14.10量子物理之氢原子的电子云图和概率密度等值面图

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原子的结构--氢原子PPT课件

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原子轨道(波函数)的空间图示与径向分布
1s 3s
0
2s
0.2
0.1
3d
r
0
-0.1
3p
r
3s
2s
2p
3p
3d
4d
节面数(n-l-1)
空间图示与径向分布图的比较
3p概率密度(电子云)图示
2pz
3pz
氢原子轨道的zx等值线图
氢原子轨道的zx等值线图
最概然半径
电子出现概率最大的球壳半径
dD 0 dr
Yl,m(θ,φ)较 Y2l,m(θ,φ): ➢无正、负号。 ➢更瘦小。
原 子 轨 道 电 子 云 界 面 p轨道 图 l=1
角度节面数目为l
s轨道
l=0
d轨道
l=2
空间分布图
电子云图:以黑点的疏密表示空间各点概率密
度ψ2的大小。
1s
2s
3s
1s、2s、3s电子云的剖面示意
f z3 3 zr2 5
(
E
Ze2 ) R(r) Y ( , ) 4 0r
0
r2
两边同乘以
,整理得:
R(r) Y ( , )
1
Rr
r
r2
r
Rr
2mr 2
2
E
2m Ze 2
4 0 2
r
Y
1
,
1
sin
sin
1
sin2
2
2
Y
,
只含r
1 R(r)
r
(r2
R(r) ) r
mZe 2
2 02
r
2m 2
D
l相同

氢原子中电子云的概率分布

氢原子中电子云的概率分布

计算物理期中作业题目: 氢原子中电子云的概率分布摘要:通过氢原子的波函数(,,)r ψθϕ求解氢原子中电子在(),θϕ方向立体角 d Ω 中的概率密度,然后编程进行计算并画图给出氢原子角向电子云分布图,通过对比可以看出不同(,)l m 给出的角向电子云分布图呈现一定规律。

关键词:氢原子,概率密度,连带勒让德多项式氢原子中电子在(),θϕ方向立体角 d Ω 中的概率为22(,,)nlm d r r drψθϕΩ⎰2220(,)()lm nl d Y R r r drθϕ+∞=Ω⎰2(,)lm Y d θϕ=Ω则立体角d Ω内的电子云角向概率密度为222(,)(cos )(cos )mim mlm l l Y P eP ϕθϕθθ==连带勒让德多项式为2/2()()(1)()m m m l l P x x P x =-则对勒让德多项式求m 次导数易得()()()mm l l md P x P x dx=[]/220(1)(22)!2!()!(2)!l mk l kmlk d l k x dxk l k l k -=--=--∑[]()/220(1)(22)!2!()!(2)!l m k l k ml k l k xk l k l k m ---=--=---∑得连带的勒让德多项式[]()/22/220(1)(22)!()(1)2!()!(2)!l m k m m l k ml l k l k P x x xk l k l k m ---=--=----∑为求解氢原子角向电子云概率密度2(cos )ml P θ编程如下程序OPEN( 1, FILE='STAR.TXT')WRITE(*,*)'请输入角量子数L和磁量子数M' READ(*,*)ZL,ZMPI=3.141DO T=0,PI,0.01R=PPP(ZL,ZM,COS(T))**2WRITE(1,*)R*COS(T),R*SIN(T)ENDDOENDFUNCTION PPP(ZL,ZM,X)PPP=PP(ZL,ZM,X)*(1.0-X*X)**(ZM/2.0)RETURNENDFUNCTION PP(ZL,ZM,X)IF(MOD((ZL-ZM),2).EQ.0) THENZLL=ZL-ZMELSEZLL=ZL-ZM-1ENDIFPP=0DO ZK=0,ZLL/2.0PP=PP+P(ZL,ZM,ZK,X)ENDDORETURNENDFUNCTION P(ZL,ZM,ZK,X)P=(-1)**ZK*F(2*ZL-2*ZK)/2**ZL/F(ZK)! /F(ZL-ZK)/F(ZL-2*ZK-ZM)*X**(ZL-2*ZK-ZM) RETURNENDFUNCTION F(ZN)F=1.0DO ZK=1.0,ZNF=F*ZKENDDORETURNEND图形结果m变化的关系(图a)电子云的1/2剖面图随角量子数l和磁量子数m234角量数l(图b )图a各图沿y轴的旋转立体图图b的放大图Y10Y20Y21Y31Y32Y40Y41Y428642Y43结论定义m l -≡δ称之为差量子数。

氢原子光谱

氢原子光谱

N l ,m
(l m )! ( 2l 1) 4 (l m )!
Y0,0 ( , )
1 4
3 Y1,1 ( , ) sin e i 8 Y1, 0 ( , ) 3 cos 4
3 i Y1, 1 ( , ) sin e 8
3. 对应一个能量本征值 E n 有 g
(2l 1) n 2 个本征函数,
l 0
n 1
g n 2 称为简并度。
§3-4
核外电子的几率分布
一. 空间概率分布--电子云:
粒子出现在体积元 d 中的概率
dP n,l ,m (r , , ) d Yl ,m ( , ) Rn,l (r ) d
(3) (4)
1. 求 ( )
d 2 0 2 d ( ) Ae i
( ) ( 2k )
m ( m 0, 1, 2, )
( ) m ( ) Ae im

( ) m ( ) Ae im ( m 0, 1, 2, )
2. 求 ( )
1 d d m2 (sin ) ( 2 ) 0 sin d d sin
令 则
cos , ( ) P( )
d 2P dP m2 (1 2 ) 2 2 ( )P 0 2 d d 1
――缔合勒让德(Legendre)方程。
Rn ,l ( r ) r 2 dr
2
dPn,l (r ) dr
Rn ,l (r ) r dr
2
2
(r, , ) R(r )Y ( , )
1 2 d 2R dR 2 r 2 r dr 2 2r dr 2 [ E U (r )] R 1 1 Y 1 2Y (sin ) 2 2 sin Y sin d 2 R 2 dR 2 2 [ E U (r )] 2 R 0 2 r dr dr r

原子轨道空间分布图的描绘

原子轨道空间分布图的描绘
固定中的一或多个参数中的一或多个参数原子轨道等值线图界面图轮廓图网格线图电子云分布图原子轨道等值线图界面图轮廓图网格线图电子云分布图2pz2pz作为作为r的单位取的单位取式作为式作为的单位上式可简化为
结构化分布图的描绘
氢原子和类氢离子的Schrödinger方程: 方程: 氢原子和类氢离子的 方程
原子轨道等值线图、界面图、轮廓图、网格线图, 原子轨道等值线图、界面图、轮廓图、网格线图,电子云分布图
氢原子ψ 轨道数学表达式: 氢原子ψ2pz 轨道数学表达式:
取 作为 r 的单位,取 的单位, 上式可简化为: 位,上式可简化为:
式作为ψ的单
氢原子 ψ2pz 轨道等值线图--- 坐标单位不同 轨道等值线图---
h Ze 2 − 2 ∇ − ψ = Eψ 4πε0r 8π µ
2 2
原子轨道的波函数形式复杂,将它们用图形表示出 原子轨道的波函数形式复杂, 来,有利于了解原子结构、性质及成键等信息。 有利于了解原子结构、性质及成键等信息。 原子轨道和电子云有多种图形, 原子轨道和电子云有多种图形, 应了解这些图形是 怎么画出来的, 相互之间是什么关系? 怎么画出来的, 相互之间是什么关系? 原子轨道和电子云都是三元函数,无法在三维空间 原子轨道和电子云都是三元函数, 中作图,为解决这一难题,须对函数作处理: 中作图,为解决这一难题,须对函数作处理: 1、径向分布图、角度分布图 径向分布图、 2、简化:固定 Ψ (r,θ,φ) 中的一或多个参数 简化:
步骤一: 步骤一: 作Ψ-r 图
0 0° 15° 15° 30° 30° 45° 45° 60° 60° 75° 75° 0 0 0 0 0 0 0.5 0.389 0.376 0.337 0.275 0.195 0.101 1.0 0.607 0.586 0.526 0.429 0.304 0.157 1.5 0.709 0.685 0.614 0.501 0.355 0.184 2 0.736 0.711 0.637 0.520 0.368 0.190 3 0.669 0.646 0.579 0.473 0.335 0.173 4 0.541 0.523 0.469 0.383 0.271 0.140 5 0.410 0.396 0.355 0.290 0.205 0.106 6 0.299 0.289 0.259 0.211 0.150 0.077 7 0.211 0.204 0.183 0.149 0.106 0.055 8 0.147 0.142 0.127 0.104 0.074 0.038 9 0.100 0.097 0.087 0.071 0.050 0.026

氢原子的量子理论

氢原子的量子理论

1)
R
0
(1) (2)
(3)
其中 m 和 l 是引入的常数。
解此三个方程,并考虑到波函数应满足的
标准化条件,即可得到波函数 (r, , )
并且可得到: 能量量子化 角动量量子化 角动量空间量子化
三个量子数
1.能量量子化和主量子数
求解方程(3) ,并使 R ( r ) 满足标准化条件,求得 E必等于
32 2022
1 n2
L l(l 1)
Lz m
对于给定的 n ,l 可以有n 个值
对于给定的 l ,m 可以有 2l+1 个值
对于给定的 n ,可能的波函数(状态)数量
n1
N (2l 1) n2 简并度
l 0
n 1, 2 , 3 ,
K, L, M, N, …… 壳层
l 0,1, 2 , , n 1
26.5.2.原子的壳层结构
原子中的电子 n , l , m , ms
壳层 n 1, 2,3, K, L, M, N, …… 壳层
次壳层 l 0, 1, 2 , , n 1 s, p, d, f, g, …… 次壳层
如:n = 3, l = 0, 1, 2 分别称为3s态,3p态,3d态
电子在原子内的分布 多电子原子系统中,核外电子在不同的壳层上
r 2 r r r 2 sin
r 2 (sin )2 2
同乘 r 2/RY,并且移项
1 R
d dr
(r 2
dR ) dr
K 2r2
Y
1 sin
(sin
Y
)
Y
1 (sin
)2
2Y
2
1 R
d dr
(r 2

2-2-2 原子轨道和电子云的图形

2-2-2 原子轨道和电子云的图形

4. 等值线、轨道界面
电子云的等值线图形
例1. 讨论氦离子He+2s态波函数的节面位置和 形状.
1
2s
1 4
Z3
2a03
2 2
Zr a0
e
Zr a0
2s
A 2
Zr a0
e
Zr a0
要使2s=0
应有:
2 2rБайду номын сангаас 0 a0
氢原子3pz电子云界面图
原子轨道界面与电子云界面是同一界面, 原子轨道界 面值的绝对值等于电子云界面值的平方根, 原子轨道界面 图的不同部分可能有正负之分, 由波函数决定.
轨道节面分为两种: 角度节面(平面或锥面)有l个;
径向节面(球面)有n-l -1个. 共有n-1个节面.
通常所说的原子轨道图形,应当是轨道界面图.
规律:
① 在r=0处(核处) s型函数在核处有最大值 p型函数在核处为0
② 节面 (n-l-1)个 ns 有n-1个节面 np 有n-2个节面 Rn, l,有n-l-1个节面
③ 最大值分布 ns n,最大值离核越近 np n,最大值离核越近
R(r)与R2(r)的最大值离核越近 意味着电子主要出现在核附近
这说明r=a0处在单位球壳厚度内找到电子的几率 比任何其它地方单位球壳内电子出现的几率要大
② 极大值个数:
0.6
0.3
1s
0
径向分布函数有n-l个极大值,00..2146
有n-l-1个节面
0.08 0
2s
0.24
③ 主峰-最大值出现的位置
0.16 0.08
2p
ns n,主峰离核越远
0 0.16
ns n,主峰离核越远

氢原子结构PPT课件

氢原子结构PPT课件
I
第19页 共23页
V
0 4.9 9.8 14.7 19.6
第19页/共24页
缺陷
1) 不能预言光谱线的强度。 2) 不能解释谱线的非周期性。 3) 无法解释光谱线的精细结构。
4) 无法解释比氢光谱线更复杂的光谱。
原因:带有经典的残余
玻尔理论是半经典、半量子化的理论
第20页 共23页
第20页/共24页
第21页 共23页
精品课件!
第21页/共24页
第22页 共23页
精品课件!
第22页/共24页
经典物理在解释热辐射上的困难—
普朗克能量子论 1900年
经典物理在解释光电效应上的困难—

爱因斯坦光量子论 1905年
量 子
经典物理在解释氢光谱上的困难—

年 玻尔氢原子理论
玻尔氢原子理论1913
•在物理学史上曾起重要作用。 •半经典、半量子过渡性理论,已被量子力学所取代。
L mvr n n 1,2,3, 主量子数
能级:
En
m e4
802h2n2
E1 n2
n 1, 2, 3,
第14页 共23页
E1
m e4
8 02 h 2
13.6 eV
第14页/共24页
3) 频率假设—原子从一个定态 E2 跃迁到另一定态E1 时,将辐射电磁波,电磁波的频率由下式决定
h E2 E1
人类对物质结构的认识
古代中国“五行说”:金、木、水、火、土 古希腊“四根说”:火、水、土、气 古希腊德谟克利特:“原子论”
1661年英国波意耳提出元素的概念 英国化学家道尔顿:原子是元素的最小单元 1869年俄国的门捷列夫发现了元素周期律

MATLAB可视化大学物理学

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5.玻尔的氢原子理论
(1)定态假设:原子系统只能处于一系列不连 续的稳定状态(简称定态),在这些稳定状态上 具有能量E1,E2,E3,…,原子不辐射能量。
(2)量子跃迁假设:当原子从一个稳定 态En跃迁到另一稳定态Em时才发射或 吸收辐射,发射和吸收光子的频率为
En Em
h
(3)轨道角动量量子化假设:电子 轨道的角动量L是h/2π的整数倍 L
(1)能量 量子化
En
E0
1 n2
(n
=
1,2,3,…)n1称3.6为eV主称量为子基数态,能E量n =。-
(2)角动量量子化 L l(l 1)h (l = 0,1,2,…,n - 1)
其中,l称为角量子数或副量子数。
(3)角动量空间量子化Lz = mlħ (ml = 0,±1, ±2,…, ±l) 其中,ml称为磁量子数。 氢原子中的电子还有自旋 S s(s 1)h 3 h
{范例14.8} 角动量空间量子化矢量模型
*{范例14.9} 氢原子的角向概率密度和径向概率密度
*{范例14.10} 氢原子的电子云图和概率密度等值面图
基本内容
1.黑体辐射的规律 (1)辐射能量
M(λ,T)的单
1)单色辐射本领(能力):物体表面在单位时间 位是W/m3。
内在单位面积上所发射的波长在λ到λ + dλ范围 内的辐射能量dP(λ,T)与波长间隔dλ之比
n
h 2π
n称为量子数,角动量是量子化的。
(n = 1,2,3,…)
6.德布罗意波
德布罗意认为:微观粒子除了粒子性之外也同样具有波动性。
一个具有能量E和动量p运动 粒子的频率和波长分别为
E h
,
h
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对于4d态电子,当m = 0时, 概率密度分为上下双峰,上下 还有两包,左右还有四双包。 彩色电子云图分上下左右八片, 上下的中间两片比较鲜艳。 概率密度的等值面是六个曲面,上下 四个是封闭曲面,中间两个是环面。
对于4d态电子,当m = ±1时,概 率密度分为对称的四峰和四包。 彩色电子云图分为四角对称的八片。 概率密度的等值面是 上下四个分立的环面。
对于4f态电子,当m =±2时,概率 密度分为上下左右四峰和左右两包。 彩色电子云图分上下左右 六片,上下四片比较鲜艳。 概率密度的等值面是三个曲面,上下 两个是封闭曲面,中间一个是环面。
对于4f态电子,当m = ±2时, 概率密度分为对称的四峰,与m = ±1的3d态电子类似。 彩色电子云图分为四角对称的四片。 概率密度的等值面是上下两个分 立的环面,其形状与3d态(m = ±1)电子的概率密度形状相似。
MATLAB可视化 大学物理学
第十四章结束 湖南大学物电院 子,当磁量子数m = 0时,概 率密度曲面形成上下双峰,峰顶比较圆。 上下两片电子云是双峰的投影, 等值线分别围绕着两个峰。 概率密度的等值面是两个分立的闭合曲 面,由此可知:上下两片电子云是分立。
对于2p态电子,当m = ±1时,概 率密度曲面分为左右双峰。 在彩色电子云图中,左右 两片电子云是双峰的投影。 概率密度的等值面是中间空心的环面, 左右两片电子云是绕z轴联成一体的。
对于4p态电子,当m = 0时,概率密度 除了上下双峰之外,还有四个波包, 比m = 0的3p态电子多两个波包。 彩色电子云图分为上下六片,相 邻的波峰和波包是分开的,等值 线分别围绕着各自的波峰和波包。 概率密度的等值面是上 下六个分立的闭合曲面。
对于4p态电子,当m = ±1时,概 率密度分为左右双峰和四个波包, 比m = ±1的4p态电子多一对波包。 彩色电子云图分为左右对称的六片。 概率密度的等值面是三个 空心的环面,环面层层相 套,三个环面是相似的。
对于4d态电子,当m = ±2时,概 率密度分为左右双峰和双包,与m = ±1的3p态电子的概率密度类似。 彩色电子云图分为左右对称的四片。 概率密度的等值面是两个空 心的环面,并且外环面套着 内环面,两个环面是相似的。
对于4f态电子,当m = 0时,概率 密度分为上下双峰和左右四包。 彩色电子云图分上下左右 六片,上下两片比较鲜艳。 概率密度的等值面是四个曲面,上下 两个是封闭曲面,中间两个是环面。
对于2p态电子,当m = ±1时,概率密度分为左右两片,每一 片都有一个中心,随着到中心距离的增加,点数不断减小。
*{范例14.10} 氢原子的电子云图和概率密度等值面图
根据氢原子的薛定谔方程的解,求概率密度。 (1)为什么说用点的疏密表示的概率密度称为电子云图? (2)氢原子的概率密度曲面是什么形状?彩色电子云图是 如何分布的?通过氢原子最大概率密度的百分之一的等 值曲面,说明概率密度的三维形状。 [解析](2)由于概率密度是轴对称的,可取一个 截面,例如O-xz截面,求出每一点概率密度。 在概率密度的O-xz截面上取一条等值曲线,例如 最大值的1%,由于概率密度是轴对称的,将曲 线绕z轴旋转,就形成概率密度的三维曲面。 三维概率密度曲面反映了概率密度的空间分布形状。
对于3d态电子,当m = ±2时, 概率密度分为左右双峰。 彩色电子云图分为左右两片。 概率密度的等值面是一个环 面,其形状与2p态(m = ±1) 电子的概率密度形状相似。
4s态电子的概率密度曲面与3s 态电子的概率密度曲面类似。 尖峰外面的峰环太低无法用不同颜色显示。 彩色电子云图除了中间彩色部分 外,只能显示一个淡蓝色的环。 取最大概率密度的1%,4s态电子 的概率密度的等值面是三个球面。 如果取最大概率密度的0.1%,4s态电子 的概率密度还可显示多个等值球面。
2s态电子的概率密度曲面关于中心轴对称,尖峰的概率密度 最大,但是只有1s态的最大概率密度的1/8;随着距离的增加, 概率密度先减小再增加,达到次级最大值之后再减小。 次级最大值相对中心峰值是很小的,所以次级峰附近圆环呈浅蓝色。 2s态电子的彩色电子云图的概率密度等值线也是圆,最 外面三条等值线的值是相等的,都只有最大值的1%。 取最大概率密度的1%,2s态电子的概率密度的 等值面是三个球面。如果概率密度取大一些, 只能显示一个球面。因此,最大概率密度的1% 的等值曲面可基本反映概率密度的立体形状。
对于3d态电子,当m = 0时,概率 密度分为上下双峰和左右双包。 彩色电子云图分上下左右 四片,上下两片比较鲜艳。 概率密度的等值面是三个曲面,上下 两个是封闭曲面,中间一个是环面。
对于3d态电子,当m = ±1时, 概率密度分为对称的四峰。 彩色电子云图分为四角对称的四片。 概率密度的等值面是 上下两个分立的环面。
*{范例14.10} 氢原子的电子云图和概率密度等值面图
根据氢原子的薛定谔方程的解,求概率密度。 (1)为什么说用点的疏密表示的概率密度称为电子云图? (2)氢原子的概率密度曲面是什么形状?彩色电子云图是 如何分布的?通过氢原子最大概率密度的百分之一的等 值曲面,说明概率密度的三维形状。 氢原子中的电子在体积元dV之中出现的概率为 wnlmdV = |ψnlm|2dV = |Rnl|2|Θlm|2|Φm|2dV, 由于|Φm(φ)|2 = 1/2π,所以电子出 现在原子核周围的概率密度为 1 1 | Θlm (θ ) |2 wnlm (r ,θ , ϕ ) | Rnl (r ) |2 = 2 wnl (r ) wlm (θ ) 2π r wlm(θ) = |Θlm(θ)|2/2π是角向概率密度, wnl = |Rnl(r)r|2是径向概率密度。 当主量子数和角量子数确定之后,径向概率密度就 确定了,磁量子数不同,概率密度的分布就不同。
对于4f态电子,当m = ±3时, 概率密度分为左右双峰。 彩色电子云图分为左右两片。 概率密度的等值面是一个环 面,其形状与2p态(m = ±1) 电子的概率密度形状相似。
当主量子数大于4的时候,对于不同的轨道量子 数和磁量子数,概率密度可呈现更多的波峰和 波包;概率密度的等值面可呈现更多的形式, 而基本形状是闭合面(包括球面)和环面 。
*{范例14.10} 氢原子的电子云图和概率密度等值面图
根据氢原子的薛定谔方程的解,求概率密度。 (1)为什么说用点的疏密表示的概率密度称为电子云图? (2)氢原子的概率密度曲面是什么形状?彩色电子云图是 如何分布的?通过氢原子最大概率密度的百分之一的等 值曲面,说明概率密度的三维形状。 [解析](1)玻尔理论认为电子具有确定的轨道。 量子力学中得出电子出现在某处的概率。 为了形象地表示电子的空间分布规律,通常将概率大 的区域用较多的点,将概率小的区域用较少的点表示 出来,如同天空中的星云一样,称为电子云图。 注意:电子云并不表示电子真的像一团云雾罩在原子 核周围,而是电子概率密度分布的一种形象化的描述。
对于3p态电子,当m = 0时,概率密度 除了上下双峰之外,还有两个波包。 由于波包的概率密度相对于 波峰较小,所以颜色较暗。 彩色电子云图分为上下四片,相 邻的波峰和波包是分开的,等值 线分别围绕着各自的波峰和波包。 概率密度的等值面是上下四个分立的闭合曲面。
对于3p态电子,当m = ±1时, 概率密度分为左右双峰和双包。 彩色电子云图分为左右对称的四片。 概率密度的等值面是两个空 心的环面,并且外环面套着 内环面,两个环面是相似的。
1s态电子的概率密度曲面关于中心轴 对称,尖峰是概率密度最大处;随 着距离的增加,概率密度单调减小。 曲面的投影就是用颜色表示的概率密度,不妨 称为彩色电子云图,概率密度等值线是圆。 取最大概率密度的1%,1s态电 子的概率密度的等值面是球面。 其实,不论取多大的概率密 度,其等值面都是单一球面。
1s态电子云是球对称分布的,点数表示 概率密度。中间点数多,周围点数少。
2s态电子云 也是球对称 分布的,中 间点数最多, 随着距离的 增加,点数 先减小再增 加,达到最 大值之后再 减小。
对于l = 0的s态电子,电子云转动的角动量为零,表 示电子云不转动,所以电子云的分布具有球对称性。
对于2p态电 子,当m = 0 时,电子云 分为上下两 片,每一片 都有一个中 心,点数最 多,随着到 中心距离的 增加,点数 不断减小。
3s态电子的概率密度曲面关于中心轴对称,尖峰 的概率密度最大,但是比2s态的最大概率密度小。 尖峰外面有两个峰环,但是外面峰环 的高度太小,无法用不同颜色显示。 彩色电子云图除了中间彩色部分 外,只能显示一个淡蓝色的环。 取最大概率密度的1%,3s态电子的 概率密度的等值面是三个球面。 如果取最大概率密度的0.1%,3s态电 子的概率密度的等值面是五个球面。
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