第五章材料的介电性能,
材料性能学名词解释
一、名词解释第一章力学1.真实应变一根长度为L 的杆，在单向拉应力作用下被拉长到L ,则ε = ，为真实应变。
2.名义应变一根长度为L 的杆，在单向拉应力作用下被拉长到L ,则ε=L –L /L =△L/L , ε为名义应变。
3.弹性模量材料在阶段，其和应变成线性关系（即符合），其称为弹性模量。
对各向同性体为一常数。
是原子间结合强度的一个标志。
4.弹性柔顺系数弹性体在单位应力下所发生的应变，是弹性体柔性的千种量度。
S =-μ/E ,其下标十位数为应变方向，个位数为所受应力的方向。
5.材料的蠕变对粘弹性体施加恒定应力σ时，其应变随时间而增加。
6.材料的弛豫对粘弹性体施加恒定应变ε时，则应力将随时间而减小。
7.位错增殖系数 n个位错通过试样边界时引起位错增殖，使通过边界的位错数增加到nc个，c即为位错增殖系数。
8.滞弹性一些非晶体，有时甚至多晶体在比较小的应力时可以同时表现出弹性和粘性。
9.粘弹性无机固体和金属的与时间有关的弹性，即弹性形变的产生与消除需要有限时间。
10.粘性系数(粘度) 单位接触面积、单位速度梯度下两层液体间的内摩擦力。
单位Pa·S. 是流体抵抗流动的量度。
11.脆性断裂构件未经明显的变形而发生的断裂。
断裂时材料几乎没有发生过塑性变形。
在外力作用下，任意一个结构单元上主应力面的拉应力足够大超过材料的临界拉应力值时，会产生裂纹或缺陷的扩展，导致脆性断裂。
与此同时，外力引起的平均剪应力尚小于临界值，不足以产生明显的塑性变形或粘性流动。
12.裂纹亚临界生长裂纹在使用应力下，随时间的推移而缓慢扩展。
其结果是裂纹尺寸逐渐加大，一旦达到临界尺寸就会失稳扩展而破坏。
13.材料的理论结合强度根据Orowan提出的原子间约束力随原子间的距离x的变化曲线（正弦曲线），得到σ=σ×sin2πx/λ，σ为理论结合强度。
单位面积的原子平面分开所作的功应等于产生两个单位面积的新表面所需的表面能，材料才能断裂，根据公式得出σ = Eγ/a 。
第五章_柔软复合材料解析
聚芳酰胺纤维纸
Nomex®芳香聚酰胺绝缘材料已在各种电气设备, 在各种特殊场合都得到广泛应用达40年
敞开 干式变压器
发电机
交、直流电机 密封电机
环氧浇注变压器
气体变压ห้องสมุดไป่ตู้ 油浸变压器
整流器
二、柔软复合材料的种类 1、6520聚酯薄膜绝缘纸复合材料
由聚酯薄膜涂以 粘合剂与一层绝 缘纸板复合而成
E级绝缘结构普遍采用这种 复合材料作为槽绝缘、匝 间、相间和衬垫绝缘
5—橡胶辊，6—绝缘纸板开卷架，7—成品收卷辊架
三、柔软复合材料的制造设备
加热压力
粘合剂
通 风
辊
纤维
纸
收卷 （品）成
薄
膜
上胶辊 带
纤维
钢丝刮 纸
刀
橡皮 辊 张力
辊
三层卧式复合机
三、柔软复合材料的制造设备
纤维纸
加热辊 橡皮辊
纤维纸
切边刀 收卷
平台
刮刀 漆槽
加热元件 烘箱
成卷（薄膜 ）
三层立式复合机示意图
1.0 1.5～2.5 2.2
2.7 3.1 3.1～3.2 3.0～5.0
4.5 5.0～6.0
聚芳酰胺纤维纸
聚芳酰胺纤维纸
低温性能
耐湿性
由于NOMEX独特 的聚合结构， 可以在各种低 温条件下应用
NOMEX产品在环境 相对湿度95%时， 其介电强度是完全 干燥状态下的90%
聚芳酰胺纤维纸
聚芳酰胺纤维纸
需经高温轧光实现致密化 轧光
及内部粘结。
检查
聚芳酰胺纤维纸
NOMEX纸的机械性能在纵向（MD）和横 向（XD）上产生很大的差别。
材料介电性能
材料介电性能
材料的介电性能是指材料在电场作用下的响应能力，是材料的一项重要物理性质。
介电性能的好坏直接影响着材料在电子器件、电力设备等领域的应用。
因此，研究和了解材料的介电性能对于材料科学和工程技术具有重要意义。
首先，介电常数是衡量材料介电性能的重要参数之一。
介电常数是指材料在外电场作用下的极化能力，它反映了材料对电场的响应程度。
介电常数越大，表示材料对外电场的响应能力越强，极化程度越高。
介电常数的大小直接影响着材料的绝缘性能和电容性能。
因此，提高材料的介电常数是提高材料介电性能的重要途径之一。
其次，介电损耗是另一个重要的介电性能指标。
介电损耗是指材料在电场作用下吸收和释放能量的能力。
介电损耗越小，表示材料对外电场的能量损耗越小，电能的传输和存储效率越高。
因此，降低材料的介电损耗是提高材料介电性能的关键之一。
此外，介电强度也是衡量材料介电性能的重要参数之一。
介电强度是指材料在外电场作用下的耐受能力，它反映了材料在电场作用下的抗击穿能力。
介电强度越大，表示材料在外电场作用下的耐受能力越强，抗击穿能力越高。
因此，提高材料的介电强度是提高材料介电性能的重要途径之一。
总之，材料的介电性能是材料科学和工程技术领域中的一个重要研究方向。
通过研究和了解材料的介电性能，可以为材料的设计、制备和应用提供重要的理论指导和技术支持。
希望通过不断的研究和探索，能够进一步提高材料的介电性能，推动材料科学和工程技术的发展。
《材料物理性能》课后习题答案
《材料物理性能》第一章材料的力学性能1-1一圆杆的直径为2.5 mm 、长度为25cm 并受到4500N 的轴向拉力，若直径拉细至2.4mm ，且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变，并比较讨论这些计算结果。
解：由计算结果可知：真应力大于名义应力，真应变小于名义应变。
1-5一陶瓷含体积百分比为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa)，试计算其上限和下限弹性模量。
若该陶瓷含有5 %的气孔，再估算其上限和下限弹性模量。
解：令E 1=380GPa,E 2=84GPa,V 1=0.95,V 2=0.05。
则有当该陶瓷含有5%的气孔时，将P=0.05代入经验计算公式E=E 0(1-1.9P+0.9P 2)可得，其上、下限弹性模量分别变为331.3 GPa 和293.1 GPa 。
0816.04.25.2ln ln ln 22001====A A l l T ε真应变)(91710909.4450060MPa A F =⨯==-σ名义应力0851.0100=-=∆=AA l l ε名义应变)(99510524.445006MPa A F T =⨯==-σ真应力)(2.36505.08495.03802211GPa V E V E E H =⨯+⨯=+=上限弹性模量)(1.323)8405.038095.0()(112211GPa E V E V E L =+=+=--下限弹性模量1 / 101-6试分别画出应力松弛和应变蠕变与时间的关系示意图，并算出t = 0,t = ∞ 和t = τ时的纵坐标表达式。
解：Maxwell 模型可以较好地模拟应力松弛过程：V oigt 模型可以较好地模拟应变蠕变过程：以上两种模型所描述的是最简单的情况，事实上由于材料力学性能的复杂性，我们会用到用多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合而成的复杂模型。
介电
局部电场 n0 ELoc =P
P =ε0（εr-1）E0
宏观场
n0 Eloc =ε0 (εr-1)E0
E Loc
r 2
3
E0
r -1 r 2
=
n0
克劳修斯-莫索蒂方程的意义是建立了可测物理量εr（宏 观量）与质点极化率（微观量）之间的关系，同时提供 了计算介电性能参数的方法。
1.4．克劳修斯-莫索蒂方程
本节考虑电介质材料中的原子或者分子的极化率 和电介质材料的介电常数的联系。 • 微观： 电介质的极化强度P定义: P =∑μ/V 电偶极矩μ与电场强度成正比的线性极化，有 μ = ELoc 若单位体积中有n0个极化粒子(原子、分子或离子等)， 各个极化粒子偶极矩的平均值为μ，则有 P = n0μ ， P = n0 ELoc • 宏观：P =ε0（εr-1）E
电介质在电场下工作的损耗从哪里来？
1.6电介质的松驰极化 •P= P∞ +Pr
• 位移极化，达到稳态所需要的时间为10-10—10-12秒，在无线电频率范围 （5*1012Hz)，可以认为极短，也即建立这类极化的时间可以忽略不计。 用P∞表示 这类极化的极化强度。
• 偶极子转向极化等，在电场作用下则要经过相当长的时间（10-10秒或者更 长），才能达到其稳定态，所以这类极化称为松弛(驰豫）极化。用Pr表 示这类极化的极化强度
•
思考题（学号尾数为奇数作1，3，尾数为偶 数作2，4,下周交） 1。 什么是电介质？ 2。电介质和导体对电场响应有什么不同？描述 它们对电场响应的参数是什么？ 3。什么叫介质的极化？ 4。从极化类型特点来考虑：高频电场，例如光 波，需要有什么类型极化的材料？如果在低 频，例如50Hz左右，又需要有什么类型极 化的材料？
材料物理性能——介电性能
n
k k
k
（6.11）
结论：为了获得高介电常数，除了选择α大的离子外，还 要求n大，即单位体积的极化质点数要多。
14 Sunny smile
材料的介电性能
三、介质的极化 1.介质极化类型： 电子极化、离子极化、偶极子转向极化、空间电荷极化和 自发极化等。
2.极化基本形式：
1）位移式极化 这是一种弹性的、瞬时完成的极化，不消耗能量。电子 位移极化、离子位移极化属这种情况； 2）松弛极化 这种极化与热运动有关，完成这种极化需要一定的时间， 并且是非弹性的，因而消耗一定的能量。电子松弛极化、 离子松弛极化属这种类型。
3）宏观电场E ：
E = E外 + E1 （6.5）
9 Sunny smile
材料的介电性能
2．原子位置上的局部电场Eloc 1）局部电场的来源： 一是外加电场E外；
二是晶体中其它原子所产生的电场。
2）晶体中其它原子所产生的电场 当一个特定的分子被想像的足够大的球体所包围，见图 6.3，该圆球半径比原子间距大很多；球外电介质可作为连续 均匀介质；球内也为均匀的，则宏观电场对球内各点作用一样。 如果把球体从固体中切割出来，球外的极化强度P保持不 变。那么，作用于圆球中心处的特定分子的电场（局部电场） 由四部分组成： ①由电极板上的自由电荷产生的E外 ；
e 4 0 R 3
(6.17)
可见电子极化率的大小与原子(离子)半径有关。
平均感生偶极矩＜μ＞
若考虑同类原子的一个集合，它们所有轨道是随机取 向，如电场较低，则在电场方向上平均感生偶极矩为 ＜μ＞=μ＜cos2θ＞= 1/3 所以
4 0 R 3 E loc 3 4 e 0 R 3 （6.18） 3
材料的介电性能教学课件
添加填料
通过向介电材料中添加填料 来提高其介电性能。
表面改性
通过改变介电材料表面的性 质来提高其介电性能。
掺杂改性
通过掺杂其他物质来改善介 电材料的性能。
现有问题及解决方案
1 介电强度降低的问
题
通过材料改良和设计优 化来提高介电强度。
2 介电损耗过高的问
题
3 改进介电性能的新
方向
通过优化材料结构和表 面处理来降低介电损耗。
材料的介电性能教学课件 PPT
本课件旨在介绍材料的介电性能，涵盖介电性能的概述、介电材料的分类、 介电应用领域、介电测试技术、性能改善以及现有问题及解决方案等主题。
介电性能概述
1 介电常数的定义
2 介电损耗的定义
介电常数是材料对电场强度的响应程度的 量度。
介电损耗是材料中电能转化为热能的程度。
3 介电强度的定义
4 介电中的极化现象
介电强度是材料能够承受的最大电场强度。
极化是材料中正、负电荷偏离平衡位置的 过程。
介电材料分类
常用的介电材料
常见的介电材料包括陶瓷、塑料、橡胶等。
介电材料的特性比较
不同介电材料具有不同的介电常数、介电损耗和介电强度。
介电应用领域
介电材料在电容器中的 应用
介电材料用于制造电容器以 存储电荷。
介电材料在电子器件中 的应用
介电材料用于制造电子器件 以实现绝缘和隔离于高压设备中的 绝缘和耐压功能。
介电测试技术
1 介电常数测试
通过实验测量材料的介电常数。
3 介电强度测试
通过实验测量材料的介电强度。
2 介电损耗测试
通过实验测量材料的介电损耗。
介电材料的性能改善
材料物理习题与考核
练习题第一章材料物理基本知识简介1.一电子通过5 400 V电位差的电场。
-11m)；(1)计算它的德布罗意波波长(1.67×10(2)计算它的波数；?10m)的布拉格衍射角(2°18面(111)(面间距′)。
(3)计算它对Ni晶体102.04?d?226232262310、2s3p2s2p2p3d、3s3p、；(2)1s3s、2.有两种原子，基态电子壳层是这样填充的(1)1s、2610。
请分别写出的所有电子的四个量子数的可能组态。
4d4s 4p3n?3.如电子占据某一能级的几率为1/4，另一能级被占据的几率为3/4。
(1)分别计算两个能级的能量比费密能高出多少kT?(2)应用你计算的结果说明费密分布函数的特点。
图1.37 一束入射的电子波0?283。
计算Cu的(4.Em10?/n?8.5F5.计算Na在0K时自由电子的平均动能。
(Na的相对原子质量33?)。
kg/m?1.01322.99,?10A?r*6.已知晶面间距为d，晶面指数为(h k l)的平行晶面的倒易矢量为，一电子波与该晶面系r hkl?角入射(见图l.37)，试证明产生布拉格反射的临成界波矢量K的轨迹满足方程*?。
2/r?||cos|K|hkl7.试用布拉格反射定律说明晶体电子能谱中禁带产生的原因。
8.试用晶体能带理论说明元素的导体、半导体、绝缘体的导电性质。
9.过渡族金属物理性能的特殊性与电子能带结构有何联系?10.试比较非晶态固体电子能带结构与晶态固体能带结构的差异并说明差异产生的主要原因。
11.试用玻璃化转变的自由体积理论解释非晶态高聚物熔体冷却时体积变化的现象。
12.高聚物的流动机理是什么？试说明相对分子量对玻璃化温度和流动温度的影响趋势。
13.为什么增塑更有利于玻璃化温度的降低，而共聚对熔点的影响更大？14.高聚物的结晶融化过程与玻璃化转变过程有什么本质的不同？高聚物结构和外界条件对这两个转变过程的影响有那些相同点和不同点？第二章材料的热学性能1. 计算室温（298K）时莫来石瓷的摩尔热容值，并与杜隆-珀替定律计算的结果比较。
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材料 刚玉 云母晶体 氧化铝陶瓷 食盐晶体 LiF晶体 聚苯乙烯 高抗冲聚苯乙烯 聚苯醚 聚碳酸酯 9（6.5）[60(106)] 5.4~6.2 9.5~11.2 6.12 9.27 2.45~3.10（60） 2.45~4.75（60） 2.58（60） 2.97~3.71（60）
聚乙烯泡沫塑料
整理得：
5.1.4 影响介电常数的因素
• 介电类型 • 温度系数
• 介电常数与温度呈强的非线性关系，用温度系数描述温度特征难度大 • 介电常数与温度呈线性关系，可以用温度系数描述介电常数与温度的 关系
5.2 交变电场中的电介质
• 5.2.1 复介电常数
在变动的电场下，静态介电常数不再适用，而出现动态介电常数——复介电常数
第五章 材料的介电性能
5.1 介质极化和静态介电常数
5.2 交变电场中的电介质
• 在外电场作用下，材料发生两种响应，一种是电传导，另一种是 电感应。与导电材料相伴而生，主要应用于材料介电性能的这一 类材料总称为电介质（材料）。 • 表征材料的介电性能的基本参数：介电系数、介电损耗、电导率 和击穿强度。
一切陶瓷
离子结构 离子不紧 密的材料 高价金属 氧化物 有机
空间电荷 极化
结构不均 匀的材料
直流—— 光频 直流—— 红外 直流—— 超高频 直流—— 超高频 直流—— 超高频 直流—— 高频
无关
温度升高极 化增强 随温度变化 有极大值 随温度变化 有极大值 随温度变化 有极大值
无
很弱 有 有 有
随温度升高 而减小
在气体、液体和理想的完整晶体中，经常存在的微观极化机制是电子位移极化、离子位移极 化和固有电矩的取向极化
在非晶体固体、聚合物高分子、陶瓷以及不完整的晶体中，还会存在其他复杂的微观极化机制。 松弛极化、空间电荷极化和自发极化
4. 松弛极化
有一种极化，虽然也是由外加电场造成的，但是它还与带电质点的热运动状态密切相关。 当材料中存在弱电联系的电子、离子和偶级子等松弛质点时，温度造成的热运动使这些质点分布混乱， 而在电场的作用使它们有序分布，平衡时建立了极化状态。这种极化具有统计性质，称为热松弛（驰豫）极化
5.1.2 电介质的极化的微观机制
1. 电子位移极化
电场作用时，正、负电荷中心产生相对位移(电子云发生了变化而使正、负电荷中心分离的物理过程) 电子云位移极化存在于一切气体、液体及固体介质中。
电子云位移极化的特点：
a) 极化所需时间极短，在一般频率范围内，可以 认为ε与频率无关；
b)具有弹性，没有能量损耗。
• 5.2.1 复介电常数
复介电常数最普遍地表达式是
5.2.2 介电驰豫的物理意义
当电介质开始受静电场作用时，要 经过一段时间后，极化强度才能达到 相应的数值，这个现象称为极化弛豫， 所经过的这段时间称为弛豫时间。
图5.11 极化强度的建立
5.2.3 德拜驰豫方程
而
5.2.3 德拜驰豫方程
包括：电子松弛极化、离子松弛极化以及偶级子松弛极化，多发生子晶体缺陷区或玻璃体内，有些 极性分子物质也会发生
4. 松弛极化
材料中弱束缚电子在晶格热振动下，吸收一定能 量由低级局部能级跃迁到较高能级处于激发态； 处于激发态的电子连续地由一个阳离子结点，移
到另一个阳离子结点；
外加电场使其运动具有一定的方向性，由此引起
5.1.2 电介质的极化的微观机制
3. 固有电矩的取向极化
电介质中电偶极子的产生有两种机制：一是产生于感应电矩；二是产生于固有电矩
在么偶外电场作用时，电偶极子在固体中杂乱无章地排列，宏观上显示不出它的带电特征；如果将该系 统放入外电场中，固有电矩将沿电场方向取向时，其固有的电偶极矩沿外电场方向有序化，这个过程被
5.2.4 谐振吸收和色散
5.2.5 介电损耗
介质损耗：任何电介质在电场（直流、交流）的作用下，总有部分电能转化为其他形式的能
电介质损耗：电介质在单位时间内损耗的能量称为电介质损耗功率，简称电介质损耗
1. 介质损耗的形式和微观原理
电介质在恒定电场的作用下所损耗的能量与通过其内部的电流有关 (1) 由样品集合电容的充电所造成的位移电流或电容电流，这部分电流不损耗能量 (2) 由各种介质极化的建立引起的电流，此电流与松弛极化或惯性极化、共振等有关，引起的损耗为极化损耗 (3) 由介质的电导（漏导）造成的电流，这一电流与自由电荷有关，引起的损耗称为电导损耗
3）共振吸收损耗
• 对于离子晶体，晶格振动的光频波代表原胞内离 子的相对运动，若外电场的频率等于晶格振动光 频波的频率，则发生共振吸收。
5.2.5 介电损耗
2. 介电损耗的表示方法
5.2.5 介电损耗
2. 介电损耗的表示方法
在交变电场下，除电导损耗外，还有因介质极化（尤其是取向极化）而引起的能耗
此时只有电导损耗
1. 介质损耗与频率的关系
5.2.6 影响介质损耗的因素
2. 介质损耗与温度的关系
1) 低温区
2. 介质损耗与温度的关系
2) 反常分散区
3）高温区
5.2.6 影响介质损耗的因素
3. 介质损耗与湿度的关系
5.2.7 材料的介质损耗
• 以上介绍的介质损耗所针对的是单相的材料，而实际的材料往往是显微结构不均匀的多 相体，尤为突出的是应用广泛的固体无机材料，这些材料损耗的主要形式是电导损耗和 松弛极化损耗，但还有两种其他损耗形式：电离损耗和结构损耗
有
图5-8 各种极化频率范围及其对介电常数的贡献
5.1.3 宏观极化强度与微观极化 率
作用在被考察分子上的有效电场与宏观电场不同，它是外加宏观电场与周围极化了的分子对被考 察分子相互作用电场之和。即与分子、原子上的有效电场、外加电场E0、电介质极化形成单刀退 极化场Ed、还有分子或原子周围的带电质点的相互作用有关
如右图所示：在外电场的作用下，这些带电粒子可以有
微观的位移，这种微观位移将激发附加的电场，从而使
总电场变化。 电介质就是指在电场作用下能建立极化的一切物质 真空 E
自由电子 偶极子
束缚电荷
图5.1 电介质的极化现象 根据分子的电结构，电介质可分为两大类：极性分子电介质和非极性分子电介质
材料 二氧化硅玻璃 金刚石 多晶ZnS 钛酸钡 聚苯乙烯泡沫塑料 石蜡 聚乙烯 天然橡胶 3.78（102~103） 6.6（直流） 9.7（直流） 8.7（直流） 3000（106） 1.02~1.06（60） 2.0~2.5 2.26 2.6~2.9
1. 无机材料中的两种损耗形式
1）电导（或漏导）损耗 • 缺陷的存在，产生带束缚较弱的带电质点。带电 质点在外电场的作用下沿着与电场平行的方向做 贯穿电极之间的运动。 • 实质相当于交流、直流电流流过电阻做功，一切 实用工程介质材料不论是在直流或在交流电场作 用下，都会发生漏导损耗。
2）极化损耗
• 由于各种电介质极化的建立所造成的电流引起的损耗称为极化 损耗，这里的极化一般是指弛豫型的。 结论： • ① 当外电场频率很低，即ω→0时，各种极化都能跟上电场的变 化，即所有极化都能完全建立，介电常数达到最大，而不造成 损耗； • ② 当外电场频率逐渐升高时，松弛极化从某一频率开始跟不上 外电场变化，此时松弛极化对介电常数的贡献减小，使ω随频率 升高而显著下降，同时产生介质损耗，当ω→∞时，损耗达到最 大； • ③ 当外电场频率达到很高时，松弛极化来不及建立，对介电常 数无贡献，介电常数仅由位移极化决定， ω→0时， tanδ→∞， 此时无极化损耗。 • （说明：损耗角，大小可以作为绝缘材料的判据 σ=ωεtanδ）
上式就常称为德拜方程
Cole-Cole图在处理实验数据时很有用。在不同的频率 下，测出复介电长生殿额实部和虚部，将测量点标在 复平面上，所实验点组成一个半圆弧，则属于德拜型 驰豫；同时，个别实验点对圆弧的偏离程度表明了这 些实验点的精确程度
对于偏离德拜型的介电驰豫，有一个很有用的经验公式，把复介电常数写成：
称为取向极化或转向极化
取向极化的机理可以应用于离子晶体的介质中，带有正、负电荷和成对的晶格缺陷所组成的离子晶体 中的“偶级子”，在外电场作用下也可能发生取向极化。如下图所示的极化是由杂质离子（通常是带 大电荷和阳离子）在阴离子空位周围跳跃引起的，有时也称为离子跃迁极化，其极化机构相当于偶级 子的转动。
单位体积电解质的功率损耗可表示为
综合电导损耗和极化损耗两部分，可得到介质损耗为：
介质损耗率P为
5.2.6 影响介质损耗的因素
影响材料介质损耗的因素可分为两类，一类是材料结构本身的影响，如不同材料的漏导电流不同， 由此引起的损耗也各不相同。第二类是外界环境或实验条件对材料介电损耗的影响。 1. 介质损耗与频率的关系
1. 有效电场
当电介质极化后，在其表面形成了束缚电荷。这些束缚电荷形成了一个新的电场，由于与极化电场方向相 反。故称为退极化场Ed，如右图所示。
外加电场E0和退极化场Ed的共同作用才是宏观电场E宏，即 E宏=E0+Ed
P
图5.9
退极化场Ed
5.1.3 宏观极化强度与微观极化率
2. 克劳修斯-莫索堤方程
铁电体的就按强度P和电场强度E的关系类似于铁磁材料的此话特性，称为电滞现象
自发极化在某一温度下急剧消失，称此为“居里温度”，并用Tc表示
表5-2
极化形式 极化的电 介质种类
各种极化形式的比较
极化的频 率范围 与温度的关 系 能量消耗
电子位移 极化
离子位移 极化 离子松弛 极化 电子位移 松弛极化 转向极化
5.1.2 电介质的极化的微观机制
如果按作用质点的性质分，介质的极化一般包括三部分：电子极化、离子极化和偶级子转向极化
通常意义上，电介质极化是由外加电场作用于这些质点产生的，还有一种极化与质点的热运动有关。 因此。极化的基本形式有可分为两种：