介质阻挡放电-DBD
介质阻挡放电等离子体分解CO2研究
介质阻挡放电等离子体分解CO2研究介质阻挡放电等离子体分解CO2研究近年来，随着环境污染问题日益严重，寻找高效、可持续的能源替代品的需求越来越迫切。
其中，二氧化碳（CO2）的分解被认为是一种潜在的方法，可以同时减轻温室气体排放量和获得有价值的碳源。
介质阻挡放电等离子体（DBD）技术是目前公认的一种有效的等离子体产生方法。
DBD将两个带电的电极分隔开，通过施加高电压和频率，产生强烈电场以使介质被击穿，从而形成气体放电。
这种放电过程中产生的等离子体能够引起CO2分子的解离，产生氧气（O2）、一氧化碳（CO）和其他有机碳化合物。
研究表明，DBD技术可以有效分解CO2，但诸多因素会影响其效率。
首先，放电电压和频率是影响DBD解离CO2的重要参数。
通常，较高的电压和频率可以提高CO2分解效率，但也会增加系统的能耗。
因此，在设计和优化DBD反应器时，需在经济性和效率之间进行平衡。
其次，电极的选择也会影响DBD过程中CO2分解的效率。
常见的电极材料包括金属、合金和氧化物等。
研究表明，表面处理和改性可以显著提高电极的催化活性，加速CO2的分解反应。
例如，通过引入钯（Pd）等金属催化剂，可以提高CO2分解产物中CO的选择性。
此外，介质物质和厚度也会影响DBD分解CO2的效率。
不同的介质材料具有不同的密度、导电性和电子亲和力，因此对放电过程和CO2分解产物的形成有着重要影响。
较好的介质材料应具有较高的氧化电位，以提高产生氧气的选择性，同时保持较低的电离能，使其易于被放电激发。
此外，CO2分解的反应条件也对DBD技术的效率起着重要作用。
例如，CO2浓度、温度以及反应气体的流速等，均能够影响CO2分解的速率和产物选择性。
通常，较高的CO2浓度、适宜的温度以及合理的反应气体流速可以提高CO2的分解效率，获取更多的有价值产物。
总的来说，介质阻挡放电等离子体技术是一种有望用于二氧化碳分解的方法。
通过对其关键参数、反应条件和材料选择的研究，可以进一步提高CO2分解效率，减少环境污染，并为未来的清洁能源开发提供可行的路径。
高压常见术语解释
高压常见术语解释1、术语释义：局部放电术语解释：局部放电是指发生在电极之间但并未贯穿电极的放电，它是由于设备绝缘内部存在弱点或生产过程中造成的缺陷，在高电场强度作用下发生重复击穿和熄灭的现象。
其表现为绝缘内气体的击穿、小范围内固体或液体介质的局部击穿或金属表面的边缘及尖角部位场强集中引起局部放电等等。
能量很小，短时间不影响电气设备的绝缘强度。
研究实例：a.若电气设备绝缘在不断出现局部放电，微弱的放电将会产生累计效应，使得绝缘的节点性能劣化，局部缺陷扩大，造成设备主绝缘电气强度的下降和破坏。
b.为了去除这种潜伏性故障现象，针对伴随局部放电而产生的一些电脉冲、超声波、电磁辐射等信号而衍生出很多在线检测局部放电现象的方法。
c.局部放电特性也是衡量电力变压器绝缘系统质量的重要指标。
2、术语释义：电晕放电术语解释：电晕放电指气体介质在不均匀电场中的局部自持放电，是最常见的一种气体放电形式。
当电极曲率半径很小或者电极距离很远时，由于电场极不均匀，电压达到一定程度后，局部电场强度超过气体的电离场强，气体发生电离和激励，因而出现电晕放电。
其表现为伴有“嘶嘶”的响声，有时有微弱辉光。
研究实例：a.电晕放电可以用于静电除尘、污水处理、空气净化等。
b.电力系统中的高压及超高压输电线路导线上发生电晕放电，会引起电晕功率损失、无线电干扰、电视干扰以及噪声干扰。
c.对于高电压电气设备，发生电晕放电会逐渐破坏设备绝缘性能。
3、术语释义：不均匀电场术语解释：不均匀电场是电场区域内电场强度的大小和方向随空间坐标而变的电场。
电场的不均匀程度用不均匀系数f（最大场强与平均场强的比值）表征:f<2为稍不均匀电场(不能维持稳定的电晕放电），2<f<4为不均匀电场，f>4为极不均匀电场（可以维持稳定的电晕放电）。
研究实例：a.不均匀电场的不均匀程度会影响电介质的绝缘强度。
在其他条件相同的情况下，电场愈不均匀，电介质的击穿电压越低，绝缘强度愈低。
dbd介质电阻放电臭氧
dbd介质电阻放电臭氧一、介绍DBD（Dielectric Barrier Discharge）介质电阻放电是指在两个电极之间加上一个绝缘层，使得电极之间的气体只能通过绝缘层上的微小孔洞进行放电。
这种放电方式具有低能耗、高效率和环保等特点，被广泛应用于臭氧发生器、空气净化器、水处理和医疗等领域。
二、DBD介质DBD介质通常采用陶瓷、玻璃等材料制成，具有良好的耐高温、耐腐蚀性能和较高的绝缘强度。
常用的材料有氧化铝陶瓷、硅酸盐玻璃等。
三、DBD放电原理当两个电极之间施加高压时，由于绝缘层上存在微小孔洞，导致局部气体被离子化形成等离子体。
随着电场作用力的增大，等离子体逐渐扩展并与对面的等离子体相遇形成互相抵消的边界层。
在这个过程中，由于局部气体被激发而产生了大量活性物质，如电子、正离子、负离子等。
这些活性物质在与空气中的氧分子结合时，可以形成臭氧等有害物质的分解产物，从而实现空气净化、水处理和医疗等应用。
四、DBD放电特点1. 低能耗：DBD放电所需的电压和电流较低，能够节约能源；2. 高效率：DBD放电所产生的活性物质具有高度反应性，可以快速分解空气中的有害物质；3. 环保：DBD放电不需要添加任何化学试剂，不会产生二次污染；4. 安全：DBD放电过程中没有明火和高温，不会引起火灾和爆炸。
五、臭氧臭氧是一种具有强氧化性的有害物质。
在自然界中，臭氧主要存在于大气层中，是一种保护地球生态环境的重要成分。
但是，在人类活动产生大量有机污染物时，臭氧就会变成一种污染源。
长期暴露在高浓度臭氧环境下会对人体健康造成危害。
六、DBD臭氧发生器DBD臭氧发生器是利用DBD放电技术制造的一种空气净化设备。
它通过将空气中的氧分子转化为臭氧，从而达到净化空气的目的。
DBD臭氧发生器具有高效、环保、安全等特点，被广泛应用于工业废气处理、室内空气净化和水处理等领域。
七、DBD臭氧发生器优点1. 高效：DBD臭氧发生器可以快速分解有害物质，净化空气效果显著；2. 环保：DBD臭氧发生器不需要添加任何化学试剂，不会产生二次污染；3. 安全：DBD臭氧发生器过程中没有明火和高温，不会引起火灾和爆炸；4. 维护成本低：DBD臭氧发生器无需更换滤网等耗材，维护成本低廉。
介电常数与dbd放电
介电常数与dbd放电【原创版】目录1.介电常数的定义与作用2.DBD 放电的基本概念3.介电常数与 DBD 放电的关系4.介电常数对 DBD 放电的影响5.结论正文1.介电常数的定义与作用介电常数，又称相对电介质常数，是描述材料在电场中极化程度的物理量。
它是无量纲的常数，用符号ε表示。
当外加电场作用在某种介质上时，介质内部的分子、原子或离子会发生极化现象，即正负电荷中心发生分离。
介电常数反映了这种极化程度的大小。
在实际应用中，介电常数被广泛应用于电容器、绝缘材料以及信号传输等领域。
2.DBD 放电的基本概念DBD（Dielectric Barrier Discharge，介质阻挡放电）是一种在两个电极之间建立的气体放电现象。
在这种放电中，气体介质阻挡了电极之间的直接放电，使得电弧不能形成。
DBD 放电通常具有低温、低压、高效等特点，被广泛应用于表面处理、环境保护、生物医学等领域。
3.介电常数与 DBD 放电的关系介电常数是描述介质极化程度的物理量，而 DBD 放电是在介质中发生的一种放电现象。
这两者之间存在密切的关系。
首先，DBD 放电的发生与介质的介电常数有关。
当介质的介电常数较低时，介质中的电场强度会减小，导致电子难以从气体分子中剥离，从而降低了 DBD 放电的发生概率。
反之，当介质的介电常数较高时，介质中的电场强度较大，电子容易从气体分子中剥离，DBD 放电容易发生。
4.介电常数对 DBD 放电的影响介电常数对 DBD 放电的影响主要表现在以下几个方面：（1）放电起始电压：当介质的介电常数较高时，DBD 放电的起始电压较低，容易发生放电；而当介质的介电常数较低时，DBD 放电的起始电压较高，放电难度增大。
（2）放电特性：介质的介电常数会影响 DBD 放电的电流 - 电压特性。
当介质的介电常数较高时，DBD 放电的电流 - 电压特性往往呈现出非线性特征，即放电电流与电压之间不成正比关系；而当介质的介电常数较低时，DBD 放电的电流 - 电压特性往往呈现出线性特征，即放电电流与电压之间成正比关系。
介质阻挡放电等离子体协同金属氧化物催化剂降解VOCs
介质阻挡放电等离子体协同金属氧化物催化剂降解VOCs介质阻挡放电等离子体协同金属氧化物催化剂降解VOCs近年来，随着工业化进程的加速推进，挥发性有机化合物（VOCs）排放问题日益凸显。
VOCs是一类具有挥发性和有害性的有机化合物，对人体健康和环境造成严重威胁。
因此，如何高效、低能耗地降解VOCs成为了当前环境研究的热点问题。
介质阻挡放电等离子体（DBD）是一种常用的非热等离子体技术，具有能耗低、操作方便、体积小、噪音低等优点。
DBD通过产生强电场和电子碰撞，可以激发大量活性物种，如电子、正负离子、自由基等，进而降解有机污染物。
然而，仅仅通过DBD来降解VOCs效果并不理想，因为DBD产生的活性物种在气相中扩散和湮灭的速率非常快，导致反应区域有限。
为了提高DBD降解VOCs的效率，研究者们引入了金属氧化物催化剂。
金属氧化物催化剂具有较高的活性和选择性，可以增加DBD产生的活性物种，并促进有机污染物在催化剂表面的吸附和降解。
通过将金属氧化物催化剂与DBD等离子体结合，形成DBD协同催化剂体系，可以实现对VOCs更高效地降解。
此体系中，金属氧化物催化剂作为吸附氧化剂，可以将VOCs吸附于其表面，提高反应活性。
同时，DBD产生的活性物种可以在催化剂表面上进行有效的反应，实现VOCs的降解。
研究者们进行了大量实验研究，发现不同金属氧化物催化剂的结构、形貌、晶相等性质对DBD协同降解VOCs的效果有着重要影响。
例如，钛酸钡（BaTiO3）催化剂具有优异的光催化性能，可以吸收紫外光，增强活性物种产生。
镍氧化物（NiO）催化剂具有较高的化学活性，能够促进VOCs的氧化反应。
锡二氧化物（SnO2）催化剂则在低温下具有较高的活性，适用于需降解的低挥发性有机污染物。
除了金属氧化物催化剂的选择，催化剂的负载方式也对DBD协同降解VOCs的效果起着重要作用。
研究者们通过比较不同负载方式下的催化剂活性，发现纳米颗粒负载方式可以提高催化剂的比表面积，增加VOCs的吸附量，从而提高降解效果。
dbd介质电阻放电臭氧
DBD介质电阻放电臭氧1. 引言DBD（Dielectric Barrier Discharge）介质电阻放电是一种重要的非热等离子体发生方式，其在气体中产生的臭氧具有广泛的应用。
本文将详细介绍DBD介质电阻放电及其与臭氧产生之间的关系。
2. DBD介质电阻放电原理DBD介质电阻放电是指在两个不同的金属板之间，通过一个绝缘层（即介质）形成的等离子体放电现象。
当施加高压交流电源时，金属板上会形成正、负极性区域，并在介质中形成一个等离子体通道。
当交流周期改变时，等离子体通道会在金属板上来回移动，这种移动过程被称为“微波运动”。
微波运动导致了局部高强度场和高频场的产生，从而激发了大量自由基和激发态粒子。
3. DBD介质电阻放电臭氧生成机制DBD介质电阻放电臭氧生成主要通过以下几个步骤：3.1 氮氧化物的生成在DBD介质电阻放电过程中，氮气和氧气会发生反应，生成一系列的氮氧化物。
这些氮氧化物包括一氧化氮（NO）、二氧化氮（NO2）等。
3.2 臭氧的产生通过反应生成的一氧化氮和二氧化氮会进一步参与臭氧的产生。
臭氧（O3）是由三个原子的氧分子组成，它在大多数情况下存在于地球大气层中，但也可以通过DBD 介质电阻放电产生。
3.3 臭氧浓度的调节DBD介质电阻放电过程中，臭氧浓度可以通过调节放电参数来控制。
例如，调节施加高压交流电源的频率、幅值和波形等参数可以实现对臭氧浓度的调节。
4. DBD介质电阻放电臭氧应用DBD介质电阻放电臭氧具有广泛的应用领域：4.1 空气净化由于臭氧具有较强的杀菌、消毒和除臭作用，因此可以用于空调、净化器等设备中进行空间净化，去除空气中的有害物质和异味。
4.2 水处理臭氧可以应用于水处理过程中，用于杀灭水中的细菌、病毒和其他微生物。
此外，臭氧也可以去除水中的有机污染物和异味。
4.3 医疗领域臭氧在医疗领域有广泛的应用，例如治疗慢性伤口、湿疹和其他皮肤问题。
臭氧还可用于灭菌设备、医疗器械清洁等方面。
液固介质阻挡放电(DBD)等离子体煤液化特性研究的开题报告
液固介质阻挡放电（DBD）等离子体煤液化特性研究的开题报告一、研究背景与意义近年来，随着环境污染问题的日益严重，清洁能源的开发和利用成为了全球共同关注的焦点。
煤炭是世界上最丰富的化石能源之一，但其燃烧会造成大量的二氧化碳等有害气体的释放，加剧了大气污染和温室效应。
因此，煤液化技术的研究与发展成为了清洁利用煤炭资源的重要途径。
然而，在煤液化过程中，复杂的化学反应条件下容易产生强烈的放电现象，这种放电会导致反应物的分解和产物的变质，从而影响煤液化的效果。
为了解决这一问题，液固介质阻隔放电（DBD）等离子体技术被引入到煤液化领域进行研究。
该技术可以通过在煤液化反应体系中传递较高的电压来形成等离子体，从而使放电点远离反应物表面，防止反应物的降解和变质，提高煤液化反应的效率和稳定性，这对于清洁煤液化技术的发展具有重要意义。
二、研究内容与方法本研究拟通过实验研究，探究DBD等离子体技术在煤液化过程中的应用特性。
具体研究内容包括以下三个方面：1. DBD等离子体下煤液化反应过程的动力学特性分析：对采用DBD技术的煤液化反应体系中不同反应参数的影响进行实验考察，如电压、频率、气体种类等参数对煤液化反应转化率和产物组成的影响进行分析和比较。
2. DBD等离子体技术下煤液化产物的气态和液态分析研究：采用色谱分析和质谱分析技术对 DBD 等离子体技术下煤液化产物进行分析，研究其组成、结构以及物性等特性。
3. 机理研究：通过实验数据分析，探讨 DBD 等离子体技术可以实现煤液化反应体系防止放电等效果的物理机制，并从微观角度探究 DBD 等离子体对煤液化反应的影响机理。
三、研究方案与进度安排本研究拟开展为期两年的实验研究工作，主要包括如下几个阶段：1. 初步研究：了解煤液化反应原理和DBD等离子体技术的基本原理，选取合适的实验方法，进行反应体系设计和组装，并进行初步实验研究。
2. 实验研究：在初步研究的基础上，制定详细的实验方案，进行实验数据采集和分析，探究DBD等离子体技术在煤液化反应中的应用特性，并对实验数据进行统计和分析处理。
大气DBD等离子体的参数诊断及合成纳米DLC薄膜
摘要大气压介质阻挡放电具有设备简单，不需要复杂昂贵的真空系统，能在大范围功率下工作产生高密度活性基团粒子，并且具有较低的宏观温度等优点，具有广泛的开发和应用前景。
本文在敞开的大气环境中，以Ar气和CH4分别作为辅助和反应气体，利用大气压介质阻挡放电等离子体枪，在25kHz正弦交流电源的激励下，成功地制备了纳米类金刚石薄膜，并使用发射光谱测量系统对薄膜的沉积过程进行了光谱在线监控。
发射光谱法是一种原位、实时、在线、对体系没有扰动、时空分辨性能良好的一种诊断手段。
本文利用它对大气压等离子体枪Ar等离子体的电子激发温度、电子密度和振动温度进行了测量，并研究了电子激发温度、电子密度随电压、Ar流量、轴向距离和径向距离的变化趋势。
此外，本文还利用此法对大气压等离子体枪产生的CH4等离子体光谱进行了测量。
最后，本文还对大气压介质阻挡放电等离子体枪的电学性能进行了简单的研究，测量了等离子体枪的电流和电压波形，李萨如图形及电流-电压曲线。
本文获得的主要结论如下：(1) 在傅立叶红外光谱中，2800cm-1到3000 cm-1范围内出现了明显的C-H 峰；在Raman光谱中，1100 cm-1到1700 cm-1范围内出现了一个宽峰，并且在1360cm-1处出现了一个弱肩峰，通过高斯拟合算得I D/I G=0.59；制备的类金刚石薄膜厚度约为70nm，表面形貌分析发现薄膜连续、致密，为团簇状结构，平均粗糙度为5.9nm；对其摩擦磨损性能进行了测试，得到其摩擦系数为0.15左右;沉积过程在线光谱诊断结果发现，除Ar原子和N2(B3Πg←C3Πu)第二正带系谱线出现外，谱图中还出现了CH (X2∏←C2∑+), CH (X2∏←B2∑-), CH (X2∏←A2△),Ha (2p←3d)，Hr(2p←5d) CH+,C2(X3∏←A3∏)和H2(X1Σg←G1Πu)谱线等特征粒子的谱线。
(2) 大气压等离子体枪放电等离子体的电子激发温度范围为4000～8000k；谱线相对强度随电压和Ar流量的增加而增强，随轴向位置的降低而下降；但电压、Ar流量和轴向位置的下降均会导致电子激发温度的下降；当径向位置从0mm变化到2.5mm范围内时，它对谱线相对强度和电子激发温度的影响都不太明显，但当径向位置在3.5mm处时，相对强度和电子激发温度均达到最大值;电子密度随电压、轴向距离、径向距离的变化趋势与电子温度随这些参数的变化趋势相类似，但电子密度随Ar气流量的变化趋势与电子温度随Ar流量的变化趋势相反，它随Ar气流量的增加而增加;利用N2第二正带系( C3Πu→B3Πg)谱线推算了大气等离子体枪的振动温度2500k左右。
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1000A/cm2, 这也是判定为流光放电的依据之一。 (5) 微放电在电极表面扩展为几个mm的表面放电。
微放电的伏安特性
（1）微放电电流表 现为大量电流脉冲
（2）正负放电半周 内均出现放电。
（3）存在击穿阈值
（4）通常情况下， 电流脉冲的出现不是 均匀的，电流大小也 是随机的
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介质阻挡放电的条件：
(1) 交流电压产生交流电场，50Hz—1MHz (2) 气压范围宽阔0.1atm-10atm. (3) 放电间隙通常不大，看似仍然服从帕邢定律
介质阻挡放电的形态：
(1) 虽然宏观看似均匀，实际上是大量微小的流光放电状态。 (2) 微小放电是脉冲的，持续时间为10ns一下。认定为流光. (3) 微放电脉冲在空间是均匀分布的，有时出现规则分布，斑
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介质阻挡放电的机制
• 这个电场将会向阴极传播。在传播过程中 原子和分子得到进一步的电离，并激励起 向阴极传播的电子反向波。这样一个导电 通道能非常快的通过放电间隙而造成气体 的击穿。
• 当气体被击穿，导电通道建立后，空间电 荷在放电间隙间输送，并积累在介质上。 这时介质表面电荷将建立起电场，直到将 原来的外加电场削弱为零，以至于中断了 放电电流。
电子温度远远大于气体温度的等离子体。 如低气压下 DC辉光放电和高频感应辉光放 电，大气压下DBD介质阻挡放电等产生的 冷等离子体。
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低温等离子体的发生技术
• 直流辉光放电 • 低频放电等离子体 • 高频放电等离子体 • 非平衡大气压等离子体放电 • 介质阻挡放电
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介质阻挡放电
• 介质阻挡放电是有绝缘介质插入放电空间 的一种气体放电。介质可以覆盖在电极上 或悬挂在放电空间。这样当在放电电极上 施加足够高的交流电压时，电极间的气体 即使在很高的气压下，也会被击穿而形成 所谓的介质阻挡放电。
空气中微放电在介质表面斑点的照片
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介质阻挡放电的机制
• 当电极两端加上交流电压时，在半个周期 内，可以认为是直流放电。在第一个电子 雪崩通过放电间隙的过程中出现了相当数 量的空间电荷。他们聚集在雪崩头部。
由于电子运动速度快，电子 集中在雪崩的球状头部，正 离子滞后于电子而在雪崩的 后部。这样就产生了一个自 感电场叠加在外电场上，同 时对电子产生影响。
• 这种放电看似均匀稳定，但实际上它有大 量细致的快脉冲放电通道,通常放电空间的 气体压强为104Pa- 105Pa或更高。
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介质阻挡放电的电极结构
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• 在大气压下（105Pa），这种气体放 电呈现微通道的放电结构，即通过放 电间隙的电流由大量快脉冲电流细丝 构成。电流细丝在放电空间和时间上 都是无规则分布的。这种电流细丝也 称为微放电。每个微放电的时间过程 都非常短促，寿命不到10ns，而电流 密度却很高。在介质表面上微放电扩 散成表面放电，这些表面放电呈现明 亮的斑点，大的可达几个毫米。
（2）抑制流光放电的途径：截断流光通道 （3）电极因素很重要，电极发热消耗功率很大。 （4）高频条件下，击穿条件温和。 （5）介质层的分割，可以实现不同气体的同时放电。 （6）极端不平衡放电：脉冲放电特性所决定。
介质阻挡放电空间的电场分布
如图所示的放电位型，两层介质和一层气体间隙， 介质层厚度为ld, 气体间隙为lg 采用平行板电场近似，介质内和气体隙内的电感应 强度是连续的
E 25kV / cm Eg Ec E
空气间隙会发生击穿
击穿之后，介质层表面充电，气体隙的电场迅 速减弱。如果空气隙电场将为零，那么介质层 内的电场强度为
Ed 41.7kV / cm
可见介质阻挡放电的电流是靠介质层上的位移 电流维持的。介质阻挡放电的等效电路介质阻挡放电的放电电压
放电电压就是放电击穿过程中，气体间隙上的电压。
Dd d Ed Dg g Eg
如果施加的电压为V
V 2ld Ed lg Eg
例子：空气中，ld=0.3cm, lg=0.4cm, 施加的电压为25kV, 介电系数分别为1和4
Ed
V g lg d 2ld g
Eg
V d lg d 2ld g
Ed 11.4kV / cm Eg 45.4kV / cm Ec 30kV / cm
如稀薄低压辉光放电等离子体、电晕放电等离子体、 DBD介质阻挡放电等离子体、索梯放电等离子体等。
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等离子体的分类
• 2、按等离子体所处的状态：
（1）平衡等离子体：气体压力较高，电子
温度与气体温度大致相等的等离子体。如 常压下的电弧放电等离子体和高频感应等 离子体。
（2）非平衡等离子体：低气压下或常压下，
(5)介质的存在阻断了击穿通道（流光击穿通道）的 形成，不能形成火花或者电弧。
介质阻挡放电的应用
介质阻挡放电（DBD）能够在大气压下产生大 体积、高能量密度的低温等离子体，不需要真空设 备就能在室温或接近室温条件下获得化学反应所需 的活性粒子。广泛应用于臭氧发生和DBD等离子体 材料表面改性等方面。
等离子体的分类
1、按等离子焰温度分：
（1） 高温等离子体：温度相当于108~109 K完全电离的
等离子体，如太阳、受控热核聚变等离子体。
（2）低温等离子体： 热等离子体：稠密高压（1大气压以上），温度103~105
K，如电弧、高频和燃烧等离子体。
冷等离子体： 电子温度高（103~104K）、气体温度低,
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介质阻挡放电的宏观特点：
(1)放电是交流放电，没有直流导电通道
(2)放电形态是分布于放电空间内，不会局域于某个 放电通道上，形成类似于辉光的状态。弥漫、稳定、 无声。早期称为无声放电
(3)放电分布于介质外围的放电空间内。
(4)很大的气压范围内都可以发生。辉光放电只是在 低气压下发生，高气压下是火花、电晕或电弧状态
（5）正负半周的微 放电不是对称的。
微放电的时间特性;
(1)持续时间很短， ns级。与气体种 类有关
(2)电流脉冲的幅度 也是不同的。
(3)脉冲的上升和下 降行为不同。也 与气体种类有关
为什么出现介质阻挡放电形式？
（1）高气压下，击穿通道很集中，局部密度很高，产 生不稳定（重复性不高，发生位置不稳定）和空间不 均匀。