已知单管路1、2的管路特性曲线，根据串、并联管路的水力特性有：
1
1
2
2
hf
1-2 1
hf
1 2 1=2
hf1=hf2=hf1=
2
hf1-2 hf1 hf2
2 Q
Q1= Q2=Q1-2
Q Q1 Q2 Q1=2
第五章 压力管路的水力计算
分析两种串联管路：
已知： Δp ，Δz ，d，L，μ，γ，求：Q
分析：
Q
v
Re vd
？
确定β、m或λ
？
确定流态
？
hf
Δp
假设流态法、试算法或绘图法
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uab
b
12
关联参考方向与非关联参考方向 对一个元件，电流参考方向和电压参考方向 可以相互独立地任意确定，但为了方便起见，常 常将其取为一致，称关联参考方向；如不一致， 称非关联参考方向。 i
a
i u
+
b
a
−
u
+
b
(a)关联参考方向
(b)非关联参考方向
如果采用关联参考方向，在标注时标出一种即可。 如果采用非关联参考方向，则必须全部标注。
一、电源 电压源和电流源 1.电压源
Us
0
Uab
I
特点：（1）电压固定，与外电路无关 。 （2）流过电压源的电流由外电路决定。
22
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
例3
求图示电流I。
I a Us
+
−
b
Uab R1
2
R2
2
解：
设: Us=10V 当R1接入时: I=5A
当R1 、R2 同时接入时: I=10A
13
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
参考方向是人为规定的电流、电压的正方向，在分析问 题时首先规定参考方向，然后根据规定的参考方向列方 程。一定要首先标明物理量的参考方向，否则结果的正、 负没有任何意义！ 参考方向可以任意规定而不影响计算结果。
参考方向一经规定，在整个分析、计算过程中就必须以此为准， 不能改动。
14
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
Uab是否表示a端的电位高 于b端的电位？
a
Uab 元件
b
Uab只表示a、b两端电位的参考 方向为由a指向b。实际两点电 位哪点高，要看是Uab>0，还是 Uab<0。若Uab>0，则a端电位高 于b端电位。反之， b 端电位高 于a端电位。
15
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
三、电路中的功率
定义： 单位时间内元件吸收（消耗）或发出（释 放）的电能。 dw 数学表达式： p dt 单位：瓦特 W 方向：在电压、电流取关联参考方向下，p=ui 表 示的是该元件吸收（消耗）功率的大小。即为：
i i + u + u
w
w
p>0
17
p<0
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
在图(a)电路中，Uab= –5V，问a、b两点哪 例1 点电位高？在图（b）电路中，U1= –6V， U2= 4V，问Uab＝？ 解： 在图（a）电路中 b点电位高 在图（b）电路中 Uab= U1 – U2 = −10V
b a a
+
uab −
（a）
+ u1 − − u2 +
b （b）
16
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
20
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
有一额定值为0.5W 5000Ω的电阻，其额定 电流为多大？额定电压为多大？
IN
PN R
0.5 = 0.01A 5000
U
N
I N R 0 .0 1 5 0 0 0 = 5 0 V
21
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
§1.2 电源与信号源
9
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
电流的参考方向——假定的电流正方向
参考 方向 真实 方向
i
a b
i >0
i
如果求出的电流值为正，说明参考方向与实际方向 一致，否则说明参考方向与实际方向相反。
10
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
电压的参考方向（极性）——假定的电压正方向
a
+ u + u>0
U IR
29
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
电源开路：电源不带负载，也称空载。 开路时外电路的电阻对电源 来说等于无穷大，因此电路中电 流为零。这时电源的端电压（称 为开路电压或空载电压Uo）等于 电源电压。 I﹦0A，Uo﹦US 电源产生的功率PUS﹦US I﹦0W 电源输出的功率P输出﹦UoI﹦0W
信号的分类：
按照电流方向：直流信号和交流信号 按照其随时间变化的形式：模拟信号和数字信号 按照波形：正弦波信号和非正弦波信号
28
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
电路的工作状态 电路在工作时，对电源来说，通常处于下列3种 方式之一：有载、空载和短路。 有载工作状态：电源带上负载时的工作状态。
US I RS R
电源与负载的判断 若取U、I为关联参考方向 吸收功率
P UI
若取U、I为非关联参考方向 吸收功率 P UI
P0 P0
吸收功率 负载状态 ； 发出功率 电源状态
例2 判断下列各元件的工作状态。
18
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
解：（a）U、I为关联参考方向， 吸收的功率 P UI 2W 0 吸收的功率 P UI 2W 0 吸收的功率 P UI 2W 0 电源状态。 负载状态。 （b）U、I为关联参考方向，
结论：电压源中的电流由外电路决定
23
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
实际电压源 I + − Rs
U Us RL
0 理想电压源 实际电压源
Us
U
I
电源内阻，表 示内部损耗 U = Us – IRs
Rs越小 特性曲线越平坦
当Rs = 0 时，实际电压源模型就变成理想电压源模型。
24
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
2）实现信号的传递和处理。
4
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
4、电路模型及理想电路元件
电路模型：用若干理想元件的某种组合来描述 实际电路。 理想元件：描述实际器件的基本物理规律的数 学模型，简称元件。
+ – 实际电路
5
S
R
电路模型
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
理想元件
二、电流、电压及其参考方向
线性电阻的伏安特性曲线
U U R= R= I I 学会根据伏安特性曲线计算电阻值的方法。
35
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
电阻元件的两种特殊情况 （1）开路 当一个电阻元件的端电压u 不论为何值时，流过它的电 流恒为零，则称“开路”， 即R→∞。 （2）短路 当一个电阻元件中的电流i不 论为何值时，它的端电压u恒 为零，则称“短路”，即R=0。
通常，US较大而RS很小，则PUS很大，易烧坏电源， 是一种严重的事故，应尽量避免。
31
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
P输出﹦UIS﹦0W，
§1.3 电阻、电感和电容元件
一、电阻元件
电阻元件是由消耗电能的物理过程抽象出来的 理想电路元件。
电路符号:
i R + u
32
−
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
解： (a) U、I为关联参考方向
U 6 R 2 I 3
(b) U、I为非关联参考方向
U 6 R 2 I 3
(c) U、I为非关联参考方向
U 6 R 2 I 3
34
(d) U、I为关联参考方向
U 6 R 2 I 3
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
线性电阻的伏安关系（欧姆定律）：
关联参考方向时： R:电阻，表征 u =Ri 元件阻碍电流 流过的能力。 非关联参考方向时： 单位：欧姆 Ω
u ＝−Ri 在电压和电流取关联参考方向时，电阻元件的功率 2 u 2 p ui Ri R
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第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
例5
求出图示各电阻值。
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第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
电源短路：当电源两端由于某种原因而连在一起 时，电源则被短路。 电源短路时，外电路的电阻可 视为零，电流不再流过负载，这时 的电流称为短路电流Is。
US IS RS
电源产生的功率 电源输出的功率
PUS
US US IS RS
2
U 0 短路时，电源产生的功率全部消耗在内阻上，
（c）U、I为非关联参考方向，
负载状态。 （d）U、I为非关联参考方向， 电源状态。
第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
吸收的功率 P UI 2W 0
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四、额定值
定义：制造厂为了使产品能在给定的工作条件下 正常运行而规定的正常容许值。
表示：IN 、UN 、PN
额定值常标在电器设备和器件的铭牌上或打印在 外壳上，故又叫铭牌值。 电器设备在额定情况下工作，叫额定工作状态。 为什么要规定额定值呢？
0 t u 0
du uC dt dt
u
0
1 Cudu Cu 2 2
电容元件储存的电场能量只和考察时刻它的端电 压数值有关，电容元件是一种储能元件。
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第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
三、电感元件
电感是由磁场储能的物理过程抽象出来的理想电 路元件。 L为电感参数 单位：亨利
3
(H， mH, H)
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第一章 电路的基本概念、定律和电路元件
二、电容元件
电容是由电场储能的物理过程抽象出来的理想 电路元件。 C为电容参数，表征电容储存电荷的能力。 单位：法拉（F， F, pF ）。1 F 1 0 6 F = 1 0 1 2 p F 电路符号： 设电容元件两端，即两极板之间所加 电压为u，极板上所带电荷为q，则电 + i 容：
例如，将蓄电池和灯泡经过开关用导线连接起来， 就可构成一个汽车照明电路。
2