沿面型介质阻挡放电的电气特性
介质阻挡放电电源和放电特性及其应用的研究的开题报告
介质阻挡放电电源和放电特性及其应用的研究的开题报告【摘要】介质阻挡放电技术已经广泛应用于气体放电等领域，而介质阻挡放电电源和放电特性的研究则是该技术不断发展的基础。
本文拟通过对介质阻挡放电电源和放电特性的研究，探究其在气体放电等领域的应用。
【关键词】介质阻挡放电，电源，放电特性，应用【正文】1. 研究背景介质阻挡放电技术作为一种高压、低电流的放电技术，已经被广泛应用于气体离子源、等离子体反应器、微波发生器、高压气体放电灯等领域。
其优点在于放电初始化简单、能量损失小、稳态操作可靠等。
然而，介质阻挡放电技术的应用也受到了许多因素的制约，如放电时的声发射、热发射等。
2. 研究目的与意义介质阻挡放电电源和放电特性的研究，是指从基本发生和传输现象开始，探讨介质阻挡放电现象以及基本性质、机理等问题的研究。
通过对介质阻挡放电电源和放电特性的研究，可以深入了解介质阻挡放电技术的基本原理，进而提高其应用的效率和可靠性。
其意义在于为气体放电等领域的研究和应用提供支持，为推动新型高效、节能、绿色的能源技术的发展提供科学依据。
3. 研究方法本文采用文献研究法，收集和分析现有的介质阻挡放电电源和放电特性的研究成果，包括电场分布、电晕放电、辉光放电、平坦放电等方面。
此外，还将通过数值模拟等方法，对研究过程中产生的问题进行分析和验证。
4. 研究内容本文将重点从以下几个方面进行研究：（1）介质阻挡放电基本理论介质阻挡放电技术的基本原理是电荷在介质中的传导、积累及终止放电过程。
该部分将围绕电荷转运、空间载流子分析等方面开展研究。
（2）介质阻挡放电电源介质阻挡放电电源的研究主要涉及放电电源的理论建模、建模算法以及数值计算等方面。
该部分将建立模型，分析与模拟电源的放电过程。
（3）介质阻挡放电特性介质阻挡放电特性研究的学科内容十分广泛，既涉及电场分布、电晕放电、辉光放电、平坦放电等方面，也涉及其所产生的声发射、热发射、光发射等问题。
该部分将在以上方面进行研究。
介质阻挡放电的基本原理
介质阻挡放电的基本原理介质阻挡放电是指在电场作用下，电荷难以通过介质导电的现象。
介质阻挡放电的基本原理可以从电介质的结构和特性、电场效应以及充电和放电过程来解释。
首先，介质是由绝缘材料构成，其结构一般具有规则的排列方式。
在介质中，原子或分子之间的电子具有固定的轨道，无法自由移动。
这种排列方式和电子运动特性与导体中的电子相比，导致了介质的电荷输运能力低。
其次，当一个外部电场作用于介质时，电场会对介质中的电荷进行极化。
电场会将介质中的分子或原子极化成电偶极子，即极化电荷。
极化的程度取决于电场的强度和介质的极化特性。
在介质中，分子或原子向电场方向偏转，正负电荷分离，形成正负电荷偏振。
这种电场极化并不导致电荷的自由移动，因此介质并不会导电。
当电场强度足够高时，介质中的极化现象会达到饱和状态。
在饱和状态下，电场无法再引起更多的极化。
此时，介质中的电荷偏振达到最大值，电场对介质中的极化电荷的力将达到平衡。
这个饱和状态下的电场强度称为介质的击穿强度，它是介质阻挡放电的重要参数之一。
当外部电场强度超过介质的击穿强度时，电荷偏振不再处于平衡状态，电场对介质中的极化电荷施加的力将超过其内部束缚力，介质内部的分子或原子将会发生破坏性位移。
这种破坏性位移引起了电离现象，即介质内的分子或原子失去了一些电子或获得了额外的电子。
电离过程导致介质内部产生了自由电荷，形成了一个可以导电的通道。
此时介质的阻挡能力会显著降低，电荷可以沿着通道进行输运，即产生了放电现象。
在充电和放电过程中，介质的电导率是一个关键因素。
在充电过程中，外部电场越强，介质的电导率就越高，电荷输运能力就越强。
而在放电过程中，由于电离过程产生了自由电荷，介质的电导率会明显增加，导致电荷沿着放电通道快速输运。
放电的持续与否取决于充电和放电过程中对电荷输运的控制以及外部电场的变化。
总结来说，介质阻挡放电的基本原理是由于介质中电子的束缚特性和电荷极化效应导致了电荷无法自由移动。
介质阻挡放电
介质阻挡放电介质阻挡放电(Dielectric Barrier Discharge，DBD)是有绝缘介质插入放电空间的一种非平衡态气体放电又称介质阻挡电晕放电[1]或无声放电。
介质阻挡放电能够在高气压和很宽的频率范围内工作，通常的工作气压为10～10000。
电源频率可从50Hz至1MHz。
电极结构的设计形式多种多样。
在两个放电电极之间充满某种工作气体,并将其中一个或两个电极用绝缘介质覆盖,也可以将介质直接悬挂在放电空间或采用颗粒状的介质填充其中，当两电极间施加足够高的交流电压时，电极间的气体会被击穿而产生放电，即产生了介质阻挡放电。
在实际应用中，管线式的电极结构被广泛的应用于各种化学反应器中，而平板式电极结构则被广泛的应用于工业中的高分子和金属薄膜及板材的改性、接枝、表面张力的提高、清洗和亲水改性中。
介质阻挡放电通常是由正弦波型(sinusoidal)的交流(alternating current, AC)高压电源驱动，随着供给电压的升高，系统中反应气体的状态会经历三个阶段的变化，即会由绝缘状态(insulation)逐渐至放电(breakdown)最后发生击穿。
当供给的电压比较低时，虽然有些气体会有一些电离和游离扩散，但因含量太少电流太小，不足以使反应区内的气体出现等离子体反应，此时的电流为零。
随着供给电压的逐渐提高，反应区域中的电子也随之增加，但未达到反应气体的击穿电压(breakdown voltage; avalanche voltage)时，两电极间的电场比较低无法提供电子足够的能量使气体分子进行非弹性碰撞，缺乏非弹性碰撞的结果导致电子数不能大量增加，因此，反应气体仍然为绝缘状态，无法产生放电，此时的电流随着电极施加的电压提高而略有增加，但几乎为零。
若继续提高供给电压，当两电极间的电场大到足够使气体分子进行非弹性碰撞时，气体将因为离子化的非弹性碰撞而大量增加，当空间中的电子密度高于一临界值时及帕邢(Paschen)击穿电压时，便产生许多微放电丝(microdischarge)导通在两极之间，同时系统中可明显观察到发光(luminous)的现象此时，电流会随着施加的电压提高而迅速增加。
介质阻挡放电 自持放电
介质阻挡放电自持放电
介质阻挡放电和自持放电是两种不同的放电现象。
介质阻挡放电是指在两个不同电势的导体之间（通常在绝缘材料的表面上），存在有电势差时，通过绝缘材料上的微小缺陷（如气泡、不纯物质）发生的放电现象。
这种放电通常是暂时性的，放电电弧会在很短的时间内消失。
自持放电则是指在特定的环境和条件下，如在气体或液体中，存在强电场或高电压下，发生的持续性放电现象。
这种放电可以在一定程度上维持和自我支持，不需要外部电源来维持放电。
这两种放电现象的原理和机制不同，介质阻挡放电主要是由于绝缘材料表面的微小缺陷导致局部电场强度增加，从而形成放电电弧；而自持放电则是由于在强电场的作用下，电子和离子通过气体或液体中的碰撞和电离过程产生，并形成持续的放电现象。
介质阻挡放电和自持放电的应用范围和影响也有所不同。
介质阻挡放电通常是一种不期望的现象，因为它可能导致设备故障、绝缘材料的老化和损坏等问题；而自持放电则有一些特定的应用，如气体放电管、闪光灯、气体放电激光器等高压电子器件，以及等离子体物理研究中的等离子体发生器等。
沿面放电实验报告
沿面放电实验报告（一）实验目的：1．掌握沿面放电的基本概念。
2．研究介质沿面放电的基本现象及影响沿面放电的一些因素。
（二）实验用仪器设备：1．800kV无局放工频试验变压器2．JJFB－1交流峰值电压表3．圆柱形、平板式电极和玻璃板（三）实验用详细线路图或其它示意图：图1 沿面放电实验线路图图2 电极布置（四）实验原理及内容：沿着气体与固体介质的分界面出现的放电现象称为沿面放电。
沿面放电发展到贯穿两极，使整个气隙沿面击穿，称为闪络。
沿面放电是一种气体放电现象，沿面闪络电压比气体或固体单独存在时的击穿电压都低。
沿面放电与固体介质表面的电场分别有很大关系。
固体介质处于电极间电场中的形式，有以下三种典型的类型：1、固体介质处于均匀电场中，固、气体介质分界面平行于电场线。
这种情况在工程上较少遇到，但实际结构中常会遇到介质处于稍不均匀电场中的情况，此时的放电现象与上述均匀电场中的而又很多相似之处。
2、固体介质处于极不均匀电场中，且介质面电场具有弱垂直分量，即电场强度平行于介质表面的分量要比垂直分量要大的多。
3、固体介质处于极不均匀电场中，且介质面电场具有强垂直分量，即电场强度垂直于介质表面的分量要比平行于表面的分量要大的多。
本次沿面放电实验属于上述第3种类型，即固体介质――玻璃处于极不均匀电场中，且介质界面电场具有强垂直分量。
其沿面放电过程大致可分为三个放电阶段：a、当所加电压还不高时，圆柱形电极附近首先出现淡蓝色的光环，即出现电晕放电（图3）；b、随着所加电压的不断升高，放电区域逐渐变成由许多平行的火花细线组成的光带，即出现辉光放电（图4）；c、火花细线的长度随着电压的升高而增大，当电压超过某一临界值后，放电性质发生变化，出现滑闪放电（图5）。
当电压再升高一些，放电火花就将到达另一电极，发生沿面闪络。
（五）实验结果的计算及曲线：图3 电晕放电阶段示意图图4 辉光放电阶段示意图图5 滑闪放电阶段示意图（六）对实验结果、实验中某些现象的分析讨论：思考并回答下述问题：1．进行高电压实验时为什么要特别注意安全？应采取那些安全措施？答：因为高电压实验中所施加的电压都很高，危险性极大，如不特别注意安全，很容易发生事故。
典型放电类型介绍
1.典型放电类型介绍局部放电信号根据放电类型和干扰的不同，在相位分布，脉冲信号特征上有不同的特点。
本次测试的数据在分析师，根据放电脉冲的波形和相位特征结合典型放电模型或干扰信号在的波形和相位分布进行判断，可以对现场测量中所得放电信号的类型进行初步分析和归类。
以下是对典型放电模型和干扰的信号特征的介绍。
1.1沿面型放电以典型沿面型放电模型为例，如图36：图36 沿面型放电模型●一边是介质，而另一边是导体，放电产生的电荷只能累积在介质的一边，不容易在外加电压绝对值的下降相位上出现放电,一般出现在一、三象限●如果电极系统是不对称的，放电只发生在其中一个电极的边缘，则出现的放电图形是不对称的。
当放电的电极是接高压，不放电的电极是接地时，在施加电压的负半周出现的放电图是放电量少，放电次数多；而正半周是放电量大，而次数少●如果将放电的电极接地，不放电的电极接高压，则放电的图形也反过来，即正半周放电脉冲是小而多，负半周放电脉冲是大而少。
若电极是对称的，即两个电极边缘场强是一样的，那么放电的图形也是对称的，即正负两半周的放电基本上相同。
●因为触发相位或者串扰因素影响，现场测试时，相位不能完全保证在90°和270°附近，但是放电脉冲的对称特性和幅值特性依然存在。
1.2电晕型放电以典型针板电晕放电模型为例，如图37：图37 针板电晕放电模型●在频周期负半周270º有放电幅值较小，放电幅值相差较小，等间隔的放电信号。
当电压增大到一定值是，工频周期正半轴90°会出现放电幅值相对较大，数量较少，等间隔的放电信号，两种信号相位相差180°。
●当针板电极电晕放电模型的针尖接地，电极板施加高压时，放电信号的相位方向相反。
●因为触发相位或者串扰因素影响，现场测试时，相位不能完全保证在90°和270°附近，但是放电脉冲的对称特性和幅值特性依然存在。
●当试验电压升高时，放电量保持不变，脉冲密度向两边扩散，放电脉冲的重复率增加。
介质阻挡放电工作原理
介质阻挡放电工作原理介质阻挡放电工作原理是一种电气现象，常见于高压电力设备和电气设备中，其原理是通过介质的阻挡作用，阻止电流通过介质流动，从而实现对设备的保护和安全运行。
本文将深入探讨介质阻挡放电工作原理的相关内容，包括其定义、机制、应用领域以及相关研究进展等方面。
首先，我们来定义介质阻挡放电工作原理。
简而言之，介质阻挡放电是指当高压作用下的导体与绝缘体之间存在一定的间隙时，在一定条件下发生放电现象。
这种现象是由于绝缘体对高压导体上的电荷具有一定程度的隔离和屏蔽能力而产生。
了解了介质阻挡放电的基本定义后，我们将深入探讨其工作原理。
首先要了解的是导体与绝缘体之间存在一个称为击穿场强（Breakdown Field Strength）的参数。
当施加在绝缘体上的场强超过击穿场强时，就会发生击穿现象。
在实际应用中，为了保证设备和系统能够安全运行，我们需要选择合适的介质材料和适当的击穿场强。
一般来说，绝缘体的击穿场强越高，其对电流的阻挡能力就越强。
因此，在选择绝缘材料时，我们需要考虑其击穿场强以及其他性能指标。
介质阻挡放电工作原理还与介质材料的性质和结构密切相关。
不同的介质材料具有不同的电学性能和结构特点，因此其对放电现象的响应也有所不同。
例如，在高压电力设备中常用的绝缘材料有气体、液体和固体等。
气体作为一种常见介质，在高压设备中具有较高的击穿场强，因此可以用来阻挡放电。
液体作为一种绝缘介质也广泛应用于高压设备中。
液体具有较好的导热性能和自愈特性，在阻挡放电方面表现出良好效果。
同时，液体还可以起到冷却设备、降低温升等作用。
固体作为一种常见绝缘材料，在高压设备中也起到了重要作用。
固体绝缘材料具有较高的击穿场强和较好的机械强度，能够有效阻挡放电并保护设备的安全运行。
除了介质材料的选择，介质阻挡放电工作原理还与电场分布和介质结构有关。
在高压设备中，为了保证电场分布均匀，我们需要合理设计设备结构和选择合适的绝缘体。
尖-板放电和沿面放电
试验二 尖-板放电和沿面放电一、实验目的1．掌握尖-板放电和沿面放电的基本概念。
2．观察尖-板气隙放电击穿、气体沿面放电等现象及其特点。
3．了解气体放电的原理和气体放电的现象和形式、影响因素及伴随的效应。
4．认识其发展过程及影响击穿电压的各主要因素，加深对气体放电理论的理解。
二、实验预习概念：电离；撞击电离；光电离；电晕；电子崩；流注；先导放电；自持放电；滑闪放电；沿面放电；电击穿；热击穿，雷电放电。
判断：空气是绝缘介质；电晕放电的现象；尖板放电是不均匀电场造成的；沿面放电是特殊的气体放电，沿面放电的三个阶段；沿面闪络电压小于气隙击穿电压。
相关知识点：电场、介质极化、偶极子、介电常数、气隙击穿、帕邢定律、汤森德放电理论、流注放电理论、电晕放电、伏秒特性、大气过电压、内部过电压。
三、实验内容1.测量尖-板放电中不同气隙间距的击穿电压，并观察气隙击穿的现象及伴随的效应。
2.观察固体绝缘介质（玻璃）表面气隙击穿实验现象、实验特性和伴随的实验效应。
1)刷状放电的观察2)滑闪放电的观察3)沿面闪络的观察四、实验仪器1．实验开关指示操作台。
2．量程（0—600）V电压表。
3．接触调压器TDGC-10/0.5，输入220V，输出（0-250）V。
4．试验变压器YDJ-10（100/0.22）kV。
5．50cm绝缘水电阻。
6．交流尖—板放电装置：尖极、板极、塑料屏障、滑轨、标尺。
7．沿面放电实验装置：圆柱电极一对、玻璃板。
8．接地线。
五、尖-板放电和沿面放电实验原理1．气体带电质点的产生纯净的中性状态的气体是不导电的,只有在气体中出现了带电质点(电子、离子等)以后，才能导电，并在电场的作用下，发展成各种形式的气体放电现象。
气体中带电质点的来源为：一是气体分子本身发生电离；二是气体中的固体或液体金属发生表面电离。
当外界加入的能量很大，使电子具有的能量超过最远轨道的能量时，电子就跳出原子轨道之外，成为自由电子。
这样，就使原来的一个中性原子变成一个自由电子和一个带正电荷的离子，这种现象称为电离。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
收稿日期： 2011-02-25 基金项目： 国家自然科学基金资助项目 （ 51077089） 作者简介： 李清泉 （ 1969-） ，男，山东籍，教授，博士，从事气体放电、过电压等方面的研究工作；
许光可 （ 1985-） ，男，山东籍，硕士研究生，从事气体放电方面的研究。
第1期
李清泉，等： 沿面型介质阻挡放电的电气特性
2 沿面型 DBD 的等效电路
DBD 过程伴 随 着 介 质 板 表 面 电 荷 的 不 断 积 聚 与释放，积聚电荷处 的 介 质 板 表 面 可 以 等 效 为 一 虚 拟电极，沿面型 DBD 放电过程中等效参数如图 2 所 示，放电的等效电路如图 3 所示。
质板厚度、介质相对 介 电 常 数 和 等 离 子 体 在 介 质 表 面覆盖的 面 积 等 决 定，会 随 着 放 电 的 强 弱 而 改 变， Cg1 为放电气隙的等 效 电 容，Rg1 为 放 电 的 等 效 电 阻， 其值均会受放电 强 弱 的 影 响。放 电 维 持 电 压 Up1 是 一个重要的电学参 量，它 的 大 小 直 接 与 放 电 的 功 率 有关，将 Up1 定义为 一 个 平 均 放 电 电 压，其 值 取 决 于 放 电 气 体 成 分 、间 隙 中 的 粒 子 浓 度 以 及 间 隙 宽 度 ，在 放 电 作 用 的 周 期 内 是 一 个 常 量［11］ 。
DBD 中采用高频交流电源供电，在电源的下半 个 周 期 正 面 、背 面 电 极 极 性 反 转 ，整 个 放 电 过 程 可 以 不断持续下去。放电过程中在介质板表面积聚的电 荷，形成了一个除正 面 电 极 和 背 面 电 极 之 外 的 虚 拟 电极，对放电 的 进 行 产 生 影 响，基 于 此 本 文 对 DBD 电 路 参 数 进 行 等 效 ，建 立 了 放 电 的 电 路 模 型 。
实验使用高频 交 流 供 电，正 面 电 极 与 背 面 电 极 结 构 相 似 ，两 电 极 附 近 产 生 等 离 子 体 机 理 相 同 ，背 面 电极等效参数（ S2 所在支路） 代表意义与正面电极 等 效 参 数 意 义 也 相 同［12］ 。
图 4 为外加电压峰峰 值 Upp = 9. 76kV，频 率 f = 9kHz 时的放电图形，图（ a） 示 出 电 源 电 压 U 和 测 量 电容 CM 两端电 压 UM ； 图 （ b） 为 测 量 的 Lissajous 图 形，该 图 形 为 平 行 四 边 形，A-D、B-C 段 对 应 放 电 阶 段，A-B、C-D 段对应放电熄灭阶段。
本文对沿面型 DBD 的放电机理进行了分析，建 立了该过程的电路 等 效 模 型，推 导 了 放 电 功 率 的 计 算公式，并对 外 加 电 压、频 率 等 因 素 对 沿 面 型 DBD
放电特性的影响进行了研究。
1 沿面型 DBD 结构及放电机理
图 1 为沿面 型 DBD 电 极 结 构 截 面 图，正 面、背 面电极分别是覆盖在介质板两侧的线状金属电极， 宽度分别为 w1 、w2 ，d 为 两 电 极 的 水 平 间 距，s 为 电 极厚度，t 为介质板 厚 度。 正 面 电 极 接 高 压 端，背 面 电极经一测量电 容 CM 接 低 压 端 并 与 地 相 连，CM 用 于测量放电过 程 中 的 传 输 电 荷，其 两 端 电 压 为 UM ， 传输电荷 Q = CM·UM。
摘要： 沿面型介质阻挡放电在气流控制等方面具有十分广阔的应用前景。本文对其放电机理进行
了 分 析 ，指 出 放 电 过 程 中 在 介 质 板 表 面 积 聚 的 电 荷 处 会 形 成 一 虚 拟 电 极 ，与 放 电 空 间 其 他 电 荷 共 同
作用，对放电过程产生影响。基于此，建立放电的等效模型，推导了放电功率的计算公式，并与 Lis-
在 等 效 电 路 中 ，放 电 过 程 中 传 输 的 总 电 荷
Q = C1 U + （ Cd1 + Cd2 ） （ U － Up ）
（ 6）
由 于 放 电 在 正 、负 周 期 内 是 对 称 的 ，每 半 个 周 期
内放电阶段传输总电荷 ΔQ 可以通过 Lissajous 图形
纵坐标读 取 计 算。 上 式 中 当 Q = 0 时，从 Lissajous
测量电容 CM 值 可 计 算 C1 值，同 理 当 放 电 进 行 时，
电路中 S1 、S2 闭合，
I
=
C1
dU dt
+
C d1
d（
U
－ Up1 ） dt
+
C d2
d（
U
－ Up2 ） dt
（ 3）
本 实 验 中 正 面 、背 面 电 极 结 构 相 似 ，背 面 电 极 未
封 装 ，放 电 作 用 的 周 期 内 正 面 、背 面 电 极 附 近 等 离 子
图 2 沿面型 DBD 等效参数 Fig． 2 Equivalent parameters in surface DBD
图 3 沿面型 DBD 等效电路示意图 Fig． 3 Equivalent circuit of surface DBD
等效 电 路 中 C1 为 正 面、背 面 电 极 间 的 等 效 电 容，C1 = εS / d，其值由 电 极 结 构 决 定，与 是 否 放 电 无关。若 DBD 背面电极不封装，两电极附近均会产 生等离子体，开 关 S1 、S2 所 在 支 路 分 别 代 表 了 正 面 电极和背面电极放 电 空 间 的 等 效 电 路，开 关 的 闭 合 与断开分别代表了两电极附近放电点燃与 熄灭。 Cd1 为虚拟电极与背面电极 间 的 等 效 电 容，其 值 由 介
图 1 沿面型 DBD 结构示意图 Fig． 1 Structure of surface DBD
从放电机理来看，沿面型 DBD 是通过介质的阻 挡来限制两电极间 电 流 的 自 由 增 长，阻 止 电 极 间 火 花 或 弧 光 的 形 成 ，属 于 高 气 压 下 的 非 热 平 衡 放 电 ，在 正面和背面电极附近均会产生相似的放电空间。以 正 面 电 极 为 例 ，当 正 面 电 极 为 阴 极 时 ，正 离 子 向 电 极 移 动 ，负 离 子 和 电 子 在 外 电 场 作 用 下 向 阳 极 移 动 ，并
电荷为总传输电荷与 C1 在放电阶段传输电荷之差，Biblioteka ΔQg = ΔQ － ΔQC1
（ 9）
则可以计算放电功率 Pe
Pe = 2fUpΔQg
（ 10）
3 实验结果与分析
图 5 模型计算功率与 Lissajous 法功率比较 Fig． 5 Comparison of computed power between
第 31 卷 第 1 期 2012 年 1 月
电工电能新技术 Advanced Technology of Electrical Engineering and Energy
Vol． 31，No． 1 Jan． 2012
沿面型介质阻挡放电的电气特性
李清泉，房新振，许光可，胡鹏飞，张远涛
（ 山东大学电气工程学院，山东 济南 250061）
sajous 图形计算的放电功率比较，具有 较 好 的 吻 合。 讨 论 了 外 加 电 压、频 率 对 放 电 特 性 的 影 响： 外
加频率相同时，随着外加电压的增加，每半周期内传输的放电电荷 不 断 增 大，且 其 变 化 趋 势 与 功 率
增长趋势基本一致，呈非线性增加，同时放电面积增大，功率增 加； 外 加 电 压 一 定 时，放 电 功 率 与 频
较常见 DBD 结构有两种： 一是体放电，放电发生 在平行板电极或同轴圆筒电极之间的空间； 二是沿面 放电，线状或者 梳 状 电 极 分 布 在 介 质 板 的 两 侧，放 电 在 电 极 附 近 紧 贴 介 质 表 面 的 空 间 进 行［5 -7］ 。 目 前 平 行 板 DBD 在电气特性及工业应用等方面都得到了广泛 研究［8，9］，而 沿 面 型 DBD 的 研 究 报 道 相 对 较 少［5-7］。 沿面型 DBD 可以用于常压下的气流控制，可以在不 需要机械活动部件的情况下将电能转化为空气动能， 避免了传 统 机 械 控 制 设 备 结 构 复 杂，产 生 噪 声 和 振 动，易磨损，易 故 障 等 缺 点，在 飞 机 起 降 、风 力 发 电 等 空 气 动 力 学 领 域 具 有 广 泛 的 发 展 前 景［10］ 。 因 此 研 究 沿面型 DBD 具有重要的应用价值。
图形中读取出此时对应外加电压值 U0 ，可计算放电
维持电压 Up，
( ) Up
= U0
1+
C1
C d1 + C d2
（ 7）
电容 C1 在放电阶段传输电荷为
ΔQc1 = C1 （ U2 － U1 ）
（ 8）
其 中 U1 、U2 分 别 为 放 电 起 始 电 压 和 熄 灭 电 压
（ 近似为外加电压峰值） 。放电时气隙两端的传输
率成正比。
关键词： 沿面型介质阻挡放电； 放电特性； 等效电路； Lissajous 图形； 虚拟电极； 放电功率
中图分类号： TM8； O59
文献标识码： A
文章编号： 1003-3076（ 2012） 01-0026-04
引言
介 质 阻 挡 放 电 （ Dielectric Barrier Discharge， DBD） 又称无声放电，能够在常压下产生具有高能量 的非平衡等离子 体，目 前 已 在 臭 氧 合 成、平 面 显 示、 环境保护、医疗灭 菌、材 料 表 面 改 性、气 流 控 制 等 领 域 获 得 了 广 泛 研 究 和 应 用［1 -4］ 。
4 放电特性分析
4. 1 外加电压对放电的影响 图 6 中随着电压增加放电气隙传输电荷 ΔQg