动量热量质量传递类比
动量传递、热量传递与质量传递的类似性

动量传递、热量传递与质量传递的类似性摘要:对动量、热量与质量传递的类似性进行了介绍,并阐述了传递过程中的类似律。
关键字:似类似性;类律;牛顿流体Abstra ct : The articl e mainly introd ucesthe simila rityand descri bs a simila r law of the moment um, heat and mass transf er, Then Solves the turbul ent mass transf er coeffi cient basedon the applic ation of mass transf er and heat transf er simila rity.Keywor ds: Simila rity; law of simila rity; newton ian fluid传递现象是自然界和工程技术中普遍存在的现象。
通常所说的平衡状态,是指物系内具有强度性质的物理量,如温度、组分浓度等不存在梯度而言。
对于任何处于不平衡状态的物系,一定会有某些物理量由高强度区向低强度区转移。
传递过程特指物理量朝平衡转移的过程。
在传递过程中传递的物理量有动量、热量、质量和电量等。
动量传递——在垂直于实际流体流动方向上,动量由高速度区向低速度区的转移。
热量传递——热量由高温度区向低温度区的转移。
质量传递——物系中一个或几个组分由高浓度区向低浓度区的转移。
由此可见,动量、热量与质量传递之所以发生,是由于物系内部存在着速度、温度和浓度梯度的缘故。
动量、热量与质量传递是一种探讨速率的科学,三者之间具有许多类似之处,它们不但可以用类似的数学模型来描述,而且描述三者的一些物理量之间还存在着某些定量关系。
3.1动量热量质量传递类比分析

其次,分子传递性质可以由逐点局部平衡的定律来确定;然 而对于湍流传递性质来说,应该考虑其松弛效应,即历史和 周围流场对某时刻、某空间点湍流传递性质的影响。
cp dy
dy
jA
DAB
d A
dy
jA
DAB
d A
dy
因而这三个传递公式可以用如下的统一 公式来表示
FD' C d dy
其中,FDφ’表示φ’的通量密度,dφ/dy表 示φ的变化率,C为比例常数。φ’可分别表示 质量、动量和热量,而φ可分别表示质量浓度 (单位体积的质量),动量浓度(单位体积的动 量)和能量浓度(单位体积的能量)。
当ν= a = D或
a 1
aDD
且边界条件的数学表达式又完全相同,则它 们的解也应当是一致的,即边界层中的无因 次速度、温度分布和浓度分布曲线完全重合。
对流体沿平面流动或管内流动时质交换的准则关联式
Sh f (Re,Sc)
hml f ul , D D
在给定Re准则条件下,当流体的a = D即流体
Re
1/ x
2
NuL
0.664 Pr1/3
Re
1/ L
2
平板紊流传热
ShL
0.664Sc1/ 3
Re
1/ L
2
平板紊流传质
Nux 0.0296 Pr1/3 Re x4/5 NuL 0.037 Pr1/3 ReL4/5
Shx 0.0296Sc1/3 Rex4/5 ShL 0.037Sc1/3 ReL4/5
传递过程第5章加总结考点

y 0
f u x 2 u 2 u y
y 0
f u 2
f u ( u u w ) 2 h qw ( c p t c p t w ) cp
0 J A,w kC (CA, CA,w )
引入对流传热系数,则:
q w k
t y
[3]无总体流动,无化学反应,表面传递的质量速率足够低。
形体阻力:处于流体中的物体,由于其体形与流线 不吻合,而在物体前后产生压力差所形成的阻力。
4.研究三传类比的目的
通过类比找出摩擦因子f与传热系数h及传质系数 k 0 之间的关系;即用f来推测 C
0 。 h或 k C
5-2 雷诺类比—简化模型
0 kC L 0 Sh f D kC AB 即: St ReSc u u L 2 DAB
或:Sh
f ReSc 2
称为传质的Stanton数
0 kC f u 2
f St 2 f Sh ReSc 2
k 1 t c p t tw y
DAB CA CA CAw y
y 0
()
引入摩擦因子,则:
u x u y
y 0
k 1 t c p t t w y
y 0
DAB C A C A C Aw y
w
y 0
()
u w x y
Fourier(第一)定律: q
d( c p t ) dy
dC A dy
Fick(第一)定律: J A D AB
(稳态、二维层流)边界层动量、热量、质量(微分)方程:
u x u x 2u x ux uy x y y 2
8.3--质量、热量和动量传递的类比

jH jM 8
8.3 质量、热量和动量传递的类比
例题8-7
空气在101.3kPa及320K下,以8m/s的流速进入内径 50mm、长度2m的换热管中,全管压降为33Pa。若忽略温 度变化的影响,比热容Cp可取为1010J/(kg·K),试求气体 与壁面的对流传热系数α。
8.3 质量、热量和动量传递的类比
三传类比 当湍流流体沿壁面流动时,流体与壁面间存在
动量、热量及质量传递,相互间存在着一定的内 在联系,常用传质系数、对流传热系数和摩擦系 数之间的关系表示,称为三传类比。
8.3 质量、热量和动量传递的类比
湍流流体沿壁面流动时:
传质速率 传热速率
N A ,W k(cm cw )
数和传质系数之间的关系。这一 热量、质量传递间的类比式称为刘易斯(Lewis)关系,对于 空气-水系统中,空气和水面(或湿物料表面)间的对流传热 和传质基本符合此关系。
8.3 质量、热量和动量传递的类比
将式(8-48)、(8-49)两式相除,得
qW C p (Tm Tw )
W
um
再将式(8-45)、(8-46)代入,经整理可得摩擦系数与对
流传热系数之间的关系,即
8 umCp
(8-51)
式(8-51)为动量、热量传递间的类比式,通称为雷诺类比, 是雷诺(Reynold)在1874年提出的。
8.3 质量、热量和动量传递的类比
把式(8-50)代入式(8-51)可得动量、质量传递间的类比式,即
N A,W
(cm
cw )
dV tdF
qW
(Tm
Tw )Cp
dV tdF
(8-47) (8-48)
W
um
dV tdF
传热和传质基本原理 第四章 三传类比

4.2.2 柯尔本类似律
雷诺类似律或忽略了层流底层的存在,普朗特正 对此进行改进,推导出普朗特类似律:
冯卡门认为紊流核心与层流底层之间还存在一个 过渡层,于是又推导出了卡门类似律:
契尔顿和柯尔本根据许多层流和紊流传质的实验结果, 在1933年和1934年,得出:
简明适用,引入了流体的 重要物性Sc数。
24
根据薄膜理论,通过静止气层扩散过程的传质系数可定义为:
25
在紧贴壁面处,湍动渐渐消失,分子扩散起主导 作用,在湍流核心区,湍流扩散起主导,传质系 数与扩散系数成下列关系
另外,δ的数值决定于流体的流动状态,即雷诺 数。
26
4.4.2
同一表面上传质过程对传热过程的影响
设有一股温度为t2 的流体流经温度为t1的壁面。传递过程 中,组分A、B从壁面向流体主流方向进行传递,传递速 率分别为NA、NB。可以认为在靠近壁面处有一层滞留薄 层,假设其厚度为y0 ,求壁面与流体之间的热交换量。
边界层厚度
1904年普朗特首先提出
39
4.5.1 边界层理论的基本概念
边界层的定义
流体在绕过固体壁面流动时,紧 靠固体壁面形成速度梯度较大的 流体薄层称为流动边界层 流速相当于主流区速度的0.99处到固 体壁面间的距离定义为边界层的厚度
边界层的形成与特点
Re x 2 10 5
vl Re
以此两式计算管内流动质交换系数结果很接近。
17
18
紊流
19
例题: 试计算空气沿水面流动时的对流质交换系数hm和每 小时从水面上蒸发的水量。已知空气的流速 u=3m/s,沿气流方向的水面长度l=0.3m,水面的温 度为15 ℃ ,空气的温度为20 ℃ , 空气的总压力 1.013*105Pa,其中水蒸汽分压力p2=701Pa,相当 于空气的相对湿度为30%。
第三章传热传质问题的分析与计算

y , t tw 1 t tw
扩散方程
y 0, CA CA,w 0 y , CA CA,w 1
CA, CA,w
CA, CA,w
这三个性质类似的物性系数中,任意两个系数 的比值均为无量纲量,即
普朗特准则 Pr
v
2u y 2
能量方程
u
t x
t y
a
2t y 2
扩散方程
u
C A x
C A y
D
2C A y 2
边界条件为:
动量方程 y 0, u 0
或
u
能量方程
y , u 1 或 u
y 0, t tw 0 t tw
u uw 0 u uw
h
dy
定义,阿克曼修正系数
C0
= (N AM Ac P,A+N B M h
BcP,B )
C0与假定传质方向(壁面向流体)一致为正
δ0
d 2t dy2
- C0
dt dy
=0
边界条件
y =0
y =δ0
t =t1
t =t2
得到流体在薄膜层内的温度分别为
exp(C0 y ) -1
t( y) =t1 +(t2 - t1)
dy
• 动量传递公式表明:动量通量密度正比 于动量浓度的变化率。
• 能量传递公式表明:能量通量密度正比 于能量浓度的变化率。
• 质量传递公式表明:组分A的质量通量密 度正比于组分A的质量浓度的变化率。
3.1.2 三传方程
连续性方程 u 0
热质交换原理与设备课程第2章5动量、热量和质量传递类比

质量交换传递的量是扩散物质每单位容积所具有的质 量也就是浓度;
这些量的传递速率都分别与各量的梯度成正比;
系数 、 、 均具有扩散的性质,单位
;
为分a子扩D散或质扩散系数, 为热扩散m2系/ s数, 为动量
扩D散系数
a
(2)湍流传递性质
在湍流运动中,除分子传递现象外,宏观流体微团的不规则
混掺运动也引起动量、热量和质量的传递,相当于在流体中产 生了附加的“湍流切应力”,“湍流热传导”和“湍流质量 扩散”。
说明当空气掠过水面时,边界层中的温度分布和浓度分布曲线 近乎相似。
阐述动量、热量和质量三种传递现象的类比关系,然后给出这三种传 递过程的典型的微分方程,最后再将传热学中的动量传递和热量传递类 比的方法应用到质量传递的过程中。
(1)分子传递(传输)性质
动量交换、能量交换、质量交换的规律可以类比。
动量交换传递的量是运动流体单位容积所具有的动量;
能量交换传递的量是物质每单位容积所具有的焓;
t
t
du dy
(1)
qt
t
dt dy
(2)
(3) mAt
DABt
dA
dy
因为在流体中同时存在湍流传递性质和分子传递性质,所以
总的切应力 S 、总的热量通量密度q S 和组分A的总的质量通量密 度 m S分别为: St (t)d duy efd d fu(y 4)
qS
(t)d dtyef
dt fdy
三个表示物性的无量纲数普朗克准则施密特准则刘伊斯准则prsc表示速度分布与温度分布的关系表示速度分布与浓度分布的关系表示温度分布与浓度分布的关系对流质交换系数的求解用sh与scre等准则的关联式表示函数的具体形式由实验确定prre传热传质由于传热过程与传质过程的类似性在实际应用上对流质交换的准则关联式常套用相应的对流换热的准则关联式
传热和传质基本原理-----第四章-三传类比

相当于空气的相对湿度为30%。
38
4.5 边界层类比
流体流动的控制方程是非线性的偏微分方程组,处理 非线性偏微分方程依然是当今科学界的一大难题
实际工程问题:靠近固体 壁面的一薄层流体速度变 化较大,而其余部分速度 梯度很小
➢ 远离固体壁面,视为理想流 体--欧拉方程、伯努利方程
➢ 靠近固体壁面的一薄层流体, 进行控制方程的简化--流动 边界层
27
❖ 在薄层内取一微元体,那么进入微元体的热流为 由温度梯度引起的导热热流、由进入微元体的传 递组分本身具有的焓。
稳定状态时,微元体处于热平衡,满足下列关系式:
令
无因次数为传质阿克曼修正
系数,表示传质速率的大小、
方向对传热的影响。
28
得 边界条件为
令
得方程的解为:
代入边界条件,最后得到流体在薄层内的温度分别为:
水蒸 汽的汽化潜热r=2463.1kJ/kg,Sc=0.6.,Pr=0.7。 试计算干空气的温度。
2.试计算空气沿水面流动时的对流质交换系数hm和每小时从 水面上蒸发的水量。已知空气的流速u=3m/s,沿气流方向
的
水面长度l=0.3m,水面的温度为15 ℃,空气的温度20℃,
空气的总压力1.013*105Pa,其中水蒸汽分压力p2=701Pa,
➢边界层厚度
1904年普朗特首先提出
39
4.5.1 边界层理论的基本概念
边界层的定义
流体在绕过固体壁面流动时,紧 靠固体壁面形成速度梯度较大的 流体薄层称为流动边界层
流速相当于主流区速度的0.99处到固 体壁面间的距离定义为边界层的厚度
边界层的形成与特点 Re vl
平板绕流
Re x
v0 x
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
动量热量质量传递类比
[关键词]动量传递热量传递质量传递类比
化工原理把各种单元操作按理论基础归为动量传递、热量传递、质量传递三种传递过程,三传类比就是对流体流动中的三大传递过程采用类比的形式进行研究分析,这是化工原理阐释“三传”的主要方法。
一、传递本质类比
(一)动量传递
动量传递是由于流体层之间速度不等,动量将从速度大处向速度小处传递。
(二)热量传递
热量传递是流体内部因温度不同,有热量从高温处向低温处传递。
(三)质量传递
质量传递是因物质在流体内存在浓度差,物质将从浓度高处向浓度低处传递。
在流体中的这三种传递现象,多是由于流体质点的随机运动所产生的。
若流体内部有温度差存在,当有动量传递的同时必有热量传递;同理,若流体内部有浓度差存在时,也会同时有质量传递。
若没有动量传递,则热量传递和质量传递主要是因分子的随机运动产生的现象,其传递速率较缓慢。
要想增大传递速率,需要对流体施加外功,使它流动起来。
二、基础定律数学模型类比
(一)动量传递的牛顿粘性定律
根据实验测定,内摩擦力f与粘度μ、平板面积a,以及速度梯度有如下关系:
令
则
式中:τ——内摩擦应力,pa;
μ——流体的粘度,pa·s;
——法向速度梯度,1/s。
上式所表示的关系称为牛顿粘性定律。
它的物理意义是流体流动时产生的内摩擦应力与法向速度梯度成正比。
上式可改写为,为单位体积流体的动量,为动量梯度。
因此,剪应力可看作单位时间单位面积的动量,称为动量传递速率,与动量梯度成正比。
(二)热量传递的傅立叶定律
物系内的温度梯度是热传导的推动力。
傅立叶定律是热传导的基本定律,它表示热传导的速率与温度梯度和垂直于热流方向的导热面积成正比。
即
或
图2:温度梯度与傅立叶定律
式中:
q——传热速率,w;
λ——导热系数,w/(m·k)或w/(m·℃);
a——导热面积,垂直于热流方向截面积;
——温度梯度,℃/m。
式中的负号表示热流方向与温度梯度方向相反
(三)质量传递的费克扩散定律
当物质a在介质b中发生扩散时,任一点处物质a的扩散速率(通量)与该位置上a的浓度梯度成正比,即
图3:两种气体相互扩散
式中:
ja——组分a的扩散速率(扩散通量);
——组分a扩散方向z上浓度梯度;
dab——比例系数,也称组分a在a、b双组分混合物系中的扩散系数,m2/s。
式中负号表示扩散沿着组分浓度降低的方向进行,与浓度梯度方向相反。
上式称为费克定律。
它是描述物质分子扩散现象的基本规律。
以上三个定律从公式的形式结构上,和理论的分析方法上都很相似三、有效膜模型类比
(一)对流传热的有效膜模型
如图所示,当流体作层流流动时,在垂直于流体流动方向上的热量传递,主要以热传导的方式进行。
而当液体为湍流流动时,无论流体主体的湍动程度多大,紧邻壁面处总有一薄层流体沿着壁面作层流流动(即层流底层),同理,此层内在垂直于流体流动方向上的热量传递,仍是以热传导方式为主。
由于大多数流体的导热系数较小,热阻主要集中在层流底层中,因此,温度差也主要集中在该层中。
在层流底层与湍流主体之间存在着一个过渡区,过渡区内的热量传递是传导与对流的共同作用。
而在湍流主体中,由于流体质点的剧烈混合,可以认为无传热阻力,即温度梯度为零。
在处理上,将有温度梯度存在的区域称为传热边界层即有效膜层内,传热的主要热阻即在此层中。
(二)对流传质的有效膜模型
气体呈湍流流动,但靠近两相界面处仍有一层层流膜,厚度以zg′表示,湍流程度愈强烈,则zg′愈小,层流膜以内为分子扩散,层流膜以外为涡流扩散。
溶质a自气相主体向界面转移时,由于气体作湍流流动,大量漩涡所起的混合作用使气相主体内溶质的分压趋于一致。
分压线几乎为水平线,靠近层流膜层时才略向下弯曲。
在层流膜层内,溶质只能靠分子扩散而转移,没有涡流的帮助,需要较大的分压差才能克服
扩散阻力,故分压迅速下降。
仿照对流传热的处理方法,可以认为由气相主体到界面的对流扩散速率等于通过厚度为zg的膜层的分子扩散速率。
厚度zg的膜层称为有效层流膜或虚拟膜。
把单相内的传质阻力看作全部集中在一层虚拟的流体膜层内。
四、物性系数类比
(一)粘度系数
表征流体粘性的物理性质称为粘滞系数,简称粘度。
物理意义:当时,单位面积上所产生的内摩擦力大小。
液体的粘度随温度升高而减小,气体的粘度则随温度升高而增大。
压强变化时,液体的粘度基本不变;气体的粘度随压强增加而增加的很少。
粘度的数据来源有数据手册、实验测定和经验公式。
(二)导热系数
导热系数即热导率在数值上等于温度梯度为1℃/m,单位时间内通过单位导热面积的热量。
导热系数的大小表征物质的导热能力的大小,是物质的一个重要的物性参数,导热系数的数值和物质的种类(固、液、气)、组成、结构、温度及压力有关。
各种物质的导热系数通常用实验方法测定,也可以从手册资料查得。
(三)分子扩散系数
分子扩散系数是物质的物性常数之一,表示物质在介质中的扩散能力。
同一种物质的扩散系数随介质的种类、温度、压强及其浓度的不同而异。
对于气体的扩散系数,浓度的影响可忽略,对于液体的
扩散系数,压强的影响不显著。
物质扩散系数获取途径为查手册、资料、实测等。
质量扩散系数和动量扩散系数、热量扩散系数在导出概念和形式上都是一致的。
五、结束语
本文仅是把化工原理讲述的动量传递、热量传递、质量传递的理论分四个方面,采用类比的方法做以介绍,这里也称其为“三传类比”,并不是传递原理中的“三传类比”。
通过这种把三传理论中类似内容摆在一起做比较分析,学习起来更简便而且容易记忆。
限于篇幅,更多类比内容,这里不再例举。
[参考文献]
[1]夏清,陈常贵.化工原理(上册)[m].天津:天津大学出版社2008.28~31
[2]李凤华,于士君.化工原理[m].大连:大连理工大学出版
社,2006.15~16
[3]王振中,张利锋.化工原理(上册)[m].北京:化学工业出版社,2007.20~23
[4]王志魁,刘丽英,刘伟.化工原理[m].北京:化学工业出版
社,2010.21~23
[5]沙庆云.传递原理[m].大连:大连理工大学出版社,2003.。