大气压放电汇总
空气中大气压下均匀辉光放电的可能性
用于工业生产的是大气压下空气中放电产生的等离 子体 - 虽然大气压下空气中电晕、 电弧、 介质阻挡放 电都能产生等离子体， 但电晕放电太弱因而处理效 率低； 电弧放电太强将损坏试品； 介质阻挡放电通常 是由一些具有较高能量密度的放电细丝组成的， 它 难以对材料进行均匀处理， 并可能损坏试品 - 因此， 最佳选择是功率密度适中 （ !" .0 ・1.
明亮的辉光层； 而间隙中间部分是相对暗层 ! 这与辉 光放电中阴极区是明亮的负辉光区， 其余部分是相 对较暗的正柱区的现象是一致的 ! 由于外加电压是 交变电压， 上下电极随时间交替为阴极， 因此， 图/ 所示的时间积分放电图像中靠近上下电极处均呈现
［1］ 出明亮的负辉光层 ! 另外， 法国的 9:;;<=*; 等 对大 气压下氦气在介质阻挡电极中的放电过程进行了数
图 & /%% 空气间隙中的大气压下似辉光放电
我们还对美国 @ABC 教授提出的离子捕获 （ <A=D ［5］ 机理 进行了实验验证 ! @ABC 认为： 如果选 B):’’<=>） 择合适的工作电压频率， 使间隙中放电产生的离子 来不及在外加电压的半周期 $ % / 时间内 （即外加电 场改变极性之前） 全部抵达阻挡介质， 这将在气体间 隙中留下空间电荷， 下一个半周期放电过程将受此 空间电荷的影响， 所需的放电场强将明显降低， 有利 于避免流注放电的形成 ! 对于产生大气压下辉光放 电而言， 合适的电压频率是使电场只捕获离子而不 捕获电子， 即
值模拟， 结果表明放电通道中各种参量 （电场、 电荷 密度等） 分布与低气压下辉光放电很相似， 同样存在 相对高场强的阴极位降区和等离子体的正柱区 ! ! ! $" 空气放电实验 实验表明空气中实现大气压下辉光放电的难度 很大 ! 当空气间隙为 /%% 时， 以肉眼观察， 间隙中放 电是均匀的， 我们称之为似辉光放电， 如图 & 所示 ! 增大空气间隙长度， 间隙中开始出现放电细丝 ! 当空 气间隙为 1%% 时， 放电已经是明显的丝状 （流注） 放 电， 如图 0 所示 ! 此时， 将放电时空气间隙上外加电 压的峰值 ! >， %:+ 除以间隙长度 " 所得到的平均电场 ・$% 7 " ， 大大高于氦气中放电的平均场 约为 &0?1,6 强 ! 因此， 当 #" 逐渐增大时， 必然出现流注放电 !
大气压放电
αd αd z 电场强弱不同：流注：
~20；汤逊：
~3
z 空间电荷效应强弱
z 电场不均匀性
z 雪崩发展（击穿速度或 time lag）：
汤逊击穿---依赖离子轰击阴极产生二次电子； 电子倍增速度与离子的电迁移速度有关：10-5 cm/s 流注击穿---光电离，电子倍增速度与光传播速度有关:108cm/s.
相同点：两者均由电子雪崩形成 7． 大面积大气压均匀放电的技术方法
(1) 大面积均匀放电的基本条件 （a）均匀的汤逊击穿; (b) 均匀击穿后的均匀放电维持： 不产生glow to arc(GTA)的transition.
（2）均匀的汤逊击穿的实现方法 （a）降低击穿电压
z 选用击穿电压低的气体：He,Ne,Ar z 减小放电间隙
Arc region
放电电压、电流随时间的变化
DC 放电 V—I 曲线
实验结果：放电模式转化时间 T(Glow to Arc)随气压的变化
问题 1：放电在何处易于收缩？ 问题 2：如何抑制 glow to arc 的 transition?
3
问题 3: Arc filament 放电均由 glow 放电转化产生？ 6． 大气压击穿模式 （1）预备概念： （a）电子雪崩----击穿放电的基础模型 从阴极产生的第一个起始电子，从电场获得一定动能从阴极产生的第一个起始电子，从电场获得一定 动能后，会碰撞电离出一个第二代电子，这两个电子作为后，会碰撞电离出一个第二代电子，这两个电子 作为新的第一代电子，又将电离出新的第二代电子，这时新的第一代电子，又将电离出新的第二代电子， 这时空间已存在四个自由电子。这样一代一代不断增加的过程，会使带电质点迅速增加，如同发生雪崩一 样。 电子崩具显圆锥形，电子集中在崩头，尾部为正离 （b）光电离
大气压介质阻挡放电 德拜长度量级
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应用物理专业实验：专业实验4 大气压射流放电特性与功率测量
实验4 大气压射流等离子体的放电功率测量由于与低气压辉光放电的形态和过程机理不同，大气压放电很难产生类似于辉光状态的稳定、均匀、温和的等离子体。
常见的大气压气体放电形式有：电晕放电、电弧、介质阻挡(丝状)放电( DB D)和辉光放电。
对于等离子体表面处理在工业上的应用，电弧和电晕都不适用。
电弧的高温将损坏被处理的材料；而电晕通常发生在极不均匀电场中强电场区域的小范围空间内，且放电较弱，产生等离子体及活性粒子的效率太低。
电弧放电的稳定性不高，电晕放电的空间均匀性很差，而火花放电的时间均匀性又很差。
虽然由电弧放电产生的等离子炬和电晕放电，已经被广泛应用于材料的处理和去污方面。
电弧放电多用于用高温等离子炬集中进行大面积的材料处理方面，包括表面喷涂、焊接和表面刻蚀等，而电晕放电应用于污染物的去除过程，但是无论是在均匀性还是稳定性方面都远不如辉光放电。
根据放电电场的不同，大气压放电可分为：交流大气压等离子体和直流大气压等离子体。
对于交流大气压等离子体，由其电源的交流电频率不同，可分为低频和高频大气压等离子体；据其电极的形式不同可分为复合针状电极、平行板电极、毛细管电极以及介质阻挡型的电极，不同的发生装置会产生不同性质和类型的大气压等离子体。
如果能够实现大气压下的辉光放电等离子体，无论在传统的材料制造、加工和改性等应用领域，还是在新兴的环境工程、生物工程、基因工程和等离子体化工等领域都将呈现独特的工艺优势和良好的应用前景，因为它既具有传统高气压放电体系载能粒子密度高、系统结构设计空间大、经济和工艺处理速度快的优点，又具有低气压辉光放电等离子体的介质温度低和空间均匀的优点。
发展新型的较经济的并且易于规模化放大的大气压辉光等离子体发生技术仍是目前低温大气压等离子体研究的目标。
大气压冷等离子体射流是近年来兴起的一种大气压类辉光等离子体发生技术，虽然大气压冷等离子体射流不是辉光等离子体，但是其低温特点和良好的可控制性使其在应用领域表现出明显的优势。
气体放电——精选推荐
2.4大气压下辉光放电（APGDs）上文提到，辉光放电可以放生在很长的气压范围内。
典型的气压范围约为100Pa，在更高的气压（甚至大气压）下，辉光放电也会发生，但是比较容易导致气体或者电极过热或产生电弧。
根据经典论的相似性，如果保持乘积pd为常数，当d减小时就可以增大气压p。
因此，小型化的放电设备就能在大气压下（甚至更高气压）产生辉光放电。
在Schoenbach 等、Stark以及Schoenbach的著作中，提出了大气压下空心阴极微小放电现象。
空心阴极大的直径大约100-200μm。
在Czerfalvi等和Mezei等的著作中，用电解质做阴极实现了在大气中大气压下小的放电。
在Eijkel等的著作中，提出了大气压下在一个微芯片中氦的直流辉光放电从而实现了具有分子发射探测器的气相色谱法（例如对甲烷、氦气等）。
典型的维度是长度是1-2mm，宽度和高度为几百μm，使得这成为典型的等离子体存在的体积50-180nl。
另外，Blades等以及Sturgeon和其同事的分析应用著作中，大气压下电容耦合射频放电已经有了很多的应用，近期罗马尼亚的一个科研小组也对此发表了文章。
除了能减小放电的空间尺度外，在技术应用中的大气压下稳定放电（APGDs）在其他能满足的条件下也可以进行，比如电极、介质气体和所加电压的频率。
典型的APGDs是在至少一个电极上加上介质，然后在交流电压下进行。
例如，氦能够引起稳定的均匀辉光放电，而氧和氩气容易引起到从辉光放电到丝状放电的过渡。
然而，通过改变电极的结构也能使它们完成均匀辉光放电。
图5图5所示为典型的应用到等离子体聚合的APGD的示意图。
辉光放电产生于两平行板电极间，极板表面覆盖了电介质（例如氧化铝）。
放电中包含等离子体中特殊单体聚合体和作为介质气体的氦气的气体流。
所加电压是20kV，频率是1-30kHz。
极板间距典型值是几个毫米。
APGDs的最大优点是非真空，这就大大降低了成本和辉光放电的操作复杂程度。
最新气体放电物理知识要点总结-6-6
气体放电物理知识要点总结1．气体放电过程中一般存在六种基本粒子：电子，正离子，负离子，光子，基态原子（或分子），激发态原子（或分子）。
2．光子能量,其中为光的频率，h为普朗克常数。
3．原子能量由原子内部所有粒子共同决定，通常人们感兴趣的是原子最外层电子即价电子，因为气体放电过程主要是由最外层电子参加的。
原子通常处于稳定的能级，成为基态（基态能量E1），当价电子从外界获得额外能量时，它可以跳跃到更高能级，此时原子处于激发态（激发态能量E2），电子处于激发态的时间很短，然后会跃迁到基态或低激发态，并以光子形式释放出能量（）。
当电子获得的能量超过电离能时，电子就与原子完全脱离而成为自由电子，原子变为正离子。
4．正离子也可被电离，负离子是电子附着到某些原子或分子上而形成的。
负离子的能量等于原子或分子的基态能量加上电子的亲和能。
气体放电中的带电粒子是电子和各种离子（正离子和负离子）。
每种离子都将影响气体放电的电特性，电子的作用通常占主导地位。
5．波数等于波长的倒数，表示在真空中每厘米的波长个数。
即6. 原子所处的状态取决于其核外电子的运动状态，可用四个量子数来描述。
主量子数n(n=1,2,3…), 它是由电子轨道主轴的尺寸决定；轨道角量子数l，(l=0,1,2,3…n-1),它是由椭圆轨道的短轴和长轴之比决定。
轨道磁量子数m l,其取值范围为，它是由轨道相对于磁场的位置决定的；自旋磁量子数.7．在光谱中，将电子组态用规定的符号来标志，轨道角量子数用字母s,p,d,f等表示，相应的l值分别为0，1，2，3等。
电子组态所形成的原子态符号可以表示为第二章.气体放电的基本物理过程1．带电离子的产生方式：碰撞电离，光电离，热电离，金属表面电离2．电子与原子碰撞时，若碰撞不引起原子内部的变化，这种碰撞称为弹性碰撞，若电子能量足够大，电子与原子碰撞后，可引起原子内部发生变化，即引起原子的激发或电离，这种碰撞称为非弹性碰撞。
实验一 大气压空气间隙的放电实验
实验一大气压空气间隙的放电实验一、实验目的1.观察不均匀电场气体间隙放电、击穿现象；2.研究不均匀电场气体间隙放电电压和电极距离的关系；3.观察在不均匀电场下，电极极性对空气间隙击穿电压的影响。
二、基本原理在实际工程应用中，许多电气设备都利用空气作为绝缘介质，因此，对空气间隙的抗电强度和击穿特性的研究在高压技术中具有一定的实际意义，一定距离下空气间隙的击穿电压与空气间隙的电场分布（均匀或不均匀、对称或不对称）、电压作用时间、电压极性、大气条件等一系列因素有关，这些影响因素十分复杂，很难用明确的数学解析式表示，所以在工程上常常是以实验的方法来确定空气间隙的抗电特性。
实际工程中设备击穿往往都发生在不均匀电场，实验中采用针——板间隙来模拟不均匀电场的空气间隙。
通过测定这种间隙在不同电压作用下的击穿特性，以决定空气间隙在实际工程中各种击穿电压和电气设备的安全距离。
三、实验接线图放电观察室图1 气体间隙放电试验接线图四、实验内容1.确定针——板电极间隙的击穿电压和间隙距离之关系曲线；①当针为正极性时②当针为负极性时2.记录上述各种情况下的电晕起始电压；3.观察在极不均匀电场下的极性效应。
五、实验步骤1.按试验接线图接好直流高压电源和放电电极；2.调节好放电电极的间隙距离；3.可调直流电源调节到6V（调节范围再6V-22V。
DC/DC升压器输出为可调直流电源电压的1000倍）；4.合上空气开关，逐渐升高直流电源电压；5.直至间隙击穿，断开空气开关，记录击穿电压值和间隙距离值；6.重复2、3、4、5项操作，测出不同间隙距离下的击穿电压。
六、实验注意事项1.在实验中不得接近高压电源和带电设备之周围，保持必要的安全距离，以免发生危险；2.合上空气开关前应先检查直流电源是否调节到6V；3.一旦气体间隙被击穿，2~3秒内将空气开关断开。
七、实验报告1. 针——板电极间隙的击穿电压和间隙距离之关系。
2.上述各种情况下的电晕起始电压。
低压气体放电 高压气体放电
低压气体放电高压气体放电低压气体放电和高压气体放电是物理学中常见的现象，它们在不同的条件下展现出不同的特点和应用。
本文将分别介绍低压气体放电和高压气体放电的基本原理、特点和应用。
一、低压气体放电低压气体放电是指在较低的气压下进行的放电现象。
在低压下，气体分子之间的平均自由程较长，分子之间的碰撞较少，电子容易获得足够的能量而发生电离。
低压气体放电通常包括正电荷和负电荷两种类型。
1. 正电荷：在低压下，正电荷通常由阳极产生。
当电子获得足够的能量后，它们会与气体分子碰撞，使其电离并释放出正离子。
这些正离子会向阴极移动，形成正电流。
低压气体放电中的正电荷通常表现为亮丽的光芒，如氖灯。
2. 负电荷：在低压下，负电荷通常由阴极产生。
当电场加速电子并将其引导到阴极时，电子与气体分子碰撞，并释放出更多的电子。
这些电子会与气体分子再次碰撞，形成电子雾。
低压气体放电中的负电荷通常表现为暗淡的光芒，如荧光灯。
低压气体放电具有以下特点和应用：1. 低功率：低压气体放电通常需要较低的电压和电流，消耗的能量较少。
因此，它被广泛应用于电子设备中的显示器、指示灯等。
2. 发光效果：低压气体放电中的正电荷和负电荷会产生光芒。
这种发光效果被应用于荧光灯、氖灯等照明设备中。
3. 气体电离：低压气体放电可以将气体分子电离，产生等离子体。
这种特性被应用于气体放电管、激光器等。
二、高压气体放电高压气体放电是指在高压下进行的放电现象。
在高压下，气体分子之间的平均自由程较短，分子之间的碰撞较频繁，电子难以获得足够的能量而发生电离。
高压气体放电通常包括辉光放电和电晕放电两种类型。
1. 辉光放电：在高压下，当电场加速电子并将其引导到气体中时，电子会与气体分子碰撞并释放出能量。
这些能量会导致气体分子处于激发态，当分子从激发态返回基态时，会释放出光子并产生辉光。
辉光放电通常呈现出均匀而明亮的光芒，如荧光灯。
2. 电晕放电：在高压下，当电场足够强时，电子会与气体分子发生弹性碰撞，使气体分子电离并形成正离子和电子。
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大气压放电1． 必要性和优点（a ） 无需真空室（b ） 可批量处理，生产效率高 （c ） 投入运行成本 2． 大气压放电的模式3电晕放电辉光放电区 电弧放电放电功率 放电电流4．大气辉光放电的优点同电晕比较：放电强，处理速度快同电弧比较：放电均匀，处理均匀放电效率高：例：在空气中维持1个ion-electron对glow需81eV, Arc需要10,000 eV per。
5．大气压辉光放电的困难（1）辉光放电区域随气压减小（2）大气压放电中的热不稳定性（正反馈效应）正反馈效应：放电局部增→局部气体加热增强→气体温度增加→局部气体密度降低，折合电场强度（E/n）增加,电子能谱向高能区增加实验例子：[高气压，负高压（充电电容）]●放电电流和电压实验结果：放电模式转化时间T(Glow to Arc)随气压的变化问题1：放电在何处易于收缩？问题2：如何抑制glow to arc 的transition?放电电压、电流随时间的变化 DC 放电V —I 曲线Glow region Arc region问题3: Arc filament 放电均由glow 放电转化产生？ 6． 大气压击穿模式 （1）预备概念：（a ）电子雪崩----击穿放电的基础模型从阴极产生的第一个起始电子，从电场获得一定动能从阴极产生的第一个起始电子，从电场获得一定动能后，会碰撞电离出一个第二代电子，这两个电子作为后，会碰撞电离出一个第二代电子，这两个电子作为新的第一代电子，又将电离出新的第二代电子，这时新的第一代电子，又将电离出新的第二代电子，这时空间已存在四个自由电子。
这样一代一代不断增加的过程，会使带电质点迅速增加，如同发生雪崩一样。
电子崩具显圆锥形，电子集中在崩头，尾部为正离 （b ）光电离电子、离子复合过程会以光子的形式释放能量，产生能量，产生光辐射光辐射。
这种光辐射在一定条件下。
这种光辐射在一定条件下有可能成为导致电离的因素（如流柱理论中二有可能成为导致电离的因素（如流柱理论中二次电子崩的起因） (2)汤逊击穿 ●α过程：电子在运动中碰撞电离： 电子在运动中碰撞电离： α是一个电子是一个电子沿电场方向运动沿电场方向运动1cm 平均发生的碰撞电离次数。
●γ过程：正离子轰击阴极产生表面电离： 正离子轰击阴极产生表面电离： γ是一个一个正离子从阴极轰击出的自由电子个数正离子从阴极轰击出的自由电子个数。
●击穿击穿过程：上述两个过程交替重复进行，自由电上述两个过程交替重复进行，自由电子数目越来越多，最终导致击穿●汤逊放电的自持条件：离子轰击产生一个电子、电力电离产生一个电子，到达阳极损失一个电子。
V p >0 ？ 电子流阴极直流电源1)1(=-d e αγ------γ=0.1-0.01。
实际上γ包括光电离、潘宁电离-------非自持放电：1)1 (<-deαγ(3)汤逊击穿理论适用条件●低pd区：pd小于4000 torr•cm ，P: 0.01 to 300 torr。
高气压，大间距条件下不成立---->流注击穿理论●低电场条件：dα小●空间电荷效应弱(仅考虑外电场的加速)●没有电场的不均匀性●结果：放电击穿速度慢，time lag 10-5 s●暗放电、电晕、辉光(弱放电，空间电荷的电场低于外部电场)(4)流注击穿●击穿仍然由电子雪崩过程解释（电子雪崩示意图如下图）●电子雪崩对空间电场的影响●电子雪崩的发展发展方向：anode-directed,or cathode—directed与具体条件有关发展速度：极快（光子电离）最终结果：形成连接阴极、阳极的局部放电通道（10-2-10-1cm）→→streamerStreamer Branch(原因: stream too large →→break up in parts due to electrostatic repulsion)(5)汤逊、流注击穿的不同●适用的pd区不同α~20；汤逊：dα~3●电场强弱不同：流注：d●空间电荷效应强弱●电场不均匀性●雪崩发展（击穿速度或time lag）：汤逊击穿---依赖离子轰击阴极产生二次电子；电子倍增速度与离子的电迁移速度有关：10-5 cm/s流注击穿---光电离，电子倍增速度与光传播速度有关:108cm/s.是电子迁移速度的10倍。
●二次电子: 汤逊---离子轰击阴极；流注----光电离●电子雪崩数量：汤逊---许多；流注--- 一个or几个●放电通道：汤逊---在整个电极区，放电均匀流注--- 一个or 几个通道，放电不均匀相同点：两者均由电子雪崩形成7． 大面积大气压均匀放电的技术方法(1) 大面积均匀放电的基本条件（a ）均匀的汤逊击穿;(b) 均匀击穿后的均匀放电维持：不产生glow to arc(GTA)的transition.（2）均匀的汤逊击穿的实现方法（a ）降低击穿电压●选用击穿电压低的气体：He,Ne,Ar● 减小放电间隙(b)采用预电离汤逊放电的电子雪崩示意图多个同时在纵向、横向均匀发展，不同雪崩 overlap, 形成均匀的击穿通道。
预电离密度增加→电子密度增加→电子雪崩密度增加→电子雪崩重叠→均匀放电均匀辉光放电区非均匀流光放电区 预电离密度（cm -3）(C)放电频率（射频）射频辉光放电(d)快脉冲放电快脉冲：电压上升快→电子离阴极近→电子雪崩半径大→电子雪崩可以重叠→均匀放电阴极阳极的方法(a)限流电阻（分立或阻性阴极） (b)降低阴极电位● 等离子体阴极发展: 微空心阴极●空心阴极●等离子体阴极（详细内容）放电I-V特性空心阴极结构 I-V特性曲线第二阳极电压保持不变，空心阴极电压随电流的变化I跳跃前、后为predischarg, MCS 电压降低→利于辉光放电维持Predischarge 与MCS之间的迟滞现象辐射强度随气压增加而提高原因？电子能谱EEDF测量结果（c）气流冷却效应(阻止或延迟 GAT的方法)气流冷却位置的影响(d)增加放电通道面积(阻止或延迟 GAT的方法)(e)介质阻挡放电(Dielectric Blocked Discharge,DBD)(阻止或延迟 GAT的方法)●绝缘介质的作用DBD的作用：在绝缘介质表面积累电荷((削弱外部电场((放电结束((不能不能形成spark(热等离子体，气体分子、原子不能充分热化)负反馈效应但是：不能完全确定击穿过程(有绝缘介质不能保证汤逊击穿)●典型的电极形式●DBD的不同模式均匀辉光放电（不仅仅是用眼看）电位分布高电流低电流类辉光放电（glow like,在快速CCD下原形毕露）非均匀的丝（filament，肉眼看是，实际也是）●影响DBD的物理因素（being far from conclusive）气体种类的影响●He,Ne中容易得到glow●氮气中容易得到弱的均匀放电，没有glow 的典型分区●O2(空气)电负性气体放电容易产生filament放电不均匀径向电场分布的影响自擦除放电（self erasing discharge）介质电荷的电荷积累对本次放电具有负反馈作用；如果电荷积累不均匀，对紧邻的下一次放电具有正反馈作用。
频率的影响低频：不容易得到glow。
两次相邻放电之间的间隔长，亚稳态粒子彭宁电离效应降低；高频（连续，非脉冲）：不容易得到glow。
原因:（1）离子不能到达电极中和电子积累电荷；（2）频率增加，单位时间内的放电功率增加，气体加热增加；热不稳定性易于发展；（3）电压上升速度快，击穿后的过电压增加。
电极间距→→电极间距增加，所需击穿电压增加，但击穿场强降低。
→→随电极间距增加，)1(-d e αγ值大，放电以stream 方式击穿，只能得到filament 。
→→大间距放电中，难以得到glow不同介质（绝缘介质电导率）→→介质电导率增加，glow 可以在更高电场强度下维持电导率高(积累电荷移动(内建电场降低、均匀(后续放电均匀（glow ）低导电率 高导电率扼流线圈 电极间距 击穿电压 glowstreamer扼流线圈：U=-Ldi(t)/dt,降低快放电过程（filamemt）的电压→→慢速、均匀放电（glow）丝网电极：有助于产生glow快脉冲DBD缺点：放电重复频率低、成本高气流对潘宁效应的影响在产生A*的过程中，快电子被消耗，电离速度降低；电子雪崩在空间的横向尺寸增加→趋于汤逊击穿。
潘宁电离产生种子电子→击穿电压降低→利于汤逊击穿自组织放电pattern 的产生→→现象本质：当电压反向时，新的filament在同一地方产生。
原因：空间有潘宁电离产生的电子，介质表面有积累电荷→空间记忆→→filament之间有排斥力：同种电荷（正电荷）→→频率很低：自组织消失，在整个电极表面filament随机产生。
原因：空间电荷消失，表面电荷迁移。
→→频率很高：没有Pattern:绝大多数带电粒子被束缚在gap中，积累电荷降低，空间记忆作用降低。
→→电压幅值：增加时，在新spot产生filament,看似均匀。
金属电极的缺点：→→没有电荷沉积的负反馈作用，不能抑制glow to arc 发展；→→金属表面不稳定，容易形成不均匀的氧化物，氧化物局部击穿后容易产生arc; DBD典型过程、物理量的时空尺度(f)gliding arc 滑动弧(阻止或延迟 GAT的方法→反其道：将arc 转变为glow )工作原理：在电极小间隙处放电产生Arc→→Arc被气流吹向大间隙区，弧长增加，弧能量损失大于吸收能量→→transition: Arc to glow→→新Arc在电极小间隙处产生→循环(f) 射频大气压放电(阻止或延迟 GAT的方法→：降低放电电压 )●维持电压与频率的关系●射频段击穿电压与频率的关系●射频段击穿电压与pd的关系（帕邢曲线：高pd段→为什么得到此段？）●极窄间隙（70微米）射频击穿电压与pd的关系（帕邢曲线：完整pd段）射频放电的模式（glow,arc）及I-V特性●射频glow放电的时空特性(金属电极，非间歇放电！！)●射频大气压glow放电的自偏压●射频大气压空心阴极放电－存在放电模式跳变●射频大气压放电应用放电；上图：Ar放电；下图：Ar+O2处理后：PVC表面层引入新化学健：O–H, C–O and C–O x(e.g.C=O, O=C-O)。
有极分子，可以和其他分子、原子强烈作用 亲水、粘结实验例子1—表面处理：8．微波大气压放电。