大学物理：第11章 稳恒磁场
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大学物理课件第11章稳恒磁场
p
已知：I、c
解：
0
B AO
0I 4a
(cos 1
cos 2 )
B
I cP
•
Ia
0 I [cos 0 cos( )]
A
4a
2
0I 4c sin
(1 cos )
2
所以 B p BAO BOB
2
方向
同理
BOB
0I 4c sin
(1 cos )
2
0I 2c sin
(1 cos )
r0
OR
dB dB
p•
dBx
X
方向
Idl r0
分析对称性、写出分量式
B
dB 0
Bx
dBx
0 4
Idl sin
r2
统一积分变量
Y
sin R r
Bx
dBx
0 4
Idl sin
r2
I Idl
O
0 IR 4r 3
dl
0 IR 4r 3
2R
r0
R x
2(
0 IR 2
R2 x2
)3
R
•
a LI
a
I
A a
•P
0 0I 5 105T S•
•T
4a R点
方向
BR BLA BLA
0 I (cos 0 cos 3 ) 0 I (cos 1 cos )
4a
4 4a 4
1.71 105T
方向 •
S点
BLA
0I 4a
(cos 0
cos
3
4
)
BLA
0I 4a
(cos
大学物理稳恒磁场解读
2018/9/27
24
r the displacement from
I dl
I
Idl toward P.
dB
the contribution of Idl to the magnetic induction at point P.
r
P
B
the magnetic field of I at point P.
I
S
2018/9/27 5
I
Magnetic field lines surrounding a long and straight wires
2018/9/27
6
I
Magnetic field lines for a tightly wound solenoid of finite length carrying a steady current.
Gauss’ theorem
B dS 0
Ampere’s circulation theorem (Ampere’s Law) L B d l 0 Ii
i
11
2018/9/27
Affect of magnetic field force on currents
right hand rule
26
Superposition Principle of Magnetic Induction
B d B
L
B Bi
u Idl r B d B＝ 4 r
L
0
L
3
2018/9/27
27
DISCUSSION
大学物理稳恒磁场
1.通电密绕长直螺线管内部的磁感强度
设总匝数为N、总长为L 通过稳恒电流电流强度为I 分析对称性，知内部场沿轴向，
l B
B外 0
I
方向与电流成右手螺旋关系
螺线管均匀密绕无漏磁 B外 0
B外 0 I B d l B d l B d l B d l B d l 外 内
沿半径方向引到很远的电源上,求：环中心处 o 点的 磁感应强度。
E
解：如图所示的电流系统在 o 点激发的 B 为 5 段电流 所产生的 B 矢量的迭加。 o 点在直电流 IAE 与 IFB 所 在延长线上。
A
c
o
I1
R
I2 D
B
F
B AE B FB 0
又O点离IEF很远，此电流的磁场可不计。
(C) L3 B dl 0 I
(D) L4 B dl 0 I
2 I
L1
L3
I
L2
[ D ]
L4
二、安培环路定理在解场方面的应用 对于一些对称分布的电流 可以通过取合适的环路L 利用磁场的环路定理比较方便地求解场量 (类似于电场强度的高斯定理的解题) 以例题说明解题过程
R1 的阴影部分均匀带正电荷,面电荷密度为 + ,其余部分均匀带负电荷,面电荷密度为 – , 当圆盘以角速度 旋转时,测得圆盘中心点 o 的磁感应强度为零, 问 R1 与 R2 满足什么关系？
解：当带电圆盘转动时,可 看作无数个圆电流的磁场 在 o 点的迭加,
R1 R2
o
半径为 r ,宽为 dr 的圆电流 dI= 2rdr / 2 = rdr 磁场 dB = 0dI/2r =0dr/2
《大学物理》稳恒磁场
42
第四节 安培环路定理
Bdl L
0 (I1 I2 )
（0 I1
I
）
2
I1
I2 I3
I1
L
I1
问（1）B 是否与回路 L 外电流有关？
（2）若
LB d l 0 ,是否回路 L 上各处
B
0
？
是否回路 L 内无电流穿过？
43
第四节 安培环路定理
安培环路定理的应用
例题 无限长载流圆柱体的磁场
33
第三节 磁通量 磁场的高斯定理
例题 如图载流长直导线的电流为 I, 试求通过矩形面积的磁通量.
B
I
l
d1 d2
o
x
解
B 0I
2π x
dΦm
BdS
0I
2πx
ldx
Φm
B dS 0Il
S
2π
d2 dx x d1
Φm
0 Il
2π
ln
d2 d1
34
第三节 磁通量 磁场的高斯定理 磁场的高斯定理
d
I
B1
r1
dl1
B2 dl2
r2
l
B1
0I ，
2 π r1
B2
0 I
2 π r2
B1
dl1
B2
dl2
0 I
2π
d
B1 dl1 B2 dl2 0
l B d l 0
40
第四节 安培环路定理
多电流情况
I1
I2
I3
l
B B1 B2 B3
Bdl
l
0(I2 I3)
推广：
➢ 安培环路定理
第13章
第四节 安培环路定理
Bdl L
0 (I1 I2 )
（0 I1
I
）
2
I1
I2 I3
I1
L
I1
问（1）B 是否与回路 L 外电流有关？
（2）若
LB d l 0 ,是否回路 L 上各处
B
0
？
是否回路 L 内无电流穿过？
43
第四节 安培环路定理
安培环路定理的应用
例题 无限长载流圆柱体的磁场
33
第三节 磁通量 磁场的高斯定理
例题 如图载流长直导线的电流为 I, 试求通过矩形面积的磁通量.
B
I
l
d1 d2
o
x
解
B 0I
2π x
dΦm
BdS
0I
2πx
ldx
Φm
B dS 0Il
S
2π
d2 dx x d1
Φm
0 Il
2π
ln
d2 d1
34
第三节 磁通量 磁场的高斯定理 磁场的高斯定理
d
I
B1
r1
dl1
B2 dl2
r2
l
B1
0I ，
2 π r1
B2
0 I
2 π r2
B1
dl1
B2
dl2
0 I
2π
d
B1 dl1 B2 dl2 0
l B d l 0
40
第四节 安培环路定理
多电流情况
I1
I2
I3
l
B B1 B2 B3
Bdl
l
0(I2 I3)
推广：
➢ 安培环路定理
第13章
大学物理 稳恒磁场
第十一章稳恒磁场磁场由运动电荷产生。
磁场与电场性质有对称性,学习中应注意对比.§11－1 基本磁现象磁性，磁力，磁现象;磁极，磁极指向性,N极，S极，同极相斥，异极相吸。
磁极不可分与磁单极。
一、电流的磁效应1819年，丹麦科学家奥斯特发现电流的磁效应;1820年，法国科学家安培发现磁场对电流的作用。
二、物质磁性的电本质磁性来自于运动电荷，磁场是电流的场。
注:1932年,英国物理学家狄拉克预言存在“磁单极”，至今科学家一直在努力寻找其存在的证据。
§11－2 磁场磁感强度一、磁场磁力通过磁场传递,磁场是又一个以场的形式存在的物质。
二、磁感强度磁感强度B 的定义：（1）规定小磁针在磁场中N 极的指向为该点磁感强度B 的方向。
若正电荷沿此方向运动,其所受磁力为零。
（2）正运动电荷沿与磁感强度B 垂直的方向运动时,其所受最大磁力F max 与电荷电量q 和运动速度大小v 的乘积的比值，规定为磁场中某点磁感强度的大小。
即：qvF B max=磁感强度B 是描写磁场性质的基本物理量。
若空间各点B 的大小和方向均相等,则该磁场为均匀磁场．．．．；若空间各点B 的大小和方向均不随时间改变，称该磁场为稳恒磁场．．．．。
磁感强度B 的单位:特斯拉(T)。
§11－3 毕奥－萨伐尔定律 一、毕－萨定律电流元: l Id电流在空间的磁场可看成是组成电流的所有电流元l Id 在空间产生元磁感强度的矢量和。
式中μ0:真空磁导率, μ0＝4π×10－7NA 2 dB 的大小： 20sin 4rIdl dB θπμ=d B 的方向： d B 总是垂直于Id l 与r 组成的平面，并服从右手定则.一段有限长电流的磁场： ⎰⎰⨯==l l r r l Id B d B 304πμ二、应用1。
一段载流直导线的磁场 )cos (cos 42100θθπμ-=r IB 说明:(1)导线“无限长"：002r I B πμ=（2）半“无限长”： 00004221r I r IB πμπμ==2.圆电流轴线上的磁场 磁偶极矩232220)(2x R R IB +=μ讨论：（1）圆心处的磁场：x = 0 RIB 20μ=；（2）半圆圆心处的磁场： RIR I B 422100μμ==（3）远场:x >>R ,引进新概念 磁偶极矩0n IS m =则: m xB 3012πμ=3.载流螺线管轴线上的磁场)cos (cos 2120ββμ-=nIB讨论：（1)“无限长”螺线管：nI B 0μ=（2）半“无限长”螺线管：nI B 021μ=例：求圆心处的B .§11－4 磁通量 磁场的高斯定理 一、磁感线作法类似电场线。
第十一章 电磁学 恒定磁场 Ma 2016
0 qnS d lv er dB 4 r2
d B 0 qv er B d N 4 r 2 方向根据右手螺旋法则， B 垂直 v 、 正， B 为 v r 的方向；q为负， B 与
q
+
r B
v
q－
q为 r组成的平面。 v r 相反。
μ0 I B (cos θ1 cos θ 2 ) 4πr0
0 π
2
I
无限长载流长直导线的磁场
θ1 θ2
μ0 I B 2πr0
注意用右手螺旋关系判断方向。 半无限长载流长直导线的磁场
1
r0
P
θ1 θ2
2 π
μ0 I B 4πr0
I
r0
P
大学物理 电磁学
2、载流圆线圈轴线上的磁场 真空中，半径为R的载流导线，通有电流I，称圆电流。求其 轴线上一点 P的磁感强度的方向和大小
1、5 点 ： dB 0
7
6 5
Idl
R
×
× 3
3、7点 ： dB
0 Idl 4 π R2
4
2、4、6、8 点 ：
dB
0 Idl
4π R
2
sin 45
0
大学物理 电磁学
3. 毕—萨定律应用举例
dB 的方向均
沿x 轴负方向
(1) 载流长直导线的磁场
z
dz
解
2
dB
大学物理 电磁学
磁现象与电现象有没有联系？
静电场 ？
静止的电荷 运动的电荷
1820年奥斯特：发现电流的磁效应
N
大学物理稳恒磁场 ppt课件
2
NI R
B2
0 NI R2
2(R2 x2 )32
R
O1
O2
x
(1) 电流方向相同：
B B1 B2
0 NI
2R
[1
(R2
R3
x2
3
)2
]
8.51105 T
(2) 电流方向相反：
B B1 B2
0 NI
2R
[1 pp(t课R件2
R3
x
2
)
3 2
]
4.06 105 T
R 2 Indx R2 x2 3/2
B
dB 0nI
2
x2 x1
R2dx μ0nI ( R2 x2 3/2 2
x2 R2 x22
x1 ) R2 x12
B
0nI
2
cos2
ppt课件
cos1
27
讨论
B
0nI
2
cos2
cos1
I
在弧长为 dl 的线元内 流过的电流元为：
dI
dI I dl
真空的磁导率ppt课件
13
O
r P
Idl
dB
dB
Idl
P r
dB
I
电流元的磁感应线在垂直于电流元的平面内 是圆心在电流元轴线上的一系列同心圆。
磁感应线绕向与电流流向成右手螺旋关系
磁场叠加原理: B dB
oIdl rˆ
ppt课L件
L 4r 2
dB
μ0 4π
NI R
B2
0 NI R2
2(R2 x2 )32
R
O1
O2
x
(1) 电流方向相同：
B B1 B2
0 NI
2R
[1
(R2
R3
x2
3
)2
]
8.51105 T
(2) 电流方向相反：
B B1 B2
0 NI
2R
[1 pp(t课R件2
R3
x
2
)
3 2
]
4.06 105 T
R 2 Indx R2 x2 3/2
B
dB 0nI
2
x2 x1
R2dx μ0nI ( R2 x2 3/2 2
x2 R2 x22
x1 ) R2 x12
B
0nI
2
cos2
ppt课件
cos1
27
讨论
B
0nI
2
cos2
cos1
I
在弧长为 dl 的线元内 流过的电流元为：
dI
dI I dl
真空的磁导率ppt课件
13
O
r P
Idl
dB
dB
Idl
P r
dB
I
电流元的磁感应线在垂直于电流元的平面内 是圆心在电流元轴线上的一系列同心圆。
磁感应线绕向与电流流向成右手螺旋关系
磁场叠加原理: B dB
oIdl rˆ
ppt课L件
L 4r 2
dB
μ0 4π
大学物理——第11章-恒定电流的磁场
单 位：特斯拉（T） 1 T = 1 N· -1· -1 A m 1 特斯拉 ( T ) = 104 高斯( G )
3
★ 洛仑兹力 运动的带电粒子，在磁场中受到的作用力称为洛仑兹力。
Fm q B
的方向一致； 粒子带正电，F 的指向与矢积 B m 粒子带负电，Fm的指向与矢积 B的方向相反。
L
dB
具体表达式
?
5
★ 毕－萨定律
要解决的问题是：已知任一电流分布 其磁感强度的计算
方法：将电流分割成许多电流元 Idl
毕－萨定律：每个电流元在场点的磁感强度为：
0 Idl r ˆ dB 4 πr 2
大 小： dB
0 Idl sin
4 πr
2
方 向：与 dl r 一致 ˆ
整段电流产生的磁场：
r 相对磁导率
L
B dB
8
试判断下列各点磁感强度的方向和大小？
8
7
6
R
1
1、5 点 ：
dB 0
0 Idl
4π R 2
Idl
2
3、7 点 ： dB 2、4、6、8 点 ：
3 4
5
dB
0 Idl
4π R
sin 450 2
9
★ 直线电流的磁场
29
★ 磁聚焦 洛仑兹力
Fm q B （洛仑兹力不做功）
与 B不垂直
//
// cosθ
sin θ
m 2π m R T qB qB
2πm 螺距 d // T cos qB
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4
二. 磁感应强度B
试验线圈(电流、尺寸都很小 的载流线圈)的磁矩：
I
en
s
Pm=IS en
en 为试验线圈平面正法线方向的单位矢量
试验线圈处于平衡时，线圈正法线指示的方向即 为该点磁场(B)的方向。 对一给定点，改变试验线圈的磁矩：磁矩pm增 大，磁力矩Mmax增大。
5
殊方向反映了该点磁场的性质。
1= 45 , 2= 90
16
a
(3) 边长为a的正三角形中心o点的磁场。 正三角形：B1=0； CD段： B2=0； AB段： B a
r
a
.P
B
x2
x1
o Idxsin 2 4 r
o Idlsin dB 4 r2
10
B
x2
x1
o Idxsin 2 4 r
x 2 I Idx x
o
x=atg( -90 )=-actg
a ad dx , r 2 sin sin
r
o I B 4 a
1 a
.P
2
1
sin d
o I B (cos 1 cos 2 ) 4a
11
o I B (cos1 cos 2 ) 4a
注意： 1. a是直电流外一点P到直电 流的垂直距离； 2. 1和 2是直电流与(直电 流端点与场点P的)连线的夹角。
1 a
M max 通过分析：在场中给定点，比值 及其特 Pm
磁感应强度的大小等于线圈所受的 I
s
最大磁力矩与线圈磁矩之比，即 en M max B 单位：特斯拉(T) Pm
方向：试验线圈在该点处于平衡位置时的 en方向
注意：定义磁感应强度矢量还有多种方法。
6
§11.2 毕奥-萨伐尔定律！
P r 真空中，电流元Idl 在P点产 生的磁场为：
P
2
I
应取同一方位的角。
12
o I (cos 1 cos 2 ) B 4a
讨论：(1) 对无限长直导线，
2
I
1=0， 2=，则有：
oI B 2 a
I B
1 a
P
(2) 对半无限长直导线， 1= /2， 2=，有：
oI B 4 a
1
稳恒磁场
由稳恒电流激发的磁场成为稳恒磁场，又称静磁场。 任务：研究稳恒磁场的产生、性质和磁力(磁力矩) 内容：一个重要物理量——磁感应强度B 一条基本定律——毕奥-萨伐尔定律 两条基本定理——高斯定理和安培环路定理 一个公式： 洛仑兹力 方法：类比法 !!!!
1
§11-1 磁力和磁场 磁感应强度 一. 磁力和磁场
Idl
o Idl r dB 4 r 3
1. SI制中：o=410-7 真空的磁导率 B的单位：特斯拉(T)，1T=104Gs 2. r是从电流元Idl 指向场点P的矢量。
r= r Idl 到P点的距离。
7
B P r
o Idl r dB 4 r 3
载流导体产生的磁感应强度
B
导体
o Id l r 4 r 3
B
导体
dB
注意：上面的积分是求矢量和！!
9
例2-1 求直线电流的磁场。 解： 电流元Idx在P点所产生 的磁场为：
x I Idx x
o
o Idx sin dB 4 r2
方向：垂直纸面向里 ( 且所有电 流元在P点产生的磁场方向相同)； 所以：
早期磁现象：磁铁 磁铁间的相互作用。 (1) 磁铁有吸引铁、鈷、镍的性质—磁性。 (2) 磁铁有两个极：N，S。 (3) 磁极间存在相互作用力：同极相斥，异极相吸。 I 1819年，奥斯特 N 实验证明电流与磁铁 S 间有力的作用。 磁铁间作用力、磁铁和电流间的相互作用力， 电流与电流间的相互作用力统称磁力。 2
15
2
.o
o I B (cos 1 cos 2 ) 4a
I (2) 边长为a的正方形中心 O点:
1
a A
.o
o I (cos 45 cos 135 ) 4 B a 4 2 1= 45 , 2= 135
A点磁场：
2
1
I
o I (cos 45 cos 90 ) 2 B 4a
1 2
A
o I B (cos1 cos 2 ) 4a
C
I
B
o I B [cos( ) cos ] AB： 1 4a cos 2 oI o I BC： B 2 (cos cos ) 4a 2 4 a o I o I (1 sin ) P点磁场：B B1 B2 4 a cos 4 a
(2) 如果P点位于直导线上或 其延长线上， 则P点的磁感应强 度必然为零。 证：若P点位于直导线上或 其延长线上，则=0或=，有：
x I Idx x
o
r
a
.P
o Idlsin 0 B dB 4 r2
o Idlsin dB 4 r 2
14
例2-2 直电流公式的应用。 (1) P点磁场: P a I
大小：Idl=电流I线元长度dl。 方向：电流I的方向；
3. 电流元Idl 是线元。
Idl
o Idlsin 4. dB 4 r 2
是Idl与r 之间的夹角。
方向：由右手螺旋法则确定。
8
5. 对载流导体求磁感应强度B 将载流导体分成若干电流元Idl ，求dB
o Idl r dB 3 4 r
安培假说：
一切磁现象都起源于电荷的运动(电流)。
通电导线的磁性，起源于传导电流； 磁铁的磁性，起源于分子电流； 电磁波的磁性，起源于位移电流； 结论：磁和电不可分；磁场就是电流的磁场。 电流1 运动电荷 磁场 磁场 电流2 运动电荷
3
磁场：由电流在周围空间激发的一种特殊物质。 物质性表现： ① 磁场对电流或运动电荷能施力的作用 ② 磁场能对载流导体做功 — 磁场具有能量 ③ 磁场能与其他物质相互作用 — 使磁介质磁化 特殊性表现： ① 区别于实体物质，具有空间叠加性。 ② 区别于电场，磁场只存在于运动电荷周围， 只 存在于电流周围。
二. 磁感应强度B
试验线圈(电流、尺寸都很小 的载流线圈)的磁矩：
I
en
s
Pm=IS en
en 为试验线圈平面正法线方向的单位矢量
试验线圈处于平衡时，线圈正法线指示的方向即 为该点磁场(B)的方向。 对一给定点，改变试验线圈的磁矩：磁矩pm增 大，磁力矩Mmax增大。
5
殊方向反映了该点磁场的性质。
1= 45 , 2= 90
16
a
(3) 边长为a的正三角形中心o点的磁场。 正三角形：B1=0； CD段： B2=0； AB段： B a
r
a
.P
B
x2
x1
o Idxsin 2 4 r
o Idlsin dB 4 r2
10
B
x2
x1
o Idxsin 2 4 r
x 2 I Idx x
o
x=atg( -90 )=-actg
a ad dx , r 2 sin sin
r
o I B 4 a
1 a
.P
2
1
sin d
o I B (cos 1 cos 2 ) 4a
11
o I B (cos1 cos 2 ) 4a
注意： 1. a是直电流外一点P到直电 流的垂直距离； 2. 1和 2是直电流与(直电 流端点与场点P的)连线的夹角。
1 a
M max 通过分析：在场中给定点，比值 及其特 Pm
磁感应强度的大小等于线圈所受的 I
s
最大磁力矩与线圈磁矩之比，即 en M max B 单位：特斯拉(T) Pm
方向：试验线圈在该点处于平衡位置时的 en方向
注意：定义磁感应强度矢量还有多种方法。
6
§11.2 毕奥-萨伐尔定律！
P r 真空中，电流元Idl 在P点产 生的磁场为：
P
2
I
应取同一方位的角。
12
o I (cos 1 cos 2 ) B 4a
讨论：(1) 对无限长直导线，
2
I
1=0， 2=，则有：
oI B 2 a
I B
1 a
P
(2) 对半无限长直导线， 1= /2， 2=，有：
oI B 4 a
1
稳恒磁场
由稳恒电流激发的磁场成为稳恒磁场，又称静磁场。 任务：研究稳恒磁场的产生、性质和磁力(磁力矩) 内容：一个重要物理量——磁感应强度B 一条基本定律——毕奥-萨伐尔定律 两条基本定理——高斯定理和安培环路定理 一个公式： 洛仑兹力 方法：类比法 !!!!
1
§11-1 磁力和磁场 磁感应强度 一. 磁力和磁场
Idl
o Idl r dB 4 r 3
1. SI制中：o=410-7 真空的磁导率 B的单位：特斯拉(T)，1T=104Gs 2. r是从电流元Idl 指向场点P的矢量。
r= r Idl 到P点的距离。
7
B P r
o Idl r dB 4 r 3
载流导体产生的磁感应强度
B
导体
o Id l r 4 r 3
B
导体
dB
注意：上面的积分是求矢量和！!
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例2-1 求直线电流的磁场。 解： 电流元Idx在P点所产生 的磁场为：
x I Idx x
o
o Idx sin dB 4 r2
方向：垂直纸面向里 ( 且所有电 流元在P点产生的磁场方向相同)； 所以：
早期磁现象：磁铁 磁铁间的相互作用。 (1) 磁铁有吸引铁、鈷、镍的性质—磁性。 (2) 磁铁有两个极：N，S。 (3) 磁极间存在相互作用力：同极相斥，异极相吸。 I 1819年，奥斯特 N 实验证明电流与磁铁 S 间有力的作用。 磁铁间作用力、磁铁和电流间的相互作用力， 电流与电流间的相互作用力统称磁力。 2
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2
.o
o I B (cos 1 cos 2 ) 4a
I (2) 边长为a的正方形中心 O点:
1
a A
.o
o I (cos 45 cos 135 ) 4 B a 4 2 1= 45 , 2= 135
A点磁场：
2
1
I
o I (cos 45 cos 90 ) 2 B 4a
1 2
A
o I B (cos1 cos 2 ) 4a
C
I
B
o I B [cos( ) cos ] AB： 1 4a cos 2 oI o I BC： B 2 (cos cos ) 4a 2 4 a o I o I (1 sin ) P点磁场：B B1 B2 4 a cos 4 a
(2) 如果P点位于直导线上或 其延长线上， 则P点的磁感应强 度必然为零。 证：若P点位于直导线上或 其延长线上，则=0或=，有：
x I Idx x
o
r
a
.P
o Idlsin 0 B dB 4 r2
o Idlsin dB 4 r 2
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例2-2 直电流公式的应用。 (1) P点磁场: P a I
大小：Idl=电流I线元长度dl。 方向：电流I的方向；
3. 电流元Idl 是线元。
Idl
o Idlsin 4. dB 4 r 2
是Idl与r 之间的夹角。
方向：由右手螺旋法则确定。
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5. 对载流导体求磁感应强度B 将载流导体分成若干电流元Idl ，求dB
o Idl r dB 3 4 r
安培假说：
一切磁现象都起源于电荷的运动(电流)。
通电导线的磁性，起源于传导电流； 磁铁的磁性，起源于分子电流； 电磁波的磁性，起源于位移电流； 结论：磁和电不可分；磁场就是电流的磁场。 电流1 运动电荷 磁场 磁场 电流2 运动电荷
3
磁场：由电流在周围空间激发的一种特殊物质。 物质性表现： ① 磁场对电流或运动电荷能施力的作用 ② 磁场能对载流导体做功 — 磁场具有能量 ③ 磁场能与其他物质相互作用 — 使磁介质磁化 特殊性表现： ① 区别于实体物质，具有空间叠加性。 ② 区别于电场，磁场只存在于运动电荷周围， 只 存在于电流周围。