第4章 非晶态结构与性质
第四章半导体材料

半导体中电子运动不同于真空。真空中服从牛顿定 律,F=-eE=m0a。 m0—自由电子质量。半导体中电子于能带中受约束, 也可以用牛顿定律描述运动。但m0要改成m*。不同半 导体m*不同。
τ ——弛豫时间。电子经两次碰撞间的平均自由时间。
电子在运动时受杂质、缺陷碰撞而改变方向,形成阻力
Si:m*=0.5m0;GaAs: m*=0.07m0
价带
价带
n型半导体 型半导体
p型半导体 型半导体
以上杂质能级处于禁带中导带低或价带顶附近,故 称为浅能级杂质 浅能级杂质 如果杂质或缺陷(C、O、N、Fe、Cu、Ag、Au等) 及晶体缺陷(空位、位错),产生的能级往往在禁带中 部,称为深能级 深能级。 深能级 深能级杂质一般是在材料生长、器件制造时无意带进 的。
Si Si
Si
Si中掺5价P,P取代Si原子。4个 价电子与Si组成共价键。第5个价电 子多余,输送到导带上成为自由电 子。导带中电子导电。 产生的自由电子浓度约等于杂质 原子浓度(可控)。
导带
Si Si
e
Si
P
Si
导带
P P P P
施主
P P P P
n型半导体 型半导体
价带
施主
价带
P称为施主杂质,表示能给出一个价电子。
Hale Waihona Puke 2、掺杂或调制超晶格 、 同一材料交替改变掺杂类 型,产生系列抛物线势阱。 优点:任何半导体材料都可以做超晶格;杂质引起晶 优点 格畸变小,无明显界面;有效能隙可以调到任何值。 3、多维超晶格 、
一维超晶格 二维超晶格 三维超晶格
二维量子阱
一维量子线
0维量子点
可以出现更多的光电特性
4、应变超晶格 、 晶格常数相差较大的两种材料组成(可以做出比Si 器件更高速的电子器件)
高分子物理——第四章 非晶态高聚物ppt课件

(三)、高弹态(橡胶态)
力学特征:ε大,约100 ~1000%,且可逆,具有高 弹性,称为高弹态,为聚合物特有的力学状态。模量 E进一步降低—聚合物表现出橡胶行为
分子运动:链段运动
热运动 T↑,链段运动能力↑,ε↑
外力
蜷曲
伸长
T↑,大分子链柔性↑,回复力↑
高弹形变是链段运动使分子发生伸展
卷
曲的宏观表现。回复力↑(抵抗形变)与流动性
主价力(键合力、化学键)
共价键:由原子的价电子自旋配对所形成的键。 C—C(键长、键角、键能) 特点:不离解、不导电、具饱和性和方向性 类型:σ键(电子云分布轴对称)、π键(对称面)
离子键:由正负离子间的静电相互作用形成的键。 金属键:由金属原子的价电子和金属离子晶格之间的相互作用
形成的
次价力(此作用力的大小决定了分子结构,特别是聚集态结构)
⑴ 静电力(取向力,偶极力) 极性分子、永久偶极间
其大小同
偶极矩
↑而↑
定向程度 有关 ↑而↑
T
↑而↓
它是极性分子间的主要作用力
12~21KJ/mol
⑵ 诱导力 永久偶极与由它引起的诱导偶极间 极性分子之间或极性分子与非极性分子间 6~12KJ/mol
⑶ 色散力 是分子瞬时偶极之间的相互作用力 存在于一切分子中(极性或非极性),具加和
4、晶区的分子运动:晶区缺陷的运动、 晶型转变、晶区的局部松驰、折叠链的“手 风琴式”运动。
2,3,4都是小尺寸运动,或者微布朗运动
在上述运动单元中,对聚合物的物理和力 学性能起决定性作用的、最基本的运动单元, 只有1、2两种,而整链运动是通过各链段协同 运动来实现的,因此链段运动最为重要,高分 子材料的许多性能都与链段运动有直接关系。
3_《材料科学基础》第三章_晶体结构缺陷((上)

点缺陷(零维缺陷)--原子尺度的偏离.
按 缺
例:空位、间隙原子、杂质原子等
陷 线缺陷(一维缺陷)--原子行列的偏离.
的
例:位错等
几 何
面缺陷(二维缺陷)--表面、界面处原子排列混乱.
形
例:表面、晶界、堆积层错、镶嵌结构等
态 体缺陷(三维缺陷)--局部的三维空间偏离理想晶体的周期性
例:异相夹杂物、孔洞、亚结构等
1、 固溶体的分类
(1) 按杂质原子的位置分: 置换型固溶体—杂质原子进入晶格中正常结点位置而取代基
质中的原子。例MgO-CoO形成Mg1-xCoxO固溶体。 间隙型固溶体—杂质原子进入晶格中的间隙位置。
有时俩
(2)按杂质原子的固溶度x分: 无限(连续)固溶体—溶质和溶剂任意比例固溶(x=0~1)。
多相系统
均一单相系统
Compounds AmBn
原子间相互反应生成
均一单相系统
结构
各自有各自的结构
A structure
structure
+ B structure
结构与基质相同 A structure
结构既不同于A也不同于B New structure
化学计量 A/B
不定
固溶比例不定
m:n 整数比或接近整数比的一定范围内
四、固溶体Solid solution(杂质缺陷)
1、固溶体的分类 2、置换型固溶体 3、间隙型固溶体 4、形成固溶体后对晶体性质的影响 5、固溶体的研究方法
①固溶体:含有外来杂质原子的单一均匀的晶态固体。 例:MgO晶体中含有FeO杂质 → Mg1-xFexO
基质 溶剂 主晶相
杂质 溶质 掺杂剂
萤石CaF2(F-空位)
功能材料(非晶态合金)

图4-4 纯Ni,Au77.8Ge13.8Si8.4,Pd82Si18, Pd77.5Cu6Si16.5的C曲线
从图中可以看出,不同成分的合金,
形成非晶态的临界冷却速度是不同的。临
界冷却速度从TTT图可以估算出来
Rc = (Tm-Tn)/tn
式中Tm为熔点,Tn,tn分别为C曲线鼻尖所 对应的温度和时间。
组元间电负性及原子尺寸相差越大(10%
~20%),越容易形成非晶态。在相图上,
成分位于共晶点附近的合金,其Tm一般较
低,即液相可以保持到较低温度,而同时
其玻璃化温度Tg 随溶质原子浓度的增加而
增加,令T = Tm-Tg,T随溶质原子的增
加而减小,有利于非晶态的形成。
合金非晶态的形成倾向与稳定性通常 用ΔT=Tm -Tg 或ΔTx =Tx -Tg 来描述,其
3.化学气相沉积法(CVD)
目前,这种方法较多用于制备非晶态Si,Ge, Si3N4,SiC,SiB等薄膜,适用于晶化温度较高的材 料,不适于制备非晶态金属。
4.液体急冷法 将液体金属或合金急冷获得非晶态的方法统称为 液体急冷法。可用来制备非晶态合金的薄片、薄带、 细丝或粉末,适于大批量生产,是目前实用的非晶 态合金制备方法。
若考虑实际冷 却 过程, 就要作 出 合 金的连 续冷却 转 变 图 (CCT 图 , 即 Continous-CoolingTransformation ), 如图4-5,图中示出 了临界冷却速度。
图4-5 几种非晶态合金的CCT图及TTT图
研究表明,合金中组元间电负性及原 子尺寸大小与非晶态的形成有很大关系。
为了进一步了解非晶态的结构,通常 在理论上把非晶态材料中原子的排列情况 模型化,其模型归纳起来可分两大类。一 类是不连续模型,如微晶模型,聚集团模 型;另一类是连续模型,如连续无规网络 模型,硬球无规密堆模型等。
7 《材料科学基础》第七章 材料中的相变

2. 二级相变
在临界T、P时,两相的化学势及一阶偏导数相等, 但化学势的二阶偏导数不相等。
1
恒压热容:
T P 2 T P
1
P T 2 P T
2 2 C P 2 1 T 2 T 2 T P P
2
V —— 新相的体积 ; △G
V
—— 单位体积中旧相和新相之间的自由能之差G液-G固;
A —— 新相的总表面积;γ —— 新相的界面能。
假设生成的新相晶胚呈球形,则:
4 3 G r n GV 4r 2 n 3 4 3 T r nH 4r 2 n 3 T0
不涉及化学反应,如液体蒸发、α-石英与α-磷石英间的 转变。
广义的相变:包括过程前后相组成发生变化的情况,相
变过程可能伴随多组分系统的化学反应。
相变类型很多,如V
L、V S、L S、S1 S2、L1 L2等。
相变可以表现为:
从一种结构转变为另一种结构。
例:V-L-S转变、同质多相转变
* Gk GK f
2 cos 1 cos 2 f
4
讨论: 1)θ = 0°,cosθ = 1,f(θ )= 0,Δ Gh*= 0;
2)θ = 90°,cosθ = 0 ,
核化势垒降低一半;
1 , G GK 2
* k
3)θ =180°,cosθ = -1, Δ Gh*= Δ Gh 。
例:熔体析晶
无核相变(连续型相变):通过扩散偏聚方式进行的
相变。亦称为斯宾纳多分解(Spinodal Decomposition)、 调幅分解。
例:玻璃分相、固溶体出溶
第4章 非晶态结构与性质 知识点060

2.晶体的熔解热比液体的气化热小得多
Na晶体 Zn晶体 冰
熔融热 (kJ/mol) 2.51
6.70 6.03
而水的气化热为40.46kJ/mol。这说明晶体和液体内 能差别不大,质点在固体和液体中的相互作用力是接 近的。
3.固液态热容量相近
几种金属固、液态时的热容值
表明质点在液体中的热运动性质(状态)和在固体中 差别不大,基本上仍是在平衡位置附近作简谐振动。
强度 I
4. 气体-液体-玻璃-晶体的X射线衍射谱比较
气体 液体
玻璃 晶体 2θ
液体衍射峰最高点的位置与晶体相近,表明了液 体中某一质点最邻近的几个质点的排列形式与间距和晶 体中的相似。液体衍射图中的衍射峰都很宽阔,这是和 液体质点的有规则排列区域的高度分散有关。由此可以 认为,在高于熔点不太多的温度下,液体内部质点的排 列并不是象气体那样杂乱无章的,相反,却是具有某种 程度的规律性。这体现了液体结构中的近程有序和远程 无序的特征。
学习指导
4.1 熔体的结构
一、对液体的一般认识 二、硅酸盐熔体结构――聚合物理论
一、对液体结构的一般认识
知识点060. 液体的一般性状与结构
1.晶体与液体的体积密度相近
晶体熔化为液体时体积变化较小,一般不超过10% (相当于质点间平均距离增加3%左右);而当液体气化时, 体积要增大数百倍至数千倍(例如水增大1240倍)。
第4章 非晶态结构与性质
4.1 熔体的结构 4.2 熔体的性质 4.3 玻璃的通性 4.4 玻璃的形成
学前指导
将学习到的知识点:
知识点060. 液体的一般性状与结构 知识点061. 硅酸盐熔体的聚合物结构理论 知识点062. 熔体的粘度及变化 知识点063. 熔体的表面张力及变化 知识点064. 玻璃的通性、玻璃的形成与转变 知识点065.玻璃形成的条件 知识点066. 玻璃的结构理论
《无机材料》 第4章 非晶态结构与性质(2)-熔体的性质(2学时)

2. 请分析图示R2O 对R2O-SiO2系统玻 璃粘度的影响
R2O-SiO2系统玻璃在1400℃时的粘度变化
u 熔体粘度,特征温度【应变点,退火点(Tg),变形 点,Litteleton软化点,操作点,成形温度范围】,硼 反常现象,混合碱效应;
u 熔体表面张力,表面活性物质,表面惰性物质,表面 活性剂;
u 当Na2O约为15~20mol%时,B3
+形成[BO4]最多,Y最大, α最小;
u 继续增加Na2O 含量,引入游离
氧,起断网作用,Y↓ , α ↑ 。
Na2O-B2O3二元玻璃中平均桥氧数Y、
热膨胀系数α随Na2O含量的变化
(6)混合碱效应:粘度↑
混合碱效应:熔体中同时引入两种或以上 R2O或 RO时,粘度比等量的一种R2O或RO高。
η=1012Pa·s时18Na2O·12RO·70SiO2玻璃对应温度
8电子结构 T(℃) 18电子结构 T(℃)
第四周期
CaO 533
ZnO
513
第五周期
SrO 511
CdO 487
第六周期
BaO 482
PbO 422
(8)其它化合物
CaF2:熔体粘度↓↓ F-半径与O2-相近,较易发生取代,但F-只有一 价,破坏原网络后难以形成新网络,粘度大大下降。
(2)修正式——VFT公式(Vogel-Fulcher-Tammann公式)
lg A B
T T0
式中 A、B、T0——与熔体组成有关的常数,其 中,T0 表示 液体分子不能再移动时的温度,也可理解 为:当液体过冷到T0时,其中的质点不再可能作在一 般液体中的迁移运动。
【注意】以上两公式均为经验式,因此目前粘度仍
玻璃结构及性质

非晶态结构与性质内容提要熔体和玻璃体是物质另外两种聚集状态。
相对于晶体而言,熔体和玻璃体中质点排列具有不规则性,至少在长距离范围结构具有无序性,因此,这类材料属于非晶态材料。
从认识论角度看,本章将从晶体中质点的周期性规则形排列过渡到质点微观排列的非周期性、非规则性来认识非晶态材料的结构和性质。
熔体特指加热到较高温度才能液化的物质的液体,即较高熔点物质的液体。
熔体快速冷却则变成玻璃体。
因此,熔体和玻璃体是相互联系、性质相近的两种聚集状态,这两种聚集状态的研究对理解无机材料的形成和性质有着重要的作用。
传统玻璃的整个生产过程就是熔体和玻璃体的转化过程。
在其他无机材料(如陶瓷、耐火材料、水泥等)的生产过程中一般也都会出现一定数量的高温熔融相,常温下以玻璃相存在于各晶相之间,其含量及性质对这些材料的形成过程及制品性能都有重要影响。
如水泥行业,高温液相的性质(如粘度、表面张力)常常决定水泥烧成的难易程度和质量好坏。
陶瓷和耐火材料行业,它通常是强度和美观的有机结合,有时希望有较多的熔融相,而有时又希望熔融相含量较少,而更重要的是希望能控制熔体的粘度及表面张力等性质。
所有这些愿望,都必须在充分认识熔体结构和性质及其结构与性质之间的关系之后才能实现。
本章主要介绍熔体的结构及性质,玻璃的通性、玻璃的形成、玻璃的结构理论以及典型玻璃类型等内容,这些基本知识对控制无机材料的制造过程和改善无机材料性能具有重要的意义。
4.1 熔体的结构一、对熔体的一般认识自然界中,物质通常以气态、液态和固态三种聚集状态存在。
这些物质状态在空间的有限部分则称为气体、液体和固体。
固体又分为晶体和非晶体两种形式。
晶体的结构特点是质点在三维空间作规则排列,即远程有序;非晶体包括用熔体过冷而得到的传统玻璃和用非熔融法(如气相沉积、真空蒸发和溅射、离子注入等)所获得的新型玻璃,也称无定形体,其结构特点是近程有序,远程无序。
习惯上把高熔点物质的液体称为熔体(指熔点温度以上,具有一定流动性的液体),所以对于硅酸盐来说,它的液体一般称之为熔体。
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硼反常现象: 由于B3+离子配位数变化引 起性能曲线上出现转折的现象。
(6)混合碱效应:粘度↑ 混合碱效应:熔体中同时引入一种以上R2O或RO时,粘度比等量的一种R2O或RO高。 与离子半径、配位等结晶化学条件不同而相互制约有关。
(7)离子极化:粘度↓ 极化使离子变形,共价键成分增加,减弱Si-O键力。温度一定时,引入等量的具 有 18电子层结构的二价副族元素离子 Zn2+、Cd2+、Pb2+等较引入含8电子层结构的 碱土金属离子更能降低系统的粘度,即当粘度一定时,系统对应温度更低。 η=1012Pa·s时18Na2O·12RO·70SiO2玻璃对应温度 8电子结构 T(℃) 第四周期 第五周期 第六周期 CaO SrO BaO 533 511 482 18电子结构 T(℃) ZnO CdO PbO 513 487 422
3. 硼酸盐熔体随碱含量减少,表面张力温度系数dσ/dT由负逐 渐接近零值,并有可能出现正值。 【原因】温度升高:熔体中 各组分活动能力增强,破坏熔体表面 [BO3] 平面基团的整齐排 列,使表面张力增大。
2.表面张力-组成关系
结构类型相同的离子晶体,晶格能越大,则熔体表面张力越
大;单位晶胞边长越小,则熔体表面张力越大。
1.粘度-温度关系
(1) 弗仑格尔公式 ф=A1e-△u/kT η=1/ф=A2e△u/kT logη=A+B/T 式中 △u——质点粘滞活化能; K——波尔兹曼常数; T——绝对温标; A1 、 A2 、 A——与熔体组成有关的常数。
【注意】该公式假定粘滞活化能是 与温度无关的常数,则只能应用于 简单的不缔合的液体或在一定温度 范围内缔合度不变的液体。对于硅 酸盐熔体在较大温度范围时,斜率 会发生变化,因而在较大温度范围 内以上公式不适用。
2)R2O含量较高(O/Si较高)时,R+降低粘度的次序是: Li+<Na+<K+ 原因:熔体中硅氧负离子团接近最简单的[SiO4]形式,并存在大量O2-, [SiO4] 之间主要依靠R-O键力连接,这时作用力矩最大的Li+就具有较大的粘度。
(3)二价金属氧化物: 粘度↓
双重作用: 1)提供游离氧使硅氧负离子团解聚:粘度↓ 2)离子势Z/r较R+大,能夺取硅氧负离子团中的O2-导致硅氧负离子团聚合 :粘度↑ 系统粘度次序(见图 ): Ba2+>Sr2+>Ca2+>Mg2+ R2+降低粘度次序
表面张力: 水:70×10-3N/m左右 熔融盐类:100 ×10-3 N/m左右 硅酸盐熔体:(220~380)×10-3N/m,与熔融金属相近,随组成与温度而变化.
1.表面张力-温度关系 【一般规律】温度升高,质点热运动增加,体积膨胀,相互作 用变为松弛,表面张力降低。 在高温及低温区,表面张力均随温度的增加而减小,二者几乎成 直线关系,即:
3:1
2
2
3:1
2
2
2.75:1 2.5:1 2:1
带状硅酸盐 层状硅酸盐 架状硅酸盐
1 [Si4O11]6- 2 [Si4O10]4- 3 [SiO2]
2.5 3 4
1.5 1 0 二维方向无限 延伸 三维方向无限 延伸
3. 影响聚合物聚合程度的因素
组成 温度
三、硅酸盐熔体的分相
硅酸盐熔体分成二种或两种以上的不混溶液相,称为分相。 R—O的键强近似地决定于阳离子电荷Z与半径r之比(Z/r, 称为离子势),Z/r越大,熔体分成二液不混溶液滴的倾向 越明显。 Sr2+、Ca2+、Mg2+等离子的Z/r比值大,容易导致熔体分 相; K+、Cs+、Rb+的Z/r比值较小,不易导致熔体分相。
水气化热(kJ/mol) 40.46 表明:晶体和液体内能差别不大,质点在固体和液体中相互作用力接近。
3.固液态热容量相近 表明:质点在液体中热运动性质(状态)和在固体中差别不大,基本上仍
是在平衡位置附近作简谐振动。 几种金属固、液态时的热容值
4. X射线衍射图相似 液体衍射峰最高点位置与晶体相近,表明: 液体中某一质点最邻近几个质点的排列形式与间距和晶体中的相似; 液体衍射峰很宽阔,缘于: 液体质点有规则排列区域的高度分散; 液体结构特征:近程有序,远程无序。 在高于熔点不太多的温度下,液体内部质点排列具有某种程度规律性,而非象 气体一样杂乱无章。
硅酸盐复合阴离子团结构
O:Si 4:1 3.5:1 名称 岛状硅酸盐 组群状硅酸盐 环状硅酸盐 六节环(三节 环、四节环) 链状硅酸盐 负离子团类型 [SiO4]4- [Si2O7]6- [Si6O18]6- ([Si3O9]6- 、[Si4O12]6- ) 1[Si2O6]4- 共 氧 离子数 0 1 每 个 硅 负电荷数 4 3 负离子团结构
(8)其它化合物
CaF2:熔体粘度↓↓ F-半径与O2-相近,较易发生取代,但F-只有一价,破坏原网络后难以形成新网 络,粘度大大下降。 稀土氧化物(氧化镧、氧化铈等)、氯化物、硫酸盐:粘度↓。
【总结】某种化合物对粘度的影响既取决于化合物本性, 也取决于原基础熔体组成。
二、表面张力
恒温、恒容条件下,熔体与另一相(一般指空气)接触的相 分界面上增加一个单位新表面积时所作的功,称为比表面能 ,简称表面能,单位为J/m2,简化后其因次为N/m。 熔体表面能和表面张力数值与因次相同(但物理意义不同) ,熔体表面能往往用表面张力σ来代替。 表面张力物理意义:作用于表面单位长度上与表面相切的力, 单位是N/m。
图中θ为X射线衍射角,即X射线入射光与晶面之间的夹角。 曲线 1—晶体:衍射强度时强时弱,在不同θ处出现尖锐的衍射“峰”; 4—气体:小角度衍射衍射强度很大,并随θ值的增大逐渐减弱,没有“峰”或 类似的“峰”出现; 3—熔体:相当于晶体对应衍射峰位置出现突起,呈现宽阔的衍射“峰”,无气 体所特有的的小角度衍射; 2-玻璃体:与熔体衍射峰近似,衍射峰最高点的位置与晶体相近。
Ba2+<Sr2+<Ca2+<Mg2+
(4)高价金属氧化物:粘度↑ SiO2、 Al2O3 、 ZrO2、 ThO2等氧化物因其阳离子电荷多,离子半径小,作用 力大,总是倾向于形成更为复杂巨大的复合阴离子团,使粘滞活化能变大, 导致熔体粘度增高。 (5) 阳离子配位数 —— 硼反常现象 在硅酸盐Na2O-SiO2系统中: 1)B2O3含量较少时,Na2O/ B2O3>1,”游离”氧充足,B3+以[BO4]状态 加入到[SiO4] 网络,起连网作用,结构趋于紧密,粘度随B2O3含量升高 而 增 加 ; 2)当Na2O/ B2O3 约为1时(B2O3含量约为15%),B3+形成[BO4]最多,粘 度 达 最 大 ; 3)B2O3含量增加到Na2O/ B2O3<1时,“游离”氧不足,B3+开始处于层状 [BO3]中,使结构趋于疏松,粘度又逐步下降。
a.应变点 b.退火点 c.变形点 d.Litteleton软化点 e.操作点 f.成形温度范围 g.熔化温度
2.粘度-组成关系 (1) O/Si比 O/Si↑:硅氧四面体网络聚合程度↓,粘度↓。 熔体中O/Si比值与结构及粘度的关系
(2)一价碱金属氧化物:粘度↓ ↓ 加入R2O(Li2O、Na2O、K2O、Rb2O、Cs2O),熔体粘度显著降低。 原因:R+电荷少、半径大,和O2-作用力小,能提供系统中的“自由(游离)” 氧而 使O/Si比值增加,导致原来硅氧负离子团解聚成较简单的结构单位,因而使活化能 减低,粘度变小。
σ=σ0(1-bT) 式中 b —— 与成分有关的经验常数; σ0 —— 一定条件下开始的表面张力值; T —— 温度变动值。
温度反常现象 1.对PbO-SiO2系统玻璃,其表面张力随温度升高而略微变 大,温度系数dσ/dT为正值。 2. 一般含有表面活性物质的系统也出现正温度系数,可能与 在较高温度下出现“解吸”过程有关。
□=Li2O-SiO2 1400℃ ;○=K2O-SiO2 1600℃;△=BaO-SiO2 1700℃
简单R2O-SiO2系统中,R+对粘度影响与本身含量有关。
1)R2O含量较低(O/Si较低)时,R+半径越小,降低粘度作用越大: Li+>Na+>K+>Rb+>Cs+ 原因:熔体中硅氧负离子团较大,对粘度起主要作用为[SiO4] 间键力。由于R+除 了能提供 “ 游离 ” 氧,打断硅氧网络以外,在网络中还对 Si - O - Si 键有反极化作 用,减弱上述键力。Li+离子半径最小,电场强度最强,反极化作用最大,故降低 粘度作用最大。
(2)VFT公式(Vogel-Fulcher-Tammann公式)
式中 A、B、T0——与熔体组成有关的常数。
【注意】以上两公式均为经验式,因此目前粘度仍不能通过计算而得到精确数据,在 实际生产和科研中仍需实际测定粘度数据作为依据。
(3)粘度的测定 硅酸盐熔体粘度相差很大(10-2~1015Pa·s)不同范围粘度用不同方法测定. 107~1015 Pa·s:拉丝法。根据玻璃丝受力作用的伸长速度来确定。 10~107 Pa·s:转筒法。利用细铂丝悬挂的转筒浸在熔体内转动,悬丝受熔体粘 度的阻力作用扭成一定角度,根据扭转角的大小确定粘度。 100.5~1.3×105 Pa·s:落球法。根据斯托克斯沉降原理,测定铂球在熔体中下落 速度求出。 小于10-2 Pa·s:振荡阻滞法。利用铂摆在熔体中振荡时,振幅受阻滞逐渐衰减的 原理测定。
1 . Na+ , K+ , Ba2+ 等电荷少、半径大的离子一般呈单个离子 形式存在; 2 . Si4+ , P5+ , B3+ , Ge4+ 等电荷多、配位数小的离子往往与 O2-结合成络阴离子,成为聚合程度不等的复合阴离子团; 3.整个熔体是电中性,阳离子和阴离子团之间仍旧存在静电 吸引力; 4.熔体结构特征仍然是在阳离子周围包围阴离子,阴离子周 围包围阳离子; 5.复合阴离子团的种类、大小和复杂程度随熔体的组成和温 度而变,可以解聚或继续聚合成更复杂的阴离子团。其聚合和 解聚反应为: