马吕斯定律
大学物理马吕斯定律
检
偏
起偏器
检偏器
174-–9 1光电的偏荷振的性量子马化吕斯电定荷律守恒定律
三、 马吕斯定律
自然光
线偏振光
I0
I
..
第14第章七波章动静光电学场
A0
aA
A0
A
起偏器
检偏器
a
检偏器前偏振光振动方向与检偏器偏振化方向之间
的夹角。
AA0cosa
I
I0
A2
A
2 0
cos2 a
A A0
马吕斯定律
cos a
为 I 0 ，试求由系统出射的光强是多少？
I0
I0 / 2
•• •
M
P
N
I 0 cos2 t
2
• • • ••• AA0cosa
I
I0
A2
A
2 0
cos2 a
一束光强为
A cos a
A0
马吕斯定律
I0 cos2 2
I I0cos2a
I的0 自然光透过
I0
t
cos2(900 t)
M
O
I0
2
检偏器，透射光强为： I 0 / 2
I0 / 2 N 300
II'cos2300
600
N N ' I ' I0 cos2 300
2
174-–9 1光电的偏荷振的性量子马化吕斯电定荷律守恒定律 第14第章七波章动静光电学场
振讨讨片论论转p 2动，在p光2两强透块为过正I交p0 3偏的的振自光片然强光pI1垂,与p直转3 之入角间射的插于关入偏系另振. 一片块p 1偏，
.. .. .. . .
马吕斯定律的实验验证
努力
全球范围下的马吕斯定律
政治策略
经济影响
文化视角
社会变革
促使政府制定更公平的政 策 加强国际合作减少不平等
现象
引起国际贸易与资本流动 的关注
影响全球经济增长的方向
加深人们对全球文化多样 性的认识 推动不同文化间的交流与
融合
激发社会改革的动力 探索社会公平与发展的新 路径
02 制定更加公平的社会政策
缓解贫富差距
03
重塑社会价值观念
倡导社会公平正义
培养社会共识
减少贫富差距的思想偏见
实现更好的社会发展
加强对社会弱势群体的扶持
01 提供更多教育、就业机会
给予贫困家庭
02 通过政策支持
帮助弱势群体摆脱困境
03
促进社会和谐稳定
在缩小贫富差距的过程中，寻求多方合作是至关 重要的。只有共同努力，才能实现全面协调并持 续的社会发展。
加强社会福利制度 提升就业保障
马吕斯定律的社会影响总 结
综上所述，马吕斯定律对社会稳定、教育公平和 经济增长都产生了重要影响。了解并有效应对马 吕斯定律带来的挑战，是保持社会和谐发展的关 键。
● 04
第4章 马吕斯定律的政策建 议
逆转马吕斯定律的政策路径
01 提高对穷人的支持
减低对富人的优惠
未来研究方向展望
跨学科合作
全面探讨解决贫 富差距的问题
丰富研究内 容
促进社会的公平 正义发展
马吕斯定律的社会责任
01 每个人的责任
关注社会弱势群体的处境
02 实际行动
推动社会的公平和正义
03
马吕斯定律的启示
马吕斯定律（精）
第12节 偏振片 马吕斯定律一、 偏偏振化方向（起偏方向）1、 起偏、起偏器2、 检偏、检偏器A B 线偏振光通过偏振片，旋转偏振片，透射光强明暗交替变化 自然光通过偏振片变为线偏振光，旋转偏振片，透射光强不变 示教二、 马吕斯定律 线偏振光通过一个偏振片后，透射光强I 与入射光强之间满足0I α20cos I I = 马吕斯定律α证：设入射线偏振光的振幅 0A αcos 0//A A =，αsin 0A A =⊥ α2202//0cos ==A A I I，α20cos I I = 注意：只对入射线偏振光成立若入射光是自然光，01I I = 讨论：0=α，0I I =2/πα=，0=I例：让一束自然光通过两个偏振化方向相互垂直的偏振片，透射光强=？如果在两个偏振片之间 加上另一个偏振片，其 偏振化方向与第一个偏振偏振化方向夹角为α，透射光强αα220sin cos 21I I =如果每个偏振片吸收的平行于偏振化方向的光振动能量 %10透射光强%90sin %90cos %9021220⋅⋅⋅⋅⋅=ααI I第13节 反射和折射光的偏振入射面：（入射线，法线）Π反射定律i i =′折射定律γsin sin 21n i n = M ′反射光和折射光都是部分偏振光 反射光中，⊥振动多于//振动折射光中，//振动多于振动⊥120n n arctg i i ==时 反射光为完全偏振光，只包含⊥0i ：布儒斯特角（起偏角） 120n n tgi =：布儒斯特定律 注意：（1）0i i =时，只反射部分⊥振动，不反射//振动 折射光中包含其余的⊥振动和全部的//振动折射光仍是部分偏振光（2）0i i =时，反射光线⊥折射光线证明：γsin sin 201n i n =，120n n tgi ==00cos sin i i ，0201cos sin i n i n = γsin 2n =，02cos i n γsin ==0cos i )sin(0i −π，20πγ=+i（3）自然光以布儒斯特角 照射玻璃片堆，可使折射光成为完全偏振光折射光中只剩下//振动例：一束自然光以布儒斯特角从空气照射玻璃片，界面2上的反射光是（）自然光A （B ）完全偏振光，光矢量振动方向⊥（）完全偏振光，光矢量振动方向// C （）部分偏振光D 解：对界面1，是布儒斯特角，对界面2，0i γ是布儒斯特角 120n n tgi =，20πγ=+i ，210n n ctgi tg ==γ 例：第14节 晶体的双折射现象一、晶体的双折射现象用自然光照射某些晶体（方解石）表面 产生两条折射光线 双折射现象，示教特点：（1） 寻常光线（o 光），遵守折射定律非常光线（e 光），不遵守折射定律（2） 两条光线都是线偏振光，振向不同（3） 光轴（光线沿该方向入射不产生双折射）p253，单轴晶体，双轴晶体某条光线与光轴构成的平面：该光线的主平面 （光，光轴）：o 光主平面 Πo （光，光轴）：e 光主平面Πe （4）光振向o ⊥o 光主平面光振向//光主平面e e 二、 对双折射的解释产生双折射的原因： o 光、光在晶体中的传播速度不同e o 光波面是球面，光波面是旋转椭球面e 沿光轴方向o 光、e 光速度相同垂直光轴方向o 光、e 光速度相差最大o V ：e 光速度oo V e Vo V e e o 晶体对光的折射率，o o n V c =/o e e n V c =/晶体对e 光的折射率 、：晶体的主折射率o n e n 1、 平行光斜入射（光轴位于 2、平行光垂直入射（光轴位于 入射面内，光轴与界面斜交） 入射面内，光轴与界面斜交）3、 平行光垂直入射（光轴平行4、平行光垂直入射（光轴位于 界面，光轴位于入射面内） 入射面内，光轴垂直界面）光轴光同传播方向，但速度不同 光同传播方向，速度相同 e o ,e o , 仍属于双折射 不属于双折射5、 平行光斜入射（光轴//界面，光轴垂直入射面）光、光都遵守折射定律，o e e e o o n n i n γγsin sin sin 1==三、 偏振棱镜1、 尼科耳（棱镜）用加拿大树胶粘在一起加拿大树胶对o 2、 渥拉斯顿镜两块方解石直角棱镜构成两者光轴相垂直负晶体，，e e V >o V e n n <垂直板面振动的光线： 对第一块棱镜是o 光对第二块棱镜是e 光平行板面振动的光线： 对第一块棱镜是e 光对第二块棱镜是o 光垂直板面振动的光线由o 光，光密→光疏，折射光偏离法线 →e 平行板面振动的光线由e 光，光疏→光密，折射光靠近法线 →o 两条光线分开，都是线偏振光四、 偏振片某些双折射晶体对o 光和e获得偏振光的方法：（1）偏振片（2）偏振棱镜（3）以布儒斯特角照射玻璃片例：两块偏振片叠放在一起，其偏振化方向夹角，用强度相同的o 30自然光和线偏振光混合而成的光束垂直入射，已知两成分的入 射光透射后强度相等求：（1）入射光中线偏振光振向与第一块偏振片偏振化方向夹角（2）透射光强与入射光强之比（3）若每个偏振片对透射光吸收率为，%5 再求透射光强与入射光强之比解：（1）设入射线偏振光强为I ，入射自然光强为Io o 30cos 2130cos cos 222I I =α，21cos 2=α，o45=α （2）375.083230cos 2130cos cos 222==+=I I I oo α入射光强透射光强（3）=入射光强透射光强=I I I 2%9530cos %9521%9530cos %95cos 222⋅⋅+⋅⋅⋅o o α=338.0%)95(832=×。
《验证马吕斯定律》课件
分析实验数据与理论值之间的偏差，探究可能的原因，如实验装置误差、环境因素影响等。
结果误差分析和讨论
来源进行分析，如 光源的均匀性、光路的准直性、探测器的灵敏度 等。
误差对结果的影响
评估各种误差对实验结果的影响程度，并尝试减 小误差的方法，以提高实验的准确性和可靠性。
04
开始实验
调整反射镜角度，使一束光完全反射 ，另一束光透过半透镜，然后记录光 电探测器的读数。
06
整理实验数据
整理实验过程中记录的数据，为后续分析做准 备。
数据记录和分析
数据记录
详细记录每次实验中反射镜的角 度和对应的光电探测器读数。
数据整理
将实验数据整理成表格，便于后 续分析。
数据分析
根据实验数据，分析马吕斯定律 的验证情况。通过计算光电探测 器读数的变化，判断光的强度与 入射角的关系是否符合马吕斯定 律的预测。
旋转偏振片，观察光电探测器记录的 光强变化，并记录数据。
步骤三
根据记录的数据，绘制光强与偏振片 旋转角度的关系图，验证马吕斯定律 的正确性。
实验安全注意事项
注意激光器的使用安 全，避免直视激光光 束，以免对眼睛造成 伤害。
在实验结束后，应关 闭激光器和电源，确 保实验室的安全。
在操作过程中，应避 免偏振片破裂或划伤 手部等意外情况发生 。
3
讨论与改进
对实验结果进行讨论，提出改进实验方法和提高 实验精度的建议，为后续研究提供参考。
05 结论与展望
实验结论总结
实验验证了马吕斯定律的正确性，即在单色光的干涉和衍射实验中，通过改变光的 入射角，可以观察到光强度的变化，且变化规律符合马吕斯定律的预测。
实验结果还表明，马吕斯定律适用于不同波长的单色光，说明该定律具有普适性。
马吕斯定律
四、马吕斯定律光是400-760nm 范围内的电磁波，对应着红、橙、黄、绿、青、蓝、紫光等。
光波有两个分振动：电矢量E 和磁矢量H ，它们的振动方向都与光的传播方向垂直，因此光是横波。
在光和物质的相互作用过程中主要起作用的是电矢量E，我们称其为光矢量。
而光矢量的振动对于传播方向又具有不对称性，称为光的偏振。
根据光矢量对传输方向的对称情况，光可以为分为自然光、线偏振光、部分偏振光等。
原子发光具有随机性，普通光源中不同原子发出的波列，它们的频率、初相位、振动面、传播方向及波列长度等可能都不相同。
各振动方向的光出现的机会相等（同时出自然光的表示图）自然光可以分解为两束相互独立、等振幅、振动方向相互垂直的线偏振光。
这两线偏振光的光强等于自然光的光强一半。
Ey EE x v vvE如果所有的光矢量都在一个平面内振动，我们称之为线偏振光或者平面偏振光。
如果将自然光中的两个垂直分量中的其中一个分量部分地削弱，所得的光线称为部分偏振光。
E E xv vE y部分偏振光一般光源发的光都是自然光，那如何获得偏振光呢？某些材料对某一方向的光振动全部吸收，允许与之垂直的光振动通过,这种性质称二向色性。
将二向色性物质涂抹到拨片上，则会由自然光获得一束偏振光。
此拨片称为偏振片，透射方向称为偏振片的偏振化方向。
偏振化方向(透振方向）使用偏振片由自然光获得偏振光的过程称为起偏，此偏振片称为起偏器。
使用偏振片检验某束光是否偏振光的过程称为检偏，此偏振片称为检偏器。
在进行检偏过程的时候，光屏上的亮度会随着检偏器的旋转而变化（动画展示）。
那出射光强大小可由马吕斯定律计算出来。
起偏器自然光s I若检偏器与起偏器的偏振化方向是任意角度α，则只有振动方向与检偏器的偏振化方向一致的偏振光可以通过检偏器。
假设二者之间的偏振光振幅为0A ，显然只有和透射轴同向的A 分量可以通过检偏器00cos cos A A A A αα=⇒=已知光的强度和振幅的平方成正比，若强度为0I 的偏振光，通过检偏器厚的强度为I ，则22200cos I A I A α==20cos I I α=这个公式称为马吕斯定律，它表示透过检偏器的光强度与起偏器和检偏器偏振化方向之间（或偏振光的偏振方向与检偏器的偏振化方向之间的）的夹角α有关，并且与该角度余弦的平方成正比。
马吕斯定律电阻和电流的平衡分析
马吕斯定律电阻和电流的平衡分析马吕斯定律是电学中的一个重要定律，描述了电阻和电流之间的平衡关系。
在电路中，电阻是电流通过的障碍物，而电流则是电荷在电路中的流动。
马吕斯定律通过数学公式和实验结果，揭示了电阻和电流之间的定量关系。
1. 马吕斯定律的表达式马吕斯定律可以用以下数学公式来表示：V = I * R其中，V表示电压（单位为伏特），I表示电流（单位为安培），R表示电阻（单位为欧姆）。
这个公式说明了在一个闭合电路中，电压等于电流乘以电阻。
2. 马吕斯定律的原理马吕斯定律的原理可以通过以下几个方面来解释：2.1 电压的定义在物理学中，电压被定义为单位正电荷所具有的能量。
当一个正电荷从高电压区域移动到低电压区域时，它会释放能量。
这个能量释放过程就是我们常说的电流。
2.2 电阻的作用电阻是电流通过的障碍物，它会阻碍电流的流动。
电阻的大小取决于电路中的材料和几何形状。
当电流通过电阻时，电阻会将电能转化为其他形式的能量，如热能。
2.3 电流的平衡根据马吕斯定律，电压等于电流乘以电阻。
这意味着在一个闭合电路中，当电压和电阻给定时，电流的大小是确定的。
如果电压增大，那么电流也会增大；如果电阻增大，那么电流会减小。
3. 马吕斯定律的应用马吕斯定律在实际应用中有着广泛的应用，以下是一些常见的应用场景：3.1 电路设计在设计电路时，我们需要根据所需的电压和电流来选择合适的电阻。
通过马吕斯定律，我们可以计算出所需的电阻值，从而满足设计要求。
3.2 电子设备在各种电子设备中，马吕斯定律被广泛应用于计算和控制电流。
例如，在手机充电器中，通过控制电压和电阻的关系，可以实现对电池的快速充电。
3.3 电路故障排查当电路出现故障时，我们可以利用马吕斯定律来分析问题所在。
通过测量电压和电流的数值，我们可以判断是否存在电阻异常或者其他故障。
4. 总结马吕斯定律是电学中一个重要的定律，描述了电阻和电流之间的平衡关系。
通过马吕斯定律，我们可以计算和控制电路中的电流，从而满足设计要求。
光的偏振性马吕斯定律
第三章
马吕斯定律的应用
在光学仪器中的应用
通过应用马吕斯定 律，可以改进显微 镜的性能，使其能 够更好地观察和分 析生物样品和晶体 等光学性质与方向 密切相关的物质。
利用马吕斯定律，可以设计出偏振滤镜，用于消 除或减少某些方向上的反射光，提高光学仪器成 像的清晰度和对比度。
偏振光分类
自然光
无偏振现象，光波电矢量平均值在各个方向上相等。
部分偏振光
部分光波电矢量在某一特定方向上振动，部分在垂直方向上振动。
全偏振光
光波电矢量完全在某一特定方向上振动。
偏振光的应用
光学仪器
利用偏振片消除或减弱反射光、散射光，提高光 学仪器成像质量。
摄影领域
通过使用偏振滤镜消除反光，增加色彩饱和度， 提高照片质量。
03
马吕斯定律是这些定律中的 一个重要组成部分，对于理 解光的传播、反射、折射和 偏振等现象具有重要意义。
02
斯托克斯定律描述了光在折 射过程中的偏振现象，而菲 涅尔定律则涉及到光的反射 和折射的综合效果。
马吕斯定律与斯托克 斯定律、菲涅尔定律 等光学定律密切相关。
THANKS FOR
感谢您的观看
03
马吕斯定律的物理意义
当自然光在反射过程中，由于反射面 通常具有特定的偏振特性，导致反射 光的偏振态发生变化。 马吕斯定律描述了这种变化规律，对 于理解光的偏振现象以及偏振光的应 用具有重要意义。 马吕斯定律的物理意义在于揭示了光 在反射过程中偏振态的变化规律。
马吕斯定律与其他光学定律的关系
01
VS
马吕斯定律指出，当线偏振光在通过偏振片后，其振动方 向与偏振片的透振方向平行时，光的强度不发生变化；当 其振动方向与偏振片的透振方向垂直时，光的强度完全消 失。
光的偏振性马吕斯定律
sin i const sin re e光折射线也不一定在
入射面内.
3. 晶体的光轴
当光在晶体内沿某个特 殊方向传播时不发生双 折射，该方向称为晶体 的光轴。
例如，方解石晶体(冰洲石)
102° A
光轴
B
光轴是一特殊的方向,凡 平行于此方向的直线均 为光轴. 4. 主平面和主截面 主截面: 晶体表面的法 线与晶体光轴构成的平 面.如图入射时,入射面就 是主截面.
方解石
自然光 i
n1 n2 (各向异
性媒质) ro
re e光
o光
2.寻常光(o光)和非寻 常光(e光)
o光 : 遵从折射定律
n1 sin i n2 sin ro e光 : 一般不遵从折
射定律
sin i const sin re e光折射线也不一定在
入射面内.
3. 晶体的光轴
当光在晶体内沿某个特 殊方向传播时不发生双 折射，该方向称为晶体 的光轴。
Ex Ey I Ix Iy
•部分偏振光的表示法：
•自然光的表示法：
··
· ·· 3. 部分偏振光
平行板面的光振动较强
·· ····
垂直板面的光振动较强
某一方向的光振动比与之相垂 4.圆偏振光和椭圆偏
直方向的光振动占优势的光. 振光
偏振面随时间旋转的 光为圆或椭圆偏振光.
迎着光线看,光矢量顺时 针旋转为右旋偏振光.
(接近线偏振光)
自然光从空气→玻璃
I 7% I0
§3 双折射 偏振棱镜
一. 双折射的概念
1.双折射现象
一束光线进入某种晶体,
产生两束折射光叫双折
射.
e
e
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
院－系：理学院物理系
专业：物理学
年级： 09物理
学生姓名：黄青中
学号： 200902050238
摘要：普遍光源如太阳、白炽灯、钠灯等发光时，组成光源的原子自发或受激辐射光波列是随机的，各光波列振动方向、频率和位相不尽相同，光矢量在垂直于光传播方向的平面上取各方向的几率相等，自然光可分解为两互相垂直方向、振幅相等、没有任何相位关系的偏振光。
若光波中虽包含各种方向的振动，但在某特定方向上的振动占优势，例如在某一方向上的振幅最大，而在与之垂直的另一方向上的振幅最小，则这种偏振光称为部分偏振光。
其优势越大，其偏振化程度越高。
因此，可以用一定方法将自然光变成部份偏振光和偏振光。
关键词：线偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光、马吕斯、折射率、
正文：1.光的偏振性（Polarization）
电磁波是横波，光是电磁波在人眼视觉范围内的波段0.4nm 0.7nm。
对应红、橙、黄、绿、青、蓝、紫光。
研究光的振动方向的特性即研究光的偏振性。
光矢量的振动对于传播方向的不对称性，称为为光的偏振。
2. 光偏振态的分类和图示
根据光矢量对传播方向的对称情况，光可以分为：自然光、线偏振光、部分偏振光，以及椭圆偏振光。
线偏振光
光矢量只沿某一固定方向振动的光为线偏振光。
偏振光的振动方向与传播方向组成的平面称为振动面。
线偏振光的振动面是固定不动的。
线偏振光的表示方
法如下：
椭圆偏振光
光矢量末点的运动轨迹是正椭圆或斜椭圆。
在迎光矢量图上，光矢量端点沿逆时针方向旋转的称为左旋偏振光；沿顺时针方向旋转的称为右旋偏振光。
若光波中虽包含各种方向的振动，但在某特定方向上的振动占优势，例如在某一方向上的振幅最大，而在与之垂直的另一方向上的振幅最小，则这种偏振光称为部分偏振光。
其优势越大，其偏振化程度越高。
因此，可以用一定方法将自
然光变成部份偏振光和偏振光。
部分偏振光的两个相互垂直的光振动也没有任何固定的相位关系。
偏振片
两向色性的有机晶体，如硫酸碘奎宁、电气石或聚乙烯醇薄膜在碘溶液中浸
泡后，在高温下拉伸、烘干，然后粘在两
个玻璃片之间就形成了偏振片。
它有一个
特定的方向，只让平行与该方向的振动通
过，这一方向称为透振方向。
1. 起偏
当自然光通过偏振片时，某一方向上的光矢量被吸收，只有另一方向的光矢量透过，从而使自然光成为偏振光，称为起偏。
从起偏器透出的线偏振光的光强是入射自然光的光强的1/2。
2. 检偏
在光路上放一块相同的偏振片，当旋转这一偏振片时，在片后观察，若透射的光强不发生变化，则入射光为自然光，若光强发生变化，则可确定入射光为偏振光，因此该偏振片可进行检偏。
（1）线偏振光
检偏器旋转一周，光强两强两黑。
（2）自然光
在光路中插入检偏器，屏上光强减半。
检偏器旋转，屏上亮暗无变化。
（3）部分偏振光
检偏器旋转一周，屏上光强经历两强两弱变化。
（4）圆偏振光
光矢量端点在垂直于光传播方向的截面内描绘出圆形轨迹。
检偏器旋转一周，光强无变化。
（5）椭圆偏振光
光矢量端点在垂直于光传播方向的截面内描绘出椭圆轨迹。
检偏器旋转一周，光强两强两弱。
1、马吕斯定律
一束光振幅为A
0、光强为I
的线偏光，透过检偏器以后，透射光强为I。
设
α为线偏光的光振动方向OM与检偏器透振方向ON 间的夹角，则可以将入射到检偏器的光振动分解为平行于和垂直于ON 的两个分量，如下图所示。
垂直于ON 的分量不能通过检偏器，只有平行于ON 的分量才能通过检偏器。
因光强正比于光振动的振幅，所以从检偏器透射出来的光强为：
α2
0cos I I =，
α为线偏振光的光振动方向OM 与检偏器透振方向ON 间的夹角。
这就是马吕斯
定律：
αcos 0A A =，2
2
0A A I I =
当=0°或180°时，，透射光最强。
当=90°或270°时，I=0，透射光强为零。
当为其它值时，光强介于 0 和
之间。
一束光强为0I 的自然光透
过检偏器，透射光强为2
/0I 。
2，自准直法测棱镜角
将三棱镜按标识要求放置在载物平台目测粗调使望远镜聚焦于无穷远使望远镜光轴垂直于分光计主轴，望远镜对准AB 面时应调整α2和望远镜倾斜度螺钉望远镜对准AC 面时应调整α1和望远镜倾斜度螺钉使平行光管的光轴垂直于分光计主轴；注意:自准法测α，此要求可以不调，反射法测α，则应在用自准法测得α后从平台上取下三棱镜进行调整；调整完成再按反射法测量要求把三棱镜放置在载物平台上。
计算公式： ф=1/2(ф′+ф″) ф′=| T2′-T1′| 或 ф′=360°-| T2′-T1′| ф″=| T2″-T1″| 或 ф″=360°-| T2″-T1″| 则α=180°-ф
实验数据及处理：1，棱镜顶角的测定 1 2 3
4 5 平均值
1v
31311︒ 32311︒ 34311︒ 36311︒ 32311︒
33311︒
'1v
32131︒ 33313︒
32313︒ 34313︒
33313︒
32313︒
2v
3271︒
3271︒
3371︒
3271︒
3471︒
3271︒
'2v
32251︒
31251︒
32251︒ 34251︒
251︒
32251︒
不确定度的计算：
⋅
=0223
.0)(1v v a ⋅=577.0)(v v b ⋅=619.0)(1v v c '1=a v
顶角的测定：)(2
12'
2
1.1v v v v -+-=θ 最终'160180︒︒=-=θA
计算结果：''1160±=︒A
掠入射法测棱镜折射率： 1 2 3 4 5
平均值
1v
'6335︒
'5335︒
'6335︒ '5335︒
'6335︒
'6335︒
2v
'7155︒
'5155︒
'5155︒
'7155︒ '7155︒ '6155︒
'1v
'4325︒
'4325︒
'6325︒
'6325︒
'6325︒
'5325︒ '2v
'5195︒ '7195︒
'5195︒ '5195︒ '7195︒
'6195︒
计算：
)(2
12'
21'1v v v v i m ---=
'5939︒=m i 2)sin sin cos (1A
i A n m ++=
654.1=n
不确定度的计算：'
1202.0)(=i u a ''577.03
1)(==m b i u
'619.0)(=n c i u 023.0=n u
所以：
023.0654.1±=n
讨论：根据误差分析用掠入射法测出的数据更接近理论值。
参考文献：《普通基础物理实验》杨述武 《光学仪器》 王艳阳。