14.马赫 - 曾德尔干涉仪开关
光纤马赫-曾德干涉试验
马赫-曾德光纤干涉实验光纤传感器是20世纪70年代中期发展起来的一种新型传感器,它是光纤和光通讯技术迅速发展的产物。
光纤马赫-曾德干涉仪(MZI)是一种功能型光纤传感器,它在光纤技术中常用作相位、频率等的调制解调器。
一、实验目的1．学习光纤 马赫-曾德（Mach-Zenhder ） 干涉原理2．掌握利用马赫-泽德光纤干涉仪对压力和温度的测量。
二、实验器材OFKM-Ⅳ型多功能全光纤干涉仪，He-Ne 激光器 三、实验原理1．光纤传感器基本工作原理光纤 马赫-曾德（Mach-Zenhder ） 干涉仪结构与原理如图 1所示。
光源发出的光经过耦合器（DC1），将光束一分为二，光纤一臂为信号臂，另一臂为参考臂。
经过耦合器 DC2 进行干涉，干涉光照到探测器上，光强表达式分别为)(cos 1t B A I Φ+= （1） )(cos 2t B A I Φ-= （2）在通过对干涉信号相位的获得来推知作用在信号臂上的外界物理量的变化。
2．马赫-曾德光纤温度传感器工作原理激光束从激光器发出后经分束器分别送入长度基本相同的两条光纤, 而后将两根光纤输出端汇合在一起,产生干涉光, 从而出现了干涉条纹。
当一条光纤臂温度相对另一条光纤臂的温度发生变化时, 两条光纤中传输光的相位差发生变化, 从而引起干涉条纹的移动。
干涉条纹的数量能反映出被测温度的变化。
光探测器接收到干涉条纹的变化信息, 并输入到适当的数据处理系统, 最后得到测量结果。
长度为 L 的光纤中传播光波的相位ΦnL k 00+Φ=Φ （3）其中0Φ 为光进入光纤前的初始相位， 0k （00/2λπ=k ，0λ为真空中波长）为传播常数, n 为光纤的折射率;L 为光纤的长度。
图1 光纤Mach-Zenhder 干涉仪原理图λπ=λπδ=∆ΦSP22λπ+=SP K I I I 2cos 00设光纤1L 温度不变，光纤2L 温度该变T ∆,则折射率n 的改变量为n ∆ ，光纤2L 长度改变量为2L ∆。
马赫曾德干涉仪实验讲义
马赫曾德干涉仪马赫——曾德干涉仪。
马赫——曾德干涉仪（Mach-Zehnder; inter-ferometer）是一种重要的光学和光子学器件，广泛应用于干涉计量、光通信等领域；它用分振幅法产生双光束以实现干涉，被广泛用作传感器和光调制器。
一、实验目的1．掌握马赫曾德干涉仪的原理和结构；2. 组装并调节马赫曾德干涉仪，观察干涉条纹。
3. 学会调节两束相干光的干涉；二、实验原理与仪器He-Ne 激光器、平面反射镜1和平面反射镜2 、分束器、合束器、扩束滤波准直系统、可变光阑、光强衰减片、白屏。
图1 实验装置及光路图图1为马赫曾德的实验装置图，：由He-Ne激光器发出的激光由扩束镜（显微物镜）、针孔滤波和透镜准直后形成宽口径平面波，经可变光阑后，光斑直径变为1厘米后，再经分束器形成两路：透射光和反射光。
透射光被反射镜2反射后垂直入射到原始物平面Po上的物体上，经衍射后的物光经过合束器到达距离z=20厘米处的CCD记录面P H上。
经过分束器后的反射光作为参考光被反射镜1和合束器反射到P H面上与物光干涉产生干涉条纹，被CCD 记录下来传输到计算机中。
三、实验内容和步骤1 光学器件的共轴调节调节激光器水平，调整各器件的高度的俯仰，使其共轴。
在调节透镜时要注意反射光点重合。
2 平行光调节利用调平的激光器，通过调节扩束准直系统，得到平行光。
加入可变光阑，使平行光中心通过光阑的中心。
通过针孔滤波和透镜准直获得宽口径平面波后搭建MZ干涉仪，保证两束光在合束器后完全重合并产生平行直条纹的干涉图样。
3.首先在激光束的传播方法放置分束器，将He-Ne激光器的主光束平分得到两个分光束。
调整分束器角度，得到两条严格垂直的分光束。
在光路1中放置反射镜1，将分光束1的传播方向改变，该反射镜与分光器位于同一列螺纹孔。
反复调节反射镜的位置和反射角度，得到严格平行并且等高的两束光线。
在光路2中放置反射镜2，如果调节的方法正确，主分光束的反射光和另外一条分光束可以刚好在空间相交，该交点基本可以刚好满足严格的等过程。
波动光学实验：马赫-曾德干涉
波动光学实验：马赫-曾德干涉
简介
波动光学实验是光学领域的重要实验之一，其中马赫-曾德干涉是一种经典的干涉实验。
该实验利用干涉现象来研究光的波动特性，揭示光的波动性质和干涉现象的精密性。
历史
马赫-曾德干涉是19世纪德国物理学家阿尔贝特·阿布拉姆施和德意志实验研究师路德维希·玛迪暗的一系列干涉实验得名。
在这些实验中，他们展示了光的波动特性并研究了光的相互干涉。
实验原理
马赫-曾德干涉实验利用一束单色平行光通过干涉仪（通常是双缝干涉仪）进行干涉。
通过调节干涉仪中的光程差，观察干涉条纹的形成和变化。
根据干涉条纹的模式，可以推断出光的波长、相位等信息。
实验步骤
1.准备双缝干涉仪和单色光源。
2.调节双缝干涉仪的缝宽和间距，使之符合实验要求。
3.使光源射入双缝干涉仪，观察干涉条纹的形成。
4.调节干涉仪的光程差，观察干涉条纹的变化。
5.记录干涉条纹的特征并进行分析。
实验应用
马赫-曾德干涉实验不仅可以用于研究光的波动特性，还可应用于光学测量、光学成像等领域。
干涉技术也广泛应用于激光技术、光学通信等现代科技领域。
结论
波动光学实验中的马赫-曾德干涉是一种重要的实验方法，通过这一实验可以深入了解光的波动性质和干涉现象。
在现代光学和相关领域中，干涉技术的应用正日益广泛，为科学研究和技术发展提供了重要支持。
实验报告 马赫 曾德干涉仪
实验报告马赫曾德干涉仪实验报告马赫-曾德干涉仪2011-03-17 11:20 P.M.班级08级物理系*班组别_1_姓名_Ayjsten_学号1080600*日期_ 2010.03.02指导教师_ _【实验题目】马赫-曾德干涉仪马赫-曾德干涉、针孔滤波器、相干长度。
【实验目的】1.熟悉所用仪器及光路的调节，观察两束平行光的干涉现象。
2.观察全息台的稳定度。
3.通过实验考察激光的相干长度。
【实验原理】针孔滤波器激光从发出，经过各种透镜的反射折射，会产生很多杂散光，如光学元件表面本身不够平整，表面落有灰尘等，而激光的干涉性又好，元件表面的问题导致激光产生大量散射光。
针孔滤波器原理图见图?，如图所示，聚光镜汇聚光的同时还产生很多散射光，而这些散射光的光线与没有受到干扰的光束的方向不同，只有没有受到干扰的光束才能通过针孔，从而过滤掉了其他的干扰光。
针孔的直径很小，一般约，从针孔后面看，就可以把它当做一个能产生球面波接近理想的光源。
这对于光学研究有重要的意义。
全息工作台基本要求是工作台的稳定性要好。
振动的一般来源是地基的震动，所以必须对全息台进行减震处理。
专用全气浮工作台是最好的减震台。
简单的减震方法可用砂箱、微塑料、气垫和重的铸铁或花岗岩，并应安装一个隔离罩。
记录全息图时，室内不要通风，工作人员不要大声讲话并与工作台保持较远的距离。
如全息记录时，物光和参考光交角为θ，干板中央处的干涉条纹间距为d=λ/sinθ(λ为激光波长)。
如果干板以大于d/2的振幅上下震动，则明暗部分将混乱。
所以在记录全息的过程中，工作台的稳定性必须考虑。
马赫-曾德干涉马赫-曾德干涉是用分振幅法产生双光束以实现干涉的干涉仪。
具体光路图见下图?所示。
马赫-曾德干涉中，在分束镜2处汇聚的两路激光一般是存在一个夹角的，调整分束镜2使夹角减小，则白屏上观察到的干涉就更明显。
由分束镜分开后的两路光路长度，要求是等长的。
若相差超出实验用的激光器的最大相干长度，则不能出现干涉。
马赫-曾德尔干涉仪原理
马赫-曾德尔干涉仪原理是利用两束光线在一个媒质中相互干涉的现象来验证物质中极微小的波动和振动。
在正常情况下，光会在一个波导中从一端传到另一端。
然而，当两条波导靠得很近时，光会从一条波导“红杏出墙”“节外生枝”，两根波导中的光信号互相一部分跑到对方里面。
设计者有意地让两条波导多次发生这种相互干扰，构造了很多个称为马赫·曾德尔干涉仪的基本单元，并且连接到一起组成一个网络。
原本最左面每条波导输入端口光的亮度表示了各个输入数据值的大小，经过这种很多次光的干涉之后，各条波导内的光可能变得更亮，也可能变得更暗，经过对所有干涉仪单元都进行适当的设置，测量下整个网络最右面各个输出端口光亮度，可以获得想要的计算结果，比如输入的是某一个向量各个元素值大小，获得的是一个新向量，表示输入向量与某一个矩阵相乘后的输出结果。
这个原理是物理学和光学的基础理论，深刻影响了物理学的发展，也为各种科学技术的发展奠定了基础。
马赫_曾德尔型相移矢量剪切干涉仪
inter ferometer with a w edge plate phase- shifter
图 3 矢量 剪切原理
F ig. 3 P rinciple of v ect or ial shearing
作者简介: 徐荣伟( 1975~ ) , 男, 江苏溧阳人, 中国科学院上海光学 精密机械研 究所博士研 究生, 主要从 事光机 结构的 有 限元分析和干涉测试技术的研究。E- mail: rw xu@ sohu. com
收稿日期: 2005- 04- 21; 收到修改 稿日期: 2005- 06- 23
述方法, 通过在马赫 曾德尔干涉仪相干的两路光束 中分别插入楔角方向正交放置 的楔板实现矢 量剪
切; 并且将其中一块楔板切成两块( 平板部分和楔板 部分) , 楔板部分沿平板部分的表面移动, 通过改变 透射光束的光程差来实现相移, 一般实现 2P相移的 移动距离为几毫米的量级。
2 后相干, 产生在 x 、y 方向同时剪切的矢量剪切干 涉条纹, 干涉条纹成像在 CCD 相机的接收面上, 通 过接口传输到计算机, 再由干涉条纹处理系统进行 数据处理, 最后得到原始波面的相位信息。
1引 言
在光学测试中, 考虑到光源的时间相干性, 对相 干长度较短的光源, 比如激光二极管光源或宽带光 源( 如白光) 等, 常常要求等光程测试。同时, 为保证 测量精度, 对参考光束的质量又有较高的要求, 在这 种情况下通常考虑使用剪切干涉的方法。剪切干涉 仪广泛应用于波面测试和光学车间检验[ 1] , 由于不 需要单独的理想参考面, 是通过原始波面与其自身 的、被剪开的波面在重叠范围内干涉, 有效减小了系 统误差, 因而得到广泛应用。通常的剪切干涉仪均
实验三：集成波导马赫-曾德尔干涉仪
实验三：集成波导马赫-曾德尔干涉仪一、实验目的：1．掌握MZI 的干涉原理2．掌握MZI 干涉仪的基本结构和仿真方法 二、实验原理：MZI 干涉原理基于两个相干单色光经过不同的光程传输后的干涉理论。
MZI 主要由前后两个3dB 定向耦合器和一个可变移相器组成。
最终使不同的两个波长分别沿两个不同的端口输出。
其结构示意图如下所示：图1 MZI 干涉原理简图马赫－曾德干涉结构可用做光调制器，也可用做光滤波器。
1、马赫－曾德干涉仪的分光原理：设两耦合器的相位因子分别为12,ϕϕ,当干涉仪一输入端注入强度为0I (以电场强度表示为0E )光波时，可以推出两个输出端的光场强度12,I I (以电场强度分别表示为12,E E )分别为：2222110121222222201212cos ()sin(2)sin(2)sin (/2)sin ()sin(2)sin(2)cos (/2)I E E L I E E L ϕϕϕϕβϕϕϕϕβ⎡⎤==++⎣⎦⎡⎤==-+⎣⎦式中，β为传输常数；12∆=-L L L 为干涉仪两臂的长度差，它在干涉仪两臂之间引入的相位差：2/2/∆=∆=L n L C F βπυπυ。
（υ为光的频率；n 为光纤纤心的折射率：C 为真空中的光速；/=∆F C n L 为马赫一曾德干涉仪的自由程。
当构成干涉仪的两耦合器均为标准的3 dB 耦合器(即分光比为1：1)时，两耦合器的相位因子为045，可以得到干涉仪输出端的强度传输系数分别如下：[][]2111200222220011cos(2/)211cos(2/)2===-===+E I T F I E E I T F I E πυπυ 图2给出了强度传输系数随输入光频率的变化曲线：图2 马赫－曾德干涉仪强度传输系数随频率变化曲线从图2可以看出，两个输出端的强度传输系数正好是反相的，也就是说，当在干涉仪的一个输入端注入单一频率的光波时，调节干涉仪使一个输出端输出光强度达到最大时，则另一输出端输出光强度将达到最小。
马赫曾德干涉仪原理
马赫曾德干涉仪原理
马赫曾德干涉仪（Mach-Zehnder Interferer，简称MZI）是一种物理学实验装置，它可以测量光的相位差。
它由两个平行的全反射镜和两个旋转开关组成，又被称为“Mach-Zehnder开关”。
马赫曾德干涉仪原理是依靠光的相干性来实现的，即使用同一光源分别通过两个不同路径，获得两个相互等效的光束，然后将它们放在一起，可以看到相位差引起的模式变化。
MZI 基本结构如图1所示：它由一个波导，两个全反射镜和两个旋转开关组成。
当光通过马赫曾德干涉仪时，它会被分成两束，分别经过上面的两个全反射镜，然后通过下面的旋转开关，最后再经过一个全反射镜，合并到一起。
当光通过MZI时，它会根据MZI的结构而产生不同的结果，如图2所示：
在MZI 中，上面全反射镜之间有一定的距离，可以改变激光束在MZI中的传播路径。
如果将两个全反射镜距离增大，则传播路径增加，激光的相位也会随之发生变化。
当光线经过MZI时，会出现零相位差（幅度最大）、π/2相位差（幅度最小）以及其他介于0~π/2之间的相位差（幅度介于最大和最小之间）。
由上图可知，当激光的
相位差为零时，会出现一个纵向的“火柴”状的圆形图案，当激光的相位差为π/2时，会出现一个横向的“火柴”状的圆形图案。
MZI 的原理可以运用到多种光学系统中，如光栅、光纤、波导等，能够实现光信号的相位检测、模式检测等功能。
它的应用不仅仅局限于实验室，而且可以在实际的光子电路中运用。
总而言之，马赫曾德干涉仪是一种物理学实验装置，它通过改变激光束在MZI中的传播路径来测量光的相位差。
它可以实现光信号的相位检测、模式检测等功能，广泛应用于实验室和实际的光子电路中。
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第14课：马赫- 曾德尔干涉仪开关（光BPM）本课程概述了基于集成马赫- 曾德尔干涉仪电光2×2开关的设计过程。
电光开关是在集成光学纤维所用的设备。
该装置是基于马赫- 曾德尔干涉仪由钛扩散的铌酸锂基片制成。
端口之间的切换是通过这样的结构中的电- 光效应来实现。
电压，施加到沉积在集成的Mach-Zehnder干涉仪的电极上，产生在基片内的电场分布，这进而改变其折射率。
如果设计得当，则引起的变化的折射率导致各个端口之间不同的耦合。
设计步骤o的电路布局的CAD设计o电极区域的定义o一个输入字段和模拟运行的定义在您开始这一课o熟悉在第1课的程序：入门。
该程序是：o定义材料o创建钛扩散轮廓o定义晶圆o创建设备o限定电极区o限定所述输入平面和仿真参数o运行模拟o创建一个脚本该电路的CAD设计我们假设集成开关铌酸锂晶体的Z切的晶片上创建，并通过空气包层围绕。
该设备是沿着铌酸锂晶体的Y光轴取向。
因此，我们需要定义为在基片和介电材料为包层中的扩散材料。
定义材料步行动1 打开在一个新的项目布局设计。
的初始属性对话框出现。
2 单击配置文件和材料。
该配置文件设计器中打开。
3 在配置文件设计，创建以下漫射材料：水晶名称：Lithium_Niobate水晶切割：Ž传播方向：ÿ4 创建下面的电介质材料：产品名称：空气折射率（回复）：1.0创建钛扩散轮廓的马赫- 曾德尔干涉仪的波导是由钛的扩散的铌酸锂基片创建。
我们将只需要一个钛扩散简介：步行动1 在配置文件设计，创建以下配置文件：配置文件名称：TiLiNbO3 Pro1的2 选择I组面板横向扩散长度，输入3.5 深度扩散总长度，输入4.23 关闭配置文件设计的布局设计出现。
图1：钛：LiNb03 Pro1的个人资料定义晶圆整个开关装置将是大约33毫米长，将不超过100微米宽。
定义在该晶片以下参数布局设计：步行动1 在初始属性对话框中，波导属性选项卡中，键入/选择以下内容：宽度[]：8.0简介：TiLiNbO3 Pro1的2 选择的晶圆尺寸选项卡，然后键入以下内容：晶圆长度：33000晶圆宽度：1003 选择2D晶圆属性选项卡，然后选择以下：晶圆折射率材料：Lithium_Niobate4 选择3D晶圆属性选项卡，然后键入/选择以下内容：包层材料：空气包层厚度：2基板-材料：Lithium_Niobate基材厚度：105 单击OK（确定）以保存设置。
创建设备提示：要查看整个基板，它可以是有用的改变显示比例（Z / X）的设置。
要做到这一点，选择首选项 > 布局选项 > 显示比例和类型200。
我们首先放下所需的开关的结构的基本波导元件。
步行动1 在布局设计，创建下面列出的波导（见）：波导名称起始位置结束位置SBendSin1水平：0垂直：-20水平：5750垂直：-7.25Linear1水平：5750垂直：-7.25水平：9000垂直：-7.25SBendSin2水平：9000垂直：-7.25水平：11500垂直：-16Linear2水平：11500垂直：-16水平：21500垂直：-16SBendSin3水平：21500垂直：-16水平：24000垂直：-7.25Linear3水平：24000垂直：-7.25水平：27250垂直：-7.25SBendSin4水平：27250垂直：-7.25水平：33000垂直：-20注意：您可以使用镜像和翻转操作的编辑 > 翻转和镜像功能表来建立设计。
通过使用镜像选项打造顶级波导，请执行下列操作步骤在布局每个波导。
2 选择布局上的波导。
3 选择编辑 > 翻转和镜像 > 镜顶部。
波导被复制直接选择了一个以上。
4 在新的波导双击。
出现属性对话框。
5 在水平和垂直字段中键入的x坐标。
注意：为了使镜像对称的，每一个垂直坐标值必须是相反的符号到其原始波导对应。
波导名称起始位置结束位置SBendSin1（底波导）水平：0垂直：-20水平：5750垂直：-7.25SBendSin5（顶部波导）水平：30垂直：20水平：5750，垂直：7.25Linear1（底波导）水平：5750垂直：-7.25水平：9000垂直：-7.25Linear4（顶部波导）水平：5750，垂直：7.25水平：9000，垂直：7.25图2：翻转和镜像的例子图3：翻转和镜像之前创建的波导图4：完成波导设计可以通过设备检查不同切片的折射率分布。
检查XY切片的RI简介选择z距离在xy片，请执行以下步骤。
步行动1 在版式设计，选择参考。
折射率（n）- 3D XY平面视图位于布局设计窗口的底部标签。
2 在RI数据工具栏上，单击选择Z距离按钮。
的XY参考。
IDX查看选项对话框（参见图5）。
或3 选择首选项 > 折光指数查看 > 3D切片（XY平面）>选择Z距离（见图6）。
的XY参考。
IDX查看选项对话框（参见图5）。
4 在XY参考。
IDX视图选项对话框中，键入值Z方向的距离，然后点击查看。
的参考。
折射率（n）- 3D XY平面视图进行更新，以反映Z方向的距离（见图7）。
图5：Z平面选择-RI数据工具栏，XY参考。
IDX视图选项对话框图6：首选项菜单图7：折射率分布限定电极区步行动1 单击版式选项卡。
2点击电极区域的工具。
3 点击您要放置区域的开始，移动鼠标到这种地步的区域应该结束的布局。
电极区出现在布局。
4 在电极区域双击。
的电极区出现对话框（参见图8）。
在电极区域对话框中，您可以编辑区的开始和结束位置（Z位置选项卡），更改参考折射率和传播步长的区域（计算选项卡），包层，衬底，以及改变材料特性基材层（基材选项卡）。
该电极选项卡允许您定义在基片上的电极。
在本课中的电极区开始于11500μm，结束于21500μm。
图8：电极区域对话框在这个例子中，我们要构建的电极上形成缓冲层的顶部。
缓冲层的性质可以在电极片下被定义（参见图9）。
因为我们没有定义一个缓冲材料，当我们开始上课，我们现在必须这样做。
图9：电极片定义缓冲材料中，执行以下步骤。
步行动1 在电极选项卡，选择所有套 > 电极与缓冲层，该缓冲层面板被激活。
2 点击在材料使用。
该配置文件设计出现。
3 创建一个新的电介质材料。
4 输入/选择以下内容：产品名称：缓冲折射率：1.475 关闭配置文件设计。
6 对电极选项卡，键入/选择下列缓冲层的属性：缓冲层厚度 0.3微米的水平介电常数 4 垂直介电常数 4 材质缓冲电极厚度微米47 根据电极组表中，单击添加。
的电极设置对话框。
8定义如下所示的电极组。
电极1宽度 50 电压 0.0 电极2 宽度 26 电压0.0 电极3 宽度 50 电压0.0 峡1-2 6.0 峡2-3 6.0 电极2中心位置 5.59 单击OK（确定）以关闭电极设置对话框。
电极的数据将出现在电极套表（见图10）。
10 单击OK（确定）以关闭电极区域对话框。
图10：电极片，电极设置表中的数据我们指定的电极区域具有三个电极，全部用零电压，位于稍微偏离马赫- 曾德尔干涉仪的对称轴。
步行动1 选择绘图 > 输入平面，然后将输入平面布局。
2 在双击输入平面上的布局，打开输入平面属性对话框。
3 输入/选择以下内容：启动现场：模式Z位置偏移：0.04 点击输入栏位2D标签。
5 单击编辑。
出现输入字段对话框。
6 在波导表中，选择第二波导，然后单击添加。
该条目将被添加到域表。
7 单击OK（确定）以关闭输入字段对话框。
8 单击OK（确定）以关闭输入平面对话框。
要设置仿真参数，选择模拟>仿真参数，并执行以下步骤。
步行动1 在仿真参数对话框，全局数据选项卡，输入/选择以下内容：参考指数：莫代尔波长微米：1.32 选择2D选项卡，然后键入/选择以下：极化：TM点网-数量：500BPM求解：近轴发动机：有限差分方案的参数：0.5传播步骤：1.3边界条件：待定3 单击OK（确定）。
运行模拟运行模拟在中心电极零电压和6.75V的中心电极。
你应该观察全切换为6.75V。
运行仿真，请执行以下步骤。
步行动1 选择仿真 > 计算二维各向同性仿真。
的仿真参数对话框。
2 单击运行，在模拟的OptiBPM 2D显示。
要改变中央电极的电压，在电极区域对话框中，电极选项卡，选择电极在设置电极套表，然后单击编辑。
在键入6.75 电极2电压（V）。
图11：0.0V的开关电压图12：6.75V的电压切换可以执行使用脚本语言电光开关的更详细的调查。
例如，我们可以扫描电压在中央电极和观察的与波导模式中的输出端口的重叠积分。
要运行优化，请执行以下步骤。
步行动1 选择仿真>编辑参数。
出现变量和函数对话框。
2 要定义变量，类型V2的名称。
3 单击验证，然后单击添加。
该变量出现在用户变量表（参见图13）。
4 在布局上的电极区双击，会出现电极区域对话框。
5 在电极区域对话框中，电极选项卡，选择电极的电极套表的设置，然后单击编辑。
电极设置对话框。
6 V2型在电极2电压（V），然后单击OK关闭电极设置对话框。
7 单击确定关闭该电极区域对话框。
图13：用户变量V28 选择仿真 > 其他输出数据的额外输出数据对话框出现。
9 在2D选项卡上，选择电源在输出波导，规范化，全球和输出类型-电源重叠的基本模式。
然后我们创建一个简单的脚本，它运行10圈增加电压V2从0.0到7.2 V由0.8V。
创建一个脚本要创建脚本，请执行以下步骤。
步行动1 选择脚本选项卡，在布局窗口的底部。
2 在脚本窗口中键入以下内容：注意：您也可以先选择生成一个模板脚本模拟 > 扫描生成脚本，然后编辑它，如上图所示。
3 在运行模拟之前，在仿真参数对话框中，选择模拟使用脚本。
当我们运行简单扫描脚本，我们得到的光场重叠与迭代次数的关系图。
然后它变得清晰，电光开关完全切换输入信号从一个输出端口到另一个用于6.4和7.2V之间的第二电极的电压。
图14：光学领域的重叠与迭代。