传热学第五章
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①同时受热量传递规律和流体流动规律的支配。 是导热和流动着的流体微团携带热量的综合作用。 ③是传热的基本过程之一，在工程中应用十分广泛。 ※例如：空气与人体、屋面及墙壁的对流传热; 内燃机气缸内燃气与气缸壁及活塞的对流传热； 锅炉中烟气、空气与尾部受热面（过热器、省煤器和 空气预热器）的对流传热；
述
述
第五章 对流传热原理
第一节 概
3、分类（P73）
（3）按照单相流体的流动状态： ①层流对流传热：流体微团沿着主流方向作有规则的分层流动
述
②湍流对流传热：除层流底层以外，流体各部分之间发生微团
掺混、横向脉动。 （4）按照流体与壁面的相对位臵： 强迫对流传热
①内部流动（或有界流动）对流传热如管槽内
②外部流动（或无界流动）对流传热如绕流物体壁面
※这就在壁面附近形成了一个流体速度明显减小的区域
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念 一、流动边界层（速度边界层）
图5-2 流体纵掠平壁时流动边界层的形成和发展
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
1、定义（P77） 上述固体壁面附近流体速度变化剧烈的薄层称为 流动边界层或速度边界层。 厚度δ 为
②既有流体分子间的微观导热，又有流体宏观位移的热对流；
造水机中的沸腾和冷凝器中水蒸汽的凝结等。
第五章 对流传热原理
第一节 概
3、分类（P73）
（1）按照流体有无相变： ②相变对流传热 （2）按照流体的流动起因： ①强迫对流传热： 外力 流体在泵、风机及其他压差作用下流过传热面时的对流传热 ②自然对流传热： 浮升力 由于流体自身温度场不均匀造成密度场不均匀从而产生的浮 升力是流体运动的动力 ①单相对流传热 凝结 沸腾
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
2、流动状态:h湍流＞h层流 流层之间主要靠导热来传递热量，而湍流时除了层流
层流时流体微团沿主流方向作有规则的分层流动，
底层完全是导热，其他流层之间还同时存在横向脉动
的对流，互相掺混，致使传热强度大大增强。因此，
对于同一流体、同一种传热面，湍流对流传热系数大
于层流对流传热系数。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述 四、研究对流传热的方法（P76）
研究对流传热的方法，即确定对流传热系数h的方法大致有 以下四种： 分析解法、数值解法、比拟法和相似原理指导下的实验法
1、分析解法
对描写某一类对流传热问题的偏微分方程组及相应的定解 条件进行数学求解，从而获得速度场和温度场的分析解，并最 终求得对流传热系数h的表达式或数值。主要有两种形式：
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
对流传热系数的大致范围 对流传热种类 自然对流传热 空气 水 强迫对流传热 气体 高压水蒸汽 h[W/(m2﹒K)] 3～10 200～1000 20～100 500～3500 对流传热种类 水 液态金属 气-液相变传热 水沸腾 水蒸汽凝结 有机蒸汽凝结 表 5-1 h[W/(m2﹒K)] 1000～15000 3000～110000 2500～25000 5000～15000 500～2000
式中，lc为特征尺寸，uc、ρ、ν、η分别为流体的特征速度 （m/s）、密度（kg/m3）、运动粘度（m2/s）和动力粘度（Pa· s）
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
4、流动状态判据（P78）
（2）上述流体纵掠等温平壁中： 边界层由层流向湍流过渡的距离xc称为临界长度，对应的
临界雷诺数为
Re c
u x uw u x 0 ~ 0.99 uw 0 u u w u
流动边界层以外的区域称为主流区或自由流区， 其速度梯度几乎为零。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
2、成因：三个“力”共同作用的结果（P77）
（1）壁面摩阻：引起扰动，使速度由u≦→0。 （2）粘性力：抑制外界扰动，成对出现，服从牛顿粘性定律：
第五章 对流传热原理
第一节 概 述 二、基本公式
1、牛顿冷却公式（P73）
h A t
q h t
其中 t t w t f ，h 指
hc
式中，传热面积A和温差△t都易确定，诸多复杂的影响因素都 集中在表面对流传热系数h身上。因此，研究对流传热，计算Φ 和 q 的关键就在于分析h的影响因素,揭示对流传热的机理，找
出计算h的具体表达式，确定h值。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
2、对流传热热阻（P74）
1 Rh hA 1 rh h
在对流传热过程中，当流体流过物体壁面时，由于粘性和温差， 紧靠壁面附近的一薄层区域中流体速度和温度变化剧烈，称为 边界层（详见本章第二节）。 ※边界层是对流传热主要热阻所在，是分析讨论的主要对象。 ※工程上常采取各种措施，减薄或破坏边界层，以提高传热强度
u y
边界层区： 主流区：
u 0, 0 ，受粘性影响 y
u 0, 0 ，无粘性影响 y
τ：粘性力，N/m2 ；η：动力粘度，Pa· s （3）惯性力：助长外界扰动。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念 一、流动边界层（速度边界层）
图5-2 流体纵掠平壁时流动边界层的形成和发展
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
4、流体物性:
流体的热物理性质对于对流传热有较大影响，主要包括： ① 热导率λ: λ↑→h↑ （λ越大→边界层热阻越小→对流传热就越强） ② 比定压热容cp:cp↑→h↑（ cp大→1kg流体携带的热量就多→h就大）
（ρ对流体的运动和传热量都有影响，一般ρ大→h大） ③密度:ρ↑→h↑ ④ 动力粘度η: η↑→h↓（η大→壁面摩阻大→边界层厚→热阻大→h小） 运动粘度υ=η/ρ ⑤ 体胀系数αV :αV↑→h自然↑ （αV影响自然对流，αV大→流体运动剧烈） 理想气体的αV=1/T，实际气体的αV由实验测定。 说明：a）应综合考虑各物性参数对h的影响；
b）计算中应合理选取确定物性参数值的特征温度tc。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
5、几何因素:
传热面的形状、大小、表面状况（光滑或粗糙）及其与 流体流向的相对位臵等几何因素都将影响对流传热的强度。 例如，同一根圆管，管内流动和管外流动（横掠）的强迫对流 传热是截然不同的，如图5-1a）所示。 再如，同一水平壁自然对流散热，热面朝上时气流旺盛，热面
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
1、分析解法
（2）积分近似解法 对边界层微分方程积分或直接导出边界层能量积分方程和 边界层动量积分方程，假设边界层内的速度分布和温度分布 （常设为多项式，由边界条件确定各项系数），然后代入积分 方程求解。其精确度取决于所假设的速度分布和温度分布接近 实际情况的程度。 需要指出的是：由于数学上的困难，虽然作了必要的简化和假 设，但分析解法至今仍只能解决少量简单的对流传热问题。
第五章 对流传热原理
第一节 概 一、基本概念（P73）
流动流体与所接触的物体表面之间由于存在温度 差而引起的热量传递称为（表面）对流传热。 1、对流
①只能发生在流体中，必然同时伴随有导热现象。 ②是热量传递的基本方式之一，但工程中很少单独存在。
述
第五章 对流传热原理
第一节 概
2、对流传热（P73）
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
4、相似原理指导下的实验法
※相似原理是指导实验的科学理论，在相似原理指导下建立实 验台、进行测试及整理实验数据，能够减少实验次数、提高 实验结果的通用性，其得到的计算h的特征数实验关联式适 用于与实验现象相似的所有对流传热（详见本章第四节）。 ※这种方法数学处理比较简单，应用范围较广，即可靠又方便， 是目前获得对流传热计算式的主要途径，也是本章的讨论重点 ※在概述了对流传热的基础上，下面将 首先介绍边界层概念， 然后简介边界层对流传热微分方程组， 最后重点讨论相似原理指导下的实验研究方法。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述 三、对流传热系数h及其影响因素（Pwk.baidu.com4-75）
q h t
表面对流传热系数是一个表征对流传热强弱的非物性参数， 由牛顿冷却公式可得
可见，h也即流体与壁面温度相差1℃（或1K）时的对流传 热热流密度。 ※各类对流传热的对流传热系数h相差很大， 表5-1列出了几种对流传热过程h值的大致范围。
h湍流＞h层流
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
4、流动状态判据（P78）
强迫对流传热中，一般采用雷诺数Re作为流体流动状态的 定量判据。
雷诺数Re是个无量纲特征数，有明确的定义式及物理含义
（1）雷诺数Re：
u c lc 惯性力 f Re 粘性力
uc lc
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
3、发展过程（P77）
如图5-2所示，在平壁前缘x=0处，边界层厚度δ=0。随着 x的增加，边界层逐渐加厚，依次经过以下几个阶段： （1）层流：粘性力起主导作用，y方向热量传递为纯导热， 速度分布有规律，呈抛物线状。
（2）过渡流： 通常归入湍流，粘性力与惯性力相当， y方向热量传递为导热+微团掺混。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
1、分析解法
（1）数量级分析法 所谓数量级分析法，是指通过比较方程式中各项数量级的 相对大小，保留数量级较大的项而舍去数量级较小的项，实现 方程式的合理简化。 应用数量级分析法把对流传热微分方程组中的能量微分方 程和动量微分方程简化为边界层能量微分方程和边界层动量微 分方程，再配上定解条件即可求解。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念 一、流动边界层（速度边界层） （P77）
※由流体力学可知，当流体以均匀流速u≦纵掠一平壁时， 如图5-2所示，由于壁面的存在和流体粘性的影响：
①紧贴在固体表面上的流体被滞止，速度等于零； ②壁面摩擦阻力的滞止作用将通过流体的粘性， 朝着远离壁面的y轴方向传递，影响的程度则迅速减小
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
影响对流传热系数h的因素较多，归纳起来可以 分为以下五个方面。（P74-75） 1、流动起因:h强迫对流＞h自然对流 强迫对流由外力引起，而自然对流则由自身浮升力 引起。一般说来，强迫对流的流速大大超过自然对流
的流速，因此，同一流体的强迫对流传热系数大于自
然对流传热系数，如表5-1所示。
u xc
u xc 5 5 10
（3）湍流：惯性力起主导作用，y方向热量传递为
①层流底层：纯导热（粘性作用主导），速度梯度较大，近于直线。 ②缓冲层： 导热+微团掺混（粘性作用与微团掺混作用相当）。 ③湍流核心：微团掺混作用主导，速度变化较为平缓。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
3、发展过程（P77）
总体而言，湍流与层流相比，由于流体 有横向脉动，微团剧烈掺混，因此，换热较 为充分：
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
3、有无相变:h相变＞h单相 单相对流传热完全依靠流体显热变化而实现，而 相变对流传热时，流体压力和温度基本保持不变，流
体比体积变化巨大，传热量主要依靠潜热的吸进或放 因此，相变对流传热系数大于单相对流传热系数，如
表5-1所示。
出，对于同一种流体，比汽化潜热要比比热容大得多。
朝下时气流较弱，因此具有不同的传热强度，见图5-1b）
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
图5-1 几何因素的影响
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
综上所述，影响对流传热系数h的主要因素，可 定性地用函数形式表示为：
h=(v,tw,tf,λ,ρ,cp,η,αV,γ,lc,φ)
式中：γ为汽化潜热； lc为描述传热面大小的特征长度； φ为壁面的几何形状因素，包括形状、位臵等。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
2、数值解法
数值解法包括有限差分法和有限元素法等。
随着电子计算机的应用，对流传热边界层的数值解
法有了很大发展，是一种很有前途的计算方法，但
目前只能做预测计算。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
3、比拟法（热量传递与动量传递类比，由阻力系数Cf→hx）
通过研究热量传递与动量传递机制的共性或类似特性，先 求出热量传递与动量传递的关系，借助于已研究成熟的动量传 递结果，来解决分析解法很难解决的湍流对流传热等问题。 应用比拟法，可通过比较容易用实验测定的阻力系数Cf来 获得相应的对流传热系数hx的计算公式。但随着实验测试技术 及计算机技术的迅速发展，近年来这一方法已较少应用。
述
述
第五章 对流传热原理
第一节 概
3、分类（P73）
（3）按照单相流体的流动状态： ①层流对流传热：流体微团沿着主流方向作有规则的分层流动
述
②湍流对流传热：除层流底层以外，流体各部分之间发生微团
掺混、横向脉动。 （4）按照流体与壁面的相对位臵： 强迫对流传热
①内部流动（或有界流动）对流传热如管槽内
②外部流动（或无界流动）对流传热如绕流物体壁面
※这就在壁面附近形成了一个流体速度明显减小的区域
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念 一、流动边界层（速度边界层）
图5-2 流体纵掠平壁时流动边界层的形成和发展
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
1、定义（P77） 上述固体壁面附近流体速度变化剧烈的薄层称为 流动边界层或速度边界层。 厚度δ 为
②既有流体分子间的微观导热，又有流体宏观位移的热对流；
造水机中的沸腾和冷凝器中水蒸汽的凝结等。
第五章 对流传热原理
第一节 概
3、分类（P73）
（1）按照流体有无相变： ②相变对流传热 （2）按照流体的流动起因： ①强迫对流传热： 外力 流体在泵、风机及其他压差作用下流过传热面时的对流传热 ②自然对流传热： 浮升力 由于流体自身温度场不均匀造成密度场不均匀从而产生的浮 升力是流体运动的动力 ①单相对流传热 凝结 沸腾
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
2、流动状态:h湍流＞h层流 流层之间主要靠导热来传递热量，而湍流时除了层流
层流时流体微团沿主流方向作有规则的分层流动，
底层完全是导热，其他流层之间还同时存在横向脉动
的对流，互相掺混，致使传热强度大大增强。因此，
对于同一流体、同一种传热面，湍流对流传热系数大
于层流对流传热系数。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述 四、研究对流传热的方法（P76）
研究对流传热的方法，即确定对流传热系数h的方法大致有 以下四种： 分析解法、数值解法、比拟法和相似原理指导下的实验法
1、分析解法
对描写某一类对流传热问题的偏微分方程组及相应的定解 条件进行数学求解，从而获得速度场和温度场的分析解，并最 终求得对流传热系数h的表达式或数值。主要有两种形式：
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
对流传热系数的大致范围 对流传热种类 自然对流传热 空气 水 强迫对流传热 气体 高压水蒸汽 h[W/(m2﹒K)] 3～10 200～1000 20～100 500～3500 对流传热种类 水 液态金属 气-液相变传热 水沸腾 水蒸汽凝结 有机蒸汽凝结 表 5-1 h[W/(m2﹒K)] 1000～15000 3000～110000 2500～25000 5000～15000 500～2000
式中，lc为特征尺寸，uc、ρ、ν、η分别为流体的特征速度 （m/s）、密度（kg/m3）、运动粘度（m2/s）和动力粘度（Pa· s）
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
4、流动状态判据（P78）
（2）上述流体纵掠等温平壁中： 边界层由层流向湍流过渡的距离xc称为临界长度，对应的
临界雷诺数为
Re c
u x uw u x 0 ~ 0.99 uw 0 u u w u
流动边界层以外的区域称为主流区或自由流区， 其速度梯度几乎为零。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
2、成因：三个“力”共同作用的结果（P77）
（1）壁面摩阻：引起扰动，使速度由u≦→0。 （2）粘性力：抑制外界扰动，成对出现，服从牛顿粘性定律：
第五章 对流传热原理
第一节 概 述 二、基本公式
1、牛顿冷却公式（P73）
h A t
q h t
其中 t t w t f ，h 指
hc
式中，传热面积A和温差△t都易确定，诸多复杂的影响因素都 集中在表面对流传热系数h身上。因此，研究对流传热，计算Φ 和 q 的关键就在于分析h的影响因素,揭示对流传热的机理，找
出计算h的具体表达式，确定h值。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
2、对流传热热阻（P74）
1 Rh hA 1 rh h
在对流传热过程中，当流体流过物体壁面时，由于粘性和温差， 紧靠壁面附近的一薄层区域中流体速度和温度变化剧烈，称为 边界层（详见本章第二节）。 ※边界层是对流传热主要热阻所在，是分析讨论的主要对象。 ※工程上常采取各种措施，减薄或破坏边界层，以提高传热强度
u y
边界层区： 主流区：
u 0, 0 ，受粘性影响 y
u 0, 0 ，无粘性影响 y
τ：粘性力，N/m2 ；η：动力粘度，Pa· s （3）惯性力：助长外界扰动。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念 一、流动边界层（速度边界层）
图5-2 流体纵掠平壁时流动边界层的形成和发展
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
4、流体物性:
流体的热物理性质对于对流传热有较大影响，主要包括： ① 热导率λ: λ↑→h↑ （λ越大→边界层热阻越小→对流传热就越强） ② 比定压热容cp:cp↑→h↑（ cp大→1kg流体携带的热量就多→h就大）
（ρ对流体的运动和传热量都有影响，一般ρ大→h大） ③密度:ρ↑→h↑ ④ 动力粘度η: η↑→h↓（η大→壁面摩阻大→边界层厚→热阻大→h小） 运动粘度υ=η/ρ ⑤ 体胀系数αV :αV↑→h自然↑ （αV影响自然对流，αV大→流体运动剧烈） 理想气体的αV=1/T，实际气体的αV由实验测定。 说明：a）应综合考虑各物性参数对h的影响；
b）计算中应合理选取确定物性参数值的特征温度tc。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
5、几何因素:
传热面的形状、大小、表面状况（光滑或粗糙）及其与 流体流向的相对位臵等几何因素都将影响对流传热的强度。 例如，同一根圆管，管内流动和管外流动（横掠）的强迫对流 传热是截然不同的，如图5-1a）所示。 再如，同一水平壁自然对流散热，热面朝上时气流旺盛，热面
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
1、分析解法
（2）积分近似解法 对边界层微分方程积分或直接导出边界层能量积分方程和 边界层动量积分方程，假设边界层内的速度分布和温度分布 （常设为多项式，由边界条件确定各项系数），然后代入积分 方程求解。其精确度取决于所假设的速度分布和温度分布接近 实际情况的程度。 需要指出的是：由于数学上的困难，虽然作了必要的简化和假 设，但分析解法至今仍只能解决少量简单的对流传热问题。
第五章 对流传热原理
第一节 概 一、基本概念（P73）
流动流体与所接触的物体表面之间由于存在温度 差而引起的热量传递称为（表面）对流传热。 1、对流
①只能发生在流体中，必然同时伴随有导热现象。 ②是热量传递的基本方式之一，但工程中很少单独存在。
述
第五章 对流传热原理
第一节 概
2、对流传热（P73）
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
4、相似原理指导下的实验法
※相似原理是指导实验的科学理论，在相似原理指导下建立实 验台、进行测试及整理实验数据，能够减少实验次数、提高 实验结果的通用性，其得到的计算h的特征数实验关联式适 用于与实验现象相似的所有对流传热（详见本章第四节）。 ※这种方法数学处理比较简单，应用范围较广，即可靠又方便， 是目前获得对流传热计算式的主要途径，也是本章的讨论重点 ※在概述了对流传热的基础上，下面将 首先介绍边界层概念， 然后简介边界层对流传热微分方程组， 最后重点讨论相似原理指导下的实验研究方法。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述 三、对流传热系数h及其影响因素（Pwk.baidu.com4-75）
q h t
表面对流传热系数是一个表征对流传热强弱的非物性参数， 由牛顿冷却公式可得
可见，h也即流体与壁面温度相差1℃（或1K）时的对流传 热热流密度。 ※各类对流传热的对流传热系数h相差很大， 表5-1列出了几种对流传热过程h值的大致范围。
h湍流＞h层流
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
4、流动状态判据（P78）
强迫对流传热中，一般采用雷诺数Re作为流体流动状态的 定量判据。
雷诺数Re是个无量纲特征数，有明确的定义式及物理含义
（1）雷诺数Re：
u c lc 惯性力 f Re 粘性力
uc lc
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
3、发展过程（P77）
如图5-2所示，在平壁前缘x=0处，边界层厚度δ=0。随着 x的增加，边界层逐渐加厚，依次经过以下几个阶段： （1）层流：粘性力起主导作用，y方向热量传递为纯导热， 速度分布有规律，呈抛物线状。
（2）过渡流： 通常归入湍流，粘性力与惯性力相当， y方向热量传递为导热+微团掺混。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
1、分析解法
（1）数量级分析法 所谓数量级分析法，是指通过比较方程式中各项数量级的 相对大小，保留数量级较大的项而舍去数量级较小的项，实现 方程式的合理简化。 应用数量级分析法把对流传热微分方程组中的能量微分方 程和动量微分方程简化为边界层能量微分方程和边界层动量微 分方程，再配上定解条件即可求解。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念 一、流动边界层（速度边界层） （P77）
※由流体力学可知，当流体以均匀流速u≦纵掠一平壁时， 如图5-2所示，由于壁面的存在和流体粘性的影响：
①紧贴在固体表面上的流体被滞止，速度等于零； ②壁面摩擦阻力的滞止作用将通过流体的粘性， 朝着远离壁面的y轴方向传递，影响的程度则迅速减小
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
影响对流传热系数h的因素较多，归纳起来可以 分为以下五个方面。（P74-75） 1、流动起因:h强迫对流＞h自然对流 强迫对流由外力引起，而自然对流则由自身浮升力 引起。一般说来，强迫对流的流速大大超过自然对流
的流速，因此，同一流体的强迫对流传热系数大于自
然对流传热系数，如表5-1所示。
u xc
u xc 5 5 10
（3）湍流：惯性力起主导作用，y方向热量传递为
①层流底层：纯导热（粘性作用主导），速度梯度较大，近于直线。 ②缓冲层： 导热+微团掺混（粘性作用与微团掺混作用相当）。 ③湍流核心：微团掺混作用主导，速度变化较为平缓。
第五章 对流传热原理
第二节 边界层概念
3、发展过程（P77）
总体而言，湍流与层流相比，由于流体 有横向脉动，微团剧烈掺混，因此，换热较 为充分：
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
3、有无相变:h相变＞h单相 单相对流传热完全依靠流体显热变化而实现，而 相变对流传热时，流体压力和温度基本保持不变，流
体比体积变化巨大，传热量主要依靠潜热的吸进或放 因此，相变对流传热系数大于单相对流传热系数，如
表5-1所示。
出，对于同一种流体，比汽化潜热要比比热容大得多。
朝下时气流较弱，因此具有不同的传热强度，见图5-1b）
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
图5-1 几何因素的影响
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
综上所述，影响对流传热系数h的主要因素，可 定性地用函数形式表示为：
h=(v,tw,tf,λ,ρ,cp,η,αV,γ,lc,φ)
式中：γ为汽化潜热； lc为描述传热面大小的特征长度； φ为壁面的几何形状因素，包括形状、位臵等。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
2、数值解法
数值解法包括有限差分法和有限元素法等。
随着电子计算机的应用，对流传热边界层的数值解
法有了很大发展，是一种很有前途的计算方法，但
目前只能做预测计算。
第五章 对流传热原理
第一节 概 述
3、比拟法（热量传递与动量传递类比，由阻力系数Cf→hx）
通过研究热量传递与动量传递机制的共性或类似特性，先 求出热量传递与动量传递的关系，借助于已研究成熟的动量传 递结果，来解决分析解法很难解决的湍流对流传热等问题。 应用比拟法，可通过比较容易用实验测定的阻力系数Cf来 获得相应的对流传热系数hx的计算公式。但随着实验测试技术 及计算机技术的迅速发展，近年来这一方法已较少应用。