双棱镜
实验25-2光的干涉(双棱镜)
实验25-2 双棱镜干涉[实验目的]1．观察分波阵面干涉—双棱镜干涉现象并研究其定性规律。
2．掌握用干涉法测定钠光灯波长，学习测微目镜的使用，并对测量结果的不确定度进行评定。
[实验仪器]光具座、钠光灯、狭缝、双棱镜、测微目镜、凸透镜等。
[实验原理]双棱镜干涉实验在光具座上进行。
图25-1是本实验的装置和光路俯视简图。
从钠光灯M 发出的单色光照亮狭缝S ，S 作为次级光源照射到双棱镜B 上。
双棱镜是由两个很小的锐角（约0.5º~1º）和一个很大的钝角（约178º~179º）构成的三棱镜。
经过双棱镜后光被折射成两束，即光的波阵面经过双棱镜后被分成前进方向不同的两部分，这两部分波阵面如同从两个虚光源S 1 、S 2 直接发出。
S l 、S 2 即为相干光源，在它们各自发出光束的重叠区域就会产生干涉现象，利用测微目镜F 观察和测量重叠区域内干涉条纹的分布。
本实验中，任意相邻两明（或两暗）条纹.的间距为λd D x =∆两虚光源之间的距离d 可用二次成像法测量。
在双棱镜和测微目镜之间放一凸透镜L ，设凸透镜的焦距为f 0 ，在狭缝与双棱镜的距离小于2f 0 ，狭缝与测微目镜分划板之间的距离D > 4 f 0 ，狭缝、双棱镜和测微目镜位置不变的条件下，只移动凸透镜，当分划板上分别出现两个虚光源的缩小像和放大像时，分别测出两虚光源像之间相应的间距d 1 和d 2 ，则虚光源的间距21d d d =图25-1[实验内容及步骤]一、调整光路。
二、研究双棱镜干涉的定性规律。
三、用测微目镜测量干涉条纹的间距。
四、测量两个虚光源之间的距离d。
[数据表格及数据处理]表25-1用测微目镜测量干涉条纹的间距单位：mmD=0.5654m，Δm(D)=0.5×10-3 m，Δm(Δx)=Δm(d)=0.001mm。
表25-2测量两个虚光源之间的距离d单位：mmnm 94.586m 1094.5865654.010114.010911.2933=⨯=⨯⨯⨯=∆⋅=---D x d λm 1029.03105.03)()()(33--⨯=⨯=∆==D D u D u m B()()()[]mm1036.0001.0001.00001.00001.0301561)(32222612-=⨯=+-++-++-⨯=⨯=∆∑i iA x u ν mm 1058.03001.03)()(3-⨯==∆∆=∆x x u m Bmm 1068.0)1058.0()1036.0()()()(3232322---⨯=⨯+⨯=∆+∆=∆x u x u x u B A()()[]mm1036.0001.00001.0001.0001.00301561)(22222612-=⨯=++-+-++⨯=⨯=∑i i A d u ν mm 1058.03001.03)()(3-⨯==∆=d d u m Bmm 1068.0)1058.0()1036.0()()()(332322---⨯=⨯+⨯=+=d u d u d u B A%5.000512.0911.21058.0114.01058.05654.01029.0)()()()(232323222≈=⎪⎪⎭⎫⎝⎛⨯+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+⎥⎦⎤⎢⎣⎡∆∆+⎥⎦⎤⎢⎣⎡=---d d u x x u D D u u cr λ nm 3005.300512.094.586)()(≈=⨯=⋅=λλλcr c u unm )3587()(±=±=λλλc u。
双棱镜干涉测波长资料
双棱镜干涉测波长资料双棱镜干涉是一种常见的光学干涉实验，通过使用两个棱镜来创建和测量光的干涉条纹，从而测量光波的波长。
以下是双棱镜干涉测波长的一些资料。
一、实验原理双棱镜干涉实验的原理是利用两个棱镜来拆分和重新组合光波，从而在空间中产生干涉现象。
当光通过棱镜时，会被折射并偏转一定的角度。
通过调整两个棱镜之间的距离和角度，可以使得从两个棱镜出来的光波在空间中产生干涉现象，形成明暗交替的干涉条纹。
干涉条纹的间距与光波的波长有关，可以根据干涉条纹的间距来计算光波的波长。
具体来说，假设两个棱镜之间的距离为d，棱镜的折射率为n，入射光的角度为θ，则干涉条纹的间距可以表示为：Δx = λ × n / (2 × sinθ)其中，λ为光波的波长，n为棱镜的折射率，θ为入射光的角度。
二、实验步骤1.准备实验器材：两个相同尺寸的三棱镜、单色光源（如激光笔）、角度计、尺子、实验用的记录纸和笔等。
2.将两个棱镜放置在一张记录纸上，调整两个棱镜之间的距离和角度，使得从两个棱镜出来的光波在空间中产生干涉现象，形成明暗交替的干涉条纹。
3.用单色光源（如激光笔）照射棱镜，使光线垂直于棱镜的平面。
调整光源与棱镜的距离，使得光线可以通过棱镜并照射到干涉条纹上。
4.用角度计测量入射光的角度，并记录下来。
5.用尺子测量干涉条纹之间的距离，并记录下来。
6.改变光源与棱镜的距离或调整棱镜之间的角度，重复步骤2至步骤6，得到多组数据。
7.利用上述公式计算光波的波长，并求出平均值。
三、注意事项1.在实验过程中要保持安静，避免由于环境的干扰而影响实验结果。
2.确保两个棱镜之间的距离和角度调整准确，以免影响干涉条纹的形状和间距。
3.在测量角度和干涉条纹间距时要准确细致，避免误差过大。
4.在使用激光笔等光源时要注意安全，避免直射眼睛或照射易燃物品。
5.在计算光波波长时要根据多组数据求平均值，以提高结果的准确性。
四、实验结果分析根据实验数据，利用上述公式可以计算出光波的波长。
29双棱镜
172 实验二十九 双棱镜干涉菲涅耳双棱镜是一种分割波阵面而获得相干光的光学元件，可用它来作光的干涉实验，测量光波波长。
它通过对毫米量级的长度测量，可以推算出小于微米量级的光波波长。
实验目的1．观察双棱镜干涉现象，了解双光束干涉的方法；2．用双棱镜测定光的波长。
实验原理 两个独立的实际光源一般是很难产生干涉的，要干涉就必须有相干光源。
在一般情况下可将一束光用分振幅法或者是分波振面（波前）法，变成相干光。
双棱镜是一块顶角接近于180 ，折射角很小的三棱镜。
双棱镜亦可看作是由两块折射角很小，一直角边相接的直角三棱镜组合而成。
用单色光照明狭缝S （与双棱镜的棱边平行），由缝射出的光波通过双棱镜P 后，其波前便分割为两部分，各自向不同方向传播，可以把它们等价地看成是由两个符合相干条件的虚光源S 1、S 2所发出的柱面波，若在两光波叠加的区域中任意位置放d O 图29-1 双棱镜干涉d x k P 图29-2 双缝干涉的光程差173 一观察屏，就可以看到明暗相间的干涉条纹，条纹的取向与狭缝平行，如图29-1所示。
若已知S 1、S 2间的距离d ，S 1、S 2所在平面与观察屏间的距离为D 。
观察屏中央O 点与S 1、S 2的距离相等，则由S 1、S 2射来的两束光的光程差等于零，如图29-2所示。
在O 点处两光波相互加强，形成中央明条纹。
其余的明条纹分别排列在O 点的两侧。
若P 为观察屏上任意点，距中央O 为x ，在D 比d 大很多时，△S 1S 2S 1'与△SOP 可看作是相似三角形，因为∠PSO 很小，可用直角边D 代替斜边，于是有δd x D≈ 当 δλλ===⎫⎬⎪⎪⎭⎪⎪xd D k x D d k k ＝0，±1，±2，… ①时，两束光在P 点相互加强，形成明条纹。
当 δλλ==-=-⎫⎬⎪⎪⎭⎪⎪xd D k x D d k ()()212212 k ＝±1，±2，… ②时，两束光在P 点相互削弱，形成暗条纹。
双棱镜实验报告总结
双棱镜实验报告总结双棱镜实验是一种经典的光学实验，通过研究光在双棱镜中的传播与偏折规律，探究光的折射现象。
本次实验以双棱镜的入射角和折射角的变化关系为基础，进一步研究了双棱镜的折射定律和折射角与入射角之间的关系。
通过本次实验，我深入了解了折射现象及其规律，并从中得到了一些有意义的结论。
在实验中，我首先使用一个光源和一个双棱镜组成光学系统，通过调整光源和双棱镜的位置，使得光线垂直入射到双棱镜的一棱上，观察光线的折射情况。
实验中我发现，无论角度如何改变，光线都会从一棱射入双棱镜的材料中，并在材料内发生折射，然后再次折射出来，并以一个特定角度离开双棱镜。
我按照实验要求测量了入射角和折射角的数值，并绘制了入射角和折射角之间的关系曲线，发现了折射定律的存在并得到了数学表达式。
通过仔细观察数据和曲线，我发现了一些重要的实验现象和实验结果。
首先，我发现入射角和折射角之间存在着一个正比例的关系，即折射角随着入射角的增加而增加，当入射角增加到一定值后，折射角也会增加到一定值，并最终达到稳定状态。
同时，我还发现了一个重要的结论，那就是光线在经过双棱镜折射后，如果继续用一块与双棱镜材料相同的材料做折射介质，光线的方向将不再改变，呈现直线传播的状态。
在实验过程中，我还发现了一些不确定因素对实验结果的影响。
首先，由于光线在折射过程中容易发生偏折和散射，因此在实验中需要保持光线的稳定和准直性，避免因为非理想条件的影响而导致实验结果不准确。
其次，双棱镜的表面质量和形状对光线的传播也有一定的影响，因此在实验中需要选择质量好、形状规则的双棱镜进行实验。
最后，实验环境的温度和湿度变化也可能对光线折射产生一定的影响，因此需要在恒湿、恒温的环境中进行实验，以保证实验结果的准确性。
通过本次实验，我对光的折射现象及其规律有了更深入的理解。
我明白了光线在不同介质中传播时的变化规律和数学表达式，也了解了一些实验中可能遇到的问题和需要注意的事项。
双棱镜干涉实验
双棱镜干涉实验双棱镜干涉实验是一种经典的光学实验。
它利用双棱镜将入射光分成两束光线，然后再让两束光线重新相遇，形成干涉条纹，从而研究光的干涉现象。
以下将介绍双棱镜干涉实验的原理、实验步骤和实验结果等内容。
一、实验原理1.干涉现象在介质边缘，当光线从一种介质进入另一种介质时，会发生反射和折射两种现象。
如果入射光线与介质表面成一定角度，同时介质表面具有平行的微小凹凸，就会发生干涉现象。
干涉的产生是由于反射光与折射光在一定条件下加强或相消的结果。
双棱镜是一种由两个尖端相对的三棱镜组成的光学器件。
双棱镜干涉实验中，通过将入射光线分成两束光线，然后再让两束光线重新相遇，形成干涉条纹。
其中一束光线是由顶面的反射光构成的，另一束光线是由斜面的折射光构成的。
两束光线相遇后，在空气中形成干涉条纹，用显微镜观察即可。
3.干涉的条件（1）光波长应该是一定的。
（2）两条干涉光线的振幅应该是一致的。
二、实验步骤1.制备准备一个几何平双棱镜、一支白色的 LED 手电筒、一台相机和一个红色滤光片。
将手电筒置于几何平双棱镜的一侧，以使双棱镜的光轴与手电筒的光轴垂直。
将红色滤光片放在相机的前面以便观察干涉条纹。
2.实验操作打开手电筒并将光线照向双棱镜上。
用相机拍摄出照射双棱镜的光斑。
将滤光片调整到最佳位置，观察干涉条纹。
3.记录结果记录所有实验结果，包括干涉条纹的形态、数量等。
三、实验结果在实验过程中，我们可以清晰地观察到干涉条纹的形态、数量和亮度等。
当两束干涉光线相遇时，如果它们的相位差为奇数倍的半波长，就会出现暗条纹；如果相位差为偶数倍的半波长，就会出现亮条纹。
实验结果可能因几何平双棱镜的不同而有所不同，不过大致上都应该能够观察到干涉条纹的形成。
四、实验注意事项1.在进行双棱镜干涉实验时，要注意保持实验环境的稳定性。
2.调整实验仪器时，要仔细调整各个部件的位置，以消除可能存在的误差。
3.拍摄干涉条纹时，要注意调整相机的曝光时间，保证能够拍摄到清晰的干涉条纹。
双棱镜干涉原理
双棱镜干涉原理
双棱镜干涉是一种重要的干涉现象，它是由两个平行的玻璃棱镜组成的干涉仪
器产生的。
当一束平行光通过双棱镜时，会在棱镜内部发生干涉现象，从而产生出一系列干涉条纹。
这些干涉条纹的出现，揭示了光波的波动性质和光的干涉现象。
双棱镜干涉原理的基础是光的波动性质。
根据光的波动理论，光波在空间传播
时会产生波峰和波谷，当两束光波相遇时，它们会发生叠加干涉现象。
而双棱镜干涉正是利用了这一原理。
当一束平行光通过双棱镜时，会被分成两束光线，分别经过两个平行的玻璃棱镜，然后再次汇聚在一起。
在这个过程中，两束光线会产生相位差，从而形成干涉条纹。
双棱镜干涉现象的产生与光的波长和棱镜之间的夹角有关。
当光波通过双棱镜时，会根据光的波长和棱镜之间的夹角产生不同的相位差，从而在干涉条纹上表现出不同的亮暗条纹。
这些干涉条纹的形成，可以用来测量光的波长和棱镜的夹角，从而揭示出光的波动性质和干涉现象。
双棱镜干涉原理的应用十分广泛。
在实验室中，双棱镜干涉可以用来测量光的
波长和棱镜的夹角，从而研究光的波动性质。
在工业生产中，双棱镜干涉可以用来检测光学元件的表面质量和精度。
在科学研究中，双棱镜干涉可以用来研究光的干涉现象和波动性质，从而推动光学领域的发展。
总的来说，双棱镜干涉原理是光学领域中的重要概念，它揭示了光的波动性质
和干涉现象。
通过对双棱镜干涉的研究和应用，可以更深入地理解光的性质和行为，从而推动光学领域的发展和进步。
实验5.4 测量双棱镜的锐角及折射率
双棱镜外观
双棱镜立体图
双棱镜俯视图
双棱镜两锐角A和B
A
B
1. 双棱镜两锐角的测量原理及测量公式。
自准直法测双棱镜 锐角光路图
望远镜（θ2′，
θ2）
B
测量公式
B = 180 ° − 1 [(θ 2 − θ 1 ) + (θ 2′ − θ 1′ )] 2
望远镜（θ1′， θ1）
2.干扰像的排除
AB面垂直入射时的干扰像
B
2பைடு நூலகம்
A
3 1
干扰像 3′
1′
干扰像2′
CB面的干扰像
干扰像
3. 双棱镜折射率的测量原理及测量公式
C
测量双棱镜玻璃 折射率的光路图。 测量原理及测量公式
B
光线2 的折射 角i′=B
光线2 的入 射角i 光线2 光线1
双棱镜折射率的测量原理及测量公式
C
测量双棱镜玻璃 折射率的光路图。
B
光线2 的折射 角i′=B
光线2 的入 射角i
测量原理及测量公式 光线1在AB面垂直入射并 沿原路返回。 光线2 在AB面斜入射，经折射后 在BC面垂直入射，最后沿原 路返回。
i = 1 2
光线2 光线1
（θ1′，θ1） （θ2′，θ2）
(θ 2
′ − θ 1 ) + (θ 2 − θ 1′ ) ,
n = sin i / sin B
双棱镜立体图双棱镜俯视图双棱镜两锐角a和b自准直法测双棱镜锐角光路图干扰像2
实验5.4 测量双棱镜的锐角及折射率 实验
【设计方案提示】 设计方案提示】 1. 画出光路图，叙述双棱镜两锐角的测量原理并给出测量公式。 2. 用光路图说明如何排除干扰像。 3. 画出光路图，叙述双棱镜折射率的测量原理并给出测量公式。 4. 拟定实验步骤。 5. 列出实验数据表格。
双棱镜测定波长的方法
双棱镜测定波长的方法
双棱镜测定波长的方法是利用双棱镜的色散性质来测定光的波长。
该方法基于光的不同波长通过双棱镜后的折射角不同的原理。
具体步骤如下：
1. 安装双棱镜：先将双棱镜固定在支架上，并调整好双棱镜的位置。
2. 发射光：通过光源发射一束单色光，并将光线引入到双棱镜中。
3. 观察折射光：观察通过双棱镜后的折射光现象，通常会出现色散现象，即不同波长的光会有不同的偏折角度。
4. 记录数据：测量不同波长的光通过双棱镜后的折射角度，并记录下来。
5. 数据处理：通过计算折射角度和已知的棱镜参数，可以反推出光的波长，通常使用折射定律和色散公式来进行计算。
6. 波长测量：根据计算得到的结果，即可获得光的波长。
需要注意的是，在实际操作过程中，由于棱镜自身的特性和光源的发射情况等会引起一定误差，因此进行多次测量并取其平均值，可以提高结果的准确性。
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用菲涅耳双棱镜测量光的波长
张宏亮
实验目的
1.要求掌握光的干涉的有关原理和光学测量的一些基本技巧
2.掌握不确定度的计算。
实验原理
菲涅耳双棱镜（简称双棱镜）实际上是一个顶角极大的等腰三棱镜，如图1所示。
它可看成由两个楔角很小的直角三棱镜所组成，故名双棱镜。
当一个单色缝光源垂直入射时，通过上半个棱镜的光束向下偏折，通过下半个棱镜的光束向上偏折，相当于形成S′1和S′2两个虚光源。
与杨氏实验中的两个小孔形成的干涉一样，把观察屏放在两光束的交叠区，就可看到干涉条纹。
图1
其中，ｄ是两虚光源的间距，D是光源到观察屏的距离，是光的波长。
用测微目镜的分划板作为观察屏，就可直接从该测微目镜中读出条纹间距△x值，D为几十厘米，可直接量出，因而只要设法测出ｄ，即可从上式算出光的波长，即
△ , =△xd/D（1）
测量ｄ的方法很多，其中之一是“二次成像法”，如图2所示，即在双棱镜与测微目镜之间加入一个焦距为ƒ的凸透镜L，当D＞4ƒ时，可移动L而在测微目镜中看到两虚光源的缩小像或放大像。
分别读出两虚光源像的
图2 二次成像光路
间距ｄ1和ｄ2，则由几何光学可知：
ｄ＝（2）
实验装置
图为测微目
实验内容
1.观察双棱镜的干涉现象
1.改变光源、狭缝、双棱镜、测微目镜的位置，观察干涉条纹的变化情况，
包括条纹间距、清晰程度、总的条纹数目、亮度等。
2.转动狭缝、双棱镜、测微目镜，观察干涉条纹的变化情况，包括条纹间距、
清晰程度、总的条纹数目、亮度等。
3.将狭缝、双棱镜、测微目镜分别遮住一半时干涉条纹如何变化？为什么？
2.观察二次成像时的放大像和缩小像
1.改变测微目镜和狭缝的间距使得能看到狭缝的放大像和缩小像（测微目镜
和狭缝的间距和透镜焦距有何关系？）。
2.转动双棱镜、透镜会对所成的放大像、缩小像产生什么影响？
3.测量钠灯黄光的波长（测量过程当中双棱镜位置不能改变，为什么？）
实验记录
改变光源、狭缝、双棱镜、测微目镜的位置，观察干涉条纹的变化情况
1．光源、狭缝、双棱镜不动，移动测微目镜时干涉条纹的变化情况：
将测微目镜与双棱镜的距离从较小（10.00cm左右）逐渐变大时，开始竖直条纹的间距随着测微目镜与双棱镜的距离的增大而增大，当两者距离增大到30.00cm以上时，开始出现水平条纹，并且继续增大两者距离时水平条纹逐渐变清晰，竖直条纹变得
不清晰。
整个过程中，竖直条纹的数目不发生明显变化，亮度变弱。
2．把测微目镜固定在45cm处，光源、狭缝的位置也固定不动，改变双棱镜位置时
干涉条纹的变化情况：
双棱镜与测微目镜间的距离增大时，干涉条纹的间距变大，条纹的数目先是增大然
后再减小，亮度变暗。
3．固定测微目镜于45.00cm处，固定双棱镜于30.00cm处，改变狭缝的位置时干涉条纹的变化情况：
当狭缝与双棱镜的距离变大时，条纹的间距变小，条纹数目增多，亮度增加。
4．固定测微目镜于45.00cm处，固定双棱镜于30.00cm处，固定狭缝于10.00cm处，改变光源位置时干涉条纹的变化情况：
条纹的形状、间距都不发生变化，只是条纹的亮度发生变化。
转动狭缝、双棱镜、测微目镜，观察干涉条纹的变化情况
1．测微目镜、光缝、光源不动，转动双棱镜时干涉条纹的变化情况：
在中间某一角度条纹最清晰，亮度最大，相对于这一角度增大还是减小条纹都
变模糊，亮度也减小。
2．测微目镜、双棱镜、光源不动，转动光缝时干涉条纹的变化情况：
在中间某一角度条纹最清晰，亮度最大，相对于这一角度增大还是减小条纹都
变模糊，亮度也减小。
将狭缝、双棱镜、测微目镜分别遮住一半时干涉条纹的变化情况
1．住狭缝的一半时，干涉条纹变暗，但其数目、间距、清晰度都不变。
2．遮住双棱镜的一半时，干涉条纹消失。
3．遮住测微目镜的一半时，视野大小减半，条纹数目、间距、亮度、清晰度等均
不变。
二次成像法测d的值
呈缩小像时两个像的位置分别为：
d11=3.854mm d12=4.720mm
呈放大像时两个像的位置分别为：
d21=2.890mm d22=4.926mm
读数显微镜的位置为：84.70cm
狭缝的位置为：2.75cm
测量钠灯黄光的波长
数据记录表格如下：
实验仪器
干涉衍射实验装置钠灯光源实验数据分析与处理
由实验数据得到：
d 1=d
12
-d
11
=0.866mm
d 2=d
22
-d
21
=2.036mm
因此 d==1.328mm
用逐差法计算干涉条纹间距得到：△x=0.365mm D=84.70cm-2.75cm=81.95cm
根据公式λ=△x·d/D计算得λ=591nm
u
A
(x)=8.864*10-4mm
u
B2
(x)=2.3094*10-3mm
u(x)=2.466*10-3mm
u(D)=0.1528mm
u(d)=0.0021mm
u(λ)=5nm
因此λ=（591+5）nm
实验结论
钠灯黄光的波长为λ=（591+5）nm
实验分析与讨论
1．误差分析：
查阅资料得知钠灯黄光波长为589.0nm和589.6nm
测量时干涉条纹有一定宽度，准线很细，在测量同一干涉条纹时。
准线的位置先去会产生一定的误差，而且测微目镜的视野亮度很暗，每次的准线位置都不尽相同，这也会造成一定的误差。
d和x的测量都存在这一问题。
对于这种误差可以采取多次测量求平均值来减小误差。
实验仪器的系统误差主要有刻度尺的误差和螺距误差。
测量方法本身也存在误差，因为虚光源与狭缝并不在光具坐的同一位置，测微目镜的分划板与基座中心刻度并不严格重合。
这些都会产生误差。
2．实验现象的分析：
1．钠灯光源的位置对于以狭缝为始端的线光源而言，只是改变了光源的强度，并没有改变光源的其他性质，因此只有干涉条纹的亮度发生变化，其他均未发生变化。
2．如下图，光源S向上移动，交叠区会向下移动，反之亦然，这与实验中观察到的现象相符。
3．.于测微目镜的镜片很小，测微目镜与双棱镜的距离比较远，因此在双棱镜之前遮挡镜片干涉效果不会受到破坏，只是光的强度发生变化，因此只是干涉条纹的亮度变小了，其他的都没有改变。
4．当狭缝的宽度扩大到一定值之后，干涉条纹基本无法看到，这是因为狭缝光源扩大到一定程度后变不能再看成是狭缝了，可以看成是很多狭缝，每个狭缝都会产生干涉，而这些狭缝光源又都是相干的，并且有相位差，因此交叠到一起时，干涉条纹的衬比度会下降，当宽度达到一定值（狭缝宽度m满足m=R/d*λ，其中R是光源与狭缝的距离），当m的宽度大于这个值后衬比度就会下降到0，这时便难以观察到干涉条纹了。
5．固定狭缝和双棱镜的位置，增大测微目镜与双棱镜的距离时，就相当于d不变，D增大，根据公式λ=△x·d/D可以得出条纹的间距增大，这与实验中所观察到的现象相符合，因此可以确定结论正确。
6．固定下风和测微目镜的位置，减小双棱镜与狭缝的距离，这就相当于D不变，d减小，根据公式λ=△x·d/D可以得出条纹的间距增大，这与实验中所观察到的现象相符合，因此可以确定结论正确。