涡街模拟建议
卡门涡街数值模拟
二、边界条件
1.5m Wall
Velocity inlet
Wall 0.02m
Outflow
0.8m
Wall 0.3m u=0.17894m/s ν=1.7894×10-5m/s Re=Ud/ν=200
三、网格划分
四、求解设置
四、求解设置
四、求解设置
四、求解设置
四、求解设置
四、求解设置
卡门涡街的数值模拟
目录
1 卡门涡街简介 2 边界条件 3 网格划分 4 求解设置 5 结果分析
一、卡门涡街简介
卡门涡街是流体力学中重要的现象，在一定条件下的定常来流绕过某些物 体时，物体两侧会周期性地脱落出旋转方向相反、排列规则的双列线涡， 经过非线性作用后，形成卡门涡街。如水流过桥墩，风吹过高塔、烟囱、 电线等都会形成卡门涡街。
10
0.14
0.00
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20
Frequency
Lift coefficient
谢谢，请老师同学批评指正！
一、卡门涡街简介
原因：流体流经阻流体时，流体从阻流体两侧剥离，形成交替的涡流。 这种交替的涡流，使阻流体两侧流体的瞬间速度不同。流体速度不同， 阻流体两侧受到的瞬间压力也不同，因此使阻流体发生振动。
形成条件：卡门涡街形成的条件：对于在流体中的圆柱体雷诺数 （47<Re<105） 涡街频率：卡门涡街频率与流体速度和阻流体（旋涡发生体）宽度有如 下关系: f=SrV/d f=卡门涡街频率, Sr=斯特劳哈尔数, V=流体速度, d=阻流体迎面宽度 影响及应用：声响效应，引发共振，涡街流量计
四、求解设置
十个涡街流量计选型注意事项不容忽视
十个涡街流量计选型注意事项不容忽视一、测量介质的性质：涡街流量计适用于测量各种液体介质的流量，但也要根据具体介质的性质进行选型。
涡街流量计对于高温、高压、腐蚀性介质等特殊情况下的流量测量需要选用相应的材质和特殊结构的涡街流量计。
二、流量范围：涡街流量计应该根据实际的流量范围进行选型。
过小的流量范围会导致测量精度较低，过大的流量范围则可能造成过载或可测量的范围不够宽。
三、精度要求：涡街流量计的精度是衡量其测量能力的重要指标之一、根据应用的要求选择不同精度等级的涡街流量计。
四、温度和压力范围：涡街流量计的工作温度范围和工作压力范围应该与实际应用场景相匹配。
如果温度和压力超过涡街流量计的允许范围，可能会导致涡街流量计损坏或不准确。
五、管道尺寸与连接方式：涡街流量计的选型还需要考虑到所需安装的管道的尺寸和连接方式。
涡街流量计提供多种不同口径的规格，需要根据实际的管道尺寸选择合适的型号。
六、信号输出方式：涡街流量计提供不同的信号输出方式，如模拟信号（4-20mA,0-5V,0-10V）、数字信号（RS485、HART）等。
根据用户要求和仪表系统的兼容性选择合适的信号输出方式。
七、电源供电方式：涡街流量计的电源供电方式有直流、交流或者是采用电池供电等等，根据现场条件和要求进行选型。
八、环境适应能力：涡街流量计的选型还需考虑其环境适应能力，如防护等级（IP65、IP68）、耐腐蚀性、抗振动等。
九、维护和保养：涡街流量计的维护与保养工作也需要考虑。
选择易于检修、清洗和更换零部件的涡街流量计可以降低维护成本和减少停机时间。
十、价格和性价比：根据上述的各项因素进行综合比较，选择具有良好性价比的涡街流量计。
价格不是唯一的决定因素，还需要考虑其性能、可靠性和服务等方面。
以上是选型涡街流量计的一些注意事项，不同的应用场景和要求会有所差异，需要结合实际情况进行综合考虑，选择适合的涡街流量计。
卡门涡街的Comsol仿真实验报告
课程名称：大学物理实验（二）实验名称：卡门涡街的Comsol仿真图3.1卡门涡街仿真图四、实验内容及步骤：4.1建模本实验的的建模与仿真可分为八步：1.模型向导2.参数定义3.几何建模4.材料设置5.层流设置6.划分网格7.研究求解8.结果分析操作步骤：1.模型向导1)打开COMSOL软件，在新建窗口中单击模型向导；2)在模型向导窗口中，单击二维；3)在选择物理场树中双击流体流动单相流层流；4)单击添加，然后单击下方的研究；5)在选择研究中选择一般研究瞬态；6)单击底部的完成；2.参数定义1)在左侧模型开发器窗口的全局定义节点下，单击参数1；2)在参数的设置窗口中，定位到参数栏；3)在表中输入以下设置：图4.1 设置示范图4)在左侧主屏幕工具栏中单击f(x)函数，选择全局阶跃；5)在阶跃的设置窗口中，定位到参数栏；6)在位置文本框中输入0.1；3.几何建模1)在上方的几何工具栏中单击矩形；图4.2 建模完成后图材料设置在模型开发器窗口的组件(comp1)节点下，右键单击材料并选择空材料；在材料的设置窗口中，定位到材料属性明细栏；图4.3 设置示范图图层流设置在模型开发器窗口的组件1(comp1)节点下，右键单击层流(spf)并选择入口；在入口的设置窗口中，边界选择栏里选择边界1（单击右侧图形窗口里矩形的左边界即可）在入口的设置窗口中，定位到速度栏，在U0文本框中输入图4.4 划分网格后的图形在模型开发器窗口的研究节点下，单击步骤1: 瞬态；图6.3升力系数随时间的变化由图5.1可知，升力系数的大小在前0.5s几乎为0，0.5s到3.5s升力系数大幅不断变大然后减小，同时升力系数的峰值和谷值的绝对值都在变大，而且峰值和谷值的绝对值近似相等，3.5s到5.0s力系数的峰值和谷值的绝对值缓慢增大，直到5.0s时都取到最大约0.89，此后5.0s到7.0s升力系数在峰值和谷值的绝对值的最大值之间波动。
作出曳力系数随时间变化图图6.4 曳力系数随时间的变化由图5.2可知，曳力系数在0.5s前就从0急剧变大至约3.1，随后在0.5s到3.5s缓慢且小幅减小再增大至约3.17，在3.5s到7.0s时，曳力系数仅在3.17之间微小波动。
涡街流量计使用说明书
一、使用时的注意事项1.1、确认收货时1.1.1、在您拿到本产品时，请确认运输途中有没有磕碰划伤等。
1.1.2、根据产品铭牌的标注，请确认与您要买的型号是否相符。
1.2、运输与储存时1.2.1、尽可能的利用本公司的包装，将流量计直接运送到安装现场。
1.2.2、运送过程中不要强烈碰撞、也不要让雨水淋湿。
1.2.3、保管时尽量利用本公司的原包装进行保管，保管的地方应符合下列条件要求：1不会有淋雨水的地方2振动或碰撞尽量少的地方3温度：-40℃—+55℃4湿度：5％—90％1.2.4、使用过的流量计保管时，要将内部的残留液体及粘附物完全清洗干净，另外注意在电源接口处要密封，以防潮湿。
1.3、安装时1.3.1、使用时要在流量计规定的条件下使用，超出这个规定使用是不可行的，如果因此而造成流量计损坏，维修的费用会由您自己承担。
1.3.2、流量计出现问题以后，尽可能的与我们或维修商联系，以便尽快的把问题解决。
1.3.3、安装之前必须认真阅读说明书，由于没有按照说明书操作造成的流量计损坏，维修费用自己承担。
二、产品用途及工作原理2.1、用途LUGB涡街流量计广泛用于石油、化工、电力、轻工等部门工业管道中测量液体或气体的流量。
由于传感器材料为1Cr18Ni9Ti，也可用于城市供水、供热、锅炉供水、医疗行业流体管道的流量测量。
防爆型涡街流量传感器，采用的是本安防爆技术。
电池供电的涡街流量计其防爆标志为“Ex iaⅡBT4”，适合不高于Ⅱ类B级的0区、1区、2区含有T1~T4组的危险场所使用；靠安全栅供电的涡街流量计其防爆标志为“ExiaⅡBT5”，适于Ⅱ类B级的0区、1区、2区含有T1~T5组的危险场所使用。
2.2、工作原理图一：卡门涡街工作原理图LUGB涡街流量计是利用卡门涡街原理，用来测量蒸汽、气体及低粘度的液体的流量仪表。
当流体流过与被测介质流向垂直放置的旋涡发生体时，在其后方两侧交替地产生两列旋涡，称之为卡门涡街，如上图1所示。
涡街模拟建议
1．我计算的是一个二维自维持振荡问题（好多文献都这样说），我采用层流算法也得到了类似的结果，k-e-rng也可以。
而别的模型都不行了，一般都是最后得到一个稳定的解（和文献上说的不同）。
因为雷诺数比较小，不能确定什么时候转变成紊流，所以想用一个能够计算过渡流动的模型。
不知道用k-e-rng模型是不是就可以说是准确，因为没有具体的试验数据，是不是可以根据它的计算流场和试验流场相似就确定计算的合理性和准确性呢？多谢多谢Hi-key：这种问题的要求比较高，类似的问题我只算过卡门涡阶的。
不过当时是用层流算得。
你这个例子里面如果跟湍流模型敏感，我建议你可以尝试以下方法：FzN/5[选用其他湍流模型，然后在进出口边界处的湍流相设置时，使用湍流强度和粘性比然后将这两个数值全部给0，再计算时使用绝对压力计算。
也许会有变化，也许没用，你可以试试，把结果告诉我。
谢谢，另外在所有的湍流模型中k-e-rng是最适合计算低雷诺数湍流模型的，当然你也可以尝试真正的低雷诺数湍流模型，需要在用户界面中输入命令行激活，至于怎么激活我忘了，哈哈，不好意思，等我查到了给你哈。
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/.另外判断结果是否正确只能靠实验或者查文献了，流态特征相似只能证明大体上没错，但是精度就不知道了。
我计算的是周期性边界条件，和绝对压力有关系吗？我刚才改变了初场的两个湍流变量（不知道是不是你所说的湍流强度和粘性比）计算了一下，发现对结果影响很大，都为零时，没有振荡现象；增大这两个值又会出现不同的流场。
绝对压力只是为了使计算更加准确，你也可以用表压计算。
Re\!3湍流的两个变量是入口处的脉动情况，都为0时跟层流接近但是跟层流不同。
你将湍流强度设为5%，粘性比设为0.01。
再试试看，有变化的话，换别的湍流模型再试下。
UH另外周期边界中你设定压降还是流量？流量的指定方式更加容易出现波动。
pMy我设定的是流量。
ansys课课程设计卡门蜗街
ansys课课程设计卡门蜗街一、教学目标本节课的教学目标是使学生掌握卡门涡街的基本概念、形成条件和计算方法。
知识目标包括：了解卡门涡街的定义、特点和形成机理；掌握卡门涡街的计算方法和相关公式；理解卡门涡街在工程中的应用和意义。
技能目标包括：能够运用卡门涡街的计算方法分析和解决实际问题；能够利用相关软件进行卡门涡街的模拟和验证。
情感态度价值观目标包括：培养学生的创新意识和团队合作精神；提高学生对流体力学学科的兴趣和热情。
二、教学内容本节课的教学内容主要包括卡门涡街的基本概念、形成条件和计算方法。
首先，介绍卡门涡街的定义、特点和形成机理，通过示例和图片使学生形象地理解卡门涡街的现象。
其次，讲解卡门涡街的计算方法和相关公式，引导学生掌握计算过程和关键步骤。
最后，结合工程实例，介绍卡门涡街在工程中的应用和意义，使学生了解卡门涡街的实际价值。
三、教学方法为了提高教学效果，本节课采用多种教学方法相结合的方式。
首先，采用讲授法，系统地讲解卡门涡街的基本概念、形成条件和计算方法。
其次，采用案例分析法，分析实际工程中的卡门涡街问题，使学生能够将理论知识应用于实际。
此外，还采用讨论法，鼓励学生积极参与课堂讨论，培养学生的创新意识和团队合作精神。
最后，利用实验法和多媒体资料，直观地展示卡门涡街的现象，增强学生的学习兴趣和主动性。
四、教学资源本节课的教学资源包括教材、参考书、多媒体资料和实验设备。
教材和参考书用于提供系统的理论知识，为学生提供学习的依据。
多媒体资料包括图片、视频等，用于直观地展示卡门涡街的现象，帮助学生更好地理解。
实验设备用于进行卡门涡街的模拟实验，使学生能够亲身感受并验证理论知识。
教学资源的选择和准备应充分支持教学内容和教学方法的实施，丰富学生的学习体验。
五、教学评估本节课的教学评估采用多元化的方式，全面、客观地评价学生的学习成果。
评估方式包括平时表现、作业和考试。
平时表现主要考察学生的课堂参与度、提问和回答问题的积极性等，通过观察和记录学生在课堂上的表现，对其学习态度和参与程度进行评价。
热力羽流的大涡模拟
第二，建立亚格子模型，封闭小尺度涡脉动作用的亚格子力。
三、热力羽流的大涡模拟
TNS模型的基本假设：
1）小尺度的动态特性是由含能得大尺度决定的； 2）小尺度对大尺度的影响大部分包含在截断波数 和
之间。
假设大尺度的速度 ，小尺度速度为 ，则TNS模型认为湍流全速度 为：
对于羽流，由于热的作用，还需要亚格子热通量模型：
。
反映流体的动量传递能力与热量传递相对能力 反映浮力和粘性力对流动和传热的相互影响 反映流体因旋转产生的离心力和黏滞力的比值
本文算例为两无穷大平板，认为流向和展向是周期性边界条件，空间导 数采用谱方法离散；法向对上、下壁面附近进行局部加密。法向（z）与壁面 垂直，重力g朝下。在下表面中心有一个圆孔，位于此区间的流体受到局部加 热，热流量 ，其余部分为绝热条件计算区域为
羽流横断面
热源面
卷吸空气
二、大涡模拟的基本思想
求解湍流问题的困难主要来自两方面：一是湍流的非线性特征难以 数值模拟，二是湍流脉动频率谱域极宽，数值模拟技术难以模拟出连续 变化的各级紊流运动。
目前常用的紊流模型，大都以雷诺时间平均为基础而得。雷诺时均 的过程抹平了紊流运动的若干微小细节，模型模化过程带有很多人为因 素。因此，封闭雷诺时均方程的各类紊流模型对复杂精细的紊流结构如 绕流体的流动分离、卡门涡街等流动现象的模拟还有限。
相应的亚格子应力为：
上式仅对大尺度提供耗散，小尺度的耗散需要靠滤波提供。滤波器的选择很重要，既要避 免移走过多的能量，又要防止耗散不足。本例中采取物理滤波器：
羽流一般速度较低，可认为是不可压流动，组进行无量纲
热扩散率， 运动粘度， 定性长度 导温系数 ， 体积膨胀系数
涡街流量计在不同介质流量测量中的注意事项
淮安嘉可自动化仪表有限公司涡街流量计在不同介质流量测量中的注意事项涡街流量计利用“卡门涡街”原理。
在流体中安放旋涡发生体，流体在旋涡发生体的下游两侧交替地分离出两列有规律的交错排列的旋涡，在一定雷诺数范围内，该旋涡频率与旋涡发生体的几何尺寸、管道的几何尺寸有关，旋涡的频率正比于流量。
涡街流量计仪表系数K的影响因素有：1、管道雷诺数的影响；2、温度的影响；3、气体( 蒸汽) 压缩性引起的影响。
通过上述涡街流量计的测量原理和影响因素进行全面的分析，涡街流量计在不同介质流量测量中的共性、差异性及安装应用注意事项如表1所示。
项目气体蒸汽液体准确度等级 1.5级 1.5级 1.5级下限流速2～3m/s 2～3m/s0.35～0.4 m/s高温型:2～4.2 m/s常用流速20m/s≤v≤35 m/s20m/s≤v≤35 m/s2m/s≤v≤5 m/s 最大流速低于80m/s 低于80m/s 低于10m/s淮安嘉可自动化仪表有限公司流体温度范围一般型，－20～260℃一般型，－20～260℃高温型，－20～350℃一般型，－20～260℃检定方式气体实流标定气体实流标定水标定应用范围空气、氮气、氧气等，可燃性或爆炸性流体为介质时，选用的防爆型，氧气选用时要脱脂、禁油。
压力不高于4.0 MPa，温度不高于420℃的中低压蒸汽。
低粘度、低电导率的液体，如脱盐水、冷凝水。
传感器与转换器组成方式一般采用一体型分离型高温液体用分离型安装位置要求垂直安装时流体向上流动; 水平安装时，有流量计的管段应在高处; 安装在低处时，下游管道高于流量计，以保持满管。
前后直管段要求前20D后5D，阀门安装在流量计的下游，采用温压补偿时，一般在流量计下游后5D处安装压力测点，后7D处安装温度测点。
防干扰应避免外部电磁场干扰，当附近有大功率电机时，为了避免工频干扰，应采用屏蔽电缆，并且信号传输方式尽量采用4～20mA模拟信号，不采用脉冲频率信号。
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1．我计算的是一个二维自维持振荡问题（好多文献都这样说），我采用层流算法也得到了类似的结果，k-e-rng也可以。
而别的模型都不行了，一般都是最后得到一个稳定的解（和文献上说的不同）。
因为雷诺数比较小，不能确定什么时候转变成紊流，所以想用一个能够计算过渡流动的模型。
不知道用k-e-rng模型是不是就可以说是准确，因为没有具体的试验数据，是不是可以根据它的计算流场和试验流场相似就确定计算的合理性和准确性呢？多谢多谢Hi-key：这种问题的要求比较高，类似的问题我只算过卡门涡阶的。
不过当时是用层流算得。
你这个例子里面如果跟湍流模型敏感，我建议你可以尝试以下方法：FzN/5[选用其他湍流模型，然后在进出口边界处的湍流相设置时，使用湍流强度和粘性比然后将这两个数值全部给0，再计算时使用绝对压力计算。
也许会有变化，也许没用，你可以试试，把结果告诉我。
谢谢，另外在所有的湍流模型中k-e-rng是最适合计算低雷诺数湍流模型的，当然你也可以尝试真正的低雷诺数湍流模型，需要在用户界面中输入命令行激活，至于怎么激活我忘了，哈哈，不好意思，等我查到了给你哈。
f.!Z©流体中文网论坛-- 流体力学及相关领域学术问题交流论坛。
/.另外判断结果是否正确只能靠实验或者查文献了，流态特征相似只能证明大体上没错，但是精度就不知道了。
我计算的是周期性边界条件，和绝对压力有关系吗？我刚才改变了初场的两个湍流变量（不知道是不是你所说的湍流强度和粘性比）计算了一下，发现对结果影响很大，都为零时，没有振荡现象；增大这两个值又会出现不同的流场。
绝对压力只是为了使计算更加准确，你也可以用表压计算。
Re\!3湍流的两个变量是入口处的脉动情况，都为0时跟层流接近但是跟层流不同。
你将湍流强度设为5%，粘性比设为0.01。
再试试看，有变化的话，换别的湍流模型再试下。
UH另外周期边界中你设定压降还是流量？流量的指定方式更加容易出现波动。
pMy我设定的是流量。
刚才我变化了这两个湍流变量，影响比较大。
我这段时间一直在试验不同的湍流模型，以找到比较适合的。
我试过别的湍流模型，最后都是趋于稳定的。
另外，我选用层流和rng模型时，最后的振荡基本是一致的（如图，绿色：rng，白色：层流）。
我计算的过程是，先用稳态算法算出一个初场，然后改用非稳态算法继续计算（有人说过这样的方法），不知道这个是不是有什么影响？这样计算时，非稳态计算的初场是不同的。
换成别的湍流模型时，即使用稳态得到一个类似于r ng的计算结果，然后改用非稳态算法，最后都是稳定的。
上下对称就不会振荡，不对称才会振荡。
其他湍流模型的初场都类似于这个不对称流场，但是最终都是稳定了，即上下对称。
nUvIv按照我的经验，你这样算：^P&选用层流模型，通过修改流体的物性来凑雷诺数，然后把流速条的小一些（雷诺数不变），然后计算就可以了，所有的松弛因子调到1，连续性方程0.9，用simplc算法，离散格式用二阶，应该就没错了。
vHSpPS上面那个图是算淹没射流同志的case，不知道是不是他想要得结果。
有些文献是这样计算的，通过改变粘性来改变雷诺数。
但是我现在算的这个东西比较具体了，应该说工质是空气就不会变了。
我是改变进口流量来调节雷诺数，松弛因子连续方程取为0.7，其他都一样，采用湍流模型，湍流的松弛因子只要不是1就可以。
离散格式换了几个，基本相同。
一个问题是，雷诺数大了之后，层流和rng 的计算结果就不一样了，层流还是规律性振荡，而rng的就不太规律了（和文献上类似）。
因为我的计算要涉及到层流流动和过渡流动，但是又不知道什么时候转化，所以想从一开始就使用湍流，以监视流场的变化。
D=1 V=1为了不同的雷诺数，所以在Fluent中改变材料动力粘性系数，但是计算的结果完全相同，甚至于雷诺数到0.5的时候都会出现涡（层流，定常）而且不同的雷诺数连收敛的步数都是一样的，奇怪哉！！模型是不是有问题呢？按照道理应该不一样的，可能的原因1.圆柱饶流在re>100多时就有卡门涡街了，应该采用非定常计算方法2.re>3900是亚临界雷诺数，尾迹转捩，应该采用湍流模型计算3.网格问题，通常网格在近壁面附近要划分较细呵呵，先就谈这些吧，你给的信息太少了在Fluent中改变材料动力粘性系数: 检查一下是否再fluid里面改了各位大侠，看到很多文献中提到涡脱落周期T，而且是保存的1/4T、1/2T等各个不同时刻的文件，进行涡脱落分析；我不知道脱落周期如何确定，以及如何保存精确的1/4T时刻；还有我可否在计算完圆柱绕流后，与文献对比确定计算的准确性，然后将所采用的模型应用到其他形状管子的模拟上；有什么理论指导吗？可以推荐一本好书给我。
非常感谢了！周期一般是通过FFT求出的，需要某点的压力或壁面的升力系数。
通过计算若干个周期，再用FFT就可以求出涡脱落频率了。
知道频率也就知道周期了。
然后将1/4T,1/2T的文件保存下来，可以看看涡，速度等图片的变化情况。
不知道FLUENT行不行，具体该怎么做？FFT是什么？？？？傅立叶变换FFT是快速傅立叶变换，fluent里面应该没有对某点数值的时程图进行傅立叶变换吧（matlab里面有这个功能），不过我想，要是能把某点的数值的时程图提取出来，不用进行FFT，应该也不难判断周期了吧。
最近正在算一个圆柱绕流问题，Re=200，velocity=1 m/s,desity=1kg/m**3ot) diameter=1m , viscosity=0.005 kg/m.s,$%n虽然后面有涡街，但是升力系数和阻力系数和实验的或者别人计算的对不上。
D0请问各位大虾这是怎么回事？望高手不吝赐教！yi*x（Report里的reference value 我取的是：depth=1m,velocity=1m/s,Z[K2area=1 m**2,density=1kg/m**3)我觉得reference value中的area=1m*1,因为你的diameter=1m，那么结果就应该是2倍或者是1/2的关系，可能你的结果没错，只是个放大倍数的问题！我也有类似的问题,不同的是,我的阻力系数不是一个基本恒定的值,而是随时间震荡变化的值,请问这是为什么啊????u,现在在用lbm做方柱绕流，采用郭照立提出的不可压模型，边界条件也是他的非平衡外推方法。
-%!G计算中粘度系数用以下表达式@jKhniu=(2*tau-1)/6*(c*dx) cj方柱绕流的Re数定义为：syPcA9Re=U*L/niu，计算中U＝1，L＝1（U为来流速度，L为方柱边长）v-<y)K 计算区域为： 0<=x<=60L 0=<y<=8L Y在计算中我固定Re（100）、tau（0.65）和dx（1/30），然后确定c，开始我用tau ＝1.6，然后发现Re最大只能到30，后来我设tau＝0.65，我发现可以计算出Re＝100，但是不知为何，始终得不到涡脱落的结果，仍然只是定常的对涡现象，不知道问题出在哪里。
我想请问一下，无论设置tau和c为多少，只要保证Re数一定，是否计算的流场也应该一定？[+b"谢谢！我算的是圆柱绕流，同样存在这个问题.@Ur_即使Re>100,算不出来V otex Shedding 现象不知道哪位大侠有高招，帮帮忙呀V0我用FLUNT 算一个立方体绕流问题，立方体为600mm*600mm*200mm ，利用对称性，取600mm ×300mm ×200mm ，计算域取10200mm ×4500mm ×1000mm ，划分了180多万个四面体网格。
网格用GAMBIT 生成。
b6`L导入FLUENT 中，采用层流模型，设置了入口的速度边界条件，如X=12m/s ，进行计算。
结果发现得出的结构表面的压力系数的数量级为10的二次方，这显然是不对的。
不知可能在那里出现问题。
可否有人指点一下。
万分感谢。
大家好，在看圆柱绕流的文章时，看到一个对称边界条件，不太理解，这个对称边界条件是如何定义的，有什么物理意义呢？&A,j请不吝赐教。
谢谢。
对称边界条件很常见的.+W顾名思义, 就是流场中的一个对称面, 面两边的流动型态是完全对称的. 在求解的时候为了节约计算量, 经常只解一半, 而把对称面设为对称边界条件.TG(t 由于对称性, 对称边界条件有以下特点:,D+'1. 穿过对称面的通量(法向速度)为0%/2. 对称面法线方向的导数为0b2a3. 不同于壁面, 对称边界条件容许有切向速度和切线方向的变化.3楼的回答的正确，但是在圆柱绕流中不能用对称边界，因为要是Re 较大的话，会产生涡街，不符合三个条件。
p大家好，圆柱绕流数值模拟的时候，时间步长如何选择合适呢？有个老师告诉我通常取无量纲的时间步长为0.002-0.01，为什么这样选择？\时间步长小应该来说计算结果更精确，但是不是由此会导致收敛速度慢，容易发散？l在圆柱绕流的数值模拟中，除了低雷诺数绕流，哪些情况会导致无漩涡脱落、无分离流动现象出现？[望大虾不吝赐教，以助后学者进步，谢谢。
时间步长小, 每个步长收敛速度会变快，也更不容易发散. 但总计算量可能变大. 别人算一个周期用10步, 你用100步当然计算时间可能变长了.@~9>=步长太长不行, 可能导致无漩涡脱落, 或看不到脱落过程.eDaDbP一个周期至少20个时间步吧. '18x时间步长太小也没必要. 简单看看漩涡脱落,一个周期100个时间步足够了._x&s上次我算着玩的时候, 不是用了20就是40个时间步. 漩涡脱落没问题.要想算出漩涡脱落一般要用高阶精度的格式.r"时间步长小, 每个步长收敛速度会变快，也更不容易发散"F7c可是我用很小的时间步，每时间步内的结果却不容易收敛，最后还没有涡脱，不知怎么回事。
自己编的程序还是用商业的?OKJ>自己编的话就很难说了.在别人的基础上改编的，呵呵sk这实际上如同实验的采样频率，为了扑作到某一个绕流特征，每一个周期内必须采集一定数量的样本，如：无量纲时间步长0.01对应100次，不同的绕流特征需要的采样频率有一定的差别，因此有0.01~0.002一说。
，9pWh2If there is vortex shedding does not only depend on the numerical parameters. For the flow over circular cilinder, you need to know how large the Reynolds number is. If Re<1, no way to observe the vortex shedding.Check Batchlor's text to see at how large Re # the flow can become unsteady.我的毕业论文有关于剪切流绕过圆柱的计算，坐标系固连于圆柱上，远场来流是一个剪切流，z>0时速度为U0+u,z<0时速度为U0-u。