理力第01章
(材料力学)第一章轴向拉伸和压缩
24
根据Saint-Venant原理：
25
7. 应力集中（Stress Concentration）：
由于截面尺寸急剧变化而引起的局部应力增大的现象。
·应力集中因数
K max m
26
不同性质的材料对应力集中的敏感程度不同
1.脆性材料
σmax 达到强度极限，此位置开裂，所 以脆性材料构件对应力集中很敏感。
轴力图如右图 N
2P + –
3P
BC
PB
PC
N3
C
PC N4
5P
+
P
D PD D PD D PD
x
11
[例2] 图示杆长为L，受轴线方向均布力 q 作用，方向如图，试画
出杆的轴力图。 q
解：x 坐标向右为正，坐标原点在 自由端。
L
取左侧x 段为对象，内力N(x)为：
O x
N – qL
N(x)maxqL
2.塑性材料
应力集中对塑性材料在静载作用下的强度影响不 大，因为σmax 达到屈服极限，应力不再增加，未达 到屈服极限区域可继续承担加大的载荷，应力分布 趋于平均。
在静载荷情况下，不需考虑应力集中的影响；但 在交变应力情况下，必须考虑应力集中对塑性材料 的影响。
况、安全重要性、计算模型等等
16
依强度准则可进行三种强度计算：
①校核强度：
m ax
②设计截面尺寸：
Amin
Nmax
[ ]
③许可载荷：
N ma xA ;
Pf(Ni)
17
[例4] 已知三铰屋架如图，承受竖向均布载荷，载荷的分布 集度为：q =4.2kN/m，屋架中的钢拉杆直径 d =16 mm，许用
工程力学第01章习题
工程力学第01章习题课1.静力学公理公理1力的平行四边形法则作用在物体上同一点的两个力,可以合成为一个台力.合力的大小和方向由这两个力为边构成的平行四边形的对角线确定.即合力矢等于这两个力矢的几何和.公理2二力平衡条件作用在刚体上的两个力,使刚体保持平衡的必要和充分条件是:这两个力的大小相等,方向相反,且作用在同一直线上.公理3加减平衡力系原理在已知力系上加上或减去任意的平衡力系,并不改变原力系对刚体的作用.公理4作用和反作用定律作用力和反作用力总是同时存在,两力的大小相等,方向相反,沿着同一直线,分别作用在两个相互作用的物体上.公理5刚化原理变形体在某一力系作用下处于平衡,如将此变形体刚化为刚体,其平衡状态保持不变.推论l力的可传性作用于刚体A某点的力,可以沿着它的作用线移到刚体内任意一点,并不改变该力对刚体的作用.推论2三力平衡汇交定理作用于刚体上三个相互平衡的力,若其中两个力的作用线汇交于一点,则此三力必在同一平面内,且第三个力的作用线通过汇交点.2.约束和约束力约束:对非自由体的某些位移起限制作用的周围物体.结束力:约束对物体的作用力.约束的类型:(1)具有光滑接触面的约束:约束力作用在接触点处,方向沿接触面的公法线指向被约束的物体,如图1-1(a)所示.(2)软绳、链条或胶带等构成的约束软绳:约束力作用在接触点,方向沿着绳索背离物体,如图所示链条或胶带：约束力沿轮缘的切线方向,如图所示.(3)光滑镜链约束:方向不能确定,但其作用线必垂直于轴线并通过轴心,如图所示(4)其它约束a.滚动支座：约束性质与光滑接触面约束相同,其约束必垂直于支承面,且通过铰链中心,如图所示.b.球铰链:约束力方向不能确定,但通过接触点与球心,如图所示.c.正推轴承:限制轴的径向位移和轴向位移,如图所示.例题：如图的匀质球C重P,杆AB由固定铰链A固连于墙上,绳BF连接墙体和杆,且杆和绳不计重量,试画出球C和杆AB的受力图.解：球C受主动力P,以及D、E两处的光滑支承面对球的约束力,这三个力必交于球心C处,如图杆AB在E处受球对它的作用力,在B处受绳对它的拉力,在A处受镀链对它的作用力, F的方向由三力汇交可确定A例题：下面图中是否有错误？如何改正作业题“1-1画出下列各图中物体A ,ABC或构件AB,AC的受力图。
人教版八年级物理上第一章测试卷01及答案
人教版八年级物理上第一章测试卷01及答案1.测量金属块的长度，正确的方法是（B）。
2.下列数据的单位是cm的是（C）。
3.描述火车上行人的运动情况时，与参照物选择无关的是（A）。
4.关于两火车运动情况的判断，不可能的是（A）。
5.采用LED后，行车安全距离约可以减少（D）。
6.下列说法中错误的是（B）。
7.在图2中分别作出的在这段时间内两人运动路程s、速度v与时间t的关系图象，正确的是（CD）。
8.该同学跑完60 m的平均速度约为（C）。
1.选择题中，正确测量金属块长度的方法是（B）。
2.下列数据中，长度单位为cm的是（C）。
3.在描述火车上行人的运动情况时，与参照物选择无关的是（A）。
4.在两火车运动情况的判断中，不可能的是（A）。
5.如果采用LED作为汽车后刹车灯的光源，行车安全距离约可以减少（D）。
6.在甲、乙两同学沿平直路面同向步行的运动过程中，下列说法中错误的是（B）。
7.在图2中，正确表示甲、乙两名同学在一段时间内运动路程s、速度v与时间t的关系图象的是（CD）。
8.用歌曲中的节拍来估测时间，该同学跑完60 m的平均速度约为（C）。
9.某同学使用刻度尺四次测量一木板的长度，记录数据分别为14.51 dm、14.52 dm、14.53 dm、14.98 dm。
分度值为多少？该木板长度的真实值最接近多少 dm？10.请指出如图所示测量中的错误。
1）______________________________________________________ __________________________________。
2）______________________________________________________ __________________________________。
3）______________________________________________________ __________________________________。
最新《力学》漆安慎(第二版)答案01章
力学（第二版）漆安慎习题解答数学预备知识第一章物理学和力学数学常识一、微积分1．求下列函数的导数⑴10432+-=x x y ⑵100cos 8sin 7/1-++=x x x y ⑶)/()(bx a b ax y ++= ⑷21sin x y += ⑸x e y sin = ⑹x e y x 100+=-xx x e e y xe y x x x x x x y bx a b a y x x x x y x y ----=+-==++=++=+-=-+-=-=100100)1('cos '1/1cos 2·)1(·)1cos(')/()('sin 8cos 7)2/(1'46'sin 222/12212/12222⑹⑸⑷⑶⑵解：⑴2．已知某地段地形的海拔高度h 因水平坐标x 而变，h=100-0.0001x 2(1-0.005x 2)，度量x 和h 的单位为米。
问何处的高度将取极大值和极小值，在这些地方的高度为多少？解：先求出h(x)对x 的一阶导数和二阶导数：42643643647242102106)102102(102102)1051010(22--------⨯-⨯=⨯-⨯=⨯-⨯=⨯+-=x x x x x x x dxd dx h d dxd dxdh令dh/dx=0，解得在x=0,10,-10处可能有极值。
∵d 2h/dx 2|x=0<0,∴x=0是极大值点，h(0)=100；∵d 2h/dx 2|x=10>0,∴x=10是极小值点，h(10)=99.0005米；显然，x=-10亦是极小值点，h(-10)=h(10).3．求下列不定积分⎰⎰++-dx x dxx x x )2()13(23⑵⑴ ⎰⎰⎰⎰+--++dxb ax dxdx x x dx e x x x x x x)sin()cos (sin )2(22113⑹⑸⑷⑶⎰⎰⎰⎰⎰⎰-+-dxxdxdx xe xdx x dx e xx x b ax dx x ln 222)12(cos )11(cos sin 2⑽⑼⑻⑺ 解：⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰+==++=+=+-=--=+==++=++=+-=--=++-=++=++-=-==+--=-=-+++=-+=-+++=+=+++-=+-=+-----+---++-++-cx x xd dx c x x dx x xdx ce x d e dx xe c x x xd xdx x c b ax b ax d b ax c ex d e dx e cb ax b ax d b ax dx b axc arctgx x dx dx dx cx x xdx xdx dx x x ce x dx x dx e dx e cx dx x dx dx x cx x x dx xdx dx x dx x x xx x x x aab ax dxxx x aax dxx x x x xxx x dxx xx x x x 221ln 4121212212213312222/112212************/3133312ln 22x 222344133)(ln )(ln ln )12(2sin )2cos 1(cos )11()(sin )(sin sin cos sin )()()2()cos()()sin()sin(sin cos cos sin )cos (sin 2ln 323)2(2)2(3)13(22222222⑽⑼⑻⑺⑹⑸⑷⑶⑵⑴4. 求下列定积分⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰++--++--2/021114/6/2111ln 12/12/111421)sin 3(2cos )()1()122πππ⑻⑺⑹⑸⑷⑶⑵（⑴dxx x dx xdxdx e dx dx e e dx x x xxex xxdx xx︒===-=-=--=--=-=-=----⎰⎰⎰⎰⎰⎰60|arcsin )1(|)1()1()1()1(||)132/12/12/12/111551105514143532421213221212/121223π⑶⑵（解：⑴x e e e d e dx e e x x dx dx xdx x xdx x x x x xπππππππππ412832/02/0212/0210101143214/6/4/6/21214/6/221211112211ln 1)2cos 1(3)sin 3(454/||2sin )2(2cos 2cos 2ln |)ln ()(5.1|)ln 1()ln 1()ln 1(2+=-+=+︒===-===+-=+=+=+=++=⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰++dx x xdx dx x x arctgx dx x x xd xdx e e x e dx e x x d x dx x x x x eee xx πππ⑻⑺⑹⑸⑷示这些定积分。
第01章-单向静拉伸力学性能
1
1 E
[
1
( 2
3 )]
2
1 E
[
2
( 3
1 )]
3
1 E
[
3
( 1
2 )]
式中
1
、 2
、 3
——主应力；
主应力中拉为正，压为负；求得
1
、 2
、 3
——主应变。 旳应变正号为伸长，负号为缩短。
10
三、弹性模量
1.弹性模量旳物理意义和作用
⑴ 物理意义：表征金属材料对弹性变形旳抗力，其值愈大， 则在相同应力下产生旳弹性变形就愈小。
当应变为一种单位时，弹性模量即等于弹性应力，即弹性模 量是产生100％弹性变形所需旳应力。这个定义对金属而言是 没有任何意义旳，因为金属材料所能产生旳弹性变形量是很小 旳。
14
⑷ 温度、加载速率等外界原因；一般影响不大。 温度升高使得原子间距增长，E值下降；碳钢温度每升
高100℃，E值下降3%~5%，但是在-50~50℃范围内变化不大。
15
四、弹性比功（弹性比能、应变比能）
物理意义：吸收弹性变形功旳能力,一般用金属开始塑性变 形前单位体积吸收旳最大弹性变形功表达。
（3）应变速率与位错密度、位错运动速率旳关系 金属材料塑性变形旳应变速率与位错密度、位错运
动速率及柏氏矢量成正比，即：ε=bρυ. 位错增值，ρ↑，ε↑ 提升外应力τ, υ↑, ε↑ 晶体构造变化，b↑, ε↑
31
3、屈服强度
用应力表达旳屈服点或下屈服点，表征材料对微量塑性 变形旳抗力。
σs=Fs/A0, σsl=Fsl/A0 许多具有连续屈服特征旳金属材料，拉伸时看不到屈服 现象，用要求微量塑性伸长应力表征材料对微量塑性变形旳 抗力。 要求微量塑性伸长应力：人为要求拉伸试样标距部分产生
分析力学基础第一章(4-6节)
T q
m1
m2 x m2 Lcos
px
循环积分——系统的水平动量守恒
T V C
能量积分——机械能守恒
x
F t
vA
m1 g
CvCA
m2 g
§1-6 第一类拉格朗日方程
§1-6 第一类拉格朗日方程
设描述系统的位形坐标：q1 , q2 , , qn
系统的约束方程为： fk r1, r2 , , rn , t 0 k 1,2, , s
i 1
k 1
代入动力学普遍方程：
n
Fi FIi
ri
n
Fi
miri ri
0
i 1
i 1
有：
n i 1
Fi
miri ri
N Qk
k1
n i 1
miri
ri qk
qk
§ 1-4 第二类拉格朗日方程
n
i 1
Fi
miri ri
N Qk
k1
n i 1
miri
解：1、系统的自由度为k=1
2、系统的广义坐标：
3、系统的动能： T 1 1 m l22 1 m l22
23
6
4、系统的势能：
V
mg
l
1
cos
5、拉格朗日函数： 2
L T V 1 ml22 mg l 1 cos
OB
6
2
d dt
L qk
L qk
0
1 m l2 l m gsin
3
2
mg A
i 1
Fi
miri
s
k
k 1
fk ri
ri
第01章 单向静拉伸力学性能
37
经典弹性理论：变形完全回复；单值对应；线性关系。
滞弹性体的应力与应变关系仍然是 线性的。它与非弹性体有明显区别。
38
弹性体与滞弹性体区别：
弹性体：每一 σ 值准确对应于一个 ε 值，即 σ 、ε 是 唯一的；
滞弹性体：每个 σ 值对应两个 ε 值，其中之一属加载， 另一则属卸载条件下的 ε 值。
真实应力-应变曲线：
定义式 ： σzh = F/S 定义式： εzh = ΔL/L
22
（1）在Ⅰ区，为直线，真应力与真应变成直线关系。 （2）在Ⅱ区，为均匀塑性变形阶段，是向下弯曲的曲线，
遵循Hollomon关系式: σzh ＝K(εzh)n
K，n均为材料常数；n为形变强化指数；K为硬化系数 一般金属材料，1>n>0 σ= Eε
⑴ 金属原子的种类(非过渡族、过渡族） ⑵ 晶体结构 （单晶体和多晶体） (3) 冷变形（织构） ⑷ 显微组织（热处理后） （5）温度 （6）加载速率 （7）相变
34
四、弹性比功
1、比例极限 2、弹性极限 3、弹性比功（弹性比能、应变比能）
物理意义：吸收弹性变形功的能力。 几何意义：应力-应变曲线上弹性阶段下的 面积。 计算式：ae =σeεe/2 =σe2/2E 用途：弹簧
σ 和 ε 的关系表现为一个椭圆。
3、滞弹性的内耗
39
（1）金属的内耗—金属材料在交变载荷下吸收 不可逆变形功的能力。
在机械振动过程中由于滞弹性造成震动能量 损耗，机械能散发为热能。
滞弹性回线中所包围的 面积代表振动一周所产生的 能量损耗，回线面积越大， 则能量损耗也越大。
40 （2）产生内耗的原因：
（1）最广泛使用的力学性能检测手段。 （2）试验的应力状态、加载速率、温度等都是
理论力学课件第一篇静力学第五章静力学应用专题
静力学还提供了优化设计的方法，以提高建筑结构的性能和降低成本。
03
CHAPTER
静力学在机械工程中的应用
静力学在机械零件的强度分析中发挥着重要作用，通过分析零件在不同受力情况下的应力分布和变形情况，可以评估其是否满足设计要求和使用安全。
总结词
在机械工程中，许多零件都需要承受一定的外力，如压力、拉力、弯曲力等。通过静力学分析，可以确定这些外力对零件的作用方式和影响程度，从而评估零件的强度是否足够。这有助于避免因零件强度不足而导致的断裂、变形等问题，提高机械设备的可靠性和安全性。
详细描述
机械零件的强度分析
总结词
平衡分析是静力学的一个重要应用，通过平衡分析可以确定机械系统中的各个部件是否处于稳定状态，以及是否存在潜在的失稳风险。
如杠铃、吊环、跳水板等，都需要静力学知识来保证其稳定性和安全性。
03
02
01
静力学在生活中的应用
桥梁、房屋、塔吊等建筑结构都需要利用静力学原理来设计和分析。
建筑结构
机器中的零部件，如轴承、齿轮、连杆等都需要利用静力学知识来设计和分析。
机械设计
飞机和火箭等航空航天器中的零部件，如机翼、尾翼、机身等都需要利用静力学原理来设计和分析。
静力学分析还可以用于研究推进系统的性能，如燃烧效率、燃油消耗率等，以及推力对飞行器稳定性的影响。
05
CHAPTER
静力学在交通领域的应用
车辆稳定性分析
静力学在车辆稳定性分析中发挥着重要作用。通过分析车辆在不同路面条件下的受力情况，可以评估车辆的行驶稳定性，从而优化车辆设计，提高行驶安全性。
车辆悬挂系统设计
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W
第一章 静力学公理和物体的受力分析
W
13
3. 光滑铰链
3.1 理想圆柱铰链（平面） 理想圆柱铰链（平面） a 固定铰 约束力方向一般未知，可用两分量表示， 方向 约束力方向一般未知，可用两分量表示，沿z方向 无约束能力。 无约束能力。
y
Fy z x
Fx
b 移动铰 约束力方向垂直于支撑面， 方向无约束能力 方向无约束能力。 约束力方向垂直于支撑面，沿z方向无约束能力。
静力学公理和物体的受力分析 5
公理2： 公理 ：二力平衡条件
两个力作用于同一刚体，平衡的充要条件为： 两个力作用于同一刚体，平衡的充要条件为：两力 共线、等值、反向。 共线、等值、反向。
FR = F1 + F2 = 0 ⇔
F1 = F1x i + F1 y j F2 = F2 x i + F2 y j FR = F1 + F2 = (0)i + (0) j F1x = − F2 x F1 y = − F2 y
F1 = − F2
A
F1
B
F2
第一章
静力学公理和物体的受力分析
6
公理3： 公理 ：加减平衡力系原理
在作用于刚体上的力系上加减平衡力系， 在作用于刚体上的力系上加减平衡力系，原力系 刚体上的力系上加减平衡力系 合力不变。 合力不变。 推理1： 推理 ： 力的可传性 力在刚体上具有可传性。 刚体上具有可传性 力在刚体上具有可传性。
F1
A
F2 FD
B D
C
FC
FA y
F1 FD
F2
FA x
第一章
静力学公理和物体的受力分析
23
受力分析与受力图的例题
F
例题3 例题 绘受力图 解： 1. 取分离体： BC 取分离体： 无主动力， 无主动力， 二力构件， 二力构件， 约束力为F 约束力为 B=FC。 2. 取分离体：AC 取分离体： 主动力： ； 主动力： F； 约束力： 约束力： FA、 FC， 形成三力汇交 与F形成三力汇交。 形成三力汇交。
y Fy
z
第一章
x
静力学公理和物体的受力分析 14
3. 光滑铰链
3.1 理想圆柱铰链（平面） 理想圆柱铰链（平面） c 连接铰 约束力方向一般未知，可用两分量表示， 方向 约束力方向一般未知，可用两分量表示，沿z方向 无约束能力。 无约束能力。 F
y
y
Fx
z
x
Fx
Fy
第一章
静力学公理和物体的受力分析
q A B A q
FA
B
FA
C
C
FC
FC
19
第一章
静力学公理和物体的受力分析
三、小结
约束限制了主动体某位置，沿某一方向的某种运动。 约束限制了主动体某位置，沿某一方向的某种运动。 并在该位置，沿主动体运动趋势的反方向， 并在该位置，沿主动体运动趋势的反方向，向主动体施 加约束力。 加约束力。 1. 从两个方面理解约束 约束力；所限制位移。 约束力；所限制位移。 2. 约束力按照所限制的位移分类 约束力沿所限制位移方向，可以分为两类： 约束力沿所限制位移方向，可以分为两类： 限制线位移（ 方向） 限制线位移（如x、y、z方向）的约束力为集中力 、 、 方向 限制角位移（ 方向） 限制角位移（如θx、θy、θz方向）的约束力为集中 力偶
FAB
A B
FBA
第一章
静力学公理和物体的受力分析
9
§1-2 约束和约束力
一、 约束与约束力 自由体和非自由体
主动力和约束力
第一章
静力学公理和物体的受力分析
10
二、典型约束和约束力
1. 光滑表面 约束力沿公法线，方向指向被约束物体。 约束力沿公法线，方向指向被约束物体。
FAB
A B
W
FBA
F
第一章 静力学公理和物体的受力分析 11
F3
第一章 静力学公理和物体的受力分析
8
公理4： 公理 ：作用与反作用定律
物体A对物体 的作用力 对物体A的反 物体 对物体B的作用力 AB与物体 对物体 的反 对物体 的作用力F 与物体B对物体 作用力F 等值、共线、反向。 作用力 BA等值、共线、反向。 公理5： 公理 ：刚化原理 变形体在变形后将平衡位形刚化，平衡状态不变。 变形体在变形后将平衡位形刚化，平衡状态不变。
第一章 静力学公理和物体的受力分析 2
第一章 静力学公理和物体的受力分析
静力学的基本概念与公理 约束问题 静力学分析的几何模型----受力图 静力学分析的几何模型 受力图
第一章
静力学公理和物体的受力分析
3ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
§1-1 静力学公理
0. 基本概念 力的外部效应 力可以引起物体运动状态变化， 运动效应。 力可以引起物体运动状态变化，称运动效应。理论 力学研究物体的运动，常将物体假设为“刚体” 力学研究物体的运动，常将物体假设为“刚体”。 力的内部效应 力可以使物体发生变形， 变形效应。 力可以使物体发生变形，称变形效应。材料力学研 究物体的变形，故将物体假设为“理想弹性体” 究物体的变形，故将物体假设为“理想弹性体”。 力系 多个力构成力系。 多个力构成力系。 平衡 不改变物体系统运动状态的力系是平衡的。 不改变物体系统运动状态的力系是平衡的。
习题
P20，1-2 abcefijk ，
第一章
静力学公理和物体的受力分析
29
理论力学
静力学 运动学 动力学 教师： 教师：付志一 理学院107 107， 理学院107，62736510
第一章 静力学公理和物体的受力分析 1
理论力学的三个部分
静力学 力系的简化，也就是求和。 力系的简化，也就是求和。 力系的平衡，用挺横条件求未知力。 力系的平衡，用挺横条件求未知力。 运动学 运动变量的确定及其数学描述。 运动变量的确定及其数学描述。 物体上各点运动变量的关系。 物体上各点运动变量的关系。 动力学 运动变量与力的关系。 运动变量与力的关系。 物理学注重研究运动与力的普遍规律 理论力学以 注重研究运动与力的普遍规律。 物理学注重研究运动与力的普遍规律。理论力学以 生产和科研中的实际问题为目标，应用物理规律， 生产和科研中的实际问题为目标，应用物理规律，建立 分析方法，解决问题。 分析方法，解决问题。
第一章
静力学公理和物体的受力分析
20
§1-3 受力分析与受力图
受力分析 确定物体上全部主动力 约束力的方向与 主动力和 确定物体上全部主动力和约束力的方向与作用点 受力图 将物体和其上作用着的全部主动力、约束力绘成图， 将物体和其上作用着的全部主动力、约束力绘成图， 供力系的简化、平衡分析。此图称受力图。 供力系的简化、平衡分析。此图称受力图。
第一章 静力学公理和物体的受力分析 4
公理1： 公理 ：力的平行四边形法则
条件：两力共面， 条件：两力共面，汇交 合力： 合力： FR = F1 + F2 示例： 示例：
F1 = F1x i + F1 y j = F1 cos αi + F1 sin αj FR = F1 + F2 = (F1x + F2 x )i + ( F1 y + F2 y ) j = ( F1 cos α + F2 cos β )i + ( F1 sin α + F2 sin β ) j FR x = F1x + F2 x
2
y
FR
F2
β
γ
F2 = F2 x i + F2 y j = F2 cos βi + F2 sin βj
α
O
F1
x
FR y = F1 y + F2 y
2
FR = FR x + FR y tan γ =
第一章
FR y FR x
=
F1 y + F2 y F1x + F2 x
=
F1 sin α + F2 sin β F1 cos α + F2 cos β
第一章
静力学公理和物体的受力分析
21
受力分析与受力图的例题
例题1 例题 绘受力图 解： 取分离体为圆柱 绘主动力 主动力为F、 主动力为 、P 绘约束力 约束力为F 约束力为 NA、FNB
P F
A
O B
P
F O
FN A
第一章 静力学公理和物体的受力分析
FN B
22
受力分析与受力图的例题
例题2 例题 绘受力图 解： 1. 取分离体：杆CD 取分离体： 无主动力，是二力杆， 无主动力， 二力杆， 约束力为F 约束力为 C=FD 2. 取分离体：杆ADB 取分离体： 主动力： 主动力： F1、F2 约束力： 约束力： FAx、 FAy、 FD
第一章
B
A
C F
FB
FB FC
24
FA
静力学公理和物体的受力分析
受力分析与受力图的例题
例题4 例题 绘受力图
A
F
D C
O
B
第一章
静力学公理和物体的受力分析
25
受力分析与受力图的例题
例题4 例题 绘受力图 解： 1. 先看 CD 三力汇交。 三力汇交。 2. 再看 、AB 再看AO、
FD
FC C
第一章
1. 光滑表面
无切向约束力（摩擦力），仅有法向约束力。 无切向约束力（摩擦力），仅有法向约束力。 ），仅有法向约束力
W
A FA F F B
W
FB
W
M
F
第一章 静力学公理和物体的受力分析 12
2. 柔索
只能受拉，不能受压。 只能受拉，不能受压。约束力沿拉伸方向离开被约 束物。 束物。