湍流燃烧模型-PDF

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PaSR湍流燃烧模型对典型湍流射流火焰的数值模拟

PaSR湍流燃烧模型对典型湍流射流火焰的数值模拟
ar d c dd t i dc e c l i e is u e ea l h mia n t .M o ee s ls l ai a e y ag o po c re p n ig a t o i t ee p r e t l a .T e e e k c d ldr u t aev l t db r u f o r s o d n u r i x e i n t e d h a t v m a da h a i- me n d s
mi i g p g e s l y ad mi a t l n c m b si np c s n a esr cu en a ef me s ra e x n r r s a o n n e o o u t r e sa d f m tu t r e r h a u f c ,wh r et c l ff w o o p o r o o l t l e t i s ae o o i c m- e h me l s p r b et f o u t n h ea ay i a e nP S m o e o sse t l wi e f mev re tr c in s e ta ig a i et r a a l i o c mb si .T n l ss s d o a R d l s n itn l t t a / o t x i e a t c r l a r m t u - o t o b ic we h h l n o p d nh
Nu r c l i l to f y i a r l n e a sb a R o e me i a mu a i n o p c l S T Tu bu e t t J Fl me y P S M d l HUANG i We ,ZHAO i g h i P n - u ,YE T o h g a—u n

浙大高等燃烧学_湍流燃烧理论模型_程乐鸣_2013_9

浙大高等燃烧学_湍流燃烧理论模型_程乐鸣_2013_9

率决定于末燃气团在湍流作用下破碎成更小气团的速
率,而破碎速率与湍流脉动动能的衰变速率成正比。
R fu ~ / k
湍流燃烧速率
对比用k - ε模型和混合长度模型计算湍流粘度的公式
t C k 1/ 2 C C D k 2 /
假定 k 1/ 2 正比于混合长度与均流速度梯度绝对值的乘
对于层流火焰,在一定条件下,火焰传播速度与试验装 置无关。
在研究湍流燃烧时,针对湍流火焰,同样期望确定其传 播速度时,不要与装置本身有关,以带有共性,仅与料量比: λ、μ、D等量数有关。 事实证明这是不可能的。
在某些化学当量比下,湍流中有效热扩散系数要比层流 中分子的热扩散系数大 100倍,因此,湍流火焰的理论概念 不象层流火焰那样容易定义。
分析湍流火焰时,不仅要考虑湍流的 输运特性,还必须考虑湍流的脉动特性。 建立湍流燃烧模型中,要把混合过程 的控制作用和湍流脉动的影响有机地统一 起来。 基于此,Spalding提出了k-ε-g模型
几率分布函数
几率分布函数,即:一个用于描述湍流燃烧系 统中的因变量。 对于某个量我们关心的是它取某个值的几率。 无量纲混合分数的几率分布函数定义如下: P(f)df=f(t)处于(f,f+df)范围内的那段时间间隔t的 时间分数,即几率。 式中,P(f)称为瞬态混合分数f的几率分布密度 PDF。
F Sl w0 FL
F ST w0 FT
湍流火焰锥外 表面面积
研究湍流火焰过程中发展起来的方法
一类为经典的湍流火焰传播理论,包括皱折层流火焰的 表面燃烧理论与微扩散的容积燃烧理论。 另一类是湍流燃烧模型方法,是以计算湍流燃烧速率为 目标的湍流扩散燃烧和预混燃烧的物理模型,包括几率 分布函数输运方程模型和ESCIMO湍流燃烧理论。

湍流模型

湍流模型
如果你是在模拟风洞条件,在风洞中模型被安装在网格和/或金属网格屏下游的测试段,你可以用下面的公式:
其中, 是你希望的在穿过流场之后k的衰减(比方说k入口值的10%), 自由流的速度 是流域内自由流的流向长度Equation 9是在高雷诺数各向同性湍流中观察到的幂率衰减的线性近似。它是基于衰减湍流中k的精确方程U ?k/?x = - e.
你可以在使用轮廓指定湍流量一节中描述的湍流指定方法,来输入同一数值取代轮廓。你也可以选择用更为方便的量来指定湍流量,如湍流强度,湍流粘性比,水力直径以及湍流特征尺度,下面将会对这些内容作一详细叙述。
湍流强度I定义为相对于平均速度u_avg的脉动速度u^'的均方根。
小于或等于1%的湍流强度通常被认为低强度湍流,大于10%被认为是高强度湍流。从外界,测量数据的入口边界,你可以很好的估计湍流强度。例如:如果你模拟风洞试验,自由流的湍流强度通常可以从风洞指标中得到。在现代低湍流风洞中自由流湍流强度通常低到0.05%。.
在入口、出口或远场边界流入流域的流动,FLUENT需要指定输运标量的值。本节描述了对于特定模型需要哪些量,并且该如何指定它们。也为确定流入边界值最为合适的方法提供了指导方针。
使用轮廓指定湍流参量
在入口处要准确的描述边界层和完全发展的湍流流动,你应该通过实验数据和经验公式创建边界轮廓文件来完美的设定湍流量。如果你有轮廓的分析描述而不是数据点,你也可以用这个分析描述来创建边界轮廓文件,或者创建用户自定义函数来提供入口边界的信息。一旦你创建了轮廓函数,你就可以使用如下的方法:
? 混合分数和变化(对于PDF燃烧计算)
? 程序变量(对于预混和燃烧计算)
? 离散相边界条件(对于离散相的计算)
? 次要相的体积分数(对于多相计算)

PDF方法模拟钝体驻定的湍流扩散火焰

PDF方法模拟钝体驻定的湍流扩散火焰
209 ) 104
202 ; 307
3 南 京 理 工 大 学 动 力 工 程 学 院 , 江苏 南 京 .
[ 摘
要 】 采 用 标 量 联 合 的 概 率 密 度 函 数 方 法 ,对 钝 体 驻 定 的湍 流 射 流 扩 散 Sde 火 焰 H 1进 行 数 值 模 拟 , yny M
闭的 , 在解决偏 离化 学平 衡 , 流 和化学 反应 强烈耦 合 的燃 烧 问 题上 具有 其 独 特 的优 势 . 近 , i 川采用 湍 最 L u等 速度 一湍流频 率 一标量 联合 的 P F方法计 算 了 S de D yny火焰 H . , M13 研究 了有关 模 型参 数 、 边界 、 网格等 因 素
第2 5卷 第 6期 20 08年 1 月 1
C N S OU NA F C MP T T ON HY I S HI E E J R L O O U A I AL P S C
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ计



V1 5N . 0 2 . o6 .
N v. o 8 0 .2 0
[ 章 编 号 ] 10 —4X(08 0—731 文 0 126 20 )603.1
结 合 当地 自适 应 建 表 方 法 加 速 化 学 反 应 计 算 ,用 修 正 的 L R I 诺 应 力 模 型求 解 速 度 场 .首 次 对 3种 不 同 规 模 R. P雷
的 甲烷 化 学 反 应 动 力 学 机 理 进 行 研 究 ,并 与 实 验 数 据 进 行 比 较 ,结 果 表 明 ,模 型 和 反 应 机 理 很 好 地 预 测 了 速 度
0 引 言
利 用钝体 后形 成 的回流 区来 驻 定火焰 , 工程 上很 多不 同类型 的燃烧 室 中有着广 泛 的应用 , 在 钝体后 流场 结 构复 杂 , 流混合 十分 强烈 , 湍 化学 反应 动力 学影 响显 著 , 分表现 出湍 流与化 学反应 之 间的相互 作用 , 充 因此

热工数学模型作业

热工数学模型作业

PDF模型建模及应用学号:XX 姓名:XXPDF (Probability Den sity Fu nction )是概率密度模型。

PDF 方法是一种较为流行的湍流燃烧模型,能够较为精确的模拟任何详细的化学动力学过程,适用于预混、非预混和部分预混的任何燃烧问题。

目前,确定输运变量脉动概率密度函数的方法有输运方程和简化假定两种,分别称之为输运方程的PDF和简化的PDF前者建立输运变量脉动的概率密度输运方程,通过求解该方程来获得输运变量脉动的概率分布。

后者假定输运变量脉动的概率密度函数的具体形式,通过确定其中的一些待定参数来获得输运变量脉动的概率分布。

湍流燃烧中,后者应用最为普遍和广泛。

在简化的PDF中,输运变量脉动的概率密度函数常常采用双分布、截尾高斯分布等。

PDF模型从PDF变量不同大致可以分为三类。

第一类是欧拉系中建立瞬时量和脉动量两相速度PDF第二类方法仅从颗粒运动方程出发,在拉氏体系中建立颗粒速度-坐标联合PDF方程;第三类是在拉氏体系中运用流体微团拉氏方程和颗粒运动方程来建立流体微团速度-颗粒速度-坐标联合PDF输运方程,即在颗粒运动方程的基础上添加了流体微团拉氏方程。

本文将着重介绍ZaiChki的PDF 模型。

1. 气固两相湍流Zaichki的PDF模型建模1.1从拉氏方程到PDF输运方程湍流中单个大密度颗粒的运动方程可以有如下的形式:dR p dV p U _ V p二=V — = ------------------------------------------- + F(1-1)d p d x巧u其中,R p和V p分别是颗粒位置和速度矢量,U是流体瞬时速度矢量。

第二个方程右边的两项分别是流体相对颗粒的作用力和外力(例如,重力)。

这种表达方式下从流体相对颗粒的作用力可以看出:颗粒的松弛时间,・u,取决于颗粒的雷诺数,因此拽引力中也加入了漂移速度的影响。

因此,方程不仅在Stocks阻力定律范围内成立而且在大雷诺数的条件下也是适用的。

湍流的数学模型简介精心整理版共88页

湍流的数学模型简介精心整理版共88页
可用通用微分方程表示。
一般认为,无论湍流流动多么复杂,非稳态的连续性方 程和N-S方程(动量方程)仍然适用于湍流的瞬时流动。
第1章 湍流导论
1.3、湍流的基本方程(不可压) ❖ N-S方程
ui ui ui'
将非稳态N-S方程对时间作平均,即把湍流的运动看成是时间平均
流动与瞬间脉动流动的叠加:
'
及 t的概念,直接建立以雷诺应力为因变量的微分方程,然
后作适当假设使之封闭。这种模型也称为二阶封闭模型。
代数应力方程模型(Algebraic Stress Model,ASM)
主要思想是设法将应力的微分方程简化为代数表达式, 以减少RSM模型过分复杂的弱点,同时保留湍流各项异性 的基本特点。
3.2 湍流模型具体介绍
第2章 湍流的数值模拟方法简介
2.2 模型比较
湍流模型方法 (RANS方法)
大涡模拟方法 (LES方法)
给出了时间平均的流动信息,易于工程应用
抹去了流动的瞬态特性及细观结构,适合高雷 诺数,不具普适性
介于RANS与DNS之间,非常成功的应用于RANS
不能满足要求的高端应用,如燃烧、混合、外部空 气动力学。
、 k-g 模型等 。其中,应用最普遍的是 k-ε模型。
针对k-ε模型不足,许多学者对标准的模型进行了修正。
▪ 重整化群k-ε模型(renormalization group,RNG model) ▪ 可实现k-ε模型(realizable k-ε model) ▪ 多尺度k-ε模型(multiscale model of turbulence)
Contents
1
湍流导论
2
湍流的数学模型简介
3

湍流燃烧及其数值模拟

湍流燃烧及其数值模拟

湍流燃烧及其数值模拟研究1. 湍流燃烧1.1湍流燃烧基本概念当流动雷诺数数较小时,由于流体粘性的作用,流体呈层流流态。

当流动的特征雷诺数超过相应的临界值,流动从层流转捩到湍流。

湍流燃烧是指湍流流动中可燃气的燃烧,在能源、动力、航空和航天等工程领域,经常遇到的实际燃烧过程几乎全部都是湍流燃烧过程。

湍流燃烧实质是湍流,化学反应和传热传质等过程相耦合的结果。

湍流对燃烧的影响与湍流强度和湍流涡旋尺度有关。

小尺度湍流通过湍流扩散使火焰区内的输运效应增加,从而使化学反应速率增加。

但气流脉动不会火焰面产生皱褶,只能把火焰变成波纹状。

大尺度湍流对火焰内部结构没有影响,但使火焰阵面出现皱褶,增加其燃烧面积,造成火焰表现传播速度增加。

当湍流强度及湍流尺度均较大时,火焰前沿不再连续而分裂成四分五裂。

燃烧对湍流的影响主要表现在燃烧释放的热流流团膨胀,影响气体的密度和运动速度,从而影响当地的涡旋,湍流强度和湍流结构。

1.2湍流燃烧分类湍流燃烧按其燃料和氧化剂的初始混合状态可以分类为:湍流非预混燃烧、预混燃烧和部分预混燃烧。

在湍流非预混燃烧燃料和氧化剂事先是分离的,燃料和氧化剂一边混合一边燃烧,燃烧速率主要受湍流混合过程控制,而在湍流预混燃烧中,燃料和氧化剂在进入核心燃烧区以前已经充分混合,化学反应的速率由火焰前缘从炽热的燃烧区向冷态无反应区的传播所控制。

上面两种燃烧方式是湍流燃烧的两个极限情形,很多情况下两种燃烧模式是并存的,称为部分预混燃烧。

部分预混燃烧可出现在下列情形中叫:(1)在一个完全以非预混燃烧为配置的燃烧装置发牛了局部熄火;(2)当预混火焰前缘穿过非均匀的混气时;(3)射流非预混火焰发生抬举,其根部是一个典型的部分预混火焰。

这三种部分预混燃烧情形涉及了经常受到关注的燃烧研究话题如局部熄火、火焰稳定等,它们对研究湍流燃烧过程的机理有很大意义。

在湍流燃烧中,湍流流动过程和化学反应过程有强烈的相互关联和相互影响.湍流通过强化混合而影响着时平均化学反应速率,同时化学反应放热过程又影响着湍流,如何定量地来描述和确定这种相互作用是湍流燃烧研究的一个重要内容.湍流是非常复杂的,它包括湍流问题,湍流与燃烧的相互作用,流动参数与化学动力参数之间的耦合机理等问题。

【国家自然科学基金】_湍流燃烧模型_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140731

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Hale Waihona Puke 反应进度变量 人员疏散 乙烯裂解炉 openfoam hdmr fluent cfx 4区域模型
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科研热词 数值模拟 湍流燃烧 数值仿真 障碍物 燃烧室 燃烧 湍流 概率密度函数方法 大涡模拟 k-ε 模型 高精度ppm格式 高温伴流射流火焰(jhc) 预混火焰 非结构网格 钝体驻定火焰 钝体驻定扩散火焰 超音速燃烧 超声速横侧射流 超压 详细化学动力学 脉冲喷油参数 网络模型 直接模拟 球形容器 球带型 爆燃 爆炸力学 燃面退移速率 燃烧模型 燃料分布 热传导率 火焰面模型 火焰绕流 火焰稳定器 火焰加速 湍流燃烧模型 湍流混合 湍流模型 湍流-复杂反应相互作用 混合算法 流体力学 泄爆 沉浸边界法 水下航行器 模拟计算 槽道反应流动 概率密度函数(pdf) 柴油机 旋流燃烧窒 旋流 微种群遗传算法 当地自适应建表
科研热词 推荐指数 数值模拟 6 湍流燃烧 4 火焰面模型 2 非预混燃烧 1 非预混 1 钝体驻定扩散火焰 1 通风排烟 1 辐射传热 1 计算流体动力学 1 计算流体力学(cfd)模拟 1 计算流体力学 1 联合概率密度函数 1 网格密度 1 粉尘爆炸 1 箱带模型 1 离散坐标法 1 着火延迟时间 1 相连容器 1 相关函数 1 直接数值模拟 1 玉米淀粉 1 燃烧 1 燃料流量调节 1 热辐射破坏半径 1 炉膛 1 灭火添加剂 1 火焰高度 1 火焰传播 1 湍流模型 1 湍流扩散燃烧 1 湍流 1 液雾 1 液滴蒸发 1 池火灾 1 氮氧化物 1 氢气/空气 1 气泡雾化 1 概率密度函数方法 1 概率密度函数 1 条件矩封闭 1 普朗克平均吸收系数 1 旋流强度 1 旋流射流 1 数值分析 1 弯管流动 1 小火焰面模型 1 套管 1 大涡模拟 1 地铁隧道 1 固体燃料冲压发动机 1 喷雾燃烧 1 喷雾 1
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PDF 模型概率密度函数PDF方法以随机的观点来对待湍流问题,对解决湍流化学反应流的问题具有很强的优势。

在湍流燃烧中存在一些非输运量( 如反应速率, 密度, 温度及气相体积分数等) 的湍流封闭问题。

尽管这些量没有输运方程, 但它们常常是输运变量的已知函数。

平均或者过滤高度非线性的化学反应源项会引起方程的封闭问题。

因此,用PDF的方法来解决这些非输运量的湍流封闭问题显然是一个既简单又直接的途径。

PDF方法是一种较为流行的湍流燃烧模型,能够较为精确的模拟任何详细的化学动力学过程, 适用于预混、非预混和部分预混的任何燃烧问题。

目前, 确定输运变量脉动概率密度函数的方法有输运方程和简化假定两种, 分别称之为输运方程的PDF和简化的PDF。

前者建立输运变量脉动的概率密度输运方程,通过求解该方程来获得输运变量脉动的概率分布。

后者假定输运变量脉动的概率密度函数的具体形式, 通过确定其中的一些待定参数来获得输运变量脉动的概率分布。

湍流燃烧中, 后者应用最为普遍和广泛。

在简化的PDF 中, 输运变量脉动的概率密度函数常常采用双 D 分布、截尾高斯分布和B 函数分布等形式。

PDF在理论上可以精确考虑任意详细的化学反应机理,但是其具体求解时需借助其它的模型和算法,而且计算量相对较大。

PDF的方程是由N-S方程推导而来,其中的化学反应源项是封闭的,但压力脉动梯度项以及分子粘性和分子扩散引起的PDF的分子输运项是不封闭的,需要引入模型加以封闭。

例如,在速度- 标量-湍流频率PDF中,必须采用小尺度混合模型、随机速度模型和湍流频率模型加以封闭。

模化后的输运方程难以用有限容积、有限差分和有限元等方法来求解,比较可行的一种方法是蒙特卡洛(MonteCarlo)方法,在该方法中输运方程被转化为拉格朗日(Lagrangian)方程,流体由大量遵循Lagrang ian方程的随机粒子的系统来描述, 最后对粒子作统计平均得到流场物理量和各阶统计矩。

另有与有限容积法相结合的蒙特卡洛法。

PDF 模型的发展1969年Lungdren首先推导、计算了速度的联合PDF运输方程,避免了对梯度扩散模型进行模拟,对很简单的流动过程得到了简析解[1]。

随后的Pope等人推导计算了标量的联合PDF运输方程,标量的联合PDF运输方程可以对任意的化学反应机理进行精确的计算⑵。

Pope在1984年推出了求解标量PDF方程的蒙特卡洛方法,该方法可以处理多变量联合PDF的能力,包括速度-标量联合PDF运输方程[3]。

在1990年Pope和陈义良推出了速度-标量- 频率三者联合的PDF方程[4][5]。

在1997年,Pope等人提出了速度-湍流频率-压力-内能联合PDF,将其应用于可压缩流体;随后又将其应用于计算超声速湍流反应流[6]。

目前国内外的学者通过合理简化化学反应机理,减少了计算机的计算负荷,使得PDF 运输方程在国内外都有很好的应用。

目前国内外的研究目前PDF 模型中取得的重要进展有速度-组分-湍流频率PDF 方法,基于PDF模型的用于大涡模拟的亚滤波尺度模型(滤波密度函数) ,基于PDF 模型的辐射与湍流的相互作用,基于PDF 解决煤粒子和液体喷射问题的模型,求解PDF 运输方程的欧拉场方法等[7]。

国内的研究国内对PDF 模型的研究主要中国科学技术大学的陈义良等人,王海峰、陈义良等人将PDF 方法和火焰面模型在湍流扩散燃烧中的应用性能作了比较[8];王海峰、陈义良等人将有限容积法和MonteCarlo 法结合起来求解速度-标量-湍流频率的联合PDF 方程的混合算法发展到无结构网格中,并以湍流射流火焰为算例,对该混合算法数值误差进行了分析[9];曹洪军,张会强等人基于大涡模型对湍流非预混火焰的PDF 进行了研究,其预测的瞬态温度场显示了合理的湍流火焰形态[10];吴辉霞,刘玉英等人采用K£湍流模型、概率密度函数(PDF)法及详细化学反应机理模拟湍流燃烧的基础上,研究了辐射换热对湍流射流燃烧过程的影响[11]国外的研究目前国外研究对PDF模型研究主要有康奈尔大学的Pope, S.B.和University of Texas的Raman, V等人。

Pope等人运用LES/PDF方法研究了CH4/H2/N2湍流喷射火焰[12]; Raman, V等人将LES/PDF方法研究天然气喷射扩散湍流火焰中碳粒子与湍流的相互影响[13];Haworth, D.C等人将PDF模型结合蒙特卡洛法对湍流与辐射相互作用进行研究,模拟与实验相符,并讨论了辐射换热的影响[14]oPDF模型存在的问题PDF目前亟需解决的问题有二个方面:小尺度混合模型的问题,超声速流动的问题。

小尺度混合模型是求解湍流与化学反应相互作用的关键,目前现有的小尺度混合模型没有考虑化学反应对分子混合的影响。

PDF模型在超声速流动中的应用需把PDF模型发展成速度-标量-焓-湍流频率-联合PDF,但是该该模型目前存在以下问题:没有模型可以准确描述压力膨胀项对湍流动能的影响;现有模型不能反应膨胀耗散项在超声速反应流中的重要作用;目前没有合适准确的随机压力模型和随机内能模型[15]oPDF模型计算成本高的问题往往取决于化学源项。

因此,如果在机理简化和化学加速算法方面取得进展会明显降低PDF计算成本。

为将PDF模型直接用于实际燃烧和更广的能源问题,有必要集成以下几个因素:适用于多种燃烧方式(包括在接近熄火时的非传统燃烧结构,至今还未研究清楚的化学热力学机理等)的多尺度、多物理场模型,湍流、气相化学、液体喷雾、煤烟、热辐射之间复杂的相互影响以及多组分燃料等。

可以预见,为解决这些问题,基于PDF的方法在21世纪将会得到更广阔的应用。

参考文献[1] Lundgren.T.S. Model Equation for Nonhomogeneous Turbulenee [J].Phys.Fluids1969(12): 485[2] Pope S.B.The probability approach to the modelling of turbulent reacting flows[J].Combustion and Flame, Volume 27, August-December 1976:299-312[3] N guyen, Thong Van, and Pope S.B.Monte Carlo calculations of turbulent diffusion flames[J].Combustion Science and Technology,42, 1984,1:13-45.[4] 陈义良,斯蒂夫波柏.湍流速度和耗散率联合几率密度函数的输运方程[J]. 应用数学和力学,1989,01:23-32[5] PopeS.B., and Y.L.Chen.The velocity - dissipation probability density function model for turbulent flows[J].Physics of Fluids A: Fluid Dynamics2 (1990): 1437.[6] Delarue, B.J., and PopeS.B.Calculations of subsonic and supersonicturbulent reacting mixing layers using probability density function methods[J].Physics of Fluids,1998,10: 487.[7] Haworth, D.C.Progress in probability density function methods for turbulent reacting flows[J]. Progress in Energy and Combustion Science, 2010,36(2): p. 168-259.[8] 王海峰,陈义良与刘明侯,湍流扩散燃烧的数值研究-PDF方法和火焰面模型的性能比较[J]. 工程热物理学报, 2005,26: 241-244.[9] 朱旻明,陈义良,吕柳艳,王海峰.湍流射流火焰的PDF模拟及误差分析[J]. 中国科学技术大学学报,2004,34(2):176-182.[10] 曹红军, 张会强,林文漪.基于大涡模拟的湍流非预混燃烧混合分数概率密度函数[J]. 清华大学学报(自然科学版), 2012(07):1018-1022[11] 吴辉霞,刘玉英,薛然然,张荣春,樊未军. 湍流射流火焰热辐射影响的数值研究[J]. 工程热物理学报,2010,11:1961-1964.[12] WangH.,rge eddy simulation/probability density function modeling of a turbulent CH4/H2/N2 jet flame[J].Proceedings of the Combustion Institute, 2011,33 (1):1319-1330[13] Donde P., RamanV., MuellerM.E., PitschH.LES/PDF based modeling of soot-turbulence interactions in turbulent flames[J].Proceedings of the Combustion Institute, 2013,34 (1):1183-1192.[14] WangA., ModestM.F., HaworthD.C.,Wang L.Monte Carlo simulation of radiative heat transfer and turbulence interactions in methane/air jet flames[J]. Journalof Quantitative Spectroscopy and Radiative Transfer, 2008,109(2):269-279[15] 范周琴, 孙明波,刘卫东.湍流燃烧的概率密度函数输运方程模型研究[J]. 飞航导弹, 2010(05): 90-95。

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