81 法拉第磁光效应
法拉第磁光效应
磁光效应
法拉第磁光效应电流互感器的基本原理
线偏振光沿着与磁场平行的方向通过磁光材料时，线偏振光的振动平面将产生偏转。
线偏振光振动平面偏转角与磁场强度和光在磁场中所经历的路径距离成正比
θ=VHdl
θ为线偏振光振动平面的偏转角；V为维尔德（verde）常数；H为磁场强度；l为光在磁场中所经历的路径距离。
如果传感器中的敏感路径是闭合环路，那么穿过敏感环路的电流所产生的磁场将作用于闭合环路，根据安培环路定理，可得：θ=Hdl=VN Hdl=VN l=NVl
N为敏感路径
N
N
的圈数（或匝数）；l为通过环路的总电流数表明：通过磁光材料（光纤或者磁光玻璃）线偏振光振动平面的偏转角大小与光学环路的匝数及穿过光学环路的总电流成正比。
则检测到光信号的偏振旋转角，也就能得到对应的被测电流值。
法拉第效应名词解释
法拉第效应名词解释一、法拉第效应名词解释在物理学里，法拉第效应(又叫法拉第旋转，磁致旋光)是一种磁光效应，是在介质内光波与磁场的一种相互作用。
法拉第效应会造成偏振平面的旋转，这旋转与磁场朝着光波传播方向的分量呈线性正比关系。
二、法拉第效应简介磁光效应是光与具有磁矩的物质共同作用的产物。
磁光效应主要有三种，即:法拉第效应、克尔效应、塞曼效应。
在光学电流传感器领域，法拉第磁光效应的应用最为广泛。
光学电流传感器中磁光介质即磁光效应中具有磁矩的物质，是决定光学电流传感器性能的重要器件。
具有磁矩的物质可以分为五大类，而在光学电流传感器领域，顺磁性物质的应用最为广泛。
三、法拉第效应应用法拉第效应可以应用于测量仪器。
例如，法拉第效应被用于测量旋光度、或光波的振幅调变、或磁场的遥感。
在自旋电子学里，法拉第效应被用于研究半导体内部的电子自旋的极化。
法拉第旋转器可以用于光波的调幅，是光隔离器与光循环器的基础组件，在光通讯与其它激光领域必备组件。
具体应用如下:(1) 量糖计(自然旋光)(2) 磁光开关与磁光调制器(点调制与空间调制)(3) 磁光光盘:光信息存储(4) 磁光电流传感器(或互感器):测量大电流(5) 磁光隔离器:在光通信和级联式激光器系统中用以隔离后续系统反馈的光信号(6) 磁光偏频器:零锁区激光陀螺中通过产生偏频来消除激光陀螺的闭锁现象法拉第效应可用于混合碳水化合物成分分析和分子结构研究。
在激光技术中这一效应被利用来制作光隔离器和红外调制器。
该效应可用来分析碳氢化合物，因每种碳氢化合物有各自的磁致旋光特性;在光谱研究中，可借以得到关于激发能级的有关知识;在激光技术中可用来隔离反射光，也可作为调制光波的手段。
因为磁场下电子的运动总附加有右旋的拉穆尔进动，当光的传播方向相反时，偏振面旋转角方向不倒转，所以法拉第效应是非互易效应。
这种非互易的本质在微波和光的通信中是很重要的。
许多微波、光的隔离器、环行器、开关就是用旋转角大的磁性材料制作的。
法拉第磁致旋光效应
法拉第磁致旋光效应法拉第磁致旋光效应，又称为法拉第效应，是指当光线通过某些材料时，受到磁场的作用后，光线的传播方向会发生偏转的现象。
这一发现由英国物理学家迈克尔·法拉第于1845年首次提出，并得到了当时科学界的广泛关注。
法拉第磁致旋光效应的出现，揭示了光与磁场之间的紧密联系。
它为我们揭示了光的电磁本质，并对光学、磁学、材料科学等领域的研究与应用产生了深远的影响。
在物理学中，我们经常会遇到电场和磁场对物质的影响。
然而，在当时的研究中，人们通常关注的是电场对物质的作用，对磁场的研究相对较少。
法拉第磁致旋光效应的发现，使得人们意识到磁场同样具有对物质的重要影响，从而推动了磁场研究的发展。
我们知道，光是由电场和磁场交织而成的电磁波。
当光线穿过某些具有对称结构的材料时，其电场和磁场方向可能发生变化。
而在磁场的作用下，这种变化会进一步导致光线的传播方向改变。
这就是法拉第磁致旋光效应的基本原理。
法拉第磁致旋光效应的应用十分广泛。
首先，在科研领域，它为深入理解光和磁场之间的关系提供了实验依据，为电磁理论的发展做出了重要贡献。
其次，在光学技术方面，法拉第磁致旋光效应被广泛应用于制造光学器件，例如旋光棱镜、偏光器等，以及光通信、光存储等领域。
再者，在生物医学领域，法拉第磁致旋光效应也被用于细胞显微镜和生物传感器等设备的设计与制造。
此外，对法拉第磁致旋光效应的研究还启发了科学家们对新材料的探索和开发。
通过针对具有特殊对称结构的材料进行设计与合成，科学家们希望能够进一步优化并进一步扩展该效应的应用范围。
总之，法拉第磁致旋光效应是一项重要的科学发现，它揭示了光和磁场之间的密切联系，推动了磁场研究的发展，为电磁理论的发展做出了重要贡献。
它的应用不仅在光学技术领域有着广泛的应用，而且在生物医学领域也具有重要的意义。
对法拉第磁致旋光效应的进一步研究和探索，有助于提高我们对光学、磁学和材料科学等之间关系的认识，并为新材料的发展与应用提供契机。
法拉第磁光效应实验
式中，I0为起偏器同检偏器的透光轴之间夹角=0或=时的输出光强。若在两个偏振器之间加一个由励磁线圈（调制线圈）、磁光调制晶体和低频信号源组成的低频调制器（参见图5.16.4），则调制励磁线圈所产生的正弦交变磁场B=B0sint，能够使磁光调制晶体产生交变的振动面转角=0sint，0称为调制角幅度。此时输出光强由式（5.16.25）变为
（5.16.35）
若将输出的调制光强入射到硅光电池上，转换成光电流，在经过放大器放大输入示波器，就可以观察到被调制了的信号。当=45时，在示波器上观察到调制幅度最大的信号，当=0或=90，在示波器上可以观察到由式（5.16.34）和式（5.16.35）决定的倍频信号。但是因为 一般都很小，由式（5.16.34）和式（5.16.35）可知，输出倍频信号的幅度分别接近于直流分量0或I0。
②了解顺磁、弱磁、抗磁性、铁磁性或亚铁磁性材料的基本特性，以及费尔德常数V与磁光材料性质的关系。
③比较法拉第磁光效应与固有旋光效应的异同。
④磁光调制过程中，调制信号与输入信号之间的函数关系。
5.16.2
1
实验表明，在磁场不是非常强时，如图5.16.1所示，偏振面旋转的角度与光波在介质中走过的路程d及介质中的磁感应强度在光的传播方向上的分量B成正比，即：
对于每一种给定的物质，法拉第旋转方向仅由磁场方向决定，而与光的传播方向无关（不管传播方向与磁场同向或者反向），这是法拉第磁光效应与某些物质的固有旋光效应的重要区别。固有旋光效应的旋光方向与光的传播方向有关，即随着顺光线和逆光线的方向观察，线偏振光的偏振面的旋转方向是相反的，因此当光线往返两次穿过固有旋光物质时，线偏振光的偏振面没有旋转。而法拉第效应则不然，在磁场方向不变的情况下，光线往返穿过磁致旋光物质时，法拉第旋转角将加倍。利用这一特性，可以使光线在介质中往返数次，从而使旋转角度加大。这一性质使得磁光晶体在激光技术、光纤通信技术中获得重要应用。
法拉第磁旋光效应
VBd=θ专业物理实验法拉第磁旋光效应一、 实验目的.1. 通过对重火石玻璃磁光效应的测量，加深磁场对光学介质物性常数影响的理解；2. 了解光波隔离器的工作原理。
二、 实验原理.1845年，法拉第发现，当一束平面偏振光沿着磁场方向通过受磁场作用的物质，如玻璃、二硫化碳、汽油等时，透射光的偏振面会转过一个角度。
这种磁致旋光现象称为法拉第效应。
它和发生于糖溶液中的自然旋光效应是不同的。
在法拉第效应中，对于给定的物质，偏振面的旋转方向相对于实验室坐标只由磁场B 的方向决定，和光的传播方向无关，是不可逆的光一周，累积旋光角倍增。
而自然旋光效应是可逆的，光线往返一周，累积旋光角为零。
利用法拉第效应的这一特性，可制造一种不可逆的光学仪器：光波隔离器或单通器。
此外，法拉第效应还可用于物质结构和半导体物理方面的研究。
当磁场不是非常强时，法拉第效应中偏振面转过的角度θ，与沿介质厚度方向所加磁场的磁感应强度B 及介质厚度d 成正比，即（1）式中比例常数V 叫做费尔德常数。
几乎所有的物质都存在法拉第效应。
不同的物质偏振面旋转的方向可能不同。
设想磁场B 是由绕在样品上的螺旋线圈产生的。
习惯上规定：振动面的旋转方向和螺旋线圈中电流方向一致，称为正旋（V >0）；反之，叫做负旋（V < 0）；V 由物质和工作波长决定，它表征物质的磁光特性。
根据自然旋光的菲涅耳唯象描述，对于法拉第效应可作这样的经典解释：一束平行于磁场方向传播的平面偏振光可看作两束等幅的左旋和右旋圆偏振光的叠加，进入介质后由于磁场的作用使得它们以稍微不同的速度⎪⎭⎫ ⎝⎛l r n c n c ,向前传播，从介质出射后，合成线偏振光，偏振面相对于入射光转过了一定的角度。
图1 线偏振光沿磁场方向传播下面来进行旋转角度的计算：设有一束偏振光沿介质磁场方向穿过介质，如图1所示。
入射线偏振光的场强为n 为空气中的折射率。
在进入介质的地方（z = 0） 进入介质后分成右旋、左旋圆偏振光。
法拉第磁光效应
法拉第磁光效应
1 磁光效应的基本概念
磁光效应，也称为法拉第效应，是指在施加磁场时，光在介质中
的传播速度及折射率等光学参数发生变化的现象。
这种现象是由英国
科学家法拉第于1845年首次发现的，因而得名为磁光效应或法拉第效应。
2 磁光效应的原理
磁光效应的原理基于磁场与电介质中的电场相互作用而产生的。
在磁场存在的情况下，电介质中的电子将受到磁场的作用而发生运动，并因此产生磁矩。
当光线通过这样的电介质时，它的电矢量将与产生
的磁场相互作用，从而导致光的折射率的变化。
换句话说，磁光效应
是由磁场和电光作用相互影响而产生的光现象。
3 磁光效应的应用
磁光效应在很多领域中都有着重要的应用。
当前，磁光效应广泛
应用于光学通信、光学传感器、光学计算、光学储存等领域。
在光学
通信中，磁光效应可以用来调制光信号；在光学传感器中，它可以用
来检测磁场强度，测量温度和应力等参数；在光学计算和光学存储中，磁光效应可以用来实现光路开关和存储数据，等等。
这些应用表明，
磁光效应在光学领域中具有广阔的前景和应用前景。
4 磁光效应的未来
随着光学科学和技术的快速发展，磁光效应也得到了更多的研究和应用。
目前，科学家们正在进行更为深入的研究，以探索并开发磁光效应的更多潜在用途。
例如，一些新型的材料和结构正被研究，以提高磁光效应的灵敏度和响应时间，以及拓展其应用范围。
因此，磁光效应有望在未来的科学研究和工程技术中发挥更为重要的作用。
法拉第磁光效应实验
（5.16.7）
式中 ，为电子共振频率。设磁场沿+z方向，又设光波也沿此方向传播并且是右旋圆偏振光，用复数形式表示为
将式（5.16.7）写成分量形式
（5.16.13）
令c=eB/m（c称为回旋加速角频率），则
（5.16.14）
由于 ，因此
（5.16.15）
对于可见光，为（2.5-4.7）1015s-1，当B=1T时，c≈1.71011s-1<<，这种情况下式（5.16.15）可以表示为
（5.16.16）
式中L=c/2=(e/2m)B,为电子轨道磁矩在外磁场中经典拉莫尔（Larmor）进动频率。
（5.16.26）
由式（5.16.26）可知，当一定时，输出光强I仅随变化，因为是受交变磁场B或信号电流i=i0sint控制的，从而使信号电流产生的光振动面旋转，转化为光的强度调制，这就是磁光调制的基本原理。
图5.16.4磁光调制装置
根据倍角三角函数公式由式（5.16.26）可以得到
（5.16.27）
（5.16.8）
（5.16.9）
将式（5.16.9）乘 并与式（5.16.8）相加可得
（5.16.10）
因此，电子振荡的复振幅为
（5.16.11）
设单位体积内有N个电子，则介质的电极化强度矢量 。由宏观电动力学的物质关系式 （为有效的极化率张量）可得
（5.16.12）
将式（5.16.10）代入式（5.16.12）得到
微观上如何理解磁场会使左旋、右旋圆偏振光的折射率或传播速度不同呢？上述解释并没有涉及这个本质问题，所以称为唯象理论。从本质上讲，折射率nR和nL的不同，应归结为在磁场作用下，原子能级及量子态的变化。这已经超出了我们所要讨论的范围，具体理论可以查阅相关资料。
法拉第磁光效应 高速光纤通信技术的概况
法拉第磁光效应高速光纤通信技术的概况
法拉第磁光效应是指当光线经过激光器产生的磁场作用下，其光学性质发生改变的现象。
高速光纤通信技术是一种利用光纤来传输大量数据的通信技术。
法拉第磁光效应利用了物质对外磁场的敏感性，通过调制光的偏振态来传输信息。
当光线通过磁场变化时，根据法拉第磁光效应，偏振方向也会发生变化。
通过控制磁场强度和光的传输路径，可以实现光信号的调制和解调。
高速光纤通信技术利用光纤的高带宽和低信号衰减的特性，通过光脉冲的方式进行数据传输。
相比传统的电信号传输，光信号传输速度更快，传输距离更远，抗干扰能力更强。
通过将法拉第磁光效应与高速光纤通信技术结合，可以实现在光纤中实时调制、解调和传输大量的高速数据。
这种技术在光纤通信、数据中心互连、光网络等领域有广泛的应用前景，可以满足日益增长的数据传输需求。
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§8.1 法拉第磁光效应
法拉第磁光效应是一种通过外加电磁场方式产生旋光现象的实验现象，充分反应了光与物质之间的相互作用。
磁光效应在许多领域都有着广泛应用，如强磁场测量、磁光材料等。
【实验目的】
了解法拉第磁光效应的基本规律；
学习掌握使用光传感器及虚拟仪器软件测量Verdet 常数的方法。
【实验原理】
观察法拉第效应的装置如下图所示，由起偏器P1产生线偏振光，光线穿过带孔的电磁铁，沿着（或逆着）磁场方向透过样品，当励磁线圈中没有电流（无磁场）时，使检偏器P2的偏振方向与P1正交，这时发生消光现象。
这表明，振动面在样品中没有旋转，通过励磁电流产生强磁场后，则发现必须将P2的振动方向转过角ϕ，才出现消光，这表明，振动面在样品中转过了ϕ，这就是磁致旋光或法拉第效应。
对于给定的物质，振动面的旋转与样品的长度l 、磁感应强度B 成正比。
V l B ⋅⋅=Δϕ
其中比例系数V 叫做Verdet 常数。
由原子物理的有关知识，可得：
2e dn V mc d l l
= 其中：e,m 为电子电荷和质量，c 为光速，n 为光在透明介质中的折射率，它是波长λ的函数n(λ)，这个定义适合广泛的光谱范围。
对于重火石玻璃
14
231.810
()dn m d l l
-¥= 因此V 正比于1/λ2: 14
2
1.8102e V mc l -¥=-◊ (3)
荷质比e/m 可以根据纯光学测量和已知光速计算得到。
在一些物质中用这种方法得到的e/m 值和理论值符合得很好，说明在这些物质中，法拉第效应是由于电子得本征振动引起的。
在这个实验中，磁场的强度不足以使方程（1）和（2）发生数量级的变化。
所以我们只做以下的工作。
Δ和磁场B的关系。
a）验证ϕ
b)证明Verdet常数随波长增加而减少。
将细绳交叉着系在检偏片上，并将它们装在量角器上，这样就能精确的确定光转过的角度。
所有偏振片的设置多可以通过这种方法读出。
【实验仪器】
100W 汞灯偏振片线圈高斯计单色滤光片光传感器虚拟仪器
【实验内容】
1 实验装置调整
如下图，将绳系在检偏器上，参照检偏器的量角器使绳处于正确的位置和角度，最好用丝绳。
将变压器放在基坐上，使基坐的点相对。
安装汞灯：用100w的灯泡和反射器，在照片滑板上装上热绝缘的过滤片。
光路调节（图2）：首先将装置安装成没有偏振片（2）透镜（4）的方式。
打开汞灯，通过聚光器在墙上形成灯丝的像，调节光源和磁极使光线尽可能的通过磁极的孔，将重火石玻璃放在光路中，用两个磁极夹住它，但手不要碰到它透光面，然后将磁极固定住。
在光轴上放上透镜（4）。
调节带有细绳的检偏器（5）和透镜（4）的距离，使得检偏——滤光片能被照亮。
插入起偏片（2）。
2 校正B＝f（I）；I为线圈电流
拿开重火石玻璃，用高斯计测量测量两磁极间的场强B，光传感器及虚拟仪器软件测线圈中的电流I，作B－I图。
3 磁场B和偏振盘的旋角ϕΔ的关系。
（方程（1））。
在照片滑板上插上滤光片（λ=450nm; (46811)）,将重火石玻璃放回到两个磁极间。
通过励磁电流选择适当的磁场。
使检偏器（5）处于0o 。
旋转起偏器（2），通过透镜（6）观察光线的强度，找到使光线最弱的位置。
不改变励磁电流大小，让它反相，转动检偏器（5）找到使光线最若的位置。
去掉磁场，转动检偏器（5），读出使光线最强的位置。
改变励磁电流重复测量。
如图3
当磁场方向反相时我们总是测量两倍的旋角2ϕΔ：滤光片设置成强度最小的方式，因为比强度最大方式更为准确。
4 Verdet常数和波长的关系。
将某一波长的滤光片放在照片滑板上，将（5）的角度设置成零，滤光片在光路中，磁场B 设成最大值。
按b）的步骤测量旋角。
更换滤光片重复测量。
可用的滤光片有：46805（λ=570nm），46809（λ=515nm），46813（λ=440nm）。
重火石玻璃长度l＝20mm。