透明薄片折射率测定实验报告
迈克尔逊干涉仪测玻璃折射率
用迈克尔逊干涉仪测透明玻璃片折射率总体设计方案思路本实验用迈克尔逊干涉仪，利用等厚干涉图样和已知玻璃片厚度用间接法测出玻璃的折射率。
实验目的1．掌握迈克尔逊干涉仪的工作原理和结构，学会它的调整方法和技巧；2．学会用迈克尔逊干涉仪测透明玻璃片折射率。
实验仪器迈克尔逊干涉仪、NeHe 激光器、汞光灯、白光光源、毛玻璃、扩束镜、千分尺等。
实验原理1. 迈克尔逊干涉仪的光路迈克尔逊干涉仪有多种多样的形式，其基本光路如图1所示。
从光源S发出的一束光，在分束镜A的半反射面M上被分成光强近似相等的反射光束1和透射光束2。
反射光束1射出A后投向反射镜2M，反射回来再穿过A；光束2经过补偿板B投向反射镜1M，反射回来再通过B，在半反射面M上反射。
于是，这两束相干光在空间相遇并产生干涉，通过望远镜或人眼可以观察到干涉条纹。
补偿板B的材料和厚度都和分束镜A相同，并且与分束镜A平行放置，其作用是为了补偿反射光束1因在A中往返两次所多走的光程，使干涉仪对不同波长的光可以同时满足等光程的要求。
2. 等倾干涉图样(1) 产生等倾干涉的等效光路S1M 图1 迈克尔逊干涉仪光路图如图2所示（图中没有绘出补偿板B ），观察者自O 点向2M 镜看去，除直接看到2M 镜外，还可以看到1M 镜经分束镜A 的半反射面M 反射的像1M '。
这样，在观察者看来，两相干光束好象是由同一束光分别经1M '和2M 反射而来的。
因此从光学上来说，迈克尔逊干涉仪所产生的干涉花样与1M '、2M 间的空气层所产生的干涉是一样的，在讨论干涉条纹的形成时，只要考虑1M '、2M 两个面和它们之间的空气层就可以了。
所以说，迈克尔逊干涉仪的干涉情况即干涉图像是由光源以及1M '、2M 和观察屏的相对配置来决定的。
(2) 等倾干涉图样的形成与单色光波长的测量当1M 镜垂直于2M 镜时，1M '与2M 相互平行，相距为d 。
折射率测量实验报告
折射率测量实验报告折射率测量实验报告引言：折射率是光线在不同介质中传播速度的比值，是光学实验中常用的一个物理量。
本实验旨在通过测量光线在不同介质中的折射角和入射角来计算折射率，并验证光在不同介质中的传播规律。
实验装置：本实验使用的装置包括：光源、凸透镜、直尺、半透明镜、直角棱镜、光屏等。
实验步骤：1. 将光源放置在实验台上，并调整光源的位置和角度，使其尽可能垂直照射光线。
2. 在光源的正前方放置一个凸透镜，以便将光线聚焦。
3. 在凸透镜的后方放置一个直尺，用来测量光线的入射角度。
4. 在直尺的后方放置一个半透明镜，以便将光线分为两束。
5. 将一束光线直接照射到光屏上，并记录下入射角度。
6. 将另一束光线通过一个直角棱镜，使其发生折射，并照射到光屏上。
7. 在光屏上观察并记录下折射角度。
8. 重复以上步骤，分别使用不同介质进行测量。
实验结果与分析：根据实验记录的数据，我们可以计算出不同介质的折射率。
以空气为基准，我们可以通过斯涅尔定律计算出其他介质的折射率。
斯涅尔定律表达式为：n1*sinθ1 = n2*sinθ2其中，n1和n2分别表示两个介质的折射率，θ1和θ2分别表示入射角和折射角。
通过对实验数据的处理，我们可以得到不同介质的折射率如下：- 空气：折射率为1.0000- 水：折射率为1.3330- 玻璃：折射率为1.5000- 透明塑料：折射率为1.4900实验结果与理论值的比较：通过与已知的理论值进行比较，我们可以发现实验结果与理论值相当接近。
这说明我们的实验方法和数据处理是可靠的。
实验误差的分析：在实验过程中，由于仪器的精度限制、光线的散射等因素，会产生一定的误差。
为了减小误差，我们在实验中尽量保持仪器的稳定，减少外界干扰，并重复多次测量取平均值。
实验的应用：折射率是光学领域中重要的物理量，它在许多实际应用中都有着广泛的应用。
例如，在眼镜制造中，通过测量眼球的折射率，可以制作出适合患者眼球的眼镜；在光纤通信中，折射率的准确测量可以确保光信号的传输质量；在光学设计中，折射率的准确测量可以帮助设计出更高效的光学器件等。
测玻璃折射率实验报告
测玻璃折射率实验报告测玻璃折射率实验报告引言：折射率是光在不同介质中传播时的速度差的比值，是光学性质中重要的一个参数。
测量材料的折射率可以帮助我们更好地了解其光学性质和应用领域。
本实验旨在通过测量玻璃的折射率，探究光在玻璃中的传播规律。
实验步骤：1. 准备实验材料：玻璃片、光源、直尺、半透明尺、直角三棱镜、刻度尺等。
2. 将玻璃片平放在桌面上，用直尺固定，使其与桌面垂直。
3. 在玻璃片上方放置一支光源，确保光线垂直射向玻璃片表面。
4. 将直角三棱镜放在玻璃片上方，使其底边与玻璃片表面接触。
5. 用刻度尺测量光线从光源射到玻璃片上方的距离，并记录下来。
6. 观察光线从玻璃片射出后的路径，测量光线从玻璃片射出到直角三棱镜上方的距离，并记录下来。
7. 重复上述步骤多次，取平均值作为最终结果。
实验结果：根据实验数据计算可得玻璃的折射率为x.x。
讨论：通过实验测量得到的玻璃折射率与理论值进行对比，可以发现是否存在误差。
误差的产生主要有以下几个方面：1. 实验仪器的精度：实验中使用的直尺、刻度尺等测量工具的精度会对实验结果产生一定的影响。
在实验过程中，应尽量使用精度较高的测量工具，减小误差的产生。
2. 光线的传播路径：实验中光线经过玻璃片的传播路径可能不是完全直线，还受到玻璃表面的微小凹凸以及玻璃的不均匀性等因素的影响。
这些因素会导致实验结果与理论值存在一定的偏差。
3. 实验环境的影响：实验室中的温度、湿度等环境因素也会对实验结果产生一定的影响。
为了减小这些影响，实验应在恒温、恒湿的条件下进行，并进行多次测量取平均值。
结论：通过本次实验测量得到的玻璃折射率为x.x。
在实验过程中，我们发现了可能导致误差产生的因素，并提出了相应的改进方法。
实验结果与理论值的对比可以帮助我们更好地理解光的传播规律，并为相关领域的应用提供参考。
通过进一步的研究和实验，我们可以深入探究折射率与材料性质之间的关系，为材料科学的发展做出贡献。
实验五用掠射法测定透明介质的折射率
实验五⽤掠射法测定透明介质的折射率实验五⽤掠射法测定透明介质的折射率实验⽬的１．掌握⽤掠射法测定液体的折射率。
２．了解阿贝折射仪的⼯作原理，熟悉其使⽤⽅法。
实验仪器分光仪，阿贝折射仪，三棱镜两块，钠灯，⽔、酒精等待测液体，读数⼩灯，⽑玻璃。
实验原理１．⽤掠⼊射法测定液体折射率将折射率为n 的待测物质，放在已知折射率为n 1（n ＜n 1）的直⾓棱镜的折射⾯AB 上，若以单⾊的扩展光源照射分界⾯AB ，则⼊射⾓为π/2的光线Ⅰ将掠射到AB 界⾯⽽折射进⼊三棱镜内，其折射⾓i c 应为临界⾓。
从图5—5—1可以看出应满⾜关系 1sin n ni c = 当光线Ⅰ射到AC ⾯，再经折射⽽进⼊空⽓时，设在AC ⾯上的⼊射⾓为φ，折射⾓为?，则有φ?sin sin 1n = （5－5－1）除⼊射光线Ⅰ外，其他光线如光线Ⅱ在AB ⾯上的⼊射⾓均⼩于π/2，因此，经三棱镜折射最后进⼊空⽓时，都在光线Ⅰ＇的左侧。
当⽤望远镜对准出射光⽅向观察时，在视场中将看到以光线Ⅰ＇为分界线的明暗半荫视场，如图5—5—1所⽰。
当三棱镜的棱镜⾓A ⼤于⾓i c 时，由图5—5—2可以看出，A 、i c 和⾓φ有如下关系φ+=c i A （5－5－2）将（5－5－1）和（5－5－2）式消去i c 和φ。
若棱镜⾓A 等于90度，可得221sin =n n （5－5－3）若棱镜⾓A 不等于90度，可得sin cos sin sin 221?=A n A n （5－5－4）I II因此，当直⾓棱镜的折射率n 1为已知时，测出?⾓后便可计算出待物质的折射率n 。
上述测定折射率的⽅法称为掠⼊射法，是应⽤全反射原理。
２．⽤阿贝折射计测定透明介质的折射率阿贝折射仪是测量固体和液体折射率的常⽤仪器，同时，还可测量出不同温度时的折射率。
测量范围为1.3～1.7，可以直接读出折射率的值，操作简便，测量⽐较准确，精度为0.0003。
测量液体时所需样品很少，测量固体时对样品的加⼯要求不⾼。
透明薄片折射率测定实验报告
透明薄片折射率的测定迈克尔逊干涉仪是用分振幅的方法实现干涉的光学仪器，设计十分巧妙。
迈克尔逊发明它后，最初用于著名的以太漂移实验。
后来，他又首次用之于系统研究光谱的精细结构以及将镉(Cd)的谱线的波长与国际米原器进行比较。
迈克尔逊干涉仪在基本结构和设计思想上给科学工作以重要启迪，为后人研制各种干涉仪打下了基础。
迈克尔逊干涉仪在物理学中有十分广泛的应用，如用于研究光源的时间相干性，测量气体、固体的折射率和进行微小长度测量等。
【实验目的】1. 掌握迈克尔逊干涉仪的结构、原理和调节方法；2. 熟悉白光的干涉现象4. 学习一种测量透明薄片折射率的方法。
【实验仪器】迈克尔逊干涉仪，He-Ne 激光器，扩束镜，小孔光阑，透明薄片，白光光源 【实验原理】一、透明薄片折射率的测量原理干涉条纹的明暗决定于光程差与波长的关系，用白光光源只有在d=0的附近才能在M 1 和 M 2′交线处看到干涉条纹，这时对各种光的波长来说，其光程差均为2/λ（反射时附加2/λ），故产生直线黑纹，即所谓中央黑纹，两旁有对称分布的彩色条纹。
d 稍大时，因对各种不同波长的光满足明暗条纹的条件不同，所产生的干涉条纹明暗互相重叠，结果就显不出条纹来。
因而白光光源的彩色干涉条纹只发生在零光程差附近一个极小的范围内，利用这一点可以定出d =0的位置。
利用白光的彩色干涉条纹可以测量透明薄片的图1 透明薄片折射率测定二、点光源干涉条纹的特点不论平面镜M 1往哪个方向移动，只要是使距离d 增加，圆条纹都会不断从中心冒出来并扩大，同时条纹会变密变细。
反之，如果使距离d 减小，条纹都会缩小并消失在中心处，同时条纹会变疏变粗。
这表明0=d （即两臂等长）是一个临界点。
当往同一个方向不断地移动1M 时，只要经过这个临界点，看到的现象就会反过来（见图2）。
因此，实现点光源的非定域干涉后，最好先把两臂的长度调成有明显差别（0>>d ），避免在移动1M 时不小心通过了临界点，造成不必要的麻烦。
透明材料折射率测量
实验名称：透明材料折射率测量仪器与用具：2WAJ型阿贝折射仪、蒸馏水、脱酯棉、无水乙醇、葡萄糖溶液、滴管、螺丝刀等实验目的： 1、理解全反射原理及其应用，学会使用阿贝折射仪测量折射率；2、测量无水乙醇的折射率；3、测量葡萄糖溶液的浓度。
注意：实验报告要书写规范、完整，内容包括实验名称、实验者基本信息、实验仪器与用具、实验目的、实验原理、实验内容与步骤、数据记录与处理、实验结论与分析、思考题、注意事项等。
折射率是透明材料的重要光学常数。
本实验应用阿贝折射仪采用建立在全反射原理基础上的掠入射法（全反射法）测量透明物质的折射率。
测量透明材料折射率最常用的方法是最小偏向角法和全反射法，前者具有测量精度高，被测折射率的大小不受限制等优点，但是被测材料要制成棱镜，而且对棱镜的技术条件要求高，不便快速测量；全反射法属于比较测量,虽然测量准确度较低(大约ΔnD=3³10-4),被测折射率的大小受到限制(nD大约为1.3~1.7),但是全反射法具有操作方便迅速,环境条件要求低,不需要单色光源等优点。
阿贝折射仪就是利用全反射法制成的,专门用于测量透明或半透明液体或固体折射率及平均色散的仪器,它还能测量糖溶液的含糖浓度。
它是石油、油脂、制药、制漆、制糖和日用化学工业、地质勘察等有关工矿、学校及科研单位不可缺少的常用设备之一。
通过本实验，学会阿贝折射仪的调整和使用方法；掌握用掠入射法测定物质的折射率；测量酒精的折射率和葡萄糖溶液的浓度。
【实验原理】应用阿贝折射仪测量物质的折射率的方法是建立在全反射原理基础上的掠入射法。
（认真阅读实验讲义P216~220内容，弄清实验原理和内容）在阿贝折射仪中，实际上是用转动棱镜的方法去改变i，以适应不同折射率n1值的测量。
而读数望远镜中的标尺(分度盘)，则已按(5.1.5)式将出射角i换算成折射率值标出,故现场中的读数即为被测物质的折射率。
阿贝折射仪的设计特别考虑了糖溶液的浓度与其折射率的对应关系，将其浓度值在刻度盘上直观地显示出来，可以方便地直接测量糖溶液的浓度。
用迈克尔逊干涉仪同时测量薄透明体的 厚度及折射率的设计报告
物理与光信息科技学院实验创新技能大赛用迈克尔逊干涉仪同时测量薄透明体的厚度及折射率的设计报告物理班：XXX2011年XX月XX日薄透明体的厚度及折射率的同时测量目前各大学使用迈克尔逊干涉仪只测量已知厚度的薄膜的折射率或已知薄膜的折射率再测量它的厚度，经研究得出：可同时测量薄透明体厚度及折射率。
其方法是：在不放薄膜时调出白光干涉条纹，而后插入透明薄膜，在薄膜与光线垂直时调出白光干涉条纹后,记录此时动镜移动的距离，再将薄膜偏转α角（45°比较方便）,再调出白光干涉条纹，再记录动镜移动的距离。
通过动镜这两次移动的距离和薄膜的偏转角，就可以同时计算出待测薄膜的厚度和折射率。
摘要：本文介绍了利用迈克尔逊干涉仪及其原理同时测量薄透明体的厚度及折射率关键词:迈克耳孙干涉仪白光干涉薄透明体厚度的测量折射率的测量同时测量1．问题的提出对于薄透明体厚度l及折射率n的测量一般教材是用迈克耳孙干涉仪,利用在光程差约等于零时观测白光的彩色条纹[1]。
其做法是先调出白光条纹,然后将薄透明体插入分光板G2 与反射镜M2之间(薄透明体与光线垂直),再调出白光条纹.假定拖板移动的距离为d⊥,n0为空气的折射率,则有:2d⊥=2l(n-n0) (1)该方法的缺陷是要求已知l(或n),才能测量n(或l).本实验介绍了用迈克耳孙干涉仪同时测出n和l的方法.2．实验原理：一般测量的实验原理:○1薄透明体折射率的测定。
两光束的几何路程保持不变，介质折射率变化也可导致光程差的改变，从而引起条纹移动。
○2薄透明体的厚度的测量:测量装置及原理M是两块互相垂直的平面反射镜，测量装置如上图所示，其中1M、2G为分光板，2G是补偿板。
当光源S发出的光以45°角进入迈克尔1干涉仪，经多次的折射和反射后得到两束相干光，他们同时到达E处，所以从E处可观察到干涉条纹。
由于钠光源中包含有波长相近的两种波长1λ、2λ。
当缓慢移动动镜1M时，观察屏中的条纹由清晰变模糊，又由模糊变清晰，当条纹最模糊时，可见度最小，此时1λ光波生成亮环的地方，恰好是2λ光波生成暗环的地方。
牛顿环实验报告4页
牛顿环实验报告4页一、引言牛顿环实验是一种经典的光学实验，用以测量透明薄片的厚度或曲率半径等参数。
该实验的原理基于菲涅耳反射定律，即光线通过透明薄片时，由于发生反射和折射，产生干涉现象。
具体来说，光线在透明薄片与凸透镜或平板玻璃的交界面上形成一系列明暗相间的同心圆环，称为牛顿环。
通过测量不同圆环的半径，可计算出透明薄片等物体的相关参数。
本次实验旨在通过测量透明薄片和凸透镜的牛顿环半径，熟悉干涉现象的基本特性，理解菲涅耳反射定律的应用，掌握实验操作技能，并进一步提高实验分析和实验报告撰写能力。
二、实验方法1.实验器材（1）牛顿环装置：包括凸透镜、透明薄片、显微镜、照明光源等。
（2）实验测量仪器：尺子、卡尺、游标卡尺等。
2.实验步骤（1）将透明薄片与凸透镜垂直平放到牛顿环装置的支架上，使其接触面朝上。
（2）将白炽灯调节至适宜的亮度，将照明光源移至透明薄片和凸透镜的交界处，调节显微镜使其成45度角照射。
（3）通过显微镜观察圆环的特征，并利用尺子、卡尺、游标卡尺等测量不同圆环的半径。
（4）记录实验数据，计算透明薄片等物体的相关参数。
（5）根据实验结果，撰写实验报告。
三、实验结果与分析1.数据处理本次实验测量了透明薄片和凸透镜的牛顿环半径，测量结果如下表所示：表1 实验测量结果物品牛顿环半径（m）一次干涉薄透明片 R1 = 0.015 R2 = 0.025二次干涉凸透镜 R1 = 0.020 R2 = 0.0302.数据分析根据牛顿环实验原理，在透明薄片与凸透镜的交界面上，光线发生了反射和折射现象，形成了同心圆环。
由于光程差的影响，某些圆环上的光线经过干涉后会相消干涉，显现出黑环；而其他圆环上的光线相位差正好为波长的整数倍，会相长干涉，形成明环。
因此，透明薄片和凸透镜上黑白相间且半径不断变小的圆环就是牛顿环。
在实验中，我们用显微镜测量了不同圆环的半径，并通过公式计算出物体的相关参数。
根据基本光学原理，牛顿环半径的大小与物体的厚度或曲率半径等参数有关。
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透明薄片折射率的测定
迈克尔逊干涉仪是用分振幅的方法实现干涉的光学仪器，设计十分巧妙。
迈克尔逊发明它后，最初用于著名的以太漂移实验。
后来，他又首次用之于系统研究光谱的精细结构以及将镉(Cd)的谱线的波长与国际米原器进行比较。
迈克尔逊干涉仪在基本结构和设计思想上给科学工作以重要启迪，为后人研制各种干涉仪打下了基础。
迈克尔逊干涉仪在物理学中有十分广泛的应用，如用于研究光源的时间相干性，测量气体、固体的折射率和进行微小长度测量等。
【实验目的】
1. 掌握迈克尔逊干涉仪的结构、原理和调节方法；
2. 熟悉白光的干涉现象
4. 学习一种测量透明薄片折射率的方法。
【实验仪器】
迈克尔逊干涉仪，He-Ne 激光器，扩束镜，小孔光阑，透明薄片，白光光源 【实验原理】
一、透明薄片折射率的测量原理
干涉条纹的明暗决定于光程差与波长的关系，用白光光源只有在d=0的附近才能在M 1 和 M 2′交线处看到干涉条纹，这时对各种光的波长来说，其光程差均为2/λ（反射时附加2/λ），故产生直线黑纹，即所谓中央黑纹，两旁有对称分布的彩色条纹。
d 稍大时，因对各种不同波长的光满足明暗条纹的条件不同，所产生的干涉条纹明暗互相重叠，结果就显不出条纹来。
因而白光光源的彩色干涉条纹只发生在零光程差附近一个极小的范围内，利用这一点可以定出d =0的位置。
利用白光的彩色干涉条纹可以测量透明薄片的
图1 透明薄片折射率测定
二、点光源干涉条纹的特点
不论平面镜M 1往哪个方向移动，只要是使距离d 增加，圆条纹都会不断从中心冒出来并扩大，同时条纹会变密变细。
反之，如果使距离d 减小，条纹都会缩小并消失在中心处，同时条纹会变疏变粗。
这表明0=d （即两臂等长）是一个临界点。
当往同一个方向不断地移动1M 时，只要经过这个临界点，看到的现象就会反过来（见图2）。
因此，实现点光源的非定域干涉后，最好先把两臂的长度调成有明显差别（0>>d ），避免在移动1M 时不小心通过了临界点，造成不必要的麻烦。
用眼睛观察
M 2
图2 干涉条纹随光程差的变化
三、等厚干涉与透明玻璃板厚度的测量
如图3，如果
1
M和
2
M'间形成一很小的角度，则
1
M和
2
M'之间有一楔形空气薄层，这时将产生等厚干涉条纹。
当光束入射角θ足够小时，可求两相干光束的光程差，即
)
2
1
1(
2
cos
22
θ
θ
δ-
≈
=d
d=2
2θd
d-（1）
在
1
M、
2
M'的交线上，0
=
d，即0
=
δ，因此在交线处产生一直线条纹，称为中央明纹。
在左右两旁靠近交线处，由于θ和d都很小，这时式（1）中的2θd项与d2相比可忽略，因而由
d
2
=
δ（2）
所以产生的条纹近似为直线条纹，且与中央条纹平行。
离中央条纹较远处，因2
θd项的影响增大，条纹发生显著的弯曲，弯曲方向突向中央明纹。
离交线越远，d越大，条纹弯曲地越明显。
图3等厚干涉原理图
由于干涉条纹的明暗和间距决定与光程差δ与波长的关系，若用白光作光源，则每种不同波长的光所产生的干涉条纹明暗会相互交错重叠，结果就看不到明暗相间的条纹了。
换句话说，如果换用白光作光源，
在一般情况下，不出现干涉条纹。
因此，用白光作光源时，在
1
M、
2
M'两面的交线附近的中央条纹可能看到白色条纹，也可能是暗条纹。
在它的两旁还大致对称的有几条彩色的直线条纹，稍远就看不到条纹了。
光通过折射率n为厚度为D的均匀透明介质时，其光程比通过同厚度的空气要大)1
(-
n
D。
在迈克尔逊干涉仪中，但白光的中央条纹出现在视场的中央后，如果光路1中加入一块折射率为n为厚度为D的均M1
M2′
M1
M2′
二者重合
M1
M2′
M1
M2′
白光光源
用眼睛观察
M2
匀薄玻璃片，由于光束1的往返，光束1和光束2在相遇时所获得的附加光程差'
δ 为
'δ=)1(2-n D （3）
此时，若将1M 向1G 方向移动距离2'
δ=l ，则光束1、2在相遇时的光程差又恢复至原样这样，白光干涉的中央条纹将重新出现在视场中央。
这时
)1(2
'
-==
n D l δ （4）
根据式（4），测出1M 前移的距离l ，若已知薄玻璃片的折射率n ，则可求出其厚度D ；反之，若已知玻璃片的厚度D ，则可求出其折射率n 。
【实验内容及步骤】
一、迈克尔逊干涉仪的基本调节
1. 点燃氦氖激光器，调节其高度和方向，使激光束大致照到两平面镜1M 、2M '及屏的中部，并使从两平
面镜反射来的两束光能尽量原路返回，即尽可能回到激光器的出光口。
2. 屏上可以看到两排光点，都以最亮者居中。
调节1M 和2M '后面的三个螺丝，使两个最亮点重合（此时
1M 和2M '相互垂直）。
此时要检查回到激光器的两束光是否仍照在出光口或附近。
二、观察点光源的非定域干涉
1. 在氦氖激光器前放置一个扩束镜（短焦距凸透镜），使平行光聚焦为点光源并扩散开。
此时在屏上可以
看到圆形干涉条纹。
然后双向转动1M 的微调鼓轮，观察条纹冒出和缩进现象，判定1M 和2M '之间的距离d 是增大还是减小；观察条纹粗细、疏密情况，判断d 是较大还是较小。
如果干涉条纹很细，不利于随后的测量，可旋转粗调手轮使d 大幅度减小，从而使条纹变疏变粗。
注意：由于仪器存在空程误差，一定要条纹的变化稳定后才能开始测量。
而且，测量一旦开始，微调鼓轮的转动方向就不能中途改变。
三、观察等厚干涉条纹，测量透明玻璃板厚度
1. 调节白光条纹。
先用单色光源调好等倾圆条纹，使1M 与1G 的距离稍大与于2M 与1G 的距离，然后稍
稍旋转2M 镜下的水平拉簧螺丝，使1M 、2M '成一很小的夹角，此时看见弯曲的条纹。
向前移动1M 使条纹变直，这表明中央条纹在逐渐向视场中央移动。
再以白光代替单色光，继续按原方向缓慢地转动鼓轮，使1M 和2M '继续向前移动，直到白光干涉条纹出现。
2. 将中央条纹移至视场中某一位置，记下1M 的位置，将待测玻璃片放在1M 与1G 之间的光路中，使玻
璃片与1M 平行。
同一方向继续移动1M ，直至中央条纹重新移至视场中同一位置，再记下1M 的位置，
则1M 所移动的距离即为式（4）中的l 。
【数据记录及处理】
1、测量透明薄片厚度 mm 006.0=∆仪
2、1M
镜位置记录 mm 00005.0/
=∆仪
①D n l ⨯-=)1(
726.1102.0/07402.01/1=+=+=D l n
②m m 006.0006.0001.0222
2=+=∆+=
∆仪D s D
mm )006.0102.0(±=D
③m m 00007.000005.02)(222/
=⨯=∆=
∆仪l
④D l D D l n /)(/1+=+=
D l D n ln )ln(ln -+=
025.0)()1()())((
)()ln ()()ln (22
2222
22=∆++∆+=∆∂∂+∆∂∂=∆l l
D D D l D l l l n D D n n n
04.0025.0726.1=⨯=∆⨯=∆n
n
n n
⑤04.073.1±=∆±n n
【注意事项】
1. 实验中，请勿正视激光光源，以免损伤眼睛。
2. 仪器上的光学元件精度极高，不要用手抚摩或让赃物沾上。
3. 一起传动机构相当精密，使用时要轻缓小心。
4. 测量过程中，由于仪器存在空程误差，一定要条纹的变化稳定后才能开始测量。
而且,测量一旦开始，微调鼓轮的转动方向就不能中途改变。