简介三点定位双眼皮
韩式三点定位双眼皮的伤口是介于缝合式与开放式双眼皮手术之间，就是在眼皮上制作三个长度仅有2-3毫米的不连续的微小伤口，属于半开放式双眼皮手术方法。
三点定位双眼皮手术效果
三点定位双眼皮最为突出的优势表现为双眼皮成形瘦的手术效果格外好，不但形态自然而且三点定位双眼皮手术后相对的恢复时间更短一些。三点定位双眼皮专家表示目前所应用的三点定位双眼皮手术同时融入了韩式微创双眼皮成形手术操纵方法，从而能保证更为个性化的达到理想双眼皮手术效果。
单眼皮怎么变双眼皮之三点定位双眼皮手术连续了以往双眼皮手术方法的所有优点，同时将创伤降到了最小。不用开刀不用拆线，术后不红不肿当天即可上班，有肿眼泡的人还可同时不开刀吸脂去除肿眼泡。如果不满足还可还原等优点。
选择做三点定位双眼皮手术方式还应根据患者的眼皮情况和个面貌要求以及融入手术者的审美以期达到最佳的效果。现行的最新的三点定位双眼皮手术还有一最大的特点就是个性化方案的设计。不同的情况要有不同的定位方式。双点
三点或多点定位双眼皮法。此种单眼皮怎么变双眼皮之三点定位双眼皮手术方法的适应症也有所拓宽。
三点定位双眼皮注意事项
1、三点定位双眼皮手术后敷料加压包扎24小时，注意观察渗血量。
2、手术后24小时敷料打开，应注意清洁伤口，保持伤口干洁。
3、三点定位双眼皮手术后48小时内冰敷，72小时后热敷。
4、避免饮吃海鲜，辛辣刺激性物质，禁止抽烟喝酒。
5、三点定位双眼皮手术后用抗生素3 —5天，术后5—7天拆线。
6、手术后恢复期内大概约有一周的时间，不适随诊。
7、三点定位双眼皮手术后要做到尽量避免低头，因为低头血液倒流只会让眼睛更肿。
8、术后恢复期变化：三点定位双眼皮术后早期眼周可有淤斑，个别有青紫现象，2～3天内肿胀明显，5～6天则肿胀消失，淤斑渐转为淡黄色。三点定位双眼皮术后24小时内可用冰袋冷敷，拆线后改为热敷，促进肿胀消退。术后10天，则肿胀基本消失，重睑线条流畅，但不十分自然。
激光定位灯(镭射定位灯)
上海磐川光电科技有限公司激光定位灯产品说明书
激光定位灯（镭射定位灯） 专业术语：激光定位灯 又称：镭射定位灯,红光定位灯,红光投线仪,红光对刀仪,红外线定位灯,红外线定位仪,红光一字线定位灯,红光点状定位灯,红光十字线定位灯,一字镭射灯,十字镭射灯等 产品特点优点：*智能反馈控制电路； *高效透过率光学系统； *低功耗，高效能光功率输出； *性能稳定，一致性好，使用寿命长； 应用领域：包装机械、SMT/电路板，石材机械，木工机械，纺织服装机械，金属锯床的对刀、标线、定位、对齐等
激光产品特点及工业用途： 激光的发射具有普通光所不具有的特点：单色性好、相干性好、方向性好以及高亮度。利用其激光的定向性好和高亮度，性能稳定、体积小、使用安装便捷等优点，广泛应用于工业检测、工业机械、数控设备、电动工具、工程施工、建筑装璜、印刷、纺织服装、切割焊接等领域的激光定位、激光标线、激光水平、激光垂准、激光指示仪以及激光娱乐照明等.利用，各种板材切割成型机、石材机械、木工机械、金属锯床、包装机械的对刀、放线、服装类（缝纫机、裁剪机、自动手动断布机、开袋机、套结机、拉布机、印花机、钉扣机、铆钉机、啤机）、激光笔等产品中，方便快捷、直观实用、易于安装、稳定可靠。可以提高工作效率，降低人力和生产时间的成本，提高工作精确度。 产品应用 售后服务 产品提供一年质保，三年保修。我们全体员工愿真诚地为您提供周到专业的服务。欢迎用户提供宝贵的改进意见 技术支持 上海磐川光电科技有限公司https://www.360docs.net/doc/311563972.html, 上海市浦东新区成山路2222号6#大楼六层 电话：+86-21-50786780 传真：+86-21-68366296 E-mail:sales@https://www.360docs.net/doc/311563972.html, 使用注意事项 1）激光定位灯使用应注意相关的激光使用安全规定，不能直射人眼； 2）激光器中半导体激光管属静电敏感器件，应遵守相关的静电防护规定。测试和使用环境应保证没有静电；
厦门激光镭射定位灯
厦门激光镭射定位灯 介绍:厦门激光镭射定位灯是一款本公司新型研发的安装电池即可点亮的激光器，小巧轻便，携带方便！欢迎客户前来购买！便携式点状红光激光器可广泛用于作服装钉钮点光源定位、裁布机裁布辅助标线、缝纫机/裁剪机/钉钮机/自动手动断布机辅助标线定位、裁床裁剪对格与对条、电脑开本文章由零贰玖捌捌柒贰陆柒柒叁编辑提袋机标线等等。方便快捷、直观实用，是一种方便实用的定位工具。 厦门激光镭射定位灯也可应用于激光打标机，激光雕刻机、激光刻章机、激光切割机、激光内雕机、激光钉扣机、激光铆钉机等激光加工设备上 厦门激光镭射定位灯采用原装进口激光二极管，品质优良，体积小；光波学透镜，光线清晰，低发散度，垂直度好；高精确度，工业适用性强。 技术指标： 光斑形状：点状 输出波长：635nm650nm 管芯功率：635nm0～30mw；650nm0～200mw 尺寸：：￠19.5×120mm 线宽：3米处线宽≤1mm 使用寿命：连续使用大于8000小时 出光张角：90°～135°
光学透镜：光学镀膜玻璃透镜G3 工作电压：直流5V 附件：工业支 架 产品质保本产品一年内免费维修。 选配附件： 1、专用电源（配套专用电源，具有很强的抗干扰性、高稳定性、抑制浪涌电流及缓启动等特点，特别适于恶劣的工作环境，能有效保证产品的稳定性和使用寿命） 2、工业支架（配套专用支架：具有良好的导热性和灵活性，使镭射激光产品可安装在任何垂直或水平面，并使之在三维空间任意360度调整，以达到最佳使用效果 温馨提示：客户预定前务必先确定工作距离「本文章由西安日成科技提供即激光孔到工作面的垂直距离」以及工作场所光线度。请联系我们或咨询客服！！！ 售后服务： 对本公司售出的产品一律保证一年保修，三年维修的原则，在保修期内出现的任何供质量问题将给予认真负责的处理。欢迎用户提供宝贵的改进意见。yyz
镭射转移膜检验标准
转移镭射膜标准 1 范围 本标准规定了镭射膜的技术要求，试验方法、验收规则和标志、包装、运输、存储等。本标准适用于本厂生产镭射覆膜铁类产品（包括：镭射定位复合、镭射横光柱复合）所用镭射膜。 3 分类 分为镭射转移膜和镭射复合膜两类，镭射复合膜又分为PET和OPP两种材质。 4 技术要求 4．1 外观 4.1.1 表面点等外观要求详见下表各产品标准 4.1.2不允许有明显起花、暗影、发雾、色差等缺陷。 4.1.3端面切边整齐、不允许有转移层脱落产生的铝屑（介质屑）、缺口等缺陷。 4.1.4表面镀层均匀，不允许脱铝（介质）、白点、镀空线、镀空点。转移膜镀层应卷在内层。 4．2 内在质量 4.2.1全息效果完整，清晰明亮，均匀，色彩变化丰富，同一批产品中全息效果基本一致。 4.2.2横光柱方向与膜放卷方向垂直，竖光柱与膜放卷方向平行不允许有倾斜的现象。镭射图案方向一致 4.2.3 每版中的光柱位置要统一，不允许有变化。 4.2.4 表面不允许有明显拼版缝。 4.2.5无版缝转移膜表面要求同上，在接缝处应无干涉条纹、黑色区域、包版胶带痕迹、转移层龟裂产生的脱铝、膜面褶皱等缺陷。 4．3 相关尺寸及物理性能应符合（表1～表2）要求：
表1 光柱镭射膜技术标准（定版距）
表2 镭射定位转移膜技术标准
4．4复合膜应测量表面牢度：用透明胶带粘拉无铝层脱落。 5 试验方法 5.1 检验场所：GB/T 2 918规定的试样的处理和测定要求，检验场所温度（25±5）℃，相对湿度（50±5）%。 5.2 试样采取：去掉镭射膜表层，沿镭射膜的横向隔开，取2层作外观、规格尺寸、及物理机械性能测试。用纸芯卷好，标明相关信息。 5．3 外观 5.3.1 在40W的日光灯或自然光线下，目测检验基膜的外观质量。 5.4 宽度测量按 GB/T 6673的规定进行。 5.5 厚度测定按 GB/T 6672的规定进行。测量仪器的最小分度值应不大于0.2um。5.6 拉伸强度按照 GB/T 13022进行。 采用长条形试样。试样宽(15±0.1)mm，至少长150mm，夹具间距为l00mm，按顺序编号后，逐一进行测量，拉伸速度为(100± 10)mm/min，分别测试试样纵、横向各5条，以平均值作为测试结果（断裂部位距夹口10mm以内，测试数据无效）。试样断裂时拉伸时间确保在5s~30s。 6 抽样方法及验收规则 6.1 检验批：以一次到货为检验批。 6.2 检验项目为挥发性有机化合物、色差、幅宽偏差、全息效果、对角线偏差、接头（无版缝）、有效幅宽（定位）、外观。 6.4 不合格分类 不合格分类应符合表2规定 表2 不合格的分类 6.5 判定规则 样本检验中若出现一个或一个以上A类不合格项，或若出现两个或两个以上B
激光拉曼光谱技术
激光拉曼光谱技术 摘要:论文综述了激光拉曼光谱的发展历史，拉曼光谱原理，其中有自发拉曼散射，相干反射托克斯拉曼散射光谱和受 激拉曼散射。 关键词:激光拉曼光谱原理自发反斯托克斯受激 正文 1．拉曼光谱的发展历史 印度物理学家拉曼于1928年用水银灯照射苯液体,发 现了新的辐射谱线:在入射光频率ω0的两边出现呈对称分 布的,频率为ω0-ω和ω0+ω的明锐边带,这是属于一种 新的分子辐射,称为拉曼散射,其中ω是介质的元激发频率。拉曼因发现这一新的分子辐射和所取得的许多光散射研究 成果而获得了1930年诺贝尔物理奖。与此同时,前苏联兰 茨堡格和曼德尔斯塔报导在石英晶体中发现了类似的现象, 即由光学声子引起的拉曼散射,称之谓并合散射。 法国罗卡特、卡本斯以及美国伍德证实了拉曼的观察 研究的结果。然而到1940年,拉曼光谱的地位一落千丈。 主要是因为拉曼效应太弱(约为入射光强的10-6),人们难以 观测研究较弱的拉曼散射信号,更谈不上测量研究二级以上 的高阶拉曼散射效应。并要求被测样品的体积必须足够大、无色、无尘埃、无荧光等等。所以到40年代中期,红外技 术的进步和商品化更使拉曼光谱的应用一度衰落。1960年 以后,红宝石激光器的出现,使得拉曼散射的研究进入了一 个全新的时期。由于激光器的单色性好,方向性强,功率密 度高,用它作为激发光源,大大提高了激发效率。成为拉曼 光谱的理想光源。随探测技术的改进和对被测样品要求的 降低,目前在物理、化学、医药、工业等各个领域拉曼光谱
得到了广泛的应用,越来越受研究者的重视。 70年代中期,激光拉曼探针的出现,给微区分析注人活力。80年代以来,美国Spex公司和英国Rr i ns how公司 相继推出,位曼探针共焦激光拉曼光谱仪,由于采用了凹陷 滤波器(notch filter)来过滤掉激发光,使杂散光得到抑制,因而不在需要采用双联单色器甚至三联单色器,而只需要采用单一单色器,使光源的效率大大提高,这样入射光的功率 可以很低,灵敏度得到很大的提高。Di l o公司推出了多测点在线工业用拉曼系统,采用的光纤可达200m,从而使拉曼 光谱的应用范围更加广阔。 2拉曼光谱的原理 2.1自发拉曼散射 泵浦光注入光纤后，其部分能量转为拉曼散射光，当 泵浦光的强度小于阈值时，这时光纤分子的热平衡没有被 破坏，这种拉曼散射叫自发拉曼散射。拉曼散射的产生原 因是光子与分子之间发生了能量交换改变了光子的能量。2.2拉曼散射的产生 光子和样品分子之间的作用可以从能级之间的跃迁来 分析。样品分子处于电子能级和振动能级的基态,入射光子的能量远大于振动能级跃迁所需要的能量,但又不足以将分子激发到电子能级激发态。这样,样品分子吸收光子后到达一种准激发状态,又称为虚能态。样品分子在准激发态时是不稳定的,它将回到电子能级的基态。若分子回到电子能级基态中的振动能级基态,则光子的能量未发生改变,发生瑞 利散射。如果样品分子回到电子能级基态中的较高振动能 级即某些振动激发态,则散射的光子能量小于入射光子的能量,其波长大于入射光。这时散射光谱的瑞利散射谱线较低频率侧将出现一根拉曼散射光的谱线,称为St okes线。如果样品分子在与入射光子作用前的瞬间不是处于电子能级 基态的最低振动能级,而是处于电子能级基态中的某个振动能级激发态,则入射光光子作用使之跃迁到准激发态后,该 分子退激回到电子能级基态的振动能级基态,这样散射光能量大于入射光子能量,其谱线位于瑞利谱线的高频侧,称为
镭射定位法双眼皮
“三庭五眼”是形容这最完美的眼睛，如脸的宽度是10CM ，那么眼睛是2～2.5 的比率，眼睛的长度是3厘米，宽1厘米，两眼距离相当于眼睛的长度为最理想的眼睛。健丽镭射双眼皮法就是由20年亚太地区知名品牌香港健丽国际医学美容独家专有的双眼皮技术，健丽一直坚持技术研究与开发，实现了做双眼皮不开刀，无痕无痛，恢复快，持久有效的效果。 各种做双眼皮技术的优缺点一起了解 1、切开法：这种手术方法历史悠久，简单易行。主要就是切去上睑松弛的皮肤和多余的脂肪。 利：这种手术方法形成的双眼皮深而且稳定，不容易消失。 弊：手术过程较为复杂，对医生的专业技术水平要求相当高，而且术后恢复需要的时间也比较长，有的甚至数月才可恢复。 2、埋线法：这种手术方式就是在上睑真皮和睑板前或睑板上缘之间固定结扎线，促使皱襞自然形成。 利：这种手术方法手术时间短，术后恢复时间短，创伤小。一般一周左右基本上就可以恢复，没有手术痕迹，无需担心留疤。 弊：这种手术成型后保持时间较短，时间长了会自然脱落，恢复成原来的单眼皮。 3、缝合法：这种手术方法是将组织贯穿缝合压迫形成双眼皮。
利：手术简单易行，没有任何创伤性，术后没有疤痕。弊：双眼皮不能长期保持，过段时间很有可能脱落。 4、镭射双眼皮：采用镭射激光仪器定点形成双眼皮，理论上和开刀法一样效果是永久的。 镭射定位双眼无需开刀，一般会在2-3天内消肿，2周内就可以直接恢复正常，没有痛痒，眼睛也不干涩，重点这种镭射双眼皮，不会出现红肿淤青，效果可以永久！ 一双漂亮的双眼皮可以提升整个人的形象气质，让你看起来精神抖擞，一旦做双眼皮失败也是后患无穷的，所以建议大家一定要选择更好的方式做双眼皮。
激光拉曼光谱分析.doc
第 11 章激光拉曼光谱分析 第十一章激光拉曼光谱分析 （L aser Raman Spectroscopy， LRS） 教学要求 1.理解拉曼散射的基本原理 2.理解拉曼光谱和红外光谱与分子结构关系的主要差别 3.了解拉曼光谱仪器结构 4.了解激光拉曼光谱的应用 重点：拉曼光谱原理；拉曼光谱与红外光谱的关系 难点：拉曼光谱与红外光谱的关系 课时安排： 1.5 学时 §11-1 拉曼光谱原理 一、拉曼光谱 当用波长比试样粒径小得多的单色光照射气体、液体或透明试样时，大部分的光会按原来的方向透射，而一小部分则按不同的角度散射开来，产生散射光。 在垂直方向观察时，除了与原入射光有相同频率的瑞利散射外，还有一系列对称分布着若干条很弱的与入射光频率发生位移的拉曼谱线，这种现象称为拉曼效应。 由于拉曼谱线的数目，位移的大小，谱线的长度直接与试样分子振动或转动能级有关。因此，与红外吸收光谱类似，对拉曼光谱的研究，也可以得到有关分 子振动或转动的信息。目前拉曼光谱分析技术已广泛应用于物质的鉴定，分子结构的研究谱线特征。 拉曼光谱和红外光谱一样同属于分子振动光谱 ,可以反映分子的特征结构。但是拉曼散射效应是个非常弱的过程 ,一般其光强仅约为入射光强的 10-10。 1、瑞利散射 虚拟态 当光子与物质的分子发生弹性碰撞时， hυ0hυ0 没有能量交换，光子仅改变运动方向，这种散射称瑞利散射。入射光与散射光的频率相同，如图中 2、3 两种情况。 2、斯托克斯 (Stokes)散射 hυ0h(υ0-υ1) hυ0hυ0hυ0h(υ0+υ1) υ=1 υ=0 图 11-1 瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯散射示意图 当光子与物质的分子发生非弹性碰撞时，可以得到或失去能量，当受激分子
《激光拉曼光谱》.(DOC)
激光拉曼光谱实验讲义 引言 一 实验目的 1、了解拉曼散射的基本原理 2、学习使用拉曼光谱仪测量物质的谱线，知道简单的谱线分析方法。 二 实验原理 当波束为0ν的单色光入射到介质上时，除了被介质吸收、反射和透射外，总会有一部分被散射。按散射光相对于入射光 波数的改变情况，可将散射光分为三类：第一类，其波数基本不变或变化小于5110cm --，这类散射称为瑞利散射；第二类， 其波数变化大约为10.1cm -，称为布利源散射；第三类是波数变化大于11cm -的散射，称为拉曼散射；从散射光的强度看， 瑞利散射最强，拉曼散射最弱。 在经典理论中，拉曼散射可以看作入射光的电磁波使原子或分子电极化以后所产生的，因为原子和分子都是可以极化的，因而产生瑞利散射，因为极化率又随着分子内部的运动（转动、振动等）而变化，所以产生拉曼散射。 在量子理论中，把拉曼散射看作光量子与分子相碰撞时产生的非弹性碰撞过程。当入射的光量子与分子相碰撞时，可以是弹性碰撞的散射也可以是非弹性碰撞的散射。在弹性碰撞过程中，光量子与分子均没有能量交换，于是它的频率保持恒定，这叫瑞利散射，如图（1a ）；在非弹性碰撞过程中光量子与分子有能量交换，光量子转移一部分能量给散射分子，或者从散射分子中吸收一部分能量，从而使它的频率改变，它取自或给予散射分子的能量只能是分子两定态之间的差值12E E E ?=-，当光量子把一部分能量交给分子时，光量子则以较小的频率散射出去，称为频率较低的光（斯托克斯线），散射分 子接受的能量转变成为分子的振动或转动能量，从而处于激发态 1E ，如图（1b ），这时的光量子的频率为0ννν'=-?；当分子已经处于振动或转动的激发态1E 时，光量子则从散射分子中取得 了能量E ?（振动或转动能量），以较大的频率散射，称为频率较 高的光（反斯托克斯线），这时的光量子的频率为 0ννν'=+?。如果考虑到更多的能级上分子的散射，则可产生更多的 斯托克斯线和反斯托克斯线。
第十五章 激光拉曼光谱分析
第15章激光共焦显微拉曼光谱分析 拉曼散射是印度科学家Raman在1928年发现的，拉曼光谱因之而得名。光和介质分子相互作用时会引起介质分子作受迫振动从而产生散射光，其中大部分散射光的频率和入射光的频率相同，这种散射被称为瑞利散射，英国物理学家瑞利于1899年曾对其进行了详细的研究。在散射光中，还有一部分散射光的频率和入射光的频率不同。拉曼在他的实验室里用一个大透镜将太阳光聚焦到一瓶苯的溶液中，经过滤光的太阳光呈现蓝色，但是当光束再次进入溶液后，除了入射的蓝光之外，拉曼还观察到了很微弱的绿光，拉曼认为这是光与溶剂分子相互作用产生的一种新频率的光谱线。因为这一重大发现，拉曼于1930年荣获诺贝尔物理学奖。 拉曼光谱得到的是物质的分子振动和转动光谱，是物质的指纹性信息，因此拉曼可以作为认证物质和分析物质成分的一种有力工具。而且拉曼峰的频率对物质结构的微小变化非常敏感，所以也常通过对拉曼峰的微小变化的观察，来研究在某些特定条件下，例如改变温度、压力和掺杂特性等，所引起的物质结构的变化，从而间接推出材料不同部分微观上的环境因素的信息，如应力分布等。 拉曼光谱技术具有很多优点：光谱的信息量大，谱图易辨认，特征峰明显；对样品无接触，无损伤；样品无需制备；能够快速分析、鉴别各种材料的特性与结构；激光拉曼光谱仪的显微共焦功能可做微区微量以及分层材料的分析（1 μm左右光斑）；能适合黑色和含水样品以及高低温和高压条件下测量；此外，拉曼光谱仪使用简单，稳固而且体积适中，维护成本也相对较低。 激光拉曼光谱是激光光谱学中的一个重要分支，应用十分广泛。在化学方面应可应用于有机化学、无机化学、生物化学、石油化工、高分子化学、催化和环境科学、分子鉴定、分子结构等研究；在物理学方面可以应用于发展新型激光器、产生超短脉冲、分子瞬态寿命研究等，此外在相干时间、固体能谱方面也有及其广泛的应用。 15.1基本原理 入射光与物质相互作用时除了发生反射、吸收、透射以及发射等光学现象外，还会发生物质对光的散射作用。相对于入射光的波数，散射光的波数变化会发生三类情况。第一类为瑞利散射，其频率变化小于3×105Hz，波数基本不变或者变化小于10-5 cm-1；第二类为布里渊散射，其频率变化小于3×109Hz，波数变化一般为(0.1～2) cm-1；第三类频率改变大于3×1010Hz，波数变化较大，这种散射被称为拉曼散射。从散射光的强度看，最强的为瑞利散射，一般为入射光的10-3，最弱的为拉曼散射，它的微分散射面积仅为10-30 cm2mol-1sr-1，其强度约为入射光的10-10左右。 经典的物理学理论认为，红外光谱的产生伴随着分子偶极矩的变化，而拉曼散射则伴随着分子极化率的改变，这种极化率的改变是通过分子内部的运动（例如转动、振动等）来实现的。
激光拉曼光谱分析
第十一章 激光拉曼光谱分析 （Laser Raman Spectroscopy ，LRS ） §11-1 拉曼光谱原理 一、拉曼光谱 当用波长比试样粒径小得多的单色光照射气体、液体或透明试样时，大部分的光会按原来的方向透射，而一小部分则按不同的角度散射开来，产生散射光。 在垂直方向观察时，除了与原入射光有相同频率的瑞利散射外，还有一系列对称分布着若干条很弱的与入射光频率发生位移的拉曼谱线，这种现象称为拉曼效应。 由于拉曼谱线的数目，位移的大小，谱线的长度直接与试样分子振动或转动能级有关。因此，与红外吸收光谱类似，对拉曼光谱的研究，也可以得到有关分子振动或转动的信息。目前拉曼光谱分析技术已广泛应用于物质的鉴定，分子结构的研究谱线特征。 拉曼光谱和红外光谱一样同属于分子振动光谱,可以反映分子的特征结构。但是拉曼散射效应是个非常弱的过程,一般其光强仅约为入射光强的10-10 。 1、瑞利散射 当光子与物质的分子发生弹性碰撞时，没有能量交换，光子仅改变运动方向，这种散射称瑞利散射。入射光与散射光的频率相同，如图中2、3两种情况。 2、斯托克斯(Stokes)散射 当光子与物质的分子发生非弹性碰撞时，可以得到或失去能量，当受激分子 υ=0 图11-1 瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯散射示意图 υ=1
从基态跃迁到某一虚拟态，返回到某一激发态，入射光频率大于散射光频率，如图中第1种情况，最后这种散射称斯托克斯(Stokes)线。 3、反斯托克斯(Anti-Stokes)散射 当原处于激发态的分子跃迁到某一虚拟态，返回到基态，入射光频率小于散射光频率，如图中第4种情况。这种散射称反斯托克斯(Stokes)线。 由于常温下处于基态的分子占绝大多数，斯托克斯线比反斯托克斯线强得多。 4、拉曼位移 入射光频率与拉曼散射光频率之差称拉曼位移。它与物质的振动和转动能级有关，不同的物质有不同的拉曼位移。 对于同一种物质，若用不同频率的入射光照射，所产生的拉曼散射光的频率也不相同，但拉曼位移却是一个确定值。 因此，拉曼位移与入射光频率无关，仅与分子振动能级有关。—拉曼光谱物质分子结构分析和定性鉴定的依据。 5、拉曼光谱： 横坐标：拉曼位移； 纵坐标：强度 二、去偏振度 激光是偏振光。 起偏振器测得的垂直于入射光方向散射光强和平行于入射光方向散射光强的比值称去偏振度，用ρ表示。 ρ取值：0~3/4； ρ→0，对称性高，ρ→3/4，不对称结构 三、共振拉曼效应 当选取的入射激光波长非常接近或处于待测分子生色团吸收频率时，产生电子耦合，拉曼跃迁的几率大大增加，使得分子的某些振动模式的拉曼散射截面增强高达106 倍,这种现象称为共振拉曼效应(Resonance Raman ,RR) 。 利用共振拉曼光谱的某些拉曼谱带的选择性增强，可以得到生色团振动光谱信息。但是只有少数分子具有与处于可见光区的激发光相匹配的电子吸收能级。（只有与生色团有关的振动形式才具有共振拉曼光谱）
激光拉曼光谱法讲解
第三节激光拉曼光谱法 在分子的振动中，有些振动由于偶极矩的变化表现了红外活性，能吸收红外光，从而出现了红外吸收谱带(见第二章第二节)，但有些振动却表现了拉曼活性，产生了拉曼光谱谱带．这两种方法都能提供分子振动的信息，起到相互补充的作用，采用这两种方法，可获得振动光谱的全貌． 拉曼光谱是一种散射光谱。在20世纪30年代，拉曼散射光谱曾是研究分子结构的主要手段。后来随着实验内容的深人，由于拉曼效应太弱，所以随着红外光谱的迅速发展，拉曼光谱的地位随之下降。 自1960年激光问世，并将这种新型光源引入拉曼光谱后，拉曼光谱出现了新的局面，已广泛应用于有机、无机、高分子、生物、环保等各个领域，成为重要的分析工具。而且由于它的一些特点，如水和玻璃散射光谱极弱，因而在水溶液、气体、同位素、单晶等方面的应用具有突出的特长。近几年又发展了傅里叶变换拉曼光谱仪，使它在高分子结构研究中的作用与日俱增。 3．1基本概念 3．1．1拉曼散射及拉曼位移 拉曼光谱为散射光谱。当一束频率为V0的人射光照射到气体、液体或透明晶体样品上时，绝大部分可以透过，大约有0．1％的入射光与样品分子之间发生非弹性碰撞，即在碰撞时有能量交换，这种光散射称为拉曼散射；反之，若发生弹性碰撞，即两者之间没有能量交换，这种光散射称为瑞利散射。在拉曼散射中，若光子把一部分能量给样品分子，得到的散射光能量减少，在垂直方向测量到的散射光中，可以检测频率为(V0—△E/h)的线，称为斯托克斯(stokes)线，如图3—1所示，如果它是红外活性的话，△E/h的测量值与激发该振动的红外频率一致。相反，若光子从样品分子中获得能量，在大于入射光频率处接收到散射光线，则称为反斯托克斯线。处于基态的分子与光子发生非弹性碰撞，获得能量到激发态可得到斯托克斯线，反之，如果分子处于激发态，与光子发生非弹性碰撞就会释放能量而回到基态，得到反斯托斯线。 斯托克斯线或反斯托克斯线与入射光频率之差称为拉曼位移。拉曼位移的大小和分子的跃迁能级差一样。因此，对应于同一分子能级，斯托克斯线与反斯托克斯线的拉曼位移应该相等，而且跃迁的几率也应相等。但在正常情况下，由于分子大多数是处于基态，测量到的斯托克斯线强度比反斯托克斯线强得多，所以在一般拉曼光谱分析中，都采用斯托克斯线研究拉曼位移。 拉曼位移的大小与入射光的频率无关，只与分子的能级结构有关，其范围为25～4000cm-1，因此人射光的能量应大于分子振动跃迁所需能量，小于电子能级跃迁的能量。 红外吸收要服从一定的选择定则，即分子振动时只有伴随分子偶极矩发生变化的振动才能产生红外吸收。同样，在拉曼光谱中，分子振动要产生位移也要服从一定的选择定则，也就是说只有伴随分子极化度α发生变化的分子振动模式才能具有拉曼活性，产生拉曼散射。极化度是指分子改变其电子云分布的难易程度，因此只有分子极化度发生变化的振动才能与入射光的电场E相互作用，产生诱导偶极矩u： u=αE (3—1) 与红外吸收光谱相似，拉曼散射谱线的强度与诱导偶极矩成正比。在多数的吸收光谱中，只具有二个基本参数(频率和强度)，但在激光拉曼光谱中还有一个重要的参数即退偏振比(也可称为去偏振度)。由于激光是线偏振光，而大多数的有机分子是各向异性的，在不同方向上的分子被入射光电场极化程度是不同的。在红外中只有单晶和取向的高聚物才能测量出偏振，而在激光拉曼光谱中，完全自由取向的分子所散射的光也可能是偏振的，因此一般在拉曼光谱中用退偏振比(或称去偏振度)ρ表征分子对称性振动模式的高低。ρ=I|/I—3-2)
激光拉曼光谱仪实验报告讲解
实验六激光拉曼光谱仪 【目的要求】 1. 学习和了解拉曼散射的基本原理; 2. 学习使用激光拉曼光谱仪测量 CCL 4的谱线; 【仪器用具】 LRS-3型激光拉曼光谱仪、 CCL 4、计算机、打印机 【原理】 1. 拉曼散射 当平行光投射于气体、液体或透明晶体的样品上, 大部分按原来的方向透射而过, 小部分按照不同的角度散射开来, 这种现象称为光的散射。散射是光子与物质分子相互碰撞的结果。由于碰撞方式不同, 光子和分子之间会有多种散射形式。 ⑴弹性碰撞 弹性碰撞是光子和分子之间没有能量交换, 只是改变了光子的运动方向, 使得散射光的频率与入射光的频率基本相同, 频率变化小于 3×105HZ , 在光谱上称为瑞利散射。瑞利散射在光谱上给出了一条与入射光的频率相同的很强的散射谱线,就是瑞利线。 ⑵非弹性碰撞 光子和分子之间在碰撞时发生了能量交换,这不仅使光子改变了其运动方向, 也改变了其能量, 使散射光频率与入射光频率不同, 这种散射在光谱上称为拉曼散射, 强度很弱,大约只有入射线的 10-6。
由于散射线的强度很低, 所以为了排除入射光的干扰, 拉曼散射一般在入射线的垂直方向检测。散射谱线的排列方式是围绕瑞利线而对称的。在拉曼散射中散射光频率小于入射光频率的散射线被称为斯托克斯线 ; 而散射光频率大于入射光频率的散射线被称为反斯托克斯线。斯托克斯线和反斯托克斯线是如何形成的呢?在非弹性碰撞过程中, 光子与分子有能量交换 , 光子转移一部分能量给分子 , 或者从分子中吸收一部分能量, 从而使它的频率改变, 它取自或给予散射分子的能量只能是分子两定态之间的差值 21E E E -=?。在光子与分子发生非弹性碰撞过程中, 光子把一部分能量交给分子时, 光子则以较小的频率散射出去, 称为频率较低的光(即斯托克斯线 , 散射分子接受的能量转变成为分子的振动或转动能 量, 从而处于激发态 E1, 这时的光子的频率为ννν?-=0' (入射光的频率为0ν ; 当分子已经处于振动或转动的激发态 E1 时 , 光量子则从散射分子中取得了能量 E ? (振动或转动能量 , 以较大的频率散射,称为频率较高的光 (即反斯托克斯 线 ,这时的光量子的频率为ννν?+=0' 。 最简单的拉曼光谱如图 1所示 , 在光谱图中有三种线, 中央的是瑞利散射线, 频率为0ν,强度最强;低频一侧的是斯托克斯线 ,与瑞利线的频差为ν?,强度 比瑞利线的强度弱很多, 约为瑞利线的强度的几百万分之一至上万分之一; 高频的一侧是反斯托克斯线 ,与瑞利斯托克斯线的频差亦为ν? ,和斯托克斯线对称 的分布在瑞利线两侧,强度比斯托克斯线的强度又要弱很多 , 因此并不容易观察到反斯托克斯线的出现,但反斯托克斯线的强度随着温度的升高而迅速增大 . 斯托克斯线和反斯托克斯线通常称为拉曼线 ,其频率常表示为νν?±0, ν? 称为拉曼频移 , 这种频移和激发线的频率无关,以任何频率激发这种物质,拉曼线均能伴随出现。
Renishaw显微共焦激光拉曼光谱仪操作说明讲解
Renishaw显微共焦激光拉曼光谱仪操作说明 一、开机顺序 1、打开主机电源； 2、计算机电源 3、将使用的激光器电源 1）、514nm：打开激光器后面的总电源开关->打开激光器上的钥匙； 2）、785nm：直接打开激光器电源开关。 二、自检 1、用鼠标双击WiRE2.0 图标，进入仪器工作软件环境； 2、系统自检画面出现，选择Reference All Motors 并确定(OK)。系统将检验所有的电机。 3、从主菜单Measurement -> New -> New Acquisition 设置实验条件。静态取谱（Static），中心520 Raman Shift cm-1, Advanced -> Pinhole 设为in。 4、使用硅片，用50 倍物镜，1 秒曝光时间，100%激光功率取谱。使用曲线拟合（Curve fit）命令检查峰位。 三、实验 1、实验条件设置 1）、点击设置按钮（或者菜单中Measurement-->Setup Measurement），（设置）下列参数 2）、OK：采用当前设置条件，并关闭设置窗口；Apply：应用当前设置条件，不关闭窗口； 2、采谱：执行Measurement -> Run 命令。 四、关机 1、关闭计算机 1）、关闭WiRE2.0 软件； 2）、Start-->Shut Down-->Turn off computer。计算机将自动关闭电源。 2、关闭主机电源； 3、关闭激光器 1）、关闭钥匙； 2）、514 激光器散热风扇会继续运转，此时不要关闭主电源开关。等风扇自动停转后再关闭主电源开关； 五、注意事项 1、开机顺序：主机在前，计算机在后。 2、关机顺序：计算机在前，主机在后。514nm 激光器要充分冷却后才能关闭主电源。 3、自检：一定要等自检完成再做其他动作。不能取消（Cancel）。 4、硅片：514nm，自然解理线与横向成45 度时信号最强。780nm，(633nm,325nm)自然解理线与横向基本平行时信号最强。
激光拉曼光谱讲解
论文关键词:激光拉曼光谱原理综述 论文摘要:论文综述了激光拉曼光谱的发展历史、原理以及在催化领域的应用研究进展。 1拉曼光谱的发展历史 印度物理学家拉曼于1928年用水银灯照射苯液体,发现了新的辐射谱线:在入射光频率ω0的两边出现呈对称分布的,频率为ω0-ω和ω0+ω的明锐边带,这是属于一种新的分子辐射,称为拉曼散射,其中ω是介质的元激发频率。拉曼因发现这一新的分子辐射和所取得的许多光散射研究成果而获得了1930年诺贝尔物理奖。与此同时,前苏联兰茨堡格和曼德尔斯塔报导在石英晶体中发现了类似的现象,即由光学声子引起的拉曼散射,称之谓并合散射。 法国罗卡特、卡本斯以及美国伍德证实了拉曼的观察研究的结果。然而到1940年,拉曼光谱的地位一落千丈。主要是因为拉曼效应太弱(约为入射光强的10-6),人们难以观测研究较弱的拉曼散射信号,更谈不上测量研究二级以上的高阶拉曼散射效应。并要求被测样品的体积必须足够大、无色、无尘埃、无荧光等等。所以到40年代中期,红外技术的进步和商品化更使拉曼光谱的应用一度衰落。1960年以后,红宝石激光器的出现,使得拉曼散射的研究进入了一个全新的时期。由于激光器的单色性好,方向性强,功率密度高,用它作为激发光源,大大提高了激发效率。成为拉曼光谱的理想光源。随探测技术的改进和对被测样品要求的降低,目前在物理、化学、医药、工业等各个领域拉曼光谱得到了广泛的应用,越来越受研究者的重视。 70年代中期,激光拉曼探针的出现,给微区分析注人活力。80年代以来,美国Spex公司和英国Rr i ns how公司相继推出,位曼探针共焦激光拉曼光谱仪,由于采用了凹陷滤波器(notch filter)来过滤掉激发光,使杂散光得到抑制,因而不在需要采用双联单色器甚至三联单色器,而只需要采用单一单色器,使光源的效率大大提高,这样入射光的功率可以很低,灵敏度得到很大的提高。Di l o公司推出了多测点在线工业用拉曼系统,采用的光纤可达200m,从而使拉曼光谱的应用范围更加广阔。 2拉曼光谱的原理 2.1瑞利散射与拉曼散射 当一束激发光的光子与作为散射中心的分子发生相互作用时,大部分光子仅是改变了方向,发生散射,而光的频率仍与激发光源一致,这种散射称为瑞利散射。但也存在很微量的光子不仅改变了光的传播方向,而且也改变了光波的频率,这种散射称为拉曼散射。其散射光的强度约占总散射光强度的10-6～10-10。拉曼散射的产生原因是光子与分子之间发生了能量交换改变了光子的能量。 2.2拉曼散射的产生 光子和样品分子之间的作用可以从能级之间的跃迁来分析。样品分子处于电子能级和振动能级的基态,入射光子的能量远大于振动能级跃迁所需要的能量,但又不足以将分子激发到电子能级激发态。这样,样品分子吸收光子后到达一种准激发状态,又称为虚能态。样品分子在准激发态时是不稳定的,它将回到电子能级的基态。若分子回到电子能级基态中的振动能级基态,则光子的能量未发生改变,发生瑞利散射。如果样品分子回到电子能级基态中的较高振动能级即某些振动激发态,则散射的光子能量小于入射光子的能量,其波长大于入射光。这时散射光谱的瑞利散射谱线较低频率侧将出现一根拉曼散射光的谱线,称为St okes线。如果样品分子在与入射光子作用前的瞬间不是处于电子能级基态的最低振动能级,而是处于电子能级基态中的某个振动能级激发态,则入射光光子作用使之跃迁到准激发态后,该分子退激回到电子能级基态的振动能级基态,这样散射光能量大于入射光子能量,其谱线位于瑞利谱线的高频侧,称为antiStokes线。Stokes线和anti-Stokes线位于瑞利谱线两侧,间距相等。Stokes线和anti-Stokes线统称为拉曼谱线。由于振动能级间距还是比较大的,
漫谈激光拉曼光谱的发展史及应用
漫谈激光拉曼光谱的发展史及应用 本文通过简单描述，向大家介绍一下激光拉曼光谱的发展历史、工作原理以及在相关领域的应用等等。使读者对激光拉曼光谱有简单的了解。 拉曼光谱分析方法是用来对化合物分子接受光照射后产生的散射的研究，散射光和入射光能量级差还有化合物的振动的频率与转动的频率之间的关系的一种分析方法。这种方法是基于印度科学家C.V.拉曼发现的拉曼散射效应对于与入射光频率不相同的散射光谱进行分析从而得到分子的振动和转动等方面的信息，并用于研究分子结构的一种方法。 1、激光拉曼光谱的发展历史 1928年，印度的科学家拉曼进行了用水银灯照射苯液体的实验，实验后发现了一个新的辐射谱线：在频率为ω0的入射光的两边分别出现呈对称分布的频率分别为ω0-ω和ω0+ω的明锐边带，这是属于一种新的分子辐射，这种新的辐射被叫做拉曼散射。拉曼先生也因为发现了这种新的分子辐射并且取得了许多与光散射相关的研究成果而获得了1930年诺贝尔物理奖。 同时，前苏联的科学家兰茨堡格和曼德尔斯塔也报导了在石英的晶体中发现类似的现象的消息，这就是由于光学声子引起的拉曼散射现象，这种散射被叫做并合散射。 1960年以后，出现了红宝石激光器，使得拉曼散射的研究有了很大一步的进步。由于激光器具有单色性能好，方向性能强，而且功率密度高等特点，所以用它作为激发光源，很大程度提高了激发效率。就此，红宝石激光器成为了拉曼光谱的理想光源。随着探测等方面技术的提
高和对被测量样品的要求的降低，拉曼光谱在物理、化学生产、医药医疗和工业等各方面领域得到了广泛的认可与应用，研究人员们也越来越重视激光拉曼光谱这项科技。 20世纪80年代，推出了一项叫做位曼探针共焦激光拉曼光谱仪的器材，这套器材采用了凹陷滤波器用来过滤掉激发光，起到抑制杂散光的作用，因而不需要采用双联单色器乃至更高的三联单色器，只需要采用单一的单色器，就能大大提高光源的效率，这样不但降低了入射光的功率，而且大大提高了灵敏度。后来推出的多测点的在线工业用拉曼系统，这款器材可采用高达200m的光纤，从而加宽了拉曼光谱的应用范围。 2、激光拉曼光谱的工作原理 拉曼光谱通常采用的单色光源是激光，将分子激发到一种虚态，之后受激分子跃迁到与基态不相同的振动能量级，这时，散射辐射的频率对比入射频率将发生改变。这种频率的改变和基态与终态的振动能量级差相同。这样的非弹性散射光就叫做拉曼散射。频率不发生变的散射称之为弹性散射，即瑞利散射。如果拉曼散射频率一但低于入射频率时，称为斯托克散射。相反，称为反斯托克斯。 ①瑞利散射和拉曼散射的介绍 当激发光的光子和散射中心的分子相互作用时，绝大部分的光子只是改变了传播方向，即发生了散射，而光的频率仍然和激发的光源相同，那么这种散射叫做瑞利散射。但是同样也有很微量的光子改变光的传播方向，还改变了光波频率，这叫做拉曼散射。它的散射光的强度大约占有总数的10-6～10-10。产生拉曼散射的原因是光子和分子发生了能量的交换从而使光子的能量发生了改变。 ②拉曼散射的产生过程 通过分析能级之间的跃迁可以知道光子和样品分子之间的相互作用。样品分子处于电子能量级与振动能量级的基态时，此时入射光子的能量数远远大于振动能量级跃迁时需要的能量数，但这些能量不能够将分子激发到电子能量级的激发状态。样品分子吸收了这些光子后便到达了准激发状态，这叫做虚能态。样品分子在这种准激发状态时非常不稳定，它将恢复到电子能量级的基态。当分子恢复到这种状态时，光子的能量却没有发生改变，此时，发生瑞利散射。如果样品分子恢复到能级基态中比较高的振动能级时，则入射光子的能量大于散射光子能量，它