能带理论的认识
能带理论
能带理论能带理论是研究固体中电子运动规律的一种近似理论。
固体由原子组成，原子又包括原子实和最外层电子，它们均处于不断的运动状态。
为使问题简化，首先假定固体中的原子实固定不动，并按一定规律作周期性排列，然后进一步认为每个电子都是在固定的原子实周期势场及其他电子的平均势场中运动，这就把整个问题简化成单电子问题。
能带理论就属这种单电子近似理论，它首先由F.布洛赫和L.-N.布里渊在解决金属的导电性问题时提出。
具体的计算方法有自由电子近似法、紧束缚近似法、正交化平面波法和原胞法等。
前两种方法以量子力学的微扰理论作为基础，只分别适用于原子实对电子的束缚很弱和很强的两种极端情形；后两种方法则适用于较一般的情形，应用较广。
能级（Enegy Level）：在孤立原子中，原子核外的电子按照一定的壳层排列，每一壳层容纳一定数量的电子。
每个壳层上的电子具有分立的能量值，也就是电子按能级分布。
为简明起见，在表示能量高低的图上，用一条条高低不同的水平线表示电子的能级，此图称为电子能级图。
能带（Enegy Band）：晶体中大量的原子集合在一起，而且原子之间距离很近，以硅为例，每立方厘米的体积内有5×1022个原子，原子之间的最短距离为0.235nm。
致使离原子核较远的壳层发生交叠，壳层交叠使电子不再局限于某个原子上，有可能转移到相邻原子的相似壳层上去，也可能从相邻原子运动到更远的原子壳层上去，这种现象称为电子的共有化。
从而使本来处于同一能量状态的电子产生微小的能量差异，与此相对应的能级扩展为能带。
禁带（Forbidden Band）：允许被电子占据的能带称为允许带，允许带之间的范围是不允许电子占据的，此范围称为禁带。
原子壳层中的内层允许带总是被电子先占满，然后再占据能量更高的外面一层的允许带。
被电子占满的允许带称为满带，每一个能级上都没有电子的能带称为空带。
价带（Valence Band）：原子中最外层的电子称为价电子，与价电子能级相对应的能带称为价带。
05---能带理论
d 2 n n n x sin 2 dx L L
2 2
2
n n 2m L
n=1,2,3….,N/2,….
这里n可以看成是一个量子数，对于一个状态电子可以有自旋为正或为 负的两种排列。 n↑→ε n↑ n可以从1到无穷大，但出现的概率也随着n变大而变小。
整体模型既是：晶体中的价电子，不在固定在某个原子， 而是属于晶体原子所共有，如同被约束在一个很大的势 阱里。正因如此，了解晶体中的电子的状况就要了解势 阱中的电子存在状态。
德布罗意波
德布罗意在光的波粒二相性的启发下提出了颗粒的波粒二相 性，波长为： h 2 p p 波长不同的话，动量就不同，所对应的能量就不同。电子一 直认为是个颗粒，按照德布罗意的理论，也可以视为是一个 波动，具有相应的波长和传播方向。
金属中的电子不是完全的自由电子
金属中的电子状态一直被认为是自由电子状态，然而这 是一种不完全面认识。 1. 如果是完全的自由电子，那么电子的能量应该可以连续变 化，然而金属中的自由电子的能量也是量子化的。 2. 量子化的电子能量分布应该是准连续分布的，然而实际晶 体中的电子在某些能量范围内是不能稳定存在的，也就是说 存在一些对电子来说是禁止的能量范围。 这些都是传统的自由电子理论不能解释的。 高分子、导电陶瓷中的自由电子也有同样的现象和问题。
2. 这里的kx, ky, kz是可正可负的量，同时是2π /L 的整数倍。 电子状态由一组量子数(nx、 ny、nz)来代表，它对应一 组状态角波数（kx、 ky、 kz）。
一个 k 对应电子的一个状态。
3) k空间
如果以 kx、 ky、 kz 为三个直角坐标轴，建立 一个假想的空间。这个空间称为波矢空间、 k 空间，或动量空间*。 在 k 空间中，电子的每个状态可以用 一个状态点来表示，这个点的坐标是
能带理论
能带理论(Energy band theory)的概念摘要: 本文运用能带理论就晶体中的电子行为作一些讨论, 以期对能带理论的概念更细致的把握。
关键词: 能带理论能带理论的概念能带理论(Energy band theory)是研究晶体(包括金属、绝缘体和半导体的晶体)中电子的状态及其运动的一种重要的近似理论。
它把晶体中每个电子的运动看成是独立的在一个等效势场中的运动,即是单电子近似的理论;对于晶体中的价电子而言,等效势场包括原子核的势场、其他价电子的平均势场和考虑电子波函数反对称而带来的交换作用, 是一种晶体周期性的势场。
能带理论认为晶体中的电子是在整个晶体内运动的共有化电子, 并且共有化电子是在晶体周期性的势场中运动。
1、电子的共有化运动我们先来讨论电子的共有化运动。
我们知道,由于原子核对电子的静电引力,使得电子只能围绕原子核在一定的轨道上运动。
由于电子在空间运动的范围受到限制,电子在能量上就呈现出不连续的状态, 电子的能量只能取彼此分立的一系列可能值——能级。
晶体是由大量的原子在空间有规则地周期性地排列而成的。
相邻原子间距只有几个埃的能量级,例如,硅的原子间距为4.2 埃。
因此,晶体中的原子状态和孤立原子中的电子状态不同,特别是外层电子的状态会有显著的变化。
原子中的电子分列在内外层电子轨道上, 每一层轨道对应于确定的能量。
当原子间相互接近形成晶体时,不同原子的内外层个电子轨道之间就有一定的交迭,相邻原子最外层轨道上交迭最多,内层轨道交迭较少。
图一图二当原子组成晶体后,由于电子轨道间的交迭,电子不再完全局限于某一个原子中,他可以由一个原子转移到相邻的原子上去,而且可以从相邻的原子再转移到更远的原子上去,以致任何一个电子可以在整个晶体中从一个原子转移到另一个原子,而不再专属于哪一个原子所有,这就是晶体中电子共有化运动。
应该注意到,不同原子的相似轨道才有相近的能量,电子只能在相似轨道上进行转移。
因此, 产生共有化运动是由于不同原子的相似轨道间的交迭而引起的。
能带理论对金属原子结构的解释
能带理论对金属原子结构的解释金属原子结构的解释是一个重要的物理学问题。
能带理论是一种解释金属原子结构的理论模型，它能够揭示金属的导电性和热导性等特性。
本文将从能带理论的基本原理、金属导电性的解释以及实验验证等方面进行探讨。
一、能带理论的基本原理能带理论是基于量子力学的基本原理，通过对金属中电子的行为进行建模来解释金属原子结构。
根据能带理论，金属中的电子分布在一系列能量带中。
能带是指能量的允许范围，其中包含了一定数量的电子能级。
根据电子在能带中的分布，能带可以分为价带和导带。
二、金属导电性的解释金属具有良好的导电性是因为其导带中存在自由电子。
在金属中，价带和导带之间存在能量间隙，也称为禁带。
这个间隙很小，因此在常温下，有足够多的电子能够跃迁到导带中。
这些自由电子可以在金属中自由移动，从而形成电流。
能带理论解释了金属导电性的原因。
根据能带理论，金属中的价带和导带之间的能量间隙很小，因此在常温下，有足够多的电子能够跃迁到导带中。
这些自由电子可以在金属中自由移动，从而形成电流。
而对于绝缘体或半导体来说，能带之间的能量间隙较大，电子无法跃迁到导带中，因此导电性较差。
三、实验验证能带理论的有效性得到了实验的验证。
通过一系列实验，科学家们观察到了金属中自由电子的行为，并验证了能带理论的预测。
其中，角度分辨光电子能谱（ARPES）是一种常用的实验手段。
通过ARPES实验，研究者可以直接观察到电子在能带中的分布情况，进而验证能带理论的准确性。
此外，金属中的电子输运性质也可以通过电阻率和热导率等实验数据进行验证。
实验结果与能带理论的预测相符，进一步验证了能带理论对金属原子结构的解释的正确性。
总结：能带理论是一种解释金属原子结构的重要理论模型。
它通过描述金属中电子的分布情况，解释了金属的导电性和热导性等特性。
金属中的自由电子可以在能带中自由移动，形成电流。
实验验证了能带理论的准确性，进一步证明了其对金属原子结构的解释的有效性。
第二章 能带理论
第二章 能带理论 *能带：在完整的晶体中运动的的电子，其能谱值是一些密集的能级组成的带，这种带称能带。
能带与能带之间被能量禁区分开。
其中，0K 时完全空着的最低能带称导带，完全被电子占满的最高能带称价带，二者间的能量禁区称禁带。
*能带理论：又称固体能带理论。
是关于晶体中电子运动状态的一种量子力学理论。
其预言晶体中电子能量总会落在某些限定范围或“能带”中。
晶体的电学、光学和磁学等性质都与电子的运动有关，在研究这些问题时，都要用到能带理论。
能带理论成功地解释了金属、半导体和绝缘体之间的差别，解释了霍耳效应现象。
半导体物理学就是建立在能带理论基础之上的。
随着实验技术的发展，人们通过回旋共振、电光、磁光、光谱等手段已成功地测定了许多晶体的电子能带结构。
特别是近年来由于计算机技术的广泛应用，在理论上已可以对电子的能带结构进行更为精确的计算。
尽管如此，由于能带理论毕竟是经过许多简化后的近似理论，所以其只适于有序晶体，并且即使对于有序晶体，当其结构较为复杂时，能带理论处理起来往往也显得有些困难。
§2-1 晶体的薛定谔方程及其近似解一．薛定谔方程。
晶体由大量原子周期性排列构成，原子由原子核和核外电子组成。
由于内层电子不参与晶体的物理过程，因此可认为晶体是由原子最外层电子和失去电子的离子组成的。
若用i r r r r ,,,321表示电子的位矢、用 j R R R R ,,,321表示失去电子的离子的位矢，则晶体定态薛定谔方程为：ψψE H =（2-1）式中ψ为波函数，E 为能量本征值，H是哈密顿算符，且：V u u u T T H eZ Z e Z e+++++= （2-2） 式中 )2(22i ii i e m T T ∇-==∑∑为全部电子的动能算符，m 为电子质量，2222222ii i iz y x ∂∂+∂∂+∂∂=∇为第i 个电子的拉普拉斯算符。
)2(22ααααα∇-==∑∑M T T Z为全部离子的动能算符，αM 为离子质量，2α∇为第α个离子的拉普拉斯算符。
探究能带理论在半导体器件中的应用
探究能带理论在半导体器件中的应用半导体器件是现代科技中至关重要的组成部分，而能带理论则是解释半导体材料性质的重要理论基础。
本文将探究能带理论在半导体器件中的应用，从理论到实际应用进行全面分析，为读者呈现这一关键领域的技术和发展前景。
一、能带理论的基本概念和原理能带理论是描述固体中电子行为的理论框架。
根据这一理论，固体的电子能级分布在不同能量范围内形成能带，并且电子在这些能带中运动。
其中价带是指最高能级的带，导带是指最低能级的带。
在绝缘体和半导体中，价带与导带之间具有明显的能隙，而在金属中则没有能隙。
二、半导体器件中的能带理论应用1. PN结PN结是最基础，但也是最重要的半导体器件之一。
当N型半导体和P型半导体通过特定工艺制作出PN结时，将会产生一个被称为势垒的结构。
根据能带理论，势垒的形成是由于P型半导体中电子能级的上移和N型半导体中电子能级的下移，导致在界面处形成能级差。
这种能级差将导致PN结在电压作用下产生电流，实现电子和空穴的注入和输运。
2. 光电二极管光电二极管是一种能够将光能转化为电能的半导体器件。
在光电二极管的设计中，通过利用能带理论，选择合适的半导体材料和结构，实现能量带隙与光子能量匹配，从而使光子能量被吸收产生电子-空穴对。
这些电子-空穴对在电场作用下产生电流，完成光电转换。
3. 功能性材料利用能带理论，科学家们还可以对半导体材料进行调控，实现一些特殊功能。
例如，掺杂控制可以改变半导体的电导率，实现导电性的调控。
通过特定的材料设计和能带结构调控，还可以实现发光二极管（LED）、太阳能电池等功能材料的开发。
4. 热电材料能带理论在热电材料的研究中也有着广泛的应用。
热电材料是一类可以将热能转换为电能的材料。
通过调控材料的能带结构和禁带宽度，科学家们可以实现热电材料的优化，提高其热电转换效率。
这种能带理论的应用对于热电能源的可持续发展具有重要意义。
三、能带理论的未来发展尽管能带理论在半导体器件中的应用已经取得了显著成果，但仍然存在一些挑战和未解之谜。
第二章--能带理论(1)
第二章能带理论(1)能带理论是固体物理学中描述电子在晶体中运动规律的重要理论，它为我们理解固体材料中的电子行为提供了坚实的基础。
在晶体中，电子的运动受到原子核和周围电子的相互作用，这种相互作用导致了电子能级的分裂，形成了能带结构。
能带理论的应用非常广泛，它不仅可以帮助我们理解固体材料的导电性，还可以用于解释固体材料的光学、热学、磁学等性质。
例如，通过能带理论，我们可以解释为什么半导体材料在光照下会产生电流，以及为什么不同颜色的光会对半导体的导电性产生影响。
能带理论为我们提供了一种研究固体材料性质的有力工具，它不仅有助于我们深入理解固体材料的微观结构，还可以指导我们设计和制备新型材料。
随着科技的不断发展，能带理论的应用将越来越广泛，为我们揭示更多固体材料的奥秘。
能带理论不仅仅局限于电子的能级分裂和能带的形成，它还深入探讨了电子在晶体中的运动状态和相互作用。
在能带理论中，电子被视为量子力学中的粒子，其运动受到量子力学规律的约束。
电子在晶体中的运动状态可以用波函数来描述，而波函数的平方则代表了电子在空间中的概率分布。
能带理论还可以用来解释固体材料的光学性质。
当光照射到固体材料上时，电子会吸收光子能量，从而跃迁到导带。
这种跃迁会导致光的吸收，因此固体材料会呈现出不同的颜色。
通过能带理论，我们可以解释为什么不同颜色的光会对半导体的导电性产生影响。
例如，红色光的光子能量较低，无法使半导体中的电子跃迁到导带，因此半导体在红色光照射下导电性较差；而蓝色光的光子能量较高，可以使半导体中的电子跃迁到导带，因此半导体在蓝色光照射下导电性较好。
能带理论的应用不仅限于解释固体材料的性质，还可以用于设计和制备新型材料。
例如，通过调控能带结构，我们可以设计和制备具有特定性质的材料，如高效的光电器件、高速的电子器件等。
能带理论还可以用于解释和研究材料的缺陷、杂质等对材料性质的影响。
能带理论是固体物理学中一个非常重要的理论，它为我们理解固体材料的性质提供了有力的工具。
第六章 能带理论
需要指出的是，在固体物理中，能带论是从周期性 势场中推导出来的，这是由于人们对固体性质的研究首 先是从晶态固体开始的。而周期性势场的引入也使问题 得以简化，从而使理论研究工作容易进行。所以，晶态 固体一直是固体物理的主要研究对象。然而，周期性势 周期性势 场并不是电子具有能带结构的必要条件，现已证实，在 场并不是电子具有能带结构的必要条件 非晶固体中，电子同样有能带结构。 电子能带的形成是由于当原子与原子结合成固体时， 电子能带的形成是由于当原子与原子结合成固体时， 原子之间存在相互作用的结果， 原子之间存在相互作用的结果，而并不取决于原子聚集 在一起是晶态还是非晶态， 在一起是晶态还是非晶态，即原子的排列是否具有平移 对称性并不是形成能带的必要条件。 对称性并不是形成能带的必要条件。
ψ k ( r + Rl )
=e
ψ k ( r ) = uk ( r )
这表明uk(r)是以格矢Rl为周期的周期函数。
∴ψ k ( r ) = e uk ( r )
ik ⋅r
证毕
二、几点讨论 1. 关于布里渊区
ψ k ( r ) = e uk ( r )
ik ⋅r
波矢量k是对应于平移算符本征值的量子数，其物 理意义表示不同原胞间电子波函数的位相变化。 如
这里b1，b2和b3为倒格子基矢，于是有
λα = e
ik ⋅aα
aα ⋅ bβ = 2πδ αβ
ψ ( r + Rl ) = ψ ( r + l1a1 + l 2 a2 + l 3a3 )
l1 l 2 l 3 1 2 3 l1 1 l2 2 l3 3
∴ψ ( r + Rl ) = eik⋅Rlψ ( r ) − ik ⋅r 定义一个新函数： uk ( r ) = e ψ k ( r )
(完整word版)能带理论
能带理论能带理论是目前研究固体中电子运动的一个主要理论基础，它预言固体中电子能量会落在某些限定范围或“带"中，因此，这方面的理论称为能带理论。
对于晶体中的电子，由于电子和周围势场的相互作用，晶体电子并不是自由的,因而其能量与波失间的关系E （k ）较为复杂，而这个关系的描述这是能带理论的主要内容.本章采用一些近似讨论能带的形成,并通过典型的模型介绍能带理论的一些基本结论和概念。
一、三个近似绝热近似：电子质量远小于离子质量，电子运动速度远高于离子运动速度，故相对于电子的运动，可以认为离子不动，考察电子运动时,可以不考虑离子运动的影响，取系统中的离子实部分的哈密顿量为零。
平均场近似:让其余电子对一个电子的相互作用等价为一个不随时间变化的平均场。
周期场近似: 无论电子之间相互作用的形式如何，都可以假定电子所感受到的势场具有平移对称性。
原本哈密顿量是一个非常复杂的多体问题，若不简化求解是相当困难的，但 经过三个近似处理后使复杂的多体问题成为周期场下的单电子问题，从而本章的中心任务就是求解晶体周期势场中单电子的薛定谔方程，即其中二、两个模型(1）近自由电子模型1、模型概述 在周期场中，若电子的势能随位置的变化（起伏）比较小，而电子的平均动能要比其势能的绝对值大得多时，电子的运动就几乎是自由的.因此,我们可以把自由电子看成是它的零级近似，(222U m ∇+)()(r U R r U n=+而将周期场的影响看成小的微扰来求解。
（也称为弱周期场近似）2、怎样得到近自由电子模型近自由电子近似是晶体电子仅受晶体势场很弱的作用，E （K ）是连续的能级。
由于周期性势场的微扰 E （K ）在布里渊区边界产生分裂、突变形成禁带,连续的能级形成能带，这时晶体电子行为与自由电子相差不大，因而可以用自由电子波函数来描写今天电子行为。
3、近自由电子近似的主要结果1) 存在能带和禁带：在零级近似下，电子被看成自由粒子，能量本征值 E K0 作为 k 的函数具有抛物线形式.由于周期势场的微扰，E （k ）函数将在 处断开，本征能量发生突变,出现能量间隔2︱V n ︱,间隔内不存在允许的电子能级，称禁带；其余区域仍基本保持自由电子时的数值。
能带理论课程总结
能带理论课程总结能带理论是一种近似的理论，在固体中存在大量的电子，它们的运动是相互联系着的，每个电子的运动都要受到其它电子运动的牵连。
这种多电子系统严格的解显然是不可能的。
能带理论是单电子近似的理论，就是把每个电子的运动看成是独立的在一个等效势场中的运动。
能带理论的出发点是固体中的电子不再束缚于个别的原子，而是在整个固体内运动，称为共有化电子。
在讨论共有化电子的运动状态时假定原子实处在平衡位置，而把原子实偏离平衡位置的影响看成微扰，对于理想晶体，原子规则排列成晶格，晶格具有周期性，因而等效势场也具有周期性，晶体中的的电子就是在一个具有晶格周期性的等效势场中运动，其波动方程为：也有：为任意晶格矢量。
在研究能带理论时，我们往往通过近似模型的转化，将相关问题简单化。
通过假定体积为V=，有N个带正电荷Ze的例子是，结合系统哈密顿量和体系中的薛定谔方程，首先应用绝热近似的观点将系统哈密顿量简化，实现多粒子问题到多电子问题的转化，再通过单电子近似即用分离变量法对单个电子独立求解得单电子所受势场为：从而实现了多电子问题到单电子问题的转化，最后假定电子所受到的势场具有平移对称性即存在周期场近似，则把能带理论顺利转化为周期性场中的单电子近似问题了。
1、布洛赫定理布洛赫定理指出，当势场具有晶格周期性时，波动方程的解具有以下性质：上式就是布洛赫定理。
根据该定理得到波函数：即布洛赫函数。
Bloch 发现，不管周期势场的具体函数形式如何，在周期势场中运动的单电子的波函数不再是平面波，而是调幅平面波，其振幅也不再是常数，而是按晶体的周期而周期变化。
具体波动图像如下所示：2、近自由电子模型在周期场中，若电子的势能随位置的变化（起伏）比较小，而电子的平均动能要比其势能的绝对值大得多时，电子的运动就几乎是自由的。
因此，我们可以把自由电子看成是它的零级近似，而将周期场的影响看成小的微扰来求解。
近自由电子（NFE）模型的定性描述：在NFE 模型中，是以势场严格为零的Schrödinger方程的解（即电子完全是自由的）为出发点的，但必须同时满足晶体平移对称性的要求，我们称之为空格子模型。
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能带理论的认识
罗照明 1302042026
摘 要：在形成分子时，原子轨道构成具有分立能级的分子轨道。
晶体是由大量的原子有序堆积而成的。
由原子轨道所构成的分子轨道的数量非常之大，以至于可以将所形成的分子轨道的能级看成是准连续的，即形成了能带。
引 言：能带理论[1]
是研究固体中电子运动的一个主要理论基础。
在二十世纪二十年代末和三十年代初期，在量子力学运动规律确定以后，它是在用量子力学研究金属电导理论的过程中开展起来的。
最初的成就在于定性地阐明了晶体中电子运动的普遍性的特点。
例如，在这个理论基础上，说明了固体为什么会有导体、非导体的区别；晶体中电子的平均自由程为什么会远大于原子的间距等。
在这个时候半导体开始在技术上应用，能带理论正好提供了分析半导体理论问题的基础，有利地推动了半导体技术的发展。
后来由于电子计算机的发展使能带论的研究从定性的普遍规律到对具体材料复杂能带的结构计算。
到目前，计算材料能带
结构的方法有:近自由电子近似法、包络函数法(平面波展开法)[2，9，10，13]、赝势法[3，6]、紧束
缚近似——原子轨道线性组合法[4，5， 7， 8， 11]、 K.P 方法[12]。
人们用这些方法对量子阱
[2， 8， 9，10]。
量子线[11，12，13]、量子点结构[16， 17]的材料进行了计算和分析，并取得了较好计算结果。
使得对这些结构的器件的设计有所依据。
并对一些器件的特性进行了合理的解释。
固体能带论指出，由于周期排列的库仑势场的祸合，半导体中的价电子状态分为导带与价带，二者又以中间的禁带(带隙)分隔开。
从半导体的能带理论出发引出了非常重要的空穴的概念，半导体中电子或光电子效应最直接地由导带底和价带顶的电子、空穴行为所决定， 由此提出的P-N 结及其理论己成为当今微电子发展的物理依据。
半导体能带结构的具体形态与晶格结构的对称性和价键特性密切相关，不同的材料〔如Si,Ge 与GaAs,InP)能带结构各异，除带隙宽度外、导带底价带顶在k 空间的位置也不同，GaAs,InP 等化合物材料的导带底价带顶同处于k 空间的中心位置，称为直接带隙材料，此结构电子-空穴的带间复合几率很大，并以辐射光子的形态释放能量， 由此引导人们研制了高效率的发光二极管和半导体激光器，在光电子及光子集成技术的发展中，其重要性可与微电子技术中的
晶体管相比拟。
关 键 词 ：能带(Energy band)、 能带理论(Energy band theory)
试论晶体中能带产生的原因、物理实质、能带理论的基本内容、意义和作用。
可以通过一个实例来理解能带理论：
实例：若一维晶体中电子在周期场中的势能为 ⎪⎩⎪⎨⎧-≤≤+-+≤≤---=b na x b a n b na x b na na x b m x U )1(0],)([21)(222当，
当ω 其中a ＝4b ，ω是常数．
（1）画出此势能曲线；
（2）求势能的平均值；
（3）求此晶体的第一个和第二个禁带宽度。
解：（1）晶体中能带产生的原因：在形成分子时，原子轨道构成具有分立能级的分子轨道。
晶体是由大量的原子有序堆积而成的。
由原子轨道所构成的分子轨道的数量非常之大，以至于可以将所形成的分子轨道的能级看成是准连续的，即形成了能带。
由于泡利不相容原理及电子费米-狄拉克分布，导致多个相同的能级聚集在一块时由于对称与反对称波函数不一样以至能级出现分裂导致能带出现。
（2）物理实质：能带理论就是认为晶体中的电子是在整个晶体内运动的共有化电子，并且共有化电子是在晶体周期性的势场中运动；结果得到：共有化电子的本征态波函数是Bloch 函数形式，能量是由准连续能级构成的许多能带。
（3）能带理论的基本内容：讨论晶体（包括金属、绝缘体和半导体的晶体）中电子的状态及其运动的一种重要的近似理论。
它把晶体中每个电子的运动看成是独立的在一个等效势场中的运动，即是单电子近似的理论；对于晶体中的价电子而言，等效势场包括原子实的势场、其他价电子的平均势场和考虑电子波函数反对称而带来交换作用，是一种晶体周期性的势场。
布洛赫定理：
能带理论的出发点是固体中的电子不再束缚于个别的原子，而是在整个固体内运动，称为共有化电子，在讨论共有化电子的运动状态时假定原子实处在其平衡位置，而把原子实偏离平衡位置的影响看成微扰，对于理想晶体，原子规则排列成晶体，晶格具有周期性，因而等效势场V (r)也应具有周期性。
晶体中的电子就是在一个具有晶格周期性的等效势场中运动，其波动方程为:
（1）
且有（2）——R n为任一晶格矢量。
布洛赫定理指出，当势场具有晶格周期性时,波动方程的解Ψ具有如下性质：
（3）
其中K为波矢量，（3）式表示当平移晶格矢量R n时，波函数只增加位相因子e ik·Rn。
（3）式就是布洛赫定理。
根据定理可以把波函数写成
（4）
其中u(r)具有与晶格同样的周期性，既
（5）
（4)式表达的波函数称为布洛赫函数，它是平面波与周期函数的乘积。
一维周期场中电子运动的近自由电子近似：
这是一个一维的模型，通过这个模型的讨论，可以进一步了解在周期场中运动的电子本征态一些最基本的特点。
图1中画出了一维周期场的示意图。
所谓近自由电子近似是假定周期场的起伏比较小，作为零级近似，可以用势场的平均值代替V(x)。
把周期起伏[V(X)- 〕做为微扰来处理。
图1一维周期场
零级近似的波动方程为
（6）
它的解便是恒定场中自由粒子的解
（7）
上式在归一化因子中引入晶格长度L=Na，为原胞的数目，a是晶格常数(原子间距)。
引入周期性边界条件可以得到k只能取下列值
（8）
很容易验证波函数满足正交归一化条件。
（9）
由于零级近似下的解为自由电子，所以称为近自由电子近似。
按照一般微扰理论的结果，本征值的一级和二级修正为
（10）
（11）
波函数的一级修正为
（12）
其中微扰项
具体写出为
其中前一项，按定义就等于平均势场，因此能量的一级修正为0。
和都需要计算矩阵元，由于k，和k两态之间的正交关系
现在我们证明，由于V(x)的周期性，上述矩阵元服从严格的选择定则。
将
按原胞划分写成
对不同的原胞n，引入积分变数
并考虑到V(x)的周期性
就可以把前式（12）写成
（13）
现在区分两种情况:
（1），即k，和k相差，在这种情况下，显然，(13)式中的加式内各项均为1，因此
（14）（2），在这种情况下，(13)式中的加式可用几何级数的结果写成
K，和k又可写成{见(8)式}
因此，上式中的分子
同时，分母由于，所以不为零，在这种情况下，矩阵元（13）恒为零。
综合以上，我们得到，如果，则
（15）否则
很容易看到，上式中以V n表示的积分实际上正是周期场V(x)的第n个傅立叶系数。
根据这个结果，波函数考虑了一级修正(12)式后可以写成:
（16）
连加式的指数函数，在x改变a的整数倍时，是不变的，这说明括号内为一周期函数。
这类似于布洛赫函数的形式:可以写成一个自由粒子波函数乘上具有晶格周期性的函数。
根据(15)，二级微扰能量可以写成
(17)
值得特别注意的是，当
（18）
也就是
（19）
时，趋于, n表任意一个整数，也就是说，当k为整数倍时，E (2)k趋向。
很显然，该结果是没有意义的。
它只说明，以上的微扰论方法，对于在(19)式附近的k是发散的，因此不适用。
（4）意义和作用：
①能带理论是现代固体电子技术的理论基础，对于微电子技术的发展起了不可估量的作用
②它曾经定性地阐明了晶体中电子运动的普遍特点，并进而说明了导体与绝缘体、半导体的区别所在，解释了晶体中电子的平均自由程问题。
③能带理论研究固体中电子运动规律的一种近似理论。
固体由原子组成，原子又包括原子核和最外层电子，它们均处于不断的运动状态。
为使问题简化，首先假定固体中的原子核固定不动，并按一定规律作周期性排列，然后进一步认为每个电子都是在固定的原子实周期势场及其他电子的平均势场中运动，这就把整个问题简化成单电子问题。
能带理论就属这种单电子近似理论，它首先由F.布洛赫和L.-N.布里渊在解决金属的导电性问题时提出。
具体的计算方法有自由电子近似法、紧束缚近似法、正交化平面波法和原胞法等。
前两种方法以量子力学的微扰理论作为基础，只分别适用于原子实对电子的束缚很弱和很强的两种极端情形；后两种方法则适用于较一般的情形，应用较广。