稀土离子光谱加宽与应用
稀土材料的光学性质与光谱分析
稀土材料的光学性质与光谱分析引言稀土材料是指由稀土元素组成的材料，由于其独特的光学性质而受到广泛关注。
稀土材料的光学性质包括吸收、发射和激发的能量传递等方面，这对于光学器件的设计和应用具有重要意义。
光谱分析是研究稀土材料光学性质的主要方法之一，通过光谱分析可以获取材料在不同波长下的吸收和发射特性，从而了解其内部结构和能量转移过程。
本文将介绍稀土材料的光学性质以及光谱分析的原理和方法。
稀土材料的光学性质稀土材料具有丰富的光学性质，其中最重要的是它们在可见光波段的吸收和发射特性。
稀土离子的能级结构决定了它们在不同波长下的光学行为。
吸收特性稀土离子的能级结构可以使其在特定波长范围内吸收光能。
当光子的能量与稀土离子能级的能量差相匹配时，稀土离子会吸收光子的能量并跃迁到激发态。
这种吸收特性对于光学传感器和光电器件的设计非常重要。
发射特性稀土离子从激发态跃迁到基态时，会通过发射光子的方式释放能量。
这种能量的释放可以是荧光或者磷光的形式。
稀土材料的发射特性使得它们在荧光显示、固态激光器、药物标记等领域具有广泛应用。
能量传递过程稀土材料中的离子之间可以发生能量传递，这种传递通常通过非辐射跃迁实现。
能级之间的跳跃会导致能量从一个离子传递到另一个离子，从而影响整个材料的光学性质。
这种能量传递过程对于稀土材料的荧光效率和时间特性有重要影响。
光谱分析的原理和方法光谱分析是研究稀土材料光学性质的重要手段，在分析稀土材料的光谱特性时，主要使用的方法有吸收光谱和发射光谱。
吸收光谱吸收光谱是研究稀土材料吸收特性的重要手段。
在吸收光谱实验中，通过测量被材料吸收的光线强度的变化，可以得到吸收光谱曲线。
吸收光谱曲线可以告诉我们材料在不同波长下的吸收能力，从而了解其能级结构和吸收机制。
发射光谱发射光谱是研究稀土材料发射特性的主要手段。
在发射光谱实验中，通过激发稀土材料并测量其发射的光线强度，可以得到发射光谱曲线。
发射光谱曲线可以告诉我们材料在不同波长下的发射能力，从而了解其能级结构和发射机制。
化学计量学一光谱法在稀土分析中的应用及进展
化学计量学—光谱法在稀土分析中的应用及进展08应用化学刘凯 080902011摘要：我国是稀土大国，据1993年1月美国矿物局的统计资料表明，世界稀±工业储量为1亿吨，中国稀土储量为4300万吨，占总量的43％，位居世界第一。
稀土应用十分广泛，可应用于钢铁冶金、有色冶金、催化剂(石油裂化、催化剂、汽车尾气净化剂等)、新型材料（磁性材料、发光材料、玻璃陶瓷材料、超导材料等)和农业生产中。
生产实践对稀土分析的要求较高，因此稀土元素分析具有实际应用价值。
稀土元素分析也具有很高的研究价值。
关键词：化学计量学光谱法稀土分析多组分体系分析仪器前言稀士元素包括15个镧系元素和钇、钪，在元素周期表中位于ⅢB族，它们的电子结构相似，化学性质相近，因此稀土分析是无机分析中较困难和较复杂的课题之一。
自70年代稀土分析化学在我国作为一门学科的分支发展起来后，稀土元素分析化学发展很快。
1981年，武汉大学等单位编著了《稀土分析化学》，此后，稀土元素分析化学发展迅速。
目前稀土分析具有两大重要特征：第一，分析手段的仪器化。
近年来各种新型分析仪器相继问世，昔日以“溶液平衡”为基础的经典的稀土分析方法(如重量法，滴定法等)已发展成为以仪器分析(如原子发射光谱分析，色谱分析，质谱分析，X荧光光谱分析，中子活化分析等)为主的现代稀土分析，由于现代分析仪器广泛采用了数学、计算机科学等新成就，使得现代稀土分析有着比经典稀士分析无可比拟的优越性：选择性好，灵敏度高，分析速度快，精密度好等；第二，复杂的多组分体系的分析。
稀土分析的这个特征是由稀土的化学性质相似性决定的，为了测定各种稀土的含量范围及不同形态稀土元素和共存的各种单一稀土元素，分析工作者采用了几乎所有的分析手段和分离方法。
在80年代中期以前，为避免复杂多组分体系造成吸收峰的重叠干扰，分析工作者合成了上百种光度法稀土显色剂，以不经分离光度法直接测定稀土总量。
萃取色谱法的发展使单一稀土的测定成为可能。
稀土元素在发光材料中的应用
稀土元素在发光材料中的应用一、引言稀土元素是指地壳中含量较少的一类金属元素，包括镧系、钪系、钫系和铕系元素。
这些元素在自然界中分布稀少，但却在发光材料、催化剂、磁性材料等领域表现出卓越的性能，其中在发光材料中的应用尤为突出。
本文将就稀土元素在发光材料中的应用进行深入探讨。
二、稀土元素的特性稀土元素具有较宽的4f电子能级、较强的光吸收和发射能力，以及丰富的能级结构。
这些特性赋予稀土元素在发光材料中优异的发光性能。
此外，稀土元素的化学性质活泼，易于形成多种化合物，使其在发光材料中具有广泛的应用前景。
三、稀土元素在LED领域的应用随着LED技术的飞速发展，稀土元素在LED领域的应用也变得愈发重要。
例如，铯铷镧钼绿色荧光体可用于制备高亮度的绿光LED，镧钒氧化物则可用于制备红光LED，而氧化铈则可增强LED的稳定性和光电转换效率。
稀土元素的加入不仅拓宽了LED的发光波长范围，还提高了LED的发光效率和稳定性。
四、稀土元素在荧光粉领域的应用稀土元素的发射光谱范围广泛，且可调谐，使其在荧光粉领域具有巨大的应用潜力。
例如，铕离子可发出红光，铽离子可发出蓝光，镨离子可发出绿光，它们的荧光性能优异，可用于制备高亮度的荧光体和荧光标记剂。
此外，稀土元素的发光机制独特，可用于设计和制备具有特定发光特性的荧光粉材料。
五、稀土元素在激光材料领域的应用稀土元素在激光材料领域的应用也备受关注。
例如，钇铝石榴石晶体中掺杂少量铒离子可产生红外激光，铽离子可产生绿光激光，钇钨酸盐晶体中掺杂三价镱离子可产生蓝光激光。
这些激光材料具有较高的光学性能和热学性能，可用于制备稳定、高效的激光器件。
六、稀土元素在发光材料中的未来发展随着科学技术的不断进步，稀土元素在发光材料中的应用前景将更加广阔。
未来，可以通过控制稀土元素的配位环境、晶体结构和掺杂浓度来优化发光材料的性能。
同时，可以开发新型的稀土元素化合物，如钡钙钛矿结构的发光材料、尖晶石结构的发光材料等，以提高发光材料的发光效率和发光稳定性。
稀土材料在激光技术中的应用及研究
稀土材料在激光技术中的应用及研究引言稀土元素是指在地壳中含量较低的一类化学元素，包括镧系、钇系和铈系元素等。
稀土材料具有丰富的能级结构和良好的光学特性，因此在激光技术中具有广泛的应用。
本文将介绍稀土材料在激光技术中的应用和相关研究成果。
稀土材料的基本特性稀土材料具有以下几个基本特性，这些特性使其在激光技术中表现出色：1.能级结构丰富：稀土材料具有复杂的能级结构，其中包含多个激发态和发射态能级，使得稀土材料能够通过合适的能级跃迁来实现激光器的操作。
2.长寿命：稀土材料的能级结构中的发射态能级寿命较长，可以使激光器具有较长的寿命和稳定性。
3.发射光谱范围广：稀土材料在发射光谱范围上具有较广的覆盖范围，从可见光到红外光都有涵盖。
4.高光束质量：稀土材料的发射光束质量较高，可以实现高效的激光束聚焦。
稀土材料在激光器中的应用稀土材料在激光器中具有广泛的应用，主要包括以下几个方面：1.固体激光器：稀土材料常常用于制作固体激光器的激光介质，如Nd:YAG、Nd:YLF等。
这些激光器在医疗、军事、通信等领域都有不同程度的应用，如激光治疗仪、激光雷达、光纤通信等。
2.光纤激光器：稀土材料可以用于制作光纤激光器的激光介质，光纤激光器具有体积小、功率高等特点，广泛应用于制造业、材料加工等领域。
3.泵浦激光器：稀土材料还可以被用作泵浦激光器的泵浦源。
泵浦激光器是指通过采用器件将能量转化为激光器工作所需的能量，使其能够持续产生激光。
4.激光加工：稀土材料可以用于制作激光加工设备，例如激光切割机、激光打标机等。
这些设备可以应用于金属加工、纺织制品加工等领域。
稀土材料在激光技术中的研究领域稀土材料在激光技术中的研究主要集中在以下几个领域：1.激光器设计：通过对稀土材料的能级结构和光学特性的研究，可以设计出更高效、更稳定的激光器。
例如，研究人员可以通过调整不同材料的浓度和掺杂方式，改变激光器的输出波长、脉冲宽度等特性。
2.材料合成和制备：稀土材料的制备过程对激光器的性能具有重要影响。
稀土材料的光学性能与应用研究
稀土材料的光学性能与应用研究引言稀土材料是指具有化学性质相似的稀土元素的化合物。
由于稀土元素的特殊电子结构和能级分布，稀土材料在光学领域具有广泛的应用潜力。
本文将探讨稀土材料的光学性能以及它们在光学器件中的应用。
稀土材料的光学性能稀土材料的光学性能主要包括吸收、发射、荧光和非线性光学性质。
下面将具体介绍这些性能。
吸收稀土材料对特定波长的光具有较高的吸收能力。
其中，对紫外光的吸收是通过电子跃迁来实现的，而对可见光和红外光的吸收是通过能级跃迁来实现的。
吸收光的波长与稀土元素的电子结构、晶体结构和掺杂浓度相关。
发射稀土材料在受到外界激发的情况下，能够发射出光，这是通过能级跃迁实现的。
稀土材料的发射光谱通常包括可见光和红外光。
稀土元素的发射特性取决于能级结构，掺杂浓度和晶体场的影响。
荧光荧光是稀土材料的一种特殊的发射现象。
当受到外界激发后，稀土材料会发射出具有长寿命的光。
这种荧光能够被用作材料标记、激光器和光纤通信等领域。
非线性光学性质稀土材料在高光强下表现出非线性光学性质，例如双光子吸收和非线性折射。
这些性质使稀土材料在光学器件中具有更广泛的应用。
非线性光学材料可用于光学调制、激光器和光通信等领域。
稀土材料的应用稀土材料的光学性能赋予它们在许多光学器件中的重要作用。
下面介绍一些典型的应用。
激光器由于稀土材料在受到激发后能够发射出可见光和红外光，它们常被用作激光器的工作介质。
稀土材料的特殊能级结构和发射特性使得激光器能够产生具有高光纯度和窄带宽的光束，广泛应用于激光切割、激光打印和光学通信等领域。
荧光材料稀土材料的荧光性质使其成为优秀的荧光材料。
稀土材料的长寿命荧光被广泛应用于荧光标记、生物医学成像和照明等领域。
通过控制稀土元素的组成和晶体结构，可以调节荧光的波长和荧光强度，以满足不同应用需求。
光学调制器稀土材料的非线性光学性质使其成为光学调制器的理想选择。
稀土材料可以实现光的调制和调制速度的调节，可用于光通信和光纤信号处理等领域。
稀土材料在光催化领域的应用及研究
稀土材料在光催化领域的应用及研究引言光催化是一种通过光能将化学反应进行加速的技术。
在过去的几十年中，随着环境污染和能源危机的日益严重，人们对光催化领域的研究和应用越来越感兴趣。
稀土材料由于其独特的光学和电学性质，在光催化领域中扮演着重要角色。
本文将介绍稀土材料在光催化领域的应用及相关研究进展。
稀土材料的特性稀土元素是指周期表中的15个元素，包括镧系和钇系元素。
由于其特殊的电子结构和能带特性，稀土材料具有一系列独特的光学和电学性质。
它们在光催化领域的应用主要基于以下几个方面的特性：1.宽带隙特性：稀土材料通常具有较宽的带隙，使其能吸收可见光和紫外光，并转化为电子和空穴对。
2.发光性能：稀土材料在外界刺激下能发出较窄的带宽光，这对于一些特殊的光催化反应是非常重要的。
3.可调控性：稀土材料的光催化性能可以通过调节材料的成分、晶体结构和掺杂级别来实现。
稀土材料的应用1. 稀土光催化剂稀土材料可以作为光催化反应中的催化剂，在可见光和紫外光的激发下，产生活性物种并促进光催化反应的进行。
例如，钇铈氧化物（YCO）是一种常用的稀土光催化剂。
YCO具有较宽的带隙，在可见光区域具有良好的光吸收能力，并且具有优异的光催化活性和稳定性，在水和空气中都能够进行光催化反应。
此外，稀土材料还可以通过合成稀土复合材料来提高光催化活性和稳定性。
2. 稀土光伏材料稀土材料的特殊电学性质使其在光伏领域有着广泛的应用。
稀土材料可以用作太阳能电池的光吸收层或电荷传输层。
通过调控材料的能带结构和光伏器件的体构造，可以使得光能被有效地吸收和转化为电能。
稀土材料的引入可以提高光伏器件的光电转换效率和稳定性。
3. 稀土荧光材料稀土材料在光催化领域的应用还包括荧光材料。
稀土元素具有丰富的发光能级，可以被外界激发并发射出特定波长的荧光。
这些发光特性使得稀土材料可以应用于荧光标记、显示器件和照明等领域。
稀土荧光材料的开发为研究者提供了一种新的工具，用于监测光催化反应的进行以及反应产物的检测。
稀土离子的发射光谱范围
稀土离子的发射光谱范围
稀土离子的发射光谱范围取决于其电子能级结构和能量级差。
稀土元素有多个价电子能级，每个能级之间的跃迁会产生特定波长的光线。
稀土离子常见的发射光谱范围一般在红外、可见光和紫外光区域。
常见的稀土离子及其发射光谱范围如下：
1. 锗离子（Ge3+）：发射红外光，波长范围约在1.9-
2.3微米。
2. 铥离子（Tm3+）：发射可见光和近红外光，波长范围约在400-3700纳米。
3. 镨离子（Pr3+）：发射可见光，波长范围从近红外到深红，可达到400-700纳米。
4. 铈离子（Ce3+）：发射蓝色光和近紫外光，波长范围约在300-500纳米。
5. 钆离子（Gd3+）：发射可见光和近紫外光，波长范围在
200-900纳米之间。
6. 镝离子（Dy3+）：发射红色和黄色光，波长范围在400-700纳米之间。
需要注意的是，稀土离子的发射光谱范围也受到溶剂、温度和杂质等因素的影响。
此外，稀土离子发射光谱范围的确定也需要通过实验测定和研究来获得。
晶体中稀土离子的光谱和能级
晶体中稀土离子的光谱和能级稀土离子的光谱和能级在晶体中会受到晶体结构、离子半径、电荷和周围配位环境等多种因素的影响。
以下是一些常见的稀土离子晶体的光谱和能级特点:
1.铯镧系晶体：铯镧系晶体是一类重要的稀土晶体，其中包含铯离子(Ce3+)和镧离子(La3+或Pr3+)。
铯镧系晶体具有非常高的透明度和优异的光学性能。
铯镧系晶体的光谱和能级特点与铑镧系晶体类似，但是铯镧系晶体中铯离子的半径更小，因此其能级更加紧密地排列。
2.钆镧系晶体：钆镧系晶体是另一类重要的稀土晶体，其中包含钆离子(Nd3+)和镧离子(La3+或Pr3+)。
钆镧系晶体具有非常高的红外吸收光谱和优异的电学性能。
与铯镧系晶体相比，钆镧系晶体的能级更加复杂，受到离子半径和电荷的影响更加明显。
3.铈镧系晶体：铈镧系晶体是一类新兴的稀土晶体，其中包含铈离子(Np3+)和镧离子(La3+或Pr3+)。
铈镧系晶体具有非常宽的光谱范围和优异的光学性能，并且在太阳电池和激光器件等领域具有广泛的应用。
总的来说，稀土离子的光谱和能级在晶体中的研究是稀土化学和材料科学领域的一个重要的研究方向，对于了解稀土离子在晶体中的相互作用和性质具有重要意义。
1/ 1。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
稀土离子光谱加宽研究与应用
摘要：本文分析了稀土离子Tm3+上转换光谱之所以加宽的原因和其中的公式推导，详细介绍了其中的物理含义，并且对其在物理领域的可能实际应用进行了推测，通过对稀土离子的光谱半宽度的测量，我们分别可以应用碰撞致宽、压力致宽、电场致宽、磁场致宽机理对温度、电场、磁场的大小和强度等进行表征，从而可以制作出多功能非接触测量的材料。
关键词：光谱加宽稀土离子
引言：在大学普通物理和原子物理教材中的原子光谱线是按照玻尔原子模型得出的, 每一条谱线对应的是一条没有宽度的几何线. 而在实际中得到的谱线总是有一定宽度, 之所以出现这种现象, 有发光原子自身的原因, 也有外部的原因。
由于自身的物理性质或受到所处环境物理状态的影响，原子所发射或吸收的光谱线并不是单一频率的谱线。
对与这种原子光谱变宽的现象，很多学者做了研究，严祖祺和阮可妃对原子的自发跃迁机制和原子自然加宽的公式进行了研究【1】.杨道生等人对原子光谱线的变宽因素进行了详细分析，将变宽的因素分为自然加宽，多普勒致宽，碰撞致宽，压力致宽和场致宽。
其中场致宽包括电场致宽和磁场致宽【2】。
本文将从Tm3+离子的自身物理性质和外部环境对其光谱加宽进行研究。
一．自然加宽
如果原子光谱谱线的自然宽度是绝对的细线，那原子发出的光就是纯粹的单色光，发光光子的能量必须完全确定，其频率、波长也必须完全确定。
这就意味着，该波在空间上、时间上都应该是无限长的波。
但事实上，原子的发光是间歇性的，每次向空间发射一个有限长度的波列或波包。
波的有限长度正是光子在空间位置的不确定量Δx，根据不确定性关系可知，光子的动量有不确定量Δp。
根据，光子的波长并不唯一确定。
这说明该波是由无数频率不等但相差很小的简谐波叠加而成的。
因此原子发出的光也就不可能是纯粹的单色光，原子光谱的谱线的自然宽度就不可能是绝对细线了。
原子光谱之所以产生，是因为各激发态的原子向较低能级跃迁。
如果原子发光光子的波长不唯一确定，那光子的能量也不唯一确定。
微观客体最重要的特性是波粒二象性，原子不仅是粒子，而且具有波的性质。
对处于激发态的原子，因其寿命Δt较短，根据不确定性关系，激发态的原子能级有不确定量ΔE。
以氢原子第一激发态为例，其能级值并不严格等于-3.4eV，而应该有一定的能级宽度ΔE，即氢原子第一激发态的能级值为-3.4eV±ΔE。
基态原子是非常稳定的，其寿命Δt→∞，由不确定性关系可得，其能量的不确定性ΔE→0。
所以我们基本可以认为基态能级宽度为0，其能级值理论上是唯一确定的值。
严祖祺在原子光谱自然加宽公式论证方法的讨论中，给出了自然加宽的推导方法。
因为对于发光物质来说，有很多电子处于激发态，所以在能带中的某一微小区域dE中，原子数dN应和相应的几率成正比，在通常情况下，在单位时间内因高能态原子自发跃迁所发射的频率为范围的光子数应和相应的能量间隔中的原子数dN成正比。
所以光强随频率的分布为：
若引入包括各种频率的总光强，归一化响应函数，那么可以写出且
由（1）和（2）可得
式中
由归一化条件（3）可算出比例常数
所以（4）式是
原子系统的激发态和基态之间的跃迁，以及光强分布的归一化响应函数
可用如下示意图表示
图 1
图 2
由（5）式和图（2）可知，谱线自然加宽的半宽度
将（6）代入（5）可得
这就是原子光谱的自然加宽公式，由（6）式可知原子光谱的自然加宽的半宽度和原子的自发跃迁几率成正比。
自然加宽公式说明了即使外界的所有影响谱线宽度的条件均排除，发光原子的光谱依然是有宽度的，并且不同元素的原子，同一原子的不同谱线，他们的自然加宽的半宽度均不相同。
在Tm3+
由自发跃迁概率我们可以算出光谱的半宽度，反之，在排除外界干扰的情况下，由半宽度也可算出自发跃迁概率和电子在激发态的寿命。
二、碰撞致宽
在实际光源中，发光的原子总是在作无规则运动，并且和其他原子发生碰撞，当两个原子相遇并无限接近时，因碰撞将自己的内能转移给基态原子而本身回到基态，使发光粒子突然中断发光而缩短寿命造成了光谱致宽。
在自然致宽中，自发跃迁概率即对应激发态寿命，寿命越短，光谱的半宽度就越大，对于碰撞致宽，由碰撞引起的将比自然致宽大得多。
在发光粒子中激发态的能量不确定量近似为
为相继碰撞间的平均时间，对于谱线的洛伦兹宽度表示式对共振线为这时原子基态寿命视为无穷大。
此式推导如下：
式中和碰撞频率的关系为。
由气体动力学理论求出Z的表达式后代入可得：
或
式中是洛伦兹碰撞有效截面，是碰撞的约化质量，和分别是相互碰撞粒子的摩尔质量，N是与原子相碰撞的其他气体原
子和其他气体原子和分子密度。
在固体中，关于热振动增宽，由于固体原子处于晶格中，所以原子的热振动方向很复杂，暂时还无法用解析式进行表达。
但是可以肯定的是，在固体中，由碰撞导致的光谱加宽依然是与温度有关的函数，基于此，在其他条件不变的情况下，我们可以利用稀土离子所发出的谱线的谱线宽度的变化测量温度，并用实验数值对其表达式进行推测。
三．电场致宽
1913年, 斯塔克在实验中发现静电场能使原子发射的光波频率发生变化, 并于1914年正式提出了谱线展宽的新机理, 人们称之为斯塔克致宽: 在外加电场的作用下, 谱线频率变化量为△ =αE , 式中E 为外加场子强. α为单位场强的频率变化量, 如果施加一个非均匀的电场, 就会出现整个精细结构组分, 形成谱线的变宽。
同样，物质本身产生的内部电场也可以使谱线增宽，对于火花和大电流电弧光源, 原子大量电离, 其内电场强度可高达几万伏/厘米, 导致的谱线变宽可达埃量级。
可以预见，在某些基质中加入稀土离子制成的发光物质将能够在测量电场变化方面有很大的潜在应用。
四．磁场致宽（塞曼效应）
在强磁场中谱线由原来的一条变成三条或者更多条分裂线，这种现象称为塞曼效应，如果磁场不是很大时，分裂的谱线有一定重叠，因此有一定的宽度。
谱线在磁场中发生分裂的主要原因是电子能级发生变化，当电子围绕原子核运动时会产生一个磁矩。
若没有外加磁场存在，原子的能量为。
当外加磁场存在时，除之外，还有外加磁场与电子磁矩的相互作用能量：
式中，m为磁量子数，为折合质量，C为光速，B为外加磁场强度，此时原子的总能量为
因为m 可以取到之间的所有整数，所以能量E在磁场中分裂为
个子能量这些子能量之间的距离相等，因此在磁场中谱线的频率为
式中，分别表示处在磁场中激发态和基态原子的能量，分别表示没磁场存在时激发态和基态原子能量，因此，上式可改写为
因此，由于磁场的影响使光谱在原来的基础上增加了另外一些频率成分，在分辨率不高的情况下这些不同频率的光不能分开而使光谱线展宽。
从上式我们可以得知，谱线的外加频率
可以看出与磁场B成线性关系，因此，我们可以用光谱的变宽去表征弱磁场的大小与变化。
五．结论
通过对光谱变宽的各种原因进行分析，可以看到光谱变宽在实际应用中有非常广泛的前景，其在温度测量，电场和磁场表征等邻域有很可观的应用。
在用光谱宽度变化测量温度方面，我们可以选择对温度较为敏感的光源如稀土离子，在不同温度下测量其上转换或者下转换光谱，将这些光谱的半高宽测量出来，和温度一起绘制成一个二维图像，通过这个二维图像，我们就能够清晰的看到不同温度对应的谱线宽度，从而就能设计出一种温度传感器。
当然，要想使谱线加宽在更多邻域获得更多和更好的应用，我们还必须完善谱线变宽的理论，从而让它更好的应用在实际中。
参考文献：
[1]严祖祺阮可妃. 原子自发跃迁机制的分析和原子光谱自然加宽公式的论证，量子电子学第五卷第四期
[2]杨道生环敏欧朝芳. 原子光谱线变宽的因素分析，云南民族大学学报
[3]褚圣麟. 原子物理学，高等教育出版社
[5]周世勋. 量子力学，上海科技出版社。