《转动的判定与惯性参照系的判定》

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惯性参照系

惯性参照系

惯性参考系的认识惯性系的定义对一切运动的描述,都是相对于某个参考系的。

参考系选取的不同,对运动的描述,或者说运动方程的形式,也随之不同。

人类从经验中发现,总可以找到这样的参考系:其时间是均匀流逝的,空间是均匀和各向同性的;在这样的参考系内,描述运动的方程有着最简单的形式。

这样的参考系就是惯性系。

朗道《场论》(主要是相对论电动力学)给出的定义:牛顿第一定律成立的参照系叫做惯性系。

(原文没有用牛顿第一定律,而是直接说在这样的参照系中,一个不受相互作用的粒子将保持静止或匀速直线运动)。

这个定义在牛顿力学和狭义相对论中均适用。

这样①牛顿第一定律定义了惯性系②牛顿力学在惯性系中成立。

(在相对论中,第二条只要修正为麦可斯韦方程组和相对论力学在其中成立即可)这样就不存在逻辑循环的问题,同时也可以说明,牛顿第一定律不是牛顿第二定律在F=0时的特殊情况。

在空间内,相对于任何参考点(静止中或移动中),一个运动中的粒子的位移、速度、和加速度都可以测量计算而求得。

虽然如此,经典力学假定有一组特别的参考系。

在这组特别的参考系内,大自然的力学定律呈现出比较简易的形式。

称这些特别的参考系为惯性参考系。

惯性参考系有个特性:两个惯性参考系之间的相对速度必是常数;相对于一个惯性参考系,任何非惯性参考系必定呈加速度运动。

所以,一个净外力是零的点粒子在任何惯性参考系内测量出的速度必定是常数;只有在净外力非零的状况下,才会有点粒子加速度运动。

问题是,因为万有引力的存在,并无任何方法能够保证找到净外力为零的惯性参考系。

实际而言,相对于遥远星体呈现常速度运动的参考系应是优良的选择。

惯性系判定一个参考系是不是惯性系,只能由试验确定。

最基本的判据就是牛顿运动定律成立与否。

根据伽利略相对性原理,和一个惯性系保持相对静止或相对匀速直线运动状态的参考系也是惯性系。

在实践中,人们总是根据实际需要选取近似的惯性参考系。

比如,在研究地面上物体小范围内的运动时,地球是一个很好的惯性系。

惯性参照系

惯性参照系

惯性参照系在第一单元中,我们提到过,运用运动学规律来讨论物体间的相对运动并计算物体的相遇时间时,参照系可以任意选择,视研究问题方便而定。

运动独立性原理的应用所涉及的,就是这一类问题。

但是,在研究运动与力的关系时,即涉及到运动学的问题时,参照系就不能任意选择了。

下面两个例子中,我们可以看到,牛顿运动定律只能对某些特定的参照系才成立,而对于正在做加速运动的参照系不再成立。

如图所示,甲球从高h 处开始自由下落。

在甲出发的同时,在地面上正对甲球有乙球正以初速0v 做竖直上抛运动。

如果我们讨论的问题是:两球何时相遇,则参照系的选择是任意的。

如果选地面为参照系,甲做自由落体运动,乙做竖直上抛运动。

设甲向下的位移为1s ,乙向上的位移为2s ,则t v gt t v gt s s h 020221)21(21=-+=+= 得 0v h t = 若改选甲为参照系,则乙相对于甲做匀速直线运动,相对位移为h ,相遇时间为0v h t =,可见,两个参照系所得出的结论是一致的。

如果我们分析运动和力的关系。

若选地球做参照系,甲做自由落体运动,乙做竖直上抛运动,二者都仅受重力,加速度都是g ,而g m G m F a ===,符合牛顿第二定律。

但如果选甲为参照系,则两物皆受重力而加速度为零(在这个参照系中观察不到重力加速度),显然牛顿第二定律不再成立。

再如图所示,平直轨道上有列车,正以速度v 做匀速运动,突然它以大小为a 的加速度刹车。

车厢内高h 的货架上有一光滑小球B 飞出并落在车厢地板上。

如果我们仅研究小球的运动,计算由于刹车,小球相对于车厢水平飞行多大距离。

若选地面为参照系,车厢做匀减速运动,向前位移为1s 。

小球在水平方向不受外力,做匀速运动,位移为2s ,在竖直方向上做自由落体运动,合运动为平抛运动。

2s 与1s 之差就是刹车过程中小球相对于车厢水平飞行的距离。

22001221)21(at at t v t v s s x =--=-= g h t 2=若改选小球做参照系,水平速度v 观察不到,车厢相对于小球做大小为a ,方向向车前进反方向的,初速为零的匀加速运动。

转换参考系解决物理问题

转换参考系解决物理问题

转换参考系解决物理问题在物理学中,参考系是指用来描述物体位置、速度和加速度的坐标系。

通过选择不同的参考系,我们可以更方便地分析和解决物理问题。

在解决物理问题时,选择合适的参考系是非常重要的,它不仅可以简化问题的处理,还能够帮助我们更清晰地理解物理现象。

本文将通过一系列例子来说明如何利用转换参考系解决物理问题。

一、相对参考系在物理学中,我们通常将地面作为惯性参考系,即认为地面是静止的。

但在某些情况下,我们需要考虑相对运动的参考系。

当我们站在一个行驶的火车上观察外面的景物时,我们会觉得外面的景物在向后移动,这是因为我们和外界的相对速度造成的。

在这种情况下,我们需要考虑相对参考系来描述外界的运动。

一个船在静水中以速度v向东航行,如果我们站在河岸上观察船的运动,我们会认为船向东航行;而如果我们站在船上看周围的河水,我们会认为水向西流动。

这两种观察方式所得到的运动描述是不同的,但都是正确的。

这就是相对参考系的概念。

通过转换参考系,我们可以更方便地处理物理问题。

二、加速参考系在某些情况下,选择加速参考系可以帮助我们简化物理问题。

在相对运动的情况下,如果我们选择一个加速的参考系,那么在这个参考系下,就可以消去某些惯性力,使问题更容易处理。

举个例子,如果一个电梯以加速度a向上运动,那么在电梯内的人会感到一种向下的假想力,使得他们身体重量增加。

但如果我们选择以电梯作为参考系,那么这种假想力可以被消去,问题变得简单了很多。

下面我们通过一些具体的例子来说明如何利用转换参考系解决物理问题。

1. 相对运动问题假设有一个火箭在太空中以速度v向东运动,一个观察者在地面上以速度u向西行驶。

假设观察者观察到火箭的速度为v',我们来计算火箭相对于地面的速度。

在地面参考系中,火箭的速度为v,观察者的速度为-u。

火箭相对于观察者的速度为v' = v - (-u) = v + u。

从这个例子中可以看出,通过转换参考系,我们可以简化相对运动问题的分析,更快地得到问题的解答。

第四章转动参考系

第四章转动参考系

r ac

2r vr
——科里奥利加速度
是由于质点P对转动的 S 系有一相对速度,从而 与 v 相互 影响所产生的,若两者平行或有一为零,此项加速度为零。
对转动参照系来讲,绝对加速度等于相对加速度、牵连加 速度与科里奥利加速度三者的矢量和。
注意:绝对速度与绝对加速度都是从静止参照系来观测一 个在转动参照系中质点P的速度与加速度的,如果从转动参照 系中来看,只能看到相对速度与相对加速度。

2 x&
r j

2ωr
(
r x&i

r y&j )

2ωr
vr
其方向则垂直于 与 v所决定的平面,在平
面问题中, 恒沿k方向,故 2 v为位于
x、y平面内的矢量,其指向由右手螺旋法则
决定(如图所示)。这个加速度叫科里奥利 加速度,简称科氏加速度。
科氏加速度是由于在S系中的观察者看来,牵连运动 (即 )可使相对速度 v 发生变化,而相对运动(即v )又同 时使牵连速度 ω r 中的 r 发生改变,即科氏加速度是由牵连
本章重点
质点在转动参照系中相对运动微分方程的 建立和求解。
Chapter 4 转动参考系内容
4.1 平面转动参考系 4.2 空间转动参考系 4.3 非惯性系动力学(二) 4.4 地球自转产生的影响
4.1 平面转动参考系
设平面转动参照系S 以角速度 绕垂直 于自身的轴转动,如图所示,在动系 S上
Chapter 4 转动参考系
质点在非惯性系中的运动规律。也就是 研究参照系具有加速度时,如何描述质点的 运动规律。
非惯性系转 平动 动参 参照 照系 系
基本要求
深刻理解转动参照系中相对运动、牵连 运动、牵连加速度、科里奥利加速度、牵连 惯性力、科里奥利力等基本概念,特别是科 里奥利力产生的原因及实质;熟练掌握绝对 速度、绝对加速度和相对运动微分方程及其 应用 。

惯性力与转动参考系的运动规律

惯性力与转动参考系的运动规律

惯性力与转动参考系的运动规律在物理学中,惯性力与转动参考系是两个重要的概念,它们在研究物体的运动过程中起到了关键的作用。

本文将探讨惯性力与转动参考系的运动规律,并从动力学的角度进行解释。

惯性力是指一个非惯性参考系下,为了使牛顿的运动定律成立而引入的一种虚拟的力。

在一个非惯性参考系中,物体的运动并不服从牛顿的运动定律,因为惯性力的存在导致物体表现出与物理规律不符的行为。

一个常见的例子是在转动参考系中观察一个转盘上的小球。

对于一个静止的小球来说,在地面参考系下不受力,符合牛顿的运动定律。

但是,如果我们将地面参考系转换为与转盘同样的转动参考系,小球会出现一种假想的向外离心的力,这就是惯性力的作用。

那么,惯性力的物理原理是什么呢?惯性力的产生是因为我们选择了一个以加速度运动的非惯性参考系。

在转动参考系中,物体与转盘之间存在着摩擦力,这个摩擦力产生了一个向内的加速度。

根据牛顿第二定律,物体在非惯性参考系中会受到一个相等大小,方向相反的力,即惯性力。

具体来说,惯性力的大小与物体的质量、转动参考系的角速度以及距离转动中心的距离有关。

当物体距离转动中心较远时,惯性力的大小较大;而当物体质量较大或者角速度较大时,也可以导致惯性力的增大。

在转动参考系中观察物体的运动规律也具有一些特殊性。

由于惯性力的存在,物体在转动参考系中遵循与地面参考系不同的运动规律。

举个例子,在地面参考系中,我们发现两个物体相互作用力相等,反作用力相反。

但是在转动参考系中,由于惯性力的作用,两个物体之间并不一定满足这个条件。

此外,在转动参考系中,物体的加速度也不是与机械力成正比的关系,而是与惯性力成正比。

也就是说,加速度与机械力和惯性力之间存在一种复杂的关系。

总结一下,惯性力与转动参考系的运动规律是一个相对复杂的问题。

在非惯性参考系中,物体的运动并不遵循牛顿的运动定律,而是受到一个虚拟的惯性力的影响。

这个惯性力是由于我们选择了一个以加速度运动的参考系所产生的。

惯性参考系的定义

惯性参考系的定义

惯性参考系的定义定义对一切运动的描述,都是相对于某个参考系的。

参考系选取的不同,对运动的描述,或者说运动方程的形式,也随之不同。

在有些参考系中,不受力的物体会保持相对静止或匀速直线运动状态,其时间是均匀流逝的,空间是均匀和各向同性的。

在这样的参考系内,描述运动的方程有着最简单的形式,此参考系就是惯性参考系(惯性系)。

朗道《场论》(主要是相对论电动力学)给出的定义:牛顿第一定律成立的参照系叫做惯性系(原文直接说在这样的参考系中,一个不受相互作用的粒子将保持相对静止或匀速直线运动)。

这个定义在牛顿力学和狭义相对论中均适用。

①牛顿第一定律定义了惯性系。

②牛顿力学在惯性系中成立(在相对论中,修正为麦克斯韦方程组和相对论力学在其中成立)。

这样就不存在逻辑循环,同时也说明,牛顿第一定律不是牛顿第二定律在F=0时的特殊情况。

在空间中,相对于任何参考点(静止中或移动中),一个运动中的粒子的位移、速度和加速度都可以测量计算而求得。

虽然如此,经典力学假定有一组特别的参考系。

在这组特别的参考系内,大自然的力学定律呈现出比较简易的形式,所以称这些特别的参考系为惯性参考系(惯性系)。

惯性系有个特性:两个惯性系之间的相对速度必是常数;相对于一个惯性系,任何非惯性参考系(非惯性系)必定呈加速度运动。

所以,一个净外力是零的点粒子在任何惯性参考系内测量出的速度必定是常数;只有在净外力非零的状况下,才会有点粒子加速度运动。

因为万有引力的存在,并无任何方法能够保证找到净外力为零的惯性系。

实际而言,相对于遥远星体呈现常速度运动的参考系应是优良的选择。

惯性系是不存在引力作用、不存在自身加速度的“自由”参考系。

在经典力学中,这是一种理想参考系:由于宇宙空间中无处不存在引力,实际的惯性系是不存在的。

在广义相对论中,由于引力作用和加速度是完全等效的,对于一个在引力场中作自由落体运动的参考系,引力作用和自身加速度的作用抵消。

这样的参考系,是一个真实的“自由”参考系。

物理书惯性知识点总结

物理书惯性知识点总结

物理书惯性知识点总结1. 惯性的基本概念惯性是物体保持其现有状态的性质。

当物体处于静止状态时,它会继续保持静止状态;当物体处于运动状态时,它会继续保持运动状态。

这是牛顿第一定律的基本内容,也是惯性的核心概念。

2. 惯性的性质惯性有以下几个基本的性质:(1)惯性是一种保持运动状态的性质。

一旦物体处于运动状态,它会继续保持这种状态,直至受到外力的作用。

(2)惯性是一种相对性的性质。

即使物体处于匀速直线运动状态,我们也无法确定它是在静止的地面上运动,还是在匀速运动的车厢内运动。

这表明惯性是与参照系相关的。

(3)惯性是一种自身属性。

物体的惯性是由其自身性质决定的,与其质量有关。

质量越大的物体,其惯性越大,即越难改变其运动状态。

3. 惯性的应用惯性在物理学中有着广泛的应用,其中包括以下几个方面:(1)惯性导航。

惯性导航系统利用物体运动状态的不变性,通过测量物体的加速度和角速度,来确定物体在三维空间中的位置、速度和方向,从而实现导航定位的功能。

(2)惯性力。

惯性力是指非惯性参照系下的虚拟力,它是由于参照系的加速度而产生的。

在惯性参照系中,惯性力为零;而在非惯性参照系中,物体会受到额外的惯性力的作用。

(3)惯性仪表。

飞行器、航天器等载具上常常搭载惯性仪表,来测量载具的位置、速度和方向,从而辅助飞行员或航天员进行飞行和导航。

(4)惯性负载。

在工程领域中,惯性负载可用于模拟真实环境中的惯性作用,从而用于测试和评估机械设备的性能和稳定性。

4. 惯性的重要性惯性在物理学中具有非常重要的地位,它是牛顿力学体系的基础之一,也是其他物理领域中的重要概念。

惯性的重要性主要体现在以下几个方面:(1)惯性是牛顿第一定律的基础。

牛顿第一定律描述了物体在不受外力作用时的运动状态,而这种运动状态的保持正是由于物体的惯性所决定的。

(2)惯性是运动定律的基础。

牛顿第二定律描述了物体受力时的运动规律,而这种运动规律的成立正是基于物体的惯性。

转动参考系

转动参考系

b.轨道磨损和河岸冲刷 当物体在地面运动时, 在北半球 (sin>0) 科里奥利 力的水平分量指向运动的右侧, 这样长年累月的作用, 使得北半球河岸右侧冲刷比左侧厉害, 因为比较陡峭. 而在南半球 (sin<0) 情况与此相反, 是左侧磨损或者 冲刷比较厉害. 双轨单行列车也是同样的问题.
c.落体偏东问题 假定质点由高度h自由下落,认为重力不变,且不受其他 外力, 显然有
如果质点固定在转动系中, v ' 0, 故a ' 0, ac 0, 则
2 F mat F m r ' r r 0
即当质点在非惯性系中处于平衡时, 主动力、约束反作 用力和由牵连运动而引起的惯性力的矢量和等于零. 我 们通常把这种平衡叫做相对平衡.






相对加速度 P相对平板
向心加速度 平板转动
切向加速度 平板变速转动
科里奥利加速度 牵连和相对纠缠
也可以简写为
a a'
相对加速度
at
牵连加速度
ac
科里奥利加速度
科里奥利加速度, 简称科氏加速度.
相对速度 v '发生改变, 而相对运动 ( 即 v ' ) 又同时使 r r 牵连速度 中的 发生改变 , 即科里奥利加速度 2 v '是由牵连运动与相对运动相互影响所产生的. 其方向垂直于 及 v '所决定的平面并且依右手螺

2 ma ' F m R 2m v '
R 表示质点到转动轴的距离矢量.
a0 , 则 O的加速度为
如果转动系的原点O′不和静止系原点O重合, 且O′对
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<四> 转动的判定与惯性参照系的判定有两个物理学问题对于我们把握物质、空间与运动的本质有着重要的意义:如何判定一个物质体系是不是在转动?如何判定一个物质体系是不是惯性系?先引述一下约翰·格里宾在《大宇宙百科全书》(257~260页)里写的关于“马赫原理”的词条:“马赫原理,认为惯性是由物体与宇宙中一切其它物质相互作用所引起的思想。

伽利略看来最早认识到,不是物体运动的速度、而是它的加速度揭示了是否有力作用于物体。

在地球上,总是有外力(如摩擦)在起作用,所以仅仅为了保持物体的匀速运动也必须一直维持对该物体的推力。

但自然趋势则是在无外力作用时保持同一方向的等速运动。

可是你参照什么东西来测量速度和加速度呢?艾萨克·牛顿认为宇宙中存在一个由绝对空间定义的优先参考系。

空间是摸不着抓不住的狡猾家伙——你不可能把一个钉子锤进空间并测量你相对于钉子的速度。

但牛顿觉得可用旋转物体实验——特别是一桶水——来演示优先参考系的存在。

他在1686年发表的伟大著作《自然哲学的数学原理》中对这种试验的描述如下:‘绝对运动和相对运动的区分,可通过从圆周运动的轴退离的力来看……如果旋转一个用长绳挂起来的桶,使绳子拧得紧紧的,然后将桶注满水,并保持桶和水静止;于是,在另一个力突然作用下,桶将反过来旋转,同时绳子将放松自己……水的表面开始时是平的,就像桶开始运动之前一样;但随着桶将它的运动逐渐传达给水,水也将开始明显地旋转起来,并一点一点的从中心后退,在桶的边缘升高,变成凹面形状(正如我亲眼所见),而且运动越快,水面升起越高。

’牛顿这里谈到的就是我们所称的离心力,而他的‘正如我亲眼所见’也是贴切的,因为与他的很多前辈和同时代人不同,牛顿确实进行了实验——他不光是想像理想世界中事物‘应该’如何如何。

搅动一杯咖啡,你就能亲眼见到较小规模的同一现象,咖啡液体被离心力推向边缘(并升高),中间留下一个凹坑。

但牛顿在这里强调的重要东西,并不是相对于容器的运动,而是在某种意义上的液体的绝对运动。

实验开始时,桶运动起来了,尽管水和桶之间有相对运动,但水面仍是平的。

后来,摩擦使得水也旋转起来了,尽管现在水相对于桶没有运动,凹坑却出现了。

最后,你可以抓住桶,使它停止转动;现在桶里的水仍继续转动,水面中央仍有凹坑,恰如被你搅动的那杯咖啡一样。

不晓得水是怎么‘知道’它在旋转并做出得体反映的。

然而,旋转是相对于什么东西而言呢?牛顿说它是相对于固定的(或绝对的)空间旋转。

但30年后,爱尔兰哲学家和数学家乔治·伯克利(George Berkeley,1685~1753)争辩说,一切运动都是相对的,都必须参照某种东西进行测量。

他说,既然‘绝对空间’不可察觉,它就不能作为参考点。

他继续指出,如果宇宙中除一个孤立的球外空无一物,那么谈论这个球的任何运动都是没有意义的。

即使有两个完全光滑的球相互绕转,那也无法测量这种运动。

但‘假定突然创造出了满天恒星,那么我们就能通过球相对于宇宙不同部分的位置来推断它们的运动’。

总之,伯克利论证的是,由于你杯中的咖啡知道它在相对于远方恒星旋转,它才不乐意地在杯子边缘升高。

同样的论据可应用于直线上的加速度;按照伯克利的论证,当你坐在一辆从静止到加速运动的汽车中感到后背上有推力,那是因为你的身体知道它正在相对于远方恒星和星系加速。

但伯克利超前于他的时代150年,虽然18世纪对他的思想也有一些讨论,但它们基本上被忽略了。

直到1860年代恩斯特·马赫重提这一思想,才再次引起人们对它的兴趣。

马赫对伯克利提出的思想几乎没有什么补充,不过他阐述了一个很有魅力的看法,他说,如果我们想把地球赤道凸起带解释为离心力所引起,那么‘究竟是将地球看成绕它的轴自转,抑或地球静止而恒星绕地球公转,那是无关紧要的’。

是相对运动造成了凸起带。

阿尔伯特·爱因斯坦是从马赫的工作了解到加速度必须相对于恒星进行测量这一思想的,他还给它起名‘马赫原理’。

当爱因斯坦着手发展其广义相对论时,他打算提出一个将马赫原理作为自然结果包括进去的理论。

他只取得部分成功——仅当宇宙封闭时,广义相对论方程式才有可能(甚至也不可能)将遥远天体和加速运动之间的这种反馈包括进去。

但由于爆胀理论提出宇宙确实封闭,所以从爱因斯坦时代来看,这并不构成多大的缺点。

如果本地参考系,即静止标准,真的由宇宙中全部物质的某种平均效应确定,就应该有某种检测它的方法。

一种方法是将一个试验物体放入一个(质量很大的)球形物质壳中,并让球壳相对于遥远星系快速旋转。

如果马赫原理正确,就应该有一个来自旋转球壳的试图使试验物体跟随运动的微小拖动作用。

适度的效应可能通过研究绕地球轨道上自由下落状态的陀螺仪的行为检测出来;按照这一思路的试验已由斯坦福大学的一个小组设计出来,不过还没有送入太空。

”从这段话看来似乎只有两种可能:要么牛顿的观点正确,要么伯克利和马赫的观点正确。

但是因为空间体系的运动(它的内在运动和相对于物质体系的外在运动)不产生任何意义,它既不改变空间体系自身的任何性质,也不会改变物质体系的任何性质与存在形式,因而它是不可观测的,而且无论我们假设空间体系作何种形式的内在运动和相对于物质体系的外在运动,它都会和现实相符。

因为运动是相对的,空间体系和物质体系在运动中的地位是对等的,所以可以反过来说,无论我们假设物质体系以何种形式在相对于空间体系运动,都不会与客观现实发生冲突,看来牛顿的观点——以空间体系作为运动的优先参照系——必须抛弃。

那么我们必须接受马赫原理吗?实际上马赫原理也不正确,举个例子说,在旋转问题的判定上,如果我们假设宇宙物质体系是有限的,那么当我们研究宇宙中的某一部分物质体系是不是在转动时,可以以另外的物质体系或整个宇宙物质体系为参照物来判断,但当我们的研究对象是整个宇宙物质体系时,由于没有外在的物质参照物,依据马赫原理,它就不存在转动或不转动的问题,因而不论我们以何种物理理论——牛顿的、相对论的或者量子力学的——建立宇宙模型,都不允许有转动态的模型。

这看起来不合理。

而且马赫原理在宇宙物质体系是无限的条件下将遭遇巨大的困难,因为我们不可能以无限的宇宙物质体系的整体作为参照物。

当然,这只是揭示了一种矛盾,还不足以揭示马赫原理的错误,要真能做到这一点,我们必须认识转动的本质,因而学会如何判定转动,并通过认识力的本质学会惯性系的判定。

事实上,所谓的转动,有两种本质上不同的形式,可以说它们是两个不同的概念:自我旋转和相对转动。

为了简单起见,我们在考虑转动问题时先只考虑二维平面内的情况,假设物质体系的质量都分布在一个平面上且只在此平面内运动,而且物质体系是刚体,懂物理或数学的朋友可以把它演绎得复杂一些,考虑三维的情况。

自我旋转是如下一种物质体系的存在形式:如果两个物质点存在不为零的相对运动速度而相互之间的距离却不改变,那么这两个物质点构成的物质体系一定在自我旋转。

上面是叙述的刚性物质体系的纯粹的自我旋转,在有外在观测者的情况下,可以如此判定此类形式的自我旋转:如果两个物质点以不同的速度运动却保持不变的距离,那么此两物质点构成的物质体系一定在自我旋转。

自我旋转的物质体系必须有作用在物质点上的向心力以维持其相对距离与结构的稳定性,这是自我旋转的物质体系的一个必然特征,因而也是一个重要判据。

前面论述的两个物质点构成一个自我旋转的物质体系,是不考虑向心力的简化模型,当考虑向心力这一个必需因素时,仅有两个物质点是不可能形成一个自我旋转的物质体系的,因为还需要在两个物质点之间互相传播以产生向心力效应的物质粒子的存在。

如果没有外在的参照物,对于一个单独的刚性物质体系来说,的确无法判定它是不是在自我旋转,因为空间体系因其虚空本性不能作为运动的参照系而存在,而刚性物质体系因其绝对刚性,不会因自我旋转运动和内在力的作用而产生任何结构的变化,所以它无论自我旋转与不自我旋转,它的内在结构都是一样的,它的外在环境也是一样的——一片虚空,它自己无法判定自己是不是在自我旋转。

但在客观现实中,所有的物质体系都不是绝对刚体,而是由波粒二象性的物质粒子构成的物质体系,这就为物质体系的自我旋转的判定提供了更好的条件。

判定一个物质体系是不是在做自我旋转,在于构成它的物质点是不是以不同的速度运动而保持不变的相对距离。

也就是说,(在不考虑其它物理效应的情况下)同样是长度、面积和体积不发生改变,不自我旋转(或者说是自转角速度为零)的物质体系的各物质点相对静止(或者说相对运动速度为零),而自我旋转的物质体系,则必定有部分不同的物质点作相对运动(或者说相对运动速度不为零)。

不自我旋转的物质体系不需要也不应该有向心力来保持它稳定的长度、面积和体积,而自我旋转的物质体系则必须要有向心力来保持它的稳定的长度、面积和体积。

这样如果我们把一个物质体系以任何方式分割开使它的各物质点不能产生力的联系(假设无外来物质体系的力的作用,而且刀是无限薄的因而分割活动不产生额外的位移),它的各物质点都不会互相远离,物质体系仍然保持原来的长度、面积和体积,则此物质体系一定没有自我旋转;如果以某些方式分割此物质体系使它的各部分不产生力的联系,此物质体系的某些部分会互相远离,则此物质体系必定存在自我旋转。

举一个最简单的例子,判定一根绳子是不是以某一条和它垂直的直线为轴自我旋转,最简单的方法就是把它砍成两截,如果分开的两截不互相远离,那么绳子不自我旋转,如果两截互相分开距离越来越远,则绳子肯定自我旋转。

这是假设有外在物质体系的情况下判定一个物质体系是不是在做自我旋转。

当没有任何外在物质体系的情况下,也可以从力学的角度来判定一个物质体系是不是在自我旋转,因为自我旋转的物质体系需要向心力来维持其结构的稳定性,而不自我旋转的物质体系则不需要向心力来保持其结构的稳定性,一旦有类似的力存在它的结构反而不稳定。

打个比喻说,假设我们在太空中自由飞行,这样我们就可以不考虑重力的影响,因而我们伸直双臂可以很容易的抓住两个质量很大的铁球,比如一个一百千克,然后我们闭上双眼,只要我们的感觉足够灵敏,不需要任何外在的参照物,我们自己就可以判定我们自己是不是在自我旋转,因为如果我们不自我旋转,则我们不需要对球施加任何力它们就会老老实实的呆在我们手上,如果我们自我旋转,则需要用力抓住球它们才不会飞走,我们自我旋转得越快,抓住球所需要用的力就越大,当我们自我旋转得足够快时,我们发现我们的力量已经不足以抓住两只铁球,它们飞走了。

在这里自我旋转的经典表现是两只球以不为零的速度相对运动而保持不变的相对距离,因而需要向心力产生加速度以维持其距离的稳定性。

因而对于由两个物体构成的孤立物质体系,如果两个物体之间存在彼此相互吸引的力且引力大于其相排斥的力,而其相对距离保持不变,则此物质体系肯定自我旋转。

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