压电陶瓷特性分析(一) 压电效应
压电陶瓷片的原理及特性
压电陶瓷片的原理及特性压电效应具有可逆性：若在压电陶瓷片上施以音频电压，就能产生机械振动，发出声响；反之，压电陶瓷片受到机械振动(或压力)时，片上就产生一定数量的电荷Q，从电极上可输出电压信号。
目前比较常见的锗钛酸铅压电陶瓷片(PZT)，是用锆、钛、铅的氧化物配制后烧结而成的。
鉴于人耳对频率约为3kHz的音响最敏感，所以通常将压电陶瓷片的谐振频率f0设计在3kHz左右。
考虑到在低频下工作，仅用一片压电陶瓷片难以满足频率要求，—般采用双膜片结构，其外形与符号如图1所示。
它是把直径为d的压电陶瓷片与直径为D的金属振动片复合而成的。
D一般为15~40mm，复合振动片的总厚度为h。
当压电材料—定时，谐振频率与h成正比，与(D/2)2成反比。
谐振频率fo 与复合振动片的直径D呈指数关系，如图2(a)所示。
显然D愈大，低频特性愈2．电流测试法利用万用表50uA挡，也可以检查压电陶瓷片的好坏。
电路如图2所示。
将红表笔接金属片，黑表笔接压电陶瓷表面。
两手沿轴向施以作用力+F、-F时，表针应向右摆几个微安；再松开手时，表针又向左摆几个微安；设施力与松力时间均为dt，则通过微安表的电流平均值分别为：I＝＋Q/△t，I2＝－Q/△t。
3．借助反相器测试法前面介绍过压电陶瓷片有自激振荡式驱动和他激振荡式驱动两种方式，下面是根据第二种方式而设计的检查压电陶瓷片的电路图见图3现采用一片CC4069六反相器，由反相器F1和F2构成两级反相式阻容振荡器，F3起隔离作用。
接上压电陶瓷片后，即组成完整的蜂鸣器(BZ)电路。
图中的数字表示CC4069的管脚号。
实选R1为470kΩ可调电阻，C＝470pF，FR2＝1MΩ。
代入式（f0=0.455/(R1C1)）中求出输出方波频率f0约为2kHz。
电源电压VDD选6~9V。
闭合开关S时，被测压电陶瓷片应能发声。
然后逐渐调整R1，当R1↑时，fo↑，音调升高；当R1↓时，fo↓，音调降低。
压电陶瓷性能参数解析
压电陶瓷性能参数解析压电陶瓷是一种能够将电能转化为机械动能的材料。
它具有压电效应，即当施加电场时，会在陶瓷晶体中产生机械变形；反之，当施加机械应力时，会在陶瓷晶体中产生电荷积累。
这种特性使得压电陶瓷在传感器、声学器件、电子器件等领域得到广泛应用。
本文将介绍一些常见的压电陶瓷性能参数。
1.压电系数：压电系数是衡量压电材料性能的重要参数，用于描述材料在施加外部压力或电场时的响应情况。
它可分为压电应变系数d和压电电场系数g。
压电应变系数d用于描述压电陶瓷在施加电场时的形变情况，通常以毫米/伏作为单位。
压电电场系数g用于描述压电陶瓷在施加应力时产生的电荷量，通常以库伦/牛作为单位。
2.介电常数：介电常数是衡量材料在电场作用下电荷积累能力的参数。
压电陶瓷的介电常数通常以两个维度进行描述，分别为介电常数的相对静电介电常数（εr）和相对介电常数（εr）。
3.矫顽场和剩余极化：矫顽场是指施加电场或机械应力后，压电陶瓷尚未发生压电效应的最大电场或应力值。
剩余极化是指当外场消除时，材料中保留的极化强度。
这两个参数都能够反映压电陶瓷的稳定性和可逆性。
4.力常数和耦合系数：力常数是描述压电陶瓷的力-位移耦合效应的参数，标志着材料在施加电场时的机械响应程度。
耦合系数是力常数的相对值，是一种无量纲参数，常用于比较不同材料之间的压电性能。
5.介质损耗和压电品质因数：介质损耗是指压电陶瓷在工作频率下由于材料自身的损耗所导致的能量损失。
压电品质因数是衡量压电陶瓷在工作频率下损耗程度的参数，取决于介质损耗和介电常数等因素。
6.工作温度范围：工作温度范围是指压电陶瓷在正常工作条件下可以承受的温度范围。
这是一个重要的参数，因为一些压电材料在高温或低温环境中性能会发生变化。
以上是一些常见的压电陶瓷性能参数。
不同的应用场景对这些参数的需求也有所不同，因此在选用压电陶瓷材料时，需要根据具体的应用需求对这些性能参数进行综合考虑。
压电陶瓷的性能参数对材料的性能和应用特性有着重要的影响，因此对于压电材料的研究和理解是非常重要的。
压电陶瓷
压电陶瓷压电陶瓷（Piezoelectric ceramics）是一种特殊的陶瓷材料，具有压电效应。
它具有压电效应，能够在外界施加压力或扭转时产生电荷，同时在外加电场下也能产生机械变形。
因此，压电陶瓷广泛应用于传感器、换能器、储能器、振动器等领域。
本文将介绍压电陶瓷的原理、特性以及应用领域。
首先，我们来了解一下压电陶瓷的原理。
压电现象最早是由法国物理学家庞丁（Pierre Curie）和雅克（Jacques Curie）在1880年发现的。
他们发现某些晶体，如石英和长石，在外界施加压力时会产生电荷。
这被称为正压电效应。
而如果在外加电场的作用下，这些晶体会发生机械变形，这被称为反压电效应。
接下来，我们来探讨一下压电陶瓷的特性。
压电陶瓷具有几个主要的特性。
首先，它们具有良好的压电和逆压电效应。
这使得它们成为制造传感器和换能器的理想材料。
其次，压电陶瓷还具有良好的机械强度和稳定性。
它们可以承受高压力和机械应力，并且能够在广泛的温度范围内工作。
此外，压电陶瓷具有较宽的频率范围和较高的输出功率。
这使得它们成为制造振动器和储能器的理想选择。
压电陶瓷具有广泛的应用领域。
其中一个主要应用是在传感器领域。
压电陶瓷可以用于制造压力传感器、加速度传感器、力传感器等。
这些传感器可以广泛应用于自动化、工业控制、医疗设备等领域，实现对压力、加速度、力等参数的测量和监控。
另一个主要应用是在换能器领域。
压电陶瓷可以用于制造超声换能器、声波清洗器、喇叭等。
这些换能器可以将电能转化为机械能，实现声音的放大和传播。
此外，压电陶瓷还可以应用于振动器、储能器、精密电机等领域。
总之，压电陶瓷是一种独特的陶瓷材料，具有压电效应。
它具有压电和逆压电效应、良好的机械强度和稳定性、较宽的频率范围和高输出功率等特性。
压电陶瓷在传感器、换能器、储能器、振动器等领域有广泛的应用。
它们在实际生活中发挥着重要的作用，促进了科技的发展和进步。
希望随着科技的不断发展，压电陶瓷能够在更多领域发挥重要作用，为人们的生活带来更多便利和创新。
压电陶瓷的原理及特性研究
压电陶瓷的原理及特性研究
压电陶瓷是一种能够产生压电效应的材料。
压电效应是指当该材料受到外力作用时，会产生电荷分离或极化现象，从而在材料上产生电压。
压电陶瓷的原理是基于固体晶格的对称性变化。
当外力作用于压电陶瓷时，晶格中的离子会发生位移，从而引起正负电荷的分离。
这种电荷分离产生的电势差可以用来发电或驱动其他电子设备。
压电陶瓷的主要特性包括以下几个方面：
1. 压电效应：压电陶瓷可以在被压缩或拉伸时产生电压，这个特性使得它可以应用于传感器、振动器等领域。
2. 可逆性：压电陶瓷的压电效应是可逆的，即当外力停止作用时，电荷分离消失，电势差恢复为零。
这使得压电陶瓷可以在需要时对外力作出反应，而不需要额外的能源输入。
3. 高稳定性：压电陶瓷具有高稳定性和抗疲劳性能，可以在较长时间内保持稳定的压电效应。
这使得它能够在恶劣环境下工作，如高温、高湿度等条件。
4. 宽频响特性：压电陶瓷具有宽频响特性，可以在很宽的频率范围内产生响应。
这使得它在振动传感器、声波发射器等领域有广泛的应用。
通过研究压电陶瓷的原理及特性，可以进一步优化它的性能，拓展其在各个领域的应用。
完整版压电陶瓷片的原理及特性
完整版压电陶瓷片的原理及特性压电陶瓷是一种可压电材料，当施加外力时会产生电荷累积，从而产生电压。
压电陶瓷的原理是基于压电效应，即当施加外力时，材料内部的正负电荷会重新排列，形成电荷不平衡。
这种电荷不平衡会导致材料产生电位差，即产生电压。
压电陶瓷片由于具有良好的压电性能，广泛应用于传感器、超声换能器、无线电设备、换能器、纳米位移器、振动器等领域。
它的特点和特性如下：1.高压电系数：压电陶瓷片具有较高的压电系数，能够将机械能转化为电能，并且具有较高的能量转化效率。
这使得压电陶瓷片在能量采集、传感和控制领域应用广泛。
2.宽温度范围：压电陶瓷片的工作温度范围通常较宽，可以在极端的高温或低温环境下正常工作。
这使得它在航天、航空以及极地等恶劣环境中的应用具有独特的优势。
3.频率响应范围广：压电陶瓷片能够在较宽的频率范围内工作，通常从几千赫兹到几百兆赫兹。
因此，在超声波成像、荧光光谱仪和无线电通信等领域中具有重要的应用。
4.稳定性好：压电陶瓷片的性能稳定，具有优异的机械和电学性能。
它不易受到外界环境的影响，具有较长的使用寿命。
5.易于加工与制造：压电陶瓷片可以通过多种加工方法加工成不同形状和尺寸，如切割、打孔、磨削等。
这使得它在不同应用场合下可以满足不同形状和尺寸的需求。
6.低功率消耗：压电陶瓷片的功率消耗较低，适合用于需要低功耗的场合，如无线传感、医疗设备等。
7.较高的精度和稳定性：由于压电陶瓷片的工作原理和特性，它可以实现较高的精度和稳定性。
可以采集到更加准确和稳定的电信号或实现更加精确的控制。
总而言之，压电陶瓷片具有高压电系数、宽温度范围、频率响应范围广、稳定性好、易于加工与制造、低功率消耗和较高的精度和稳定性等特点和特性。
这使得它在诸多领域中有着广泛的应用前景。
压电陶瓷特性实验报告
压电陶瓷特性实验报告压电陶瓷特性实验报告引言压电陶瓷是一种能够在外力作用下产生电荷的材料，具有广泛的应用领域。
本实验旨在研究压电陶瓷的特性，包括压电效应、介电特性和机械特性等方面。
通过实验，我们可以更深入地了解压电陶瓷的性能和应用潜力。
实验一：压电效应在这个实验中，我们使用了一块压电陶瓷片和一台压电仪器。
首先，我们将压电陶瓷片固定在仪器上，并施加一定的压力。
随后，我们观察到仪器上显示的电压值随着施加的压力而变化。
这说明压电陶瓷具有压电效应，即在外力作用下会产生电荷。
实验二：介电特性为了研究压电陶瓷的介电特性，我们使用了一台电容测试仪。
首先，我们将压电陶瓷片固定在测试仪上，并连接电源。
随后，我们通过改变电源的电压，观察到测试仪上显示的电容值的变化。
这表明压电陶瓷在电场作用下会发生介电极化，导致电容值的变化。
实验三：机械特性在这个实验中，我们使用了一台拉伸试验机。
我们将压电陶瓷片固定在试验机上，并施加一定的拉伸力。
通过改变施加的力大小，我们观察到压电陶瓷片的形变情况。
同时，我们还测量了形变量与施加力的关系。
结果显示，压电陶瓷具有良好的机械特性，能够在外力作用下发生可逆的形变。
实验四：应用潜力通过以上实验的结果，我们可以看出压电陶瓷具有多种特性，具备广泛的应用潜力。
例如，在传感器领域，压电陶瓷可以用于测量压力、温度和加速度等参数。
此外，在声学领域，压电陶瓷可以用于扬声器和麦克风等设备。
还有一些其他领域，如医疗、能源和通信等，也可以应用压电陶瓷技术。
结论通过本次实验，我们深入了解了压电陶瓷的特性。
压电效应、介电特性和机械特性是压电陶瓷的重要特性，为其在多个领域的应用提供了基础。
压电陶瓷的应用潜力巨大，可以为现代科技的发展做出重要贡献。
我们相信，在进一步研究和技术创新的推动下，压电陶瓷将在未来得到更广泛的应用。
简述压电陶瓷的压电原理
简述压电陶瓷的压电原理压电陶瓷是一种特殊的陶瓷材料，拥有压电特性，即能够在受到机械压力或电场激励时发生形变，同时也能够在受到外力的作用下产生电荷。
这一特性使得压电陶瓷在许多领域具有广泛的应用，包括传感器、换能器、电子器件等。
压电陶瓷的压电效应是由于其晶胞结构的不规则性而产生的。
在压电材料中，晶胞内的离子位置存在偏移，形成了正负离子间的偏压。
当受到外力压力或电场激励时，这种偏压会发生改变，导致原子或离子发生位移，从而引起整体的形变。
具体来说，压电陶瓷的压电效应可分为直接压电效应和逆压电效应。
直接压电效应是指当施加机械压力时，压电陶瓷会产生电荷。
这是由于物质晶体内部正负电荷的位移而产生的，形成电荷极化。
这种电荷极化的大小与施加的压力大小成正比。
逆压电效应是指当施加电场时，压电陶瓷会产生形变。
压电陶瓷内部的正负离子会受到电场力的作用，发生位移，从而导致整体形变。
这种形变的大小与施加的电场强度成正比。
压电陶瓷的压电效应既能够将机械能转化为电能，也能够将电能转化为机械能，具有相互转换的特性，因此被广泛应用于能量转换和传感器领域。
压电陶瓷的优点在于具有很高的压电系数、良好的稳定性和可重复性，以及宽广的工作温度范围。
这些特性使得压电陶瓷在各种环境条件下都能够正常工作，并具备长周期稳定性。
压电陶瓷的压电原理是其内部正负离子间的位置偏移和位移能够导致电荷极化和形变。
压电效应的存在使得压电陶瓷成为一种重要的功能性材料，具备广泛的应用前景。
对于我个人而言，我认为压电陶瓷的压电原理是一种非常有趣和神奇的物理现象。
它不仅能够将机械能转化为电能，还能够将电能转化为机械能，实现相互转换。
这种能力在很多应用中都能够发挥重要的作用，比如用于能量转换、传感器等领域。
压电陶瓷的优点也使得它成为一种非常有前景的材料，可以在各种环境条件下稳定工作。
我相信随着科技的进步和应用的推广，压电陶瓷将会发展出更多新的应用，并为我们的生活带来更多便利和创新。
压电陶瓷主要特性
压电技术|压电陶瓷的主要特性有哪些？什么是压电陶瓷，主要有哪些特性？什么是压电陶瓷压电陶瓷是可以将电能转换成位移或出力的功能性材料。
当压电晶体在外力的作用下发生形变时，在晶体表面可以产生与外力成比例的电荷，这种由于机械力的作用而使晶体表面出现极化电荷的现象，称为正压电效应。
同时，当压电晶体置于外电场中，由于电场的作用，晶体会发生变形，形变的大小和外电场强度的大小成正比，这种由于电场的作用而使压电晶体发生形变的现象称为逆压电效应。
芯明天压电陶瓷产品以逆压电效应为主。
压电陶瓷的特性1、迟滞特性压电陶瓷升压曲线和降压曲线之间存在位移差。
在同一个电压值下，上升曲线和下降曲线上的位移值有明显的位移差，且这个位移差会随着电压变化范围的改变而改变，驱动电压越小则位移差也会相应越小，压电陶瓷的迟滞一般在给定电压对应位移值的10%-15%左右。
（如下图所示）。
我们将局部迟滞曲线的切换点之间的斜率定义为压电大信号形变系数d(G S):2、蠕变特性蠕变是指当施加在压电陶瓷的电压值不再变化时，位移值不是稳定在一固定值上，而是随着时间缓慢变化，在一定时间之后才会达到稳定值，如左图所示。
一般10s内蠕变量约为伸长量的1%~2%。
3、线性与非线性陶瓷的迟滞与蠕变可以通过闭环控制有效的消除，可以选择“芯明天”的闭环促动器以及闭环控制器产品。
4、温度特性温度变化是影响压电陶瓷纳米定位精度的一个非常重要的因素，压电陶瓷的性能会随着温度的改变而产生明显的变化。
叠堆共烧型压电陶瓷的居里温度为155℃，其使用温度为-25℃~+80℃。
超出100℃以上使用，陶瓷的性能会大幅下降，高温压电陶瓷的居里温度为360℃，操作温度可达200℃。
温度升高压电陶瓷的位移会受到一定的影响，取决于距离居里温度差值。
如果将陶瓷加热到居里温度点，将会产生退极化，压电效应将会随之消失，且不可恢复。
当与室温相比温度降低时，压电效应随之降低。
在液态氮的环境下，陶瓷的伸长度约为室温环境下的10%左右。
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压电陶瓷特性分析（一）
压电效应
压电效应是1880年由居里兄弟在α石英晶体上首先发现的。
它是反映压电晶体的弹性和介电性相互耦合作用的，当压电晶体在外力作用下发生形变时，在它的某些相对应的面上产生异号电荷，这种没有电场作用，只是由于形变产生的现象称为正压电效应。
当压电晶体施加一电场时，不仅产生了极化，同时还产生了形变，这种由电场产生形变的现象称为逆压电效应，逆压电效应的产生是由于压电晶体受到电场作用时，在晶体内部产生了应力，这应力称为压电应力，通过它的作用产生压电应变，实验证明凡是具有正压电效应的晶体，也一定具有逆压电效应，两者一一对应[92]。
任何介质在电场中，由于诱导极化的作用，都会引起介质的形变，这种形变与逆压电效应所产生的形变是有区别的。
电介质可能在外力作用下而引起弹性形变，也可能受外电场的极化作用而产生形变，由于诱导极化作用而产生的形变与外电场的平方成正比，这是电致伸缩效应。
它所产生的形变与外电场的方向无关。
逆压电效应所产生的形变与外电场成正比例关系，而且当电场反向时，形变也发生变化（如原来伸长可变为缩短，或者原来缩短可变为伸长）。
此外，电致伸缩效应在所有的电介质中都具有，不论是非压电晶体还是压电晶体；只是不同结构的电介质晶体的电致伸缩效应的强弱不一样。
而逆压电效应只有在压电晶体中才具有。
能产生压电效应的晶体叫压电晶体。
一类压电晶体是单晶，如石英(SiO2)，酒石酸钾钠(又称洛瑟盐，NaKC4H4O6⋅H2O)，锗酸铋(Bi12GeO20)等。
另一类压电晶体
称为压电陶瓷，如钛酸钡(BaTiO3)，锆钛酸铅[Pb(Zr x Ti rx)O3，代号PZT]，日本制成的铌镁锆钛酸铅[Pb(Mg１／３Ｎｂ２／３)O3加入PZT，代号PCM]，中国制成的锑锰锆钛酸铅[Pb(Mn1/2Sb2/3)O3加入PIT代号PMS]等。
电介质的极化
压电晶体都是电介质，而且是各向异性电介质，因此压电晶体的介电性质与各向同性电介质的介电性质是不同的。
电介质在电场作用下要产生极化，极化状态是电场对电介质的荷电质点产生相对位移的作用力与电荷间的相互吸引力的暂时平衡统一的状态。
电场是极化的外因，极化的内因在于介质的内部，随着介质内部的微观过程的不同，极化的主要机理有三种[97]。
(1) 组成电介质的原子或离子，在电场
作用下，带正电荷的原子核与其壳层电子
的负电中心出现不重合，从而产生电偶极
矩，这种极化称为电子位移极化。
(2) 组成电介质的正负离子，在电场
作用下发生相对位移，从而产生电偶极
矩，这种极化称为离子位移极化。
(3) 组成电介质的分子是有极分子，具有一定的本征电矩，但由于热运动，取向是无序的，整个电介质的总电矩为零(图5.1)。
当外电场作用时，这些电偶极矩将
发生沿外场的定向排列，从而在电介质中产生宏观电偶极矩，这种极化称为取向极化。
一、无极分子的位移极化
当无极分子电介质处在外电场中时，在电场力作用下，分子的正负电荷中心将产生相对位移形成一个电偶极子，它们的等效电偶极矩P的方向都沿着电场的方向(图5.2)，对于一块电介质整体来说，由于电介质中每一个分子都形成了电偶极子，它们在电介质中作如图 5.3所示的排列。
在电介质内部相邻电偶极子的正负电荷相互靠近，如果电介质是均匀的，那么，在它内部处处仍然保持电中性，但是在电介质的两个和外电场强度E0相垂直的表面上，将分别出现正电荷和负电荷(图5.3)，这些电荷不能离开电介质，也不能在电介质中自由移动，称之为极化电荷。
这种在外电场作用下，在电介质中出现极化电荷的现象叫电介质的极化。
外电场愈强，每个分子的正负电荷中心之间的相对位移愈大，分子的电偶极矩也愈大，电介质两表面上出现的极化电荷也愈多，被极化的程度愈高。
当外电场撤去后，正负电荷的中心又重合在一起(P=0)，所以这类分子可看作由两个异号等量的等效电荷以弹性力相联系的一个弹性电偶极子，其电偶极矩P的大小与场强成正比，由于无极分子的极化在于正负电荷中心的相对位移，所以常叫做位移极化.
二、有极分子的取向极化
至于有极分子电介质，分子中正负电荷的中心本来就等效为一个电偶极子，它在外电场的作用下，将受到力矩的作用，使分子的电偶极矩P转向电场的方向(图5.4)，因为分子热运动的干扰，这种转向是微小的，不可能使所有分子的电偶极矩都沿着电场方向排列起来(图5.5)。
外电场愈强，分子的电偶极矩的转向排列也愈整齐，在宏观上，在电介质与外电场垂直的两表面上出现的极化电荷也愈多，被极化的程度也愈高。
当外电场撤去后，由于分子的热运动而使分子的电偶极矩的方向又变成无规则的排列，电介质仍呈中性。
有极分子的极化在于等效电偶极子转向外电场的方向，所以叫取向极化。
一般说来，分子在取向极化的同时，也还存在着位移极化。
无极分子和有极分子这两类电介质极化的微观过程虽然不同，但宏观的效果却是相同的，都是在电介质的两个相对表面上出现了异号的极化电荷，且外电场愈强，所出现的极化电荷也愈多。
因此，下面从宏观上描述电介质的极化现象时，就不必分为两种电介质来讨论。
晶体的铁电性
有些电介质的极化现象很是特殊，在一定的温度范围内，它们的介电常数并不是常量，而是随场强而变化的，并且在撤去外电场后，这些电介质并不成为中性，而有剩余的极化。
为了和铁磁性物质能保持磁化状态相类比，通常把这种性质叫做铁电性[94]。
具有铁电性的电介质则叫做铁电体。
其中以钛酸钡陶瓷(BaTiO3)，酒石酸钾钠单晶(NaKC4H4O6⋅H2O)等最为突出[95]。
铁电体在电极化过程中将显示出电滞现象(图5.6)。
电滞回线表明，铁电体的极化强度与外加电场之间呈现非线性关系，且极化强度随外电场反向而反向。
极化强度反向是电畴反转的结果，所以电滞回线表明铁电体中存在电畴，所谓电畴就是铁电体中自发极化方向一致的小区域，电畴与电畴之间的边界称为畴壁[97]。
铁电晶体通常是多电畴体，每个电畴中的自发极化具有相同的方向，不同电畴中自发极化强
度的取向间存在着简单的关系，如图5.7。
对于多晶铁电体，由于各晶粒间晶轴取向的完全任意性，因此就整个多晶体而言，不同电畴中自发极化的相对取向之间没有任何规律性。
铁电体一般不能自发地形成单电畴，但在强的外电场下可使多畴晶体单畴化。
在强的外电场作用下，多畴晶体中自发极化平行或接近于外场方向的电畴体积将由于新畴核的形成和畴壁的运动而迅速扩大，其它方向的电畴体积则迅速减小并消失，使整个晶体变成一个单电畴体。
在外电场作用下，新畴核和畴壁运动的动力学过程称为电畴的反转过程。
这种反转具有某种滞后特性，因此铁电体显示出前述的电滞回线。
为讨论简化计，在此只考虑单晶体，并假定自发极化的取向只有两种可能—沿某晶轴的正向和负向；外电场方向平行于极化轴。
当外电场为零时，晶体中相邻电畴的极化方向相反，晶体的总电矩为零。
当外电场逐渐增加，自发极化方向与电场方向相反的那些电畴体积将由于电畴的反转而逐渐减小，与电场方向相同的那些电畴则逐渐扩大，于是晶体在外场方向的极化强度随着电场增加而增加，如图 5.6中O-A段曲线所示。
当电场增大到足够使晶体中所有反向电畴均反转到外场方向时，晶体变成单畴体，晶体的极化达到饱和，如图5.6中C附近部分所示。
此后电场再增加，极化强度将随电场线性增加(与一般电介质的极化相同)，并达到最大值P max，P max是最高极化电场的函数。
将线性部分外推至电场为零时，在纵轴上所得截矩Ps 称为饱和极化强度，实际上它就是每个电畴原来所具有的自发极化强度。
当电场从图中C处开始减小时，极化强度将沿C-B曲线逐渐下降。
电场减至零时，极化强度下降至某一数值P r，P r称为铁电体的剩余极化强度。
电场改变方向，并沿负值方向增加到E c时，极化强度下降至零，反向电场再继续增加，极化强度反向，E c就称为铁电体的矫顽场强。
随着反向电场的继续增加，极化强度沿负梯度方向继续增加，并达到负方向的饱和值(-P r)，整个晶体变为具有负向极化的单畴晶体。
若电场由高的负值连续变化到高的正值时，正方向的电畴又开始形成并生长，直到整个晶体再一次变成具有正向极化的单畴晶体。
在这个过程中，极化强度沿回线的FGH部分回到C点。
这样，在大的交变电场作用下，电场变化一周，上述过程就重复一次，显示出图5.6所示的电滞回线。
回线包围的面积就是极化强度反转两次所需的能量。